Сечение атома эффективное

Значения эффективной площади поперечного сечения Ат молекул углеводородов, адсорбированных на графитированной саже [31] [c.97]

Предполагаемые значения эффективной площади поперечного сечения Ат молекул криптона при —196° [c.104]

Эффективные площади поперечного сечения Ат молекул ксенона, адсорбированных на различных поверхностях [92] [c.107]

Значения эффективной площади поперечного сечения Ат молекул паров, обычно используемых для определения удельной поверхности [c.137]

Эти данные приведены в виде так называемых сечений тушения, имеющих размерность площади и характеризующих меру эффективной площади, представляемой молекулой тушителя атому Hg при соударении. Чем больше сечение, тем эффективнее молекулы данного газа отводят энергию возбуждения. Видно, что-относительная сложность или число колебательных степеней свободы данной молекулы не являются факторами, определяющими эффективность переноса электронной энергии от атома ртути.. [c.236]

Рис. 55. Схема прибора для определения зависимости эффективного поперечного сечения ато.мов от скорости вылетающего электрона.

Чтобы выявить влияние степени неравномерности потока на эффективность работы электрофильтра, исключив при этом другие факторы, следует оперировать не абсолютными значениями (Яун) и Л , а отношениями их к тем же величинам, но подсчитанным в предположении, что поле скоростей равномерно по сечению данного аппа])ата (М 1). Тогда на основании выражений (2.6) и (2.12) [c.59]

Анализируя полученные результаты, можно объяснить ход кривых изменения АТ, , ДТ и исходя из модели струйного течения основного потока и противотока, механизма их взаимодействия. В результате изменения высоты разделения струй основного потока путем уменьшения диаметра разделительной цилиндрической вставки на часть струй, текущих по кольцевому пространству между стенками цилиндрического канала и вставкой, и на часть струй, попадающих в полость вставки, имеем различные гидродинамические условия для взаимодействия потоков. Масса частей, разделяемых вставкой струй основного потока, с уменьшением диаметра вставок изменяется. На этот процесс влияет и осевая координата разделительной вставки. Так при исследовании работы вихревой трубы на разделительной вставке диаметром 33,6 мм имеем кольцевой зазор величиной 2,2 мм, что, вероятно, при любой координате вставки приводит к запиранию этого кольцевого канала, повышению общего уровня давления в трубе и к понижению температурной эффективности. Значение АТ в любом положении разделительной вставки по длине вихревой трубы от 0,0 до 10 калибров от соплового сечения не превышает 50% от значения ДТ , получаемого на обычной вихревой трубе без вставки. [c.81]

Хорошие результаты по (АТ ) получены на разделительных вставках диаметром (30,0 — 26,0) мм, т.е. когда величина кольцевого зазора составляла (5,0-7,0) мм, а высота вводных каналов двухканального ВЗУ равнялась 5,0 мм. Отсечение доли основного потока на этой высоте и на удалении от соплового сечения в (1—4) калибра (см. рис. 2.24, 2.26) позволяют сохранить высокую температурную эффективность вихревой трубы. Максимальным значениям (ДТ ) соответствуют значения Р , близкие к Р обычной работы вихревой трубы. Это говорит о том, что доля струи основного потока, проходящей через полость разделительной вставки, создает такое же сопротивление струям противотока, что и в обычной трубе. [c.81]

На рис. 2.38 и 2,39 приведены результаты изменения АТ и q , полученные при я = 2, когда дополнительные каналы размещались на различном расстоянии от соплового сечения ВЗУ. Удаление дополнительных каналов от соплового сечения, особенно при ц< 0,6, дает некоторое увеличение АТ . Если сравнить эффективность по АТ для = 0,126 при их расположении сразу за сопловыми каналами (рис. 2.36, кривая 3), то рост АТ более значителен, т.е. удаление дополнительных каналов от соплового сечения положительно влияет на эффект температурного разделения. [c.94]

Значит, предел детектирования зависит не от величины фонового тока /о, а только от поперечных сечений ионизации газа-носителя и анализируемого вещества и числа ионизирующих частиц, излучаемых радиоактивным источником в ионизационное пространство в единицу времени. При точных количественных анализах необходимо учитывать, что расчет поперечных сечений ионизации молекул по формуле (1) является приближенным, так как при атом не принимаются во внимание связи между атомами. Кроме того, природа газа-носителя также оказывает влияние на эффективное поперечное сечение ионизации. Поэтому при высоких требованиях к точности анализа необходимо, как и при работе с другими детекторами, эмпирическое определение поперечных сечений ионизации или относительных поправочных коэффициентов. [c.138]

Пусть на слой вещества толщиной в один атом падает перпендикулярно однородный пучок нейтронов. В этом случае эффективное сечение вычисляется из соотношения [c.613]

АТ-3 значительно лучшие показатели достигаются в связи с тем, что производительность установки в 2 раза выше, чем па АВТ-1, в то же время тип и размеры теплообменников (т. е. проходные сечения по потокам) на обеих установках одинаковы. Скорости греющих теплоносителей в теплообменниках АТ-3 находятся в пределах 0,17—0,54 м/сек, а коэффициенты теплопередачи — в пределах 108—170 ккал/м час °С. Исключение составляют теплообменники керосин — нефть , где низкие коэффициенты теплопередачи объясняются малым расходом керосина при этом варианте работы установки. Следовательно, на установках с меньшей мощностью эффективность теплообменников одного и того же типа нин е. Более рационально применять на этих установках теплообменники тина труба в трубе , конструкция которых позволяет достигать равнозначных и высоких скоростей теплоносителей с обеих сторон поверхности теплообмена. [c.69]

Для эффективной площади поперечного сечения молекулы адсорбированного криптона предлагались различные значения. Биби и сотр. [73] в 1945 г. в качестве стандартного вещества использовали стандартный анатаз Гаркинса и Юра [55]. Для того чтобы привести значение удельной поверхности этого вещества, измеренной с помощью адсорбции криптона, к значению, измеренному по адсорбции азота, они должны были принять для площади поперечного сечения молекул криптона значение Ат=19,5 А . Это значение, которое было использовано рядом других исследователей, значительно больше значений 14,0 и [c.103]

Только в том случае, когда влиянием локализации можно пренебречь, эффективная площадь поперечного сечения может стать равной значению Ат, рассчитываемому по уравнению (2.64), в котором предполагается нормальная упаковка жидкости. В другом крайнем случае — при сильной локализации [c.135]

Из уравнения (3) следует, что при прочих равных условиях желательно использовать кюветы с возможно меньшим эффективным сечением, т. е. необходимо, чтобы длина кюветы была большой, а ее диаметр малым. Здесь, конечно, должны быть разумные пределы. Слишком длинные кюветы с очень малым диаметром (капиллярные кюветы) сложны в обращении и их трудно установить точно по оптической оси прибора. Из уравнения (3) следует также, что для определения возможно меньших количеств желательно выбрать реакцию, приводящую к образованию окрашенного соединения, в молекуле которого содержится только один атом определяемого элемента (т. е. = 1). [c.44]

Эффективное сечение поглощения тепловых нейтронов 20 барн атом 1304]. [c.513]

Гамма-активационный анализ. Как отмечалось выше, нейтронный активационный анализ оказывается недостаточно эффективным для некоторых элементов. Помимо упомянутого выше фтора следует отметить и цирконий, который содержит пять стабильных изотопов с массовыми числами 90, 91, 92, 94 и 96 (изотопы с массовыми числами 93 и 95 являются радиоактивными с 7 1/2 = 1,5 10 лет для и Т 1/2 = 64 суток для 2г). Очевидно, что нейтронное облучение всех стабильных изотопов с массовыми числами до 92 не приводит к образованию существенной активности, Содержание изотопов 94 и 96 составляет 17,5 и 2,5% ат., а их сечения захвата тепловых нейтронов малы 0,056 и 0,017 барна соответственно. Вследствие этого предел обнаружения циркония относительно велик. Положение улучшается при использовании гамма-активационного анализа под действием фотонов большой энергии. При облучении пучком таких тормозных фотонов мишени из циркония происходит вылет одного нейтрона из ядра и образование радионуклида циркония-89 с периодом полураспада 78,4 часа. Аналогично при облучении мишени, содержащей фтор, образуется фтор-18 с периодом полураспада 109,7 мин. Данный метод перспективен для определения скандия, титана, ванадия и некоторых других элементов, однако широкое применение его сдерживается дефицитом источников фотонов высокой энергии. [c.113]

Одним из важных элементов печей с кипящим слоем является газораспределительная решетка. От правильного выбора ее конструкции в значительной мере зависят энергетические затраты на печь, равномерность распределения воздуха по сечению печи, способствующая полноте сгорания топлива, эффективность теплопередачи, унос частиц из кипящего слоя и др. Для многих аппаратов с кипящим слоем, в том числе и для трубчатых печей, газораспределительная решетка должна обеспечивать равномерную структуру кипящего слоя, минимальный унос частиц из слоя и наибольшую интенсивность теплопередачи и массообмена. При атом решетка должна отличаться простотой изготовления, долговечностью в работе и иметь небольшое гидравлическое сопротивление. [c.154]

Когда энергия атома отдачи упадет настолько, что величина станет существенно больше 1 (что для углерода и среды, состоящей из легких атомов, наступает при энергии 100—200 эв), эффективное сечение столкновения приблизится к размерам атомов, в результате чего атом отдачи потеряет оставшуюся у него кинетическую энергию всего за 5—6 последних столкновений. [c.321]

На рис. 7-18 и 8-18 показаны кривые зависимости эффективных сечений от энергии дейтонов для реакций M.g d, а)Ма2 , а.п)Ка (сечение рассчитано на 1 атом естественной смеси изотопов) и Ре (о(, п)Со . Мы видим, что при малых [c.715]

Нормировочную постоянную с удобно определить таким образом, чтобы плотность потока электронов, падаюш.их на атом, Sq была бы равна единице. В этом случае эффективное сечение процесса do, связанное с вероятностью dW соотношением do =S dW, просто [c.424]

Перейдем теперь к вычислению эффективного сечения обратного процесса, т. е. перехода из состояния дискретного спектра в состояние непрерывного спектра. Пусть атом в результате поглощения. фотона с волновым вектором к и поляризацией переходит в состояние непрерывного спектра Нас будут интересовать переходы в такие состояния непрерывного спектра, в которых электрон на больших расстояниях от атома движется в определенном направлении. Состояния такого типа описываются волновыми функциями (см. 41) [c.425]

Начнем с рассмотрения процесса ионизации. Пусть атом переходит из состояния дискретного спектра а в состояние непрерывного спектра a kp где а есть совокупность квантовых чисел, характеризующих состояние атомного остатка. Для эффективного сечения этого процесса нетрудно получить [c.581]

Эффективное сечение процесса тройной рекомбинации, в результате которого атом переходит из состояния непрерывного спектра ак в состояние дискретного спектра а, определяется формулой [c.581]

В соответствии с общим определением дифференциальное эффективное сечение для перехода равно отношению числа электронов с проекцией спина рассеянных за 1 сек в телесный угол dO при условии, что атом оказывается в состоянии аМу к плотности падающего потока. Если описывать падающий поток плоской волной с единичной амплитудой, то [c.587]

Оценим также максимальную величину эффективного сечения резонансной передачи энергии возбуждения. Пусть в результате столкновения первый атом переходит с уровня на уровень У, а [c.629]

Существует определенная вероятность передачи энергии при столкновении частиц (вероятность возбуждения), которая определяется эффективным сечением атома Q = яR . Величина Я — радиус действия атома, т. е. максимальное расстояние, на котором пролетающая частица еще отдает свою энергию атому. [c.25]

Пусть атом, имеющий сечение для электронных соударений, сталкивается с электроном, обладающим энергией eV, эффективное сечение ионизации атома определяется тогда выражением [c.45]

Пример зависимости эффективных сечений столкновений первого и второго рода от энергии электронов приведен на рис. 144. —эффективное сечение столкновения электрона с атомом Н , переводящего последний из резонансного состояния в состояние а —-для столкновения атома в состоянии с электроном, переводящего атом в состояние. Критический потенциал возбуждения составляет около 0,6 а для обратного процесса критического потенциала, конечно, не существует, однако только медленные электроны [c.302]

Возвращаясь к вопросу о передаче энергии возбуждения от атомов к электронам, нетрудно видеть, что эффективное сечение для этих процессов должно быть очень велико (вероятность порядка единицы), так как спин электрона всегда сохраняется и передача энергии не связана с резонансными условиями. Необходимо, однако, чтобы электрон успел столкнуться с возбужденным атомом в течение времени жизни , которое для метастабильных атомов достигает порядка 10 сек и даже более, т. е. нужно, чтобы метастабильный атом не успел столкнуться раньше с другим атомом или молекулой и разрядиться при этом. [c.303]

В принципе сечение определяет и величину выхода реакции. В химии обычно выход реакции выражается в процентах вещества, которое принимало участие в реакции. При ядерных превращениях, однако, эта часть крайне мала например, в случае реакции, открытой Резерфордом, требуется приблизительно 50 000 а-частиц для того, чтобы из азота получить один атом кислорода Поэтому применяется эффективное поперечное сечение. [c.44]

ХМ1-1-13. Рассчитайте дефект массы и энергию связи аО. Изотопная атомная масса О 15,99468 ат. ед. Массы протона и нейтрона 1,007277 и 1,008657 ат. ед. соответственно, а масса электрона 0,000549 ат. ед. ХП1-1-14. Масса покоя р-частицы 0,000549 ат. ед. Определите эффективную относительную массу, если р-частица движется со скоростью, равной 0,99 скорости света ХП1-1-15. Если пучок нейтронов с плотностью потока ф проходит сквозь поглощающую среду, то доля изменения плотности потока с1ф1ф в некоторой данной точке среды прямо пропорциональна длине пути с1х с1ф1ф= = Мос1х. N — число атомов мишени на 1 см среды, а а — микроскопическая площадь поперечного сечения. Покажите, что а может быть определена из графика зависимости пф от х. [c.148]

Подогреватель очищенного рассола. На рис. 37 показана схема шестиходового кожухотрубного подогревателя очищенного рассола. Это стальной вертикальный кожухотрубный теплообменник с поверхностью теплообмена 40 м. Рассол движется по чрубкам, а греющий пар сдавлением 152кПа (Ь5 ат) подают в межтрубное пространство. Для повышения эффективности теплообмена, зависящей от скорости движения рассола в трубках, последние разделены на 7 секг(ий, или на 6 ходов. Рассол проходит последовательно по всем 6 ходам. Благодаря этому скорость движения рассола возрастает в 6 раз по сравнению со скоростью, с которой он бы двигался, проходя сразу через все сечение теплообменника. [c.85]

Величину Ат, вообще говоря, следует рассматривать как параметр, связывающий емкость монослоя с удельной поверх-Н9стью. Он не равен площади поперечного сечения адсорбированной молекулы, хотя непосредственно связан с этой величиной. Поэтому в таких исследованиях лучше применять термин эффективная площадь поперечного сечения молекулы, а не термин площадь поперечного сечения, молекулы. [c.136]

Вихревой аци ат с успехом можно применять и только для сепарации пылегазовых смесей. Такой сепаратор отличается от известных конструкций вихревых энергоразделителей [8]. Он включает цилиндрическую камеру разделения, снабженную с одной стороны тангенциальным сопловым вводом, а с другой — контейнером для сбора отсепарированной пыли. Со стороны соплового ввода камера имеет соосно расположенный выхлопной патрубок для вывода очищенного гаЗа, причем входное сечение патрубка расположено на некотором расстоянии от соплового сечения камеры. Сепаратор такой конструкции применен для выделения твердой фазы — окислов редкоземельны)х элементов — из высокотемпературных пылегазовых потоков, выходящих из плазмохимических реакторов. Испытания сепаратора на плазмохимической установке при переработке нитрит-ных растворов редкоземельных элементов с концентрацией их окислов 19,39 г/л показали достаточно высокую эффективность очистки на одном аппарате—90—93 %, на двух последовательно установленных аппаратах — до 97%. Испытан вихревой сепаратор с цилиндрической камерой диаметром Ьо = 0,045 м и длиной = 0,19, м. Диаметр выхлопного патрубка г = 0,02 м, расстояние от его входного сечения до соплового сечения камеры [c.171]

Из данных, представленных на рис. 88, эффективное сечение тушения флуоресценции натрия соответствующими газами мож ет быть вычислено следующим путем. Средней эффективной длине волны в спектре кадмиевой дуги А, 2232 А отвечает энергия Л а/i о = 127 ккал1моль. За вычетом энергии диссоциации молекулы NaJ D ai — 72 ккал1моль и энергии возбуждения атома натрия Л дЛ хта = 48 ккал1г-атом остается 7 ккал. Эта энергия распределяется между атомами Na и J, причем на долю атома натрия в соответствии с формулой, вытекающей из законов сохранения энергии и количества движения [c.368]

Анализ имеющихся экспериментальных данных по перезарядке атомных ионов показывает, что положение максимума эффективного сечения перезарядки в основном определяется разностью потенциалов иогшзации участвующих в обмене атомов и массой вступающего в обменное взаимодействие быстрого иона. Эта закономерность получает следующее теоретическое обоснование. Допуская, что выражаемое формулой (28.2) предельное значение энергии бомбардирующей частицы (иона) находится в соответствии с тем ее значением, которое отвечает максимальной вероятности перезарядки, и, далее, полагая, что порядок величины Го мало изменяется при переходе от одной пары ион — атом к другой, можно ожидать. [c.430]

С увеличением парциального давления паров пропилена возрастает предельная скорость насыщения кислоты пропиленом н скорость его поглощения. При применении пропан-прояилено-вой фракции для сохранения той же эффективности поглощения необходимо иметь более высокое общее давление. При парциальном давлении пропилена 10 ат для 20%-ной пропан-пропиленовой фракции требуется давление 37 ат, для 40%-ной 25 ат и для 80%-ной 12,5 ат. Абсорбцию ведут при линейной скорости в свободном сечении колонны 0,075 м/сек. При увеличении скорости подачи пропи лена улучшается его контакт с кислотой и скорость поглощения возрастает. При увеличении скорости до 0,4 м/сек степень использования пропи лена уменьшается. [c.216]

Для некоторых ядерных реакций эффективное сечение оказывается довольно высоким, достигая см 1атом. Другие реакции гораздо менее вероятны, их эффективное сечение имеет величину порядка 10 см /атом. [c.39]

Значения потенциалов ионизации I (эВ) 7,574 21,8 36,10, При атмосферном давлении серебро обладает г, ц к, решеткой, при комнатной температуре а—0,40862 нм Энергия кристаллической решетки 290 мкДж/ /кмоль. Радиус междоузлий октаэдрических 0,106 нм, тетраэдрических 0,032 нм. Природное серебро состоит из двух стабильных изотопов и Ае, процентное содержание которых соответственно равно 31, 35 и 48,65. Известно более 20 искусственных радиоактивных изотопов с ато.м-ной массой от 102 до 115 и периодами полураспада от нескольких десятков до сотен тысяч секунд. Из этой группы изотопов наибольшие периоды полураспада имеют изотопы Ag и Ag, соответственно равные 270 и 40 дням. Эффективное поперечное сечение захвата тепловых иейтмнов 63-10- м . [c.72]

Два встречных кванта и /у с суммарной энергией hux + huy = Elp настраиваются в резонанс с переходом на промежуточный уровень N hux = = Eln и huy = Enp). Любой атом из левого и правого крыльев доплеровского контура будет иметь возможность совершить резонансный двухфотонный переход, правда, с отстройкой Аи на уровне N для одного луча и Аи — для другого. Эффективность возбуждения в этом случае будет медленно уменьшаться в соответствии с кривой а2ф Аь х ф +Auy) (см. рис. 8.2.23,6) при увеличении отстроек Aux, Auy при одновременном поглощении атомом света из обоих лазерных лучей на промежуточном уровне, но с сохранением резонансности hux + huy = Elp- В то же время, другие изотопы будут находиться вне двухфотонного резонанса hux + huy ф Elp) по поглощению на уровень Р и сечение их возбуждения будет быстро падать в соответствии со значениями кривых ф l Auy) (см. рис. 8.2.23, б). Характеры [c.409]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология