размеров тела оценка

В связи с этим рассмотрены [303] возможности применения статистических методов для установления гидродинамических закономерностей при течении жидкости сквозь пористое тело, оценки качества фильтрования с закупориванием пор, описания распределения частиц по размерам и получения геометрических параметров слоев беспорядочно уложенных твердых частиц. [c.25]

В [91 показано, что нри исследовании пористой структуры пяти образцов катализаторов и кокса в четырех научных учреждениях методом ртутной порометрии с использованием разных типов поромеров и методов индикации уровней ртути получена хорошая воспроизводимость распределения пор по их линейным размерам. Статистическая оценка полученных экспериментальных данных по исследованию 35 образцов активных углей, кокса и катализаторов в одних и тех же условиях показала максимальную относительную ошибку 5,5%. Для однородных структур твердых тел сходимость отдельных точек кривой распределения объемов пор по их линейным размерам составляет +2%. [c.198]

Таким образом, 8о меньше размеров тела в отношении корня из числа Рейнольдса. При этом, разумеется, необходимо, чтобы выполнялось неравенство Эта оценка подтверждается точным расчетом (см. ниже). [c.26]

Нарушение неравенства (1.26), т. е. переход к условиям, в которых длину свободного пробега нельзя рассматривать как пренебрежимо малую в сравнении с собственными размерами тела и, соответственно, газ нельзя считать средой сплошной, влечет за собой коренное изменение системы исследования. Основные уравнения видоизменяются. В выражениях для напряжения трения и плотности теплового потока появляются дополнительные члены, которые по отношению к основным членам представляют собой величины порядка М /Ке. Представляя эту оценку (в связи с // М/Ке) в виде (// )М, замечаем, что рассматриваемая поправка является пренебрежимо малой не только при —I (это возвращает нас [c.50]

В основе теории пограничного слоя лежит допущение, что толщины 5, 5. , и бд малы по сравнению с характерным размером тела /д. Оценки показывают, что это условие выполняется при больших числах Ке, Ре и Ре ,. Тогда молекулярные переносы импульса, энергии и вещества существенны только в пограничном слое, а за его пределами ими можно пренебречь. Часто приближением теории пограничного слоя называют такой способ изучения явлений переноса, когда пренебрегают продольными диффузиями импульса, энергии и вещества и считают, что процессы переноса осуществляются только в поперечном направлении (в направлении, перпендикулярном к поверхности тела или межфазной границе). [c.386]

Кроме П, и (гп ), заметное влияние на процессы массопереноса оказывает доля других пор и степень извилистости каналов, которую можно рассматривать как отношение среднего пути макрочастицы газа в пористом теле к линейному размеру в направлении потока I. Корпускулярные модельные структуры, составленные из сферических частиц одинакового размера, имеют при кубической укладке пористость Пу = 0,47 и коэффициент извилистости (/>//— 2 [9]. Для мембран с губчатой структурой оценка величин ( )/1 возможна на основе опытных данных по проницаемости, в частности, для пористого стекла Викор (Пу = 0,3), ( = 50 А) коэффициент извилистости пути с учетом локальных сужений капилляров достигает 5,9 [10, 11]. Для мембран (типа ядерных фильтров) с порами в форме прямых каналов отношение //= 1. [c.41]

С учетом антропометрических данных среднего бурильщика и его характерной рабочей позы положение координационных эргономических осей X и у на пульте оператора, необходимых для оценки упорядоченности средств информации и управления, было выбрано следующим образом ось х— на высоте от пола 1560 мм (на линии высоты глаз бурильщика при оптимальном наклоне головы 0°—5° и фиксации глаз в нулевом положении) ось у — совпадающей с медиальной линией тела бурильщика на расстоянии 270 мм от рукоятки тормоза и 1155 мм от оси скважины Комфортная зона информационного поиска ограничена прямоугольником I (рис. 52), построенным по угловым размерам отрезков на пересечении осей (/= 23°, —33° х = 31°. Угловые раз-а 92 [c.192]

Используется также метод оценки степени контактирования тел, основанный на наблюдении фазового контраста. Сущность его заключается в том, что при контактировании шероховатой поверхности с полированной пластиной, покрытой тончайшей серебряной пленкой, в местах контакта пленка и стекло незначительно деформируются. Пленку через стекло рассматривают в микроскоп и, применяя метод фазового контраста, фиксируют пятна и их размер. Недостатком этого метода является невозможность его применения к движущимся сопряженным поверхностям. [c.361]

Уменьшение сгд и Тс нельзя связать только с размерным фактором, т. е. с малым размером зерен в структуре образцов. Как уже отмечалось ранее, размер зерен почти одинаков в состояниях после измельчения в шаровой мельнице и консолидации ИПД, однако их магнитные характеристики существенно отличаются. С другой стороны, для изучаемых образцов характерны значительные искажения кристаллической решетки, что удается наблюдать методом РСА [260] (см. также 2.1). Согласно оценкам [263], усредненное значение среднеквадратичных деформаций в образцах после шарового измельчения может достигать нескольких процентов. ИПД может приводить к еще более высоким значениям. В результате ситуация начинает напоминать ту, что имеет место вблизи ядра дислокации, а расположение атомов в теле зерен становится нестрого периодическим [12] (см. рис. 2.216). [c.158]

Подходы к анализу и расчету массообмена с твердыми телами, изложенные в разд. 10.16, могут оказаться полезными и при анализе процессов массообмена с каплями, пузырями, т.е. с дискретными образованиями с изменяющейся конфигурацией элементов. Однако в этом случае все процессы переноса протекают значительно сложнее, поскольку на молекулярную диффузию внутри элемента дискретной фазы (теплопроводности в случае теплопереноса, молекулярной вязкости при переносе импульса) накладывается внутренняя циркуляция жидкости, газа. Она вызвана взаимным перемещением сплошной и дискретной фаз — см. рис. 2.43. Эта циркуляция слабо выражена в случае мелких капель, пузырей (скажем, размером менее 1 мм), но ее интенсивность быстро нарастает при увеличении размера элемента дискретной фазы. Циркуляционный и диффузионный переносы протекают параллельно. Для мелких элементов превалирует диффузионный механизм переноса, так что здесь в значительной мере работают подходы и справедливы выводы и оценки, полученные в разделе 10.16. Для крутых элементов дискретной фазы доминирующим становится циркуляционный перенос, требующий особого анализа эти сложные вопросы — за пределами учебника. [c.884]

Необходимы глубокие исследования адсорбции на поверхности, включая оценку влияния эффективных размеров заряда ионов, вычисление теплоты адсорбции ионов и молекул, исследование адсорбции органических соединений на твердых телах, разработка средств учета роли поверхности, в первую очередь в пористых средах. [c.14]

В [71] для оценки размера по высоте большого дефекта, расположенного внутри тела, измеряют разницу времен пробега Л/ для двух положений преобразователей [c.257]

Приближенную оценку размеров пластической зоны перед вершиной трещины можно полз ить из критерия пластичности, подставив в него решение упругой задачи для рассматриваемого тела. [c.178]

При выводе всех этих выражений для энергии взаимодействия молекулы с поверхностью твердого тела принимается, что расстояние молекулы от поверхности значительно больше атомных размеров. Поэтому в этих теориях фактически учитываются только силы притяжения ван-дер-ваальсового типа силы отталкивания в них не учитываются. Кроме того, в этих теориях не учитывается атомная структура твердого тела твердое тело рассматривается как однородная непрерывная среда с математически плоской поверхностью. Однако, как отмечалось выше, адсорбция определяется главным образом потенциальной энергией Ф взаимодействия молекулы с поверхностью вблизи потенциального минимума. При таких расстояниях необходимо учесть атомное строение поверхности твердого тела и силы отталкивания. Поэтому указанные выше теории не могут быть использованы для определения потенциальной энергии Ф вблизи потенциального минимума. При выборе формы потенциала Ф и оценке его параметров вблизи потенциального минимума обычно используются результаты приближенных квантовомеханических теорий ван-дер-ваальсового взаимодействия двух молекул вблизи равновесного расстояния. [c.249]

В этой книге мы хотели показать, как данные адсорбции на мелкозернистых и пористых твердых телах используются для определения их удельной поверхности и распределения пор по размерам. Большая часть книги посвящена методу Брунауэра— Эммета—Теллера (БЭТ) определения удельной поверхности и применению уравнения Кельвина для расчета распределения пор по размерам. Необходимая доля внимания уделена также и другим хорошо известным методам оценки удельной поверхности по данным измерений величины адсорбции, а именно методам, в основу которых положены адсорбция из растворов, теплота смачивания, хемосорбция, и методу, основанному на применении уравнения адсорбции Гиббса к адсорбции газов. [c.7]

Поэтому попытка дать как критическое изложение, так и оценку достоинств наиболее употребительных методов определения удельной поверхности твердых тел и распределения в них пор по размерам представляется нам своевременной. Основной упор в изложении сделан на использование данных адсорбции для указанных целей, а не на адсорбцию саму по себе. По этой причине наше описание теоретических концепций достаточно для уяснения смысла допущений, лежащих в основе различных методов, но считать его исчерпывающим нельзя. Так как мы не собирались писать учебника или исследования по адсорбции, то подбирали литературу, исходя исключительно из соображений удобства изложения и пояснения обсуждаемых положений. [c.8]

В первом разделе отмечалось, что измерение адсорбции паров дисперсными твердыми телами может дать информацию относительно их удельной поверхности и структуры пор. Приняв ряд оговорок и ограничений (они будут рассмотрены в соответствующих главах), можно с помощью подходящих адсорбционных данных определить удельную поверхность твердого тела, а в случае пористого тела получить некоторые оценки, касающиеся распределения пор по размерам. [c.33]

Для оценки удельной поверхности, а с ее помощью и размеров частиц часто применяется адсорбция растворенного вещества из раствора, особенно адсорбция красителей. При более простой по сравнению с адсорбцией газов экспериментальной постановке этого метода его теоретическое рассмотрение настолько осложнено адсорбцией растворителя, что применимость этого метода значительно сужается. Детальные причины этого будут выяснены в гл. 7. Явления, происходящие на границе раздела между жидкостью и твердым телом, используются в методе определения удельной поверхности по теплоте смачивания. Этот метод трудно осуществим экспериментально, если удельная поверхность не достигает значительной величины, порядка десятков квадратных метров на грамм. Метод определения удельной поверхности по теплоте смачивания рассматривается в гл. 7. [c.34]

Несмотря на все эти неопределенности, результаты расчета распределения пор по размерам с помощью уравнения Кельвина далеко не малоценны. Они позволяют охарактеризовать пористый адсорбент и показать различия в распределении пор по размерам между адсорбентами. При условии, что границы применимости метода известны, он может быть очень полезен во многих отношениях, например, при оценке достоинств твердых тел, используемых либо в качестве катализаторов, либо в качестве адсорбентов. Если не считать технически более сложного метода ртутной порометрии, метод Кельвина является по существу единственным методом , позволяющим получить детальную количественную информацию о распределении пор по размерам в области радиусов 15—150 А. [c.209]

На стр. 155 упоминалось, что почти все потоки, которые встречаются в технике, можно с достаточной степенью точности считать стационарными. Количественная оценка того факта, когда поток погра ничного слоя можно считать квазистационарным, теперь может быть сдела на путем сраинения первого члена в уравнении (6-16) со вторым членом. Скорость и имеет порядок Us, градиент ск 0.р0 сти ду/дх порядка UsIL при L, указывающем характерный размер тела. Если вел ичина, которой мы измеряем время, равна То, тогда ди/дх будет порядка ujxo. Первым членом уравнения (6-16) можно пренебречь, котда [c.176]

Таким образом, безразмерная толщина пограничного слоя (масштабом отнесения служит характерный размер тела) оценена яо порядку значения как величина, обратная корню квадратному из критерия Пекле, определенного по скорости набегающего потока [/о- Сопоставляя этот результат с орошо известной нам оценкой толщины динамического пограничного слоя бв, находим [c.35]

Р. Мартин (R. А. Martin, 1980, 1981) выявил у млекопитающих корреляцию (г=0,98) между массой тела и максимальным диаметром головки бедренной кости, а также между массой тела и максимальным диаметром затылочных мыщелков. Последнюю зависимость этот автор использовал для оценки размеров тела ранних гоминид (г=0,98) [c.159]

Чем можно объяснить столь обширные участки пищевого поиска гоминид Понятно, что их формирование не связано только с увеличением размеров тела, хотя этот показатель, возможно, и определяет отчасти их вариабельность. Не исключено также, что при описании территорий охотников и собирателей некоторые авторы учитывают и иные, помимо поиска пищи, формы активности, что, естественно, затрудняет их сравнение с территориями приматов. Сказанное может относиться и к приведенным выше оценкам участков ранних гоминид, основанным на расстоянии между местом находки орудия и источником сырья для его изготовления. Кроме того, многочисленные данные, касающиеся приматов, получены при изучении популяций,, занимающих сравнительно продуктивные места обитания (например, лесные биотопы). Продуктивность открытых биотопов меньше, и, следовательно, чтобы получить доступ к источникам пищи, животные должны освоить более обширную территорию. Размеры участков ранних гоминид, таким образом, могут быть связаны с малой доступностью источников пищи в саваннах. Большие размеры территорий могут указывать и на то, что гоминиды (как предполагается) потребляли низкокачественную пищу и, стало быть, для поддержания популяции были вынуждены осваивать обширные площади. Не исключена, однако, возможность, что расширение территорий отражает и изменение характера питания на этой или более ранней стадии эволюции человека. Как известно, всеядные и хищные животные занимают более обширные участки, чем травоядные (Harested, Bunnell, 1979 см. также рис. 6.7), поскольку плотность источников животной пищи меньше, чем растительной. Сравнительно большие участки ранних гоминид, таким образом, могут быть связаны с увеличением доли мяса в их пищевом рационе. Наконец, следует отметить и то обстоятельство, что было бы ошибкой приписывать всем без исключения гоминидам поиск пищи на обширных территориях. Вполне возможно, что гоминиды в этом отношении значительно различались, и при тех методах, которыми мы располагаем, обнаруживаются лишь самые обширные из их участков. [c.179]

Геометрическая неоднородность недостаточна для оценки однородности образца твердого тела. Необходимо еще ввести понятие об однородности размеров дисперсных частиц, степени приближения пх размеров к моподисиерсным (к экстремальным средним размерам на экстреграммах). В отдельных случаях необходимо стремиться к монодисперсным частицам коллоидных размеров, в других —к монодисперсным частицам грубодис- [c.133]

При оценке значений магнитной индукции внутри намагничиваемых тел, имеющих конечные размеры, необходимо учитывать, То) магнитная проницаемость тела не равна магнигаой проницаемости вещества Аг (рг < Яг) вследствие действия магшпной поляризации тела. Для этого случая формула (3.2 6) должна бьпъ уточнена следующим образом [21] [c.102]

Предложена модель, описывающая продукты термического синтеза фуллерена с ацетилацетонатом железа, по аналогии с хорошо изученными в физике твердого тела сплавами металлов с металлоидами, а также металлополимерами, магнитные и резонансные характеристики которых имеют сходство с полученными материалами. Мы установили, что при повышении температуры резонансное поле увеличивается, а ширина линии МР уменьшается, что позволяет воспользоваться теорией независимых зерен Шлемана для анализа данных МР и определения величины магнитной анизотропии, ее зависимости от состава исходной смеси уменьшение при снижении количества железа. Привлекая теорию Сликтера, мы провели оценку размера полученных частиц магнитной фазы и установили аналогичную закономерность. [c.163]

Оценка смазочных свойств образцов исследования производилась по толщине граничного слоя (ГС), образующегося в системе масло -металлическая поверхность Необ.ходимость в подобных исследованиях возникла в силу того, что режим смазки, имеющий место в подшипниках скольжения, определяет не только объемные реологические свойства смазочного материала, но и свойства, обусловленные специфическим взаимодействием масла и твердого тела [69]. Наилучшие антифрикционные свойства узла трения обеспечиваются в случае, если ГС - слой жидкости с аномально-высокими структурно-механическими свойствами - является твердообразным и превышаепг размеры микронеровностей поверхностей трения [c.82]

Таким образом, как термодинамический, так и кинетический подходы к процессу разрушения и термофлуктуационная теория прочности хрупких твердых тел приводят к выводу о сушествова-нии безопасного напряжения, для расчета которого при одноосном растяжении предложены уравнения (11.42) и (11.43), а для сложнонапряженного состояния — уравнение (11.44), а также к диаграмме механизмов разрушения, показанной на рис. 11.11, где приводятся границы существования безопасных напряжений, термофлуктуационного и атермического разрушения в зависимости от размеров начальных микротрещин в материале. На основании этих уравнений может быть определен критерий оценки безопасных микротрещин в хрупких твердых телах. Порог разрушения по Гриффиту аа ° соответствует безопасному напряженую оо, а не критическому (Тк, как это считалось до сих пор общепринятым. [c.314]

При оценке предельных давлений и напряжений труб используют условие потери устойчивости пластических деформаций, широко применяемое в механике деформируемого тела. Для пластичных металлов зависимость между каким-либо внешним монотонно возрастающим силовым параметром Р (давление в трубе, растягивающая сила и др.) и параметром, характеризующим из-менен1 е определенного геометрического размера деформируемого тела Ь, отмечается максимумом. Следовательно, в критическом состоянии деформируемого тела справедливо записать [c.51]

В реальных пористых телах испарение конденсата из внутр. частей гранулы зав11сит от заполненности тех пор, к-рые расположены ближе к ее периферии. Поэтому мн. поры оказьшаются блокированными и их освобождение от конденсата фактически определяется не их размерами, а размерами блокирующих пор. Более точная оценка пористой структуры возможна на основе решеточных моделей, учитывающих взаимосвязь пор, и на основе теории перколяции и фрактальной геометрии в приложении к описанию капиллярной конденсации в системах из большого числа случайно связанных элементов. Удается изучать среднюю часть ш-тервала размеров пор в мезо- и макропористой структурах. Полное изучение всех пор возможно лишь комплексным применением нескольких независимых методов. [c.70]

Теплоотдача от тел малых размеров. Прямые эксперименты по теплоотдаче от датчиков, размер которых сравним с диаметром частиц с1т й), проводить сложно, особенно в слое мелких частиц, поэтому экспериментальных данных здесь мало. В слое очень мелких частиц (Аг- 0 и Некр- О) скорости фильтрования газа ничтожны и конвективный перенос теплоты пренебрежимо мал по сравнению с теплоотдачей теплопроводностью от нагретой частицы к соседним холодным. Для его оценки можно воспользоваться данными по теплоотдаче в слоях более крупных непродуваемых частиц [21]. Экспериментальные данные и уточненные расчеты 22] в слоях неметаллических частиц дают значения Ып 10, что хорошо совпадает с результатами оценочных расчетов по модели (2.17). [c.108]

В ограниченном объеме поры коэффициент а зависит от А/, физических свойств среды, геометрической конфигурации поры и может быть оценен лишь на основе конкретных экспериментальных данных [19]. Как показывают оценки, в обычных капиллярно-пористых телах, участвующих в процессах массобмена, при не слишком больших перепадах температур и малых размерах пор [c.38]

В термодинамической теории фазовых превращений рассматривается лишь равновесие между исходной и новой фазами при допущении, что последняя фаза достигла полного развития и поверхность раздела между обеими фазами является плоской. При этом под температурой перехода понимают температуру, при которой обе фазы могут оставаться в равновесии друг с другом неограниченно долгое время. Образование и начальное развитие новой фазы с достаточной для ее обнаружения скоростью возможно только при некотором отступлении от условий равновесия. Отступления от условия равновесия могут быть гораздо более существенными, чем необходимо для роста новой образующейся фазы. Фазовый переход пар— жидкость (жидкость— кристалл) возможен только в том случае, когда исходная паровая фаза оказывается в состоянии, исключаемом из рассмотрения в обычной термодинамике как термодинамически неравновесное. Оно может сохраняться в течение более или менее продолжительного времени, поскольку скорость возникновения новой фазы достаточно мала. Подобные состояния называются ме-тастабильными. Возникновение новой фазы в метастабильной паровой фазе происходит в форме зародышей, которые рассматриваются как маленькие капельки. Предположение, что маленькие капельки или комплексы частиц отличаются от макроскопических тел в жидком состоянии только своими размерами, не может считаться правильным [97]. В случае зародышей малых размеров в чрезвычайной степени возрастает роль поверхностной энергии и поверхностного натяжения при оценке общей и свободной энергии образуемой ими системы. Кульер в 1875 г. и Айткен в 1880 г. [98] обнаружили, что для образования облака путем адиабатического расширения влажного воздуха необходимо наличие маленьких частиц ш.ши. Если же воздух пыли не содержит, то образование облака начинается только при очень сильном расширении. [c.825]

В крупных образцах и элементах конструкций при о р << ст общепринятым является метод, при котором уровень НДС у конца трещины характеризуют коэффициентом интенсивности напряжений хотя он прямой связи с состоянием металла у конца трещины с пластической зоной не имеет. В практическом отношении, если иметь в виду оценку опасности трещины при уровне ст < ст, ,, такой подход вполне оправдан. Однако во многих случаях необходимо судить о достигнутом состоянии у конца трещины, когда средние напряжения близки к ст, или превосходят Для этой цели можно использовать численные методы решения упругопластических задач, например МКЭ и теорию течения с учетом фактической диаграммы деформирования металла с, = /(е,.). Организация этой работы могла бы вьфазиться в следующем. Для конкретного металла с ожидаемой формой образца и схемой нагружения решается упругопластическая задача с нагрузками от достаточно малых до весьма высоких с развитыми пластическими деформациями в образце. Одно такое решение для ряда возрастающих нагрузок охватывало бы все возможные напряженно-деформированные состояния для данной диаграммы металла и самые различные размеры образцов. Последнее возможно потому, что рассматриваемое тело можно считать любым по размерам — от самого малого до самого большого. Решение включало бы также перемещения точек тела. [c.54]

После вьгаисления изменяющегося во времени напряженно-деформированного состояния в детали в предположении, что нет никаких дефектов, в ней выявляют несколько мест, которые по экспертной оценке исследователя являются опасными, В каждом из них рассматривают некоторый объем металла либо в виде цилиндра с дисковой трещиной, либо в виде параллелепипеда. Предполагают, что в этом объеме имеется трещина длиной /, расположенная нормально по отношению к оси, вдоль которой наблюдаются наибольшие деформации (напряжения). Размер / должен бьпъ мал по сравнению с размерами вьщеленного объема. Постановка испьгганий образцов больших размеров с разными длинами трещин ограничивается мощностью испьггательного оборудования. Более просто испытания вести на компактных образцах одного и того же размера с одинаковой длиной трещины, нагружая их путем изгиба и создавая разные по значению углы поворота, соответствующие различным длинам трещин /. По известным из решения для сплошного тела деформациям вьщеленного объема, считая, что они не изменяются от наличия малой трещины, производят расчет перемещения В у вершины трещины. [c.466]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология