Распределение давлений в атмосфере

Изменение линейной а угловой скоростей определяет распределение давлений вдоль радиуса или форму свободной поверхности, если сосуд, содержаи ий жидкость, сообщается с атмосферой. [c.19]

По характеру распределения давления газов промышленные печи резко отличаются от паровых котлов. Рабочее пространство печи обычно невозможно полностью изолировать от окружающей атмосферы из-за наличия периодически открывающихся (или даже постоянно открытых) рабочих окон для загрузки и выгрузки нагреваемых изделий. [c.101]

По характеру распределения давления газов промышленные печи резко отличаются от паровых котлов. Рабочее пространство печи обычно невозможно полностью изолировать от окружающей атмосферы из-за наличия периодически открывающихся (или даже постоянно открытых) рабочих окон для загрузки и выгрузки нагреваемых изделий). Это заставляет поддерживать в печной камере избыточное давление, так как при разрежении в печь засасывается из помещения холодный воздух, что нарушает нормальную работу цечи или делает ее невозможной. Присос холодного воздуха значительно понижает температуру газов и вызывает увеличение потери тепла с уходящими газами и уменьшением к. п. д. печи. В дымовых газах увеличивается содержание кислорода, что приводит к окислению нагреваемого металла и к увеличению окалины или даже порче изделий. [c.44]

Эта формула дает распределение концентрации частиц и между двумя слоями высот /г, и Она же применима к распределению давлений по высоте атмосферы, если заменить отношение концентраций частиц пропорциональным ему отношением давлений. Поэтому она называется барометрической формулой. В последнем случае = 0 и (95) обращается в (95а). [c.391]

Физические ОСНОВЫ теории Дебая и Г ю к к е л я заключаются в следующем. Если бы ионы не имели электрических зарядов, то вследствие тепловых движений они беспорядочно двигались бы в растворе подобно газовым молекулам, причем вероятность найти в данный момент в данной точке положительный ион равна была бы вероятности найти в ней отрицательный ион. На самом деле однако каждый положительный ион притягивает к себе отрицательные и отталкивает положительные. То же можно сказать и об отрицательных ионах. Эти притяжения и отталкивания нарушают беспорядочность в распределении ионов и создают вокруг каждого иона скопление ионов противоположного знака заряда. Приближенно можно представить себе заряды сосредоточенными не в отдельных ионах, а по всему объему непрерывно, что сильно облегчает расчеты, не внося для разбавленных растворов больших ошибок. Таким образом каждый ион окружен ионной атмосферой с зарядом противоположного знака, причем этот заряд быстро убывает с расстоянием от центрального иона по тому же показательному закону, по которому при увеличении высоты местности убывает давление атмосферы. [c.322]

Распределение давлений в нагнетательном воздуховоде будем рассматривать с его конца, т. е. от выхода воздуха из трубы в атмосферу. [c.14]

При изучении и расчетах газового режима печей с контролируемыми атмосферами неприменима достаточно хорошо разработанная современная теория пламенных печей. Основную роль в распределении давлений в рабочем пространстве пламенных печей играют мощные, обладающие высокой кинетической энергией и температурой факелы и принудительно движущиеся с большими скоростями газовые потоки [i, 5, 27]. В печах с контролируемыми атмосферами кинетическая энергия струй в местах ввода сравнительно мала и незначительно влияет на распределение давления в рабочем пространстве. [c.48]

Принцип работы аэростатических опор аналогичен принципу действия гидростатических опор. Воздух под давлением подается через дроссель в рабочий зазор, откуда он поступает в атмосферу. Несущая способность и жесткость аэростатической опоры (рис. 4.28) определяется законом распределения давления воздуха в рабочем зазоре. Дроссель 1 подбирают так, чтобы обеспечить на входе в рабочий зазор давление Рф равным 0,5...0,7 подводимого давления д. Это обеспечивает максимальную жесткость воздушно- [c.349]

Свободное движение. При свободном истечении жидкости из отверстия в атмосферу (рис. 5-3) исследование распределения давления внутри струи показывает, что внутри потока давление во всех точках равно атмосферному. Струйки движутся, не оказывая давления друг на друга, свободно, поэтому такое движение жидкости называется свободным. [c.42]

Большое значение имеет поле вертикальных движений атмосферы, поскольку сильные восходящие потоки обычно связаны с установлением суровых погодных условий. Прямым измерениям вертикальные движения не поддаются, но их. можно определить по известным особенностям распределения давления. В этой связи особенно ценным оказывается уравнение для функции омега (вместо функции омега А. Гилл использует в книге обозначение iiy. — Пер), которое выводится и обсуждается в разд. 12.10. [c.227]

Большое влияние оказывают течения на климат Земли. Например, в тропических областях, где преобладает восточный перенос, на западных берегах океанов наблюдаются значительные облачность, осадки, влажность, а у восточных, где ветры дуют с материков,— относительно сухой климат. Течения существенно влияют на распределение давления и циркуляцию атмосферы. Над осями теплых течений, как, например, Гольфстрим, Северо-Атлантическое, Куросио, Северо-Тихоокеанское, движутся серии циклонов, которые определяют погодные условия прибрежных районов материков. Теплое Северо-Атлантическое течение благоприятствует усилению исландского минимума давления, а следовательно, и интенсивной циклонической деятельности в Северной Атлантике, Северном и Балтийском морях. Аналогично влияние Куросио на область алеутского минимума давления в северо-восточном районе Тихого океана. [c.161]

Рис. 3.1, Меридиональное распределение в атмосфере Северного полушария приземной температуры (/), атмосферного давления (2), давления сухого воздуха (3).

Единица давления килограмм (сила) на квадратный сантиметр, или техническая атмосфера, равна такому давлению, которое испытывает плоская поверхность в 1 см под действием равномерно распределенной нагрузки в 1 кГ. Эта единица обозначается кГ см и очень широко распространена в технике. [c.115]

Имея в виду, что после отмирания растительных организмов останки их подвергаются тлению, при котором углерод возвращается атмосфере в виде СОа, можно было бы думать, что в конечном счете должно установиться определенное равновесное распределение углерода между растительным покровом и атмосферой. Однако этому мешали мощные сдвиги земной коры, зачастую погребавшие под слоями горных пород громадные растительные массивы. Подвергаясь на протяжении миллионов лет разложению под давлением и без доступа кислорода, эти растительные останки перехо,п,или во все более богатые углеродом соединения, с образованием в конечном счете различных ископаемых углей, являющихся ценным наследством, дошедшим до нас от минувших геологических эпох. Содержавшийся в них углерод уже не возвращался атмосфере и таким образом выводился из круговорота. [c.571]

Основные характеристики. Дисперсионную среду характеризуют хим. составом, т-рой, давлением, степенью ионизации, параметрами внеш. физ. полей, полем скоростей течения, наличием турбулентности и ее параметрами, наличием и величиной градиентов т-ры и концентрации компонентов. Важнейшие параметры дисперсной фазы А.-объемная доля частиц ср и их массовая доля ф , число частиц в единице объема (счетная концентрация) Пр, средний размер частицы йр и ее электрич. заряд. Параметры дисперсной фазы атм. А. 1ШИ нормальных т-ре и давлении составляют 5-10 -10- см, Ир 1-10 м ф 10- -10" , 10" В верх, слоях атмосферы = 10 -10 см" 10" -10" Наряду с усредненными величинами дисперсную фазу характеризуют распределением частиц по размерам и по величине электрич. заряда (последнее даже для моно-дисперсных А.). Если в-во дисперсной фазы радиоактивно, необходимо знать также уд. активность частиц. [c.235]

Полагая, что атмосфера изотермична и находится при 0° С и средний молекулярный вес воздуха равен 29, рассчитать атмосферное давление на высоте 20 ООО футов над уровнем моря, используя распределение Больцмана. [c.279]

С - матрица, в которой приводятся статистические данные о распределении жидкости, вытекшей при аварии по основным компонентам ОС земля, вода, атмосфера. Структура матрицы С определяется структурой соответствующей таблицы, здесь как и в матрицах А и В первый столбец описывает информацию по выкидным линиям, второй - по нефтесборным коллекторам, третий - по водоводам высокого давления, четвертый - по водоводам низкого давления. [c.137]

Рис. 1.1. Вертикальное распределение температуры и давления в атмосфере

Растворенные газы. В отличие от солевого состава содержание растворенных газов в разных частях Мирового океана значительно варьирует. Концентрации в морской воде тех или иных газов зависят в основном от деятельности внутренних источников (продукции и потребления газов морской биотой), температуры и процессов межфазного распределения. Содержание таких инертных атмосферных газов, как азот и аргон, определяется законом Генри i = kP , где - концентрация / го компонента в воде, Р -парциальное давление этого газа в атмосфере, а ft - коэффициент распределения, зависящий от температуры. Таким образом, содержание химически инертных газов в поверхностных водах близко к равновесному при данной температуре. Растворимость некоторых газов в морской воде с хлорностью (соленостью) 19 %о при давлении 1 атм составляет (%о) [c.27]

В перечисленных выше процессах температура обычно не превышает 200 °С, так как термическая деструкция не является целью процесса. Кроме нагревания, на процесс термической деструкции древесины влияют и другие факторы, например продолжительность обработки, атмосфера, давление, содержание в древесине воды, ее распределение и состояние. В некоторых условиях изменения в древесине могут наблюдаться уже начиная с температуры 100 С. [c.257]

Формула (8) дает также распределение молекул в газе (например, в земной атмосфере) по высоте, но в этом случае эффективную массу ц нужно заменить истинной массой молекул т. Если учесть, что давление газа Р пропорционально концентрации в нем молекул, то получим так называемую барометрическую формулу [c.33]

Если ограниченное пространство сообщается с атмосферой через щели таким 0 браз01м, что потери газов относительно незначительны, то это также почти не оказывает влияния на характер распределения давления, но несколько изменяет абсолютные значения давлений, так как при этих условиях несколько изменяется уровень. [c.118]

Второй пример касается распределения давления в приземном слое атмосферы при постоянной температуре воздуха (Т = = onst). В отличие от предыдущего случая, здесь учитывается изменение плотности воздуха в зависимости от изменяющегося по высоте давления. [c.32]

Одной из основных характеристик работы камерных печей является давление газа внутри камеры. Процесс должен быть организован так, чтобы максимально уменьщить выбивание газа в атмосферу и переток его в отопительную систему. В связи с этим изучение распределения давления по высоте прокалочной камеры при работе ее на различных коксах представляет значительный интерес. [c.15]

Но рождается вопрос, отчего же в аэролитах свободное, а иа земле соединенное железо Не показывает ли это громадной разности условий нашего и других миров На ато ответ уже высказан мною в гл. 8, доп. 247. Я думаю, что внутри земли находится именно масса, подобная метеорной, т.-е. содержащая каменистые породы и металлическое, частью углеродистое, железо. В дополнение считаю небесполезным прибавить следующее. Ио теории распределения давлений (см. мое сочинение О барометрическом нивелировании , 1876, стр. 48 и др.) в атмосфере смешанных газов следует, что два газа, которых плотности суть d п di, относительные количества или парциальные давления на некотором расстоянии от центра притяжения суть h и А], эти два газа на другом, еще большем расстоянии от центра притяжения будут представлять иное отношение х . vj своих масс (т.-е. парциальных давлений), находимое из равенства t/ (gl Л — Ig д ) = < (lg /jj — Ig - i)- Если, напр., масса газа, коего плотность = 1, не будет на высоте равна, как было внизу, массе газа, которого плотность = 2), а гораздо больше, а именно, = 100, т.-е. легкий газ на большем расстоянии от центра будет преобладать над тяжелым. Следовательно), когда вся масса земли была в виде паров, около центра скоплялись (говоря относительно, напр., по отношению к единице массы кислорода) вещества, имеющие большую плотность пара, а на поверхности малую. А как плртности паров зависят от частичных и атомных весов, то на поверхности должны были скопляться вещества, имеющие малые частичные и атомные веса, а около центра те, у которых они велики, которые наименее летучи и легче сгущаемы. Так понимается — почему на поверхности земли преобладают такие легкие элементы, как Н, С, N, О, Na, Mg, Al, Si, P, S, l. K, a и их соединения, земную кору образующие. На солнце и ныне много железа, как видно по спектральным исследованиям, а потому и в массу земли и прочих планет оно вошло, но скоплялось у их центра, потому что плотность его паров наверное велика и оно сгущается легко, ибо мало летуче. Около земного центра был и кислород, но его оказалось недостаточно [c.580]

Неравномерное распределение температуры приводит к неравномерному распределению давления. В результате этого возникают воздушные течения, которые создают так называемую общук> циркуляцию атмосферы. [c.10]

Специфика измерений высоковакуумными манометрами. Обычно измерения глубины вакуума в области низких давлений проводятся с целью определения плотности потока молекул, падающих на определенную поверхность внутри вакуумной системы. Интересующий нас объект может быть тонкой пленкой, подложкой или каким-либо прибором. Обычно предполагается, что измеряемое манометром давление газа соответствует условиям, одинаковым для всех точек данной вакуумной камеры. Это предположение, однако, является всего лишь аппроксимацией, поскольку в области очень низких давлений поведение газа определяется в основном взаимодействием молекул газа со стенками камеры, а не между собой. Следовательно, распределения самих частиц и их скоростей не являются однородными и отличаются от максвелловских. Для ионизационных манометров характерен еще ряд ограничений в измерении давления газа и большая часть источников ограничений не может быть устранена. Для уменьшения величины этих эффектов и оценки точности измерения в области малых давлений необходимо разобраться в механизмах, ответственных за эти эффекты. Проблема неоднородности распределения газа в вакуумных системах рассматривалась Муром [357]. Он перечислил причины, которые могут приводить к изменению плотности газа. Причиной могут быть насосы, действующие как ловушки и как источники направленного распространения газовых частиц. Эффект может быть связан с неупругим отражением падающих на стенку молекул, с поверхностной миграцией адсорбированных газов, вариацией скоростей адсорбции и десорбции на определенных участках внутренних стенок. Изменение плотности газа может быть вызвано разницей в температурах элементов системы. Хотя попытки описать аналитически реальное распределение газа и были сделаны, однако они были выполнены для систем с простейшей геометрией. Экспериментальные исследования в этом направлении были проведены Холлэндом, который рассматривал общее давление газа как сумму максвелловской и направленной составляющих [358]. Он закрепил ионизационную манометрическую лампу так, что ее впускная трубка могла поворачиваться, и наблюдал значительную разницу в давлении при различных ориентациях, измерительной лампы. Поскольку все источники неравномерного распределения давления газа устранить невозможно, при установке ионизационной лампы в вакуумную систему необходимо принимать во внимание хотя бы наиболее важные из них. Если манометрический датчик обращен в сторону насоса, криогенной панели или активно обезгаживаемой поверхности, такой, например, как нагреваемый элемент, то он, по-видимому, будет показывать давление, соответствующее либо более низкой, либо более высокой плотности частиц по сравнению с атмосферой, окружающей подложку. Для получения более близкого к реальному значения давления необходимо соединительную трубку манометрического датчика направить в обратную сторону или вбок таким образом, чтобы эффекты направленности потоков были близки к тем, которые имеют место у подложки. Опасность неправильного показания давления больше в системах с мощными насосами из-за высоких скоростей десорбции. В этих условиях можно ожидать преобладания направленной составляющей давления, которое вряд ли будет правильно измерено с помощью манометра. [c.330]

Особенная природа медленного (т. е. с масштабом времени, превосходящим инерционный период) приспособления во вращающейся жидкости уже отмечалась в предыдущих главах. Оказывается, что для этого медленного процесса существенными являются изменения параметра Кориолиса с широтой. В разд. 11.8 рассматриваются приближения, которые можно использовать при его изучении. Поскольку при этом жидкость находится в состоянии, близком к геострофическому равновесию, движение называется квазигеострофическим. Вместе с тем характер приспособления может быть связан и с отклонениями от геострофичности. Очевидно, что этот тип движений важен, поскольку происходящие ото дня ко дню изменения распределений давления и скорости в атмосфере и океане преимущественно относятся к этой категории. [c.145]

На наш взгляд, в общей проблеме меридионального переноса в атмосфере и в океане существует ряд частных проблем, пока не получивших должного разрешения. В первую очередь это вопрос о механизмах самого процесса. Является ли он чисто термическим, как предполагается в [565], или опосредован механическими воздействиями Существует ли подобие меридиональных переносов тепла и влаги в атмосфере, учитывая различность меридионального распределения давления сухого воздуха и влагосодержания Ответ на вопрос о механизмах процесса могли бы дать численные модели, если провести на них целенаправленные эксперименты по меридиональным потокам. Это не означает, что будущее в оценках потоков только за моделями. Просто оии могут подсказать, как построить непротиворечивую схему оценки, например из балансовых сообралсений. [c.174]

Концентрация может иметь размерность кГ/м , кГ/кГ, моль/моль, молъ/м , а для газовых фаз может характеризоваться также парциальным давлением распределенного газа в атмосферах, мм рт. ст., кГ/м и т. д. поэтому размерность движуп1 ей силы и коэффициента массопередачи может соответственно изменяться. Так, измеряя концентрацию в кГ/м , получим размерность коэффицпе1гта [c.15]

При пневмотранспорте в плотном слое сг = Оо и распределение газового потока по сечению пневмоподъемника практически столь же равномерное (плоская эпюра скоростей), как и в кипящем слое вблизи начала псевдоожижения. Если необходимая высота подъема зернистого материала 10—20 м, то общий необходимый перепад давлений транспортирующего газа Ар может составить 2—3 избыточных атмосферы и плотность газа р с высотой упадет в 3—4 раза. Массовый расход газа М = рм5ап по высоте трубопровода остается неизменным. Если сечение трубопровода постоянно, ТО С уменьшением плотности газа скорость потока и и подъемная сила возрастают по высоте. Будет при этом возрастать с высотой и порозность, т. е. движущийся слой будет становиться менее плотным и более неоднородным. Так, для мелких частиц в соответствии с (1.34) имеем [c.45]

Помимо ртутных ламп в фотохимических исследованиях широко используются газосветные лампы, наполненные тяжелыми инертными газами, например ксеноном, при давлении 1,5-10 мм рт. ст. и выше. После включения лампа сразу дает 80% светового потока. Полный световой поток достигается после того, как лампа приобретет установившийся тепловой режим. Давление газа при этом возрастает примерно в два раза. Спектр ксеноновых ламп ДКСШ существенно отличается от спектра ртутных ламп. Видимая и ультрафиолетовая части спектра представляют собой интенсивный непрерывный спектр, который простирается вплоть до 184 нм, где он обрезается поглощением в атмосфере. Распределение энергии в спектрах ламп с разрядом в инертных газах данного типа практически не зависит от давления и силы тока. [c.140]

До сих пор мы предполагали, что коллоид не является электролитом, а это действительно верно для растворов макромолекул в неполярных растворителях. Однако в водных растворах многие макромолекулы, и прежде всего различные биоколлоиды, как правило, находятся в виде ионов. Если же раствор, кроме того, содержит обычные электролиты, то картина еще более усложняется. Здесь осмотическое равновесие сочетается с электростатическими взаимодействиями. Макроионы, которые не проходят через поры мембраны, частично удерживают около себя противоионы и нарушают их равномерное распределение возникает так называемый мембранный потенциал (играющий важную роль в процессах обмена живой клетки). Электростатически обусловленная повышенная концентрация ионов с одной стороны мембраны является причиной более высокого осмотического давления. Добавка электролита экранирует мембранный потенциал (эффект сжатия противоионной атмосферы), а тепловое движение понижает неравномерное распределение ионов, и осмотическое давление понижается. Предельный случай полностью подавленного мембранного потенциала (равномерное распределение всех ионов около мембраны) соответствует осмотическому давлению раствора неэлектролита той же концентрации. Теорию этого эффекта предложил Доннан (1911г.). Допустим, что слева от мембраны находится раствор полиэлектролита N31 с концентрацией с , а справа — раствор обычного электролита, например ЫаС1, с концентрацией с . Мембрана свободно пропускает молекулы растворителя (воды), ионы Ыа+ и С1 , но не пропускает ионы Для простоты вслед за Доннаном примем, что объемы растворов, находящихся с обеих сторон мембраны, одинаковы. Это делает вывод наглядным, не лишая его общности. Предположим также, что оба электролита полностью диссоциированы. Когда в системе установится равновесие, в ту часть раствора, где находится ЫаК, перейдет х молей ЫаС1, так что концентрация N3+ в нем повысится до - + х, концентрация К останется, как и прежде, равной с , а концентрация С1 , которая вначале была равна нулю, составит х. По другую сторону мембраны концентра- [c.45]

Таким образом, мы пришли к основному выводу статистической термодинамики энтропия системы пропорциональна логарифму вероятности ее состояния. Формула Больцмана раскрывает статистический смысл энтропии связанной с вероятностью состояния системы. Следовательно, условие возрастания энтропии при течении в изолированных системах самопроизвольных процессов, вытекающее из второго закона термодинамики, не обязательно, а отражает лишь наиболее вероятные пути развития процессов. Возможны случаи самопроизвольных процессов, сопряженных с уменьшением энтропии (так называемые флуктуации). Например, для малых объемов газа с содержанием в них небольшого числа молекул наблюдается нарушение равномерного распределения плотности воздуха в атмосфере (флуктуация плотности). Другим примером возникновения в системах процессов, протекающих с нарушением второго закона термодинамики, можно назвать броуновское движение. В микрообъемах коллоидных растворов могут наблюдаться во времени изменения числа частиц (флуктуации частиц), связанные с неравномерностью молекулярного давления на коллоидную частицу. Однако в макрообъемах эти нарушения утрачивают значение. [c.107]

Распределение скоростей по сечению струи является равномерным лишь в средней части сечения (в ядре струи), наружный же слой жидкости несколько заторможен вследствие трения о стенку (см. рис. 1.84, б). Как показывают опыты, скорость в ядре струи практически равна теоретической (у, = ]/2 Я), поэтому введенный нами коэффициент скорости ф следует рассматривать как коэффициент средней скорости. Если истечение происходит в атмосферу, то давление по всехму сечению цилиндрической струи равно атмосферному. [c.124]

Сополимеризация ТФЭ с ПФ(АВ)Эф осуществляется в водноэмульсионной среде с использованием инициатора полимеризации персульфата аммония, диспергирующих агентов перфтор-каприлата или перфтороктаноата аммония, при 50—100°С и давлении несколько мегапаскаль (несколько десятков атмосфер). Для получения сополимера с узким молекулярно-массовым распределением и необходимой вязкостью расплава применяют агенты переноса цепи (водород, метан, этан). При сополимеризации добавляют фторсодержащий растворитель, например СС12рСС1р2, для повышения скорости полимеризации н буфер карбонат аммония для придания стабильности концевым группам растущей макромолекулярной цепи [43]. Такими нестабильными концевыми группами являются фторангидридные группы, образующиеся в результате перегруппировки ПФ(АВ)Эф на конце цепи в процессе ее роста [c.125]

Согласно выводу формула (П.1.43) приложима к любым площадкам выбранным внутри ооъема электролита, jio позьилпе взаимодействия между двумя частицами, суммируя давление, выражае мое формулой (П.1.43), по всем участкам любой поверхности, охватываю щей одну из частиц, или же по любой разделяющей их бесконечной плос кости (рис. П.1.2). Действительно, согласно принципу отвердевания Стевина равновесие не может нарушаться, если отвердевает (без изменения шютности и распределения зарядов) часть жидкости, заключенная между поверхностью и охватываемой ею частицей. Условие равновесия отвердевшей части требует, чтобы равнодействующая давлений на внешнюю и внутреннюю поверхности, ограничивающие ее. бьши равны, поскольку введение тензора Максвелла исключает из рассмотрения силы электрического дальнодействия, приложенные к зарядам ионных атмосфер. Но равнодействующая давлений на внутреннюю поверхность равна силе, действующей на саму частицу. В математическом отношении всего удобнее в качестве разделяющей поверхности в случае двух одинаковых сферических частиц брать плоскость симметрии, нормальную к их линии центров ( на рис. П.11.2). В этом случае надо интегрировать по этой плоскости давление, выражаемое формулой (П.1.45), что и было сделано автором работы [2], а также Духиным, Дерягиным и Семенихиным [5]. [c.194]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология