Распределение сферы

Гелий — квантовая жидкость (ему посвящена следующая глава). Строение других жидких инертных газов изучалось дифракционными методами неоднократно. Особенно подробно был исследован жидкий аргон. О результатах этих работ говорилось в гл. VI. Координационные числа атомов инертных газов, приводимые в литературе, различаются на 20—30%. Расхождения объясняются неточностями эксперимента и неоднозначностью способа расчета координационных чисел. Наиболее достоверные значения 2 жидких инертных газов около температуры плавления, по-видимому, близки к 8. Это значение координационного числа в сочетании с данными о росте объема при плавлении, приведенными в табл. 29, может быть истолковано с помощью модели хаотически распределенных сфер, изученной Д. Берналом и С. Кингом. Вместе с тем вопрос о строении жидких инертных газов пока еще [c.224]

Крупнейшие американские химические монополии по сравнению со своими зарубежными конкурентами были более мощными, располагали большими капиталами, имели значительный производственный аппарат и развитую научно-исследовательскую базу. Это обеспечивало им существенные преимущества в борьбе за рынки сбыта с более мелкими химическими фирмами стран Западной Европы и Японии. Однако последние для повышения своей конкурентной способности пошли по пути слияний и объединений, т. е. по пути создания крупных химических концернов, не уступающих американским. С ростом могущества химических монополий стран Западной Европы и Японии химические коно,ерны США вынуждены все чаще заключать с ними соглашения о распределении сфер влияния. [c.237]

Функция распределения сфер массы гПг определяется соотношением [c.248]

Распределение сфер в молекуле кетона. [c.204]

К началу XX века в пул входили судовладельцы Германии и Голландии, а его главными конкурентами были английские судоходные компании, поэтому одним из первых мероприятий пула было заключение соглашения с англичанами о распределении сфер влияния. Согласно подписанному в 1895 году договору, пул взял на себя перевозку всех эмигрантов из континентальной Европы, за исключением Скандинавских стран. Английским же судовладельцам предоставлялось монопольное право на перевозку эмигрантов с Британских островов и из Скандинавии. [c.84]

Насколько изображенная выше система распределения сфер ответственности между участниками проекта представляется ваМ рациональной [c.102]

Ионизационная изомерия проявляется в неодинаковом распределении анионов между внутренней и внешней сферами, например, для соединений состава [c.523]

Изомерия, обусловленная неодинаковым распределением молекул воды и внешнесферных ионов между внутренней и внешней сферами комплексных соединений, называется гидратной. [c.560]

Если избыток энергии распределен по другим степеням свободы, т. е. превращается во вращательное, поступательное и колебательное движение, то потери избытка энергии возможны только нри столкновении. Однако рассеяние колебательной энергии является медленным процессом, и можно ожидать, что значительная часть частиц, находящихся в высших колебательных состояниях, продолжает существовать в течение некоторого времени. С другой стороны, вращательная и поступательная энергии легко обмениваются при столкновениях. Приближенные данные о скорости рассеяния поступательной энергии можно получить при рассмотрении жесткой сферической модели. При столкновении двух жестких гладких сфер с массами тпу и тпа и начальной энергией. 1 и соответственно доля поступательной энергии 2, теряемая частицей Шг (допуская, что 2> 1), равна в среднем [c.342]

Таким образом, концентрация свободных радикалов в сосуде при стационарном состоянии максимальна в центре и плавно уменьшается к стенкам. Среднее значение (С), которое обычно используется в расчетах, может быть рассчитано по уравнению (XIV.6.15) нри усреднении по сфере или, если предположить наличие параболического распределения , по уравнению [c.389]

Рис. 4.12. Влияние Ке на распределение локальных значений критерия Шервуда по поверхности сферы при 5с=ОД7 [285

Кластер (Н20)ю, ЗОО К, потенциалы (1). Распределение построено для молекул, находящихся в сферическом слое между сферами радиусами 350 и 400 пм. Усреднение по [c.144]

Рис. 8-18. Графическое изображение функций (верхний рисунок) и 4<р (г) (нижний рисунок) для 15-орбитали атома водорода, определяемой выражением [Дг) = Ае . Расстояние г измеряется в атомных единицах Яо, равных первому боров-скому радиусу (а = 0,529 А). Отметим, что хотя электрон, вероятнее всего, находится в пределах расстояния 4 ат. ед. от атомного ядра, кривая распределения вероятности не достигает нулевого значения даже при г -> X. В принципе кривая распределения вероятности обнаружения электрона простирается на всю Вселенную. Но сфера вокруг ядра, в которой электрон обнаруживается с вероятностью 99%, имеет радиус всего 4,2 ат.ед., т.е. 2,2 А.

Орбиталь также обладает сферической симметрией, но ее функция радиального распределения имеет узловую поверхность-сферу с радиусом [c.367]

X (Лн-н /v) для R > Лн-Н7 где R — относительное расстояние между рекомбинирующими частицами у, v — параметры потенциальной функции. Взаимодействие рекомбинирующих частиц с третьим телом аппроксимируется потенциалом твердых сфер с расстоянием между центрами в момент столкновения соответственно -/ н-н и н-м- В общем случае М ф Aj, Aj радиальная функция распределения рассчитывается по [50]. Тогда для зависимости = /(Т, М) можно получить явное выражение для случая М Ф А , Аа [c.265]

Две различные линии на рис. 15.2 обусловлены разностями изомерных сдвигов двух различных атомов железа в октаэдрических центрах. Изомерный сдвиг—результат электростатического взаимодействия распределения заряда в ядре с электронной плотностью, вероятность существования которой на ядре конечна. Конечную вероятность перекрывания с плотностью ядерного заряда имеют только 5-электроны, поэтому изомерный сдвиг можно рассчитать, рассматривая это взаимодействие. Следует помнить, что р-, и другие электронные плотности могут оказывать влияние на 5-электронную плотность путем экранирования 5-электронной плотности от заряда ядра. Предполагая, что ядро представляет собой однородно заряженную сферу радиуса К, а 5-электронная плотность вокруг ядра постоянна и задается функцией > (0), разность между электростатическим взаимодействием сферически распределенной электронной плотности с точечным ядром и той же самой электронной плотности с ядром радиуса Я выражается как [c.289]

МИ будет уменьшаться. Представляя ион как сферу экранировки радиусом а =0,4 нм (4А) и задав вид функции распределения [c.25]

Записав граничные условия исходя из постулата о радиальном и симметричном потоке, авторы получили численные решения уравнений количества движения и неразрывности для принятых рд, < е, Qs и "т/, рассчитав распределение давлений, порозности, скоростей газа и твердых частиц на подходе к отверстию. Как для двух-, так и для трехмерного потока, как показывает анализ, следует ожидать быстрого падения порозности и крутого градиента давления в области О < г/г,, < 1. Однако, опыты с песком (100 мкм) и стеклянными сферами (500 мкм) в двухмерных слоях высотой 2,5 м, шириной 61 см, и толщиной 1,27 см обнаружили значительно меньшие изменения параметров, чем это следует из теоретических расчетов. По измеренным давлениям при истечении из горизонтальных щелей высотой 1 см и 2,5 см получены профили, очень сходные с найденными ранее для меньших отверстий (рис. ХУ-5, г) и согласующиеся с допущением о постоянной порозности. Измерения емкостным датчиком показали, что вблизи отверстия порозность слоя, действительно практически постоянна. Авторы объяснили эти расхождения возможной неадекватностью постулата о радиальном и симметричном потоке. Было выявлено существование застойных зон (в некоторой степени они сходны с показанным на рис. ХУ-5, в) и сделано предположение о возможном влиянии сил взаимодействия между частицами на режимы движения. [c.580]

Ионизационная изомерия связана с различным распределением ионов между внешней и внутренней сферами комплексного соеди- [c.118]

Вторая сфера связана с принципом раздельного (независимого) определения параметров функционального оператора ФХС. Структура функционального оператора ФХС обычно состоит из двух частей линейной части, отражающей гидродинамическую структуру потоков в технологическом аппарате, и нелинейной части, отражающей кинетику физико-химических превращений в системе. Методы идентификации, рассмотренные в данной главе, позволяют в основном уточнять параметры первой части оператора ФХС. При этом особенно важную роль играет метод моментов и связь между понятиями весовой функции динамической системы и функцией распределения элементов потока по времени пребывания в аппарате (функцией РВП). Многочисленные примеры применения указанной методики рассматриваются в следующей главе. [c.343]

Рассмотрим кинетику быстрой агрегации за счет движения мелких частиц под действием турбулентных пульсаций [81]. Пусть частицы в турбулентном потоке со средней концентрацией частиц п, увлекаемые турбулентными пульсациями, хаотически перемещаются по объему несущей фазы, так что их движение сходно с броуновским. Пульсационное движение частиц можно поэтому охарактеризовать некоторым коэффициентом D . Задачу об агрегации частиц, как и задачу о броуновском движении в неподвижной среде, можно свести к некоторой диффузионной задаче. Можно считать, что в сфере радиуса йп происходит диффузия частиц, распределение которых характеризуется диффузионным уравнением [c.90]

Считая, что число сфер в решетке велико, и учитывая (1.500), получим распределение средней концентрации по потоку [c.131]

В табл. 2.1 приведены результаты просчета девяти вариантов по производительности установки (по массе твердой фазы). Как видно из таблицы, теоретические результаты хорошо согласуются с экспериментальными (средняя относительная ошибка не более 12%). Плотность функции распределения по размерам записана нами относительно диаметра сферы, масса которой равна массе кристалла. Определим плотность функции распределения относительно малой стороны кристалла щавелевой кислоты из следующих соотношений [c.190]

В следуюш ей обзорной работе рассмотрены теоретические соотношения и проведено сравнение с экспериментальными данными по электропроводности гетерогенных систем. Сделано также заключение, что экспериментальные значения у. в случае сферических дисперсных систем соответствуют уравнениям Бруггемана [уравнениям (V.114) — (V.116)] особенно для широкого распределения частиц по размерам. Экспериментальные данные для кубически упорядоченного распределения сфер хорошо выражаются уравнением (V.349) Мередита и Тобиаса вплоть до 0,5 объемн. %. [c.413]

Мини.мально регистрируемый размер сферических зародышей мезофазы составляет 0,1 мкм. С увеличением времени изотермической выдержки происходит увеличение размеров сфер мезофазы как за счет их коалесценции, так и за счет изотропной фазы. При обработке серии киноснимков получены зависимости доли площади О (t), занятой мезофазой, поверхностной плотности частиц п (t) среднего размера частиц r(t) и распределение сферы мезофазы по размерам от времени термообработки в изотермических условиях. [c.98]

Прайс [316] рассмотрел последствия изменения объема при кристалли-защи. Д)ш с чая изменения объема образхр Г айс [316] в предположении статистического распределения сфер получил вьфажение Е для числа 1фис-таллов, которые могут достичь заданной точки Р за определенное время t [c.182]

Задание 4. В табл. 7.2 отображена система распределения сфер ответственности между участниками проекта. На основе учета данных о прямом и косвенном контроле над основными параметрами проекта следует выстроить адекватную организациогпгую стрз ктуру управления Гфоектом. [c.102]

Такил образом надо считать вполне доказанным, что в ассорти менте промышленности пластмасс должны остаться следующие эфиры цел-людозы нитроцеллюлоза, бензил- и этилцеллюлоза. Распределение сфер применения между -ними может быть положено примерно следующее производство целлулоида почти полностью базируется на нитроцеллюлозе, она же идет для производства ряда лаков (нитролаков). В виду значительно более высокой себестоимости простых эфиров целлюлозы в сравнении с нитроцеллюлозой, мы полагаем, что нет никакой. надобности и целесообразности производить прессовочные этролы из простых эфиров целлюлозы, а потому мы это производство также проекги1руем почти полностью на нитроцел- люлозе. Литьевые же этролы мы намечаем производить из бензил и этилцеллюлозы. Для кабельной промышленности и ответственных водостойких лаков и изоляционных лаков, естественно, пойдет бензилцеллюлоза Для производства кинопленки и некоторых лаков подходящей является этилцеллюлоза И, наконец, в производстве грамм пластинок найдут применение все три эфира целлюлозы. Для производства в ограниченном масштабе негорючего целлулоида пойдет этилцеллюлоза [c.110]

Число Пекле, характеризующее поперечное перемешивание потока, находится, как отмечалось выше, в пределах от 8 до 15. В то же время продольное число Пекле примерно равно 2, откуда следует, что эффективный коэффициент продольной диффузии в 4—7 раз превышает эффективный коэффициент поперечной диффузии Е . Простые рассуждения показывают, почему это так. Свободный объем неподвижного слоя состоит из относительно больших пустот, соединенных узкнмп каналами. Например, при правильной ромбоэдрической упаковке сферических частиц доля свободного объема в плоскости, проходящей через центры сфер, составляет 9%. Если разделить слой между двумя такими плоскостями на три части, то доля свободного объема в средне трети будет равна 41 %, а в верхней и нижней третях — 18% при средней доле свободного объема 26%. Поэтому можно представить, что реагенты быстро перетекают из одного свободного объема в следующий, и ноток проходит как бы через цепь последовательно соединенных реакторов идеального смешения. В разделе VII.8 мы видели, что мгновенный импульс трассирующего вещества, введенного в первый реактор последовательности реакторов идеального смешения с общим временем контакта 0, размывается в колоколообразное распределение со средним временем [c.290]

Рассматривается квазистационарная задача, т. е. движение шара считается столь иедленным, что пока он успеет сколько нибудь заметно переместиться от центра окружающей его жидкой сферы, то вокруг него успеет установиться новое распределение скоростей в жидкости, повторяющее предыдущее, но [c.39]

Распределения, зависящие более чем от одной переменной, могут быть проиллюстрированы на примере функции, описывающей распределение вещества в сфере, центр которой находится в начале координат. Если радиус сферы равен с, а плотность — Q, то распределение вещества Р х, у, z) является функцией трех переменных, причем Р х, у, z)dxdydz равно количеству вещества в элементе объема, ограниченном системой шести плоскостей, перпендикулярных осям координат, проходящих через точки х, у, z) и (х - -dx, у + dy, Z + dz). В таком случае функция распределения масс равна плотности 0 для всех точек, удовлетворяющих условию х + у + z С с . Пространственное распределение вещества только в двух измерениях Р х, у) можно получить из Р(х, у, z), проинтегрировав по z [c.116]

Из приближенного уравнения (XV.7.6) видно, что вблизи иона на расстоянии г < 1/к потенциал складывается из двух частей кулоновского потенциала центрального иона zizlDr и — постоянного кулоновского потенциала, образованного зарядами — Zje, сферически симметрично распределенными на поверхности сферы радиусом 1/х вокруг иона z,e. Такое распределение зарядов получило название ионной атмосферы (ионное облако), а 1/х — среднего радиуса ионной атмосферы. [c.448]

Очевидно, для изготовления резервуаров такого типа целесообразно применять сталь, имеющую достаточную ударную вязкость при низких температурах. Следует избегать высоких местных напряжений, обусловленных неправильным распределением рабочих напряжений. Узлы, состоящие из отдельных деталей, должны подвергаться отжигу для снятия напряжений. Элементы узлов необходимо проверять методами неразрущающего контроля. Внутренние кромки патрубков должны быть гладко обработаны для удаления всех поверхностных трещин. Трубопроводы, присоединенные к сфере, должны иметь достаточную гибкость с тем, чтобы было возможно предотвратить передачу толчков или напряжений ее корпусу. [c.293]

Возрастание Re и /и приводит к асимметричному распределению касательных сил по поверхности сферы. Однако это оказывает слабое влияние на картину течения внутри капли. Геометрия линий тока внутри катти даже при относительно больших значениях Re и /д мало отличается от адамаровского режима течения, определяемого вихрем Хилла Точка отрьгвз потока от твердой сферы может быть определена значением угла в, при котором касательное напряжение на поверхности обращается в нуль Это эквивалентно обращению в нуль вихря на поверхности При Re 100, например, зоне отрывного течения соответствует угол отрыва 124° В работе [28] на основании обработки экспериментальных данных отмечается, что угол отрыва потока от сферы в области Re <7S0 с погрешностью + 14 % можно коррелировать формулой 83 262 Re 2, [c.21]

Рассматривается конвективный массо- и теплоперенос при малых и средних значениях Ке для случаев обтекания частиц. Циркуляционное движение жидкости внутри капель играет существенную роль при расчете массопередачи в случае лимитирующего сопротивления дисперсной фазы. Для такого режима наблюдается нестационарный характер процесса массопередачи, что при больших значениях Ре приводит к зависимости критерия Шервуда или Нуссельта от критерия Фурье. Внешний массо- и теплообмен при больших Ре стационарен и описывается уравнениями диффузионного пограничного слоя. При исследовании решений этих уравнений показано, что для расчета величины массового потока достаточно знать распределение вихря по поверхности твердой сферы или касательной составляющей эрости по поверхности капли и газового пузырька. Обсуждены гранр цы применимости погранслойных решений при увеличении отношения вязкостей дисперсной и сплошной фаз. Общий случай соизмеримых фaJ0выx сопротивлений описан обобщенной циркуляционной моделью. Закономерности массо-и теплопереноса при лимитирующих сопротивлениях сплошной и дисперсной фаз и общий случай соизмеримых фазовых сопротивлений рассмотрены в разделах 4.2—4.4. [c.168]

Таким oб iaзoм, если известны распределения скорости жидкости по поверхности капли или вихря по поверхности твердой сферы, то коэффициент массопередачи можно вычислить посредством формул (4.119) и (4.122). Такие расчеты для Ре ЮО и / =0 0,333 1 и < проведены в работе [281]. Необходимые для определения критерия Шервуда коэффициенты и f, полученные путем интегрирования с помощью формул (4.120) и (4.123), можно найти на рис. 4.11. При Ке 1, подставив в (4.119) и (4.123) значения и о, соответствующие стоксовому режиму обтекания, получим для твердой сферы формулу (4.94), а для капли [c.200]

Оа" . Заметный перепад концентраций между лобовым и кормовым участками сферы указьгаает на то, что разные участки поверхности сферы. не являются одинаково доступными в диффузионном отношении. Наиболее отчетливо это видно из распределения локальных значений критерия Шервуда дпя чисто диффузионного режима (штриховая кривая). В лобовой части сферы поток менее обеднен, и концентрация вешества на этих участках выше. Однако численные расчеты (табл. 6.2) показывают, что метод равнодоступной поверхности оказывается вполне приемлемым. [c.273]

В частности, распределение электроиндй плотности, соответствующее п5-орбитали, описывается одной или несколькими (в зависимости от значения главного квантового числа п и конкретного значения константы С) концентрическими сферами для 1 —одна сфера радиуса Г1 С), для 25 —либо одна сфера радиуса Г1 С) (Сг < С СО, либо две сферы радиусов Г1(С) и гг(С) (С = Сг), либо три сферы радиусов П(С), Г2(С) и гз(С) (О < С < Сг) (рис. 19), [c.87]

На рис. 2.1 в качестве примера показаны интегральная /(г) и дифференциальная fv(f) кривые распределения пор по эффективным радиусам г для тела с непрерывным спектром пор от Гт1п до Гтах И резко выраженным максимумом при г = 25 А. Такова модельная структура, характерная для пористых стекол. Рис. 2.2 дает представление о функции [(г) в трековых мембранах [8]. Интегральная кривая позволяет судить об изменении относительного объема пор (на единицу объема или массы пористой матрицы) дифференциальная кривая дает представление о количественном распределении пор определенного размера. Следует отметить, что структурные и дифференциальные кривые характеризуют не реальные полости матрицы мембраны, а их модельное представление в виде сфер, цилиндров и других геометрических форм. Методы получения функций распределения пор основаны на обработке изотерм сорбции в области капиллярной конденсации газа или на данных ртутной порометрни [1, 2]. [c.40]

Q . . I . I — I Работа Хигби не была основана на до-5 10 15 статочно прочном фундаменте изучения гид-родинамики вязкого обтекания сферы. Теоретически формула Хигби не обоснована [58] и не согласуется с результатами изучения распределения скоростей течения во внешней среде. [c.208]

Здесь — средний радиус эквивалентной сферы включения =diag ( 1, Р21 -I Ря) матрица коэффициентов равновесного распределения концентраций и температур на границе раздела фаз условие (3.17) постулирует неразрывность потока субстанции через межфазную границу, причем элементы матриц в силу принятой конструкции модели следует рассматривать как эффективные коэффициенты переноса соотношение (3.18) отражает экстремальные условия на внешней сфере ячейки. [c.143]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология