Плотность изотропной фазы

При приближении к критическому состоянию термодинамические свойства сосуществующих в равновесии фаз (плотность, теплоемкость и др.) изменяются постепенно, без скачка. Именно поэтому критическое состояние наблюдается лишь при равновесии изотропных фаз (аморфных, жидких и/или газообразных) или кристаллических фаз с одним типом решетки. [c.170]

При приближении к К.с. св-ва сосуществующих в равновесии фаз (плотность, теплоемкость и др.) изменяются постепенно, без скачка. Поэтому К.с. наблюдается лишь при равновесии изотропных фаз [жидких и (или) газовых] или кристаллич. фаз с одинаковым типом решетки. Независимо от природы сосуществующих фаз (типа двухфазного равновесия) и числа компонентов в К.с. система имеет вариантность на 2 меньше, чем в обычном гомогенном состоянии (см. Фаз правило) [c.541]

Растворы полимеров с вытянутыми цепями характеризуются внезапным или очень резким изменением вязкости массы при увеличении концентрации полимера в точке, где начинается жидкокристаллический порядок (рис. 2.21). В левой части рис. 2.21 вязкость возрастает обычным образом, характерным для изотропных растворов, однако затем в точке критической концентрации система будет принимать дополнительное количество полимера лишь в том случае, если может образоваться жидкокристаллическая фаза. Когда это происходит, то вязкость уменьшается, содержание упорядоченной фазы увеличивается. Если такая смесь фаз не является особенно вязкой, фазы при стоянии или в центрифуге могут быть отделены друг от друга. Упорядоченная, анизотропная фаза, более обогащенная полимером, чем изотропная фаза, находится внизу, когда плотность растворителя меньше плотности полимера. [c.65]

Размеры капель. Распад жидкости на капли в условиях пульсационного движения, сопровождаемый их коалесценцией, является сложным процессом, причем теоретически возможно лишь качественное и упрощенное описание механизма указанных явлений. Однако и в этих условиях приближенно применима теория локальной изотропной турбулентности, согласно которой максимальный устойчивый размер капли (сг/рс) е > (где о — межфазное натяжение, Н/м Рс — плотность сплошной фазы, кг/м е — диссипация энергии в единицу времени на единицу массы жидкости. Вт/кг). [c.319]

Кроме ряда очень интересных фактов, как-то плотность анизотропной фазы значительно выще изотропной, при распаде на фазы происходит и фракционирование [c.224]

Равенство удельных мощностей в двух сооружениях при прочих равных условиях обеспечивает одинаковую гидродинамическую обстановку в этих сооружениях. Данное положение получило экспериментальное подтверждение в ряде работ, а теория Колмогорова дает им теоретическое обоснование. Согласно теории изотропной турбулентности, представленные расчеты справедливы как для мелких частиц (Ь < Хо), так и для крупных частиц (Хо < Ь), если их плотность отличается от плотности жидкостной фазы не более чем на 25%. Так как плотность иловых частиц находится в указанных пределах, применимость теории изотропной турбулентности для сооружений биохимической очистки сточных вод соответствует физической модели процесса. [c.79]

Кроме колоночной хроматографии, широко реализуемой в разнообразных вариантах, получила распространение и плоскостная хроматография, особенно ее разновидность — бумажная хроматография. Она выполняется на специальной хроматографической бумаге, обладающей изотропностью по всем направлениям, равномерной плотностью и толщиной. На такую бумагу можно нанести осадитель или вещество с ионообменными свойствами, и тогда ее можно использовать для осадительной или ионообменной хроматографии. Хроматографическая бумага весьма гигроскопична, в ее порах и капиллярах при нормальных условиях удерживается более 20% влаги. Процесс разделения на такой бумаге напоминает распределительную хроматографию, в которой неподвижной фазой является вода. Процесс проводят в замкнутом сосуде с растворителем. На бумагу наносят разделяемую смесь и один край листа опускают в растворитель. Под действием капиллярных сил растворитель движется вдоль листа и захватывает разделяемые вещества, скорость переноса которых зависит от их коэффициентов [c.182]

Спонтанный электрический момент жидкости. Рассмотрим кратко виды анизотропных флуктуаций, процессы их образования и распада, методы их изучения. Пусть имеется некоторый сферический участок V, находящийся внутри большого объема V изотропной жидкости. Размеры V примерно те же, что и при описании флуктуаций плотности. Жидкость может содержать любое число независимых компонентов. Допустим, что в жидкой фазе некоторые из молекул или же все молекулы полярны. Дипольные моменты полярных молекул могут быть неодинаковы. Если жидкость изотропна, то средний электрический момент области V должен быть равен нулю, М = 0. При возникновении в области V анизотропной флуктуации электрический момент этой области будет отличаться от нуля. Распределение М является нормальным. Плотность вероятности появления в области и электрического момента, модуль которого равен в соответствии с теорией флуктуаций, следует нормальному распределению [c.145]

Строение и свойства Т. и. В отличие от исходной нити Т. н. не изотропны и не имеют цилиндрич. симметрии расположения макромолекул в нити. В местах изгиба структура волокна становится слоистой. Главное различие между слоями-разная ориентация молекул в аморфной фазе. По мере удаления от выпуклой к вогнутой стороне волокна степень ориентации макромолекул в аморфной фазе снижается. Мол. разориентация затрагивает и кристаллич. области наблюдается разориентация кристаллитов. После текстурирования нитей их плотность снижается за счет образования микропустот. С возрастанием интенсивности [c.512]

В которой была введена зависимость свободной энергии газа (или суспензии) длинных палочек от плотности с использованием понятий роевых объединений и исключенного объема, является в основном справедливой. Переход от беспорядка к порядку определяется конкуренцией между ориентационной энтропией палочек (уменьшающейся при изотропном распределении палочек) и их трансляционной энтропией (уменьшающейся при параллельной укладке палочек). Этот фазовый переход является переходом первого рода, и в точке перехода объемная доля, занимаемая палочками в упорядоченной фазе (жидком кристалле), равна [c.187]

Пренебрегая любым изменением плотности газа и допуская изотропность плотной фазы, получаем [c.26]

Кроме колоночной хроматографии, широко используемой в разнообразных вариантах, получила распространение и плоскостная хроматография, особенно ее разновидность — бумажная хроматография. Она выполняется на специальной хроматографической бумаге, обладающей изотропностью по всем направлениям, равномерной плотностью и толщиной. На такую бумагу можно нанести осадитель или вещество с ионообменными свойствами, и тогда ее можно использовать для осадительной или ионообменной хроматографии. Хроматографическая бумага весьма гигроскопична, в ее порах и капиллярах при нормальных условиях удерживается более 20% влаги. Процесс разделения на такой бумаге напоминает распределительную хроматографию, в которой неподвижной фазой является вода. На бумагу наносят разделяемую смесь и один край листа опускают в растворитель. Под действием капиллярных сил растворитель движется вдоль листа и захватывает разделяемые вещества, скорость переноса которых зависит от их коэффициентов распределения между фазами. Чем больше коэффициент распределения, тем меньше скорость движения [см. уравнение (П1.164)]. Количественная оценка процесса ведется с помощью коэффициента Ri, равного отношению скорости движения вещества к скорости движения элюента (растворителя). Коэффициент разделения равен отношению этих коэффициентов для двух веществ и пропорционален обратному отношению коэффициентов распределения (П1.164) [c.219]

Использование выражения (1.20) несколько осложняется проблемой выбора правильного значения степени кристалличности. Измерения плотности (в предположении двухфазной модели с обычными значениями Рс и р ) приводят к х = 0,77, тогда как из измерений деформации кристаллитов [40 ] следует, что у образцов с промежуточной степенью вытяжки эта величина достигает всего 0,6. При предельных степенях вытяжки она достигает лишь 0,7. Расхождение данных, получаемых двумя методами, может быть объяснено тем, что при расчетах % по плотности следует брать большее значение Ра, поскольку ПЛОТНОСТЬ ориентированной аморфной фазы выше, чем у изотропной. [c.56]

Если бы молекулы среды были распределены вполне однородно, т. е. в среде не было бы флуктуаций, то свет, рассеянный молекулами, благодаря интерференции должен был бы погашаться. Релеевское рассеяние света наблюдается потому, что в среде самопроизвольно в ходе теплового движения образуются флуктуации плотности Ар, флуктуации концентрации Ад (в растворах), анизотропные флуктуации. Флуктуации плотности и концентрации не нарушают изотропности жидких фаз (жидкие кристаллы здесь не рассматриваются). Анизотропные флуктуации представляют собой случайные нарушения изотропности. Упомянутые три вида флуктуаций статистически независимы. Поэтому коэффициент Релея в общем случае состоит из трех независимых частей коэффициента рассеяния света на флуктуациях плотности коэффициента рассеяния света на флуктуациях концентрации и коэффициента рассеяния света на анизотропных флуктуациях Ran- [c.75]

Механизм возникновения текстур зарождения может быть объяснен следующим образом. При образовании кристаллического зародыша иа изотропной подложке в соответствии с условием минимума поверхностной энергии атомы зародыша располагаются на подложке преимущественно с образованием грани с высокой ретикулярной плотностью, которая и определяет текстуру зарождения. При образовании кристалла новой фазы на подложке появляются новые поверхности торцовые грани кри-238 [c.238]

Пеки могут находиться в изотропной и анизотропной фазах, которые характеризуются разными физико-химическими свойствами. Обычно плотность анизотропной фазы (мезофазы) — 1350— 1400 кг/м — всегда выше плотности изотропной фазы—1250— 1320 кг/м . Различие в свойствах анизотропной н изотропной фаз обусловливает их неодинаковую способность к расслоению н в дальнейшем к формированию из анизотропной фазы нефтяного углерода, Чем легче проходят процессы зарождения, роста, сранц -вания н видоизменения микросфер, тем выше волокнистость и графитируемость получаемых углеродов. [c.171]

Согласно Дебаю и Менке, жидкая ртуть находится не в состоянии полной неупорядоченности в расположении атомов, а в квазикристаллическом состоянии с почти плотнейшей тетраэдрической упаковкой (см. А. I, 16). Эти данные имеют существенное значение, так как они свидетельствуют, что структурные различия между кристаллическим состоянием и расплавом не могут быть слишком большими. Стюарт на модельных экспериментах показал, что такие квазикристалли-ческие расположения атомов, ти явления ближнего порядка, наблюдаются в жидкостях и надкритических газах. Самая форма атомов и молекул, их дипольные свойства и т. д. имеют существенное значение при образовании гексагональных упаковок, цепочечных структур и пр. Усиление тенденции к правильному расположеник> особенно заметно, когда плотность изотропной фазы выше половины значения плотности вещества в кристаллическом состоянии. Неправильное (хаотическое) распределение в идеальном газе имеет связь со структурой кристаллической фазы через посредство ближнего порядка в промежуточной жидкой фазе, при последовательном уплотнении вещества. Действия внешних электростатических полей, например явления Керра м магнитного двупреломления, имеют важное значение как действия, повышающие структурную упорядоченность. [c.168]

При температурах формования сферы представляют собой жидкие капли, несовместимые с окружающей изотропной средой. Эта особенность отчетливо видна из результатов высокотемпературной электронной [8] и световой поляризационной [9] микроскопии. Плотность анизотропных сфер несколько превышает плотность изотропной фазы, и поэтому если они остаются в ячейке при высокой температуре в невозмущенном состоянии, то медленно оседают на дно. Вязкость этих образований несколько выше вязкости окружающей среды. В процессе роста сферы контактируют и коалесцируют друг с другом, образуя протяженные анизотропные области. При некоторых обстоятельствах весь пек превращается в анизотропный материал, который становится очень вязким или даже практически полутвердым коксом. [c.193]

Если в стеклообразной совокупности цепей нет регулярного упорядочения или коллоидной структуры, то говорят об аморфном состоянии. Не так давно природа неупорядоченного или аморфного состояния твердых полимеров вызывала оживленную дискуссию и тш ательно исследовалась. Примерно до 1960 г. преобладало представление о том, что в таких изотропных, некристаллических полимерах, как большинство каучуков, стеклообразных полимеров (ПС ПВХ, ПММА, ПК) или частично кристаллических полимеров (ПХТФЭ, ПТФЭ, ПЭТФ), цепные молекулы имеют случайное распределение и что модель статистического клубка, или спагетти , правильно отражает структуры этих полимеров. В последующие годы в связи с развитием рентгенографии аморфных полимеров все большее признание приобретала концепция ближнего порядка цепных молекул. Эта концепция со всей очевидностью следует из сравнения сегментального объема и плотности аморфной фазы, из электронно-микроскопических наблюдений структурных элементов, калориметрических исследований, закономерности кинетики кристаллизации и изучения ориентации полимерного клубка. После 1970 г. в дополнение к световому и малоугловому [c.26]

Мини.мально регистрируемый размер сферических зародышей мезофазы составляет 0,1 мкм. С увеличением времени изотермической выдержки происходит увеличение размеров сфер мезофазы как за счет их коалесценции, так и за счет изотропной фазы. При обработке серии киноснимков получены зависимости доли площади О (t), занятой мезофазой, поверхностной плотности частиц п (t) среднего размера частиц r(t) и распределение сферы мезофазы по размерам от времени термообработки в изотермических условиях. [c.98]

Слейчер показал, что скорость, межфазное натяжение, а также вязкость и плотность сплошной фазы являются наиболее важными параметрами. Тем не менее он сделал вывод, что уравнения Хинце — Колмогорова не могут применяться для описания дробления капель в потоке из-за существования градиента скоростей, исключающего саму гипотезу об изотропной турбулентности. По результатам высокоскоростной съемки Слейчер установил, что существует по крайней мере два механизма дробления. При определенных условиях капли вытягиваются и если соотношение их длины к диаметру не превышает 4 1, дробление идет с образованием двух новых капель приблизительно равного размера. Если это соотношение выше, капли утончаются в нескольких местах сразу. [c.308]

Из рис. 107, на котором в общем виде представлена диаграмма состояния однокомпонентной системы, видно, что как твердой, так и жидкой фазе соответствует своя кривая, описывающая двухфазные равновесные процессы сублимации или испарения. Кривая равновесия пар — жидкость обрывается в критической точке, где плотности обоих изотропных фаз становятся равными и различие между фазами исчезает. В этой точке скрытая теплота испарения обращается в ноль. Координаты критической точки критические [c.374]

В случае перемешивания двух несмешивающихся жидкостей при определенных условиях происходит диспергирование одной из них. Дисперсная фаза распределяется в виде капель в сплошной фазе. Процесс диспергирования определяется соотношением инерционных сил, обусловленных движением сплошной фазы относительно дисперсной, к силе поверхностного натяжения на границе раздела фаз. Отношение этих сил характеризуется критерием Вебера (см. гл. I) Уе = ш рс к/о, где ш — скорость относительного движения жидкости, рс — плотность сплошной фазы, а — межфаз-ное натяжение и й, — определяющий размер частиц дисперсной 4)азы (капли). Как показывают исследования, дробление капель дисперсной фазы происходит при значениях Ше 12. Процесс диспергирования протекает при турбулентном режиме движения, поэтому скорость относительного движения можно считать равной пульсационной скорости. Согласно теории локальной изотропной турбулентности, для оценки этой скорости получается соотношение [см. выражение (11.49)] [c.220]

Не вполне очевидно, будет ли такая решеточная модель даже для больших р (длинные молекулы) на самом деле приводить к переходу из изотропной фазы в нематическую при достаточно больших плотностях. Известно, что в двумерной задаче с димерами (р = 2) упорядочения не получается даже при максимальной (плотная упаковка) плотности [34, 35]. Этот вопрос в действительности является более общим при любом р и плотности, соответствующей плотной упаковке, нематиче- [c.56]

Для трехмерной системы длинных жестких стержней у нас получается модель, которая приводит к переходу между нематической и изотропной фазами. Однако этот переход отличается от наблюдаемого в реальных термотропных системах во многих отношениях. Плотность, соответствуюшая переходу, слишком низка, а скачок плотности в точке перехода слишком велик. Пороговое значение параметра порядка 8с слишком высоко. Подобно всем моделям, учитывающим только бесконечные отталкиватель-ные силы, система атермична , так что, например, плотность, соответствующая переходу, не зависит от температуры. [c.57]

Выше мы говорили о специфике рассеяния света в нематической фазе. Естественно ожидать, что и выше температуры перехода нематика в изотропную жидкость (но достаточно близко к этой температуре) также должны проявляться следы нематической специфики рассеяния. Физическим основанием для этого является близость перехода нематик — изотропная жидкость к переходу второго рода и, как следствие, развитость нематических предпереходных флуктуаций в изотропной фазе. Это означает, что в изотропной фазе в предпереходной области в отличие от обычных жидкостей ответственными за рассеяние света оказываются не флуктуации плотности, а по-прежнему флуктуации ориентаций молекул. [c.104]

ЖИДКОСТИ — агрегатное состояние тела промежуточное между твердым и газообразным состояниями. По своей высокой плотности и малой сжимаемости, а также по наличию сильного межмоле-кулярного взаимодействия Ж. близ1 и к твердым телам и существенно отличаются от газов. Наряду с этим, изотропность, текучесть (способность легко изменять внешнюю форму под действием малых нагрузок) приближают их к газам. Вязкость Ж., в отличие от газон, резко падает с повышением температуры. Ж- ограничена со стороны низких температур переходом в твердое или стеклообразное состояние. Для каждого вещества характерна критическая температура, выше которой Ж. не может существовать в равновесии с собстпеиным паром. Под влиянием поверхностною натяжения Ж- стремится приобрести форму шара. Как правило, вещества имеют только одну жидкостную модификацию, за исключением некоторых веществ, для которых наблюдается как нормальная жидкая фаза, так и анизотропные фазы. Это жидкие кристалл , а также гелий, который может находиться в двух жидких фазах. Структура и физические свойства Ж- зависят от химической индивидуальности образующих ее частиц и от характера и интенсивности сил, действующих между ними. В Ж- существует т. наз. ближний порядок , проявляющийся в том, что число окружающих молекул и их взаимное расколожение в среднем для всех молекул одинаково. [c.97]

При постоянных Т YI Р средняя флуктуация плотности в области v любой изотропной жидкой фазы (однокомпонентной жидкости или раствора) связана со спонтанными изменениями свободной энтальпии G области V на величину, равную Т. Но изменение свободной энтальпии G = АН—TAS. Изменения энтальпии АН и энтропии Д5 являются сложными функциями ассоциации и комплексообразования. [c.139]

По своим физическим свойствам жидкое состояние вещества является промежуточным между твердым и газообразным. Химики, изучающие реакции в растворе, имеют дело с так называемыми нормальными жидкостями, очень редко - с жидкими кристаллами и практически не работают с квантовыми жидкостями. Нормальные жидкости при отсутствии внешних воздействий макроскопически однородны и изотропны. По многим свойствам жидкость близка к твердому телу, особенно вблизи точки плавления. Как и твердое тело, жидкость имеет поверхность раздела фаз и вьщерживает без разрыва большие растягивающие усилия. Жидкость и твердое тело имеют близкие значения плотности, удельной теплоемкости, удельной теплопроводности, электропроводности. Все это является результатом того, что молекулы и в жидкости и в твердом теле находятся в тесном контакте друг с другом. [c.179]

Полезно перечислить основные упрощающие допущения, при соблюдении которых математическое описание (1.73) должно адекватно отражать процесс периодического массообмена в неподвижном слое дисперсного материала все сферические частицы имеют изотропные массопроводные свойства перенос массы целевого компонента внутри частиц может быть описан градиентным законом Фика с постоянным значением коэффициента эффективной диффузии Лэ] массоотдача от поверхности всех частиц одинакова, постоянна и симметрична относительно центров частиц слой имеет неизменную изотропную структуру поток сплошной фазы по всему слою, в том числе на входе и на выходе из неподвижного слоя, имеет равномерную по сечению скорость сплошной фазы изменение концентрации целевого компонента в потоке не изменяет его плотности и потому ш = = onst продольное перемешивание в потоке сплошной фазы может быть описано квазидиффузиоиной моделью с постоянным коэффициенто.м Ef-, в начальный момент времени сплошная среда между частицами имеет одинаковую концентрацию fo, равную концентрации в поступающем в слой потоке начальное значение концентрации во всех частицах одинаково. Смысл граничных условий Данквертса на входе и выходе из слоя обсуждался выше. Процесс массообмена считается изотермическим. Частицы полагаются достаточно мелкими, чтобы можно было использовать дифференциальный анализ. Величины по- [c.82]

Тильден (1884) дает следующие числа 100° 43 ч. соли на 100 воды, 140° 42 ч., 160° 43 ч., 180° 44 ч. к 230° 46 частей. Разноречие с Етаром может быть устранено только новыми исследованиями. Это тем желательнее, что касается вопроса о растворах и такого классического примера, как глауберова соль. Очевидно, что сверх анализов, т.-е. определения состава насыщенных растворов, здесь важно исследовать изменение объемов и плотностей, влияние давления, присутствия или отсутствия избытка соли (твердой фазы), выделение спиртом, пересыщенность, упругость пара растворов и гидратов и т. п. Вырубов (1890) показал, что безводная соль существует в двух диморфных состояниях, одно непрочное, а другое прочное кристаллы первой с сильным, двойным лучепреломлением, а второй почти изотропны первая находится в природе под именем тенардита, вторая получается нацело или после сплавления, или при нагревании первого изменения до 200°. Испаряя растворы Na SO при температурах выше 40°, Вырубов получил смесь обоих видоизменений, но тем более второго, чем выше была температура, так что при 100° остается лишь очень мало непрочного вида соли. Этими изменениями Вырубов (1890) желает объяснить аномалии, замечаемые в растворимости Na SO выше 32°,5, и хотя еще нет достаточных оснований для принятия такого мнения, но при изучении растворимости Na SO должно иметь в виду указанный диморфизм. [c.324]

Характеристика линейных размеров неоднородности структуры является не единственным параметром, который можно получить из данных МУРР. Для идеальной двухфазной системы имеются определенные соотношения между интегральной интенсивностью рассеяния и площадью поверхности рассеивающего образца, которые были установлены Породой [87]. Гетерогенная система считается идеальной, если в каждой из двух фаз электронная плотность постоянна, а на границе фаз существует резкий скачок электронной плотности. В этом случае интенсивность рассеяния от макроскопического изотропного образца может быть представлена уравнением [c.31]

Параметр порядка не является единым для всех типов мезоморфного состояния. Так, при описании переходов из нематической фазы в изотропную в качестве параметра порядка удобно использовать анизотропную часть тензора диамагнитной восприимчивости, а для описания перехода из нематической в смектическую Л-фазу следует использовать две величины плотность распределения молекул в смектических слоях и относительное смещение слоев [10, И]. Экспериментальные методы определения параметров порядка весьма сложны и громоздки и их описание выходит за рамки настоящего обзора. [c.72]

Заметим попутно, что не только прочностные, но и теплоизоляционные и электрофизические свойства интегральных структур самым непосредственным образом связаны с толщиной поверхностной корки. В частности, коэффициент теплопроводности ИП всегда выше, чем у соответствующих изотропных пенополимеров (при одинаковой кажущейся плотности). Это объясняется тем обстоятельством, что теплопроводность поверхностной корки, не содержащей газовой фазы, намного выше, чем сердцевины. С другой стороны, в реальных условиях эксплуатации, например при высокой влажности окружающей среды, теплопроводность ИП возрастает не столь сильно, как у обычных изотропных пенопла-3 67 [c.67]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология