Серия линий рентгеновские

В абсорбционной рентгеновской спектроскопии электрон при поглощении рентгеновских квантов не покидает вещества, а переходит в свободные состояния зоны проводимости. Рентгеновская абсорбционная спектроскопия пригодна для изучения газов, расг-воров, твердых тел. Так, спектры поглощения находящихся в растворах ионов, обнаруживают несколько более или менее четких флуктуаций на протяжении нескольких десятков электрон-вольт. В случае комплексных ионов вид этих флуктуаций зависит от типа связи поглощающего атома с его соседями по комплексу. Спектр нона в растворе обусловлен наложением друг на друга серии линий поглощения, ширины которых значительно превосходят ширину внутреннего уровня поглощающего иона. При этом уширение вызвано расщеплением уровней энергии в электрическом поле молекул сольватной оболочки, окружающей ион в растворе, и поэтому зависит не только от поглощающего иона, но и от растворителя. [c.215]

Подробное изучение свойств характеристического рентгеновского излучения не входит в рассмотрение данной книги, и интересующийся читатель может найти это, например, в [50]. Ниже мы коснемся лишь некоторых фундаментальных для рентгеновского микроанализа понятий, таких, как энергетические уровни атома, критическая энергия ионизации, серии линий рентгеновского излучения и интенсивность рентгеновского излучения. [c.70]

Механизм возникновения характеристического рентгеновского излучения состоит в том, что электроны катодных лучей при достаточной энергии выбивают электроны из атомов материала антикатода. На освободившиеся места переходят электроны из вышележащих уровней, излучая при этом кванты энергии, отвечающие данной серии линий. Если, допустим, окажется выбитым электрон из второго уровня (L), то на его место может перейти электрон из третьего уровня. Тогда произойдет излучение кванта с частотой линии L при переходе электрона с четвертого уровня на второй последует излучение с частотой, отвечающей линии р и т. д. Таким образом, в характеристическом спектре появится L-серия линий, М-серия появляется при переходе электрона из более высоких уровней в освободившиеся места [c.75]

Серии линий рентгеновского излучения. На рис. 3.38 представлена подробная диаграмма серий линий рентгеновского излучения, которые существуют для каждого элемента. Степень сложности серии является функцией атомного номера элемента. Так для углерода, у которого имеются два электрона на А-оболочке и четыре электрона на L-оболочке, возможна лишь генерация линий Ка рентгеновского излучения. Хотя электроны с L-оболочки углерода могут быть удалены при столкновении, на Л4-оболочке нет электронов, которые бы смогли заполнить вакансию. Натрий (2=11) имеет один электрон на Л4-оболоч-ке, так что могут испускаться как Ка, так и A -линии рентгеновского излучения. Для тяжелых элементов со сложной структурой оболочек, таких, как свинец, серия линий рентгеновского излучения становится более сложной. В гл. 6 приведены примеры рентгеновских спектров, полученных в диапазоне энергий 1—20 кэВ с помощью рентгеновского спектрометра с дисперсией по энергии для титана А , Ар (рис. 6.2), меди Ка, Ар, L (рис. 6.8), а также L-серии и М-серии для тербия (рис. 6.9). Из этих спектров видно, что сложность спектра возрастает с атомным номером. Отметим, что на этих рисунках многие линии не разрешаются, например Ка —Ааг, из-за слабого разрешения спектрометра с дисперсией по энергии (см. гл. 5). [c.74]

Изучение переходов разл. серий во всех атомах, образующих исследуемое соед., позволяет детально определить структуру валентных уровней (или зон). Особенно ценную информацию получают при рассмотрении угловой зависимости интенсивности линий в эмиссионных спектрах монокристаллов, т.к. использование при этом поляризованного рентгеновского излучения существенно облегчает интерпретацию спектров. Интенсивности линий рентгеновского эмиссионного спектра пропорциональны заселенностям уровней, с к-рых совершается переход, и, следовательно, квадратам коэф. линейной комбинации атомных орбиталей (см. Молекулярных орбиталей методы). На этом основаны способы определения этих коэффициентов. [c.240]

Рентгенографический метод является общепринятым для определения фазового состава катализаторов. Практически наиболее широко применяется метод дебаеграмм, основанный на дифракции характеристического рентгеновского излучения на поликристаллических образцах [1—4]. Каждая фаза имеет свою кристаллическую решетку, следовательно, дает вполне определенную дифракционную картину. На дебаеграмме каждой фазе соответствует определенная серия линий. Расположение линий на дебаеграмме определяется межплоскостными расстояниями йш кристалла, а следовательно, и его элементарной ячейкой, а их относительная интенсивность зависит от расположения атомов в ячейке. Межплоскостные расстояния й вычисляются по формуле [c.387]

Относительные интенсивности линий в сериях характеристического рентгеновского спектра определяются соответствующими правилами отбора, т. е. вероятностями квантовых переходов, а Зависимость выходов, флуоресценции (1) и оже-электро-частоты, как уже было сказано J,pJ, вакансии в /(-оболочке (см. равенство VI.5), дают раз- от атомного номера 2 элемента ности энергии квантовых уровней электронов. [c.139]

Если электрон выбивается с 14 -орбитали, то возникает /С-серия рентгеновского излучения, при удалении электрона с 2s - 2р -орбиталей - L -серия. Наиболее вероятны переходы на вакантную li -орбиталь с уровней 2/Р и Pj/2 -оболочки и Ру/2 М -оболочки. Этим переходам отвечают линии рентгеновского спектра о(р, j и j соответственно, кото ые являются наиболее, интенсивными в спектре (рис. 1). Интенсивность остальных линий i 2-> s примерно на три порядка ниже и их можно не принимать во внимание. Съемка рентгенограмм проводится почти исключительно на излучении К -серии. Для возбуждения этого излучения энергия попадающих на анод электронов должна быть больше или равна энергии связи ls-электрона. Минимальное напряжение, при котором это реализуется, называется потенциалом, или напряжением возбуждения Uq ). [c.7]

Чтобы в рентгеновском спектре возникла /(-серия линий, требуется наибольшая энергия катодных лучей, так как электроны уровня К наиболее прочно связаны с ядром и поэтому труднее всего выбива-I— ются из атома. Если окажется [c.76]

Рентгеновский спектрометр с дисперсией по энергии является удобным средством для качественного рентгеновского микроанализа. Тот факт, что весь спектр, представляющий интерес (область от 0,75 до 20 кэВ (или до энергии пучка)), может быть получен одно временно, обеспечивает возможность быстрой оценки состава образца. Так как эффективность 51 (Ь1)-детектора фактически постоянна (около 100%) в диапазоне энергий 3—10 кэВ, относительные интенсивности пиков для серий рентгеновских линий элементов близки к значениям, генерируемым в образце. В качестве негативной стороны следует отметить сравнительно низкое по сравнению с кристалл-дифракционным спектрометром энергетическое разрещение спектрометра с дисперсией по энергии, что часто приводит к проблемам, связанным с взаимодействием спектров, таких, как невозможность разделения линий рентгеновских серий разных элементов при низких энергиях (-<3 кэВ). Кроме того, наличие спектральных артефактов, таких, как пики потерь или суммарные пики, усложняет спектр, особенно когда рассматриваются пики с низкой относительной интенсивностью. [c.272]

Как только элемент идентифицирован и установлено наличие всех возможных линий рентгеновских серий в первом порядке отражения, на что может потребоваться исследование спектров, полученных с помощью более чем одного кристалла (например, с LiF, Zn L-серия — с РЕТ), исследователь должен обнаружить все возможные пики более высокого порядка, связанные с каждым пиком первого порядка, по всему набору кристаллов. На примере стекла, содержащего тяжелые элементы, видно, что отражения более высоких порядков в L-серии РЬ наблюдаются в конце спектра, полученного с помощью LiF, а также в спектрах, полученных с помощью кристаллов РЕТ и ТАР (рис. 6.13,6 и в). Не обнаружено отражений более высоких порядков РЬ L-сер.ии в спектре, полученном с помощью кристалла стеарата свинца (рис. 6.13,г). Следует отметить, что порядок отражений может принимать значения вплоть до 7, как это показано для кремния на рис. 6.13,2. [c.295]

Чтобы получить их, образцы плутония бомбардировали нейтронами и дейтронами, а затем, исследуя облученные мишени, пытались обнаружить характерное для нового элемента альфа-излучение. Новые элементы могли и должны были образоваться и при непосредственном взаимодействии ядер плутония с бомбардирующим дейтроном (заряд увеличивается па единицу), и при бета-распаде перегруженных нейтронами новых изотопов. Серия последовательных бета-превращений могла сдвинуть вправо номер элемента на несколько единиц. Таким образом, бомбардируя плутоний нейтронами, физики уповали на бета-распад как на средство достижения цели. А на альфа-распад — как на своего рода индикатор, ибо для надежной ядерно-физической идентификации нового изотопа нужно знать пе только период полураспада его атомных ядер, но и энергию испускаемых альфа-частиц. Для радиоактивного изотопа это почти такая же индивидуальная характеристика, как для элемента линии рентгеновского спектра, [c.406]

Рис. 27. Смещение линий аир серии К рентгеновского спектра.

Методика калибровки. Проводят процедуру калибровки в соответствии с инструкциями изготовителя, убеждаясь в том, что измеряются А линия серы и интенсивность фона и по ним рассчитывается чистая интенсивность для линии серы. Если требуются матричные корректировки, также следует измерять рассеянное излучение (например, от линии рентгеновской трубки). [c.546]

Как показал экспериментально Мозли (1913 г.), частота характеристических рентгеновских линий v удовлетворяет для всех элементов соотношению v — b Z—а) , где а и й —постоянные, зависящие только от серии линии (т. е. от типа перехода электрона, например с L-на/(-оболочку), но не от элемента. Отсюда следует, что число электронов в оболочке атома и тем самым заряд его могут быть во всех случаях определены путем изучения характеристического рентгеновского спектра данного элемента. [c.6]

Радиация с рентгеновской трубки состоит из непрерывного фона с накладывающимися на него никами высокой интенсивности, как показано на рис. 76. Основные ники обозначаются Ка,, и т. д., а возбуждаемая подобная серия линий называется -серией. Для образования этой серии линий напряжение, приложенное к рентгеновской трубке, должно превышать данный уровень, известный как потенциал возбуждения. Оно ниже для -серии любого данного элемента, чем для его ЙГ-серии. Следовательно, можно возбудить -серию без образования С-серии, но не наоборот. Однако при рентгеновской дифракции порошков -серии линий, образованных из [c.244]

Отношение интенсивностей между характеристическим и непрерывным излучением зависит от рабочего напряжения на рентгеновской трубке. Наиболее благоприятное отношение для любых материалов мишени и серии линий получается при напряжении, примерно в 4 раза превышающем потенциал возбуждения. Этот оптимальный потенциал, однако, не является критическим. Обычно на трубку подается максимальный при данном рабочем напряжении ток, величина которого зависит от длительности эксплуатации трубки и необходимости сводить время экспозиции до минимума. [c.246]

Количественные определения основаны на пропорциональности между интенсивностью линии характеристического излучения и концентрацией элемента в пробе. На абсолютную интенсивность линий влияют условия возбуждения и другие факторы, а также химический состав пробы, что приходится учитывать серией специальных измерений и теоретическими расчетами. Зависимость интенсивности линий рентгеновского спектра от концентрации элемента имеет более сложный характер, чем концентрационная зависимость интенсивности линий в эмиссионной спектроскопии. [c.130]

Относительные интенсивности линий. Хотя имеется большое число возможных переходов для заполнения вакансий на оболочке, за счет которых возникают линии рентгеновского излучения различной энергии, например Ка и К или вплоть до 25 различных -линий, вероятность каждого типа перехода меняется в значительной степени. Относительные интенсивности линий означают относительные вероятности образования линий внутри серии, т. е. линий, возникающих за счет ионизации данной оболочки. Отметим, что относительное соотношение линий устанавливается внутри серии, например такой, как -серия эти величины не включают в себя относительные соотношения линий между сериями, как, например, /С-серии по отношению к -серии. Относительные интенсивности линий в серии сложным образом меняются в зависимости от атомного номера. Соотношение линий в /С-серии хорошо известно, но в - и М-се.-риях они известны гораздо меньше. В табл. 3.7 в первом приближении приведены относительные интенсивности линий значительной интенсивности относительные интенсивности линий являются полезными при интерпретации спектров, наблюдаемых с помощью рентгеновского спектрометра с дисперсией по энергии. [c.76]

Пары лития окрашивают пламя в красный цвет. Дуговой спектр лития расположен в видимой инфракрасной и ультрафиолетовой части спектра. Главная серия линий находится в интервале 6708,2—2302,2 А и содержит 42 линии. В пламени горелки, спектр которой охватывает 3000—7000 А, наиболее четко выражены линии 6708 А и 6103 А. Для рентгеновского спектра лития характерна серия линий К = 209,8 —387,7 А, причем наиболее четкими [c.38]

Все более широкое использование методов рентгеноспектрального элементарного анализа за последние годы сделало целесообразным включение в настоящий справочник таблиц главы IV, специально приспособленных для проведения рентгено-химических анализов. В эти таблицы включены только важнейшие линии рентгеновских спектров химических элементов, интенсивность которых составляет не менее 0,2 /о интенсивности наиболее сильной линии рассматриваемой серии. Длины волн этих линий приводятся в пяти первых порядках отражения. В этой же главе помещена таблица важнейших линий сравнения и связанная с ней таблица мешающих элементов. [c.4]

В таблице представлена нормальная схема электронных переходов, соответствующих диаграммным линиям рентгеновских спектров элементов. Линии, отмеченные звездочкой, возникают при электронных переходах, запрещенных правилами отбора. Они обнаружены не у всех элементов. Так, например, / фз-линия неизменно присутствует в спектрах элементов с 19<Л<<51, а при дальнейшем возрастании порядкового номера обнаруживается вновь лишь у элементов с 2=56—58, 73—79, 82 и 90 /СР -линия обнаружена у всех элементов с 38<2<51, а также у элементов с 2=56, 57, 73, 74, 77—79. Аналогичным образом ведут себя также и другие запрещенные правилами отбора линии /.-серии Рд, р , Ы, 5 и у . [c.13]

Если за пределы атома вылетает электрон из первого квантового слоя (слоя/С) и на его место перескакивает электрон со II—III—IV и т. д. квантовых слоев, то образуются линии серии К рентгеновского спектра, соответствующие наиболее коротковолновым лучам, обладающим наибольшей энергией. Если вылетает электрон из второго квантового слоя (слоя L) и на его место перескакивает электрон с III—IV—V и т. д. квантовых слоев, то образуются линии серии L рентгеновского спектра. И так далее. [c.126]

Линии в характеристическом спектре, подобно линиям в оптическом, группируются в серии. Если рентгеновские лучи образовались в результате выбивания из ближайшей к атому электронной оболочки, то образуется /С-серия, в следующей ва ней L-серия и так далее. [c.53]

Данное явление лежит в основе метода рентгенофлуорес-центного анализа (РФА). Если заполняются вакансии в Ь оболочке в результате перехода электронов с М оболочки, то получается I серия линий рентгеновского спектра и т. д. Частота характеристического излучения зависит от атомного номера электрона (по закону Мозли квадрат частоты определенной серии и атомный номер связаны линейной зависимостью), на чем основывается качественный РФА, В основе количественного анализа [c.138]

Радиоволны, инфракрасный, видимый и ультрафиолетовый свет, рентгеновские лучи и гамма-излучение представляют собой электромагнитные волны с различной длиной волны. Скорость света, с = 2,9979-10 ° см с , связана с его длиной волны X и частотой V соотношением с = Ху. Волновое число у-это величина, обратная длине волны, V = 1/Х. Все нагретые тела излучают энергию (излучатель с идеальными свойствами дает излучение абсолютно черного тела). Планк выдвинул предположение, что энергия электромагнитного излучения квантована. Энергия кванта электромагнитного излучения пропорциональна его частоте, Е = км, где / -постоянная Планка, равная 6,6262 10 Дж с. Выбивание электронов с поверхности металла под действием света называется фотоэлектрическим эффектом. Квант света называется фотоном. Энергия фотона равна /IV, где V-частота электромагнитной волны. Зависимость поглошения света атомом или молекулой от длины волны, частоты или волнового числа представляет собой спектр поглощения. Соответствуюшая зависимость испускания света атомом или молекулой является спектром испускания. Спектр испускания атомарного водорода состоит из нескольких серий линий. Положения всех этих линий точно определяются одним общим соотношением-уравнением Ридберга [c.375]

Фазовый состав катализаторов. Для общего фазового анализа катализаторов используются в основном два метода — рентгенография и дифракция электронов (электронография), хотя для некоторых специальных задач могут применяться и другие физические методы — магнитной восприимчивости, термография, ЭПР, различные виды спектроскопии. Практически наиболее широко применяется рентгенография, основанная иа дифракции характеристического рентгеновского излучения на поликристаллических образцах. Каждая фаза имеет свою кристаллическую решетку и, следовательно, дает вполне определенную дифракционную картину. На дебаеграмме каждой фазе соответствует определенная серия линий. Расположение линий на дебаеграмме определяется межплоскостными расстояниями кристалла, а их относительная интенсивность эависит от расположения атомов в элементарной ячейке. Межплоскостные расстояния d вычисляются по уравнению Брэгга—Вульфа [c.379]

Исследуя относительные интенсивности линий, представленные в табл. 3.7, можно видеть, что для каждого элемента имеется относительно малый набор интенсивных рентгеновских линий. Хотя возможны многие переходы, но для целей анализа обычно измеряются лишь эти главные линии . Обозначения, используемые в рентгеновской спектроскопии, учитывают относительные интенсивности линий внутри серии. Линия а имеет большую интенсивность, чем линия р, т. е. КаЖ . Внутри каждой подсерии, например а, р, и т. д., числовой индекс ука- [c.76]

Чтобы облегчить идентификацию неизвестных элементов, полезно рассмотреть вид К-, Ь- и М-серий в опектрах, полученных с помощью 51 (Ь )-детектора, в зависимости от их положения в энергетическом диапазоне 0,7—10 кэВ. Для рентгеновского излучения с энергией выще приблизительно 3 кэВ разделение по энергии отдельных линий рентгеновских серий достаточно велико, и, несмотря на ущирение, вводимое 51 (Ь )-детектором с обычным разрещением 150 эВ (Мпл- ), можно установить наличие более чем одной линии. Вцд обычных К-, Ь- и Л1-серий линий в диапазоне энергий 3—10 кэВ показан на рис. 6.2—6.3. [c.272]

Следует выбрать самые интенсивные пики в коротковолновой области сканирования кристалла LiF и найти их длины волн. Используя полный справочник рентгеновских лучей, например [113], определить возможные элементы, которые могут дадать рассматриваемые пики в излучении Kai, 2 или Lai, 2-В параллель, используя данные о серии линий, полученные при качественном анализе с помош,ью спектрометра с дисперсией пО энергии, если какой-либо элемент уже предварительно связан с пиком Kai,2(n= ), исследователь должен сразу же отыскать сопутствующий им пик И снова отнощение интенсивностей Ка и должно равняться приблизительно 10 1. Однако из-за изменений в эффективности кристалла и детектора ожидаемое отношение может выполняться не всегда. Например, в спектре d (рис. 6.12) эффективность детектора с коротковолновой стороны Л"-края поглощения аргона приблизительно 2 раза выше. Следовательно, пик L i, интенсивность которого должна составлять примерно 60% от интенсивности La, на самом деле больше. Удвоение эффективности до /(-края поглощения аргона обусловлено тем, что в проточном пропорциональном детекторе рентгеновского излучения этого спектрометра используется газ Р-10 (90% Аг—10% метана). При заданных размерах детектора и давлении газа Р-10 некоторая часть рентгеновского излучения с длиной волны, большей, чем длина волны края поглощения, проходит через газ, не взаимодействуя с ним. Для рентгеновского излучения с длинами волн короче длины волны края поглощения большая часть (приблизительно в 2 раза) будет взаимодействовать с газом и, следовательно, будет обнаружена. Следует также отметить, что разрешения кристалл-ди-фракцнонного спектрометра с некоторыми кристаллами, например LiF и кварцем, дое-таточно, чтобы продемонстрировать по крайней мере некоторое разделение пика Ка на Kai и Ка.2 с отношением интенсивностей Ка. Ка2=2 . Если подобно этому рассматривать пик La, то следует искать полную L-серию. Необходимо отметить, что кроме тех L-линий, которые указаны на рис. 6.1 (т. е. Lai, 2, Lfiu L 2, L 3, L u Lyz, Li, Lv), благодаря прекрасному разрешению и отношению пик/фон можно обнаружить их больше. При идентификации серии линий возможна ситуация, когда из-за ограничений использования кристаллов по длине волны может быть обнаружен только главный пик (например, Gex с LiF, а Ge/ g лежит за пределами диапазона кристалла). С учетом этого факта в спектре, полученном с по- [c.294]

Интерферированные лучи регистрируют двумя способами фотографическим и днфрактометрнческим. При фотографическом способе в специальных рентгеновских камерах на фотопленке получают рентгенограмму в виде серий линий или пятен (рефлексов), в зависимости ov степени ориентации образца. Их расположение характеризует направление, а степень почернения - интенсивность интерферированных лучей. При дифрактометрическом способе интенсивность интерферированных лучей измеряют в рентгеновском дифрактометре, снабженном счетчиком рентгеновских квантов и самопишущим устройством в результате получают дифрактограмму в виде кривой с рядом пиков (рефлексов), отражающих направление и интенсивность интерферированных лучей. [c.145]

Характеристический рентгеновский спектр рения получается при прямом возбуждении образца потоком электронов. Спектр насчитывает большое количество спектральных линий К-, Ь- и М-серий, появление и интенсивность которых зависит от режима работы рентгеновской трубки [72, 499]. Главные линии рентгеновского спектра рения приведены в табл. 22 и относятся к //-серии. Аналитической линией является сильнейшая из них соответствуюш ая длине волны 1,429 А. Чувствительность определения рения по линии Ьа достигает 5 -10 г, по линии при 1,236 А — 5-10 г (в 50 мг М0О3) [1123]. Линия Ьа рения близка к линии Ка цинка [260]. По рентгеновскому спектру можно как определять содержание рения, так и проводить идентификацию его в образцах. Рентгеновский спектр рения был использован при его открытии [641, 1096]. [c.166]

Целенаправленные исследования начались, видимо, сразу же после появления статей Мозели, однако химики не спешили с выводами первая работа, посвященная элементу № 61, появилась в печати лишь в 1917 г. Она принадлежала перу австрийца Эдера в дуговом спектре препарата самария он обнаружил серию линий, принадлежащих, по его мнению, неизвестному элементу. В 1922 г. к такому же заключению пришел англичанин Хаддинг на основании изучения рентгеновского спектра флюоце-рита. [c.160]

Варф и Фейткнехт [95], повторив опыты Питча, установили, что порошок меди, находящийся в фарфоровой лодочке под действием атомарного водорода становился темио-серым. Однако рентгеновским анализом для него были обнаружены только линии чистой меди. [c.144]

Серии линий в рентгеновских спектрах обозначают латинскими символами тех оболочек, которые прелстав-ляют конечный уровень перехода таким образом, все линии, полученные от перехода верхних электронов на уровень п=1, образуют /(-серию, на уровень п = 2—L-серию и т. д. [c.198]

Рассмотрим теперь экспериментальный материал. Следуя принятой классификации рентгеновских линий, будем рассматривать отдельно структуру линий К- и L-серий, появляющихся вследствие электронных переходов между узкими атомными уровнями атома, и широкие полосы испускания, имеющие в качестве начального уровня перехода валентные уровни энергии атомов в соединениях или полосы нроводимости в металлах. С этой точки зрения целесообразно рассмотреть сначала экспериментальный материал по исследованию формы практически всех линий рентгеновского спектра К- и L-серий для тяжелых элементов для этих элементов в наилучшей степени должны оправдываться предположения, положенные в основу теоретического рассмотрения вопроса в первом разделе настоящей главы. Затем следует обратиться к рентгеновским спектрам наиболее легких элементов таблицы Менделеева с атомными номерами от 3 (для лития) до 19 (для калия), и лишь после этого перейти к рассмотрению экспериментального материала но рентгеновским спектрам испускания переходной группы элементов от скандия до цинка, так называемых дефектных элементов с недостроенными Зй-оболочками атомов. [c.36]

Особенно значительно влияние химической связи на струк-туру рентгеновских спектров элементов с небольшими атомными номерами. В этом случае положение максимума, ширина, относительная интенсивность линий рентгеновского спектра элемента часто оказываются отличными от значений, характеризующих свободный атом, из-за влияния со стороны атомов, окружающих данный в соединении. Иногда в спектре атома в соединении наблюдается также появление новых, но преимуществу недиаграммных линий. Независимо от степени возмущающего действия соседе на энергетическое состояние электронов в атоме исследуемого в соединении элемента, одной 3 самых чувствительных характеристик этого влиян 1я остается форма рентгеновских ЛИНШ1, особенно тех из них, начальным уровнем для которых является какой-либо из внешних уровней атома. Эта характеристика может быть использована для изучения структуры твердых тел. Поэтому в пределах группы легк1 х элементов от лития до серы, которые будут рассматриваться ниже, наибольший интерес представляют линии Кр-группы, появляющиеся в результате перехода валентных электронов с Мидц- и М1у,у-уровней на К-уровень атома. [c.39]

Это 5ке явление, по нашим наблюдениям, оказывает некоторое влияние и на интенсивность линий рентгеновских спектров, получаемых в спектрографах, в которых изогнутые кварцевые пластинки используются в качестве анализаторов рентгеновских лучей. Снятые с интервалом в 3 месяца и проявленные в стандартных условиях спектрограммы от одного и того же веш ества заметно отличались друг от друга интенсивностью и основных лпнин спектра п общего фона. Так как основная серия опытов, о которых речь будет итти ниже, проводилась в течение нескольких лет, то было необходимо выяснить, не появляется ли, по мере увеличения за время опытов интенсивности окраски кристалла, систематическая ошибка в измерениях. [c.55]

Малое число О- и Р-уровней объясняется тем, что соответствующие уровни не заняты достаточным количеством электронов на ЛГ-уровне последние появляются лишь начиная с четвертого периода периодической системы (К г — 19) на 0-уровне—с пятого периода (НЬ г = 37) и на Я-уровне — с шестого (Сз г = 55). Начиная с г = 87, в последних шести элементах периодической системы, новые электроны в количествах одного или двух располагаются на седьмом ( -уровне, детально еще не изученном. Некоторые из рентгеновских уровней приведены, в табл. 11, из которой видно, каким квантовым числам I, ] п т они отвечают. Линии рентгеновских спектров появляются в результате переходов электронов от одних из эгих уровней к другим. Эти переходы ограничены теми же четырьмя правилами запрета, которые были изложены в 52а. Полная схема уровней и главные линии ренгтеновского спектра (кроме -серий) изображены на рис. 25. [c.108]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология