Жидкость движение средняя

РАСХОД ЖИДКОСТИ и СРЕДНЯЯ СКОРОСТЬ ДВИЖЕНИЯ [c.35]

Для повышения равномерности движения жидкости во всасывающем и напорном трубопроводах на них устанавливают воздушные колпаки (заполнен( ые воздухом объемы), примыкающие к всасывающему и нагнетательному клапанам. В воздушном колпаке воздух сжимается, когда расход жидкости превышает средний, а соответствующая часть воздушного колпака заполняется жидкостью, которая выталкивается вновь в трубопровод в результате расширения воздуха в воздушном колпаке, когда расход оказывается меньше среднего. [c.97]

Жидкое состояние характеризуется плотной молекулярной упаковкой. Свободный объем в жидкости много меньше свободного объема в газах. Для многих жидкостей характерно наличие областей упорядоченной структуры. Так, для воды характерным является наличие областей с льдоподобным каркасом, пустоты которого заполнены молекулами воды. Области упорядоченной структуры возникают и разрушаются в результате теплового движения молекул. Средняя кинетическая энергия поступательного движения молекул в жидкости, как и в газах, равна ЯТ, следовательно, и средние скорости поступательного движения молекул в жидкости равны средним скоростям движения таких же молекул в газовом состоянии при той же температуре. [c.592]

А. Пусть состав жидкости на каждой тарелке практически однороден, т. е. отсутствует его систематическое изменение по длине тарелки из-за движения жидкости перекрестным током по отношению к газу. Это может быть, когда высота пены на тарелке больше диаметра колонны или когда жидкость стекает через те же отверстия, через которые проходит газ (на тарелках без перетоков), а не движется по отношению к нему перекрестным током. В таких случаях состав жидкости, уходящей с нижней тарелки (он задан), не отличается от ее состава в любой точке пены на тарелке. Изменение состава газа на тарелке не известно и им приходится в начале расчета приближенно задаваться. Значение На (где а — межфазная поверхность в единице объема жидкости), соответствующее составу жидкости и среднему составу газа, определяется методами, подобными тем, которые были использованы в главе VI для проточных абсорберов, на основе значений ка, к1 и а, определяемых, как указано в главе IX. Общая скорость абсорбции на тарелке равна произведению На на общий объем [c.199]

Вероятно, правильнее рассматривать произведение средней скорости следа на приведенную площадь его поперечного сечения (рассчитанную по суммарной площади всех кильватеров пузырей в данном сечении слоя и средней доле ее от площади поперечного сечения слоя). Заметим, что отклонение времени пребывания жидкости от среднего будет всегда наблюдаться при движении жидкости в гидродинамическом следе пузыря со скоростями, отличающимися от средней скорости жидкости, — независимо от условия, приведенного в тексте. — Прим. ред. [c.668]

Формула для /дф, а следовательно, и (Х.75) предполагает, что пленка жидкости не совершает вращательного движения, а в контакте с газовой фазой находится только ее гладкий поверхностный слой. В действительности же процесс массообмена осуществляется не только за счет молекулярной диффузии, но и путем конвективного переноса массы в турбулизованном следе за лопастью и к поверхности жидкостных валиков. Размеры жидкостного валика в значительной мере [см. уравнения (Х.22) и (Х.24)] определяются расходом жидкости или средней плотностью орошения аппарата. [c.205]

Переходную область между суспензиями и истинными растворами (гомогенные системы) занимают коллоидные растворы, в которых размеры частиц, находящихся в жидкости, являются средними между размерами молекул и частиц взвесей. Граница между суспензиями и коллоидными растворами может быть в первом приближении охарактеризована появлением броуновского движения твердых частиц, с возникновением которого эти частицы не могут осаждаться под действием силы тяжести. [c.176]

Турбулизация течения жидкости поблизости от поверхности твердого тела имеет место 1) когда по трубе течет поток жидкости. с высоким числом Рейнольдса (Re > 10 —10 ) 2) когда поверхность тела имеет плохо обтекаемую форму (шар, цилиндр) 3) при течении вдоль обтекаемого тела с высоким числом Рейнольдса (Re > 10 ). При турбулентном режиме движения происходит беспорядочное перемешивание жидкости. Пусть —средний поток вешества, переносимый турбулентными пульсациями через 1 см поверхности, ось у перпендикулярна к поверхности, тогда [c.258]

При турбулентном движении средняя скорость течения жидкости [c.258]

Одна из наиболее важных особенностей жидкого состояния заключается в том, что потенциальная энергия взаимодействия частиц жидкости больше средней кинетической энергии движения частиц. Вследствие этого свободный объем в жидкости меньше, чем в газах, и характер теплового движения частиц другой. Свобода перемещения их сильно ограничена и каждая молекула, окруженная другими молекулами, как бы заключена в клетку , в которой она совершает колебания ее вращательное движение при этом заторможено (рис. 1П.1). Амплитуду колебаний можно принимать приблизительно равной корню кубическому из свободного объема, приходящегося на одну молекулу. Если энергия молекулы превысит энергию активации диффузии, то молекула перескакивает из одной клетки в другую. Макроскопически этот процесс описывают как диффузию. Надо подчеркнуть, что эти очевидные различия между газом и жидкостью гораздо более значительны, чем различия между жидкостью и твердым телом. Как мы увидим далее, даже структурообразование, типичное для твердых тел, можно наблюдать в различных степенях и в жидком состоянии. [c.235]

Прандтль [9] выдвинул предположение о существовании аналогии между хаотическим двин ением молекул, описываемым кинетической теорией газов, и случайным движением элементарных объемов жидкости в ноле турбулентного потока. При этом возникают трудности, так как элементарные объемы жидкости не являются дискретными телами, какие представляют собой молекулы. Однако Прандтль постулировал, что элементарные объемы жидкости, переходящие в результате турбулентного движения из одного слоя в другой в поперечном наиравлении, сохраняют свое количество движения. Среднее расстояние, на которое перемещается элемент жидкости в поперечном направлении, называют длиной пути смешения эта величина аналогична среднему расстоянию перемещения молекул между столкновениями (длине свободного пробега). Теоретически напряжение сдвига может ыть выражено уравнением [c.299]

В процессе экспериментов вполне отчетливо было установлено перемещение жидкости не только из высокопроницаемого слоя в низкопроницаемые, но и наоборот. Существование таких встречных потоков было обнаружено путем ввода подкрашенной жидкости в различные точки пласта. Кроме того, в результате прослеживания за движением красителя во времени построены эпюры скоростей. Скорость в высокопроницаемом слое возрастает от входа к выходу, а в низкопроницаемых падает. Это, прежде всего, говорит об ощутимом притоке жидкости к среднему высокопроницаемому слою. Многочисленные наблюдения в процессе исследования показали, что, в основном, линии тока направлены в сторону высокопроницаемого слоя. Отборы проб жидкости по слоям также указывают на приток вытесняемом фазы из низкопроницаемых слоев в высокопроницаемый. [c.62]

Кинематические параметры связаны со скоростями движения жидкости. Здесь следует различать истинную скорость жидкости и среднюю скорость потока. Так, при движении вязкой жидкости в трубопроводе скорость в различных точках живого сечения не одинакова она равна нулю в точках смоченного периметра и отлична от нуля в остальных точках живого сечения, меняясь по определенному закону (рис. 1.4). Этот закон определяет значение истинной скорости V в живом сечении. Истинная скорость [c.40]

При турбулентном течении жидкости на среднее движение в определенном направлении, происходящее со скоростью U, накладывается случайное пульсационное движение, которое характеризуется множеством пульсационных скоростей Ux- Турбулентные пульсации определяются не только скоростями, но и расстояниями, на которых эти скорости претерпевают заметное изменение. Эти расстояния называются масштабами пульсаций и обозначаются через X. Множество значений X представляет собой спектр турбулентных пульсаций, изменяющихся от О до максимального значения, имеющего порядок линейного масштаба области течения. Так, при движении в трубе диаметром L наибольшее значение X равно L. Каждое пульсационное движение характеризуется числом Рейнольдса Rex = kux/v, где v — кинематическая вязкость несущей жидкости. Пульсации, у которых Х L, называются крупномасштабными. Для них Re [c.257]

На практике явление срыва стационарного противоточного течения дисперсного потока при некоторых максимальных для данной системы значениях расходов фаз получило название явления захлебывания)). Физический смысл его заключается в следующем [26]. При однородном по д движении частиц в дисперсном потоке в среднем имеет место равновесие между силой тяжести с учетом выталкивающей силы Архимеда и силой сопротивления. Такое равновесие математически выражается уравнением (3.3.2.51) и может реализоваться при двух (или даже при трех) значениях концентрации частиц. При захлебывании оба равновесных состояния исчезают, так как сила сопротивления, действующая на частицы, становится больше движущей силы и условие равновесия перестает выполняться. При этом реальный дисперсный поток в зависимости от типа дисперсной системы ведет себя различным образом. В системе твердое вещество— жидкость захлебывание приводит к переходному (нестационарному) процессу, в результате которого дисперсная фаза выбрасывается из канала вместе со сплошной фазой. В системе газ—жидкость в среднем поток остается стационарным, однако начинается интенсивная коалесценция пузырей, которая приводит к переходу в пенно-турбулентный режим течения и снижению силы сопротивления, действующей на пузыри. В системе жидкость— жидкость может наблюдаться как выброс дисперсной фазы, так и интенсивная коалесценция капель с последующей инверсией фаз. [c.187]

Если предположить, что турбулентность движения частиц однородна и изотропна, как и турбулентность жидкости, то среднее ускорение частиц будет равно нулю так же, как и среднее ускорение жидкости следовательно, [c.138]

В уравнении (3. 67) первый комплекс определяет коэффициент сопротивления при изотермическом движении (средней температуре топлива), второй — учитывает изменение вязкости в пограничном слое, третий — влияние свободного движения (поперечной циркуляции). Исследования М. А. Михеева показали, что для очень вязких жидкостей влияние турбулизации потока вследствие наличия подъемной силы невелико и уравнение (3. 67) может быть переписано в виде [c.143]

При точном измерении показателей преломления обычно после появления цветных полосок переходят на наблюдение в монохроматическом свете. Впрочем, для средней части спектра нередко можно и в белом свете получить показатель преломления зерна с точностью 0,001—0,002. Для этого надо лишь заметить, какая из двух цветных полосок более подвижна, и о показателе преломления судить по движению именно этой полоски, применяя к ней обычное правило полоски Бекке при подъеме тубуса полоска перемещается на вещество, имеющее более высокий показатель преломления. Если подвижность обеих полосок примерно одинакова, то показатели преломления -зерна и жидкости для средней части спектра равны [22]. [c.256]

Характер теплового движения в жидкости существенно отличается от движения молекул в газе с их кратковременными столкновениями и сравнительно длительными свободными пробегами. В жидкости движение молекул носит диффузионный характер. Это диффузионное движение по Френкелю (см. [19]) представляют как случайные перескоки между соседними положениями равновесия на расстояние порядка расстояния между молекулами. В положении равновесия частица совершает колебательное движение с некоторой средней частотой, определяемой ее квазикристаллическим окружением. Время жизни частицы в клетке (т) определяется уравнением [c.34]

Размеры конструктивных элементов зоны отстаивания аэротенка-отстойника определяются исходя из допустимой скорости движения восходящего потока сточной жидкости. В среднем сечении зоны отстаивания она принимается равной 0,3—0,5 мм/сек. Расчетная скорость на входе в зону отстаивания аэротенка-отстойника принимается в зависимости от концентрации активного ила в зоне аэрации при концентрации ила [c.607]

Экспериментальные исследования показали, что в трубопроводах круглого сечения при ламинарном движении жидкости точка средней скорости находится на расстоянии [c.403]

Ориентацию белковых макромолекул можно вызывать различными способами и соответственно можно исследовать двойное лучепреломление в электрическом или магнитном поле и при течении раствора. Во всех случаях белковый раствор с ориентированными вытянутыми частицами приобретает описанные выше свойства одноосного, оптически анизотропного тела. Однако полнота ориентации частиц нарушается их вращательным броуновским движением в результате в растворе устанавливается определенное распределение ориентации, при котором между оптической осью в жидкости и средним направлением ориентации образуется определенный угол %. В зависимости от силы ориентирующих воздействий этот угол меняется от значения 45° при слабой ориентации до 0° при сильной ориентации частиц. [c.141]

Здесь Re = 4йб/v — критерий Рейнольдса Во й1/Вэ — критерий Боденштейна Pт = v/D — критерий Прандтля й — средняя скорость движения жидкости б — средняя толщина пленки V — кинематический коэффициент вязкости жидкости О — коэффициент молекулярной диффузии I — длина. [c.93]

Дальнейшее движение жидкости от среднего до верхнего положения происходит по инерции за счет накопленной жидкостью кинетической энергии, расходующейся на преодоление гидравлических сопротивлений. [c.113]

Естественная ширина спектральной линии обратно пропорциональна среднему времени жизни возбужденного состояния. Узкие резонансные линии наблюдаются для долгоживущих, а широкие линии — для короткоживущих возбужденных состояний. На ширину спектральных линий влияют и спин-решеточные, и спин-спиновые релаксационные процессы. Суммарное магнитное поле, взаимодействующее с прецессирующим ядром, является суммой постоянного внешнего поля и локальных полей решетки. У твердых веществ и вязких жидкостей движения молекул ограничены разночастотная компонента флуктуирующего локального поля имеет очень малую интенсивность. Поэтому большинство твердых веществ и вязких жидкостей имеют большие времена спин-решеточных релаксаций. С другой стороны, величина локального поля в твердых веществах и очень вязких жидкостях чрезвычайно велика это приводит к размытию резонансных условий, т. е. ограничивает время возбужденного состояния время спин-спиновой релаксации, таким образом,очень мало. Поэтому твердые вещества и вязкие жидкости имеют широкие резонансные линии. [c.72]

V одно компонентной жидкости. В среднем жидкость изотропна, но если молекулы жидкости не имеют шаровой симметрии, так что о, то в ходе теплового движения в жидкости возникают случайные нарушения изотропных свойств, т. е. анизотропные флуктуации. Диэлектрическая проницаемость области, где возникает анизотропная флуктуация, представляет собой симметричный тензор второго ранга [c.227]

Температурный коэффициент вязкости жидкостей противоположен по знаку температурному коэффициенту вязкости газов, и это дает основание считать, что механизм вязкости жидкости должен существенно отличаться от такового для газов. Согласно теории Энского и Чэпмена [38] вместо передачи количества движения движущимися частицами одного слоя к другому имеет место передача его за счет межмолекулярных сил. Это оказывается возможным из-за достаточно большой плотности жидкости, когда среднее расстояние между молекулами сравнима с радиусом действия межмолекулярных сил. Андраде [39] в рамках своей теории полагал, что многие проблемы жидкого состояния, в том числе и вязкость жидкости, могут быть рассмотрены с позиций квазикристаллического состояния, когда кристаллическая структура, характерная для твердого тела, размыта тепловым движением. В жидкостях, особенно при температурах, близких к кристаллизации, колеблющиеся молекулы длительное время находятся в своих слоях в положениях равновесия, и передача количества движения от слоя к слою совершается только в момент сближения колеблющихся молекул. Им было показано, что вблизи температуры плавления [c.77]

Передаваемая энергия дается формулой (130,1). Найдем энергию, диссипируемую при волновом турбулентном движении. Среднюю энергию, диссипируемую в жидкости в единицу времени, можно написать в виде [c.660]

Таким устройством для истирания может служить серийно выпускаемый венгерский прибор Labor для встряхивания колб с жидкостями. Оценка средней скорости движения частиц ш, которая пропорциональна амплитуде Л и частоте v, дает при Л [c.316]

Другим наглядным подтверждением избирательного характера движения жидкости в макронеоднородных пластах может служить сопоставление интегральных кривых распределения проницаемости второго объекта нижнего карбона Мухановского месторождения н скорости притока л<пдкости по толщине объекта, построенной на основе исследований профиля притока скважинными деби-томерами (рис. 13, 14). Как видно из рис. 13, только 60% объема залежей объекта обладают проницаемостью меньше средней проницаемости Р (к) при к(кср 1. Тогда как по интегральной кривой распределения скоростей более 80% толщины объекта имеет скорость расхода жидкости меньше средней скорости. Это свидетельствует о том, что неоднородность объема залежей объекта по проницаемости значительно выше неоднородности толщины объекта по скорости притока жидкости, а следовательно, и по фильтрационным сопротивлениям слоев. [c.80]

Согласно теории движения несжимаемой вязкой жидкости Рейнольдса движение в потоке делят на три вида среднее молярное, относительное (пульсационное) молярное и тепловое. Между этими видами движения устанавливается энергетическая связь, заключающаяся в том, что энергия среднего движения может переходить в энергию относительного даижения, а последняя — в энергию теплового движения. При этом, если в данный момент количество энергии, передаваемой относительному движению средним молярным двил<бБием, больше, чем диссипация этой энергии, то кинетическая энергия относительного движения, а следовательно, и пульсации, а также степень турбулентности будут возрастать, а если это количество передаваемой энергии меньше, то уменьшаться. [c.16]

Значительно трудней для аппаратов со сложной схемой движения теплообменивающихся жидкостей определить среднюю разность температур. В этом случае пользуются следующей методикой сначала определяют среднелогарйфмическую разность температур для противотока АТср по формуле (I. 5), а затем вносят поправку на направление потоков едг. Для вычисления этой поправки находят вспомогательные величины Р и по формулам [c.12]

Ниже (стр. 89) будет показано, что для увеличения движущей силы процесса массопередачи в колоннах с перекрестным током следует уменьшать возможность перемешивания жидкости при ее движении по тарелке. Простейшим решением этой задачи является установка на тарелке лабиринтов из перегородок. Однако следует помнить, что жидкость на тарелке движется за счет разницы гидравлических уровней, а увеличение длины пути увеличит сопротивление потоку. В конечном итоге это требует увеличения разницы гидравлических уровней. Последнее, в свою очередь, увеличит разницу в толщине слоя жидкости, преодолеваемого барботирующим паром. Появляется опасность неравномерной работы тарелки, так как пар естественно будет стремиться к барбо-тажу через меньший слой жидкости. С этой точки зрения необходимо иметь малую разницу уровней жидкости на тарелке. Практически указанное противоречие разрешается следующим образом в случае малых диаметров колонн (до 0,5—0,7 м) нет опасности неравномерной работы тарелок, поэтому желательна установка лабиринтов, увеличивающих путь жидкости при средних диаметрах (1—2,5 м) установка лабиринтов нецелесообразна и, наконец в случае больших диаметров (3 и больше) желательно сокращать длину пути жидкости установкой сливных устройств в центре тарелки. [c.44]

Флюктуации. В 2 и 3 мы врвдели, что исследование рассеяния рентгеновских лучей во многих случаях позволяет найти функцию распределения р(/ ) или функцию радиального распределения плотности Рпл (/ ). Эти функции характеризуют среднее распределение молекул в любом из элементов объема однородной жидкости, находящейся в состоянии термодинамического равновесия. Но знание среднего распределения не может дать полного представления о структуре жидкости. Движение частиц жидкости приводит к ио-стоянному возникновению и нсчезновению отклонений от среднего распределения. [c.136]

Другая особенность броуновского движения частиц в газах связана с тем, что число молекул в единице объема газа значительно. меньше, чем в жидкости, поэтому число столкновений молекул газа с коллоидиой частицей также меньше, а это обусловливает существенно большие амплитуды броуновского движения. Средний сдвиг частицы, находящейся в воздухе при нормальных условиях, в 8 раз больше, а в водороде в 15 раз больше, чем в воде. При уменьшении давления газа средний сдвиг частицы можно увеличить в сотни раз. Из сказанного 1 ледует, что, изменяя давление, можно менять характер броуновского движения, т. е. управлять им. Поэтому аэрозоли являются хорошими объектами для исследования броуновского движения. [c.245]

Этот вывод согласуется с тщательно выполненными экспериментальными исследованиями Файнда и др. Поскольку при двухфазном противоточном движении средняя толщина пленки жидкости остается такой же, как и при однофазном, и не зависит от геометрических размеров трубок, то представляет интерес рассмотреть имеющиеся уравнения и экспериментальные данные для однофазного течения жидкости. [c.33]

Теория этой критической опалесценции была развита в полном согласии с опытом Смолуховским (1908) и Эйнштейном (1910) после ряда неудачных попыток других авторов. По этой теории критическая опалесценция является результатом нарушения равномерного пространственного распределения молекул при их беспорядочных движениях. Это нарушение вызывает отклонения (флюктуации) плотностей в разных частях жидкости от средней плотности, которая имела бы место при совершенно равномерном распределении Участки разных плотностей имеют разные показатели преломления и поэтому обусловливают рассеяние света (эффе.кт Тиндаля). Оно достигает особой интенсивности вблизи критической точки, где сжимаемость жидкости очень велика, и поэтому нарушения однородности в плотностях, не вызывая значительных изменений давления, лишь медленно выравниваются. Расчет показывает, что около критической точки средние флюктуации плотностей в участках, размер которых имеет порядок длины световой волны, достигают F/q. [c.167]

В тонкослойных демпферах давления размеры канала, где движется жидкость, определяются средним -зазором между вибратором и статором и их шириной В и длиной L. Здесь в подобных между собой демпферах (5/L = onst) при гармонических колебаниях вибратора z=asin oi движение сплошной жидкости определяется шестью основными параметрами [c.90]