Спектр испускания в парах

Какая из следующих характеристик правильно описывает спектр испускания атомарного водорода а) непрерывное испускание света при всех частотах б) дискретные серии линий, расположенных на равных расстояниях в пределах серии в) дискретные линии, следующие попарно на одинаковом расстоянии от соседних пар г) всего две линии во всем спектре д) дискретные серии линий, расстояния между которыми в пределах серии уменьшаются при возрастании волновых чисел [c.380]

Может происходить и так называемая химическая поляризация ядер и электронов. Дело в том, что неравновесная заселенность зеемановских уровней может создаваться и при элементарных химических актах в образующихся частицах или в тех состояниях, из которых эти частицы возникают (триплетные состояния, радикальные пары и т. п.). В таких ситуациях будут наблюдаться не обычные спектры магнитного резонанса (спектры поглощения), а либо с аномальной интенсивностью поглощения, либо даже спектры испускания. [c.83]

Эмиссионный спектральный анализ — физический метод, основанный на изучении эмиссионных спектров паров анализируемого вещества (спектров испускания или излучения), возникающих под влиянием сильных источников возбуждений (электрической дуги, высоковольтной искры) этот метод дает возможность определять элементный состав вещества, т. е. судить о том, какие химические элементы входят в состав данного вещества. [c.27]

Атомные спектры, оптич. спектры, получающиеся при испускании или поглощении электромагн. излучения свободными или слабо связанными атомами (напр., в газах или парах). Являются линейчатыми, т.е. состоят из отдельных спектральных линий, характеризуемых частотой излучения V, к-рая соответствует квантовому переходу между уровнями энергии Ei и Ек атома согласно соотношению hv=Ei Ek, где й-постоянная Планка. Спектральные линии можно характеризовать также длиной волны X = /v (с-скорость света), волновым числом l/X = v/ и энергией фотона /IV. Частоты спектральных линий выражают вс, длины волн-в нм и мкм, а также в А, волновые числа-в M , энергии фотонов-в эВ. Типичные A. . наблюдаются в видимой, УФ- и ближней ИК-областях спектра. Спектры испускания, или эмиссионные, получают при возбуждении атомов разл. способами (фотонами, электронным ударом и т.д.), спектры поглощения, или абсорбционные,-при прохождении электромагн. излучения, обладающего непрерывным спектром, через атомарные газы или пары. Для наблюдения A. . применяют приборы с фотографич. или фотоэлектрич. регистрацией. [c.218]

По спектрам испускания изучают, главным образом, металлы или сплавы посредством испарения этих веществ в вольтовой дуге или высоковольтной искре. В парах металлы находятся в виде атомов. Под влиянием тепловой энергии электроны в атомах переходят с нормальных низших энергетических уровней на более высокие (атом возбуждается) при возвращении к нормальному состоянию происходит излучение. Таким образом возникают линейчатые спектры испускания в видимой и ультрафиолетовой [c.308]

Спектры испускания в парах перекиси водорода [c.247]

Эмиссионный спектральный анализ. Эмиссионный спектральный анализ основан на наблюдении линейчатых спектров, излучаемых светящимися парами вещества при нагревании анализируемого вещества в пламени газовой горелки, электрической дуги или искры. Такого рода спектры называют спектрами испускания, или излучения, или эмиссионными спектрами. Отсюда и происходит название эмиссионный спектральный анализ. [c.314]

Число линий в спектре поглощения меньше, чем в эмиссионном, так как в нем присутствуют только те линии, нижним уровнем которых является нулевой—спектры поглощения обычно получают при низкой температуре, когда практически все атомы находятся в невозбужденном состоянии. В качестве примера на рис. 13 показаны спектры поглощения и испускания паров атрия. Таким образом, спектры атомов определяются набором его энергетических уровней. [c.32]

Для каждой пары линий (дуплета) в спектре испускания указана энергия (в электрон-вольтах) верхнего возбужденного уровня [c.33]

В противоположность этому во внешних зонах искровой и особенно дуговой плазмы химические процессы могут играть существенную роль. Они могут увеличивать или уменьшать энергию и температуру плазмы, а также воздействовать на излучение паров пробы. Образующиеся при химических реакциях молекулы и свободные радикалы также дают спектры испускания. [c.254]

Инфракрасный спектр испускания паров окиси бора был изучен в работах Дауса и Портера [1401], Уайта, Уолша и Манна [4240], Уайта, Манна, Уолша иСоммера [4238] и Татевского, Мальцева и др. [54, 52а]. В этих исследованиях для определения величины изотопного сдвига полос В2О3, помимо обычной окиси бора, исследовалась окись, обогащенная изотопом B . [c.710]

Уайт и др. [4240, 42381 исследовали спектр испускания паров окиси бора в области от 650 до 4000 см при нагревании BgOg в вакуумной печи в атмосфере аргона при температурах 1350—1400° К. В спектре наблюдались три полосы, расположенные (для естественной смеси изотопов В и В ) при 2040, 1302 и 742 см . Изотопный сдвиг для этих полос по данным I4240, 4238] составлял 60, 35 и 22 сж" - соответственно. На основании анализа полученного [c.710]

Уайт, Манн, Уолш и Соммер [4238] исследовали зависимость интенсивности инфракрасного спектра испускания паров окиси бора (полоса 2040 м ) от температуры. Вычисленное на основании этих данных по уравнению (IV. 14) значение AHs , оказалось в хорошем соответствии с результатами других измерений. [c.740]

В работе Василевского и Байкова [118] был впервые получен инфракрасный спектр испускания паров фтористого лития. Спектр был изучен в области 210—5000 см . Он состоял из кантов четырех полос в области 925—975 соответствующих переходам Дс = 1, и частично разрешенной вращательной структуры полосы 1—0 в области 750—800 см . Коротковолновая граница спектра, которая при соеХе > О и ai> О является кантом i -ветви полосы 1— О, по данным Василевского и Байкова имела волновое число 975,2 + 2 см . Авторы этой работы провели приближенный анализ вращательной структуры полосы 1—0, выполнив нумерацию линий тонкой структуры по приближенным значениям вращательных постоянных молекулы LiF и применив метод последовательных приближений для уточнения нумерации линий. Значения вращательных постоянных LiF, полученные Байковым и Василевским, приведены в табл. 262 и принимаются в настоящем Справочнике. По оценке авторов работ [19а, 118 и 118а] погрешность найденного значения Ве не превышает + 0,09 см . [c.865]

В доказательство Юрей, Доуси и Райс [201 приводят данные, показывающие, что спектр испускания пара перекиси водорода при быстром пропускании через холодную разрядную 1 рубку состоит преимущественно из полос воды, которые, согласно известным независимым данным, обусловлены гидроксильными радикалами. Эти авторы указывают также, что при облучении перекиси водорода светом с длиной волны 2025—2138 А спектр флуоресценции содержит [юлосы воды. [c.386]

Галогенпроизводные бензола. Спектры поглощения па-)ов хлорбензола и фторбензола обладают сложной квазилинейчатой структурой, частота О—0-перехода в 1ИХ равна 37 053 и 37 816 слГ - соответственно. Был изу-jejj спектр испускания паров фторбензола, возбуждае- юго в разрядной трубке, который состоит в области 578—2800 А более чем из 200 полос. Полоса при 17 819 сл1 отнесена к О—0-переходу. Басс описал пектр флуоресценции паров фторбензола. [c.149]

Здесь, как и для алкилзамещенных бензола, макси мальная величина уменьшения частоты — 5д-переход достигается при ара-замещении. Такова же тенденция i в спектрах испускания паров фтортолуолов [c.150]

Для исследования ИК-спектров испускания паров окиси бора при температуре 1000—1500° С использовалась печь-кювета с высокочастотным нагревом [19]. В принципе она представляет собой трубу из кварца с водяной рубашкой (внутренний диаметр 6,2 см, длина 30 см), внутри которой на точечных опорах из тонкой проволоки установлена трубка из молибдена или платины (диаметр 5 см, длина 10 см). К обоихм концам охлаждаемой кварцевой трубки на шлифах присоединены еще две трубки с окнами. Вся система может быть откачана до глубокого вакуума и наполнена инертным газом. Для нагрева используется высокочастотный генератор на 20 кет, индуктор которого надет снаружи. Такая система нагрева, казалось бы, очень проста и должна давать хорошие спектры испускания, однако, как показывает опыт [19], исследованиям мешает туман, образующийся у концов нагревателя. Кроме того, высокочастотный разряд, по-видимому, вызывает частичную диссоциацию исследуемых молекул. [c.68]

Даус и Портер [73] исследовали ИК-спектр испускания паров окиси бора на воздухе нри температуре до 1500° С в спектральном диапазоне 700—4000 см . Для BjOg естественного изотопного состава была найдена всего одна полоса при 2013 которая в BjOg, обогащенном изотопом [c.79]

Пары щелочных металлов (простые вещества) и сложных соединений ЩЭ имеют характерное окрашивание — карминово-красное, Ыа — желтое, К — фиолетово-розовое, НЬ — беловато-розовое, Сз — фиолетово-розовое. Как известно, окраска пламени возникает в результате температурного возбуждения атома или иона, сопровождающегося перескоком электронов на более высоко лежащие энергетические уровни. Возвращение назад (на основной уровень) сопровождается излучением энергии определенной для данного элемента длины волны или нескольких длин волн (спектр испускания). Кстати, тяжелые щелочные металлы — КЬ и Сз — были открыты спектральным методом, и их названия отражают присутствие в спектрах отдельных характеристичных линий спектр рубидия содержит, кроме других, красную линию (рубидос — красный), цезий — голубую (це-леос — небесно-голубой). [c.12]

Методы изучения спектров свободных радикалов. Наиболее старый метод получения спектров свободных радикалов связан с возбуждением спектров испускания. Пламена представляют собой типичный пример источника таких спектров. В спектре обычной бунзеновской горелки наблюдается ряд двухатомных свободных радикалов, таких, как СН, С2 и ОН. В спектре углеводородного пламени вблизи 2800 А появляется, кроме того, распространенная система полос, получившая название полос углеводородного пламени. Предположительно эта система полос была отнесена к свободному радикалу НСО, но только совсем недавно попытки проанализировать этот спектр привели к частичному успеху. Другим типом пламени для получения свободных радикалов является атомное пламяу в котором атомарньж водород, кислород или азот взаимодействует с молекулами, вызывая излучение, обусловленное образованием свободных радикалов. Например, атомарный водород с окисью азота N0 дает пламя, спектр которого в основном связан с НКО. Взаимодействие активного азота (т. е. атомарного азота) практически с любым газообразным соединением приводит к возбуждению спектров испускания некоторых свободных радикалов В качестве одного из интересных примеров укажем на пламя, возникающее при добавлении паров ВС1з в струю активного азота. При этом возбуждается интенсивный дискретный полосатый спектр, [c.11]

В атомно-абсорбционных Ж. а. измеряют изменение оптич. плотности атомного пара при поглощении атомами определяемого элемента светового излучения в диапазоне 0,34),8 мкм. Область применения элементный анализ разных в-в, биол. жидкостей, электролитов, прир. и сточных вод и т. д. Число определяемых элементов достигает почти 70, предел обнаружения 10 -10 % (см. также А томпо-абсорбциониьш ана.шз). В атомно-эмиссионных Ж. а. эле.ментный состав жидкостей устанавливают по атомным спектрам испускания. Число определяемых элементов превышает 40, предел обнаружения 10" -10 % (см. также Спектральный анализ). [c.150]

J0. Основным электронным состоянием молекулы J0 является состояние Х П. Полосы J0 наблюдались как в спектре испускания при возбуждении в пламенах, содержащих добав ки йодметана [4049, 837, 1154, 1427, 1428], так и в спектре поглощения при импульсном фото лизе смеси паров йода и кислорода [1428]. [c.282]

Наиболее доступной для изучения является система полос расположенная в области длин волн 2000—3300A. Впервые она была обнаружена Гейтером [1704] в эмиссионном спектре Pj. Анализ колебательной структуры этой системы впервые был выполнен Яковлевой [481], изучавшей на спектрографе средней дисперсии спектры флюоресценции и поглощения паров фосфора. В дальнейшем система полос исследовалась по спектрам испускания Ра в работах [2015, 2231, 573, [c.403]

Результаты исследования спектра испускания PH в видимой области [2670] и сравнение с системой электронных состояний молекулы ЫН (см. табл. 99) свидетельствуют о том, что вторым возбужденным электронным состоянием молекулы PH является состояние 2" с энергией возбуждения 17 860 см (см. табл. 117). Спектр испускания PH в видимой области был обнаружен Лудламом [2670] при исследовании спектра пламени смеси паров белого фосфора с водородом. В области длин волн 5000—5700 А он наблюдал три диффузные полосы с центрами при 19 615, 19 044 и 17 860 см . На основании проведенного в работе [26701 [c.408]

Результаты исследования системы полос Л П — X S молекулы PN, полученные Керри, Л. Герцберг и Г. Герцбергом, были подтверждены в работах [1706, 2964], в которых эта система полос была получена со значительно меньшим разрешением, чем в работе [1235]. Гхош и Датта [1706] измерили канты 23 полос системы ЛШ — Х 2 молекулы PN в испускании и провели анализ ее колебательной структуры. Муре, Розен и Ветров [2964] исследовали спектр поглощения паров паранитрида фосфора (PnN , тв.) в области длин волн 2000—8000А, в котором наблюдали полосы О—О, О—1, 1—О и 2—1 системы А П — X S молекулы PN. В работе [2964] была доказана правильность предположения авторов работ [1235, 1706] о том, что состояние X S является основным электронным состоянием молекулы PN. [c.410]

Единственное экспериментальное исследование спектра В2О2 было выполнено Уайтом, Уолшем и Манном [4240]. Спектр испускания был получен при нагревании смеси окиси магния с элементарным бором при температуре 1550° К, т. е. в условиях, когда по данным Серей и Майерса [3673] в парах образуется В2О2. В области от 1200 до 3000 см авторами работы [4240] была обнаружена только одна полоса с частотой 1890 которая интерпретирована ими как валентное колебание связи — В = О. [c.708]

Татевский и Мальцев [52а, 54] исследовали спектры испускания и поглощения паров окиси бора в атмосфере Не, N3, На, О2 и паров воды.-Во всех случаях в инфракрасном спектре в области до 2500 сж" наблюдалась только одна полоса около 2100 сж" в то время как в видимой области в присутствии кислорода появлялось зеленое свечение, отсутствовавшее в атмосфере инертных газов водорода и паров воды и отождествленное со спектром ВР2. С целью определения частот молекулы В3О3 авторы работы [541 оценили силовые постоянные для угловой модели этой молекулы равными (в 10 дин-см ) 5 fв -o <6 13 < [c.711]

Необходимо особо остановиться на вопросе об основном электронном состоянии молекулы MgO. Как следует из изложенного, изученные системы полос испускания MgO соответствуют переходам между синглетными электронными состояниями. С другой стороны, так как основным состоянием атома Mg является состояние Sq, комбинация с невозбужденным атомом кислорода в состоянии может, согласно правилам корреляции Вигнера — Витмера, привести к образованию молекул только в триплетных состояниях. За последние годы в литературе появился ряд работ, в которых на основании теоретических соображений [917], атакже косвенных экспериментальных данных [929, 2526] высказывалось предположение о том, что основное электронное состояние молекулы MgO должно быть не синглетным, а триплетным. Поскольку однозначное решение вопроса о том, является ли нижнее известное состояние 2 основным состоянием, невозможно без исследования спектра поглощения паров MgO, были предприняты попытки получить спектр MgO в поглощении, а также попытки обнаружить в спектре MgO новые полосы, соответствующие переходам между триплетными состояниями. В частности, Барроу и Крауфорд [650] впервые получили спектр поглощения пламени, содержащего соединения магния. Появляющуюся в ультрафиолето- [c.810]

После. того как расчеты термодинамических функций LiF на основании значений постоянных, приведенных в табл. 262, были закончены, была опубликована работа Видела[4105а], в которой, так же как в работе Василевского и Байкова, был изучен инфракрасный спектр паров фтористого лития. Однако, в отличие от Василевского и Байкова, Видел исследовал как спектр испускания, так и спектр поглощения LiF, причем исследование было выполнено [c.865]

В 1957 г. Клемперер и Райс [2444] впервые получили инфракрасный спектр испускания галоидных соединений лития в газообразном состоянии, в том числе инфракрасный спектр Li l. Спектр был получен в области 650 м на приборе с низкой дисперсией и имел вид одной полосы, хотя в действительности благодаря высокой температуре паров хлористого лития состоял из ряда полос, соответствующих переходам с Ли = 1. Коротковолновая граница наблюдаемой полосы при сое- е > О является кантом полосы 1—0. Измерив канты полос LiBr и LiJ и зная вращательные постоянные этих молекул [2116], авторы работы [2444] вычислили волновые числа начал полос и значения щ этих молекул [c.866]

Спектроскопический метод изучения процессов обмена энергии при столкновениях молекул. С точки зрения экспериментального изучения процессов обмена поступательной и вращательной (а также и колебательной) энергии значительный интерес представляет метод, основанный на изучении спектров испускания молекул при наличии столкновений с посторонними молекулами. При этом особенно удобен оптический метод возбуждения спектров (флуоресценция). Так, при достаточно низких давлениях, когда среднее время между последовательными соударениями молекул значительно превосходит среднюю продолжительность жизни возбуждеиггой молекулы (а также при достаточно низкой температуре), путем оптического возбуждения можио получить молекулы, находящиеся на определенном колебательном V ) и вращательном ] ) уровнях, вследствие чего при отсутствии столкновений в спектре флуоресценции будут наблюдаться лииии, соответствующие переходам, имеющим эти возбужденные уровни (и и ] ) в качестве начального. Примером такого спектра, называемого резонансным, может служить спектр флуоресценции паров иода, представленный на рис. 73 [1320] (верхний спектр). Этот спектр, полученный при возбуждении молекул Ь зеленой линией ртути Я 5460,6 А, представляет собой продольную деландрову серию, отвечающую переходам с первоначально возбуждешюго колебательного уровня у = 26 на уровни основного состояния молекулы о=1, 2, 3, 4, 5,... Каждая полоса в этой серии состоит всего только из двух линий (дублет), отвечающих переходам I = 34 (первоначально возбужденный вращательный уровень)—>7=/ 1 (35 и 33). [c.305]

Термическое разложение водяных наров в ударной волне исследовалось по поглощению ОН полосы при 3064 А Бауэром, Шоттом и Даффом [30]. В ходе работы спектр не фотографировался, а в качестве источника света применялась импульсная лампа с длительным свечением, наполненная водяными парами. При этом наблюдался четкий спектр испускания ОН, на фоне которого при помощи фотоумножителя и монохроматора, пропускающего полосу шириной 8 А, регистрировался спектр поглощения ОН. Авторы установили, что скорость образования ОН пропорциональна концентрации НдО и почти не зависит от концентрации аргона. Эффективная энергия активации процесса составила всего 50 ккал/молъ-, так как для молекулы НдО неизвестно существование каких-либо низколежащих электронных уровней, то пришлось предположить, что реакция протекает с участием НаОд или НО2. Изучалось также влияние небольших добавок Оа и Нз и было [c.150]

Широкая система полос с многочисленными кантами, лежащими в области между 2340 и 5000 Л, наблюдалась Венкатесварлу [157] и Эндрюсом и Барроу [4] в спектре испускания неконденсированного разряда через пары фтористого углерода. Анализ колебательной структуры 57 полос в области 2400—3250 А был проведен Венкатесварлу [157], который отнес их к нелинейной молекуле СРг-При изучении К-структуры этих полос он показал, что они являются полосами параллельного типа, и приписал их переходу Одиннадцать полос наблюдалось в по- [c.14]