Упругость пара температурная зависимость

Скорость н<е испарения в вакууме, как показал Лэнгмюр ([25], стр. 985), определяется упругостью пара. Температурная зависимость упругости пара жидкости определяется формулой [c.288]

В главе I Методы и приборы определения качества сжижеппых углеводородных газов описаны разработанные в институте приборы дли определения плотности и упругости паров сжиженных газов, дана методика расчета ареометров для легких углеводородов и рассмотрена температурная зависимость плотности насыщенных сжиженных газов, сведенная в справочные таблицы и номограммы. Таблицы и номограммы позволяют приводить плотность насыщенных сжиженных газов к стандартным или заданным условиям. [c.3]

Постоянная интегрирования I называется химической постоянной. Для нахождения упругости пара необходимо знание величины I и зависимости X от температуры. Как и для любого теплового эффекта, температурная зависимость теплоты испарения описывается уравнением Кирхгофа [c.45]

Упругость пара — р, в миллиметрах ртутного столба (номера уравнений, выражающих температурную зависимость упругости пара, относятся к гл. И) [c.49]

При помощи которого, зная две точки кривой температурной зависимости упругости насыщенного пара, можно найти теплоту испарения Лисп путем прямой подстановки в уравнение (1.61) надлежащих величин. [c.40]

Особо обратим внимание на кривую, дающую температурную зависимость упругости паров, определенную для — Он. [c.49]

Описана экспериментальная установка для исследования упругости насыщенных паров, основанная на прямом статическом методе с использованием образцовых пружинных манометров и мембранного нуль-прибора. Исследована температурная зависимость давления насыщенных паров н-пентана в интервале температур 39 - 7б°С. Среднее отклонение полученных данных от имеющихся в литературе не превышает t IJ , что лежит в пределах максимально возможной ошибки эксперимента о учетом ошибки отнесения. [c.263]

Рис. 22. Температурная зависимость высоты пика и упругости пара диэтилкетона (литературные данные) [35]

В теоретической части своего исследования О составе и упругости пара растворов я показал, что для аналитических целей формула, устанавливающая зависимость между температурным коэффициентом состава пара и между тепловыми явлениями, сопровождающими образование раствора, может быть значительно упрощена. [c.201]

Что же касается теории вопроса, то, оставив в стороне известные термодинамические соотношения, связывающие скрытую теплоту испарения растворов с температурными коэффициентами упругости паров, выдвинутые главным образом Маргулесом, следует отметить недавнюю попытку Друккера установить зависимость между скрытой теплотой испарения бинарных смесей и теплотой их образования. К выводам этого ученого я вернусь в другой части своего изложения, а пока ограничусь замечанием, что, по моему мнению, цитированная работа не дает правильного решения поставленной задачи. [c.243]

На рис. 8.12 показана температурная зависимость модуля упругости пары типичных несовместимых полимеров г с-ПБ/ПС [201]. Для всех соотношений наблюдается две температуры стеклования. ВПС со средним соотношением компонентов обладают кожеподобными свойствами. Резкий пик при температуре —80 °С у чистого цыс-ПБ [c.214]

Естественно, что для атермальных растворов наклон прямой на графике логарифм характеристики удерживания — обратная абсолютная температура колонки — определяется лишь температурной зависимостью упругости насыщенного пара сорбата [1] и, таким образом, системам, включающим один и тот же сорбат (но различные неподвижные фазы), отвечают параллельные прямые, расстояние между которыми равно логарифму энтропийной составляющей коэффициента активности. [c.17]

Установив, таким образом, закон осмотического давления и получив выражения для константы осмотического давления и температурной зависимости константы равновесия, Вант-Гофф поставил перед собою задачу нахождения путей определения величины I (еще до возникновения теории электролитической диссоциации). Он дает 4 способа определения этой величины 1) из определений растворимости газов 2) из определений упругости пара 3) из осмотического давления (изотонический коэффициент) 4) из температуры замерзания растворов. Он указывает, что, по его мнению, определение I из температур замерзания заслуживает предпочтения как по возможности точных определений, так и по приложимости этого метода к исследованию большого числа тел. [c.418]

Экспериментальное определение температурной зависимости упругости пара газойля привело к эмпирической форм ле [c.290]

Таким образом, в области высоких температур температурная зависимость скорости испарения и запаздывания самовоспламенения распыленного жидкого топлива действительно определяется температурной зависимостью упругости пара, давая кажущуюся энергию активации в 5—6 ккал/моль. [c.292]

На рис. 46 представлена диаграмма состояния, на которую нанесены кривые температурной зависимости упругости пара для а-модификации (кривая аЬ) и р-модификации (кривая сс1) монотропного вещества. Как видно из диаграммы, эти кривые пересекаются при температуре, лежащей выше температуры плавления вещества, когда вещество утратило все признаки кристаллического состояния. Таким образом, монотропные вещества имеют лишь мнимую точку перехода существующих модификаций. При всех температурах ниже температуры плавления устойчивой является а-модификация, а Р-модифика-ция не имеет температурного интервала устойчивости. [c.192]

Подобные вопросы практически не возникают, когда анализируется температурная зависимость таких явлений и характеристик, как, например, скорость испарения, упругость насыщенного пара, скорость химических реакций и т. п. Здесь связь микро- и макрохарактеристик совершенно очевидна. [c.121]

Пересчет температурной зависимости скорости испарения двуокиси урана в величины упругости паров дал следующую формулу для упругости пара (в мм рт. ст.) в интервале 1450—2300° С [c.47]

ДжДмоль-К) ур-ния температурной зависимости давления пара lgp(MM рт.ст.) = 9,902 -9511/7 -f0,1471g Г-Ь0,756 х X Ю- Г (298-576 К), lg/)(MM рт.ст.) = 9,819 - 9091/Т-Ь -ЬО,5361gТ (576-1648 К) температурный коэф. линейного расширения 28-10" К" (293 К) теплопроводность 38,9Вт/(м-К) (293 К) р 0,15-10" Ом-м, температурный коэф. р 5,177-10" К" (273 К) т-ра перехода в сверхпроводящее состояние 2,39 К диамагнитен, к -0,249-10 . Твердость по Моосу 1,3, по Бринеллю 20 МПа модуль нормальной упругости 7,95 ГПа (20 С), 10 МПа относит. удлинение 40% пластичен. [c.491]

Свойства. Т.-серебристо-белый пластичный металл. Известен в двух полиморфных модификациях ниже 1360°С устойчива а-форма с гранецентрир. кубич. решеткой, а = 0,50842 нм в интервале 1360-1750 °С устойчива Р-фор-ма с объемноцентрир. кубич. решеткой, а = 0,411 нм ДЯ перехода а-> р 3,5 кДж/моль. Т. пл. 1750°С, т. кип. 4200 С плотн. 11,724 г/см 26,23 ДжДмоль-К) ДД л 14 кДж/моль, Д/Сзг 597 кДж/моль 51,83 ДжДмоль-К) ур-ния температурной зависимости давления пара для металлического Т. Igp (мм рт. ст.) = —28780/3 4-5,991 в интервале 1757-1956 К, для жидкого Т. lg/i(MM рт.ст.) = = -29770/Т+ 6,024 в интервале 2020-2500 К коэф. линейного расширения 12,5 10 K (298-1273 К) р 1,57 х X 10 Ом-см, температурный коэф. р 3,6-10" K теплопроводность 0,62 Вт/(см-К) модуль сдвига 28,1 ГПа, модуль упругости 703 МПа коэф. Пуассона 0,265 сверхпроводник ниже 1,4 К. Образует сплавы со мн. металлами. [c.613]

Исторический очерк. Осн. идея Ф.-х. а. была высказана М.В. Ломоносовым (1752), первые попытки установить образование в системе хим. соед., исходя из зависимости ее св- от состава, относятся к нач. 19 в. В сер. 19 в. работами П.П. Аносова (1831), Г.К. Сорби (1864), Д.К. Чернова (1869) были заложены основы металловедения Д.И. Менделеевым впервые был проведен геом. анализ диафамм состав - св-во на примере имения гидратов серной к-ты. К этому же периоду относятся работы В.Ф. Алексеева о взаимной р-ри-мости жидкостей, Д.П. Коновалова - об упругости пара р-ров (см. Коновалова законы), И.Ф. Шредера - о температурной зависимости р-римости (см. Растворимость). На рубеже 19-20 вв. в связи с потребностями техники началось бурное развитие Ф.-х. а. (А. Ле Шателье, Я. Вант Гофф, Ф. Осмовд, У. Робертс-Остен, Я. Ван Лаар и др.). Основополагающие теоретич. и эксперим. работы совр. Ф.-х. а. принадлежат [c.92]

Свойства. X.- голубовато-белый металл. Кристаллич. решетка объемноцентрированная кубич. а = 0,28845 нм, z = 2, пространств, группа /тЗт. Прц 312 К (точка Нееля) переходит из парамагнитного в антиферромагнитное состояние. Еще один переход (без изменения структуры) фиксируется при 170-220 К. Т.пл. 1890 °С, т.кип. 2680 °С плотн. 7,19 г/см С 23,3 Дж/(моль -К) ЛН 21 кДж/моль, ЛН 338 кДж/моль S%g 23,6 Дж/(моль-К) ур-ния температурной зависимости давления пара для твердого X. Ig р (мм рт. сг.) = = 11,454 - 22598/Г- 0,406 Ig Г+ 0,781 Г (298 - 2163 К), для жидкого X. Igp (мм рт.ст.) = 9,446- 18204/r+0,1141gT (2163 - 2950 К) температурный коэф. линейного расширения 4,1 10 К теплопроводность 88,6 Вт/(м-К) р 0,15 10" Ом м, температурный коэф. р 3 01 10 К . Парамагнитен, магн. восприимчивость +3,49 10 Модуль нормальной упругости (для отожженного X. высокой чистоты) 288,1 Ша 0 . 410 МПа относит, удлинение 44% твердость по Бринеллю 1060 МПа. X. техн. чистоты хрупок, приобретает пластичность выше 200-250 °С. [c.308]

Vfl может быть больше нуля, равно пулю и меньше нуля соответственно линии рассеянного света будут смещены в сторону красной области спектра, останутся пеизмев епными или сместятся в сторону фиолетовой области. Соответствующие соударения называются неупругими, упругими и сверхуиругими. Величины смешений в обоих направлениях одинаковы, так что линии появляются парами они находятся на одинаковых расстояниях от несмещенной линпи, но интенсивности их различны. На измерении температурной зависимости относительной иптенсивности обеих смещенных полос основан один из методов определения постоянной Планка h (гл. III). Хотя комбинационное рассеяние света и находит объяснение с точки зрения гипотезы Смекала, его истинное происхождение следует искать в изменении поляризуемости молекулы за счет колебаний атомов данной молекулы. В результате взаимодействия переменного внутримолекулярного поля, возникающего таким образом, и гармонического поля, связанного с электрической компонентой падающего света, возникают три электромагнитных колебания с частотами vl, v -f--l-Vji и Vb—Vfl, где —частота падающего света, а уц—частота комбинационного рассеяния. Рассмотрим двухатомную молекулу, в которой ядра колеблются относительно положений равновесия с постоянной частотой Vr. Смещение [c.428]

В зависимости от степени полимеризации мономеров можно получить силиконы практически любой вязкости. Температурный коэффициент вязкости силиконов необычно мал, в этом отношении силиконы превосходят все известные классы органических соединений. Многие жид1 ие силиконы нмеют весьма малую упругость пара. Однако смазываюш,ая способность большей части силиконов неудовлетворительна. Кроме того, терлшческая и химическая стабильность большей части силиконов не превышает 175—200°. [c.206]

На рис. 10 изображены кривые зависимости упругости пара р от температуры Т для веществ, существующих в двух полиморфных формах аир. Сплошные кривые соответствуют стабильному, а пунктирные— метастабнльному состояниям фаз. Следует обратить внимание, что упругость пара над метастабильными в данной температурной области формами всегда выше, чем над стабильными. Точки пересечения кривых соответствуют температурам взаимного равновесного (пересечения сплошных кривых) или неравновесного (пересечения пунктирных кривых) превращения фаз (Гпр) или их температурам плавления (Г пл и Г"пл). [c.56]

Прежде чем переходить к непос >едственному изложению материала, дадим краткую характеристику вязко-упругих свойств полимеров. Эти свойства обычно характеризуют такими показателями, как динамический модуль (а), модуль потерь G"((o), динамическая податливость / ((й), податливость потерь /"(со), переходные модуль G(i) и податливость /(t) и т. д., а также спектрами времен релаксации Я(т) и времен запаздывания L(r). Каждый из этих показателей или соответствующая их пара характеризуют поведение материала в определенных условиях испытаний или эксплуатации и являются функциями частоты (или времени) и температуры. При этом частотная и температурная зависимости оказываются, тесно связанными между собой [19, 20] и при наличии некоторых дополнительных данных могут быть пересчитаны одна в другую. [c.6]

Бартелл и др. [55], исследуя главным образом твердые материалы типа графита н стибнита, обнаружили определенную регулярность краевых углов различных жидкостей. Авторы, правда, были смущены тем фактом, что больщинство органических жидкостей смачивает тание материалы. Зисман и др. [56] прО Вели общирные исследования краевых углов ряда гомологических органических жидкостей на полимерах с шизкой поверхностной энергией. В табл. УП-2 включены некоторые данные по температурной зависимости краевого угла и поверхностным давлениям адсорбированных паров при упругости насыщенных паров [c.282]

В общеизвестной книге Гатчека Вязкость жидкостей имеется курьезная фраза, в которой он говорит о курьезном сдотношении , найденном Портером. Это показывает, что Гатчек не понял того, о чем писал Портер, хотя Портером была найдена интересная зависимость, стоящая в аналогии с теми зависимо-СТЯВ4И, которые сейчас широко применяются для расчета упругости паров, индивидуальных химических соединений и их смесей по уравнению Дюринга нли аналогичным уравнениям. Эти зависимости дают возможность, зная вязкость или упругость паров некоторых стандартных хорошо изученных веществ, по одной точке приближенно, по двум точкам — уже с их взаимной проверкой-— установить ход температурной кривой вязкости или упругости паров для ис- [c.223]

Температура кипения жидкости — это та температура, при которой упругость пара этой жидкости становится равной атмосферному давлению данной системы. Температура кинения жидкости очень сильно зависит от давления, так как объемные изменения при переходе из жидкого состояния в газовое весьма велики. Таким образом, фиксируя температуру кипения, нужно указывать и давление. В тех случаях, когда это возможно, температуры кипения относят к давлению 760 мм рт. ст. (т. е. 1 атм). Температуры кипения широко Р1зменяются в зависимости от структуры веществ и служат удобными константами для идентификации и характеристики жидких веществ. Различия в температурах кипения позволяют путем фракционирования разделять жидкости. Чистые соединения имеют постоянную точку кипения, а у смесей, как правило, температурные интервалы кипения значительны и величина их зависит от температур кипения отдельных компонентов. Благодаря этим различиям температурные интервалы кинения становятся важным критерием чистоты. [c.153]

На рис. 3-11 представлена температурная зависимость упругости ларов чистых металл01В, применяемых. для изготовления мягких припоев. Среди этих веществ кадмий и пинк слишком летучи, и поэтому их сплавы не могут быть рекомендованы для (внутрива1куумного применения (во всяком случае, площадь поверхности прип0 Я, обращенной в вакуум, должна быть сведена к минимуму). Другие компоненты мягких припоев (свинец, олово, индий) имеют достаточно низкую упругость паров, но некоторые из них (индий, висмут) чересчур легкоплавки, что делает практически невозможным пропрев системы с паяными швами. Уплотнения на этих металлах подобны уплотнениям на резине, но о бла-дают по сравнению с ними намного меньшим газовыделением при комнатной температуре. [c.183]

Постоянный член содержит величины, относящиеся к параметрам колонки, — молярный объем растворителя при 0°, газовую постоянную Я и коэффициент растворимости а вещества в данном растворителе. Если в величину v внесена поправка на перепад давления на колонке (Джемс и Мартин [1, 2]), что, строго говоря, необходимо для сравнения данных, то v можно заменить на v . Если же, однако, перепад давления остается постоянным, то для этих целей можно продолжать пользоваться величиной v. Если вместо Ig р подставить обычное уравнение для упругости пара, то можно получить зависимость между логарифмом удерживаемого объема и обратной температурой, как это было показано Литлвудом, Филлипсом и Прайсом [5], Хорром и Пернеллом [3, 4] и указано Бредфордом, Харвеем и Чолклеем [6], Применение этих зависимостей, естественно, ограничено допущениями, сделанными при их выводе, однако опыт показывает, что они выполняются в очень широком температурном интервале. Так, например, на рис. 1—5 показано, что линейная зависимость часто простирается вплоть до давлений в несколько атмосфер. [c.241]

G. 3 а н д б е р г Э. Я., И а л е е в В. И., Т о н т е г о д е А. Я., Зависимость температурного порога поверхностной ионизации цезия па вольфраме от упругости пара цезия. Журн. техн. физ., 32, 208 (1962). [c.729]

С ростом температуры скорость привитой полимеризации акрилонитрила на полиамидном волокне увеличивается, но очень незначительно, и кажущаяся энергия активации процесса, вычисленная, исходя из упругости пара мономера (концентрация его в паровой фазе), составляет необычно малую величину— 1,4 ккал/люлъ. Скорость же полимеризации акрилонитрила на полиэтиленовом волокне при одинаковой упругости пара мономера с увеличением температуры вообще снижается, что отвечает отрицательному значению кажущейся энергии активации (—6 ккал/молъ). Если же исследование температурной зависимости процесса проводить в условиях постоянной концентрации мономера в сорбционном слое, то-полученные результаты отвечают обычным закономерностям. [c.140]

Изучены синтез и очистка этилатов Се, 5Ь и Т1. Для всех индивидуальных соединений определена температурная зависимость упругости пара, на основании которой рассчитаны значения нормальной точки кипения, теплоты и энтропии парообразования в нормальной точке кипения. В результате обработки экспериментальных данных температурной зависимости вязкости, плотности и поверхностного натяжения этилатов в интервале 20—90° С получены интерполяционные уравнения для каждого из изученных соединений. Табл. 5, рис. 2, библиогр. 3 назв. [c.175]

Практическое определение концентрационных пределов воспламенения этих веществ не представляется возмолшым. Поэтому для исследуемых веществ были определены температурные пределы воспламенения и затем по уравнениям зависимости упругости пара от температуры были рассчитаны концентрационные пределы. [c.203]

Подобная экстраполяция полученной нами температурной зависимости запаздывания самовоспламенения распыленного жидкого топлива показывает, что химическая часть запаздывания самовоспламенения при 500— 600° С будет также исчезающе мала, как и в случае заранее перемешанных газообразных смесей. Это дает право предполагать, что в области высоких температур скорость химической реакции окисления паров жидкого топлива практически бесконечно велика и наблюдаемое запаздывание самовоспламенения в области высоких температур определяется только временем испарения такого количества топлива, немедленное сгорание которого вызовет прирост давления, превышающий предел чувствительности индицирующего элемента. Скорость испарения капель топлива при прочих равных условиях прямо пропорциональна, а время испарения обратно пропорционально упругости пара, следовательно mohiho полагать, что наблюдаемое запаздывание самовоспламенения в области высоких температур обратно пропорционально упругости пара, т. е. [c.289]

Скорости разложения различных масел также были оценены Блейком и Хам-маном с сотрудниками по энергиям активации термического разложения, рассчитанным по температурной зависимости упругости паров. Их предположения заключались в том, что характер процесса разложения в интересующей области температур остается неизменным и что в газовую фазу поступает одна молекула на [c.325]