Гелий II—квантовая жидкость

Гелий — квантовая жидкость (ему посвящена следующая глава). Строение других жидких инертных газов изучалось дифракционными методами неоднократно. Особенно подробно был исследован жидкий аргон. О результатах этих работ говорилось в гл. VI. Координационные числа атомов инертных газов, приводимые в литературе, различаются на 20—30%. Расхождения объясняются неточностями эксперимента и неоднозначностью способа расчета координационных чисел. Наиболее достоверные значения 2 жидких инертных газов около температуры плавления, по-видимому, близки к 8. Это значение координационного числа в сочетании с данными о росте объема при плавлении, приведенными в табл. 29, может быть истолковано с помощью модели хаотически распределенных сфер, изученной Д. Берналом и С. Кингом. Вместе с тем вопрос о строении жидких инертных газов пока еще [c.224]

Гелий в жидком состоянии образует две разновидности гелий и гелий II. Гелий I существует при температурах выше 2,172 К, а гелий II — при температурах ниже этой точки. Переход модификации I в II сопровождается аномалиями в ходе теплоемкости и других свойств. Гелий II — удивительное вещество он сверхтекуч— его вязкость в 10 раз меньше вязкости водорода в газообразном состоянии, теплопроводность в 3-10 раз больше, чем у гелия I. В результате слабовыраженных сил межатомного взаимодействия гелий остается жидким при столь низких температурах (около 2 К), при которых межатомные расстояния сравнимы с длиной волны де Бройля. Поэтому гелий следует квантовым законам ( квантовая жидкость ), ведет себя иначе, чем обычные жидкости. [c.198]

Особое место среди простых веществ УПТА-группы занимает гелий. Во-первых, это наиболее трудно сжижаемый газ во-вторых, это единственный элемент, для которого твердое состояние достигается только при повышенном давлении (около 25 10 Па), в-третьих, в жидком состоянии гелий обладает особыми свойствами. Вплоть до температуры 2,172 К гелий — это бесцветная, прозрачная, легкая жидкость Не-1 (примерно в 10 раз легче воды). При отмеченной температуре наблюдается так называемый фазовый переход П рода (не сопровождаемый тепловым эффектом) и вплоть до сколь угодно низких температур, приближающихся к абсолютному нулю, гелий существует в виде жидкого Не-П. Эта жидкость с особыми и уникальными свойствами она практически не обладает вязкостью (сверхтекучесть), имеет колоссальную теплопроводность (в 3-10 раз больше гелия-1), а также проявляет ряд других аномальных эффектов. Эти явления связаны с тем, что при температуре 1—2 К длина волны де Бройля для атома гелия сравнима со средним межатомным расстоянием (т. е. объясняются с позиций квантовой механики). Поэтому сверхтекучий Не-П называют квантовой жидкостью. Из-за сверхтекучести гелий можно перевести в твердое состояние только под большим давлением. Существует глубокая аналогия между сверхтекучестью гелия-П и сверхпроводимостью металлов. При низких температурах свободные электроны в металлах также ведут себя как электронная квантовая жидкость . [c.391]

Предлагаемое в третьей части сжатое описание строения простых жидкостей позволяет дать обзор особенностей, которые присущи структуре ие только простых, но в большинстве случаев и сложных жидких систем металлов, полупроводников, диэлектриков, низкомолекулярных жидкостей, полимеров, стеклоподобных фаз. Большинство хими-ческих процессов протекает в жидких средах, поэтому исследования структуры жидкостей полезны для многих разделов химии. Отметим, что XI глава книги посвящена простым квантовым жидкостям — изотопам гелия. Этот очень интересный и важный раздел теории жидких систем мало освещен в учебной литературе. Значение квантовых жид- [c.6]

Существуют только две простые квантовые жидкости — жидкие стабильные изотопы гелия Не и Не. Некоторыми свойствами квантовой жидкости обладают электроны проводимости в металлах. Строение и свойства простых квантовых жидкостей Не и Не будет рассмотрено в гл. XI. [c.162]

Явление сверхтекучести (открыто в 1938 г. П. Капицей) связано с отсутствием измеримой вязкости в жидком гелии вблизи абсолютного нуля при движении его через тонкие капилляры и щели. Теория сверхтекучести на основе представления о гелии (при Г<2,19°К) как о квантовой жидкости была развита Ландау [75]. Микроскопическая теория сверхтекучести гелия была развита Боголюбовым [76]. Предложенный Боголюбовым метод приближенного вторичного квантования системы взаимодействующих бозонов представляет значительный интерес не только для теории сверхтекучести, но и для ряда других приложений в случаях, когда нельзя пользоваться теорией возмущений. В этом параграфе мы познакомимся с основными идеями метода Боголюбова, [c.397]

Наиболее ярким представителем веществ, основное состояние которых описывается на чисто квантовом языке, является гелий. Квантовые нулевые колебания в гелии не позволяют образоваться устойчивой кристаллической решетке при нормальном давлении. Поэтому гелий не кристаллизуется при всех температурах (включая Г == О К), если давление не превышает некоторого предельного значения. Под давлением, которое ниже этого значения, при температурах вблизи абсолютного нуля гелий образует квантовую жидкость. [c.151]

К), когда межатомные расстояния становятся сравнимы с волнами де Бройля. Жидкий гелий следует квантовым законам и его называют квантовой жидкостью , потому что ведет она себя иначе, чем обычные. Энергии квантовых переходов хватает, чтобы нагреть жидкий гелий, и он поднимается вверх по стенке сосуда, в котором происходит охлаждение. [c.198]

Минимум мольного объема найден и у Не . По данным непосредственных измерений [471] в области 0,16—1,8° К при соответствующих равновесных давлениях пара Не , его мольный объем уменьшается от 36,8346 см при Г = О (экстраполяция) до 36,7113 см при 0,502° К, затем растет до 38,201 см при Т — 1,80°. Коэффициент теплового расширения уменьшается от нуля при Г = О до —0,0104 град при 0,194° К, затем увеличивается до нуля при 0,502°, после чего монотонно растет с возрастанием температуры. Теория этих явлений, обусловленных особенностями гелия как квантовой жидкости, развита в работе [472] Ч [c.118]

Много ли в природе квантовых жидкостей По-видимому, много. По современным представлениям, внутренность многих звезд — квантовые жидкости из ядерных частиц. Однако на Земле квантовых жидкостей в готовом виде совсем не существует. Их приходится искусственно создавать с помощью низких температур. Материал для создания квантовых жидкостей — гелий (Не). Он назван гелием (солнечным) потому, что впервые был открыт с помощью спектрального анализа на Солнце, а лишь потом его источники обнаружились на Земле. Природный гелий состоит из двух стабильных изотопов — Не (99,999862 %) и Не , в ядре которого не хватает одного нейтрона. Атом Не — бозон, а Не — фермион. Гелий остается газообразным вплоть до 4,22 К. Жидкий гелий впервые получен в 1908-м году Камерлинг-Оннесом. [c.330]

Естественно, всех ближе к гелию стоит неон. Он почти так же легок и так же трудно поддается сжижению и адсорбции. Ему присущи высокая электрическая проводимость, яркая эмиссия света при пропускании электрических разрядов. Ниже точки кипения неон дает наиболее холодную после гелия и водорода жидкость, но это уже нормальная жидкость без специфических для сверхтекучего гелия квантово-механических эффектов. [c.160]

Гелий II — квантовая жидкость. При температурах ниже Х-точки жидкий гелий (гелий II) обладает рядом удивительных свойств, связанных с квантовой природой этой жидкости. [c.385]

Жидкий гелий является единственной существующей в природе квантовой жидкостью все другие жидкости затвердевают значительно раньше, чем в них становятся заметными квантовые эффекты. [c.385]

Наиболее существенным из особых свойств гелия II является его сверхтекучесть, открытая Капицей. Рациональное объяснение и количественная теория этого явления были даны Ландау II—3], который впервые построил последовательную теорию квантовой жидкости. Изложению этой теории и посвящена в основном настоящая глава. [c.385]

По мере увеличения импульса р кривая s= г (р) отклоняется от линейности. Однако представляется невозможным определить в общем виде зависимость s от р для квантовой жидкости из одних только теоретических соображений, и для определения вида энергетического спектра гелия II приходится привлечь также и имеющиеся экспериментальные данные речь идет об измерениях различных термодинамических величин гелия II (энтропии, теплоемкости), а также скорости распространения так называемого второго звука в гелии II. Анализ этих данных показывает (Ландау [3]), что они могут быть естественным образом объяснены, если предположить, что кривая s= е (р) имеет вид, изображенный на фиг. 207. После начального линейного участка (фононы) энергия е достигает максимума, затем начинает уменьшаться и при некотором значении импульса р=Ро функция а (р) имеет минимум. [c.388]

Исходным положением является фундаментальное обстоятельство, что в квантовой жидкости—гелии II—происходят одновременно два движения, и, соответственно этому, движение гелия [c.408]

Далее следует отметить малую плотность жидкого гелия (Не и Не ), что позволяет рассматривать эту квантовую жидкость как своеобразное подобие газа [112]. [c.68]

Как уже отмечалось, правильное описание ряда необычных явлений, наблюдаемых в гелии П, впервые было дано Л. Д. Ландау. Он подчеркнул, что рассмотрение гелия как смеси двух жидкостей является не больше, чем способом выражения, способом, удобным для описания явлений, происходящих в гелии II. Как и всякое описание квантовых явлений в классических терминах, оно не является вполне адекватным. В действительности надо говорить, что в кванто- С вой жидкости, каковой является ге- [c.247]

Н. Н. Боголюбовым. Находящиеся вблизи поверхности Ферми электроны в металлах могут образовывать попарно связанные состояния. Эти пары при низких температурах претерпевают конденсацию в пространстве импульсов, что ведет к возникновению сверхтекучести. Но сверхтекучесть таких систем проявляется как сверхпроводимость, так как частицы системы имеют электрический заряд. Очень интересен вопрос, являются ли сверхтекучесть гелия и и сверхпроводимость электронной плазмы в металлах единственными квантово-когерентными состояниями жидкостей. (Электронная плазма в металлах напоминает жидкость.) Вполне вероятно, что сверхтекучесть и сверхпроводимость во вселенной распространены более широко. Они могут встречаться в больших сгустках ядерной материи, которые, в сущности, тоже представляют собой жидкие системы. Например, в нейтронных звездах. Этим проблемам посвящены статьи [c.248]

КИЙ гелий внезапно перестает кипеть, так как при очень высокой теплопроводности пузырьки не образуются и все испарение идет с поверхности. Наиболее удивительная особенность .-перехода состоит в том, что это явление сопровождается переходом к состоянию полной упорядоченности в веществе, остающемся жидкостью. Из диаграммы s — Т (см. рис. 62) видно, что ниже >.-точки энтропия уменьшается чрезвычайно быстро, НеП имеет такую же высокую упорядоченность, как кристалл твердого гелия. Явления, связанные с .-переходом и определяемые квантовыми эффектами, ведут к появлению ряда аномалий. [c.137]

В физике твердого тела для различных классов кристаллов наблюдаются сверхсостояния (сверхпроводимость, ферромагнетизм и сверхпластичность для металлов, сегнетоэлектрическое состояние для диэлектриков), для квантовой жидкости (гелия) наблюдается сверхтекучесть. Полимеры обладают своим сверхсостоянием, которое называется высокоэластнческим состоянием. Высокоэластическое состояние объясняется не только структурой полимерных молекул или макромолекул, но и свойством внутреннего вращения, известным для простых молекул в молекулярной физике. Теория высокой эластичности основывается на применении конформ анионной статистики макромолекул, которая является развитием статистической физики в физике полимеров. Аморфные полимеры по структуре сложнее, чем низкомолекулярные вещества, но в их ближнем порядке примыкают к строению жидкостей. Релаксационные и тепловые свойства расплавов полимеров и жидкостей во многом аналогичны (процесс стеклования, реология). Кристаллические полимеры по своему строению похожи на твердые тела, но сложнее в том отношении, что наряду с кристаллической фазой имеют в объеме и аморфную фазу с межфазными слоями. По электрическим свойствам полимеры — диэлектрики и для них характерно электретное состояние, по магнитным свойствам полимеры — диамагнетики, а по оптическим свойствам они характеризуются ярко выраженным двойным лучепреломлением при молекулярной ориентации. При этом все полимеры обладают уникальными механиче- [c.9]

Особенности, присущие квантовым жидкостям, наиболее отчетливо обнаруживаются у жидких стабильных изотопов гелия Не и Не. Это вызвано тем, что атомы гелия в основном состоянии не способны к химическому взаимодействию друг с другом. При атмосферном давлении они притягиваются друг к другу, видимо, лишь с помощью дисперсионных сил, которые очень слабы и ие могут упорядочить атомы даже при О К- Упорядочению препятствует нетепловая (нулевая) энергия движения гелия, поэтому Не и Не при атмосферном давлении не затвердевают. Точка сосуществования жидкости, пара и твердой фазы у Не и Не отсутствует. Этот факт, необъяснимый с позиций докванто-вой физики, есть одно из проявлений квантовых свойств жидкого гелия. Представление о нулевой энергии движения вытекает из квантовой теории. [c.226]

Обратимся теперь к графику функции А5пл — /( ) Для подавляющего большинства простых веществ величины А5 л располагаются в интервале от 5,8 до 11,3 Дж/К моль, т. е. от / 1п2 до / 1п4. За немногими исключениями эти вещества — металлы. Энтропия плавления изотопов гелия, как уже говорилось в главе о квантовых жидкостях, близка к нулю, и в некотором интервале температур даже отрицательна. Напомним, что изотопы гелия затвердевают только при давлениях порядка 30 10 Па. [c.283]

Ф. п. могут быть связаны с изменением давления. Многие в-ва при малых давлениях кристаллизуются в неплотноупако-ванные структуры. Напр., структура графита представляет собой ряд далеко отстоящих друг сзт друга слоев атомов углерода. При достаточно высоких давлениях таким рыхлым структурам соответствуют большие значения энергии Гиббса, а меньшим значениям отвечают равновесные плотноупако-ванные фазы. Поэтому при больших давлениях графит переходит в алмаз. Квантовые жидкости Не и Не при нормальном давлении остаются жвдкими вплоть до самых низких из достигнутых т-р вблизи абс. нуля. Причина этого - в слабом взаимод. атомов и большой амплитуде их нулевых колебаний (высокой вероятности квантового туннелирования из одного фиксированного положения в другое). Однако повышение давления приводит к затвердеванию жнцкого гелия напр., Не при 2,5 МПа образует гексагон. плотноупакован-ную решетку. [c.56]

Итак, квантовые эффекты становятся ощутимы в макроскопическом масштабе и во многом определяют поведение жидкого гелия. Вот почему жидкий гелий обычно называют квантовой жидкостью . Отсутствие перехода в твердое состояние с более высокой степенью упорядочен-ности как бы противоречит требованиям теплового за-Рис. 65. Зависимость теплоемкости жидкого кона Нернста. Однако вы-гелия от температуры сокая упорядоченность [c.136]

Как вы увидите дальше, из этого противоречия есть только один разумный выход — это объяснение по теории, предложенной Л. Д. Ландау. Согласно этой теории в гелии-П возможно течение жидкости в двух различных энергетических состояниях навстречу друг другу. Для обычной жидкости, если имеется противопоток, то один из потоков должен итти по стенкам, а другой внутри.Для квантовой жидкости это не рбязательно. В этом случае может быть такая жидкость, которая течет навстречу друг другу сама в себе. Это, конечно, сонершенно необычно, но иначе наш эксперимент, очень простой, мы не можем объяснить. [c.11]

Приведенные данные показывают, что в большинстве случаев — плавление сопровождается уменьшением координационного числа без увеличения межатомных расстояний. Это означает, что плавление приводит не к удлинению межатомных расстояний, а к образованию пустот молекулярных размеров вследствие разрыва связей между отдельными частицами. Из этих данных следует также сходство в структуре кристаллического и жидкого состояний. Иногда эту аналогию в литературе отмечают термином квазикристалличность жидкости. Форма радиальной функции зависит от природы жидкости и значительно изменяется с изменением температуры. Так, у сжиженных благородных газов максимумы на кривых радиального распределения по мере уменьшения атомного номера становятся более низкими и более плоскими. Это связано с увеличением квантовых эффектов у жидкостей с малыми молекулярными массами. Особенно большую роль квантовые эффекты играют в жидком гелии. У этого вешества в области температур ниже 4 К обнаруживается ряд аномальных явлений у изотопа Не наблюдается сверхтекучесть вследствие сильного уменьшения вязкости, чрезвычайно высокая теплопроводность и другие особенности изотоп = Не ведет себя как нормальная жидкость. На основе количественной теории жидкого гелия, разработанной Л. Д. Ландау с применением квантовых статистик Ферми и Бозе, объяснены особенности влияния температуры на жидкие Не и Не, которые часто называют квантовыми жидкостями. [c.230]

Ясно, что в области температур, где Не находится в состоянии II или близок к А,-точ-ке (рис. 41), сравнение отдельных изотермических значений теплоемкости изотопов гелия не характеризует зависимости ее от массы атомов. В данном случае резкое различие свойств этих веществ в основном объясняется различием спинов Не и Не. Как известно, легкий изотоп имеет спин 1/2 и подчиняется статистике Ферми — Дирака, а тяжелый имеет спин О и описывается статистикой Бозе — Эйнштейна. В связи с этим Не и Не при температурах жидкого гелия ведут себя различно. Расчет Ср (Не ) для этих температур выше 0,1° К, исходя из теории квантовой жидкости, дает хорошее совпадение с опытом [616—618]. [c.168]

Точный расчет предэкспоненциального иножитехя С в случае квантовых жидкостей становится достаточно громоздким и мы ограничимся здесь приближенными оценками. При Т > значения С определены в работах [6,8]. Мохно показать, что при Т < Ту для случая чистого гелия без начальных зародышей [c.136]

Попытки кристаллизовать гелий закончились неудачей при атмосферном давлении он остается жидким вплоть до абсолютного нуля температуры. Затвердевает Не при давлении выше 25 атм. Уже то, что гелий остается жидкостью при абсолютном нуле, выдает роль квантовых эффектов. Классические жидкости с обязательностью кристаллизуются при низких температурах квантовой жидкость становится потому, что если она превратится в кристалл, нулевые колебания ее атомов будут столь велики, что разрушат кристаллический порядок. Большой величине амплитуды нулевых колебаний атомов гелия способствует слабое взаимодействие между ними (атомы Не инертны) к тому же у них относительно малая масса. Меру квантовости можно оценить. Соответствующий параметр носит название параметра де-Бура [c.330]

Хотя в природном газе содержится очень мало легкого изотопа гелия, удается получить макроскопические количества этой уникальной жидкости. Помогает ядерная энергетика среди ее отходов присутствуют атомы Не . В руках экспериментаторов оказался целый набор квантовых жидкостей, будто специально предназначенный для исследования их свойств бозе-жидкость (Не ), ферми-жидкость (Не ) и растворы бозе- и ферми-жидкостей (Не + Не ). Мы остановимся только на свойствах жидких Не и Не . [c.331]

Ландау рассматривает сверхтекучий гелнй как единственно известную квантовую жидкость с присущим ей особым энергетическим спектром. Лномальная сверхтекучесть жидкости возникает вследствие промежуточного, а потому двойственного энергетического состояния атомов гелия. Энергия атомов уже настолько мала, что почти отсутствует тепловое движение, но силы межатомного [c.129]

Переходы второго рода установлены в следующих случаях в процессах упорядочивания и разупорядочивания в бинарных сплавах, в поведении квантовой жидкости при низких температурах (переход гелия в сверхтекучее состояние) и в явлениях сегнетоэлектричества, ферромагнетизма и антиферромагнетизма. [c.401]

Действительно, по мере понижения температуры увеличивается дебройлевская длина волны, соответствующая тепловому движению атомов. В жидком гелии дебройлевская длина волны атомов гелия становится сравнимой с межатомными расстояниями при температурах порядка 2—3°К, в соответствии с чем в этой области температур свойства жидкого гелия связаны с квантовыми явлениями в этом смысле о гелии при очень низких температурах можно говорить как о квантовой жидкости . В частности, квантовым свойством является и тот факт, что гелий остается жидким (при обычном давлении) при всех температурах, вплоть до абсолютного нуля, между тем как согласно классической физике всякое тело при абсолютном нуле должно быть твердым кристаллом. [c.385]

Было очевидно, что оба эти свойства тесно связаны между собой и что по всей вероятности одно из них является основным, а другое вторичным. Эта точка зрения, впервые высказанная Капицей, легла в основу его дальнейпшх исследований над свойствами гелия II [4], с предельной ясностью раскрывпшх характер этой взаимной связи и указавших, вероятно, единственный правильный путь экспериментального изучения свойств квантовых жидкостей. [c.430]

Критические скорости в пристенных пленках. Движение гелия II вдоль пристенной пленки вполне укладывается в рамки теории теплового движения в квантовой жидкости, если пленку рассматривать как очень узкий капилляр. В таком капилляре тепловые возбуждения, испытывающие трение о стенки, остаются практически неподвижными, хотя их количество в хшенке отнюдь неравно нулю и задается температурой стенки (последняя, повидимому, мало отличается от температуры жидкости, рожда- > ющей пленку). Таким образом, вдоль пленки может двигаться только сверхтекучая часть гелия II. Присутствие в пленке нормальной массы сводится, в некотором смысле, к уменьшению поперечного сечения пленки, уменьшению тем большему, чем ближе температура жидкости к л-точке. Поэтому истинная скорость, с которой сверхтекучая часть двигается вдоль пленки, оказывает- ся в р/р5 раз больше, чем та величина, которая обычно приводится различными авторами в качестве скорости движения пленки я вычисляется ими по расходу жидкости. [c.464]

Такое рассмотрение Не II является, конечно, как всякое классическое представление квантовых явлений, лишь удобным способом для выражения поведения квантовой жидкости, каковой являпся Не II. Никакого разделения частиц гелия на сверхтекучие и нормальные не существует. [c.335]

Параметр А меняется в довольно широких пределах. Для метана Л 4. Почти ту же величину имеют одноатомные жидкости - сжиженные инертные газы (кроме гелия, для которого играют роль квантовые эффекты /34/). Простая молекула метана похожа на одноатомную, метан и инертные газы образуют группу термодинамически подобных веществ. С увеличением числа атомов в молекуле параметр А M .iOTOHHO убывает. Для октана /4 л/ 1, для эйкозана А 0,2 (однако значения А для углеводородов с числом атомов углерода, большим 10, не очень достоверны из-аа отсутствия сведений о критических параметрах). Таким образом, углеводородьт даже одного рода алканов схватывают практически весь сколько-нибудь изученный диа-пазон значений определяющего критерия. Это делает данный класс соединений удобным объектом для изучения, для выявления общих закономерностей, свойственных не только ему самому, но и гораздо более широкому классу соединений - неассоциированным органическим и недиссоциирующим неорганическим. [c.33]

СВЕРХТЕКУЧЕСТЬ-отсутствие вязкости в жидком гелии при температурах,, близких к нулю (т. е. вязкость меньше, чем достигнутая граница измерения, равная 10 " пз) во время протекания его через тонкие капилляры и щели в интервале температур от О до 2,18 К (— 270,98 С). С. открыта сове1ским ученым П. Л. Капицей в 1938 г. С явлением С. связано существование т. паз. термомеханического эффекта (или эффекта фонтанирования), заключающегося в том, что снижение температуры в узкой щели вызывает появление дополнительной разности давлений на концах этой щели. Если погрузить в гелий II (см. Гелий) капилляр и нагревать его верхний конец, то из капилляра начинает бить фонтан. Значит, в гелии II, кроме гидростатического, действует также и гидротермический напор. Гидродинамическая теория С. полнее всего была развита советским ученым Л. Д. Ландау. Считают, что гелий II представляет собой смесь двух жидкостей, которые могут двигаться независимо друг от друга одна из них — сверхтекучая — не связана с тепловым движением, а другая — нормальная — содержит в себе все тепло, имеющееся в гелии II. Относительная концентрация этих двух жидкостей определяется соотношением их плотностей и зависит от температуры. Возможность существования одновременно двух независимых видов движения в гелии II экспериментально доказана советским ученым Э. А. Апд-роникашвили. Открытие и исследование С. положили начало новому разделу современной физики — квантовой гидродинамики. [c.219]

Г. Камерлинг-Оннес, впервые получив жидкий гелий в 1908 г., пытался определить его тройную точку путем снижения давления паров над жидкостью, но безуспешно. Последующие исследования показали, что у гелия нет тройной точки он остается жидким вплоть до 0° К. Из равновесной диаграммы Т — р гелия (рис. 63) видно, что линии твердого тела и жидкости не пересекаются и три фазы не могут существовать одновременно в равновесном состоянии. Для получения твердого гелия необходимо приложить внешнее давление р 2,5 Мн1м (при Т < 1,5° К). Такое поведение гелия, не свойственное другим жидкостям, получило объяснение на основании квантовой теории. [c.134]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология