Ксенон поглощение

Наиболее просты закономерности, наблюдающиеся при адсорбции газов. Как правило, газ адсорбируется тем лучше, чем выше его критическая температура. Так как температура кипения приблизительно пропорциональна критической (составляя около /з ее, если считать по абсолютной шкале), ту же закономерность можно выразить и иначе вещество обычно поглощается из газовой фазы тем лучше, че.м выше его точка кипения. Этим объясняется, почему при прохождении сквозь противогаз воздуха, содержащего хлор,. задерживается именно хлор, а не кислород или азот. Этим же обусловлено поглощение поверхностью твердых тел из воздуха главным образом водяных паров, а не каких-либо других газов. На практическом использовании подобных различий основаны некоторые важные методы разделения газовых смесей, в частности получение из воздуха криптона н ксенона путем их адсорбции при низких температу- [c.268]

В настоящее время применяют ряд способов хроматографического определения гелия и аргона. Однако применяемые способы детектирования мало чувствительны для измерения малых концентраций и недостаточны для определения концентраций гелия и аргона в природных углеводородных газах с требуемой точностью 10 4 объем. %. В связи с этим гелий и аргон в природных газах определяют известным классическим методом, основанным на поглощении всех компонентов природных газов, кроме гелия, неона, аргона и других редких гааов металлическим кальцием при температуре 750—800° С с последующим разделением гелия — неона и аргона — криптона — ксенона адсорбцией на активированном угле при температуре жидкого азота. Этот анализ позволяет определять содержание гелия в природных углеводородных газах с точностью не менее 0,001% при объеме пробы 20 мл, [c.33]

Аномалия в поведении параметров контуров полосы поглощения ИК-спектров. Максимум- электропроводности щавелевой, фосфорной и серной кислот прн 90—100 С. Максимум теплопроводности растворов сульфатов цинка и кадмия. Максимум электропроводности сульфатов никеля и кобальта. Скачок ДН° и G° при 100—120°С. Максимум растворимости барита в воде при температуре 100 °С, Максимум растворимости ксенона, метана, кислорода, азота в воде прн 100 Ю°С. [c.257]

В качестве газа-наполнителя используются аргон или ксенон в смеси с метаном. Для жесткого излучения предпочтителен ксенон, так как у него больше коэффициент поглощения рентгеновских лучей и, следовательно, выше эффективность регистрации. [c.14]

В качестве газовой среды используют чистый ксенон или в смеси с аргоном под давлением до нескольких десятков атмосфер с целью обеспечения максимального поглощения квантов ионизирующего излучения (г у = 0,5. .. 0,9). [c.161]

В большинстве случаев при газовом анализе азот определяют по разности. После поглощения отдельных газов различными реагентами и после сожжения горючих газов остаток принимается за азот, В действительности же кроме азота в остатке могут быть редкие газы гелий аргон, неон, ксенон и криптон. [c.80]

Предварительно прибор подготовляют так же, как и другие приборы для определения Не и Аг, описанные выше. Анализируемый газ через осушительную трубку (не показанную на фиг. 103, а) забирается в бюретку, измеряется и направляется в трубку 4, нагреваемую до 700—800 . После окончания поглощения всех газов, кроме редких, объем последних измеряется. Трубка 3 охлаждается жидким воздухом, и в нее впускается остаток, состоящий только из редких газов аргон, криптон и ксенон поглощаются углем, а гелий с неоном откачиваются и измеряются. [c.271]

Точность определения поглощения газа м зависит от того, насколько суммарное количество поглощенного газа отличается от количества оставшегося неадсорбированного газа и от количества, которое адсорбируется (при физической адсорбции) на стенках сосуда, имеющего ту же температуру, что и образец. Поэтому при прочих равных условиях точность снижается с уменьшением удельной поверхности образца. При физической адсорбции проблему, связанную с оставшимся в мертвом объеме газом, можно до некоторой степени устранить, если использовать адсорбат с более низким значением ро, который сильнее адсорбируется и снижает тем самым равновесное давление над образцом. Преимущества ксенона при 90 К и криптона при 77 К очевидны (ср. табл. 1). Поправку на адсорбцию охлаждаемыми стенками сосуда с образцом вводят по результатам холостого опыта. Величина этой поправки зависит ие только от соотношения поверхностей сосуда и образца, ио и от прочности связывания на них адсорбата. Например, теплота адсорбции ксенона или криптона (которые обычно используют для образцов с низкой удельной поверхностью) на переходных металлах больше, чем на стекле, так что при 77—90 К степень покрытия поверхности стекла при одинаковом равновесном давлении составляет только 10—15% степени покрытия поверхности чистого металла. Прочность связывания адсорбата иа окислах и на стекле значительно ближе. Минимальная поверхность, которую можно достаточно точно измерить, зависит от формы образца, так как последняя влияет иа величину мертвого объема. [c.340]

С точки зрения практической фотохимии в газовой фазе имеет смысл рассмотреть одноатомные пары лишь следующих веществ ртути, кадмия, цинка и ксенона. Длины волн линий поглощения и соответствующие энергии в расчете на грамм-атом приведены в табл. 45. Энергии вычислены по формуле 2,8577-10 Д кал, где % означает длину волны в ангстремах. [c.219]

Следует отметить, что система Л П/ — молекул ЫН и ЫВ исследовалась также в-спектре поглощения этих радикалов в матрицах аргона, криптона и ксенона при 4,2°К МакКарти и Робинсоном [2688] (см. также [3458,3459]). Однако в этих исследованиях молекулярные постоянные ЫН не определялись. [c.364]

Рис, 2. Спектр поглощения разреженных паров сероуглерода с добавками ксенона [7] [c.41]

Спектроскопическое исследование растворов жидких инертных газов. Инфракрасные спектры поглощения СН в аргоне, НС1 в ксеноне, [c.285]

На рис. 3.2 приведены активности 2г и N5 , рассчитанные из уравнений (8) и (10). Подобные же преобразования можно проделать для случая накопления Хе з5 за исключением того, что при этом нельзя пренебречь поглощением нейтронов ксеноном [c.68]

Для калибровки по длинам волн на одну спектрограмму е исследуемым спектром записывают линии с хорошо известными длинами волн — стандарты. В качестве стандартов применяют линии колебательно-вращательных полос 2-<-0,1-<-0и2-<-1 молекулы -С О, положение которых известно с точностью не ниже 4=0,0005 см-1 [17—20], а также линии поглощения других простых молекул. Волновые числа с точностью 0,002 см- вращательно-колебательных линий молекул НС1, NjO, Н2О табулированы в книге [21 ], различных изотопных вариантов H l — в работе [171 . Как эмиссионные стандарты применяются атомные линии аргона, неона, криптона, ксенона, тория [21]. [c.162]

Для лазерной накачки рассматривались два лазера на парах меди и на хлориде ксенона. Лучше разработан лазер на парах меди, но лазер па хлориде ксенона потенциально более дешевый. Лазеры накачки генерируют свет, питающий энергией второй лазер, который испускает свет, используемый в разделительном процессе. В такой схеме разделены требования по КПД и точности по длине волны. Вторая система состоит из лазеров на красителях (рис. 9.8), которые преобразуют свет лазеров накачки в технологический свет она является точно настраиваемой и надежной. Лазеры на красителях эффективно преобразуют зеленый и желтый свет в точно настроенный красный, соответствующий линиям поглощения атомов урана. Лазеры на красителях, применяемые для обогащения урана, представляют собой компактные трехосные установки, в которых свет лазера накачки, движущийся поток красителя и пучок лазера на красителях пересекаются в небольшом канале потока. Свет лазера накачки преобразуется в свет лазера на красителях, усиливая тем самым пучок последнего. [c.478]

Остаток после поглощения азота магнием первоначально (1894—1895) считался чистым аргоном, но потом, особенно благодаря исследованиям Рамзая и Траверса, он оказался смесью по крайней мере 5 газов гелия, неона, аргона, криптона и ксенона. [c.487]

Криптон (в смеси с кислородом) используют в медицине как наркотическое средство. Ксенон, а точнее его изотоп Хе, служит для поглощения тепловых нейтронов. [c.387]

Исследование адсорбционного распределения газообразных радиоактивных веществ началось с изучения поведения радона. Первое исследование адсорбции радона активированным углем выполнил Резерфорд [135] в 1906 г. В центре внимания последующих работ [136-- 41] стояла проблема поглощения радона из воздуха, связанная с оздоровлением условий труда персонала урановых рудников и заводов по обогащению и химической переработке урановой руды. Одновременно проводили исследования адсорбции ксенона и криптона с целью выяснения возможности получения их из воздуха адсорбционным методом. [c.83]

Выполнено значительное количество работ по выяснению поведения и свойств детонационных и ударных волн. Кистяковский и сотрудники [68] определили толщину волны, изучая поглощение рентгеновских лучей ксеноном. Джилкерсон и Дэвидсон [69] использовали для этой цели иод 1г. В более поздних работах было найдено, что реакционная зона имеет толщину около 5 мм. [c.410]

Помимо ртутных ламп в фотохимических исследованиях широко используются газосветные лампы, наполненные тяжелыми инертными газами, например ксеноном, при давлении 1,5-10 мм рт. ст. и выше. После включения лампа сразу дает 80% светового потока. Полный световой поток достигается после того, как лампа приобретет установившийся тепловой режим. Давление газа при этом возрастает примерно в два раза. Спектр ксеноновых ламп ДКСШ существенно отличается от спектра ртутных ламп. Видимая и ультрафиолетовая части спектра представляют собой интенсивный непрерывный спектр, который простирается вплоть до 184 нм, где он обрезается поглощением в атмосфере. Распределение энергии в спектрах ламп с разрядом в инертных газах данного типа практически не зависит от давления и силы тока. [c.140]

Схема спектрографической установки показана на рис. 56, б. Регистрирующим прибором служит спектрограф J2, а в качестве спектроскопического источника света используется спектроскопическая импульсная лампа /, свет от которой, пройдя реакционный сосуд и спектрограф, попадает на фотопластинку 13. Спектроскопическая лампа зажигается через определенный промежуток времени после вспышки фотолитической лампы при помощи блока временной задержки 14. Таким образом по.лучается полный спектр поглощения фотолизуемого раствора. Меняя время задержки, можно получить набор спектров, изменяющихся во времени. В качестве импульсных фотолитических ламп обычно используются трубчатые импульсные ксеноновые лампы. Такие лампы имеют электрическую мощность до нескольких килоджоулей. Световая отдача таких ламп составляет 5- 20% от электрической мощности. Время вспышки ламп колеблется от 10 до 10 с (по уровню 1/е). Иногда для увеличения излучения в УФ-области к ксенону добавляют другие газы, например Нг, или ртуть. Используют им-пульсные лампы и с другим наполнением (Ог, N2, Аг). Ксенон обладает рядом преимуществ перед другими газами он имеет хорошие спектральные характеристики (сплошной спектр излучения), химическую инертность (нет взаимодействия с электродами), низкий потенциал ионизации. С увеличением энергии разряда максимум излучения смещается в ультрафиолетовую область. Разрешающее время импульсной установки определяется временем затухания светового импульса фотолитической вспышки. А время вспышки импульсной лампы в свою очередь зависит от нескольких факторов от типа лампы, электрической энергии и от емкости и индуктивности контура питания. Электрический контур составляют конденсатор, импульсная лампа и соединительные провода. Электрический разряд в контуре носит колебательный или затухающий характер в зависимости от соотнонюния между сопротивлением R, индуктивностью L и емкостью С элементов контура. Наиболее выгодным с точки зрения длительности импульса является соотпошепие Lj . Уменьшение времени затухания т достигается снижением индуктивности соединительных проводов, а также снижением емкости и индуктивности конденсатора (r yZ, ). При этом уменьшение энергии вспышки E = Wj2 компенсируется за счет увеличения напряжения на конденсаторе U. Увеличение [c.157]

Адсорбционные и разделительные свойства низко-обгарных адсорбентов оценивают по величине удельных удерживаемых объемов низкокипящих газов и по смесям воздух—СОг и воздух— Хе при 25 и 15 °С (табл. 10.20). Все образцы по удерживающей способности аргона, кислорода и оксида углерода значительно превосходят промышленный уголь АГ-2. Малообгар-ные образцы не проявляют четко выраженных молекулярно-ситовых свойств по кислороду и аргону, имеющих различный размер молекул и близвсую поляризуемость вследствие одинаковой доступности микропор для этих газов. Однако все образцы показывают высокую сорбционную емкость по диоксиду углерода и ксенону при 25 и даже 150 °С. При этом образец КС по поглощению диоксида углерода при 25 °С значительно превосходит толь АГ-2. [c.592]

В последние годы для косвенного исследования интенсивности поверхностной конвекции все большее распространение получает предложенный в работах [140, 142] трассерный метод. Он особенно эффективен для исследований интенсивности поверхностной конвекции при массопередаче с химической реакцией. Суть метода заключается в том, что одновременно с хемо-сорбционным процессом десорбируют (абсорбируют) химически инертный газ (трассер). Метод позволяет косвенно по изменению физического коэффициента массоотдачи оценить интенсивность поверхностной конвекции, а также получить количественные зависимости о влиянии на нее различных факторов. В качестве газа-трассера обычно используют пропилен [125, 140], пары воды [125], гелий и ксенон [7, 8], аргон [151 —153]. Однако большие возможности предоставляет применение в качестве трассера оксида азота N2O [7, 8], что устраняет необходимость корректировки ж, но крайней мере, при моделировании исключительно широко распространенных процессов поглощения СО2 щелочными хемосорбентами. Возможность использования N2O в качестве аналога подобия СО2 объясняется близостью их физических характеристик и электронных структур, что видно из табл. 4.1. [c.106]

Сд. С молекулой Сз связана группа полос, известная в литературе как группа полос 4050 . Полосы Х 4050 А впервые наблюдались в спектре излучения комет [2309] и в спектре поглощения звезд [2716, 3910]. Эти полосы были затем получены в лабораторных условиях при исследовании спектров излучения электрических разрядов [2017, 1834, 1133, 2004], углеводородных пламен [2393, 1425, 1673, 2395, 2396, 2780, 1038, 2781], угольных печей [1655, 3236] и в спектрах поглощения при импульсном фотолизе различных углеводородных соединений [3104, 1048, 2449]. Наиболее полный обзор результатов исследования условий появления и структуры полос дан в работах Розена и Свингса [3485] и Герцберга [2025]. Впервые предположение о том, что излучателем полос является молекула Сд, было высказано Дугласом [1368]. Полосы Я 4050 А были получены им в спектре разряда в смеси ксенона и водорода между угольными электродами. Спектр фотографировался в третьем порядке шестиметровой вогнутой решетки с разрешением примерно 200 ООО. Анализ полос, выполненный в предположении, что они связаны с переходом Ш — 2 линейной трехатомной мо- [c.451]

Спектры поглощения орто- и пара-НоО в твердом ксеноне и арюне в б.ти кий инфракрасной иОлас1и, [c.244]

Инфракрасные спектры поглощения LiF и LI2F2 в решетках твердого аргона, криптона и ксенона. [c.295]

Для лабораторного разделения инертных газов наряду с фракционной перегонкой используют теперь поглощение активированным углем. Поглощаемость инертных газов сильно возрастает с увеличением атомного веса. Фракционным поглощением на активированном угле при температуре жидкого воздуха можно разделить в зависимости от давления гелий и неон или неон и аргон. Аргон, криптон и ксенон можно разделить поглощением на активированном угле и последующей фракционной десорбцией методом Петерса (Peters, 1930). Растворенный в жидком воздухе радон можно полностью поглотить силикагелем. [c.131]

Излюбленная характеристика влияния межмолекулярных взаимодействий различной природы на электронный спектр — сдвиг. максимумов полос. Однако эту характеристику можно признать корректной только для полос, имеющих выраженную колебатель-нуго структуру. Напомним, что сам максимум бесструктурной полосы не имеет простого физического смысла [6]. Рассмотрим сначала влияние универсальных межмолекулярных взаимодействий на нолосу поглощения сероуглерода [7] в области 200 нм [(я, я )-полоса, переход 2 —к в газовой фазе при добавлении посторонних газов (рис. 2). Перекрывание крыльев вибронных компонент приводит к появлению снлоншого фона уже в разреженных парах посторонний газ под давлением 60 атм сильно увеличивает сплошной фон и вызывает длинноволновый сдвиг максимума полосы, величина которого составляет для аргона, криптона и ксенона 80, 100 и 650 соответственно. [c.40]

В ЯРД не имеет значения вид ооколков-шлаков и возможность полезного использования, важно их отрицательное воздействие на рабочий процесс реактора — поглощение нейтронов и отравление рабочей зоны. Вредные последствия образования шлаков проявляются, например, при кратковременных остановках и повторных пусках реактора транспортных установок. Например, изотоп ксенона Хе-135, обладающий высокой степенью поглощения нейтронов, образуется в реакторе в результате распада другого продукта деления — изотопа йода-135, имеющего период полураспада 6, 7 ч. [c.266]

Спектры поглощения ОН наблюдались в третьем порядке дифракционного спектрографа с фокусным расстоянием 6,4 м,, собранного но схеме Игля. В качестве источника света служила дуга в ксеноне при высоком давлении мощностью 150 вт, дающая очень хороший непрерывный спектр в интересующей нас области ). Для устранения света во втором порядке применялся фильтр Корнинг 9-54 . Достаточные для обработки почернения па фотопластинках типа Истмен IV-0 получались при экспозициях длительностью около часа. Время экспозиции увеличивалось иосле того, как камера некоторое время побывала в работе и окна начинали мутнеть. [c.108]

Миллиген, Браун и Пиментел [84] изучали инфракрасные спектры поглощения продуктов конденсации тлеющего разряда в азоте при температуре 4° К. Они наблюдали полосу при 2150 см , исчезающую при нагревании до 35° К и дающую изотопный сдвиг при использовании образца, обогащенного Они отнесли эту полосу к антисимметричному колебанию N3 радикала. Доказательство того, что та же самая полоса присутствует в спектрах поглощения продуктов фотолиза разбавленных растворов азотистоводородной кислоты в аргоне и азоте при низких температурах, дано Беккером, Пиментелом и Ван-Тилем [6]. Наблюдалось несколько других полос активных частиц, из которых полоса при 1290 см была отнесена к деформационному колебанию радикала ЫНг. Эти полосы не наблюдались при использовании матриц из ксенона. [c.31]

Схема извлечения криптона и ксенона из воздуха. Эти газы получают как цен-ные побочные продух5ты при разделении воздуха. Цифрами обозначены 1 — основной аппарат для разделения воздуха на кислород и азот (он состоит из двух сочлененных ректификационных колонн конденсатор нижней колонны служит испарителем верхней) 2 — дополнительная колонна для отделения криптона и ксенона 3 — испаритель дополнительной колонны 4 — дефлегматор (конденсатор) дополнительной колонны 5 — испаритель, в который из колонны 3 поступает кубовая жидкость, обогащенная Кг и Хе 6 — газгольдер 7 — контактный аппарат, в котором выжигают углеводороды, 8 — абсорбер для поглощения СОд. Из последней ректификационной колонны выходит газовая смесь, в которой 50—757о криптона и ксенона [c.159]

Результаты различных дифракционных исследований тетрафторида ксенона дают интересный материал для сравнений. Очень сильное поглощение рентгеновского /(а-излучения Сп атомом инертного газа и сравнительно слабая рассеивающая способность атомов галогена существенно затрудняют рентгеноструктурные исследования, однако несмотря на эти препятствия в течение очень короткого времени было выполнено три рентгеноструктурные работы [9—11], а вслед за этим исследования структуры, проведенные методом дифракции нейтронов [14] и электронов [15]. В одном из двух подробных рентгеноструктурных исследований интенсивность измеряли визуально, а во втором — с помощью счетчика. При визуальном исследовании было измерено 268 отражений, но 54 из них был приписан нулевой вес остальные отражения были включены в анализ по методу наименьших квадратов, при этом был получен конечный фактор достоверности, равный 0,097 при включении анизотропных тепловых параметров. Однако следует отметить, что при использовании изотропных тепловых параметров эта величина получалась почти такой же (0,100), следовательно, физический смысл учета анизотропии теплового движения в данном кристалле остается неясным. С помощью счетчика было измерено 286 отражений, из них 96 имели значение, отличное от н /ля полагают, что они обусловлены только атомами фтора. Значение оказалось более низким, чем в случае визуальной оценки интенсивностей (0,059), однако различия между значениями расстояний Хе—F, найденными в двух независимых исследованиях (1,961 0,026 [10] и 1,921 0,021 [5]), незначительны. Из пространственной группы следует, что молекула должна быть плоской, но не обязательно квадратной тем не менее, судя по результатам обеих работ, молекула Хер4 является квадратной. [c.404]