Вектор строение

В том случае, когда молекула органического вещества имеет сложное, но известное геометрическое строение, вычисляются величины отдельных диполей в молекуле, и векторы суммируются. При этом необходимо помнить, что пренебрежение взаимным влиянием диполей в молекуле может привести к значительным ошибкам. [c.67]

Так, на рис. 30 изображены схемы возможного строения молекулы типа АВг векторы дипольных моментов отдельных связей А—В показаны стрелками, направленными от А к В. При линейном строении (рис. 30, й) равные по величине дипольные моменты двух связей А—В противоположны по направлению. Следовательно, дипольный момент такой молекулы будет равен нулю. В случае углового строения (рис. 30, б) векторная сумма дипольных моментов двух связей А—В отличается от нуля такая молекула обладает дипольным моментом и является полярной. Поэтому наличие или отсутствие дипольного момента у молекулы типа АВг позволяет сделать вывод о ее геометрическом строении. [c.126]

Изучение полярных молекул показало, что каждую связь можно охарактеризовать своим моментом. В соответствии с этим дипольный момент сложной молекулы может быть найден как сумма векторов моментов связи. Сравнивая расчетные значения дипольных моментов, полученные для различных возможных структур исследуемого вещества, с экспериментальными ДМ, можно сделать заключение о строении сложных молекул. Например, линейность молекулы СОг подтверждается тем, что ДМ этого вещества равен нулю. Напротив, отличие ДМ воды от нуля (ро = 1,840) свидетельствует о нелинейной структуре молекулы НгО угол между связями О—Н, найденный на основании сопоставления экспериментального значения ДМ этой молекулы с моментом связи ОН, составляет 104,5° и совпадает со значением этого угла, полученным другими методами. [c.324]

При исследовании диэлектрических свойств полимеров особый интерес представляет оценка полярности кинетических единиц — элементарных диполей мономерных звеньев, так как такая информация помогает изучению строения соответствующих макромолекул [39, с. 339]. Обычно диполи в полимерах связаны ковалентно с основной цепью макромолекулы или с ее боковыми группами. Дипольный момент макромолекулы, позволяющий судить о ее гибкости, можно определить как векторную сумму составляющих векторов — дипольных моментов звеньев цепных молекул Wo [c.242]

Из изложенного следует, что определение дипольного момента позволяет сделать заключения о характере химической связи (ионная, полярная или ковалентная) и о геометрической структуре молекулы. Так, для определения строения вещества вычисляют (по правилу сложения векторов) для различных моделей. Правильной [c.139]

Параллелепипед, построенный на трех векторах, называется элементарной, или кристаллической, ячейкой. Упрощенно элементарную ячейку можно определить как наименьшую часть кристаллической решетки, которая еще передает характерные особенности ее строения и в общем случае имеет форму параллелепипеда с длинами ребер а, Ь, с и определенными углами между ними. [c.117]

Напомним, что ассоциаты и комплексы могут различаться не только составом, но и строением. Поэтому ассоциаты, молекулы которых содержат одинаковое число мономерных звеньев, но различаются расположением этих звеньев, обозначаются различными номерами индекса р. Когда структура молекул ассоциата или комплекса задана и дипольные моменты мономерных молекул известны, то, пользуясь правилами суммирования векторов, нетрудно вычислить При этом следует учесть влияние внутреннего вращения полярных молекул в ассоциатах. Подробности таких расчетов описаны, например, в монографии [10] и работе [П]. [c.109]

Последовательное распределение электронов в атоме по мере увеличения значений п и I при данном п выражается электронными формулами или электронными конфигурациями. В первом случае энергетические уровни обозначают цифрами, а подуровни — буквами с верхним индексом, указывающим число электронов. Во втором случае атомные орбитали условно обозначают квантовыми ячейками Q а электроны — векторами, что дает возможность показать различие в ориентации их спинов и. Так, строение атома фтора выражается электронной формулой W2s 2p и электронной конфигурацией [c.84]

Особое место в проблеме распухания, по-видимому, занимает тот факт, что пузырьки могут эффективно взаимодействовать с такими обычными дефектами кристаллического строения материалов, как дислокации [117], межфазные и межзеренные границы, а также внешние поверхности поликристалла [Г18]. В первом случае Аа- Gb r ) [G — модуль сдвига материала, Ь — вектор Бюргерса дислокации, г — расстояние от дислокации). При более мелких пузырьках, когда скорость перемещения определяется механизмом поверхностной диффузии, воспользовавшись выражением (4.19), можно найти [c.54]

Вышеприведенные примеры антисимметрии требуют для их понимания по крайней мере такого же чувства абстракции, какое необходимо для применения этого понятия в химии. Симметричное и антисимметричное поведение орбиталей, описывающих электронное строение, и векторов, описывающих колебания молекул, возможно, будет легче воспринять после таких примеров, носящих развлекательный характер. Однако, прежде чем перейти к этому, приведем еще некоторые сведения [c.215]

СВЯЗИ Ы—Н составляют с векторами N—0 углы 7, 13 и 14° каждая группа ЫНз+ образует три водородные связи. Гидрок-силамин-О-сульфоновая кислота имеет строение типа (П1) [c.467]

Ряд узлов как основной элемент строения кристалла будем именовать вектором. В кристаллографическом векторе положительное и отрицательное направления равны между собой. Только как исключение в кристаллах имеются ряды узлов, в которых наблюдаются положительное и отрицательное направления. Такие векторы называются полярными. Параметр ряда ао можно принять за единичный вектор. Таким образом, полную длину ряда узлов k как вектора можно найти по формуле k = = пао, где п —целое число. Поэтому величина кристалла не связана с его строением и длина вектора не имеет значения. Следовательно, у кристаллографического вектора нет начала и конца, он определяется отрезком прямой между любыми узлами ряда. [c.10]

Координатные оси. Положение элементов строения пространственной решетки обозначается с помощью трех некомпланарных векторов, которые принимаются за координатные оси. Следовательно, в кристаллографии, в отличие от геометрии, координатные оси материальные, они определяются рядами узлов пространственной решетки. При этом в кристаллографии принята [c.10]

Ограничимся практически важным случаем, когда в результате внешних воздействий проводящая среда становится анизотропной, но при этом не приобретает свойств кристаллов. Дискретностью строения поликристаллического твердого тела и моментом инерции объема кристаллита будем пренебрегать, считая среду в среднем изотропной (квазиизотропной). Формально эти ограничения сводятся к требованию того, чтобы базис векторов смещений был ортонормированным, а углы у и [c.81]

В том случае, когда молекула имеет сложное, но известное геометрическое строение, вычисляются величины отдельных диполей в молекуле и векторы суммируются, исходя из принципа векторной аддитивности дипольных моментов. [c.28]

Как следствие цепного строения полимерной молекулы в направлении вектора Ь имеет место преимущественная ориентация составляющих ее элементов. Действительно, если б — угол, образованный элементом цепи AL с направлением Н (рис. 2), то для любой конформации цепи, соответствующей заданному значению к, средняя по всем элементам цепи величина соз равна [c.60]

Но и в этом обосновании есть изъяны. Второе утверждение фактически означает, что в анализируемом веществе имеется правильная система точек в смысле Гильберта (если для каждой точки построить пучок векторов, соединяющих ее с другими точками, то все такие ежи окажутся тождественно или зеркально равными). Правильная система, как доказал Шенфлис, действительно обладает трехмерной периодичностью, если принять условия однородности и дискретности [6]. Следовательно, это утверждение равносильно констатации решетчатого строения вещества. Однако оно никоим образом не вытекает из первого утверждения, которое, кстати, справедливо для все того же жидкого и газообразного метана. [c.138]

Чтобы судить о внутреннем строении молекулы или о его изменении при внешнем воздействии, надо перейти к описанию поведения отдельных частей молекулы. Прежде всего нормальные координаты должны быть заменены естественными координатами, непосредственно характеризующими положение атомов или структурных элементов молекулы при данном колебании. В качестве первого приближения, как и в случае расчета частот, наиболее часто используется система координат, соответствующая приближению валентных сил. Далее делается предположение о том, что дипольный момент молекулы слагается из дипольных моментов связей (приближение аддитивности). При этом дипольный момент молекулы р, представляет векторную сумму дипольных моментов, число которых равно числу связей в молекуле, а направление совпадает с направлением соответствующей связи, характеризуемым направляющим вектором 4, т. е. [c.54]

В процессе формоизменения с целью изготовления детали или полуфабриката либо весь объем материала, либо его поверхностные слои испытывают воздействие внешних сил. Эти воздействия сопровождаются пластической деформацией, которая приводит к значительному увеличению илотности таких дефектов, как дислокации (или их скопления), дефекты упаковки, вакансии (или их комплексы), межузельные атомы и т. д. Поля искажений этих дефектов кристаллического строения вызывают смещение атомов (ионов, молекул, радикалов) из узлов идеальной решетки так, что положение центра какого-либо п-ного атома относительно начала координат описывается вектором [c.338]

Координатные оси. Положение элементов строения пространственной решетки обозначается с помощью трех некомпланарных векторов, которые принимаются за координатные оси. в кристаллографий принята правая система координатных осей (рис. 2). Для простоты будем рассматривать только прямоугольную систему координатных осей. [c.8]

Металлы — хорошие проводники тепла и электричества. При прохождении электрического тока через металлические проводники не происходит переноса частиц металла (электронная проводимость, или проводимость первого рода). По способности проводить тепло и электричество металлы располагаются приблизительно в одном и том же порядке лучшие проводники — серебро и медь, затем золото, алюминий, железо и худшие — свинец и ртуть. Следовательно, между теплопроводностью металлов и их электропроводностью наблюдается почти постоянное соотношение. Металлы имеют кристаллическое строение. Представляют собой совокупность множества кристалликов микроскопических размеров (кристаллиты) в 1 см металла их содержится многие миллионы. Отдельно взятый кристаллит анизотропен (гл. 7, 1). В результате многочисленности кристаллитов в единице объема металла векторы анизотропии, направленные хаотично, взаимно компенсируются, и кусок металла в итоге проявляет свойство изотропности — равенство свойств в различных направлениях. Такие тела называют квазиизотропными. Следовательно, металлы по своей внутренней структуре квазиизотропны. [c.327]

На рисунке IV-9 представлено строение молекулы СО . Согласно данным таблицы IV-7, две ковалентные связи С — О образуют между собой валентный угол в 180°. Это говорит о симметричном построении молекулы два вектора полярной связи равны по величине, но направлены взаимнопротивоположно. Равнодействующая направлений этих связей равна нулю. Поэтому молекула СОа суммарно неполярна, ее дипольный момент равен нулю. [c.77]

О пространственной симметрии молекул до некоторой степени можно судить и по их дипольным моментам. Дипольный момент многоатомной молекулы можно считать равным векторной сумме дипольных моментов всех связей. Сложение векторов производят по правилу параллелограмма сил (рис. 30). На нем видно, что дипольные моменты связей в молекулах ВеС1 и B I3 направлены радиально от центра, и результирующая их должна быть равна нулю. Это и подтверждается экспериментальным исследованием мол екул. Значительные дипольные моменты у молекул воды и аммиака хорошо согласуются с их строением и свойствами в соответствии со спиновой теорией валентности. [c.96]

В луче света колебания электрического и магнитного векторов происходят, как известно, в плоскостях, взаимно перпендикулярных и перпендикулярных также к направлению луча. В поляризованном луче света колебания электрического и магнитного векторов совершаются для каждог о в фиксированной плоскости, а не в хаотически меняющихся взаимно перпендикулярных плоскостях. При прохО дении луча поляризованного света через оптически активную среду плоскость поляризации света поворачивается (вокруг оси луча) на угол, пропорциональный длине слоя оптически активного вещества. В кристалле оптическая активность может зависеть от асимметрии его строения (таковы, например, левовращающие и правовращающие модификации кварца 310а)- В жидкой и газообразной фазах единственной причиной вращения плоскости поляризации света может быть асимметрия молекулы. Стереоизомеры антиподы вращают плоскость поляризации на один и тот же угол в разные стороны (влево и вправо) при равных условиях — одинаковой концентрации раствора, в одинаковом растворителе, при одинаковой длине волны и длине пути луча. Углы вращения плоскости поляризации измеряются посредством поляриметра (стр. 622). [c.380]

По отнощению к рудному телу различают осевую зональность первичных ореолов — вектор зональности направлен по направлб1 .ию движения растворов. В случае -крутопадающих рудных тел (зон) осевая зональность совпадает с вертикальной, а в случае субгоризонтальных — с горизонтальной. Продольная зональность отражает строение первичных ореолов по простиранию, а поперечная — вкрест простирания ореолов и согласных с ними рудных тел. Независимо от геологической обстановки формирования зональность первичных ореолов повторяет зональность самих рудных тел, но зональность первичных ореолов более устойчива (универсальна), чем рудных тел [25]. Параметры зональности по разным направлениям не совпадают. Однако, согласно закону рассеяния по всем направлениям, от рудного тела к первичным ореолам, строение зонального ряда элементов не должно сильно меняться. [c.442]

Проведенные в дальнейшем рентгенотопографические исследования синтетического кварца подтвердили дислокационную природу линейных ростовых дефектов и позволили определить характер векторов Бюргерса. Большинство дислокаций в <с> оказалось краевого типа (Ь = а), лишь около 15% дислокаций имели винтовую компоненту и не погасали в отражении (0003). Отмечалась также приуроченность дислокаций к границам ячеистого рельефа. Представляло несомненный интерес использовать метод рентгеновской топографии для того, чтобы определить, влияют ли дислокации на механизм роста поверхности базиса и существует ли какая-нибудь связь между рельефом и дислокационным строением кристалла. С учетом морфологических исследований были проведены опыты по синтезу кристаллов различной степени совершенства и подготовлены препараты для рентгенотопографических съемок. [c.158]

Так, например, в статистической теории упорядочения (гл. III) метод статических концентрационных волн открывает новые возможности для теории. Он позволяет учесть взаимодействие атомов в произвольном числе координационных сфер и связать потенциалы межатомного взаимодействия со строением кристаллической решетки упорядоченных фаз. Представление вероятности распределения с помощью статических кондентрационных волн может быть полезным и в отношении интерпретации экспериментальных данных по рассеянию рентгеновских лучей упорядоченными сплавами и интерпретации картин электронной микродифракции. В самом деле, если обратиться к рассмотренному примеру сплава uAuI, то можно заметить, что мы не только определили параметр дальнего порядка, но и нашли стехиометрический состав и атомно-кристаллическое строение упорядоченной фазы. При этом мы воспользовались лишь тем, что картина дифракции рентгеновских лучей содержит только один сверхструктурный вектор ко = 2лаз в каждой примитивной ячейке Бравэ, образованной сверхструктурными векторами обратной решетки. [c.31]

Кристалл — физическое тело, имеющее строгую трехмерную периодичность виутрениего строения Ионы, атомы и молекулы кристалла расположены в пространстве закономерно и образуют так называемую кристаллическую решетку Оиа характеризуется трансляциями, т е определенными отрезками, перемещение на которые в определенном направлении приводит к точному повторению первоначальной структуры Трехмерная решетка имеет три главные трансляции (трансляционных вектора) — а, 6 и с Направления этих векторов можно использовать для обозначения осей кристалла [c.234]

Сидноны имеют ароматический характер (В. Бекер), проявляющийся в их большой стойкости и в том, что они могут хлорироваться и нитроваться (в соответствующих условиях) но СН-группе. Сидноны могут быть изображены при помощи предельных структур (восемь структур типа III и четыре структуры типа IV) или, проще, при помощи формул типа V. Это представление о строении сиднонов подтверждается дипольными моментами алкил- и арилсиднонов. Последние имеют большие значения (6—7 D), и вектор момента наклонен на 17° по отношению к оси связи R—N, причем отрицательный полюс направлен к группе С—О. Результаты измерения межатомных расстояний исключают присутствие мостиков или транс-аннелярных связей и соответствуют моноциклическому ароматическому строению. [c.681]

Снектр раствора в общем соответствует спектру, ожидаемому по аналогии со спектром перехода Вги —> - 18 при 2600 А самого бензола. Наблюдаемые полосы имеют главным образом ложные начала, соответствующие переходам на подуровни неполносимметричных колебаний верхнего состояния с частотами 271, 382, 407 и 1355 см . Спектры кристалла в поляризованном свете удобнее всего измерять при направлении электрического вектора вдоль оси Ь и вдоль другого направления, перпендикулярного первому в плоскости Ьс, а именно вдоль направления с. Поглощение вдоль оси Ь соответствует поглощению только в плоскости молекулы, а поглощение вдоль оси с содержит компоненты поглощения как в плоскости, так и вне плоскости в отношении 3 97. Ложные начала полос для вышеприведенных частот появляются, как и следовало ожидать, в спектре высокотемпературной формы, поляризованном вдоль оси Ь, с интенсивностью, превышающей приблизительно в 30 раз интенсивность спектра, поляризованного вдоль направления с [82]. Ясно также, что полоса перехода О—О, запрещенного правилами отбора для электронных спектров, и полосы в начинающихся с нее прогрессиях появляются в спектре кристалла с гораздо меньшим поля-зизационным отношением за счет усиления спектра поглощения вдоль оси Ь. 1о оценке Вольфа [102], в начале электронной полосы поглощение вдоль оси Ь только в 10 раз сильнее, чем поглощение вдоль направления с. Данн и др. в работе, проведенной при 4° К с высокотемпературной формой, подтвердили, что полоса 0—0 гораздо сильнее в поглощении вдоль оси Ь, чем с. Они указывают, что к различным поляризационным отношениям наблюдаемых типов могло привести искажение плоского строения молекулы в верхнем состоянии, дающее разные распределения интенсивности чисто электронного и колебательно индуцированного переходов вдоль осей, лежащих в плоскости. [c.560]

Молекула Oj. На рис. 5-9 представлена схема строения молекулы этого вещества. Связи С=0 также полярны. Однако векторы полярности в этом случае направлены взаимнопротивоположно (угол между связями равен 180°). Сумма векторов равна нулю, и молекула СОа в целом неполярна ([х = 0). [c.94]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология