Плато граница

На рис. 4.2 показаны зависимости глубины пропитки торфа растворами ПАВ от времени. Линейность графиков /г(Ут) в начальный период свидетельствует о том, что в ходе пропитки остаются постоянными значения поверхностного натяжения на границе жидкость — газ, вязкость смачивающей жидкости, краевой угол и эффективный радиус пор в торфе. Скорость же процесса, характеризуемая величиной коэффициента впитывания К, интенсивно возрастает с увеличением концентрации растворов АПАВ и НПАВ. Однако этот рост прекращается при концентрации растворов АПАВ и НПАВ, близкой к выходу на плато изотерм адсорбции (С=1—2%) [227]. Кроме того, следует также обратить внимание на отклонение от линейности графиков Л(Ут) с течением времени. Это явление, связанное с адсорбцией [c.70]

Схема оптической системы детектора первого типа приведена на рис. 11.13. Свет от лампы 1 проходит через щель 2, инфракрасный фильтр 3 и далее через щель 4 и линзу 5. Щель 4 вырезает два луча, которые через призму 6 попадают на границу поверхности раздела стекла и жидкости. Рабочая 8 и сравнительная 7 камеры изготавливаются пз тефлона, зажатого между призмой кюветы и платой из нержавеющей стали. Свет, пропущенный через обе границы [c.90]

Устойчивость высокоустойчивых пен объясняется существованием в пленках высоковязкого или механически прочного адсорбционного слоя из молекул пенообразователя. Такое объяснение было предложено впервые еще в прошлом столетии Плато, а затем особенно широко было развито в работах П. А. Ребиндера и его школы. П. А. Ребиндер считает, что на поверхности растворов мыл или мылоподобных веществ образуются высоковязкие адсорбционные слои с гелеобразным строением, диффузно распространяющиеся в глубь раствора. Эти слои, с одной стороны, замедляют стекание жидкости в пленке, с другой — придают пленке пены высокую структурную вязкость и механическую прочность. Однако исследования А. А. Трапезникова, Лоуренса и других исследователей показали, что стойкие пены могут получаться и тогда, когда не обнаруживается заметная поверхностная вязкость или структурно-механические свойства на границе раствор — воздух. [c.392]

Определение адсорбции анионов серной кислоты на платинированной плати-тине методом измерения электропроводности. Образование двойного электрического слоя сопровождается переходом ионов из объема раствора на границу раздела электрод/раствор или, наоборот, от границы раздела в объем жидкой фазы. [c.204]

Процесс адсорбции мицеллярных ПАВ на границе полярная твердая поверхность — жидкость имеет особенности, отличающие его от адсорбции на границе жидкость — газ. (В случае неполярной поверхности в водном растворе адсорбция ПАВ с ориентацией неполярной цепью к поверхности протекает аналогично адсорбции на границе раздела вода — воздух или вода— масло). Так, для заряженной поверхности в растворе, содержащем поверхностно-активные противоионы, первой стадией адсорбции будет ионный обмен между противоионами поверхности и ПАВ (электростатическое взаимодействие твердое тело — ионы ПАВ), в результате чего поверхность покроется слоем ионов ПАВ, ориентированных полярной группой к твердой, неполярной — к жидкой фазе. В дальнейшем с ростом концентрации ПАВ происходит мицеллообразование на поверхности ТЖ (например, бислойных мицелл, где углеводородные цепи будут ориентированы внутрь мицеллы, а полярные головки — в сторону раствора). Такому механизму адсорбции соответствует двухступенчатая изотерма, в которой первое плато соответствует в первом приближении ИЭТ (нейтрализация зарядов поверхностных групп), а второе —ККМ. [c.360]

Наряду с расклинивающим давлением (рассматриваемым иногда как проявление капиллярных эффектов второго рода, т. е. связанных с зависимостью величины а от геометрических параметров фазы, в данном случае от толщины прослойки к) для концентрированных систем с легкоподвижными границами раздела фаз — пен и эмульсий — существенную роль в энергетике (и динамике) процесса утоньшения пленок могут играть капиллярные явления первого рода, связанные с искривлением поверхности в области контакта пленки с макрофазой или в местах контакта трех пленок. Как видно из рис. IX—2, в этих участках образуется вогнутая поверхность, под которой давление понижено на величину капиллярного давления Ра<0 оно равно, как было показано В 3 ГЛ. I, о 1г - 1г2), где Г1 и Г2 — главные радиусы кривизны окружающего пленку мениска, называемого для пен и эмульсий каналом Гиббса — Плато. [c.245]

Иногда приходится в качестве ди-сти.плата и кубового отхода отбирать смесь различных компонентов, как, например, показано на рис. 93 для колонны /. При этом получают в качестве дистиллата фракцию С /Се, а в качестве кубового отхода фракцию С,/Се граница раздела лежит, следовательно, между Св и С,. Для обогащения смеси до 95 мол.% хе) при непрерывном режиме работы поступают следующим образом выбирают кривые равновесия двух крайних пар компонентов, т. е. и С /Сз и рассчитывают [c.157]

Этому равновесию на границе металл — раствор отвечает определенный потенциал платины, зависящий от концентрации ионов водорода и от давления газообразного водорода над раствором, в который погружен плати- [c.239]

Низкотемпературный участок, ограничиваемый температурой хрупкости Тхр и температурой стеклования Тс, называется областью стеклообразного состояния (1) и характеризуется чрезвычайно малыми деформациями полимера. Участок резкого нарастания деформации (переходная область 2) соответствует переходу вещества в высокоэластическое состояние пологий участок 3 (плато высокоэластичности) имеет в качестве верхней границы температуру текучести образца Т участок резкого повышения деформации (4) уходит в область высоких температур и оканчивается температурой термодеструкции полимера. Значения и АН характеризуют уровень высокоэластических деформаций в данном режиме деформирования. [c.371]

Возрастание усиливающего действия наполнителя, как правило, сопровождается увеличением тангенса угла механических потерь наполненных резин в зоне плато. Поскольку эффект усиления, в частности возрастание прочности эластомера, находится в прямой зависимости от адсорбционной способности наполнителя, то естественно предположить, что релаксационные процессы, протекающие ра границе каучук-наполнитель, в силу цепного строения молекул каучука даже при малой поверхности раздела фаз вносят заметный вклад в вязко-упругое поведение каучуковой фазы. С другой стороны совпадение в достаточно широком диапазоне концентраций наполнителя коэффициентов а для наполненных и ненаполненных вулканизатов [48] свидетельствует о том, что молекулярный механизм релаксационных процессов в наполненных эластомерах, по-видимому, тот же, что и в ненапол-ненных. [c.141]

Л — зона прогрева резиновой смеси В — зона Й эффективной вулканизации С — плато вулканизации О — зона перевулканизации аЬ — Ь начало эффективной вулканизации сс1 — нижняя граница плато вулканизации е/ — верхняя граница плато вулканизации Е, Р — пограничные кривые нагрева 1—8 — точки, определяющие температуру нагрева материала. [c.118]

Величина углового коэффициента а несколько зависит от способа оценки границ плато высокоэластичности, поскольку переход к нему и со стороны низких частот, и в высокочастотной области совершается довольно плавно, но, во всяком случае, а близко к показателю степени 3,4 в зависимости вязкости от молекулярной массы (см. гл. 2). Это обусловлено тем, что высокочастотная граница плато высокоэластичности не зависит от молекулярной массы цепи, ибо она определяется сегментальной релаксацией, а низкочастотная граница плато, как и вся область медленных релаксационных процессов, смещается по частотной оси пропорционально вязкости полимера. [c.275]

Здесь мы рассмотрим лишь полиэдрические пены, так как с ними чаще приходится иметь дело. Остановимся сначала на геометрии полиэдрических пен. Если три пузырька соединить, как показано на рис. ХП-12, то три разделяющие пленки, или перегородки, встречаясь, образуют трехгранный столбик жидкости (перпендикулярный плоскости рисунка), называемый треугольником или границей Плато. Равновесие между тремя жидкими пленками исследовалось довольно подробно Плато [65] и Гиббсом [66]. Граница Плато образует канал, играющий важную роль в механизме утоньшения пленок. На рис. ХП-12, б граница Плато приведена в увеличенном масштабе. [c.405]

Прежде всего обращает внимание большая кривизна поверхности в области контакта трех пузырьков Л. Это указывает на значительный перепад давлений между газообразной и жидкой фазами. В результате жидкость выдавливается из пленки на границу Плато, что играет важную роль в осушении пены. [c.406]

Для получения устойчивой пены, по-видимому, важно, чтобы пленка не только была упругой (с высоким пределом упругости), но и отличалась высокой поверхностной вязкостью. Браун и др. [86] обнаружили определенную корреляцию между устойчивостью и вязкостью пленок, содержащих н-додециловый спирт и различные другие поверхностноактивные вещества. Аналогичные данные Дэвиса [84] приведены на рис. ХИ-16. Рассматриваемый эффект, по-видимому, объясняется уменьшением скорости стекания пленки на ее границу по мере увеличения вязкости. Опыты со свободными мыльными пленками ясно показывают, что скорость стекания пленки через границу Плато резко уменьшается, если адсорбированная пленка поверхностно-активного вещества по типу приближается к твердой пленке. [c.411]

Оцените гидростатическое давление границы Плато, образуемой на стыке трех тонких черных пленок. Обоснуйте используемые в ваших расчетах допущения. [c.412]

Для случая однородного растворенного вещества было также показано, что при идеальных условиях корень квадратный из второго момента граничной кривой (градиента) дает правильное положение границы для измерения скорости седиментации молекул в области плато [82, 207]. [c.51]

Ячейки с искусственной границей раздела применяли также для предварительного изучения обратного тока растворителя в ходе осаждения [176]. Кроме того, очень малые константы седиментации можно определять путем подсчета материального баланса даже без четкой границы раздела, если только имеется область плато [10, 117, 213]. [c.56]

Далее приведены примеры численного расчета значений максимальной температуры внутри слоя катализатора и степени превращения па выходе пз реактора прп значениях параметров, соответствующих рис. 4.4. Как видно из рис. 4.11, существует критическое значение длительности цикла t , выше которого происходит затухание процесса. При 1с< 1с величина Гтах слабо зависит от продолжительности цикла, и лишь в области малых значений t наблюдается небольшое уменьшение макснмальной температуры. Гтах достигает минимальных значений при О, т. е. в скользящем режиме. Численный анализ показал, что максимальная температура в слое и средняя за цикл степень превращения х практически не зависят от величины условного времени контакта х , если только величина ТкСТк, где Тк определяет границу существования высокотемпературного устойчивого циклического режима. Увеличение т при прочих неизменных условиях лишь увеличивает температурное и концентрационное плато в слое, не изменяя выходные характеристики процесса. [c.114]

В случае легкоподвижной границы раздела дисперсной фааы и дисперсионной среды (пены и эмульсии) условие равенства нулю скорости течения жидкости на поверхности раздела, определяющее применимость уравнения Рейнольдса, кожет на выполняться, и утоньшение пленки будет происходить с большей скоростью. Однако в пенных и эмульсионных пленках, стабилизированных адсорбционными слоями ПАВ, условия вытекания жидкости приближаются к условиям вытекания из зазора между твердыми поверхностями даже и тогда, когда молекулы ПАВ не образуют сплошной твердообразной пленки. Это связано с тем, что при значениях адсорбции ПАВ меньших предельной Гта движение поверхности жидкости приводит к переносу части молекул ПАВ адсорбционного слоя из центральных участков пленки на периферийные участки, пр1илегающие к каналам Гиббса — Плато. В результате значение адсорбции в центре пленки уменьшается, а на периферии увеличивается, что обусловливает возникновение градпента поверхностного натяжения (градиента двухмерного давления) вдоль поверхности пленки, т. е. проявляется упомянутый выше эффект Марангони — Гиббса. Этот градиент поверхностного натяжения может в значительной степени уравновешивать стремление гра.ничных слоев жидкой пленки к вытвйанию п-ри этом поверхность приобретает как бы твердообразные свойства и устанавливается режим течения, описываемый уравнением Рейнольдса (IX—24). [c.256]

СЕДИМЕНТАЦИОННАЯ УСТОЙЧИВОСТЬ Нарушение седиментационной устойчивости пен связано с процессом самопроизвольного стекания жидкости в пленке пены, что приводит к ее утончению и, в конце концов, к разрыву. Этот процесс вызывается действием сил гравитации и капиллярных сил всасывания. Жидкость стекает по каналам Плато. Екши сосуд наполнить пеной и оставить на некоторое время, то постепенно на дне собирается слой жидкости, который будет расти до тех пор, пока в пленках пены не останется совсем мало жидкости или пока пленки не лопнут. Истечение жидкости из пены может происходить и вследствие капиллярного всасывания (всасывание через границы Плато). Стенка между соприка-саюпщмися пузырьками одинакового размера в пене плоская, это своего рода плоский капилляр, поэтому жидкость, заполняющая стенку, находится под таким же давлением, как и газ в двух пузырьках. Однако поверхность жидкость-воздух вблизи места соединения трех пузырьков (граница Плато) вогнута по отношению к воздушной фазе. Следовательно, жидкость на границе Плато находится под отрицательным капиллярным давлением, и перепад давления гонит жидкость из плоской стенки между пузырьками к границе Плато. Процесс истечения жидкости из пленки очень сложен и не может быть описан простым математическим уравнением. Утончение пленок возможно не только в результате вытекания жидкости, во и при ее испарении. Большая поверхность пены этому способствует, а замкнутость газовых пузырьков тормозит этот процесс. Разрыв пленки, по Дерягину, включает три стадии [c.272]

Трафаретная печать в производстве РЭА применяется в тех случаях, когда необходимо получить относительно толстый слой оттиска при сохранении крутыми краев слоя на границе пробельный участок — оттиск при аддитивном методе изготовления печатных плат, при нанесении маски перед лужением контактных площадок печатных плат и в технологии толстопленочных стеклоэма-левых микроузлов. [c.177]

Кинетика экстракции Fe (III), а также Sb (III) и Sb (V) из со-.11ЯН0КИСЛЫХ растворов дибутиловым эфиром (ДБЭ) и некоторыми другими кислородсодержащими растворителями изучена в работах [87, 169]. Для исследования применялась диффузионная ячейка с перемешиванием. Исследования проводились как в условиях равновесия с использованием метода изотопного обмена, так и при значительном отклонении системы от положения равновесия. Скорость экстракции Fe (III), а также Sb (III) и Sb (V) из водных растворов НС1 в большинстве случаев определяется скоростью транспортных стадий. Однако экстракция Fe (III) в ДБЭ при 16,5 °С сопровождается образованием на границе раздела фаз второй органической фазы, что обусловливает появление плато на кривых зависимости скорость экстракции — интенсивность перемешивания. Образование второй органической фазы связано с явлениями ассоциации экстрагируемых соединений. Кинетика извлечения Sb (V) из 5,2— 7,5 М раствора НС1, по мнению авторов работы [87], осложнена медленными процессами взаимодействия гидратированных форм Sb с кислотой, протекающими в водной фазе. [c.407]

Из данных, приведенных в табл. 5,18, видно, что при повышении температуры и увеличении влажности прочность соединений снижается. Незначительный рост прочности после вакуумирования обусловлен, по-видимому, восстановлением межмолекулярных связей. Различие между исходной прочностью к прочностью после вакуумирования вызвано, видимо, разрушением химических связей на границе раздела. Эти процессы имеют место и при эксплуатации соединений в атмосферных условиях, особенно при повышенной влажности, но они протекают с значительно меньшей скоростью. Тот факт, что происходит разрушение химических связей, дополнительно подтвержден результатами испытаний образцов эпоксидных полимеров, отвержденных по указанному выше двухступенчатому режиму, — после их предварительной выдержки в течение 72 ч при 100 °С на воздухе и в воде с последующим определением прочности в той же среде при различных температурах (табл. 5.19). Образцы, выдержанные при 100 °С и испытанные в воде, имеют более высокие прочность и удлинение по сравнению с образцами, выдержанными на воздухе. Можно предположить [113], что в процессе испытя-нщТвода, проникающая в полимер, разрушает более напряженные связи, происходит их перегруппировка. В этом случае удлинение повышается в большей степени, чем при пластификации клея водой [113], а кривая напряжение — деформация характеризуется наличием значительного плато вынужденной эластичности. [c.149]

При использовании титана как токопроводящей основы к активно работающей поверхности анода моя ет происходить процесс окисления титановой основы с образованием переходного сопротивления на границе активный слой электрода — титан. Для аподов из плати-пировянттого титана нли с активным слоем из смешанных окислов [c.20]

Поэтому эффекты, связанные с изменениями молекулярной подвижности на границе раздела фаз, проявляются сильнее в тех случаях, когда частицы меньше, а их число больше. Замедление изменений оо происходит в области 30—407о ПБМА, в которой наблюдаются резкий рост числа частиц и увеличение поверхности. Область плато соответствует максимуму размера и минимуму числа частиц и объясняется наличием в этой области концентраций очень большого числа малых частиц, вследствие чего в этой области непрерывной фазой фактически является дисперсия ПБМА в ПММА. [c.233]

Применимость формул (7.71) и (7.72) для определения степени полеречного сшивания неоднократно лроверя-лась путем солоставления значений V, рассчитанных по формулам (7.71) и (7.72), и значений V, найденных химическим методом или рассчитанных по составу реа-к-ционной смеси с учетом степени конверсии реакционно-способных групп. Оказалось, что если равновесный модуль Ео определяется в области плато высокоэластично-сти, то значения V, найденные ло формулам (7.71), (7.72), хорошо согласуются с соответствующими значениями, полученными другими методами [4], даже для таких полимеров, как отвержденные эпоксидные смолы, которые обладают достаточно густой пространственной сеткой, В настоящее время, по-видимому, невозможно строго оценить границы применимости соотношений (7,71) и (7.72) для плотных полимерных сеток. Тем не менее (Мо Кно утверждать, -что для всех органических полимеров равновесный модуль, измеренный в области плато высокоэластичности, увеличивается с ростом густоты пространственной сетки. Такая зависимость модуля упругости от степени сшивания встречается наиболее часто и считается нормальной. [c.274]

О2, N2, Аг, а также воздухе. Во влажном воздухе (при относительной влажности 2—100 %) определена линейная зависимость скорости трещины от влажности [6.8]. Однако сплавы систем А1—Си и А1—Си—Mg подвергаются КР только в электролитах и при потенциалах положительнее потенциала питтингообразования по границам зерен [6.4]. В частности, для литейных сплавов первой из этих систем еще в 30-х годах было установлено, что они растрескиваются при испытаниях на КР в 3 %-ном Na l только при переменном погружении. В этих условиях при высыхании раствора его концентрация резко изменяется, в связи с чем становится возможным изменение потенциала питтингообразования. В области плато на кривой (см. рис. 6.8) скорость трещины в водных растворах линейно зависит от концентрации ионов С1 . В интервале значений pH 1 —10 максимальная скорость КР гладких образцов при pH. В трещинах образцов типа ВР, особенно в области вершины, устанавливается pH л 3,5, вне зависимости от рн раствора в указанном выше интервале. Вид катиона, из числа Na , К , NH , Са " , Al " , не оказывает специфического влияния на КР алюминиевых сплавов. [c.237]

Величина 6 не зависит от молекулярной массы полимера, поскольку это — модуль полимера в высокоэластическом состоянии, который определяется свойствами динамического сегмента, но не цепи в целом. Поэтому вид зависимостей Г1 и 0 от молекулярной массы должен быть одинаковым, а именно, обе эти величины пропорциональны М , где а близко к 3,4. Зависимость 0т от молекулярной массы определяет также влияние М на протяженность плато высокоэластичности по частотной оси А lg со. Начало плато на рис. 3.24, отвечающее точке пересечения функций ф (t) и ф" (t), не зависит отМ, а длинновременпая граница плато смещается пропорционально М . Поэтому А со как это следует из многих известных экспериментальных данных. [c.287]

По зависимости G от температуры также определяется длина плато высокоэластичности, но уже не по частотной, а по температурной шкале. Границам плато на рис. 3.32, б отвечают значения температур ТрЯ Тf. Протяженность плато высокоэластического состояния может с равным основанием определяться как область частот, в которой G = onst, или как область температур, в которой выполняется то же условие. Важен, однако, вопрос о связи между Alg ю = = Ig (й /Шр) и АГ = Т, Тр. [c.301]

Геометрия трехмерных пен гораздо сложнее. Поскольку стенки всех пузырьков должны быть одинаковыми, при пересечении трех стенок с образованием границ Плато или ребер, углы пересечения по-нрехчнему должны быть равны 120°. Встречаясь в одной точке, четыре таких ребра должны образовывать четырехгранный угол, равный 109°28. В обширном статистическом исследовании геометрии реальных пен, выполненном Матцке [67], показано, что в пенах действительно чаще всего наблюдаются именно такие углы. [c.406]

По-видимому, легче было бы работать на электроде с постоянной поверхностью, например на висящей ртутной капле, так чтобы устанавливалось адсорбционное равновесие. Измерение стационарных значений тока в перемешиваемом растворе при работе с жидким электродом осуществить трудно. Можно избежать размешивания и дать установиться адсорбционному равновесию при потенциале, при котором электродная реакция практически не идет, например при равновесном потенциале редокс-системы с большим toкoм обмена. Кинетику электродного процесса в таком случае можно изучить по реакции электрода на изменение плотности тока или потенциала. Степень заполнения при этом не должна заметно меняться, поэтому метод применим к быстрым процессам в области малых перенапряжений (несколько милливольт) или же к измерениям, при которых смещение потенциала не выходит за границы верхнего плато на кривой зависимости степени заполнения от потенциала. Эти требования исключают применение упомянутого метода в случае многих реакций. Изучение влияния адсорбции на сравнительно быстрые процессы релаксационными методами и методами, основанными на нарущении стационарного режима (с малой амплитудой колебаний потенциала), по-видимому, представляет собой простейший путь для выяснения двойнослойных эффектов в случае незаряженных адсорбатов. Уже проведено несколько исследований, посвященных главным образом влиянию степени заполнения. Арамата и Делахей [18] учли как изменение фг-потенциала, так и изменение степени заполнения. Эту работу продолжил Торси [128] в лаборатории автора. Пожалуй, это была первая попытка количественного изучения, если исключить описанные в разделе 10, в гл. X работы чехословацких исследователей, в которых учтена и диффузия. [c.254]

Типичные кривые йп1йг для гомогенного раствора показаны на рис. 23. У дна ячейки происходит накопление осаждающегося растворенного вещества, что вызывает скачок градиента показателя преломления. Следует отметить, что в данном случае между границей и дном ячейки концентрация с изменением расстояния не меняется. Эту область называют областью плато . Все молекулы одинаковым образом двигаются к дну ячейки, так что посередине не создается областей сгущения или разрежения. Поскольку молекулы перемещаются радиально, для предотвращения конвекции в данной работе применялись ячейки, имевшие форму сектора [204]. Концентрация в области плато непрерывно уменьшается во времени, согласно соотношению [c.47]

Процесс конденсации водяяого пара проводился в широком диапазоне температур (от 50 до 200° К) в присутствии различных газов воздуха, водорода, углекислого газа, дифтордихлорметана, аргона, гелия и др. [113]. Во всех случаях имело место поглощение газа иа охлаждаемой поверхности при конденсации водяного пара в твердое состояние. Исследования показали, что при температуре поверхности 199°К скорость поглощения газов ниже, чем при 77° К. Давление в аппарате при конденсации пара и непрерывном. напуске raisa в объем поддерживалось строго постоянным при прекращении конденсации водяного пара в системе происходило резкое возрастание общего давления за счет напуска неконденсирующегося газа. Поглощение газа при конденсации водяного лара свидетельствует об адсорбции молекул газа на ло верхност и непрерывно образующегося сублимационного льда. Адсор- бированные молекулы газа замуровываются на поверхности непрерывно набегающим паром, который мгновенно превращается в лед, оставляя под слоем льда неконденсирующийся газ. Диапазон ра бочего плато , т. е. области давлений, в которой скорость процесса замуровывания неконденсирующегося газа под слоем льда остается постоянной, определяется давлением насыщения водяного пара на движущейся границе льда в начальный и конечный момент работы насоса. Чем ниже началь ная температура и выше конечная, тем больше рабочий участок поглощения неконденсирующегося газа. [c.503]

Темнохвойные леса развиты, главным образом, в горной части Южного Урала (север Белорецкого района). Южной границей развития темнохвойньк лесов служит широта сел Аскарово - Габдюково. Выделяется их ареал также на Уфимском плато. [c.37]

В работе [26] изучено окисление всех силицидов молибдена, полученных методом зонного выравнивания предварительно спеченных образцов при температурах до 1700° С и давлении кислорода <20 мм рт. ст. Обнаружена небольшая потеря в весе о бразцов, а также увеличение концентрации молибдена на границе раздела силицид/окисная пленка. Плато на кинетических кривых, свидетельствующее о замедлении процесса окисления, наблюдалось для M03SI прп 1960° К, для M05SI3 — при 1650° К, а для M0SI2 — во всем исследованном температурном интервале (1000—1700° С). [c.232]

Рис. 1. Схематич. изображение расширяющейся концентрационной границы а— кювета с секторным углом <р б — интегральные распределения концентрации с по смещениям х е — кривые распределения градиента концентрации дс/дх(х) для трех моментов времени 1 г, хт—максимум седимен-тационной границы, ж и — координаты соответственно мениска и дна кюветы, — область плато, О — ось вращения.