Интенсивность координаты

В энергетических или технологических процессах, связанных с использованием газообразного топлива, существенным является то обстоятельство, что они протекают в газовой фазе, поскольку окислитель (кислород, воздух либо кислородсодержащие смеси) также находится в газообразном состоянии. Топливо и окислитель могут смешиваться либо непосредственно в устройстве, в котором протекает процесс (горелке, сопловой насадке, реакторе), либо заранее, образуя предварительно перемешанную однородную гомогенную смесь. Если в такой смеси инициировать сложный химический процесс, то его характеристики уже не будут зависеть от условий смешения. В тех случаях, когда процесс протекает так быстро, что его характерные времена много меньше характерных времен масс,-теплообмена с окружающей средой, он целиком определяется лишь свойствами исходной смеси. Если при этом не возникает пространственных концентрационных неоднородностей, т. е. в ходе процесса состав реагирующей системы в любой точке реакционного пространства остается однородным (за счет, например, интенсивного перемешивания или циркуляции), то все характеристики процесса являются функциями только времени, а не координат (так называемая сосредоточенная постановка задачи). [c.11]

Анализ может быть выполнен следующим образом готовят серию образцов сравнения, измеряют интенсивность аналитической спектральной линии для каждого из них, строят градуировочный график в координатах gla- g , измеряют интенсивность аналитической спектральной линии для пробы с помощью графика, который, как это видно з приведенной зависимости, представляет собой прямую, определяют концентрацию элемента в пробе. Однако, кроме концентрации, на интенсивность спектральной линии сильное влияние оказывают температура плазмы, скорость испарения в ней вещества пробы, степень его атомизации и т. д., т. е. факторы, которые не могут быть идентичными для стандартных образцов и проб, вследствие различия их состава и физико-химических свойств и изменяются в кал дом эксперименте. Погрешность определений уменьшается, если измерять относительную интенсивность двух спектральных линий (так называемая гомологическая пара), одна из которых принадлежит анализируемому элементу, а другая — элементу сравнения, вводимому в эталоны и пробы с одинаковой концентрацией. Относительная интенсивность гомологической пары спектральных линий зависит только от концентрации анализируемого элемента [c.23]

Здесь р, —W, —3, — ])—силы в обобщенном смысле обобщенные силы) или факторы интенсивности-, и, 1г, а, з—обобщенные координаты или факторы емкости. [c.42]

Интенсивность полосы поглощения линейно зависит от квадрата производной дипольного момента по колебательной координате [c.19]

Смачивающие пленки формировали на полированной кварцевой пластинке 1 (рис. 13.8) путем приближения к ней мениска жидкости в трубке 2 радиусом 7 = 0,5- -1 мм. Жидкость отсасывали из трубки через щели 3. Толщину пленки ho в состоянии равновесия с окружающим ее мениском измеряли по интенсивности отраженного света. Радиус пленки Го составляет, в зависимости от капиллярного давления мениска Рк, несколько десятков мкм. Одновременно с измерением толщины фотографировали интерференционные кольца от мениска, что позволяло определить его профиль /г(г), где г — радиальная координата. [c.225]

Рассчитывают разность логарифмов интенсивностей спектральных линий гомологической пары для стандартных образцов и строят график в координатах 1 (/а/ ср)—ig , используя метод наименьших квадратов для расчета коэффициентов градуировочной прямой. [c.34]

В настоящий момент, исходя из выражения для как функции атомных координат, мы в состоянии предсказать влияние симметрии на наблюдаемые интенсивности. Ниже будет показано, что систематические погасания, перечисленные в разд. 17.4, могут быть выведены из этих соображений. [c.394]

После того как найдены компоненты интенсивности в координатах р. , можно с помощью коэффициентов Френеля вычислить компоненты интенсивности отраженного луча. Обозначим штрихом параметры отраженного [c.463]

Преимущественная сорбция неполярных компонентов раствора на мембране, по-видимому, приводит к существенному повышению осмотического давления в граничном слое, несмотря на незначительную их концентрацию в объеме и интенсивное перемешивание. Это проявляется в наличии сдвиговых напряжений при течении таких смесей (рис. 1У-13). При этом сдвиговые напряжения меняются в полном соответствии с изменением гидрофобных свойств растворенных веществ. Аналогичные кривые зависимости С от Р для смесей полярных веществ исходят из начала координат. [c.186]

Коэффициент интенсивности К зависит от приложенной нагрузки, геометрии тела, положения точки на кромке трещины и размера трещины (но не зависит от координат г, 0). Для анизотропного материала значение К будет зависеть также и от характеристик упругости. [c.184]

Приближенная теория процесса на утомляющемся катализаторе исходит из допущения, что в каждый момент времени реакция протекает только в тонком слое близ границы, разделяющей уже отравленную и еще работоспособную части реактора. Это предположение-оправдывается с тем большей точностью, чем интенсивнее идет реакция на неотравленном катализаторе и чем быстрее происходит его отравление. Локализации процесса в тонком слое способствует и разогрев зоны реакции при адиабатическом протекании реакции с положительным тепловым эффектом. Нетрудно убедиться, что с момента начала работы реактора через время 1 координата работающего-слоя равна [c.295]

Полный расчет ближнего звукового поля представляет собой сложную дифракционную задачу. Ее рещение было получено различными авторами [12]. На рис. 3.4 показано распределение интенсивности в зависимости от расстояния на оси порщневого излучателя диаметром с . Области ближнего и дальнего полей разграничиваются координатой [c.53]

По способу формирования изображения различают векторные и растровые дисплеи. В векторном дисплее изображение разбивается на отдельные линии и адресация осуществляется заданием координат конечных точек каждой линии. Отрезки окружности задаются центром и радиусом или координатами трех точек. В растровых дисплеях все поле экрана представляет собой сетку, каждый узел которой есть элемент изображения ( пиксел ). Электронный луч пробегает все поле строка за строкой, и изменение его интенсивности вплоть до полного гашения позволяет построить полную картину с тенями и полутенями. [c.237]

Рассматриваемое течение обладает осевой симметрией, поэтому достаточно изучить картину течения в одной половине канала. Чтобы описать наличие устойчивых циркуляционных зон за пластинами, введем в течение вихри с заданными интенсивностями т=1, 2,. . ., п). В общем случае величины интенсивностей и координаты центров вихрей (а , Ь ) зависят от гидродинамических и геометрических параметров течения. Влияние твердой стенки учитывается введением в течение пластинок, симметрично расположенных к пластинкам длины 1 , а также вихрей с интенсивностями (—Г, ). Пластинки заменим равномерно распределенными вихрями, интенсивность которых обозначим и (— (рис. 3.8). Величины и (—т, ) зависят от координат точек пластин [c.176]

Для примера рассмотрим изотропный точечный источник интенсивностью Sq, помещенный в начале координат, т. е. [c.262]

Для решения системы (3.102) сингулярных интегральных уравнений можно применить приближенный метод интегрирования [671. Интервалы интегрирования разбиваются на достаточно большое число частей, интегралы заменяются конечными суммами, так что система интегральных уравнений сводится к системе линейных алгебраических уравнений, решением которой задача отыскания функций ( ) доводится до конца. Остается определить интенсивности вихрей и координаты их центров а , Ь . Как следует из (3.98), знание зтих параметров полностью решает задачу о распределении скоростей газа в камере с наклонными перегородками (величины В, 1 , а , Уоо задаются априори исходя из геометрии аппарата и условий его эксплуатации). [c.180]

Пусть, как прежде, а — обобщенная интенсивная величина, частными случаями которой являются удельные характеристики Дм и dy = рДм, соответствующие экстенсивной величине А. Распределение полевой величины можно задать как а = а (т] , г , т] , t), где тl , г , т] — лагранжевы координаты точек среды, так и а = а (ж , х , X , t), где х , х — эйлеровы координаты. При лагранжевом распределении величины а поток накопления в движущейся частице сплошной среды (субстанциональный поток накопления) с координатами т] , т] , т] есть [c.65]

Анализ результатов решения показывает (см. рис.4.15), что при релаксации напряжений в /-м слое (/ = 1, 2,. . . , Л ) происходит деформация размеров этого слоя вследствие изменения конформаций макроцепей под воздействием возникших локальных напряжений. В области интенсивной релаксации напряжений происходят значительные деформации гранулы сополимера. Таким образом, вместе с положением оптической границы и вслед за ним перемещается область наиболее значительных деформаций материала сополимера, которые быстро уменьшаются после прохождения релаксационной волны напряжений. В этой связи наиболее крутой подъем координаты фазовой границы наблюдается в первоначальные моменты времени, когда локальные напряжения достигают наибольшего значения, а их релаксация захватывает одновременно несколько элементарных слоев материала сополимера. Затем по мере ослабления волны напряжения релаксируют в значительной части пространства исследуемого образца наблюдается замедленное движение фазовой границы. [c.327]

Поэтому можно предположить, что именно на координате оптической границы происходит наиболее интенсивное увеличение пор в сополимере. [c.327]

Рассмотрим жидкую систему, состоящую из т компонентов, которая вращается в цилиндрическом сосуде вокруг оси цилиндра с постоянной угловой скоростью ш. в противоположность силе тяжести интенсивность центростремительной силы, действующей на единицу массы, не является постоянной по пространственной координате, а пропорциональна расстоянию от оси вращения г. Впрочем центробежное поле обладает свойствами поля тяготения а., б. и в., перечисленными в 53. Поэтому если представить центробежное поле в виде потенциала [c.280]

На рис III. 7, б в тех же координатах показаны результаты работ, опубликованных после 1960 г. Для потока жидкости в зернистом слое эти результаты хорощо соответствуют расчету по формуле (III. 36) при значениях коэффициентов, найденных ранее. Новые опытные данные для воздуха при Re = 1 — 40 лежат значительно ниже расчетной кривой и даже ниже предельного значения 1/Ре/ = 0,5. Это явление можно объяснить только уменьшением конвективной составляющей коэффициента диффузии в области вязкостного режима течения, при котором перемешивание потоков должно быть менее интенсивным, чем при турбулентном режиме. В переходном диапазоне Re 2 — 20. наблюдается наибольший разброс опытных данных. Сопоставление результатов опытов [42—47] с результатами, полученными по фор1 ле (III. 36), позволяет проследить за изменением Во в этой формуле с изменением Re в интервале Re = = 2—100 релаксационная составляющая изменяется в этом интервале незначительно. Получена приближенная формула [c.100]

Баркер [115] сравнивал зависимости, полученные разными авторами, в координатах — Не, где / = Ыи/НеРг /= — так называемый фактор теплообмена. В такой обработке не учитывается порозность зернистого слоя е, поэтому обобщения собранных данных достичь не удалось [1, стр. 414]. Рассмотрим зависимость интенсивности тепло- и массообмена в зернистом слое от е, вытекающую из формулы (IV. 71). Для этого представим ее с учетом соотношений (IV. 75) для слоя шаров в виде [c.164]

Со(теасасеп), изображенная на рис. 13.5,Л. Жидкокристаллический раствор этого низкоспинового комплекса Со(П) помещают в магнитное поле, чтобы дать возможность молекулам сориентироваться (как молекулам жидкого кристалла, так и молекулам растворенного вещества), а затем его охлаждают. Эта операция схематически показана на рис. 13.5 . Спектр ЭПР на рис. 13.5,Г [4а] характеризует образец, ориентированный относительно магнитного поля, как изображено на рис. 13.5,5, в то время как спектр на рис. 13.5,Д характеризует образец, повернутый на 90° вокруг оси г (т.е. ось у параллельна полю) относительно приложенного поля. При повороте интенсивность части спектра, соответствующей 02, увеличивается, но участок спектра, соответствующий 31, остается без изменения. Можно легко ошибиться, предположив, что мы имеем аксиальную систему с соответствующим оси 2 (т.е. оси д , перпендикулярной плоскости), и д2 и д , соответствующими где и д одинаковы. Однако для молекулярной системы координат, определенной на рис. 13.5, Л, д должен быть отнесен к 33, д — к д и д —к 2-Эти отнесения в дальнейшем были подтверждены результатами исследования спектров ЭПР монокристалла [46]. При изучении жидкокристаллических веществ могут возникнуть сложности, если не показано, что молекулы жидкого кристалла не координируются с исследуемым комплексом. [c.209]

На рис. УП-4, а представлены опытные данные,, пол ученные при псевдоожижении стеклянных шариков различных размеров одинаковым газовым потоком. Отмечено, что с уменьшением размеров твердых частиц интенсивность перемешивания возрастает. В дальнейшем были сообщены результаты экспериментов, прое веденных с аппаратом диаметром 114 мм. Эти результаты могут быть представлены в форме, показанной на рис. УП-4, а или в полулогарифмических координатах, где они изображаются прямыми (рис. УП-4, б). Очевидно, что для значений бПУг в пределах от О до / справедливо соотношение с/сд = 1,00, а в пределах от / до оо — соотношение 1п (с/сц) = —5 (Gi/Fe — I), где / значение ОПУг, начиная с которого опытные данные отклоняются от первоначальной концентрации в — наклон прямой в области уменьшения концентраций. [c.257]

Количественный фотографический спектральный анализ основан на измерении относительных почернений спектральных линий гомологической пары и нахождении неизвестной концентрации по градуировочному графику, построенному в координатах glafl p — g по образцам сравнения (минимум три). В образцах сравнения концентрация определяемого элемента изменяется, а концентрация элемента сравнения остается постоянной. Спектральные линии должны быть гомологичными. Переход от почернений к интенсивностям осуществляется при помощи характеристической кривой фотопластинки (см. рис. 1,10), Для прямолинейного участка характеристической кривой [c.32]

Чтобы приблизить результат испытаний к поведению материала в реальной конструкции, следует взять толщину образца равной толщине детали. Еще лучще, если образец каким-либо образом имитирует деталь в том случае, когда расчету подлежит конкретная конструкция. Для такого модельного образца следует иметь формулу для коэффициента интенсивности напряжений К. На образцы наносим исходные трещины разной длины И (следует также. предусмотреть образцы без трещины). Затем эти образцы доводят до разрушения и строят график повреждаемости (или критическую диаграмму разрушения) в координатах Оразр - (длина здесь берется исходная, разрушающее напряжение - номинальное в нетто сечении). Затем строим график зависимости предельного коэффициента интенсивности напряжений от длины трещины. В формулу для К подставляем Оразр и и находим К = Кс, которое и откладываем на графике при данной [c.232]

Рассмотренные модели массовых процессов коалесценции и дробления носят относительно частный характер. Более полная модель указанного взаимодействия включений дисперсной фазы для проточного аппарата может быть построена следующим образом. Выберем в качестве внутренних координат ансамбля включений дисперсной среды массу и время пребывания частицы в проточном реакторе-смесителе предположим, что механизм взаимодействия частиц (т. е. интенсивность их дробления и коалесценции) в основном определяется их массой будем считать возраст частиц, образующихся при дроблении, равным возрасту частиц-нрародителей, а возраст частиц, образующихся при коалесценции, — среднему арифметическому от возраста частиц-пра-родителей. В этих предположениях математическое описание процессов дробления и коалесценции в проточном смесителе с учетом распределения частиц по массам и времени пребывания представляется уравнением БСА в виде [c.76]

Из этих выражений следует, что интенсивность вихрей существенно зависит от пшрины В канала, скорости Уоо набегающего потока, расстояния между пластинами. Варьируя величины Уоо, В, ат, Ь, , 8 в определенных пределах, можно найти условия максимальной интенсивности вихрей Г . Координаты центров вихрей а, , определяются из условия неподвижности вихрей, т. е. в точках (х=а , у=—Ь , в которыхг =г =0. В общем случае интенсивности вихрей тп=1, 2,. . ., п) и координаты их центров а , находятся из системы Зт уравнений, составленных аналогичным образом. [c.181]

Псевдоэнергетический емкостной элемент определяется следующим образом. Выделим фиксированный в некоторой инерци-альной системе координат объем V, ограниченный поверхностью S, и пусть субстанция, содержащаяся в объеме V, характеризуется интенсивной переменной е. Тогда скорость изменения (накопления или удаления) свойства е в объеме V выразится производной [c.37]

Косвенное экстракционно-пламеннофотометрическое определение кадмия основано на экстракции МИБК соли щелочного металла иодидкадмиевой кислоты, распылении экстракта в низкотемпературное пламя и фотометрировании излучения щелочного металла. В качестве комплексообразующего реагента при определении кадмия используют иодид лития, имеющий низкую собственную растворимость в органической фазе данной экстракционной системы и, хотя его концентрация в водной фазе велика влиянием реагента на аналитический сигнал при определении микрограммовых концентраций кадмия можно пренебречь. Кроме того интерференционные фильтры пламенных фотометров имеют высокие факторы специфичности на литий. Интенсивность излучения щелочного металла линейно пропорциональна концентрации кадмия в водной фазе. Градуировочный график строят в координатах показания прибора — концентрация кадмия в стандартных растворах. Предел обнаружения кадмия 1 мкг/мл. Воспроизводимость 3% (отн.). [c.46]

Выполнение работы. Построение гр адуировочного графика. В б мерных колб вместимостью 100 мл вводят пипеткой О (раствор фона), 2, 4, 6, 8, 10 мл рабочего раствора нитрата уранила и мерным цилиндром по 5 мл раствора фосфорной кислоты. Объемы растворов доводят дистиллированной водой до метки и перемешивают. Кювету флуориметра ополаскивают соответствующим эталонным раствором, затем наливают его в кювету и измеряют интенсивность флуоресценции 3— 5 раз. В качестве первичного используют светофильтр ФК-1, в качестве вторичного—В-2 (А, = 400—580 нм). По средним значениям интенсивностей строят градуировочный график в координатах интенсивность флуоресценции /ф — концентрация урана с [c.98]

Выполнение работы. Построение градуировочного графика. В 4 мерные колбы мерным цилиндром наливают по 20 мл 1%-ного раствора КОН и из бюретки по 20 мл рабочего раствора ТМАФ, из микробюретки вводят О (раствор фона), 0,2 0,3 0,4 мл стандартного раствора ЫагЗ. Объем растворов доводят до метки 1%-ным раствором КОН и перемешивают. Измеряют интенсивность флуоресценции 3—5 раз. В качестве первичного используют светофильтр В-1, в качестве вторичного—В-2. По средним значениям интенсивностей строят градуировочный график в координатах интенсивность флуоресценции / —концентрация сульфид-иона s. [c.100]

Уравнение (12) можно решить для различных параметров М и f. На рис. 13 показаны типичные распределения градиента dVldZ, характеризующего интенсивность бокового оттока жидкости, по продольной координате. На рис. 14 показаны пределы изменения бокового оттока по всей длине коллектора. Очевидно, что, изменяя параметры М Р, характеризующие условия на входе, можно добиться хорошей равномерности распределения бокового оттока по длине. Однако это распределение тем лучше, чем больше параметр М [это уже отмечалось выше в связи с уравнением (7)], т. е. чем больше перепад давления в боковых трубах по сравнению с динамическим напором на входе в распределительное устройство. [c.163]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология