Методы переменного расстояния

В случае импульсных колебаний прием ультразвуковой волны может осуществляться как отдельным приемником, так и самим излучателем после отражения импульса от отражателя. Наиболее распространенными являются методы переменного и фиксированного расстояний между излучателем и приемником (или отражателем). Для жидких и твердых сред сравнительно реже применяются реверберационные методы. В соответствии с изложенной классификацией методов измерения затухания ультразвука в табл. 2-2 приведены основные характерные особенности методов. Знаком -Ь или — отмечается применимость или неприменимость этих особенностей. [c.136]

Методика измерений коэффициента затухания Формула для метода переменного расстояния имеет вид [c.214]

В инженерной практике наиболее часто пользуются графоаналитическим методом-расчета, пригодным для некоторых тел простой формы (шар, цилиндр, пластина). Расчет основывается на том, что число переменных, от которых зависит изменяющаяся в пространстве и во времени температура тела, может быть сокращено путем объединения их в безразмерные комплексы и симплексы подобия а/Д = Bi — критерий Био ат// = = Fo—критерий Фурье хИ — симплекс геометрического подобия. Кроме известных уже величин в эти выражения входят I — характерный геометрический размер (например, для шара — его радиус и т. д.) х — расстояние ют поверхности тела до данной его точки. [c.306]

В комплект приборов для измерения расхода по методу переменного перепада давления входят сужающее устройство, расходомер—дифференциальный манометр, измеряющий расход по перепаду давления в сужающем устройстве, и соединительные (импульсные) линии между сужающим устройством и дифманометром. При дистанционной передаче показаний, кроме основного (первичного) измерительного прибора—дифманометра, используется дополнительный (вторичный) прибор, связанный с дифманометром и воспроизводящий его показания на соответствующем расстоянии. [c.82]

Следует отметить, что этот результат удовлетворяет требованиям одногрупповой модели, рассмотренной в гл. 5, 5.4,ж, а именно что нейтроны деления имеют пространственное распределение такое же, как и тепловой ноток. Согласно уравнению (6.87), нейтроны в системе как бы замедляются в той точке, где произошло деление, но потери из-за утечки быстрых нейтронов и резонансного ноглош,ения все же есть. В действительности же дело обстоит не так, поскольку каждый нейтрон при замедлении перемещается на какое-то расстояние от точки, где родился. В однозонной системе, для которой поставлена задача определить решение методом разделения переменных, оказывается, что нейтроны всех летаргий, включая и тепловую область, диффундируют в пространстве одинаково. [c.207]

Суть метода заключается в следующем. К поверхности металлического изделия подкосят возбуждающую катушку, по которой протекает переменный электрический ток. Последний создает в катушке переменное электромагнитное поле, возбуждающее в металле вихревые токи. Поле вихревых токов взаимодействует с полем возбуждающей катушки, образуя результирующее поле, которое несет информацию об электромагнитных характеристиках (удельная электрическая проводимость, магнитная проницаемость), позволяющих судить о расстоянии от дефекта до поверхности, о нарушении сплошности и т. д. [c.482]

Дуговой разряд. Более совершенным является метод возбуждения спектров при помощи дугового разряда. При анализе тугоплавких металлов в качестве электродов применяются сами металлы. Для анализа минеральных солей обычно применяют дугу между угольными электродами. Расстояние между электродами обычно называют аналитическим или дуговым промежутком. Дугу питают постоянным или переменным током, Дуга переменного тока [c.229]

Впервые переменный ток для исследования электродных процессов был применен А. Н. Соколовым в 1887 г. Затем аналогичная методика была использована Лебланом и Шиком при исследовании закономерностей электроосаждения металлов. Детальная разработка метода была осуществлена А. Н. Фрумкиным, Б. В. Эршлером и П. И. Долиным, которые показали, что при наложении переменного тока в течение коротких отрезков времени фронт диффузии не успевает отойти от поверхности электрода на значительное расстояние. Это позволяет пропустить через ячейку гораздо большие токи по сравнению со стационарными условиями при обычных режимах размешивания. [c.262]

Более полную информацию о структуре кристалла получают методом вращения. С помощью этого метода определяют параметры элементарной ячейки. Монохроматическое рентгеновское излучение взаимодействует с монокристаллом, равномерно вращающимся вокруг оси симметрии (определенной методом Лауэ). Переменной величиной в методе вращения является угол 0. Съемка производится на широкую пленку, закрепленную в цилиндрической кассете, ось которого совпадает с осью вращения кристалла (рис. 98). Дифрагированные лучи на фотопленке образуют линии, состоящие из отдельных пятен. Эти линии называются слоевыми. По расстояниям между этими линиями рассчитывают параметр решетки в направлении его оси вращения. [c.197]

Мы увидим, что это обобщение действительно возможно для целого класса явлений, при описании которых локальная энтропия может быть выражена через те же самые независимые переменные, что и для системы, находящейся в равновесии. Это есть ни что иное, как предположение о локальном равновесии , применимость которого основана на утверждении, что благодаря столкновениям имеется тенденция к восстановлению термодинамического равновесия. Другими словами, функция распределения молекул по скоростям и относительным расстояниям в любой момент времени не может сильно отклоняться от своей равновесной формы (разд. 2.2). Это условие должно рассматриваться здесь как достаточное для приложения термодинамических методов. Вполне вероятно, что единый термодинамический подход мог бы быть оправдан при менее жестких ограничениях, однако мы не используем эту возможность. [c.9]

В данном случае целесообразно применить следующую модификацию метода разделения переменных. Из решения скоростной задачи известно, что компоненты скорости v , Vg убывают обратно пропорционально расстоянию от полюса струи. Допустим, что точно также ведет себя и температурный напор между жидкостью струи и жидкостью, заполняющей пространство, в которое истекает струя. Пусть температура свободного пространства равна Тд и постоянна, температура жидкости в струе равна Г, причем Т = Т (г, 0). Положим [c.18]

В работе [256] проведено подробное экспериментальное исследование этой проблемы с анализом эффекта запирания течения в вертикальных концевых зонах. При этом во избежание внешних потерь тепла и влияния переменности свойств жидкости использовался метод измерений массопереноса. Неточности, возникающие вследствие сильного изменения свойств жидкости, наглядно подтверждаются результатами анализа [82]. Установлено, что при малых значениях параметра й/Н)Яа, где с1 — расстояние между пластинами, Н — высота полости и Ка — число Рэлея, рассчитанное по ширине с1, влияние втекающего течения весьма велико, однако оно становится пренебрежимо малым при ( (/Я) Ра > 10. На рис. 14.2.6 представлены результаты расчета теплообмена, полученные как для открытых, так и блокированных концевых зон. [c.251]

К сожалению, наличие межэлектронного расстояния Г12 не позволяет в этом случае разделить переменные в уравнении, и поэтому точное рещение, такое, как было получено для водородоподобных атомов, не может быть найдено. Для проведения подобных расчетов были развиты приближенные методы. Наиболее щироко применяют два метода — вариационный метод и метод возмущений. [c.393]

На практике спектр обычно калибруется по частотной шкале с использованием метода боковых полос [4]. Сущность метода заключается в том, что развертку спектра производят при определенной частоте генератора, медленно усиливая или ослабляя магнитное поле. Одновременно поле модулируется напряжением известной звуковой частоты, подаваемым на катушку развертки. Подобная звуковая модуляция принимаемого сигнала приводит к появлению в спектре двух дополнительных максимумов, расположенных симметрично по обеим сторонам основных максимумов. Шкала любого спектра ЯМР может быть выражена в единицах частоты при постоянном магнитном поле, даже если спектр снят при постоянной частоте генератора и переменной напряженности внешнего магнитного поля. На частотной шкале расстояние любого из дополнительных максимумов от основного максимума равняется использованной частоте звуковой модуляции. Этим методом можно калибровать любое число точек на шкале, используя различные звуковые частоты. [c.265]

Таким образом, получаем уравнение в частных производных по шести переменным координатам ЗС1, у , 2ц Х2, У2 и 2г, в то время как расстояния электронов до ядра и между собой г , Гз и Г12 могут быть выражены через эти шесть. Вообще число независимых переменных в уравнении Шредингера для любого атома или молекулы равно утроенному количеству электронов. Это справедливо только в том случае, если известны координаты ядер, т. е. строение молекулы исследовано независимыми методами. Если этого нет, число независимых переменных увеличивается на утроенное число ядер. Это требует введения дополнительных правил и приближенных методов расчета. [c.97]

При определении легколетучих примесей для обогащения проб применяют метод прямого испарения. Рекомендуются следующие условия испарения испаритель системы ФИАН масса пробы (в виде окиси) 100 мг-, температура испарения 1500° С, длительность нагревания до температуры испарения 30 сек., длительность испарения 90 сек., приемник — угольный стержень диаметром 6 мм-, расстояние между стаканчиком и приемником 1—2 мм [222]. Для определения малолетучих примесей используют прямое фракционное испарение пробы в дуге постоянного тока, а для легколетучих — обогащение по методу испарения. С(1, 1, РЬ, Зп и ЗЬ испаряются в первые 5—20 сек. значительно быстрее, чем основа, а А1, Ре, З1, N5, Mg испаряются, аналогично хрому, в широком интервале времени горения дуги [248]. Для повышения чувствительности анализа в некоторых случаях рекомендуется многократно испарять пробу на один и тот же подставной электрод [317]. Описан спектральный метод определения РЬ, В1, ЗЬ, Зп, Аз в металлическом хроме путем фракционной дистилляции из камеры испарителя непосредственно в плазму дуги переменного тока [470]. [c.178]

Интерферометрический метод переменного расстояния между излучателем и приемником применительно к твердым средам впервые в 1938 г. разработал Баум-гардт 1[Л. 190]. Метод основан на эффекте максимального пропускания волны пластиной. Если на пути ультразвуковой волны в жидкости поставить пластину исследуемого твердого [c.105]

Описанная методика измерений электрофизических свойств растворов с помощью бесконтактного преобразователя с переменным расстоянием между электродами в значительной мере устраняет недостатки предыдущего метода, поскольку калибровка преобразователя не требует эталонных жидкостей упрощается соотношение между измеряемыми величинами и парамет рами растворов исключается ряд трудно учитываемых факторов, например емкость и сопротивление двойного электрического слоя на границе раздела фаз диэлектрик —раствор снижаются требования к классу измерительного устройства, так как в расчет входят не абсолютные величины, а разность показаний прибора при различных расстояниях между электродами. [c.102]

При использовании метода градиента с переменной величиной niara в случае спуска на дно оврага шаг может также уменьшиться насто.чько, что поиск прекратится па большом расстоянии от минимума. Если же в методе градиента применяется постоянный шаг, то ири этом возникает рыскание по склонам оврага (рис. 1Х-25) и иеремеигение к минимуму ироисходит с весьма малой скоростью. [c.519]

Аналогично расчету по предлагаемому методу [115] наяишем для какой-нибудь фиксированной трубки тока, находящейся на расстоянии у, от стенки канал ., безразмерное уравнение Бернулли (при расчете решеток переменного сопротивления удобнее ординату у отсчитывать от одной из стенок канала) [c.95]

Применение метода коэффициентов переноса теплоты к процессам нестационарной теплопроводности. Для того чтобы упростить расчеты процессов нестационарной теплопроводности во всей области переменных (0применить метод, который хорошо опробован в расчете стационарного конвективного теплообмена в жидкостях, движун1ихся в каналах. В стационарных задачах этого типа обычно определяют коэффициент теплоотдачи, зависящий от расстояния, которое проходит жидкость, и от ее скорости. С другой точки [c.222]

Электрометрический метод или электроразведка заключается в исследовании электропроводности и других электрических свойств пород. Для этой цели пропускают постоянный или переменный электрический ток через электроды, введенные в верхние слои пород и расположенные на том или ином расстоянии друг от друга. Используется также свойство осадочных пород лучше проводить электрический ток по напластованию, чем поперек пластов пород. В результате таких элек-троразведочных работ удается в ряде случаев выявить особенности строения толщ осадочных пород. [c.89]

Для электрических методов разрушения эмульсии характерны два случая первый — когда капли заряжены, второй — когда они электронейтральны, но приобретают дипольный момент, индуцируемый в постоянном или переменном электрическом поле. Таким образом, в эмульсиях, где частицы не заряжены, происходит коалесценция диполей. Это можно наблюдать визуально, если две капли поместить рядом друг с другом в электрическое поле с напряженностью Е канлн вскоре начнут притягиваться друг к другу. Для двух жидких сфер одинакового радиуса г с диэлектрической проницаемостью е, расстоянием между ними в масле I и диэлектрической проппцаемостью масла е силы иритяження составят [c.69]

Очень просто можно измерить напряжение при помощи электронно-лучевого осциллографа. Измеряемое переменное напряжение подают на вертикальную развертку и, определив расстояние между максимумами полуволн и сравнив его с сигналами источника известного напряжения, получают непосредственно Огтх- Конечно, ошибка подобного осциллографического измере[1ия напряжения относительно велика. Однако в случае несинусоидальных напряжений этот метод дает неискаженные результаты [А.2.3, А.2.5, А.2.9, А.2.11, А.2.13—А.2.15]. [c.446]

Имеются различные подходы к описанию взаимодействий несферических молекул. В качестве первого приближения иесферические молекулы считают твердыми и представляют их б виде эллипсоидов, цилиндров, сфероцнлиндров и т. д. Для таких молекул предложены также методы учета сил притяжения с помошью потенциала Леннард-Джонса и др., но при этом вводятся специальные правила задания расстояния между молекулами (так, согласно модели Кихары переменная г потенциала Леннард-Джонса является уже не расстоянием между центрами молекул, а наикратчайшим расстоянием между сердцевинами). [c.283]

В картотеке ASTM имеется также указатель, в к-ром все включенные в картотеку в-ва расположены в порядке убывания межплоскостных расстояний d для трех наиб, интенсивных дифракц. максимумов. Этот указатель дает возможность провесги качеств, анализ и тогда, когда об исследуемом образце предварительно ничего не известно или когда часть дифракц. пиков на дифрактограмме осталась нерасшифрованной. В этом случае по указателю следует подобрать три межплоскостных расстояния, последовательность значений к-рых совпадала бы с последовательностью значений d для трех наиб, интенсивных пиков. Затем на дифрактограмме находят остальные пики предполагаемой фазы. Идентификация не м.б. осуществлена описанными методами, если фазы-твердые р-ры переменного состава. Миним. кол-во фазы в смеси, к-рое дает достаточное шсло 47 [c.242]

Vfl может быть больше нуля, равно пулю и меньше нуля соответственно линии рассеянного света будут смещены в сторону красной области спектра, останутся пеизмев епными или сместятся в сторону фиолетовой области. Соответствующие соударения называются неупругими, упругими и сверхуиругими. Величины смешений в обоих направлениях одинаковы, так что линии появляются парами они находятся на одинаковых расстояниях от несмещенной линпи, но интенсивности их различны. На измерении температурной зависимости относительной иптенсивности обеих смещенных полос основан один из методов определения постоянной Планка h (гл. III). Хотя комбинационное рассеяние света и находит объяснение с точки зрения гипотезы Смекала, его истинное происхождение следует искать в изменении поляризуемости молекулы за счет колебаний атомов данной молекулы. В результате взаимодействия переменного внутримолекулярного поля, возникающего таким образом, и гармонического поля, связанного с электрической компонентой падающего света, возникают три электромагнитных колебания с частотами vl, v -f--l-Vji и Vb—Vfl, где —частота падающего света, а уц—частота комбинационного рассеяния. Рассмотрим двухатомную молекулу, в которой ядра колеблются относительно положений равновесия с постоянной частотой Vr. Смещение [c.428]

Электропроводность коллоидного раствора слагается из электропроводности, обусловленной коллоидными частицами, и электропроводности находящихся в растворе электролитов. Если посторонних электролитов в растворе очень мало (высокоочищенные растворы белков и полиэлектролитов), измерениями электропроводности можно воспользоваться для определения удельного заряда или подвижности частиц, однако, в лиофобных золях определить собственную электропроводность коллоидных частиц довольно трудно. Существенное влияние на собственную электропроводность частиц оказывает структура двойного электрического слоя, так как подвижность компенсирующих ионов ограничивается электрофоретическим торможением со стороны коллоидных частиц (более медленно передвигающихся в поле, чем ионы) и скоростью перестройки ионной атмосферы в переменном поле (эффект релаксации). В свою очередь, измерениями электропроводности в широком диапазоне частот (дисперсия электропроводности) пользуются при изучении структуры двойного слоя. В растворах полиэлектролитов (например, полиакриловой кислоты) измерения эквивалентной электропроводности X при различных концентрациях представляют интерес для характеристики формы молекул, так как значения X падают в той области концентраций, в которой расстояния между молекулами полимера становятся велики по сравнению с толщиной двойного электрического слоя (Каргин). Измерения электропроводности коллоидных растворов при их взаимодействии с нейтральными солями (метод кондуктометриче-ского титрования) широко применялись при исследовании состава двойного слоя и процессов вытеснения из коллоидных частиц, например, подвижных Н+-ионов (Паули, Рабинович). [c.131]

Графитовые аноды имеют серьезные недостатки, осложняющие проведение процесса электролиза. Графитовый янпдт.т подвергаются в процессе электролиза разрушению. В электролизерах с твердым катодом и диафрагмой расход анодов на 1 т хлора при правильном ведении процесса составляет 3,5—6,0 кг [78] и в методе с ртутным катодом соответственно 2—3 кг [23]. Вследствие износа анодов электролизеры с твердыми катодами и диафрагмой работают с изменяющимся в течение тура работы напряжением и в переменном температурном режиме. В электролизерах с ртутным катодом тре-буется частое регулирование межэлектродного расстояния по мере износа анодов. [c.58]

Хунклингер с соавт. [77] применили динамический метод измерений молекулярных сил, основанный на передаче в вакууме ниже 10 мм рт. ст. за счет дальнодействующих сил колебаний линзы, прикрепленной к низкочастотному вибратору, на плоскую пластинку. Амплитуда колебаний была много меньше расстояния между линзой и пластинкой. Колебательное движение пластинки, скрепленной с мембраной микрофона, создавало переменную ЭДС. Предварительной калибровкой амплитуда ЭДС могла быть пересчитана в амплитуду вынуждающей силы. Это позволило поднять точность измерений силы Р до 10 дин. Расстояние Н между линзой = = 25 см) и пластинкой из боросиликатного стекла, менявшееся в пределах от 0,08 до 1,5 мкм, определялось по смещению колец Ньютона от положения контакта пластинки и линзы, для которого принималось Я = 0. [c.98]

Другой метод, предложенный А. А. Жуховицким, Л. М. Лапкиным и А. А. Дацкевичем [81 в 1965 г., состоит в том, что дрейф нулевой линии, имеющий место вследствие изменения концентрации анализируемой смеси, используется для непосредственного измерения концентрации. В этом случае расстояние между точками на нулевых линиях, соответствующих постоянной и переменной концентрациям в данный момент времени, линейно зависит от скорости изменения концентрации в смеси, а площадь между этими нулевыми линиями за определенный промежуток времени равна сумме произведений времени удерживания на величину показаний детектора, отвечающих соответствующим концентрациям. Это обстоятельство позволяет применять вакантохроматографию в качестве непрерывного метода анализа и выгодно отличает этот вариант хроматографического метода от других его видоизменений. Кроме того, в отличие от проявительного метода, вакантохроматография позволяет определять не только концентрации, но и скорость их изменения во времени. [c.249]

В качестве источника света авторы используют генератор дуги переменного тока (ток дуги 14 о), противоэлектрод угольный. Съемку спектров производят без конденсора при расстоянии от разряда до щели 180 мм. Продолжительность экспонирования 30—45 сек. в зависимости от чувстви тельности пластинок. Метод позволяет проводить локальный анализ сталей и сварных швов. [c.144]

Если параметр определяется вариационным методом при каждом значении R, то он принимает правильные значения в пределах объединенного атома и изолированных атомов. При этом правильные предельные значения принимает и электронная энергия Яэл. Кроме того, минимум функции Яполн получается при правильном межъядерном расстоянии. При этом расстоянии (2,0 ат. ед.) параметр имеет значение 1,293, полная энергия равна —0,58651 ат. ед. (ее точное значение —0,60263 ат. ед.), а энергия диссоциации De равна 0,08651 ат. ед. (ее точное значение О, 0263 ат. ед.). Дальнейшее уточнение вычисленной энергии может быть получено путем придания волновой функции большей гибкости. Например, задачу можно решить с любой желаемой степенью точности в эллиптических координатах, выбирая волновую функцию в виде степенного ряда по переменным X и я [c.209]