Единица захват

Грубое определение условий, при которых диффузия оказывает существенное влияние, можно сделать, сравнивая время диффузии со временем протекания параллельных или последовательных процессов. Из кинетической теории (см. разд. VI.7) известно, что время, необходимое для того, чтобы молекула продиффундировала на расстояние х, дается выражением to x /D, где D — коэффициент диффузии, обратно пропорциональный давлению (т. е. Z) = DJP). Если процесс представляет собой захват радикалов на стенках, то по кинетической теории число ударов о стенку в секунду (см. разд. VII.8) дается соотношением ,N S, где с — средняя скорость молекул, S — поверхность, N — число молекул па единицу объема. Среднее время захвата молекулы при ударе о стенку равно общему числу молекул NV, деленному па скорость захвата, или = 4F/>5 e, где е— вероятность захвата при ударе о стенку. [c.386]

В результате захвата электрона заряд ядра атома уменьшается на единицу и в соответствии с законом смещения получается изотоп, который смещен в периодической системе относительно исходного на одно место с меньшим номером. Одновременно происходи" выделение кванта лучистой энергии в виде характеристического рентгеновского излучения, которое связано с переходом электрона с более удаленных уровней на уровень К. Так, ядерное уравнение перехода в путем К-захвата имеет следующий вид [c.68]

При электронном захвате порядковый номер всегда возрастает на единицу. [c.412]

При испускании позитрона, как и при электронном захвате, порядковый номер ядра уменьшается на единицу. [c.413]

В чем различие между р -испусканием и электронным захватом, если оба эти процесса приводят к уменьшению порядкового номера ядра на единицу [c.436]

Пусть крупная частица объема V обладает сечением захвата Й V, со) и движется со скоростью V относительно меньших частиц объемом со. Если концентрация меньших частиц п (со), то в единицу времени с частицей объема V будет происходить J столкновений [c.85]

Если безразмерный параметр S, характеризующий силы электростатического взаимодействия частиц, порядка единицы и выше, то, как показали авторы, гидродинамическим взаимодействием частиц можно пренебречь. Расчеты сечений захвата, проведенные для трехмерного слу- [c.88]

Модель транспортного пробега. Расчет пространственного изменения потока в этом приближении не так прост, как в диффузионной модели. Процесс отыскания потока в какой-либо точке внутри образца состоит в вычислении суммарной длины пути в единицу временн всех нейтронов в бесконечно малом элементе объема V в этой точке, сталкивающихся с ядрами до момента захвата. [c.170]

В ЭТОМ уравнении аир представляют собой параметры, отражающие повторное увлечение и характеризующие две фракции частиц одну, имеющую отличную от нуля вероятность перманентного захвата и вторую, имеющую нулевую вероятность [692]. С практической точки зрения а является коэффициентом эрозии (безразмерным), представляя собой массу пыли, подвергшейся эрозии, на единицу массы и осажденную в результате инерционного столкновения (ом. стр. 215). Тогда 1р — коэффициент эрозии (безразмерный)—представляет собой массу проблемной пыли, подвергшейся эрозии, на единицу массы всей осажденной пыли, т. е. с очень высокой концентрацией пыли. Ввиду того, что суммарная эрозия не может быть больше, чем поток осаждающейся пыли, условия эрозии ограничены 0 (а+р) 1. [c.461]

Графит, а вернее углерод, и в США, и в нашей стране был выбран в качестве замедлителя нейтронов, испускаемых ураном-235, как один из первых легких элементов Периодической системы Д.И. Менделеева. При атомном весе 12 он имеет очень низкое сечение захвата медленных нейтронов, равное 3,2 0,2 миллибар-на — условной единицы, характеризующей количество нейтронов не замедленных, а поглощенных средой материала на единицу его поверхности. К примеру, бор имеет аналогичное сечение захвата, равное 750 барн, или в 250 тыс. раз выше, чем у углерода. Иными словами, один атом бора, являясь примесью графита, увеличивает собственное поглощение нейтронов двухсот пятидесяти тысяч атомов углерода вдвое. Поглощение, захват нейтронов тушит цепную реакцию урана. [c.33]

Ядра некоторых радиоактивных изотопов могут поглощать один из электронов ЛГ-уровня собственного атома. Порядковый номер ядра уменьшается на единицу при том же массовом числе. Таким образом, превращение при /С-захвате аналогично превращению при позитронном распаде, с той разницей, что /С-захват не сопровождается испусканием частиц. [c.18]

Рис. 20.2. Изменение числа протонов и нейтронов в ядре радиоактивного изотопа в результате испускания альфа-частицы ЙНе), бета-частицы ( е), позитрона ( е) и электронного захвата. Квадратиками обозначены неустойчивые ядра, а кружками-устойчивые. Перемещение справа налево или снизу вверх на одно деление масштаба соответствует возрастанию числа протонов или нейтронов на единицу. Перемещение в обратном направлении соответствует потере протона или нейтрона.

БЕТА-РАСПАД ( -распад) — радиоактивное превращение атомного ядра, при котором испускаются р-частицы — электроны (р ) или позитроны (Р+). К Б.-р. относят также захват атомным ядром электронов с ближайшей к ядру электронной оболочки. Массовое число ядра при Б.-р. не изменяется, заряд ядра увеличивается на единицу при испускании электрона и уменьшается на единицу при испускании позитрона или захвате электрона. При этом атом химического элемента превращается в атом другого (соседнего) элемента. [c.44]

СЕЧЕНИЕ АКТИВАЦИИ —величина, показывающая вероятность образования радиоактивных изотопов при взаимодействии ядерных частиц (нейтронов, протонов, а-частиц) с атомными ядрами. Обозначается буквой а. Практически наиболее важны реакции радиационного захвата нейтронов и соответствующая им величина — сечение захвата нейтронов эти реакции приводят к образованию радиоактивного изотопа элемента, массовое число которого на единицу больше, чем у изотопа, претерпевшего превращение. Во многих случаях при захвате нейтронов тем же самым изотопом наблюдается образование ядерных изомеров, отличающихся друг от друга периодами полураспада. [c.226]

На точность определения коэффициента разделения методом направленной кристаллизации существенное влияние оказывает частичный захват расплава образующейся твердой фазой. Последнее особенно проявляется при относительно высоких скоростях движения фронта кристаллизации. В результате концентрация примеси в пробах, отбираемых последовательно из различных сечений по длине слитка после окончания процесса, не будет соответствовать значениям х, задаваемым уравнением (1П.9). Это вносит ошибку в оценку коэффициента эф, а следовательно, и равновесного коэффициента разделения. Но при скоростях движения фронта кристаллизации порядка нескольких миллиметров в час, при которых осуществляется процесс направленной кристаллизации с целью определения коэффициента разделения, доля захватываемого расплава по отношению к единице поверхности раздела фаг обычно невелика. При этом условии захватом расплава можно пренебречь и пользоваться для расчетов уравнениями (П1.9) — (П1.11). [c.117]

При захвате нейтрона масса атома увеличивается на единицу, т. е. [c.107]

Чтобы атомная масса увеличилась на единицу, атом элемента должен захватить один нейтрон [c.108]

Эффективное сечение захвата а характеризует вероятность протекания ядерной реакции. В качестве единицы измерения для а выбран барн (1 барн = = 10- см ), который имеет, следовательно, размерность поверхности. Эффективное сечение захвата ядерной реакции во многих случаях соответствует геометрическим размерам поперечного сечения ядра-мишени, хотя в ряде случаев оно может быть значительно больше последнего. При облучении заряженными частицами о чаще всего много меньше геометрического [c.310]

Если принять за единицу сечение захвата нейтронов для углерода, то в ряду Ве—С—А1—Ее—С , приведенном выше, получим следующее соотношение величин сечения захвата 3 1 10 100 100000. Таким образом, А1 имеет ядерные характеристики, позволяющие применять металлический А1 и его соединения для упаковки делящихся материалов в тепловыделяющих элементах ядерных реакторов. [c.51]

Иногда при радиоактивном распаде происходит втягивание в атомное ядро электрона с ближайшей к ядру электронной оболочки. Это так называемый электронный захват, или /С-захват . Примером может служить превращение изотопа ванадия 2 i V в изотоп титана 22 Ti, которое происходит в результате захвата атомным ядром ванадия одного электрона с Л -оболочки. При этом атомный номер элемента уменьшается на единицу, хотя массовое число не изменяется. [c.215]

Первая реакция может проходить как в атомном ядре, так и со свободным нейтроном, так как масса последнего (1,0086650 а.е.м.) больше суммы масс протона (1,0072764 а.е.м.) и электрона (0,0005486 а.е.м.). В свободном состоянии нейтрон испытывает р-распад с периодом полураспада (см. ниже) 7=11,7 мин. А вторая реакция возможна только внутри ядра и за счет его энергии, так как масса протона меньше массы нейтрона и позитрона. Третьим видом р-распада является захват ядром электрона из электронной оболочки своего атома ( -захват, или /(-захват). Во всех трех случаях р-распад сопровождается испусканием нейтрино (V) или антинейтрино (у). В результате р"-распада количество протонов в ядре возрастает и его заряд повышается на единицу. Например [c.576]

В результате р+-распада и -захвата заряд ядра понижается на единицу (исчезает один протон). Например [c.576]

При записи радиоактивного распада, а также уравнений ядерных реакций следует учитывать следующие правила сумма массовых чисел всех ядер и частиц в левой части уравнения, равна сумме массовых чисел ядер и частиц в правой части, алгебраическая сумма зарядов в левой части равняется алгебраической сумме зарядов в правой части. Отсюда вытекает правило сдвига Содди — Фаянса для радиоактивного распада. Если изотоп испускает а-частицу, то при этом образуется изотоп с массовым числом на 4 единицы меньше и номером в периодической системе на две единицы меньше, чем у исходного изотопа. Если изотоп испускает р-частицу, то при этом образуется изотоп с тем же массовым числом, но с номером в периодической системе на единицу большим, чем у исходного изотопа. При радиоактивном превращении, которое сопровождается захватом электрона ядром (так называемый /С-захват), массовое число образующегося изотопа не меняется, а номер в периодической системе становится на единицу меньше, чем у исходного изотопа. Массовое число атома указывается слева вверху относительно символа элемента, а заряд — внизу слева, например [c.221]

Специфичность действия катализатора зависит только от его химического состава, т. е. положения элемента в периодической системе Д. И. Менделеева (строение решетки, электронное строение, химические свойства). Это положение особенно детально развито Г. К. Боресковым и его школой. В связи с этим активность единицы истинной поверхности работающего катализатора мало зависит (для данной реакции) от метода приготовления катализатора при близких размерах его частиц. Наблюдаемые кажущиеся нарушения этого правила объясняются захватом различных примесей при изменении метода приготовления катализатора. [c.7]

Однако более или менее заметная устойчивость тяжелых ядер не является гарантией существования соответствующих элементов. Дело в том, что электронная оболочка в свою очередь оказывает возмущающее воздействие на ядро. У сверхтяжелых элементов внутренние электроны (Д -оболочка) располагаются близко к ядру, вследствие чего резко возрастает вероятность /(-захвата , в результате чего атомный номер элемента уменьшается на единицу. В силу этого возможность синтеза новых элементов ограничена. [c.451]

Помимо рассмотренных выше путей превращения радиоактивных изотопов, для некоторых из них характерен переход ядра в устойчивое состояние путем захвата электрона из собственной электронной оболочки, Подобное превращение носит название электронного захвата (ЭЗ). В результате е-захвата атомный номер элемента понижается на единицу. Примером может служить образующаяся по реакции + п = = - - у радиоактивная которая за время около двух дней наполовину превращается посредством е-захва- [c.522]

Большинству естественных радиоактивных изотопов легких и срединных элементов периодической системы свойствен р-распад, иногда двойной, т. е. при распаде ядро увеличивает свой заряд на две единицы. Так, при двойном Р-распаде Mo f образуется Ru . В ряде случаев зафиксирован i -захват либо а-распад. [c.62]

Реакции протонов. В ряде случаев (большей частью при облучении легких элементов) захват протона ведет к возбуждению ядра от избыточной энергии ядро освобождается, испуская у-квант. При этом образуется чаще всего стабильный изотоп элемента с порядковым номером и массовым числом, на единицу большим по сравнению с исходным. Этот тип реакций обозначается (р, у) примерами реакций (р, V) могут служить (р, -у) [c.82]

Результаты исследования перехода [74] с экспериментальными данными по интенсивности теплопередачи в воде [153] позволили обнаружить существование дополнительных стадий релаксации течения после завершения процесса перехода, описанного в разд. 11.4 и 11.5. В конце области перехода коэффициенты перемежаемости температуры и скорости становятся равными единице во всем пограничном слое, кроме его внешней области, где происходит захват окружающей жидкости. Однако экспериментальные данные [153] показывают, что локальный коэффициент теплопередачи продолжает быстро возрастать и после разрушения ламинарного течения, затем это увеличение кх прекращается, после чего наблюдается уменьшение интенсивности теплопередачи подобно тому, как это происходит в ламинарном пограничном слое. [c.58]

Электронный захват. При захвате ядром электрона с ближайшего к ядру /(-слоя в ядре уменьшается число протонов вследствие протекания процесса /7 + е" = я. Заряд ядра уменьшается на единицу, а массовое число остается прежним. Дочернее ядро принадлежит элементу (изобару исходного элемента), смещенному по отнои1епию к материнскому на одну клетку к началу периодической системы элементов лэ + Ое- лэ + /гу. [c.49]

Из соотношения (1.26) видно, что для данного горючего среднее число нейтронов на деление vдoлжнo быть по крайней мере не меньше 1 + а, чтобы цепная реакция была самоподдерживающейся. Таким образом, число нейтронов, приходящихся на одно деление, должно превышать единицу точно на величину, учитывающую непродуктивные захваты в горючем (что представлено членом а) и захваты в остальных материалах аппарата [последний член в правой части равенства (1.26) ]. Заметим, что доля нейтронов, вылетающих из реактора, зависит от размеров системы. В лучшем случае /е = О, что возможно ТОЛЬКО В реэкторе бесконечных размеров. Но такие потери, как радиационный захват, существуют даже в реакторе бесконечных размеров. [c.17]

Проследим за воспроизводством нейтронов в цикле. Если начать цикл с введения одной норции тепловых нейтронов, которую примем за единицу измерения, в размножающую среду, то часть их (2а)г/ а захватится делящимся материалом. Из этой части 2 /(Еа) вызовет деление. Таким образом, одна порция тепловых нейтронов вызовет делений. [c.109]

ООО в иредиоложеиии, что вероятность избежать резонансного захвата и вероятность яеутечки быстрых нейтронов равна единице, т. е. что применима односкоростная модель. [c.400]

Для многих практических интересных случаев вероятность ипбежать резонансного захвата близка к единице, так что выражение [c.469]

В основе изопротонных рядов лежат ядерные реакции из-1 учения и захвата нейтронов. При излучении нейтрона происходит смещение на одно место вниз по изопротонному ряду и уменьшение номера изобарного ряда на единицу, а при захвате нейтрона — смещение на одно место вверх по изопротонному ряду и увеличение номера изобарного ряда на единицу. Эти реакции являются внутривидовыми или межподвидовы- [c.114]

При излучении протона А уменьшается на единицу, следовательно, происходит смещение вниз на один изобарный ряд. Заряд ядра уменьшается тоже на единицу - смещение влево на одно место со сменой номера изопротонного ряда. При захвате протона происходят противоположные смещения. Эти реакции являются межвидовыми (межхимэлементными). [c.115]

Испускание электрона (Р -излучение) или поглощение позитрона (е -захват) приводят к смещению вправо по изобарному ряду на одно место, т. е. к увеличению номера изопротонного ряда (химического элемента) на единицу. [c.126]

Металлические пленки, получаемые испарением металла и последующей его конденсацией, также захватывают примеси из вакуума . Во время получения этих пленок за счет испарения металла достигается очень высокий вакуум. После этого происходит загрязнение пленки следами газов, выделяющихся из различных частей прибора. Однако благодаря весьма большой величине поверхности пленки могут сохраняться в чистом состоянии значительно дольше, чем нити. Многие пленки, по-видимому, имеют еще и то преимущество, что их поверхность образована преимущественно одной кристаллографической плоскостью. При этом методе приготовления металлических поверхностей создаются необычные условия для процесса кристаллизации [11], и поэтому возможно, что образующаяся кристаллическая грань отличается от граней, возникающих при получении исследуемого металла другими методами. Использование пленок имеет, однако, один недостаток. Вследствие исключительно большой величины поверхности пленок на единицу веса металла [262] они обладают высокой поверхностной энергией. Средняя толщина первичных слоев, из которых состоит вся пленка, очень мала, и поэтому пленки по своим электрическим свойствам отличаются от обычных металлов [263], Во многих случаях у пленок наблюдается некоторое увеличение параметров решетки, достигающее 1—2% [264]. Лишь после сильного спекания их структура приближается к более нормальному состоянию металла. Согласно наблюдениям Миньоле [259], у пленки работа выхода в процессе спекания возрастает, приближаясь к величине, характерной для нормального металла. Вполне возможно, что во время процесса спекания происходит захват примесей. На получение пленок с сильно развитой поверхностью, а следовательно, с предельно открытой структурой большое влияние оказывает скорость испарения и конденсации металла. Пленки вольфрама по своим свойствам несколько более приближаются к нормальным металлам, чем не подвергнутые спеканию никелевые пленки. [c.142]

В этом случае информацию о механизме реакции можно получить, измеряя отношение константы скорости изотопного обмена ке) к константе скорости рацемизации (йа). Если отношение кс к значительно больше единицы, это означает, что реакция происходит с сохранением конфигурации, поскольку процессы изотопного обмена не вызывают изменения конфигурации. Величина отношения ке ка, близкая к единице, указывает на рацемизацию, а величина этого отношения, равная /г, говорит об обращении конфигурации (разд. 10.1). В зависимости от природы К, основания и растворителя наблюдается один из трех типов стереохимического поведения. Как и в реакции расщепления алкоксидов, в растворителях с низкой диэлектрической проницаемостью обычно наблюдается сохранение конфигурации, в полярных апротонных растворителях — рацемизация, а в протонных растворителях — обращение конфигурации. Однако в реакциях обмена протона появляется и четвертый тип стереохимического поведения. Было найдено, что в апротонных растворителях и с апротонными основаниями, подобными третичным аминам, отношение кс1ка. меньше 7г это свидетельствует о том, что рацемизация происходит быстрее, чем изотопный обмен (такой процесс известен как изорацемизация). В этих условиях сопряженная кислота амина остается ассоциированной с карбанионом в виде ионной пары. Иногда ионная пара диссоциирует достаточно медленно, для того чтобы карбанион успел вывернуться и снова захватить протон [c.415]

Нейтрон в одних случаях прочно поглощается ядром ( захват ), причем ойразуется изотоп с массовым номером, на единицу большим. Например [c.67]

Распад представляет собой самопроизвольное превращение ядер, при котором массовое число не меняется, а заряд дочернего ядра увеличивается или уменьшается на единицу. Различают 3 вида р-расиада а) р--электронный распад б) р+-по зитронный распад, в) --электронный захват. Для естественных элементов характерны превращения первого и третьего типов. Позитронный распад наблюдается только для синтетических элементов. [c.397]

Как и при позитронном распаде, электронный захват не сопровождается изменением массового числа, а у дочернего элемента заряд ядра понижается на единицу. Вновь образующийся элемент расположен в Периодической системе на одну клетку левее по сравнению с исходным. Наиболее распространен захват электрона из ближайшей к ядру /С-оболочки, реже встречается захват из Ь- и более дальних оболочек. Соответственно обозначению электронной оболочки захват называют /С-захватом, --захватом и п. Оставшееся свободное место на соответствующих оболочках ганимает другой электрон, перескакивающий с более высокого энергетического уровня. Перескок сопровождается испусканием кванта рентгеновского излучения. При переходах на /С-слой возникают рентгеновские излучения /С-серии и т. д. Этот процесс часто бывает единственным наблюдаемым эффектом происшедшего захвата электрона. [c.399]

Следует отметить, что величина п есть концентрация част1Щ (число частиц в единице объема) вблизи поверхности. Если реакция идет очень быстро, то в результате расходования частиц вблизи поверхности их концентрация окажется пониженной и в реакторе создастся неравномерное распределение частиц. В этом случае скорость реакции будет зависеть также от скорости диффузии частнц к поверхности. Рассмотрение п общем виде вопроса о влиянии диффузии на скорость гетерогенных реакций выходит за рамки настоящего курса. Для частного случая захвата свободных радикалов стенками реакционного сосуда, который играет важную роль в цепных реакциях, вопрос о роли диф(] узип будет рассмотрен в гл. VII. [c.134]