Излучение тепловое тонкое

Преимущества оптических методов в экспериментах по измерению теплопередачи путем теплопроводности и конвекции в случае, когда несущественно влияние излучения, проявляются при использовании перечисленных в табл. 5 рабочих сред. Экспериментальные результаты можно выразить через безразмерные комплексы (Ми, Ог, Рг). Газы практически прозрачны для теплового излучения. Коэффициенты поглощения перечисленных в табл. 5 жидкостей столь велики, что даже практически неразличимая тонкая пленка может поглотить все тепловое излучение стенки. Все другие жидкости, перечисленные в табл. 4, имеют средние коэффициенты поглощения, поэтому при их использовании необходимо учитывать излучение. [c.163]

Такой тип сушки (рис. УП1-бЗ) применяется для высушивания тонких слоев защитных покрытий. Для него характерна очень быстрая передача тепла при поглощении теплового излучения. При сушке излучением нагревается только поверхность, а не весь предмет (возможность сушки готовых лакированных изделий). Продолжительность сушки излучением во много раз меньше, чем продолжительность конвективной сушки. [c.656]

Лазерной термической обработкой называют процессы, происходящие в материалах под воздействием тепловой энергии, локализуемой в области падения лазерного луча. В зависимости от параметров лазерного излучения и свойств материала может быть образовано сквозное отверстие, углубление, произведена сварка или удален тонкий слой с поверхности по заданному контуру. [c.52]

В случае Х2 = С1г наблюдался спектр излучения, характерный для колебательно-вращательных переходов Au = 0, I, 2. При давлениях, достаточно низких, чтобы избежать столкновительной релаксации, во вновь образованной молекуле НС1 наблюдалось излучение до шести колебательных квантов. Колебательная энергия никак не связана с равновесным распределением, хотя тонкая структура спектра показывает, что вращательная энергия находится в тепловом равновесии при температуре, не более чем на 100°С превышающей температуру сосуда, в котором протекает реакция. Энергия экзотермической реакции значительно меньше энергии наблюдаемых шести колебательных квантов однако общая энергия возбуждения соответствует энергии активации образования НС1 (т. е. эквивалентна а + [c.116]

Потери из-за теплопроводности при измерениях температуры в пламенах с помощью тонких термопар можно сделать незначительными, если расположить оба электрода термопары в плоскостях с одинаковой температурой. Потери тепла излучением можно определить, приравнивая этим потерям количество теплоты, передаваемой от газа к зонду [1, с. 139]. Для сферического зонда диаметра ё. находящегося при установившейся температуре Та и введенного в газ с коэффициентом теплопроводности % и температурой Тг (при Тг>Тз), количество тепла, передаваемого на единицу площади поверхности зонда, можно приближенно определить как (2Х/с1) (Гг—Та). Это справедливо для зонда, диаметр которого достаточно мал (число Рейнольдса много меньше единицы). Тепловые потери зонда излучением к стенкам при температуре стенок Гст характеризуются величиной еа(П—Т ст) (где е —степень черноты зонда, а — постоянная Стефана — Больцмана). Приравнивая выражения для этих двух тепловых потоков, можно найти погрешность в измерении температуры, возникающую вследствие излучения [c.37]

Задача 7.2. Для сохранения низких температур используют экранно-вакуумную изоляцию между двумя стенками создают вакуум и подвешивают тонкие экраны (пленка, фольга), отражающие тепловое излучение. Экранов много, между ними должны быть промежутки. Чтобы смонтировать такую многослойную конструкцию и обеспечить ее устойчивость, приходится протягивать — от стенки до стенки — крепежные элементы. А по этим элементам просачивается тепло. Противоречие экраны надо как-то фиксировать, чтобы конструкция в любом положении была устойчивой, и нельзя фиксиро-вать, чтобы по фиксирующим элементам не проходило тепло... [c.113]

Поскольку тонкие по-рошки и волокна до некоторой степени проницаемы для теплового излучения, величину лучистого теплопритока можно уменьшить добавлением в порошок медной или алюминиевой, пудры или чешуек. В этом случае эффективный коэффициент теплопроводности может понизиться в 10 раз. Вместо засыпки порошком применяется также многослойная изоляция, которая состоит из чередующихся слоев материала с высокой отражательной способностью, [c.366]

Одной из проблем применения кратковременного мощного излучения (0,1... 1 мс) может быть перегрев изделия в конце действия импульса. Температура тонкого приповерхностного слоя изделия может превысить сотни, а в ряде случаев, тысячи градусов, в результате чего, например, возможно испарение покрытий различного типа (красок). Для устранения этого явления необходимо увеличивать длительность импульса до 10. .. 100 мс. Другой проблемой оптического нагрева металлов является их высокий коэффициент отражения, что существенно снижает эффективную поглощаемую энергию и приводит к нежелательным отражениям. Поэтому металлы, в особенности, алюминий, медь, нержавеющую сталь и т.п., целесообразно контролировать тепловым методом при наличии на их поверхностях красок или лаков любых типа и цвета. [c.206]

Солнечный пруд представляет собой мелкий бассейн с искусственной стратификацией, поддерживаемой градиентом плотности, который обусловлен противоположно действующими градиентами солености и температуры. На рис. 6.9.8 представлено поперечное сечение солнечного пруда и показаны профили солености и температуры. Глубина пруда может изменяться от долей метра до нескольких метров. Обычно наблюдаются три зоны сравнительно тонкий поверхностный слой, в котором происходит смешанная конвекция область со стабилизирующим градиентом плотности, в которой конвекция отсутствует придонная аккумулирующая зона совместной конвекции. Через среднюю зону тепло переносится только путем теплопроводности, поскольку в рассматриваемом диапазоне температур вода практически непрозрачна для теплового излучения. [c.425]

Как показывают расчеты [59, 207], при д 0,1 следует ожидать значительных различий интенсивности и степени поляризации рассеянного света в случае сухих и покрытых водной пленкой частиц. В диапазоне 0,79 < q < 0,975 поглощение (и соответственно тепловое излучение) оказывается большим, чем в случае аэрозоля идентичной структуры, но не покрытого пленкой воды. Такого рода эффект, по-видимому, обусловлен тем, что тонкие пленки выполняют функции линзы для твердого ядра. Аналогичная ситуация наблюдается и в тех случаях, когда толщина пленки / 0,30 мкм, что соответствует 0,70 при модальном радиусе [c.83]

Подвешенным термоэлементом будем называть стержень из полупроводникового материала, который включен в цепь источника тока с помощью проводов, закрепленных на торцах и образующих в местах крепления холодные и горячие спаи. При этом будем считать, что условия теплообмена холодных и горячих спаев с окружающей средой полностью идентичны. Разность температуры между спаями определяется выделением и поглощением тепла за счет эффекта Пельтье. Джоулево тепло распределяется равномерно по стержню и не создает градиента температуры. В стационарных условиях выделяемое и поглощаемое на спаях тепло Пельтье компенсируется кондуктивным потоком тепла вдоль стержня, обусловленным его теплопроводностью. Потери тепла с поверхности образца, возникающие благодаря конвекции, излучению и теплоотводу по проводим, можно уменьшить, создавая вокруг образца тепловую изоляцию и используя длинные и достаточно тонкие провода. [c.40]

Теперь можно предположить, что действие теплопроводности в жидкости ограничено тонкой областью толщиной б вблизи поверхности пластины, которая является просто тепловым пограничным слоем, и что этот пограничный слой является оптически тонким (т. е. j=a8< l). Оптически тонкий пограничный слой, однако, представляет собой только часть всего поля температур, так как излучение, испускаемое пластинкой, фактически будет проходить через этот слой без ослабления. Следовательно, необходимо рассмотреть не только этот пограничный слой, а также смежный лучистый слой, который не является оптически тонким и в пределах которого градиенты температур и, таким образом, эффекты теплопроводности являются малыми величинами- [c.159]

Получение у-квантов с помощью электронов высокой энергии — более эффективный процесс, следовательно, меньше тепловые потери и массивные аноды, применяемые в обычных трубках, уже не нужны. В то же время фотоны тормозного излучения преимущественно вылетают в направлении пучка падающих электронов, поэтому выгоднее использовать тонкие мишени, а не массивные, как это было в трубках для получения у-излучения низкой энергии. Кроме того, такие установки позволяют получать довольно узкие пучки тормозного излучения. [c.33]

При известных экспериментальных значениях Я и тв. Для стеклянных матов данного типа можно рассчитать величину коэффициента теплопроводности в широком интервале температур. На фиг. 9 графически показана зависимость коэффициента теплопроводности от средней температуры, рассчитанная по значениям А и тв. из табл. 5 для матов из стеклянной ваты и волокна В. Для сравнения на этом же графике нанесены экспериментальные точки. Совпадение расчетных и экспериментальных данных указывает на то, что предположения о механизме лучистого переноса тепла были правильными. Приведенные результаты показывают также, что более тонкое волокно В является менее проницаемым для теплового излучения, хотя его объемная плотность меньше, чем у волокон стеклянной ваты ТШР. [c.383]

Газоразрядные люминесцентные лампы (ГОСТ 6825— 74) обладают спектральной характеристикой, приближающейся к естественному свету. Световой к. п. д. этих ламп в 2—4 раза выше, чем ламп накаливания. При люминесценции электрическая энергия непосредственно превращается в световое излучение, минуя стадию теплового излучения, поэтому поверхность колбы имеет температуру не выше 50 °С, что делает лампу более безопасной. Свечение люминесцентных ламп происходит по всей поверхности трубки, поэтому слепящее действие значительно ниже, чем ламп накаливания. Люминесцентные лампы низкого давления представляют собой стеклянную трубку, на внутреннюю поверхность которой нанесен тонкий слой люминофора. Длина и диаметр зависят от типа и мощности лампы. Трубка содержит небольшое количество ртути и заполнена аргоном. [c.47]

Анализатор представляет собой плоский тонкий диск в виде круга или квадрата. Иногда анализатор выполняют в форме цилиндра, части сферы или конуса. Материалом диска может служить металл, пластмасса или стекло. Если материал диска не прозрачен ДЛЯ инфракрасного излучения, то в нем делают вырезы специальной формы (рис. 7. 2, а, е) на прозрачном для инфракрасных лучей материале наносят полосы, не пропускающие тепловое излучение (см. рис. 7.2,6, в, г, д). Чередование прозрачных и непрозрачных полос (участков) диска называется растром. Форма растра может быть самой разнообразной. Наиболее часто применяют спиральные, радиальные, концентрические, в виде шахматной доски и смешанные. [c.214]

Анализатор выполнен в виде плоского тонкого непрозрачного диска, в котором по определенному закону вырезана щель Щ (спиральный растр), пропускающая собираемое объективом тепловое излучение на приемник. Предположим, что щель вырезана в виде спирали Архимеда по закону г = аф. Чтобы вся энергия, сосредоточенная в изображении предмета, попала на приемник, [c.219]

Поскольку тонкие порошки и волокна до некоторой степени проницаемы для теплового излучения, их проницаемость можно уменьшить различными способами, наиболее эффективными из которых в настоящее время являются следующие добавление металлических порошков смешивание разных порошков таким образом, чтобы область проницаемости одного порошка не совпадала с такими же областями у других размещение в порошках и волокнах защитных экранов, например в виде тонкой металлической фольги увеличение оптической плотности и т. п. [c.346]

На рис. 78 показан вариант футеровки, внутри которой имеется тонкая воздушная прослойка. Воздух имеет очень низкую теплопроводность Яв, и если толщина прослойки исключает наличие конвективного переноса, а температурный уровень в данном месте кладки исключает также и теплопередачу излучением, то такое устройство футеровки позволяет снизить тепловые потери как теплопроводноотью, так и за счет аккумуляции. Подобная футеровка, кроме того, имеет меньшую толщину. Ее недостатки — меньшая механическая прочность и возможность применения только для низкотемпературных печей. [c.247]

Разработаны также новые виды вакуумно-порошковой изоляции, состоящей из изолирующего малотеплопроводного порошка с примесью тонких металлических, например медных или алюминиевых, чешуек (г 03. пг на рис. 7.25,(3). Чешуйки, отражая излучение, делают порошок почти не-п[юницаемым для теплового излучения, что-пизволяет уменьшить кажущийся коэффициент теплопроводности изоляции ещ1е примерно в 10 раз по сравнению с обычной вакуумно-порошковой изоляцией. [c.203]

В случае радиационных тепловых потерь член К (Т — — Гд) должен быть заменен членом, равным произведению функции излучения абсолютно черного тела (равного аТ, где (Т—постоянная Стефана—Больцмана, кал1см -сек СК) ), величины излучательной способности и некоторого множителя, величина которого определяется геометрией системы. Во многих случаях можно считать пламя оптически тонким, т. е. считать, что газ поглощает пренебрежимо малую часть испущенного им излучения. Тогда излучательная способность (и, следовательно, величины Ь и К) будет [c.266]

Значения А, К и В зависят от природы тела, его температуры и, кроме того, от длины волн излучения. Для теплового излучения (длины волн в диапазоне от 0,4 до 40 мкм) твердые тела и жидкости (исключая очень тонкие их прослойки) практически непрозрачны — атермичны. Здесь [c.510]

Распространяясь прямолинейно со скоростью света, тепловые лучи подчинаются всем геометрическим законам оптики (поглощение, отражение, преломление). Способностью теплового излучения и поглощения обладают все тела с температурой выше О К, т. е. все тела непрерывно излучают и поглощают лучистую энергию. При этом с ростом температуры тела соответственно его внутренней энергии увеличивается интенсивность излучения. Последняя весьма велика у твердых и жидких тел, причем в лучистом теплообмене участвуют лишь их тонкие поверхностные слои и тепловое излучение можно практически считать поверхностным явлением. Газы и пары отличаются объемным характером [c.304]

Основной элемент радиовизора (рис. 4.25) — люмипесцирующий экран ЛС с нанесенным на него с внешней стороны тонким слоем металла СМ, который является неселективным преобразователем СВЧ- и инфракрасного излучения в тепловой рельеф. Экран ЛС с внутренней стороны равномерно освещается ультрафиолетовым [c.160]

Инфракрасная (радиационная, лучистая) сушка осуществляется за счет восприятия тонким поверхностным слоем влажного материала инфракрасной (тепловой) части спектра электромагнитного излучения с длиной волны приблизительно в диапазоне 0,5-350 мкм. Поверхность материала воспринимает и излучение соседних )Д5асткоБ сплошного спектра излучения, но именно отмеченный диапазон при используемых температурах промышленных излучателей несет основную энергию общего излучения. [c.245]

ТК показывают, что температурные конт-расты в металлах выше, чем в неметаллах, однако на практике металлы имеют боль-ший уровень помех, что снижает отношение сигнал/шум. Время наблюдения дефектов должно находиться в пределах технических возможностей аппаратуры контроля. Например, зоны коррозии в тонких алюминиевых листах создают значительные температурные контрасты, которые существуют в течение коротких времен наблюдения (10. .. 100 мс). При таких временах развития теплового процесса, применение обычных тепловизоров с частотой кадров до 30 Гц и последовательным считыванием сигнала приводит к искажению термограмм, поскольку температуры в различных точках одного и того же изображения регистрируются в различные моменты времени. Поэтому для обнаружения коррозии в тонких высокотеплопроводных материалах рекомендуется применять тепловизоры с матричными детекторами, размещенными в фокальной плоскости и работающими в режиме одновременного считывания сигнала (snap-shot mode). Кроме того, поверхность металлов, как правило, покрывают материалами с высоким коэффициентом излучения, что решает одновременно три задачи 1) увеличение поглощенной энергии 2) снижение случайных флуктуаций излучения по поверхности 3) уменьшение отраженного излучения. [c.99]

Порошки тонкого помола — вспученный перлит, аэрогель, силикат кальция, газовая сажа., диатомовая земля — являются очень хорошими низкотемпературными -изоляторами. При понижении давления в пространстве, заполненном изоля Ционяым материалом, резко, у.ме Ньшается, его эффективный коэффициент теплопроводности для Перлита, например, он составляет 10% от его значения при атмосферном давлении. Идеальный теплоизоляционный материал должен-иметь высокую отражательную способность и минимальный тепловой контакт между соседними частицами. Улучшение изоляционных свойств -при наличии ва-куумно-порошковой изоляции объясняется тем, что основная часть-тепла передается излучением, а порошок является многократным экраном для этого излучения [295]. [c.367]

Эксперименты показали, что вышеперечисленные порошки при соответствующей толщине слоя образуют эффективную преграду тепловому излучению и при вакууммировании передают очень мало тепла за счет теплопроводности. Распространяясь в порошках, лучистая энергия рассеивается и частично поглощается. Пространство между двумя оболочками заполняется тонким порошком изоляционного материала, после-чего происходит откачка воздуха из этого пpo тJ)aн твa. При этом уи<е-не требуется такой высокий вакуум, который понадобился бы прн отсутствии изолирующего порошка. [c.367]

В некоторые изделия из карбида бора рекомендуют вводить соединения алюминия (2—5%) [815]. Твердость такого изделия превышает 9 (по Моссу), а временное сопротивление составляет ЗОЮ кг[см [815]. Мак-Кинни [816] сообщил о новом материале, служащем защитой от тепловых нейтронов — борале. Последний хорошо поглощает тепловые нейтроны и не дает при этом жесткого у-излучения. Борал получают методом горячего прессования (при 610°) порошка В4С, распределенного тонкими слоями между рядами алюминиевой фольги. [c.429]

Введение [1—9,16]. а-Частицы вызывают в подходящем фосфоре вспышки света, которые в результате размножения вторичных электронов превращаются в импульсы тока и, наконец, могут быть зарегистрированы пересчетным прибором с механическим счетчиком. Например, в качестве фосфора хорошо подходит активированный серебром сульфид цинка, поступающий в продажу (завод светосоставов в Бад Либенштайне) в виде тонкого кристаллического порошка. Этот порошок осаждается из чистой воды на стеклянный носитель и после высушивания плотно пристает к нему. При выборе толщины слоя следует принимать во внимание, что в очень тонких слоях фосфора а-частица не сможет потерять всю свою энергию (амплитуда импульсов становится слишком малой), а в очень толстых слоях часть света люминесценции поглотится в самом фосфоре (амплитуда импульсов становится меньше, чем следовало бы ожидать при поглощении всей энергии а-частицы). При подходящей толщине слоя фосфора легко могут быть проведены исследования а-излучения, такие, как измерение интенсивности, поглощения и определение величины пробега а-частиц. Преимущество измерения а-излучения сцинтилляционным счетчиком состоит в том, что при использовании подходящего фосфора можно регистрировать только а-частицы на фоне Р- и у-излучения. Поглощенная в тонком слое-2п5 —Ag энергия р- и у-излучения недостаточна для того, чтобы вызвать сцинтил-ляционную вспышку, сравнимую по величине со вспышкой от а-частицы. По этой же причине не дают измеримых сцинтилляций в а-фосфорах и космические лучи. Фон, помимо случайно возникающих импульсов теплового шума, практически отсутствует, поэтому можно измерять очень малые а-активности. [c.125]

Снова рассмотрим предельные случаи оптически тонкого слоя л слоя с большой оптической толщиной. Начнем со слоя большой оптической толщины. Профили температуры при совместном действии теплопроводности и излучения в слое с большой оптической толщиной обсуждались Вискантой и Грошем Л. 21]. Выражение для местного теплового потока, полученное на основании уравнения ( 10) и закона теплопроводности Фурье, имеет вид [c.154]

Сидоров [Л. 23] рассмотрел случай совместного действия ковекции и излучения при ламинарном обтекании плоской пластины. Однако им было получено решение в крайне приближенной форме. Решения в приближении оптически тонкого слоя были получены при анализе теплообмена в пограничном слое некоторыми авторами, апример Хоу [Л. 24] и Кохом и Да Сильвой 1[Л. 25]. В этих анализах принимается, что газ (воздух при высокой температуре) в пределах пограничного слоя только испускает, но не поглощает тепловое излучение. Это допущение справедливо нри условии, что поверхность и газ за пределами пограничного слоя являются относительно холодными. В приближении большой оптической толщины были получены некоторые результаты Вискантой и Грошем [Л. 26] для ламинарного потока в щели. Таким образом, этот анализ служит в качестве предельного решения для случая, когда оптическая толщина пограничного слоя велика. Во многих случаях при течении поглощающего газа в пограничном слое взаимное влияние конвекции и излучения незначительно. Для того чтобы оценить, при каких условиях пренебрежение эффектами взаимодействия является допустимым, в последующем анализе эффекты взаимодействия конвекции и излучения в пограничном слое будем учитывать лишь в первом приближении. Рассмотрим частный случай ламинарного течения газа вдоль плоской поверхности. [c.157]

Термоэлемент — тепловой приемник, работающий по принципу термопары. На одном из спаев термопары припаяна приемная площадка — тонкая золотая или платиновая пластинка, покрытая золотой или платиновой чернью. Чернь образует рыхлый пористый слой, хорошо поглощающий ИК излучение и преобразующий его в теплоту. Размер приемной площадки немного больше уменьшенного изображения выходной щели монохроматора. Другой спай термопары крепится к массивной металлической детали, что способствует отведению от него тепла. Благодаря этому температура спая практически остается постоянной. [c.289]

Более низкую теплопроводность имеет недавно разработанная улучшенная вакуумно-порошковая изоляция Линде С5 , которая состоит из смеси равных по весу частей медных чешуек и сантоселя ). Чистый сантосель представляет собой тонкий порошок с очень малой теплопроводностью, но проницаемый для теплового излучения. В табл. 2 приводится средний эффективный коэффициент теплопроводности сантоселя, определенный по полному тепловому потоку. Лучистый перенос теп. га через аэрогель значительно уменьшается при добавлении медных или алюминиевых чешуек, в результате чего средний эффективный коэффициент теплопроводности изоляции С5 составляет только 10% от коэффициента для обычной вакуумно-порошковой и.зо-ляции. [c.271]

При определении абсолютной -активности на 4я-счетчике исследуемый источник наносится на тонкую органическую пленку. Материалы, используемые для приготовления подложек, должны обладать минимальной поверхностной плотностью, причем элементы лштериала, из которого изготовляется подложка, должны иметь малый атомный номер для того, чтобы уменьшить поглощение и рассеяние -частиц от подложки (нленки . Кроме того, необходимо, чтобы материалы были достаточно механически прочны и химически стойки к реактивам. Пленки должны быть термостойкими, чтобы хорошо противостоять тепловому излучению в течение процесса испарения источника и металлизации пленки. [c.105]

Фирмой Minnesota Mining and M-g. Со. предложена металлизированная пластмассовая пленка, отражающая тепловое солнечное излучение и ослабляющая действие солнечных лучей без существенного уменьшения светопропускания. Пленка получается на основе полиэфирной смолы и имеет с одной стороны тонкое алюминиевое покрытие. Толщина металлизированной пленки 0,025 мм, цвет — серо-синий. Пленку можно наклеивать на обычное оконное стекло. Ее применяют при остеклении зданий в тех случаях, когда нужно защитить помещение от действия солнечного света. Минимальная долговечность пленки составляет 8 лет [19]. [c.84]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология