Метод импульсов интегральный

Заметим, что решения нулевого порядка точности, т. е. первые члены разложений (3.8.24) и (3.8.25), совпадают с решениями Лефевра [64]. Далее, включение в написанные выше выражения членов первого порядка точности позволяет использовать их также и для жидкостей со средними числами Прандтля. Например, величины / (Рг), вычисленные по формуле (3.8.24), близки к указанным в табл. 3.4.1 при Рг=100. Для полноты информации отметим, что в этом случае решение методом сращиваемых асимптотических разложений получено также в работе [58], а интегральным методом импульсов — в работе [19]. [c.122]

Как показали Гилл и др. [61], а также Клифтон [34], для такого течения автомодельное решение не существует. Опубликованы приближенные решения интегральными методами. Вагнер [169] применил для исследования этого течения интегральный метод импульсов Леви [99]. Предполагалось, что жидкость течет от середины пластины к краям, а на краях толщина пограничного слоя равна нулю. В статье [155] этот метод распространен на пластины круглой и квадратной формы в плане. [c.248]

I. Методы, использующие интегральное уравнение импульсов Кармана, которое в случае несжимаемого двумерного полностью развитого течения и в отсутствие кривизны стенки имеет вид [c.48]

Описанные результаты относятся к наиболее простым случаям течения в ламинарном пограничном слое. При более сложной форме обтекаемой поверхности и произвольном распределении параметров внешнего потока необходимо решать систему уравнений в частных производных (31), (32) численными методами. Наряду с разработкой численных методов были сделаны попытки создать приближенные методы расчета, основанные на решении интегральных соотношений, составленных для всего пограничного слоя. Составим интегральное соотношенпе импульсов при установившемся течении в пограничном слое сжимаемой жидкости. Применяя уравнение количества движения к элементу пограничного слоя длины dx и единичной ширины, получим ( 5 гл. I) [c.299]

Селективность возбуждения как в одномерном, так и в двумерном экспериментах определяется длительностью подготовительного периода tT на рис. 9.1.1, а или Тр на рис. 9.1.1, б. Однако 2М-метод позволяет изучать частично перекрывающиеся спектры, для которых селективное возбуждение невозможно. Кроме того, если в одномерном эксперименте селективный импульс имеет достаточно большую длительность, то необходимо учитывать процессы обмена во время этого импульса, так что разделение возбуждения и восстановления становится сложным. В 2М-эксперименте, наоборот, продольная намагниченность в течение h не представляет интереса, а обмен поперечных компонент на интервале h не влияет на интегральную интенсивность кросс-пиков он лишь приводит к уширению линий (см. разд. 9.3). Второй тг/2-импульс почти мгновенно создает неравновесные населенности, и с этого момента стартуют соответствующие процессы смешивания. Поскольку наблюдаемый перенос зеемановской поляризации начинается с четко определенных начальных условий, становится возможным определение скорости динамических процессов с повышенной точностью. [c.583]

Для учета неселективного поглощения этим способом лампу с полым катодом поочередно питают импульсами тока малой и большой мощности. В первом случае излучаются узкие резонансные линии определяемого элемента, и измеренное в этот момент поглощение соответствует сумме сигналов атомной абсорбции и фона. Длительность маломощных импульсов тока составляет 50-500 мкс при скважности импульсов до 10 и интегральной силе тока через лампу, соответствующей средней силе тока для режима постоянного тока (импульсная сила тока — до 100 мА). В режиме импульсов большого тока имеет место самообращение линий, излу чаемых лампой с полым катодом, и в этом режиме измеренное поглощение, в основном, обусловлено фоном в области расположения аналитической линии. Средняя сила тока через лампу с полым катодом в режиме самообращения в четыре и более раз превышает ток в режиме излучения узких линий (до 1 А в импульсе). Достоинства метода — простота и удобство реализации, возможность учета структурированного фона и широкий диапазон учета неселективных помех (до оптической плотности 3,0). [c.831]

При использовании интегрального метода свободных колебаний ОК возбуждают ударом и измеряют центральную частоту затухающих импульсов. Неинформативные составляющие спектра устраняют полосовыми фильтрами и устройствами управления процессом измерения. [c.805]

В случае смеси двух р-излучателей кривая зависимости числа импульсов от уровня дискриминации сначала криволинейна, затем она становится прямолинейной, когда мягкая компонента полностью дискриминируется. Суммарную кривую можно разложить на компоненты. Экстраполируя прямолинейную часть до оси ординат и вычитая ее из суммарной кривой, получают кривую для мягкого компонента. Интегральный метод можно использовать для качественного и количественного анализа смеси Р-излучателей. Присутствие жесткого 7-излучения может помешать анализу. [c.216]

В случае крайне неравномерного распределения определяемого элемента в анализируемой пробе, когда интегральный прием входного сигнала невыгоден (см. стр. 43), фотоэлектрический сцинтилляционный способ регистрации имеет неоспоримые большие преимущества перед обычным фотографическим способом регистрации. Сцинтилляционный метод регистрации основан на приеме и суммировании входного сигнала только в моменты вспышек (импульсов) излучения аналитической линии. Этот способ, предложенный вначале для анализа аэрозолей, был использован затем для спектрального определения металлосодержащих включений в рудах [683, 684, 407], порошкообразные пробы которых непрерывно и равномерно подаются в источник света (газовое пламя, электрический разряд, плазматрон). [c.68]

В тех случаях, когда необходимо получить точное значение интегральных интенсивностей сигналов в обычном накоплении ФС, вводится постоянная задержка от момента окончания выборки данных до начала следующего импульса. В одном из вариантов измерения используется такая модификация метода ФС, в которой определяют зависимость интенсивности сигналов от общего времени общий интервал времени между импульсами) при повторяющихся 90°-импульсах. Этот метод получил название прогрессивного насыщения [2]. В этом эксперименте те ядра углерода, которые имеют относительно больщие времена Г], насыщаются и дают сигналы уменьшенной интенсивности, если используются такие интервалы между импульсами, которые не вызывают насыщения сигналов ядер углерода, имеющих малые времена релаксации. [c.223]

В связи с указанными недостатками дифференциальных методов были разработаны интегральные методы определения параметров по данным восстановления уровня (давления) в остановленных скважинах [62, 72, 102, 104]. Используя связь импульса депрессии [c.112]

Кондуктометрический метод производственного контроля интересен тем, что изменение состояния контролируемой системы проявляется в виде электрических импульсов. Электрические импульсы могут быть переданы непосредственно исполнительному механизму, что облегчает автоматическое управление процессом. Электропроводность раствора зависит от всех присутствующих в нем компонентов и является поэтому интегральным свойством системы. Сочетание измерения электропроводности с определением какого-либо другого интегрального (например, плотности) или специфического (например, величины pH) свойства раствора позволяет осуще- [c.130]

Обычно опыты в микрореакторе проводят так же, как и в интегральном проточном реакторе. Температуру, давление и размер импульса поддерживают постоянными и, изменяя скорость подачи газа-посителя, получают зависимость степени превращения от времени. Для определения скорости реакции можпо использовать уравнения (9) и (10), если в них вместо скорости подачи реагента подставить скорость подачи газа-носителя. Изменения величины импульса изменяют амплитуду и протяженность концентрационного профиля, но не влияют на время каталитической реакции. Хроматографическая колонка должна быть прокалибрована для каждой из используемых скоростей газа-посителя. Часто падение давления в колонке бывает таким большим, что при изменении скорости потока происходит изменение давления. Этого можпо избежать, используя аналитическую колонку с небольшим перепадом давления или поставив регулятор давления перед колонкой и поддерживая в реакторе давление постоянное и немного большее, чем в колонке. Часто поток газа-носителя поддерживают постоянным и изменяют температуру катализатора. Этот метод прост и вполне приемлем для предварительных измерений, по его нельзя рекомендовать для серьезных кинетических исследований. [c.20]

Приближенное решение внутренней задачи струи в псевдоожиженном слое осуществлено на основе метода интегральных соотношений, нашедшего широкое распространение при решении задач теории пограничного слоя [40] и впервые привлеченного к анализу струйных течений в псевдоожиженном слое H.A. Шаховой [17, 54, 82]. Использование трех интегральных соотношений (уравнений интегрального баланса импульса, энергии и объема) при некоторых дополнительных предположениях о профиле скорости в основном участке, структуре потока в нем и законе нарастания толщины факела вдоль потока позволяют полностью замкнуть задачу при наличии лишь двух опытных констант коэффициентов струи j и С2- [c.54]

Уравнения установившегося одномерного течения двухфазной жидкости в гидродинамической постановке хорошо известны и в настоящее время являются общепринятыми при рас- четах неравновесных газодинамических процессов (1—3]. В основу гидродинамического метода, как известно, заложены шф-ференциальные уравнения сохранения вещества, импульса и энергии. В противоположность дифференциальному подходу к таким задачам, основанному на использовании уравнений гидродинамики, существует интегральный метод составления уравнений одномерного движения сред, в основу которого берутся интегральные уравнения сохранения вещества, энергии и уравнение баланса энтропии. Такой подход к рещению газо-22 [c.22]

Пользуясь интегральным методом импульсов, Сингх и Биркебейк получили решение для толщины пограничного слоя и местного коэффициента теплоотдачи при различных величинах числа Прандтля. В предположении параболических распределений температуры и скорости в пограничном слое найдено следующее выражение местного числа Нуссельта [c.249]

Метод диаграмм связи основан на концепции движущих сил и потоков ФХС, передачи, преобразовании, диссипации энергии и отражении естественных форм взаимодействия и совмещения потоков субстанций в локальной точке пространства ФХС. Все множество физических переменных, используемых для описания ФХС, делится на четыре типа е (сила), / (поток), р (обобщенный импульс), д (обобщенный заряд), а все множество функциональных зависимостей между этими переменными — на шесть типов К,- М-, С-, 1-зависимости и две зависимости интегрального вида. Введенная классификация переменных и функциональных зависимостей между ними в сочетании с соответствующей диаграммной символикой позволяет определить конечный набор типовых (базовых) элементов ФХС, каждый из которых характеризуется своим типом функционального соотноигения п специальным диаграммным сим- [c.101]

Идея метода Чепмена—Энскога заключается в следующем функция распределения разделяется на две аддитивные части первая — максвелловская у, г), дающая значения локальной концентрации, скорости и плотности энергии в газе вторая используется для определения потоков тепла и импульса. Указанные части функции распределения связаны друг с другом линеаризованным оператором соударения таким образам, что определение теплопроводности и трения сводится к решению линейного неоднородного интегрального уравнения втарого рода. [c.43]

В принципе для определения интегральной карбоксиреакцион-ной способности коксов применимы и импульсные методы, однако они требуют проведения эксперимента с подачей чрезвычайно большого числа (более тысячи) импульсов реагирующего газа, что значительно удлиняет время исследований. [c.30]

Диапазон энергий квантов С.и.-от долей эВ до сотен кэВ (т. е. включает область мягкого рентгеновского излучения). С. и. характеризуется непрерывным спектром, высокой степенью поляризации, большой интенсивностью (превосходит на неск. порядков излучение в рентгеновских трубках), чрезвычайно малой расходимостью, малой длительностью импульсов (до 100 пс). Эти св-ва позволяют использовать С. и. в спектроскопии, рентгеновском структурном анализе, для изучения оптич. активности молекул, возбуждения люминесценции, инициирования фотохим. р-ций и др. Так, благодаря большой интенсивности источников С. и. удалось зарегистрировать мол. спектры поглощения с разрешением 0,003 нм. Разрабатываются импульсные методы спектроскопии, использующие С. и. для исследования метастабильных продуктов фотолиза, механизма сверхбыстрых р-ций и т. п. Рентгеновский структурный анализ биол. объектов, в частности монокристаллов белков, использующий С. и., позволяет значительно сократить время регистрации рентгенограмм, уменьшить радиац. нагрузки на образец. С. и. применяют также, напр., для фотолитографии, в произ-ве интегральных схем. [c.357]

В импульсной спектроскопии ЯМР с фурье-преобразованием за время между импульсами успевают релаксировать ие все 5щра По этой причине спектроскопия ЯМР % ие является количественным методом в той же мере, как, например, спектроскопия ЯМР >Н, и на спектрах кривые интегральной интенсивности обычно не вычерчиваются, Полукояи-чественные взаимосвязи сущеструют только между сигналами атомов углерода, находящихся в аналогичном химическом окружении примером может служить отношение интенсивностей линий (около 2 2 1) резонансных сигналов ароматических атомов углерода на рис. 4.28. Можно добиться и количественных соотношений мея интенсивностями линий, если к изучаемому раствору добавить ацетилацетонат хрома (III). Парамагнитные ядра хрома повышают скорость релаксации, ие вызывая чрезме]№ого уширения линий. Химики неохотно используют этот реагент, поскольку его не всегда легко отделить от изучаемого вещества. [c.129]

Попытка найти строгое аналитическое решение наталкивается на непреодолимые трудности. Вместе с тем для ряда практически важных задач получено хорошее приближение. Так, С. С. Кутате-ладзе и А. И. Леонтьев [5.12] провели теоретический анализ процесса, в котором применили приближенные методы расчета трепня, тепло- и массообмена, основанные на использовании интегральных соотношении импульсов, энергии и диффузии. [c.244]

Для контроля узлов трения, количественной оценки состояния смазки в зонах трения, дефектоскопии рабочих поверхностей широко применяются электрокон-тактные методы, основанные на анализе параметров импульсов проводимости ОК при микроконтактировании. В качестве контролируемых параметров используют предельные и средние значения частоты и длительности микроконтактирований за определенное время или число оборотов подвижной детали. Наиболее универсальным и информативным параметром этой группы является нормированное интегральное время (НИВ) электрического контактирования (К). Значение этого параметра определяется отношением суммарной длительности импульсов проводимости ОК, соответствующих микроконтактированию, к значению времени измерения [c.527]

Так, для области энергий у-квантов ниже 3 МэВ имеется достаточное количество удобных источников моноэнергетического у-излучения (табл. 6.3.2), а для более высоких энергий обычно используют различные ядерные реакции, которые дают возможность получить моно-энергетическое у-излучение с энергией до 17,6 МэВ [ре-актщя (р,у)]. Преобразование амплитудного распределения импульсов в энергетические спектры у-излучения заключается в решении интегрального уравнения. Поскольку ядро этого уравнения в рассматриваемом случае не выражается аналитически, то его обычно задают в форме числовой матрицы, каждая строчка которой представляет собой функцию отклика спектрометра для определенной энергии у-квантов, а шгтегральное уравнение сводится к системе линейных уравнений. Искомые энергетические спектры у-квантов из системы линейных уравнений обычно находят двумя практически эквивалентными по точности способами — методом прямой и обратной матрицы. [c.102]

Авторы работы [88] измерили скорости миграции двойной связи бутена-1 над NH4Y (степень обмена 70%) в проточном и проточноциркуляционном реакторах, причем основное внимание они уделяли методам экстраполяции скоростей реакции к нулевой конверсии с тем, чтобы изучить быструю дезактивацию катализаторов, которая вообще очень характерна для низкотемпературных превращений олефинов. Автору [88] считают, что активность в любой момент времени определяется двумя процессами, скорость которых меняется во времени по-разному. Первый процесс полностью подавляется после отравления катализатора пиридином. Активность, связанная с этим процессом, быстро падает при > 500° С и резко уменьшается при увеличении длительности реакции, тогда как для второго процесса подъем Гакт от 400 до 600° С приводит к небольшому росту активности, а увеличение времени реакции уменьшает активность менее заметно. При температуре активации до 500° С активность в основном определяется первым процессом, протекающим на бренстедовских кислотных центрах, а второй процесс, возможно, связан с центрами Льюиса. Поскольку скорости дезактивации этих центров различны, зависимость общей активности от Гакт в стационарных условиях выражается кривой с максимумом примерно при 600° С. Пока не ясно, достаточно ли обоснованы эти выводы и можно ли их распространить на другие реакции, однако рассмотренная работа показывает, что измерение активности на частично дезактивированных образцах может привести к неправильным результатам. В частности, данные анализа продуктов, отобранных за определенный период из интегрального проточного реактора, могут отличаться от данных анализа продуктов первого импульса при проведении реакции в импульсном микрореакторе. [c.27]

Выше было указано на необходимость учета нестационарного в действительности характера установившегося в среднем турбулентного потока при оценке средней скорости горения. Для расчета турбулентного газового факела, как отмечалось в 1-1, большое значение имеет приближенная модель диффузионного горения с бесконечно большой скоростью химической реакции. В этом предположении, естественно, приведенные соображения о расчете среднего значения <ш> остаются за рамками расчетной схемы. На первый план выступает вопрос о разумной аппроксимации эффективных характеристик турбулентного переноса импульса, энергии и вещества. Вопрос этот, однако, не является специфичным для турбулентного горения газа, а относится к общей теории турбулентного пограничного слоя и к опорному для )асчета факела разделу ее — к теории турбулентных струй. Зообще говоря, расчет факела можно построить на основе любой оправдавшей себя полуэмпирической расчетной схемы, принятой в современной теории струй [1, 26, 34]. Это относится к методам расчета, развитым в известных основополагающих заботах Г. Н. Абрамовича [1, 2], к теории асимптотического слоя "26] или интегральным методам расчета [34, 45]. В последние [c.19]

Снижение предела обнаружения при использовании сцинтил-ляционного метода регистрации, по сравнению с методом непрерывной регистрации (интегральный прием), пропорционально величине УТ х [748], где Т — полное время регистрации при интегральном приеме т — длительность отдельного импульса излучения линии коэффициент пропорциональности близок к единице ( 0,5—0,7). Таким образом, например, при т 10" сек и Т кг 10 сек переход от обычной непрерывной регистрации сигнала к сцинтилляционному методу анализа должен привести к снижению предела обнаружения неравномерно распределенных в пробе примесей на 2,5—3 порядка величины, что действительно и наблюдается на практике. Так, предел обнаружения тантала и ниобия в рудах сцинтилляционным методом составляет Ю"" —10 % [683], золота в рудах— 10" % [407], в то время как обычные интегральные методы анализа позволяют обнаруживать лишь 10 —10" % этих элементов при резко неоднородном их распределении в рудах. [c.69]

Влияние примесей на гидратационную активность трехкальциевого алюмината весьма ощутимо. Исследование гидратацион-ной активности было осуществлено с помощью рентгеновского метода по изменению интегральной интенсивности аналитических максимумов исходного материала по мере взаимодействия его с водой [24, 25]. Интенсивность измерялась по количеству импульсов за 10 с. По изменению интегральной интенсивности пика [c.270]

Изучение современной литературы фактически по всем полярографическим методам показывает, что использование лабораторной ЭВМ в полярографическом анализе становится обычным. Достижения в электрохимическом приборостроении в настоящее время близко отвечают уровню развития элементов электроники. Многие функции приборов, которые прежде осуществлялись в аналоговом виде, теперь все чаще обеспечиваются цифровыми устройствами. Очевидно, самым значительным достижением является разработка микропроцессоров на интегральных схемах, которые встраиваются в аппаратуру, выпускаемую промышленностью. В сочетании с недорогими интегральными схемами памяти и цифроаналоговыми (ЦАП) и аналогоцифровыми (АЦП) преобразователями микропроцессор позволяет создавать недорогие приборы, которые обеспечивают замкнутый цикл контроля, накопления и обработки информации. Это означает, что все операции эксперимента (например, установка скорости развертки напряжения, периода капания, высоты импульса, лриращения потенциала, измерение тока или высоты пика и вычисление концентрации) выполняются под управлением ЭВМ и без вмешательства оператора. Например, в полярографии используют прибор, в котором микропроцессор управляет аналоговым потенциостатом для осуществления дифференциальной импульсной полярографии, анодной инверсионной вольтамперометрии и ряда других методов. Такие процедуры, как отбрасывание данных, полученных от плохих капель, усреднение результатов повторных измерений, вычисление высоты, пика и его положения, вычитание фона и изменение масштабов г— -кривой также выполняются под управлением микропроцессора. Некоторые особенности этих приемов показаны на рис. 10.1—10.3. [c.545]

Можно использовать другие записывающие системы, но ни одна из них не является столь доступной. При быстрой смене осциллограмм часто применяют высокоскоростные барабанные камеры (Бредли, Кистяковский, 1961 Кистяковский, Кидди, 1957 Мейер, 1964). При использовании кинофотосъемки (Пеле, Кофе, 1969) обработка пленки значительно удлиняет процесс. К сожалению, большинство авторов не описывают подробно регистрирующих устройств. Эта информация необходима для интерпретации полученных данных. Так, спектральное распределение и даже вид частиц определяются временем после импульса лазера и методом регистрации (например, интегральный спектр или единичный). [c.436]

Результат, полученный для пластины, распространен Л. Е. Калихманом на криволинейную поверхность, обтекаемую газом. Несмотря на сложную методику расчета и недостатки этих способов [10], [11], турбулентный режим просчитан по Калихману, причем расчет выполнен в крайнем предположении о турбулентном характере пограничного слоя на всем протяжении течения. Полученные результаты в сопоставлении с данными опыта (режим П1 [4]) представлены на фиг. 6. Совершенно очевидно, что расчетные значения, полученные в предположении о ламинарном характере течения, расходятся с опытными данными даже по порядку величин. Значительно лучше согласуются с опытными данными результаты расчета для случая турбулентного течения. Разумеется, это вовсе не означает, что режим течения является турбулентным на всей длине канала, включая горловину. Только для участка канала, достаточно удаленного от горловины, где условности расчета не так существенны, удовлетворительное совпадение кривых можно рассматривать как подтверждение турбулентного характера течения в пограничном слое. Напомним, что аналогия Рейнольдса, заложенная в использованном расчетном методе, на этом участке справедлива. Заслуживает внимания возможность определения режима течения по интенсивности теплообмена путем применения способа обработки опытных данных, предложенного А. И. Леонтьевым и В. К. Федоровым [12], [13]. В качестве обоснования своего метода авторы ссылаются на теорию локального моделирования, идеи которой изложены в работах В. М. Иевлева. Согласно этой теории коэффициенты трения и теплоотдачи можно определить из интегральных уравнений импульса и энергии, если известны, на основании обобщения опытных данных, законы сопротивления и теплообмена в пограничном слое. Анализ уравнений динамического и теплового пограничного [c.111]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология