; ;

Энергия импульса

Метод статистических ансамблей Гиббса нашел применение в области неравновесной статистической механики и неравновесной термодинамики [43]. Процессы переноса в многокомпонентной жидкости, поведение системы частиц с внутренними степенями свободы, релаксационные процессы, химические реакции в однородной среде и многие другие процессы допускают эффективное математическое описание с единых позиций па основе законов сохранения энергии, импульса и числа частиц статистического ансамбля [43—45]. [c.68]

Процедурные знания — это сведения о совокупности конкретных процедур, этапов или шагов поиска целесообразных решений в новой ситуации, представленных либо на ЕЯ, либо на некотором формализованном языке (ФЯ). К процедурным знаниям в области химической технологии относятся, например, закон действия масс принцип Ле Шателье законы равновесия составов фаз гетерогенных систем законы сохранения массы, энергии, импульса и момента количества движения закон Гесса законы (начала) термодинамики физико-химические и технологические принципы наилучшего использования движущей силы ХТП, наиболее полного использования сырья и энергии в ХТС, наилучшего использования оборудования ХТС и др. алгоритмы расчета состава смесей веществ, расчета массы и объемов веществ, мольной теплоты образования соединений при химических реакциях системы уравнений математических моделей ХТП и ХТС алгоритмы анализа и оптимизации ХТП и ХТС тексты технологических регламентов и др. [c.32]

Важнейшая характеристика импульса воспламенения — энергия зажигания передаваемой им горючей смеси. Энергия импульса воспламенения должна быть выше минимальной энергии, необходимой для воспламенения смеси. Минимальная энергия воспламенения зависит от характеристики горючего вещества, его концентрации в горючей смеси, температуры и давления смеси, характера и особенностей воспламеняющего импульса, продолжительности его действия и других факторов. [c.202]

Давление, прн котором возможно разложение ацетилена со взрывом, зависит от начальной температуры, а также от энергии поджигающего импульса. При очень большой энергии импульса (1200 Дж) взрывное разложение ацетилена может наступить и при 65 кПа. С возрастанием начального давления ацетилена требуемая энергия инициирования резко уменьшается (рис. 1). Поэтому в производстве ацетилена должны строго ограничивать давление и температуру ацетилена. [c.21]

В квантовой механике сохраняются значения понятий массы частицы, энергии, импульса та и момента количества движения. Однако такое понятие, как траектория движения частицы, в ней отсутствует. По так называемому соотношению неопределенностей Гейзенберга одновременное определение местоположения частицы (например, координатой х) и ее количества движения (импульса р = ти) не может быть сделано с какой угодно степенью точности. Вероятностное описание движения электрона приводит к представлению о том, что электрон как бы размазан вокруг ядра и образует той или иной формы электронное облако, плотность которого в разных точках определяется вероятностью пребывания электрона в них. Если в настоящее время и пользуются термином орбита , то вместо линии какой-то определенной траектории, лежащей в плоскости, в современной теории в этот термин вкладывается смысл, отвечающий понятию совокупности положений электрона в атоме. В этом смысле вместо термина орбита стали все больше и больше употреблять термин орбиталь , которым мы и будем пользоваться в дальнейшем. [c.65]

Для дальнейшего увеличения энергии импульса его усиливаю в многокаскадной последовательности лазерных усилителей, в которых площадь поперечного сечения увеличивается, от начального каскада к конечному. При диаметре резонатора конечного каскада 10-30 см [c.99]

В последнее время широкое распространение получают методы механики сплошных сред для описания движения многофазных систем. В этом случае каждая фаза рассматривается как сплошная среда, характеризуемая полем скоростей и давления внутри нее. Вся система представляется в виде многоскоростного континуума взаимопроникающих сплошных сред. Тогда описание движения многофазной системы сводится к заданию условий совместного движения фаз и определению величин, описывающих межфазные взаимодействия. В [31] дается обзор работ, посвященных применению методов механики сплошных сред к многофазным системам, а в [8] приведено их дальнейшее развитие на системы, внутри которых происходит обмен энергий, импульсом и массой, а также на системы, в которых протекают химические реакции. Несмотря на всеобъемлющий характер такого подхода, он остается в большей степени теоретическим, так как предлагаемые математические описания трудно применимы при расчете реальных процессов в силу незамкнутости описания и трудностей вычислительного характера. В свою очередь, например, описание межфазного взаимодействия, поля скоростей и давлений невозможно без упрощающих допущений и проведения экспериментальных исследований. Поэтому основным подходом к описанию движения многофазных систем является получение полуэмпирических соотношений для учета влияния важнейших параметров исходя из общих теоретических закономерностей. [c.289]

Исходный принцип системного подхода к анализу отдельного процесса химической технологии состоит в том, что объект исследования рассматривается как сложная кибернетическая система, так называемая физико-химическая система (ФХС). Основу любой ФХС составляют явления переноса субстанций — массы, энергии, импульса, момента импульса, заряда. Механизм этого переноса, его внутренние причинно-следственные отношения проявляются во взаимосвязи диссипативных потоков и движущих сил ФХС. Как показано в первой книге авторов по системному анализу, для широкого класса ФХС характерна многоуровневая структура взаимосвязей физико-химических эффектов при весьма сложной и разветвленной сети прямых и обратных связей между ними. Различные виды неравновесности ФХС порождают движущие силы, которые приводят к появлению соответствующих потоков субстанций потоки субстанций влияют на степень удаления системы от химического, теплового, механического и энергетического равновесия, что, в свою очередь, опять сказывается на движущих силах [1]. [c.6]

Для описания явлений четвертого уровня иерархической структуры ФХС могут быть использованы методы статистической теории механики суспензий, гидромеханические модели, основанные на представлениях о взаимопроникающих многоскоростных континиумах, методы механики взвешенных, кипящих дисперсных систем модели, построенные на основе математических методов кинетической теории газов, и др. В частности, для ФХС с малыми параметрами (давлениями, скоростями, температурами, напряжениями и т. д.) при описании процессов в полидисперсных средах эффективен прием распространения метода статистических ансамблей Гиббса на совокупность макровключений (твердых частиц, капель, пузырей) дисперсной среды. Та или иная форма описания стохастических свойств ФХС, дополненная детерминированными моделями переноса массы, энергии импульса в пределах фаз, в итоге приводит к общей математической модели четвертого уровня иерар- [c.44]

Учет этих двух факторов играет определяющую роль при формулировке уравнений баланса субстанций любого вида (массы, энергии, импульса, заряда, момента импульса и т. п.). [c.59]

Уже самые первые эксперименты, в которых измерялись только угловые распределения продуктов взаимодействия—дифференциальные сечения — показали, что анализ этого распределения на основе законов сохранения энергии, импульса и углового момента дает интересную и, как правило, недоступную для получения другими методами информацию о протекании элементарной химической реакции. Такой анализ выполняется при помощи так называемой кинематической диаграммы Ньютона. [c.302]

В дальнейшем импульс, двигаясь со скоростью Wi в первом потоке, продолжает мгновенно нагревать до положительной температуры обгоняющие его слои жидкости во втором потоке, однако величина этой температуры становится все меньше и меньше, так как энергия теплового импульса расходуется на нагрев (на рис. 4.14 в различные моменты времени тепловой импульс условно изображен в виде симметричных колоколообразных функций, максимум которых пропорционален энергии импульса в данный момент). [c.163]

Длина Энергия импульса [c.209]

Экспериментальное исследование кинетики процессов, приводящих к взрывному разложению ATM интенсивно проводилось последние тридцать лет. В настоящее время исследованы зависимости пороговой энергии инициирования от длительности импульса, длительности задержки взрыва от плотности энергии импульса получены кинетические зависимости изменения оптической плотности, проводимости и люминесценции образцов в процессе инициирования. Несмотря на это дискуссионным остается вопрос не только о конкретном механизме инициирования ATM, но и о природе взрыва. Предлагаемые в литературе механизмы инициирования энергетических материалов электронным и лазерным импульсами базируются в основном на тепловой теории взрыва и не объясняют целого ряда экспериментально наблюдаемых закономерностей процесса. [c.89]

Эрозий электродов в широкой степени зависит от теплофизических свойств материалов — от его теплопроводности и температуры плавления. Нагрев поверхности более теплопроводного материала при той же энергии импульса меньше, так как теплота быстрее уходит в глубь материала. Поэтому электроды-инструменты выполняются обычно из латуни, меди, алюминия их эрозия оказывается намного меньшей, чем эрозия сталей или твердых сплавов. С другой стороны, выброс материала при прочих равных условиях тем меньше, чем выше температура плавления материала. Поэтому иногда применяют для изготовления электрода-инструмента тугоплавкие материалы, например графит, вольфрам, композиции меди и вольфрама. Эти материалы, однако, очень дороги и хуже обрабатываются, тогда как медные и латунные электроды дешевы и могут быть выполнены любой формы. [c.359]

Глубина измененного слоя изделия зависит от энергии импульсов для черновой обработки она измеряется сотыми, для чистовой — тысячными долями миллиметра. [c.361]

Для различных операций требуются различные характеристики импульсов. Для чистовой обработки необходимо ограничить не только энергию импульса, но и е о длительность, следовательно, нужно повысить частоту импульсов. Для черновой обработки можно применить, наоборот, импульсы больших энергий, большой длительности и малой скважности. Обычно (особенно для питания универсальных станков) желательно иметь возможность плавно или ступенями изменять параметры импульсов. [c.366]

Регулирование режима машинных генераторов импульсов осуществляется изменением их напряжения (а следовательно, и амплитуды и энергии импульса) путем воздействия на их цепи возбуждения. [c.368]

Режим обработки Энергия импульсов, Дж Максимальная глубина лунок, мкм Толщина измененного слоя, мкм классы чистоты [c.369]

Производительность электроэрозионной обработки различна для разных материалов. Так, если массовую электроэрозионную обрабатываемость стали принять равной единице, то при малой энергии импульсов (Аа = 0,125 Дж) обрабатываемость составит [c.369]

В рассматриваемом общем случае любой процесс в зоне горения может быть сведён, как это было показано выше, к процессу подвода к потоку в плоскости 2 энергии, импульса и массы. Чтобы иметь возможность как бы взглянуть на процессы, идущие внутри 2, будем в настоящем параграфе рассматривать пе плоскость 2, а сколь угодно малую (но конечную) область а, вдоль которой будут расположены источники массы имиульса и энергии. Течение внутри а будем считать одномерным, а вследствие малости ст считаем применимой гипотезу стационарности. Этот прием позволяет приблизить рассмотрение течения, пересекающего плоскость 2 к уже приведенному в 11 анализу. Существенным отличием рассматриваемого случая от изученного выше будет наличие источников массы и импульса внутри ст. [c.143]

Фудзисаки и др. на основе определения величин энергии искры разряда статического электричества и минимальной величины энергии импульса, необходимого для воспламенения ацетилена, пришли к выводу, что для инициирования взрывного разложения ацетилена, находящегося под давлением не более 5 ат, требуется большая энергия, чем энергия искры разряда статического электричества. Таким образом, при транспортировании ацетилена по трубопроводам под давлением до 5 ат опасность взрыва под действием искры разряда статического электричества практически отсутствует. При давлении ацетилена более 5 ат разряд статического электричества представляет собой большую опас- [c.74]

Нет смысла более подробно останавливаться на деталях данной системы формализации знаний, поскольку они подробно освещены в отдельном издании настоящей серии по системному анализу процессов химической технологии [9]. Отметим только, что этот подход основан на формулировке обобщенной системы уравнений переноса массы, энергии, импульса, момента импульса, электрического и магнитного заряда с учетом всех возможных видов превращений вещества и энергии (исключая внутриатомные), преобразовании обобщенной системы уравнений переноса с помощью локального варианта уравнения Гиббса, получении на этой основе обобщенной диссипативной функции физико-химической системы, декомпозиции обобщенной диссипативной функции на все возможные виды диссипации энергии, введении диаграммной символики для каждого вида диссипации и дополнении этой символики диаграммным изображением сопутствующих явлений недиссинатив- [c.226]

Балансные уравнения, подобные уравнению (1.7), могут быть записаны для физических величин а,-, характеризующих вещтетво (плотность, массу, энергию, импульс и др.), плотность потока J обобщенных интенсивных параметров Г, ( в качестве последних служат температура Т, давление -Р, напряженность электрических Ё и магнитных полей Н, химический потенциал ц и т.п.) и объемную плотность источника о,, выражающую количество а,, возникающее в единице объема в [c.16]

Процессы химической технологии по своей природе детер-минированно-стохастические, т. е. существуют вполне определенные связи между физико-химическими параметрами, определяемые фундаментальными законами переноса массы, энергии импульса, а также условиями нестационарности и стохастики (распределение частиц потока массы или энергии во времени). [c.22]

Специфика химико-технологического процесса как сложной системы состоит в том, что понятия элемент и связь здесь характеризуют не столько разнесенные в пространстве объекты и их взаимосвязи, сколько сложный комплекс элементарных физикохимических явлений, совмещенных в локальной точке пространства. При этом связь ассоциируется с потоком субстанции (вещества, энергии, импульса, момента импульса, заряда), а элемент — с преобразователем этого потока (например, диссинатор, накопитель, передатчик, смеситель, источник, сток, различного вида операторы совмещения потоков в локальной точке пространства и т. п.). [c.25]

Отражение условий межфазвого равновесия с помощью диаграмм связи, в силу специфики физико-химических явлений, происходящих на границе раздела фаз, последняя может быть выделена в отдельную фазу — Е-фазу. Важнейшими физико-химическими особенностями, характерными для Е-фазы, являются закономерности, определяющие условия равновесия на границе раздела фаз, особенности энергетического состояния, проявляющиеся в межфазном поверхностном натяжении, анизотропных напряжениях, электрической и магнитной поляризации поверхностного вещества, значительные перепады концентрации в пленках со стороны каждой из фаз наличие межфазных переходных потоков массы, энергии, импульса и т. д. [c.143]

Здесь будет рассмотрен второй подход к построению связных диаграмм гидродинамических систем. Как уже упоьшналось, этот подход основан на понятии псевдоэнергетических переменных (когда в качестве силовой переменной может быть использован любой вид переносимой субстанции масса, энергия, импульс, энтропия и т. д.) и инфинитезимальных операторных элементов [2]. [c.178]

Как известно (гл. V), при осреднении неравномерного потока в общем случае могут быть сохранены неизменными только три его суммарные характеристики. Однако для сверхзвукового потока с постоянной по сечению температурой торможения, каким является начальный участок нерасчетной струи идеального газа при отсутствии смешения, можно найти такие средние значения параметров в поперечном сечении, нри переходе к которым од-еовременно с высокой степенью точности сохраняются значения расхода, полной энергии, импульса и энтропии при неизменной площади сечения. Эти средние значения параметров газа в поперечных сечениях начального участка струи и будем вводить в уравнения неразрывности, энергии, импульсов. Совместные решения этих уравнений поэтому будут также относиться к средним значениям параметров, а определяемая отсюда площадь сечения будет равна действительной площади соответствующих сечений струи. Почти все основные свойства потока при таком одномерном рассмотрении не изменяются и оцениваются правильно. Утрачивается лишь одно существенное свойство течения, а именно равенство статического давления на границах струи и во внешней среде поэтому приходится условно полагать, что в каждом поперечном сечении потока существует некоторое по- [c.409]

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА, раздел статистич. физики, посвященный обоснованию законов термодинамики на основе законов взаимод. и движения составляющих систему частиц. Для систем в равновесном состоянии С. т. позволяет вытаслять термодинамические потенциалы, записывать уравнения состояния, условия фазовых и хим. равновесий. Неравновесная С. т, дает обоснование соотношений термодинамики необратимых процессов (ур-ний переноса энергии, импульса, массы и их граничиых условий) и позволяет вычислять входящие в ур-ния переноса кинетич. коэффициенты. С. т. устанавливает количеств, связь- между микро- и макросвойствами физ. и хим. систем. Расчетные методы С.т. используются во всех направлениях совр, теоретич. химии. [c.416]

Кинетическая теория рассматривает газ как совокупность большого числа хаотически движущихся частиц, поведение которых описывается законами классической статистической физики тождественные частищл рассматриваются как различимые все процессы в системе частиц протекают непрерывно в пространстве и времени любая частица может иметь произвольные значения координат, энергии и импульса при взаимодействии частиц выполняются законы сохранения энергии, импульса, момента импульса. [c.72]

Наиболее перспективен способ быстрого бесконтактного нагре ва участка твердого тела импульсом лазера, т. е. применение ла зерного излучателя (рис. 1.30, слева). Используют лазер 1 с мощ ностью до 50 МВт, длительностью световых импульсов 30... 50 не максимальной энергией импульса 1 Дж. Этот импульс проходит че рез полупрозрачное зеркало 2 и фокусируется линзой 3 на ОК 5 в котором возбуждает акустические волны. Часть энергии от зер [c.71]

Важный параметр АЭ при пластической деформации — алплы-тудное распределение. Металлы с решеткой типа гранецентриро-ванный куб (алюминий, 7-железо) имеют небольшую среднюю энергию импульса (меньше 10 ° Дж), сигналы большой амплитуды в них наблюдают редко. Для них характерна деформация скольжением. Металлы с решеткой типа объемно центрированный куб (в том числе а-железо) имеют несколько большее среднее значение энергии импульсов. Деформация металлов с гексагональной плотно упакованной решеткой (например, цинка, титана) вызывает импульсы АЭ с амплитудой в тысячи раз большей (порядка 10 Дж), так как они деформируются двойникованием. [c.175]

В теплообменнике со стенкой, имеющей нулевую тепловую емкость, g2i(0=0 при f>l/w, поскольку за время t = l/w вся жидкость, находивщаяся в трубе в момент Подачи теплового импульса T t) —o i), успеет выйти из теплообменника. При ненулевой же тепловой емкости стенка окажется нагретой до некоторой ненулевой температуры за счет энергии импульса. Поэтому даже после того как вся жидкость, находившаяся в теплообменнике при t = 0, выйдет из него, выходная температура не упадет до нуля, поскольку теперь жидкость будет нагреваться за счет теплоты стенки. Часть графика при t > l/w на рис. 4.6 отражает процесс нагрева жидкости в теплообменнике за счет теплоты, запасенной стенкой. В соответствии с приближенным равенством (4.1.60) температура жидкости на выходе при t- oo будет экспоненциально убывать. [c.135]

В некоторый момент времени (см. рис. 4.14,а) энергия импульса уменьшится настолько, что он нагреет обгоняющий его в этот момент вертикальный слой жидкости во втором потоке до температуры, которая по величине меньше, чем температура слоя жидкости в первом потоке, находящегося непосредственно перед фрон-том импульса (этот слой был ранее нагрет обгоняющими его нагретыми слоями жидкости во втором потоке). До этого времени на участке впереди фронта теплота передавалась только в одном направлении от второго потока к первому (здесь не учитывается, что теплота отдаваемая вторым потоком, была получена от первого потока и обусловлена наличием теплового импульса, распро- [c.163]

Применение импульсов с большей скважностью при сраннительно низких частотах (200—1000 Гц) позволяет г роводить чистовую обработку, но с весьма малой производительностью. Для увеличения производительности увеличивают энергию импульсов, однако при этом по- [c.360]

Эксплуатация электроэрозионпых установок. Качество электроэрозионной обработки в большой степени зависит от ее режима. Так, при прошивании стальных изделий в зависимости от энергии импульса показатели качества изменяются согласно данным табл. 9.1. [c.369]

Взаимод. между дисперсной фазой и дисперсионной средой определяется процессами переноса массы, энергии, импульса, электрич. заряда и др., а также явлениями на границе раздела фаз. Процессы переноса описываются ур-ниями, конечный вид к-рых зависит от числа Кнудсеиа Кп = lg dp, где /д-длина своб. пробега газовых молекул, р-диаметр частицы А, При Кп 1 и, следовательно, р 1д дисперсионная среда может рассматриваться как сплошная в этом случае говорят о континуальном режиме процессов переноса. Если Кп 1, А. можно рассматривать как смесь двух газов, молекулы одного из к-рых - частицы А.-намного тяжелее молекул дисперсионной среды. В такой системе процессы переноса описываются с помощью ур-ний газокинетич, теории (т. наз. свободномолекулярный режим). Наконец, при Кп Х 1 (диаметр частиц при атм. давл. 0,01-1,0 мкм) процессы переноса рассчитываются приближенными методами динамики разреженных газов (переходный режим). Точность ур-ний, описывающих процессы переноса в свободномолекулярном и континуальном режимах на границах указанного интервала размера частиц, определяющего значения Кп, составляет ок. 10%. На процессы переноса в А. влияет движение частиц относительно среды под действием внеш. сил или по инерции оно [c.235]

Операторы А, отвечающие наблюдаемым физ величинам, к-рые определены в классич механике (энергия, импульс и т п ), получаются, если в соотношениях, установленных для зтих величин классич физикой, заменить координаты частиц операцией умножения на эти координаты, а импульсы-операцией диф ренцирования (с точностью до множителя) по соответствующей переменной (т наз сопряженной координате) Напр, вместо координаты х употребляют оператор х Jtip = х<р, вместо компоненты [c.363]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология