Пламя тепловое излучение

Масштаб теплового излучения обсуждается ниже. Здесь же отметим, что все пламена были в той или иной степени дымными. Пламена при горении СПГ менее задымлены, чем пламена СНГ, а последние, в свою очередь, менее задымлены, чем пламена от керосина. [c.145]

В большинстве исследований турбулентных пламен рассматривались пламена, развивающиеся вдоль вертикальных или наклонных поверхностей, и осесимметричные пламена, причем всегда в условиях неподвижной среды. Проведено много экспериментальных исследований, в ходе которых измерялись скорости горения, средние скорости и температуры. В качестве примеров можно привести работы [8, 23, 91]. Результаты расчетов, проведенных в этих работах интегральным методом, удовлетворительно согласовались с данными измерения скорости горения и плотности теплового потока на стенке в области факела. В работах [49, 90] применялась (й — е — g-)-модель турбулентности (см. гл. 11). Решение, полученное в первой из них, позволяет довольно точно определить структуру пламени и скорости горения. Однако остаются неопределенности при расчете как характеристик турбулентности, так и теплового излучения. [c.414]

Обусловленные климатом Тепловое излучение Открытое пламя Искры, брызги расплавленного металла, окалина [c.30]

Водородное пламя обладает слабой светимостью. Коэффициент его светимости составляет примерно 0,01—0,1 против примерно 1,0 для углеводородных пламен и зависит, в первую очередь, от размера пламени и его температуры. Несмотря на малый коэффициент светимости, тепловое излучение при горении жидкого водорода может достигать того же значения, что у обычных углеводородов, так как низкая теплота испарения способствует образованию более мощного пламени. [c.267]

Скорость парообразования и горения над резервуарами, из которых происходит утечка горючего, представляет большой практический интерес. Как следует из данных табл. 12.1, по объемной скорости испарения и скорости горения рассматриваемые горючие располагаются в следующей последовательности водород — метан — топливо ТС-1. Следовательно, для данного объема утечки керосиновое пламя будет существовать дольше, чем водородное пламя. Энергия теплового излучения от этих пламен может быть вычислена умножением скорости горения на плотность жидкости при нормальной температуре кипения на высшую удельную теплоту сгорания и на долю тепловой энергии, излучаемой пламенем в окружающее пространство. Вычисления (с использованием данных табл. 12.1) показывают, что излучаемая тепловая энергия может достигать 276 Вт/см с поверхности раздела жидкость — пар резервуара для водорода, 155 — для метана и 212 —для топлива ТС-1. Водородное пламя горячее углеводородного, но углеводороды будут продолжать гореть в 5—10 раз дольше, чем водород для эквивалентных объемов утечки. [c.621]

Большая роль в возникновении пожаров и взрывов принадлежит источникам теплового излучения (пламя открытых печей, нагретая до высокой температуры поверхность оборудования и т. п.). [c.19]

Газы тоже обладают способностью излучать и поглощать тепловые лучи. Если говорить о продуктах сгорания горючих газов, то практическое значение имеет излучательная способность углекислоты СОг и водяных паров НгО. В технических расчетах принимается, что их излучение также пропорционально четвертой степени их абсолютной температуры, однако количество излучаемого газами тепла повышается не только с ростом температуры, но и с увеличением процентного содержания трехатомных газов (СОа и НгО) в продуктах сгорания, движущихся по газоходу, и с увеличением толщины излучающего слоя газов. Это отличие от излучения твердого тела объясняется тем, что излучение в газах происходит не только с поверхности, но и со всего объема. Если в топке происходит полное сгорание газового топлива, то пламя получается практически бесцветным, несветящимся. Если полное сгорание газа не обеспечивается, то в пламени находятся продукты разложения горючих составляющих и углеводороды. При сжигании других видов топлива в пламени могут находиться раскаленные частицы сажи, угля и летучей золы. Такое пламя является светящимся, а степень его черноты зависит от количества, размеров и рода частиц, содержащихся в пламени. Количество тепла, которое пламя передает излучением, определяется так же, как и для трехатомных газов в продуктах сгорания, т. е. зависит от четвертой степени абсолютной температуры и степени черноты пламени. Для сравнения можно указать, что степень черноты несветящегося газового пламени равна Ец 0,4, тогда как для светящегося мазутного пламени бп = 0,85. [c.13]

При горении каучук плавится и растекается, образуя подвижную среду, способствующую распространению пожара и затрудняющую процесс тушения пожара. Температура горения каучука зависит от условий протекания горения и может достигать 1500—1700 °С. Пламя — яркое, коптящее, характеризуется большим тепловым излучением. [c.227]

Очевидно, что в подобного типа электрических разрядах температура электронов намного выше температуры газа Тт, т.е. здесь имеет место хотя и стационарное, но отнюдь не равновесное состояние заселение верхних уровней происходит за счет ударов первого рода, а переход возбужденных атомов и ионов на нижележащие уровни (девозбуждение) — в основном за счет спонтанной эмиссии. В описанных случаях, конечно, можно говорить лишь о той или иной степени приближения к использованным выше теоретическим моделям. Так, газ в электротермическом атомизаторе настолько близок к состоянию термодинамического равновесия, что имеющимися незначительными отличиями можно для практических целей полностью пренебречь для описания же общих свойств пламен модель термодинамически равновесной плазмы, строго говоря, не годится. В частности, многие пламена интенсивно излучают в инфракрасной области спектра, в то время как энергетические потери на излучение покрываются за счет нагревания газа в ходе реакции горения. Таким образом принцип детального равновесия в пламенах не выполняется даже грубо приближенно. Тем ие менее для описания механизма поглощения и излучения отдельных спектральных линий атомов в пламенах оказывается возможным при определенных условиях воспользоваться законами теплового излучения, в частности, законом Кирхгофа. То же можно сказать о некоторых формах электрических разрядов. В этих случаях отпадает необходимость в оценке эффективных сечений элементарных процессов, так как распределение атомов по возбужденным состояниям оказывается возможным рассчитать более простыми способами. [c.23]

При изучении обычного бунзеновского пламени сразу можно заметить, что внешний вид пламени и, следовательно, его спектр изменяются в зависимости от скорости подачи воздуха, которая в случае применения горелки Бунзена определяется воздушным зазором в ее нижней части. Если закрыть подачу воздуха, то получается яркое светящееся пламя. Спектр его имеет в основном сплошной характер, который обусловлен тепловым излучением угольных частиц. При небольшой подаче воздуха яркое желтое пламя заменяется на значительно менее яркое прозрачное сине-фиолетовое пламя, называемое обычно несветящим-ся. При дальнейшем увеличении подачи воздуха пламя разделяется на два конуса внутренний — яркий сине-зеленый и внешний — гораздо менее интенсивный, синефиолетового цвета. При еще большей подаче воздуха для внутреннего конуса опять начинает преобладать фиолетовый оттенок пламя такого типа обычно не может быть осуществлено в обыкновенной бунзеновско горелке, для этого необходим некоторый напор в струе воздуха. [c.60]

При расчетах теплового излучения необходимо учитывать форму, наклон и высоту пламени, а также положение нагреваемого объекта относительно очага горения. Следует отметить, что пламя имеет довольно сложную, изменяющуюся во времени форму и может быть в виде шара, конуса и цилиндра. Тем не менее ряд исследователей [3.16] считают возможным принимать в расчетах, что пламя имеет форму цилиндра. [c.41]

Ответ. Алюминиевая фольга обладает большой теплопроводностью и хорошей отражательной способностью. Обычно пламя свечи горит на таком расстоянии от твердого парафина, что тепловое излучение его нижней части плавит парафин как раз с той скоростью, с которой он сгорает в стационарных условиях. Фольга уменьшает количество теплового излучения, достигающего поверхности парафина, поэтому меньше парафина плавится и попадает на фитиль. Пламя уменьшается в размере и спускается вниз по фитилю. Когда нижняя часть пламени оказывается вблизи фольги, последняя начинает нагреваться путем теплопроводности. Тогда с другой стороны фольги усиливается плавление парафина. Расплавившись, он поднимается по фитилю, и пламя снова делается большим. Этот цикл повторяется много раз. В конце концов свеча обычно тухнет, поскольку фитиль становится слишком коротким, для того чтобы на нем периодически могло образовываться большое пламя. А без этого свеча не может пройти через следующий цикл из-за недостаточного количества расплавленного парафина. [c.142]

Практическое использование турбулентных диффузионных пламен. - Хотя математическая модель турбулентного диффузионного пламени, которая будет описана ниже, редко реализуется на практике, многие реальные пламена имеют с ней общие черты. Можно привести следующие примеры реальных пламен промышленные горелки, в которых струя нефти, распыленной паром, непрерывно подается в топку тепловое излучение пламени нагрева- [c.134]

Следующим фактором, влияющим на теплообмен в радиационной секции, является излучение газовой среды, 8г.с. Радиационная секция трубчатых нечей обычно частично заполнена пламенем, которое образует поток газов, несущих раскаленные частички твердого вещества. Эти частички получаются в результате теплового разложения газообразных углеводородов вследствие их недостаточного смешения с воздухом перед нагревом и состоят из сажистого углерода. Их первоначальный размер находится в пределах от 0,006 до 0,061.1. Пламя при сгорании тяжелых жидких [c.65]

Тепловая нагрузка камеры сгорания у трубчатых печей сравнительно мала, так что собственно пламя занимает только небольшую часть объема топочной камеры. В этих условиях излучение газовой среды определяется прежде всего излучением трехатомных газов. [c.66]

Тепловые потери от продуктов сгорания возможны в результате излучения и при соприкосновении продуктов сгорания с твердой поверхностью по механизмам теплопроводности и конвекции. Вследствие большой разницы температур стенок и продуктов горения теплоотвод в стенки очень велик. При остывании продуктов сгорания в замкнутом объеме они соприкасаются со стенками по всей поверхности сосуда. Охлаждение обычно практически завершается в течение времени, не превышающего 1 с. При охлаждении продуктов горения взаимное расположение пламени и стенок играет решающую роль. В случае поджигания в центре сферического сосуда пламя не касается стенок до полного сгорания всей смеси, и охлаждение газа возможно только путем излучения. Некоторые сведения о закономерностях излучения газов излагаются в Приложении 1. [c.16]

Предположим, что пламя как генератор тепла (см. рис. 9,6) заменено точечным (в сечении) источником излучения Qr.r, распределяющим тепловой поток между поверхностями Рм и Рк в отношении а/1—а. Тогда, принимая Ёп=0 и [c.55]

Первопричиной лучистого теплового потока является факел горящего топлива. Излучают в факеле раскаленные частицы углерода (сажи). Излучение от трех атомных газов или газов с большей атомной массой можно не учитывать в связи с незначительностью его доли в лучистом потоке. В связи с этим интерес представляет сажистое светящееся пламя, образующееся на определенных стадиях горения топлива в цилиндре. Обычно размер сажистых частиц не превосходит 0,1 мкм, при их плотности —10 см . [c.68]

Методы теплового расчета трубчатых печей, в том числе и реализованный в программе расчета печи метод И.И.Белоконя , основаны на допущении, что газы, сгораемые в объеме топки, включая пламена, имеют среднюю температуру излучения, равную температуре продуктов сгорания на выходе из топки с поправкой или без поправки на отклонение ее от фактической температуры теплопередачи. [c.113]

При давлениях горючей смеси порядка атмосферного (или выше атмосферного) вследствие большой абсолютной скорости реакции температура пламени достигает. 2000—3000° К и мы имеем обычные горячие пламена с характерной для них структурой. Структура горячего пламени может быть различной в зависимости от условий горения. Наиболее простой структурой обладают пламена, горящие без доступа внешнего воздуха. Таковы пламена, горящие в трубах, в частности, пламя, получаемое при подаче горючей смеси через узкую короткую трубку в трубу большего диаметра, сообщающуюся с внешним воздухом только в верхней ее части. В этом слзгчае можно различить следующие три зоны пламени зону предварительного подогрева газовой смеси, зону горения (или зону реакции) и зону сгоравших газов. В зоне подогрева происходит постепенное повышение температуры, обусловленное передачей тепла от зоны горения и тепловыделением в результате медленных реакций, развивающихся вследствие повышения температуры и диффузии активных центров из зоны горения (см. ниже). При некоторой температуре (температура воспламенения) подогретая смесь воспламеняется — возникает зона горения с характерной для нее высокой температурой и обусловленной ею (а также высокой концентрацией активных центров) большой скоростью реакции. Протяженность (толщина) зоны горения обычно невелика и в случае обычных горячих пламен составляет величину порядка 0,1 мм (см., например, рис. 129). В этих случаях зону горения называют фронтом пламени. Вследствие большой скорости реакции концентрация активных центров во фронте пламени не успевает прийти к равновесию и обычно на несколько порядков превышает равновесную концентрацию при максимальной температуре пламени. Значительно превышающие равновесные значения имеют также концентрация электронов и интенсивность излучения фронта пламени. Однако абсолютные концентрации, активных частиц, как и концентрации электронов (и ионов) во фронте пламени, относительно невелики, а излучение света не играет существенной роли в тепловом балансе горячих пламен. Поэтому даже значительные отклонения концентраций атомов, радикалов и ионов и интенсивности излучения от равновесных значений не могут сказаться на величине конечной (максимальной) температуры Замени, устанавливающейся по завершению реакции горения на границе фронт пламени — зона сгоревших газов п определяющейся термодинамическим равновесием продуктов реакцип. [c.477]

Несколько иной механизм действия органических растворителей в случае комбинированных горелок-распылителей з . Здесь увеличение интенсивности излучения для некоторых металлов доходит до 10-кратного, а увеличение поглощения света (для линии никеля с длиной волны 341,5 ммк) до 36-кратного . При введении в пламя органического растворителя значительно увеличивается объем пламени . Температура пламени снижается на 90—250° С при введении в пламя водных растворов (в отдельных случаях отмечалось снижение до 2600° С для пламени дициан-кислород и до 900° С для кислородно-водородного пламени з). При введении органических растворителей температура пламени снижается меньше. Таким образом, температура пламени при использовании органических растворителей выше, чем при использовании водных растворов (для кислородно-водородного пламени она составляет 2810° С с первыми и 2700° С со вторыми). К этому следует добавить более эффективное использование вещества в капельках аэрозоля за счет теплового эффекта сгорания орх анического растворителя. Все эти факторы следует рассматривать как дополнительно увеличивающие концентрацию атомов определяемого элемента в пламени и их свечение. При введении в пламя смесей водород — кислород или ацетилен — кислород растворов солей и элементов в органических [c.88]

Если в закрытых объемах производственных помещений основ-НыТйи параметрами, характеризующими воздействие пожара (рис. 1), являются выделяющееся при пожаре тепло и дым, то для открытых установок наибольшее воздействие будут оказывать пламя очага пожара, тепловое излучение пламени, поток искр, [c.18]

Удары в носочной части Удары в тылочной части Удары в лодыжке Зажиренные поверхности Обледенелые поверхности Обуадовленные климатом Тепловое излучение Открытое пламя Искры и брызги расплавленного металла [c.80]

С точки зрения техники безопасности водород имеет ряд отрицательных овойотв по сравнению с метаном более ииро-кие пределы воспламенения и взрываемости, более низкая энергия воспламенения. Но у него имеется и ряд положительных физико-химических свойсп тепловое излучение пламени у водород невелико, едва достигает фактора в 10 раз меньшего, чем пламя углеводородов. При горении водорода не образуется ядовитой окиси углерода, вызывающей отравление [c.55]

Приведенные уравнения дают возможность отличать тепловое излучение от других видов излучения. Прямым методом является измерение спектральной яркости В,, и поглощательной способности ( тела для данной длины волны а и вычисление из уравнений Кирхгофа и Планка температуры Г,., которую тело имело бы в том случае, если бы оно являлось тепловым излучением. Если тело является тепловым излучателем, то эта температура должна совпасть с температурой тела, измеренной каким-нибудь независимым методом. Такие измерения были сделаны Шмидтом [55] для пламени горелки Мэкера для полос двуокиси углерода при 1 = 2,7 1 и л=4,4н. Шмидт получил удовлетворительное согласие между температурами, определенными вышеуказанным способом, и температурами, измерявшимися непосредственно. В области видимого света, где возможно применение удобного и точного метода обращения спектральных линий [56,57], независимые измерения яркости и поглощательной способности не необходимы. Пламя может быть окрашено введением, например, хлористого натрия. При его испарении и диссоциации образуются атомы натрия и другие продукты. Атомы натрия могут возбуждаться и испускать желтый -дублет натрия с длинами волн л=0,5890 — 6 р.. Если поместить позади пламени черное тело и направить на пего через пламя щель спектроскопа, то при некоторой температуре черного тела яркость его в спектральной области Л-линий будет равна яркости света, проходящего в этой области через пламя, плюс яркость Л-лииий от самого пламени. Таким образом, если нет отражения света от пламени ), то должно выполняться следующее соотношение [c.355]

Реакционная зона в апетилено-воздушном и водородно-воздушном пламенах имеет весьма незначительную толщину — порядка десятой доли миллиметра. В ней протекают химические реакции, служащие источником энергии, за счет которой и происходит нагревание газов в факеле пламени. Эти процессы неравновесны и могут быть рассчитаны только методами химической кинетики. Для расчета же химического состава пламени и его температуры за пределами реакционной зоны можно привлечь методы классической химической термодинамики, а также экспериментальные методы определения температуры, основанные на использовании законов теплового излучения, с теми оговорками, которые были упомянуты в разд. 1.6 (например, метод обращения и т. п.). Для выполнения термодинамических расчетов необходимо знать состав горючей смеси. Это возможно, если учитывать только поступление газов из системы питания. Однако пламена, используемые в атомно-абсорбционной спектроскопии, горят непосредственно в атмосфере (пламена открытого типа), благодаря чему происходит дополнительное поступление в зону [c.54]

Спектроскопия применяется не только для решения теоретических проблем, связанных с горением в двигателях, иногда она может оказаться полезной и при выяснении более близких к практике вопросов, например при определении типа горения. Автору удалось получить в ряде случаев полезные сведения при изучении спектра пламени выхлопных газов. Это пламя очень часто представляет собой ropeHiie окиси углерода, и в спектре его наблюдается спектр пламени СО и полосы ОН, затемняемые иногда неорганическими спектрами, например линиями РЬ или полосами РЬО для горючих с добавками. В некоторых случаях наблюдается очень большое число различных спектров. В спектрах пламени выхлопных газов наблюдаются иногда обычные полосы С, и СН, характерные для начальных стадий окисления углеводорода, а иногда, наоборот, преобладают полосы углеводородного пламени или даже спектр холодного пламени эфира (испускаемый формальдегидом). Иногда пламена выхлопных газов, имеюш,ие красноватый оттенок, дают сплошной спектр, который обусловлен, повидимому, тепловым излучением раскаленных частиц угля, образующихся при крекинге топлива или смазочного масла. [c.115]

В промышленных печах нагрев металла или шихты осуществляется в основном за счет радиации факела и газового объема рабочего пространства. В связи с этим стремятся усилить интенсивность теплового излучения. При горении теплоустойчивых газов (водорода и окиси углерода) образуется несветящееся пламя, имеющее бледносинюю окраску, незаметную при дневном свете. [c.120]

Характеристика теплового излучения пламени тетралина определяется с горелкой, ранее заправленной тетралином. Включают потенциометр КСП-4 и поворотом клювика справа налево переводят термопару в положение термо . Затем, регулируя ручкой пламя , поддерживают постоянной интенсивность излучения пламени тетралина в течение 3— 5 мин. При этом стрелка прибора МА (нижнего) должна находиться около нулевого деления. За это время на диаграмме потенциометра в виде кривой будет записываться изменение температуры и после выхода ее на прямолинейный участок записывается At тетралина. После этого поворотом клювика слева направо отключают термопару и, вращая ручку пламя влево, опускают горелку с тетралином и вынимают ее из прибора. [c.167]

Расчет излучения от взвешенных частиц необходим при анализе излучения от пылеугольного или нефтяного пламен, от порошкообразных частичек в пламени и от пламен, светящихся в результате содержания сажистого углерода, выделяющегося при термическом разложении углеводородов. Пылеугольное пламя содержит частицы размером от 0,25 мм и меньше при среднем размере порядка 0,025 мм (25 мк) состав частиц колеблет-ся они могут состоять почти целиком из углерода и до почти чистой золы. Взвешенные частицы в газовых пламенах образуются в результате термического разложения углеводородов в пламени вследствие неполного смешения с воздухом перед нагревом эти частицы состоят из углерода и очень тяжелых углеводородов, начальный размер частиц перед агломерацией составляет от 0,006 до 0,06 мк [53, 52, 39, 40]. Пламена тяжелых остаточных фракщий нефти, кроме светящихся частиц, образующихся при расщеплении выделяющихся газообразных углеводородов, содержат твердые частицы, получающиеся при коксовании тяжелых битуминозных составляющих, присутствующих в каждой капле топлива [7, 22, 69]. Размеры этих частиц сравнимы с начальными размерами капель, средний по массе диаметр которых в условиях промышленных печей составляет от 0,2 мм (200 мк) до 0,05 мм (50 мк) или даже менее. Частицы угольной пыли и коксовые частицы в нефтяных пламенах достаточно велики для того, чтобы быть существенно непрозрачными для падающего на них излучения, тогда как сажистые частицы в светящемся пламени малы настолько, что могут рассматриваться при тепловом излучении как полупрозрачные или рассеивающие тела. Следовательно, два виды светимости подчиняются различным оптическим законам. [c.140]

Результаты расчета распределений тепловых потоков приведены на рис. 2. Общее количество поглощенной теплоты приведено для каждой кривой, рассчитанной соответствующим методом. Видно, что топки, рассчитанные при условии, что течеиие стержневое, имеют более высокую эффективность, чем топки, рассчитанные при условии, что поток перемешан и течение газа струйное. Топки со струйным течением имеют самую низкую эффективность вследствие того, что высокотемпературная зона пламени имеет малый объем и, следовательно, представляет собой не очень эффективный излучатель, и эта зона окружена продуктами сгорания со значительно более низкой температурой. Следует отметить, что в расчетах предполагалось, что газ имеет постоянный средний коэффицие1гг поглощения, выбранный таким образом, чтобы учесть излучение газов и сажи. Обычно на практике в пламени содержится в основном сажа, и коэффициент поглощения выше, чем сред 1ий, а значение коэффициента поглощения газов, окружающих пламя, пиже среднего. Это существенно снижает эффективность печей со струйным течением газа. Конечно, локальное излучение от сажи в пламени может быть учтено в зональном методе при условии, что распределение концентрации сажи и ее радиационные свойства известны [14, 15]. [c.120]

В случае радиационных тепловых потерь член К (Т — — Гд) должен быть заменен членом, равным произведению функции излучения абсолютно черного тела (равного аТ, где (Т—постоянная Стефана—Больцмана, кал1см -сек СК) ), величины излучательной способности и некоторого множителя, величина которого определяется геометрией системы. Во многих случаях можно считать пламя оптически тонким, т. е. считать, что газ поглощает пренебрежимо малую часть испущенного им излучения. Тогда излучательная способность (и, следовательно, величины Ь и К) будет [c.266]

Горелка керосиновой лампы более совершенна не только по количеству излучаемого света, но и тем, что в ней предусмотрена регулировка величины рабочей части фитиля, иа которой происходит испарение керосина. Необходимое для этого тепло доставляется отчасти излучением переднего, нижнего края пламени, который видит фитиль, а главным образом — горячим металлическим грибком, воспринимающим тепло непосредственно от пламени. Именно этот горячий грибок и создает зону теплового разложения топливных молекул, вступающих в смесеобразование с воздухом. Тут же, около верхней части грибка, где смесь достигает необходимой пропорции между топливом и воздухом и успевает при этом- прогреться до соответствующей, достаточно высокой температуры, возникает первичный фронт воспламенения (равновесие скоростей подачи смеси и воспламенения), т. е. осуществляется основная задача всякой горелки. Затем продолжается развитие процесса смесеобразования, совершенство и интенсивн01сть которого, в основном, зависят от свойств приданной горелке топочной камеры, в данном случае — размеров и очертания раздутой части лампового стекла. Без стекла пламя держится на горелке, но развитие процесса идет вяло, неорганизованно и не завершается полным сгоранием. Стоит надеть стекло и подрегулировать фитиль, чтобы картина резко изменилась пламя принимает совершенно определенные очертания, достигает необходимой яркости, и процесс горения завершается с необходимой полнотой. Все это свидетельствует о значительном усилении скорости смесеобразования, а следовательно, и сгорания и о развитии в связи со всем этим высокой температуры в очаге горения [c.135]

При горении факел образует яркое белое или желтоватобелое пламя. Сила света пламени зависит от скорости горения О. с., т-ры пламени, а также от состава и св-в продуктов горения и колеблется для разных изделий в пределах 10 10 кд продолжительность свечения от 8 с до 8 мин. Сила света используемых при аэрофотосъемках О. с. достигает сотен млн. кд при продолжительности свечения 0,1 с. О. с. часто характеризуют также уд. значением силы света (т.наз. светосумма), величина к-рой Lq > 40- 10 кд/г Скорость горения прессованных О. с. составляет 0,5 1,0 мм/с и зависит от степени уплотнения заряда и давления окружающей среды при пониж. давлениях (горение на больших высотах) скорость горения и сила света пламени снижаются. Излучение пламени О. с.-гл. обр. тепловое (раскаленные частицы MgO и AljOj), частично люминесцентное. [c.416]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология