Фотоумножитель на выходе

Блок-схема установки, реализующей метод счета фотонов , приведена на рис. 37. В качестве источника возбуждающего света используется импульсная лампа, работающая от источника постоянного тока. Электрические импульсы, получаемые на втором электроде, используются в качестве стартовых импульсов время-амплитудного преобразователя. Серьезной трудностью, ограничивающей разрешающую способность данного метода, является тот факт, что импульсы на выходе ФЭУ имеют длительность нескольких наносекунд и широкий разброс по амплитуде. Электронная аппаратура позволяет регистрировать положение крутого переднего фронта импульсов с точностью до 0,01 не, однако само его положение зависит от амплитуды импульса (рис. 38), Преодолеть эту трудность позволяет использование дискриминатора импульсов с изменяющимся порогом, зависящим от амплитуды поступающего импульса. Таким путем удается резко повысить временную разрушающую способность метода (без такого дискриминатора не удается получить разрешение лучше нескольких наносекунд). Преобразование интервала времени в амплитуду импульса производится гак называемым время-амплитудным преобразователем, имеющим два входа старт и стоп соответственно для первого и второго импульсов. Такие схемы хорошо разработаны в электронике. Особенность таких преобразователей в том, что они срабатывают от первого поступающего импульса стоп и не регистрируют никаких последующих импульсов в течение определенного мертвого времени . Поэтому, если на фотоумножитель после импульса возбуждения попадут последовательно два фотона, будет зарегистрирован лишь первый из них. В результате при большой интенсивности флуоресценции, когда вероятность попадания более чем одного [c.106]

I Фотоумножители имеют большое внутреннее сопротивление и поэтому на выходе можно включить высокоомное сопротивление, если требуется дальнейшее усиление фототока. Если усиление, даваемое фотоумножителем, достаточно, то можно прямо включить показывающий или регистрирующий приборы. [c.189]

Вакуумные фотоэлементы и фотоумножители основаны на внешнем фотоэффекте. Поэтому границу чувствительности нельзя продвинуть достаточно далеко в сторону длинных волн, так как работу выхода электронов не удается достаточно сильно уменьшить. Легче осу- [c.189]

Только в редких случаях сигнал, снимаемый с приемника света, можно сразу измерять показывающим или регистрирующим прибором. Так, при пламенной фотометрии имеют дело с относительно большими световыми потоками. Поэтому на выходе фотоумножителей получается достаточно большой ток, который можно легко и точно измерять без дополнительного усиления. В большинстве других случаев даже применение умножителей не избавляет от необходимости дополнительного усиления сигнала. [c.190]

В таких случаях можно применять схему прямого усиления. На выходе усилителя (или прямо фотоумножителя) включают показывающий или регистрирующий прибор. При хорошей линейности усилителя показания прибора пропорциональны интенсивности спектральной линии и все измерение сводится к взятию отсчета со шкалы прибора. Обычно в этих условиях измеряют абсолютную интенсивность спектральной линии, но если нужно использовать относительную интенсивность двух линий или аналитической линии и неразложенного света, то необходим второй измерительный канал. Наиболее просто оба приемника света включать навстречу друг другу, так чтобы на вход усилителя (или сразу на показывающий прибор) попадал разностный сигнал. Если характеристики обоих приемников достаточно хорошо совпадают, то показания шкалы прибора будут пропорциональны относительной интенсивности. [c.197]

Электрический сигнал, снимаемый с анода фотоумножителя, мож о непосредственно подавать на осциллограф. При этом сопротивление анодной нагрузки подбирается исходя из длины и волнового сопротивления кабеля так, чтобы не было затяжки электрического сигнала. Иногда для согласования высокого выходного сопротивления ФЭУ с низкоомным кабелем используется катодный повторитель, называемый усилителем мощности, который имеет высокое входное сопротивление и низкоомный выход. Аналогичные эмиттерные повторители, собранные на транзисторах, хотя и занимают мало места, но менее предпочтительны из-за высокого коэффициента шумов. Усиление сигнала при помощи вертикального усилителя осциллографа возможно при наличии дифференциального усилителя, позволяющего компенсировать отклонение нулевой линии. [c.185]

Возможна прямая оценка квантовых выходов процессов испускания путем измерения абсолютных интенсивностей испускаемого и поглощаемого света, хотя низкая интенсивность многих процессов испускания затрудняет такие измерения. Абсолютные интенсивности могут определяться с помощью первичного стандарта (термостолбика) или предварительно прокалиброванного фотоумножителя. Благодаря высокой чувствительности для абсолютных измерений интенсивности испускания также может использоваться химический актинометр на основе ферриоксалата калия. [c.193]

Для атомов щелочных металлов характерна малая работа выхода электрона, поэтому они используются в электронике как эмиттеры электронов для фотоэлементов, фотоумножителей и преобразователей световых сигналов в электрические (работа выхода ф, = 1,81 эВ для цезия, что соответствует кванту лучистой энергии видимой части света). [c.291]

Интерферометр новой конструкции, который работает на принципе варьирования расстояния между пластинками I). Одна пластинка закрепляется на кольце из пьезоэлектрического материала (рис. 13.23). При действии на такой материал электрического поля он расширяется или сжимается, что и вызывает изменение расстояния I. Колебание частоты интерферометра синхронизируется с частотой сканирования осциллографа. При подсоединении выхода фотоумножителя к входу осциллографа можно непосредственно наблюдать получаемый спектр. [c.218]

Фотоны бомбардируют первый электрод фотоумножителя, вызывая эмиссию электронов, которые на других электродах образуют каскады электронов, создающих на выходе импульс [c.124]

В то время как обычный фото-эмиссионный элемент имеет выход, выражаемый несколькими микроамперами на 1 люмен, у фотоумножителя он может достигать многих ампер на 1 люмен. Однако обычно его ограничивают несколькими миллиамперами, применяя фотоумножители для регистрации очень малой интенсивности света, которая часто встречается в спектрофотометрах и фотометрах для измерения флуоресценции. [c.43]

Рассеянный свет выходит из кюветы через полукруглое окно и фокусируется при помощи линзы на щели приемника перед фотоумножителем. Угловое разрешение около 5 °. Фотоумножитель передвигается по дуге вокруг кюветы при помощи синхронного мотора. Под кюветой [c.109]

Основные операции состоят в установке эллипсометра на нуль с запоминанием нулевых положений Рк А. Эти данные считываются так же, как и в ручном методе. Изменение интенсивности света при вращении А к Р, как показано на рис. 3, зависит от выхода фотоумножителя. Компьютер поворачивает Р и снимает показания фотоумножителя после каждого шага двигателя до тех пор, пока не будет достигнут предварительно установленный уровень ( точка А на рис. 5). Затем двигатель возвращается в исходное положение, проходя при этом через нуль, пока не будет достигнута соответствующая точка В с той же самой интенсивностью число сделанных шагов Nдg (угол) запоминается. Затем Р устанавливается на нуль компенсатора С путем сдвига на N 3/2 шагов. После этого тем же способом устанавливается на нуль анализатор (Л). Когда оба нуля установлены, записывается электродный потенциал (при контролируемом токе). Вся операция занимает менее одной секунды. Опыт можно провести и в потенциостатических условиях. [c.419]

За последующей реакцией можно следить по изменению электропроводности при помощи мостика Уитстона изменение баланса моста наблюдают посредством осциллографа с быстрой временной разверткой. Если реакция сопровождается изменением окраски, можно использовать фотоэлектрическую спектрофото-метрию этот метод имеет то преимущество, что позволяет идентифицировать различные вещества и следить за их концентрациями. Аппаратура схематически показана на рис.14. Удобно использовать двойные ячейки — одну для реакции, другую контрольную, и наблюдать разность выхода двух фотоумножителей на экране осциллографа. [c.75]

Для определения скорости последующей реакции следят за поглощением света при определенной длине волны, выбранной так, чтобы поглощение одной из реагирующих форм было максимальным. Это можно сделать, пропуская белый свет от лампы накаливания или ксеноновой лампы через раствор к монохроматору и затем к фотоумножителю в другом случае (как показано на рисунке) можно использовать спектрограф, в котором держатель фотопластинок заменен фотоумножителем, поставленным в соответствующее положение . Выход фотоумножителя [c.115]

Иногда необходимо знать абсолютные квантовые выходы (F) (стр. 169). Прямое определение F требует измерения поглощенных и испускаемых квантов во всей области частот с поправками на рассеянный свет, повторное поглощение и на эффекты преломления. Относительное число квантов, испускаемых за секунду флуоресцирующим раствором, можно определить при помощи счетчика квантов , представляющего собой комбинацию второго флуоресцирующего раствора (например, родамина В в глицерине) и фотоумножителя так как выходы флуоресценции не зависят от длины волны возбуждающего света (выше длинноволнового предела), реакция этой системы зависит от числа поглощенных квантов независимо от длины волны [14, 15]. Число падающих квантов определяется тем же счетчиком квантов после замены второго раствора поверхностью окиси магния, способность которой рассеивать свет известна, или еще лучше очищенным раствором белка, рассеивающую способность которого можно вычислить. Тогда из данных измерения поглощения света можно найти число квантов, поглощенных флуоресцирующим раствором. Отношение числа излученных квантов к числу поглощенных квантов дает величину F. Для бисульфата хинина в воде, например, принято значение 0,55 [15]. [c.158]

При помощи приборов с фотоэлектрической регистрацией можна провести ряд определений в данном образце в течение нескольких минут с точностью около 2%. Сигнал на выходе детектора, в состав которого входит фотоумножитель, интегрируют с помощью специальных электрических цепей в течение 25—40 с. Затем измеряют интенсивность нужной линии, сравнивая результаты интегрирования для двух выбранных линий. Пользуясь калибровочными графиками, по значению отношения интенсивностей излучения находят концентрацию. Большинство серийных приборов позволяет выделить характеристические линии одновременно для нескольких элементов, так что оказывается возможным проводить многоэлементный анализ образца, регистрируя для каждого элемента отношения интенсивности для серии гомологических пар. В связи с этим эмиссионные спектрографы, использующие фотоэлектрическую регистрацию и снабженные устройствами для непосредственной выдачи результатов анализа, широко используются в промышленности для массовых анализов. [c.99]

Методом мёссбауэровской спектроскопии удобнее всего исследовать порошкообразные твердые тела и фольги металлов. Образцы закрепляют на держателе, который можно перемещать относительно источника у-излучения. Первичным детектором служит гамма-спектрометр (обычно сцинтилляционный счетчик), объединенный с тонким кристаллом иодида натрия. С его помощью фиксируют излучение с более низкой энергией (мягкое), которое имеется в потоке уквантов наряду с высокоэнергетичными лучами. Сцинтилляция кристалла, вызванная чами, регистрируется фотоумножителем, выход которого соединяется с усилителем. Затем сигнал проходит через анализатор импульсов, который выделяет сигналы, соответствующие определенной энергии -кван-тов. [c.201]

Эта проблема решалась двумя путями. Первый состоял в помещении фотоумножителя и образцов в термостат с температурой от О до 5°С, что понижало уровень шума примерно в 4 раза сейчас, с появлением фотоумножителей с низким уровнем шума, стало возможным работать при комнатной температуре. Тер-моионный шум дает в результате единичный импульс, тогда как р-частицы обычно вызывают образование нескольких фотонов. Отсюда второй путь решения проблемы — использование двух фотоумножителей выходы фотоумножителей вводятся в электрическую схему совпадений, которая регистрирует отсчет только в том случае, когда две величины регистрируются фотоумножителями одновременно (т. е. в пределах короткого временного ин- [c.106]

ИЛИ водородом. Излучение лампы фокусируется зеркалами А[ и Лг на входную щель 4 монохроматора. При помощи зеркала на диспергирующее устройство / (призму из высококачественного кварца или дифракционную решетку) направляется параллельный пучок излучения. На диспергирующем устройстве излучение разлагается в спектр, изображение которого тем же зеркалом Лз фокусируется на выходной щели 5 монохроматора. Выходная щель из полученного спектра источника вырезает узкую полосу спектра. Чем уже щель, тем более монохрома тичная полоса спектра выходит пз монохроматора. Излучение называется монохроматическим, если в нем все волны имеют одинаковую частоту. Средняя длина волны, характеризующая данную полосу спектра, определяется углом поворота диспергирующего устройства вокруг оси. Затем зеркалом Л4 монохромахизированный пучок света разделяется на два одинаковых по интенсив 0ст и луча луч, проходящий через кювету сравнения я через кювету с образцом. Вращающейся диафрагмой 6 перекрывают попеременно то луч сравнения, то луч образца, чем достигается разделение данных лучей во времени. Зеркалами Л5 лучи сравнения и образца фокусируются на кювете сравнения и образца соответственно. Требования к фокусировке пучка лучей на кюветах в современных приборах очень высокие ширина пучка должна быть порядка 1—2 мм на расстоянии 10— 40 мм. Только с такими узкими пучками света, проходящими через кюветы, возможно использование микрокювет. После прохождения кювет световой поток зеркалами Ав направляется на детектор 7, которым обычно служит фотоэлемент или фотоумножитель. [c.12]

В результате многократного отражения на внутренней поверхности сферы создается усредненная освещенность. В регистрирующей схеме в качестве приемника энергии используют фотоумножитель ФЭУ-39, в интегрирующей сфере для него имеется специальное отверстие. Перед торцом фотокатода установлен затвор, позволяющий открывать фотоумножитель только на время измерения. Напряжение питания иа ФЭУ подается от высоковольтного выпрямителя ВС-22. Фотоумножитель подключен к селективному микровольтметру В6-4, настроенному на частоту модуляции светового иоюка. С выхода вольтметра усиленный сигнал поступает иа синхронный детектор КЗ-2 продетектированный сигнал записывается электронным потенциометром ЭПП-09, [c.169]

Типичная величина коэффициента усиления фототока равна 10 или даже выше, что достигается увеличением напряжения между каждым из динодов. Однако с увел 1чеиием напряжения возрастает также темновой ток фотоумножителя и соответственно флуктуации темпового тока (обычно называемая темновой шум ), К тому же с увеличением напряжения между динодами растет дробовой шум , т. е. шум, обусловленный статистическими изменениями выхода электронов из материала динодов. Обычно величина дробового шума пропорциональна квадратному корню из интенсивности излучения, падающего на фотокатод. [c.156]

Наибольший ток, допустимый на выходе фотоумножителя ФЭУ-19200 имаксимальный световой поток может попадать на его катод при чувствительности 100 а1лм> Можно ли подавать напряжение на умножитель при обычном освещении [c.199]

Эксперименты на пикосекундной временной шкале и более короткой требуют других подходов. Световая вспышка, вызывающая возбуждение или фотолиз молекул исследуемого вещества, генерируется лазером с пассивной синхронизацией мод, оснащенным системой выделения одиночного импульса из цуга. Хотя пикосекундная импульсная спектроскопия опирается на методику двух вспышек — возбуждающей и зондирую -щей,— импульс зондирующего света обычно получается за счет преобразования части света возбуждающей вспышки, а необходимая короткая временная задержка легко достигается благодаря конечной скорости света. Зондирующий световой пучок направляется по варьируемому более длинному оптическому пути. Для абсорбционных экспериментов спектр этого излучения может быть уширен (например, ССЬ преобразует малую часть излучения лазера на неодимовом стекле с длиной волны 1060 нм в излучение в широком спектральном диапазоне). Для других диагностических методик, например КАСКР, это излучение может быть преобразовано в излучение другой частоты. Существует также ряд специализированных методик для изучения испускания света в пикосекундном диапазоне. Одна из них связана с электронным вариантом стрик-камеры. Для регистрации временной зависимости интенсивности сфокусированного пучка или светового пятна в механическом варианте стрик-камеры используется быстро движущаяся фотопленка. В электронном варианте изображение вначале попадает на фотокатод специального фотоумножителя типа передающей телевизионной трубки. Под действием линейно изменяющегося напряжения, прилагаемого к пластинам внутри трубки, образующиеся фотоэлектроны отклоняются тем сильнее, чем позже они вылетели из фотокатода. Для регистрации мест попадания отклоненных электронов может использоваться фосфоресцирующий экран с относительно длинным послесвечением, изображение на котором фотографируется или преобразуется с помощью электроники для последующего анализа. Этот метод носит название электронно-оптической хроноскопии. В альтернативном методе для изучения флуоресценции с пикосекундным временным разрешением Используется затвор, основанный на эффекте Керра (вращение плоскости поляризации света в электрическом поле), индуцируемом открывающим лазерным импульсом. В еще одном методе (флуоресцентная корреляционная спектроскопия) часть света возбуждающего импульса проходит через оптическую линию задержки и смешивается с испускаемой флуоресценцией в нелинейном кристалле (см. конец разд. 7.2.3), давая на выходе [c.203]

Выходы долгоживущей флуоресценции и фосфоресценции определяются тем же методом, что и выходы быстрой флуоресценции, т. е. сравнением площади под исправленным спектром испускания с площадью под спектром быстрой флуоресценции стандартного соединения. Для получения соответствующей величины площади интенсивность долгоживущей люминесценции нужно разделить на коэффициент фосфориметра. Иногда соединение имеет и долгоживущую люминесценцию, и быструю флуоресценцию. Если квантовый выход последней уже определен обычным способом, отношение выхода замедленной флуоресценции к выходу быстрой флуоресценции можно вычислить по сравнению интенсивности одного из максимумов в спектрах, которые идентичны по форме. Измеряемый спектр испускания не надо исправлять по чувствительности фотоумножителя, но необходимо сделать поправки на коэффициент фосфориметра и чувствительности прибора, при которых измеряются оба спектра. [c.160]

Работа сцинтилляционных счетчиков основана на способности некоторых органических и неорганических соединений светиться (люмииесцировать) при облучении, и затем вспышки света преобразуются в электрические импульсы и усилива-ЮТС5 в фотоэлектронных умножителях (ФЭУ). Заряженная частица, попадая в сцинтиллятор (фосфор), возбуждает его молекулы, часть энергии которых излучается в виде фотонов. Фотоны, выходя из сцинтиллятора, вырывают из катода фотоумножителя фотоэлектроны, которые под действием электрического поля движутся к первому диноду, выбивая из него несколько вторичных электронов. Процесс повторяется на всех последующих дииодах, так как потенциал каждого выше предыдущего. В результате на аноде получается импульс, который можно зарегистрировать. [c.31]

Детекторы (приемники) ионов помещают на выходе прибора. Для детектирования используют электрометрии, усилители, позволяющие измерять ионные токи до 10 А, электронные умножители и сцинтилляц. детекторы с фотоумножителем, к-рые обеспечивают счет отдельных ионов (ток 10 А) и имеют малую постоянную времени, а также фотопластинки, преимущество к-рых в возможности регистрации всех ионов масс-спектра и накопление сигнала. [c.661]

Для случая плоского образца, расположенного перпендикулярно пучку, угол выхода и телесный угол сбора электронов детектора тина сцинтиллятор — фотоумножитель показаны на рис. 4.18, а. Из высокоэнергетических отраженных электронов собираются лишь те, которые двигаются прямо по направлению к торцу сцинтиллятора (т. е. вдоль линии прямой видимости ), все остальные отраженные электроны не попадают на сцинтиллятор. Влияние потенциала смещения, приложенного к цилиндру Фарадея, на отраженные электроны пренебрежимо мало независимо от того, какой он — положительный или отрицательный. На рис. 4.18,6 показано, какая часть отраженных электронов собирается детектором для различных углов выхода для косинусоидального распределения по углам отраженных электронов при нормальном падении пучка на образец. Благодаря косинусоидальному распределению лишь малая часть отраженных электронов нонадает на коллектор при малых углах выхода. Обычно для детекторов типа сцинтиллятор — фотоумножитель в РЭМ угол выхода отраженных электронов по порядку величины составляет 30°, а телесный угол сбора приблизительно равен 0,05 ср (диаметр сцинтиллятора 1 см, расстояние от него до образца 4 см). Если образец сильно наклонен, то угловое распределение отраженных электронов становится вытянутым в направлении падения. Получающийся с таким угловым распределением телесный угол сбора показан на рис. 4.18, а. Для наклонного образца детектор, расположенный под малым углом выхода в направлении прямого рассеяния, имеет более высокую эффективность сбора. Чувствительность сциитиллято- [c.125]

Использование сигнала отраженных электронов открывает некоторые интересные возможности улучшения пространственного разрешения. Подробное изучение [37] свойств отраженных электронов с целью улучшения пространственного разрешения позволило разработать эффективный метод, в котором используются электроны с малыми потерями энергии . Этот метод основан на наблюдении того факта, что чем дальше электрон проходит в образец от точки падения первичного пучка, тем больше будет у него потеря энергии. Отраженные электроны, которые испытали потерю лищь 1% своей начальной энергии, так называе.мые электроны с малой потерей энергии , могут пройти лишь несколько нанометров до их отражения от образца. Предполагается, что такие электроны с малой потерей энергии выходят из образца главным образом за счет акта однократного упругого рассеяния на большой угол. Для того чтобы сделать максимальной генерацию электронов с малыми потерями энергии и направить их траектории в малый телесный угол выхода, образец сильно наклоняют, в результате чего возникает угловое распределение с резким пиком в направлении прямого рассеяния. Детектор электронов помещается в направлении прямого рассеяния, для того чтобы сделать максимальным собираемую часть сигнала. Для отсечкн всех электронов с энергией ниже некоторого значения КЕа, где К обычно устанавливается равным 0,95—0,99, используется система с сеткой с регулируемым потенциалом. Высокоэнергетические электроны с энергией Е/ЕоЖ затем после сетки ускоряются высоким напряжением и регистрируются системой типа сцинтиллятор-фотоумножитель. На изображениях, получаемых с помощью этой детекторной системы в сочетании с электронной пушкой высокой яркости, обнаруживаются самые тонкие струк- [c.162]

По первой схеме (рис. 513, а) аналитическая ячейка монтируется непосредственно в месте выхода элюата из колонки. В случае окрашенных веществ ячейка представляет собой фотоэлемент, в случае веществ с характеристической абсорбцией в ультрафиолетовом свете — монохроматор с фотоумножителем (например, шведский прибор Увикорд ), а в случае меченых веществ — счетчик Гейгера — Мюллера. Так как весь поток элюата проходит через ячейку, то некоторые неустойчивые вещества при этом могут разлагаться (в особенности при облучении ультрафиолетовым светом). По другой схеме (рис, 513, б) анализируемые бесцветные вещества Должны сначала прореагировать с соответствующим колориметрическим реагентом, который впускают в элюат при помощи насоса. На этом принципе был разработан метод для полного автоматического анализа аминокислот в микроколичествах [121]. В большинстве случаев эта схема непригодна для препаративной работы. [c.564]

I — спираль поджига 2 — крышка 3 — выход газов 4 — корпус 5 — тепловой фильтр 6 — тепловой разъем 7 —линзы 5 —оптический фильтр 9 — фотоумножитель /О уплотнения // — вход газа-иоснтеля f2— хроматографическая колонка /3 — вход воздуха /4—вход водорода 15. /5 — горелки /б — вход воздуха /7, 9 — нижнее и верхнее пламя [c.158]

Детектор по измерению светового рассеяния (СРД) основан на различии давлений паров обычно используемых в жидкостной хроматографии растворителей и анализируемых веществ [63, 64]. Принципиальная схема детектора приведена на рис. 111.29. Элюент на выходе из колонки распыляется в камере 5 при повышенной теш1ературе. В камере испарения 8 растворитель испаряется, а поток частиц нелетут1и -анализируемых веществ рассеивает свет лазерного луча в камере светорассеяния 10, в которой имеется стеклянный стержень 4, расположенный перпендикулярно лучу лазера на расстоянии 2—5 мм от него. Стержень служит в качестве коллектора рассеянного света, через него часть рассеянного света попадает на фотоумножитель-. Показания СРД пропорциональ- [c.283]

Квантовый выход фотокатода фотоумножителя меняется в пределах примерно от 10 до 20 %. Среди прочих факторов энергетическое разрешение сцинтилляционного счетчика определяется статистическими флюктуациями количества выбитых из фотокатода электронов при заданной энергии, выделившейся в сцинтилляторе. Существенную роль Ифают также неоднородность свето- [c.108]

Преобразователь предназначается для с 1едующих целей принимать длительные импульсы ( 20 мс) с выхода фотоумножителя преобразовывать импульс фотоумножителя по параметрам с тем, чтобы он соответствовал требованиям амплитудного анализатора передавать импульс на выход амплитудного анализатора. [c.265]

Анализатор помещается на оси вращающейся беззубцовой сервосистемы с прямым приводом. Электронная система для измерения фазы действует по принципу, показанному на рис. 10. На выходе фотоумножителя возникает гармоническая волна с частотой 2у производная 1/ 0 достигает максимума на уровне А, соответствующем 45°. Электронный детектор уровня, помещенный в А, выдает постоянный сигнал (+), если I > а Для сравнения результирующего прямоугольного сигнала на выходе детектора уровня с генератором стандартных прямоугольных сигналов используется модифицированный квадратурный детектор. Фазу волны находят с помощью аналогового интегрирования или более точно с помощью численного счета сигнала квадратурного детектора для больших сдвигов фазы. Система имеет то преимущество, что на нее не действуют флуктуации источника света и изменения детектора уровня, которые происходят медленнее, чем за 0,01 с. Детали электронной контрольной системы и устройства считывания описаны в работе [ 59]. [c.425]

Г, фокусируется левой конической линзой в раствор, а затем с помощью правой конической линзы подается на катод фотоумножителя. Для согласования сопротивления фотоусилителя с измерительной цепью используется операционный усилитель Е. Когда луч на экране осциллографа достигает точки С, размыкается переключатель 5. Индексом / обознечен выход к осциллографу. В точке О переключатель X замыкается опять. Типичная ячейка для температурного скачка с оптической и высоковольтной разрядной осью изображена на рис. 8. [c.384]

Вверху слева — положение твердого непрозрачного образца Ах, А г и Ал — кварцевые конденсоры Bi, Бг, Вз и Б — алюмпнированные плоские зеркала Si и Bz — алюминированные вогнутые зеркала fi и Гг — плоские отражающие решетки Д1, Дг> Дз И Д4 регулируемые щели — детектор, фотоумножитель 1Р21 R A (выход на усилитель и самописец). [c.287]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология