Методы вычисления определяющего параметра

Метод вычисления характеристик теплообменника и оценки его размеров зависит от проектных параметров. Обычно задают температуры на входе и выходе и расходы двух потоков теплоносителей, по которым следует определить размеры теплообменника. Как правило, на потери давления обоих потоков теплоносителей накладываются ограничения. Поскольку потери давления зависят от скорости теплоносителя, эквивалентного диаметра проходного сечения и длины канала, конструктору приходится решать систему уравнений с шестью независимыми переменными. Любая комбинация этих переменных дает в результате конкретную систему значений, характеризующих количество переданного тепла и потерь давления двух теплоносителей. Часто только одна из множества возможных комбинаций удовлетворяет поставленным условиям. [c.77]

Из-за сложности модели производства целевая функция Q неявно зависит от варьируемых параметров х, что не позволяет определять производные аналитически, а требует применения других методов. При этом необходимо применение методов, дающих возможность находить производные с минимальными затратами машинного времени, что сокращает время расчета оптимальных режимов. Как правило, используют приближенный метод вычисления производных — метод конечных разностей. Производные целевой функции находятся с помощью формулы (1,51). [c.171]

Итак, мною показано, что математический метод Гиббса, столь успешно примененный им к статической межфазной поверхности, в равной степени применим к движущимся жидким межфазным поверхностям. В частности, моделирование межфазной поверхности математической плоскостью и выбор такого положения этой плоскости, что избыточная поверхностная плотность массы делается равной нулю, позволяют определить не только термодинамические величины (например, концентрацию адсорбированных поверхностно-активных веществ), но также и поверхностные реологические коэффициенты к ц, т. е. коэффициенты поверхностной дилатационной и сдвиговой вязкости. Использование интегралов (30), (31) и (34) открывает дорогу теоретическому вычислению этих параметров методами неравновесной статистической механики. [c.59]

Количественная сторона активационного анализа характеризуется процессами накопления и процессами распада радиоактивных ядер. Зная основные параметры (сечение активации исходного изотопа нейтронами а, интенсивность потока нейтронов п, период полураспада образующегося радиоизотопа и коэффициент счета детектирующего прибора а), можно рассчитать количество радиоизотопа для любого момента времени как в ходе активации, так и после нее, а по количеству радиоизотопа определить весовое количество анализируемого элемента. С необходимыми для этого расчетными уравнениями и методами регистрации излучений можно познакомиться по соответствующим учебникам и руководствам по радиометрии и радиохимии [46, 72, 94, 271]. Однако на практике для упрощения работы, а также во избежание погрешностей, допущенных в определении а, а и, особенно, п, пользуются относительным методом сравнения со стандартом определяемого элемента, облученного вместе с анализируемым образцом. Лишь в частном случае использования лабораторных источников нейтронов, обладающих большой стабильностью по потоку нейтронов, удобнее пользоваться абсолютным методом вычисления или методом градуировочных графиков, полученных для стандартных смесей. [c.211]

Вычисление параметров для первых двух категорий традиционно основано на стационарном методе, который играет значительную роль в расчетах теплообмена. Наиболее трудно определить параметр для третьей категории теплообмена в зданиях при нестационарных условиях подвода тепла, обусловленных периодическим поступлением солнечной энергии или тепла от источников внутри строения, а также изменениями температуры внешней среды. [c.161]

При наличии концентратора напряжений, вызванного резким изменением геометрии, дополнительное местное повышение деформаций может быть определено численно методами, учитывающими объемный характер упругопластического деформирования, например методом конечных элементов с вычислением переменных параметров упругости. Использование указанного метода позволяет при этом существенно ограничить рассматриваемую зону конструкции с концентратором деформаций и определить граничные условия для уточненного расчета или экспериментального исследования этой зоны. [c.215]

Эффективность колонки и фактор эффективности растворителя. Эффективность колонки измеряли при помощи ВЭТТ (высоты, эквивалентной теоретической тарелке). Теоретическая тарелка определяется как участок колонки, необходимый для достижения равновесия при распределении растворенного вещества между движущейся газовой и неподвижной жидкой фазами. Это свойство колонки связано с такими параметрами, как скорость потока газа-носителя, температура колонки и физические свойства растворенного вещества и растворителя. Однако эффективность — неудачное слово для этого случая. Значение ВЭТТ в колонке в действительности является мерилом отклонения колонки от идеальной линейной хроматографии. Это особенно справедливо при использовании рекомендованного метода вычисления ВЭТТ, т. е. по формуле (U/16) (х /у ), где I — длина колонки, х — экстраполированное основание треугольника, у — время удерживания данного растворенного вещества [4]. В этом выражении ничто не говорит о разделяющей способности колонки. [c.61]

В заключение следует отметить, что несмотря на целый ряд допущений метод ЛКАО — МО во многих случаях уже сыграл полезную роль в поисках корреляционных соотношений между экспериментальными значениями констант скорости и вычисленными значениями параметров, отражающих электронное строение молекул. В тех случаях, когда относительная реакционная способность не определена экспериментально, ее можно предсказать, с разумными шансами на успех, с помощью простого расчета разности значений энергии я-электронов или, более точно, путем расчета значений АЕ)гз- Можно надеяться, что в будущем такой подход позволит получить хорошие результаты для целого ряда других реагирующих систем [33. [c.361]

Как следует из рассмотрения методов количественного анализа, изложенных в 5, при выполнении расчетов по любому из них необходимо проделать целый ряд общих для всех методов операций. Так, при использовании любого метода количественного анализа необходимо установить положение базисной (нулевой) линии на хроматограмме или измерить базисное значение сигнала детектора, обнаружить пик, вычислить или измерить определяющий параметр с одновременной или последующей коррекцией на величину базисного сигнала, идентифицировать пик и, установив величину поправочного коэффициента Ки привести определяющий параметр к стандартным условиям по чувствительности детектора. Дальнейшие операции уже будут определяться выбранным методом количественного анализа вычисление отношения приведенных определяющих параметров компонента и стандарта (28) или отношения определяющего параметра компонента и суммы определяющих параметров для всей смеси (26). На любом из этапов обработки, чаще перед вычислением определяющего параметра, реже перед дальнейшими операциями, обязательно выполняется операция аналого-цифрового преобразования, заключающаяся в изменении формы представления обрабатываемой информации из аналоговой в цифровую. [c.22]

Однако при использовании теории для вычисления констант связи в более сложных молекулах возникают трудности, связанные с тем, что ферми-взаимодействие не равно нулю лишь в том случае, если электронная волновая функция молекулы не обращается в нуль вблизи ядра. Как известно, этому условию отвечают только волновые функции -электронов, в то время как орбиты р-, -электронов и другие, а также гибридные орбиты,-ответственные за образование химических связей в молекуле, в точке ядра равны пулю. Для объяснения возникновения снин-спиновой связи в более сложных молекулах, особенно в системах с сопряженными я-электронами, было введено понятие о так называемом конфигурационном взаимодействии, учитывающем возбужденные состояния молекулы [И]. Дальнейшее развитие теории связано с использованием для расчета констант связи методов молекулярных орбит и валентных связей. Ценность этих методов [12] определяется скорее возможностью качественного объяснения результатов экспериментов, а также количественных расчетов для ряда близких по строению соединений с использованием эмпирических параметров. Точный априорный количественный расчет констант связи для более сложных соединений до настоящего времени представляет значительные трудности. [c.109]

Этот метод не является абсолютным и нуждается в предварительной калибровке для определения значения Мс- Калибровка проводится путем определения х Для нескольких растворителей методом осмометрии. Затем на слегка сшитом полимере определяется Л1с по уравнению (1.58) для известных значений х- После вычисления Мс для этого полимера из опытов по набуханию вычисляют значения х Для любой жидкости. Для ПВХ использовали [58] в калибровочных измерениях диоксан, метилэтилкетон и циклогексанон (см. табл. 1.5). Путем измерения равновесного набухания калиброванных пленок определяли параметр х Для ПВХ и различных жидкостей. [c.38]

В последнее время получили щирокое развитие цифровые методы обработки информации и, в частности, цифровые методы вычисления спектральных оценок. Поступающая с реальных физических объектов информация представлена обычно в непрерывной форме и ее перед обработкой на цифровых вычислительных устройствах дискретизируют и кодируют. Непрерывный сигнал заменяется дискретной последовательностью чисел, операция интегрирования — суммированием чисел. Дискретное представление сигналов по самой своей природе приближенно, и основные параметры непрерывного случайного процесса могут быть определены по его дискретному представлению тоже только приближенно. Поэтому необходимо выбрать определенное соотношение между длительностью Г обрабатываемой реализации и полосой частот исследуемого сигнала, с одной стороны, и основными параметрами непрерывно-дискретного преобразования Д/ и Д/, шагом квантования по амплитуде и т. д., с другой. [c.147]

Экспериментально определить термодинамические функции газов, в том числе энтропию и энтальпию, довольно сложно, особенно при высоких температурах. При температурах выше 1000 К эта задача в настоящее время практически невыполнима. Однако для всех двухатомных и многих простейших многоатомных газов имеются надежные теоретические данные по термодинамическим функциям (5 , Я , С , Ср) в интервале от комнатной температуры до нескольких тысяч градусов, вычисленные статистическими методами из молекулярных параметров (моменты инерции молекулы, собственные частоты колебаний и т. д.), которые в свою очередь найдены из спектральных данных. Термодинамические функции веществ в конденсированных состояниях в отличие от термодинамических функций газов в настоящее время не могут быть вычислены теоретически. Для этого необходимы калориметрические измерения их теплоемкости или изменения энтальпии, а также теплот полиморфных и фазовых превращений от О К до рассматриваемой области температур. [c.12]

Тронная плотность в этом положении должна быть наибольшей. Аналогично из спектра следует, что в положении 1 должна быть большая я-электронная плотность, заметно больше, чем в положениях 3 или 4. В последней колонке табл. 9.7 приведены я-электронные плотности, вычисленные с помощью метода Попла. Правда, эти данные не особенно надежны из-за того, что для бора, как уже указывалось выше, определить параметры довольно трудно. Однако расчеты с использованием интервала значений параметров приводят к одинаковым результатам. Можно сразу отметить, что изменение я-электронной плотности оказывается качественно иным, чем в методе МОХ, причем достигается общее соответствие со спектром ЯМР. Так, я-электронная плотность в положении 1 по этим данным не минимальна, а почти что наибольшая, а электронная плотность в положении 4, вместо того, чтобы быть наибольшей, оказалась чуть ли н-е наименьшей. Эти результаты можно рассматривать как доказательство права метода ССП на существование. [c.475]

Методы вычисления указанных поправок рассматривались в целом ряде работ. В этих работах на основе довольно различных допущений были предложены теории, позволяющие определить снижение потенциала ионизации веществ, составляющих ионизованный газ, и таким образом определить их термодинамические функции. Однако в настоящее время не существует строгой и общепринятой теории определения поправок А/ и Ар в широком диапазоне изменения параметра неидеальности Тв- Ниже дается краткое описание наиболее характерных методов определения упомянутых поправок. [c.18]

Потенциальная энергия взаимодействия молекул L12 рассчитана в работе [14] методом полного спаривания с учетом дисперсионных сил притяжения на больших межмолекуляр-ных расстояниях. По данным этих расчетов вычислен второй вириальный коэффициент и определены параметры потенциала (12—6), которые зависят от температуры. Поскольку зависимость а и е//г от температуры для Ы2 сравнительно слабая, при выполнении расчетов в настоящем Справочнике параметры сг и elk взяты постоянными, соответствующими примерно температуре 3500° К. [c.18]

Методы направленного поиска позволяют избежать этого недостатка. Рассмотрим градиентный метод для определения экстремума функции 5 (с(жо), Т хо), и,(Хо), с х), Т(х), v,(x), f(r, х), Vi r, х), Р х)) при отсутствии каких-либо ограничений. Процесс оптимизации по методу градиента заключается в определении направления наискорейшего изменения функции и некотором перемещении по этому направлению в прямую или обратную сторону. Направление наискорейшего изменения функции определяется направлением вектор-градиента оптимизируемой функции. Существенной чертой определения наискорейшего изменения является численное вычисление производных функций д /дс ха), д 1дТ хо), d ldv, xa),. .., которое производится следующим способом д 1ду х ) = [ с хо),. .., yi(Xo)+At/i,. .., Ui(Xo), с(х), Т(х), u x), f r, х), Уг г, х), Р х),. . . ) с Хо), У Х ), , UiUo), с, Т, UJ, /, U2, -.. )]/A /j, где Ai/j— приращение по оптимизируемому параметру, шаг изменения у, у, может быть любым из (Xo), Т Хо), vJ Xa),. ... в качестве шага по оси у выбирают [c.361]

Как было показано при рассмотрении степеней свободы проектирования колонны, число наперед назначенных переменных, закрепляющих в ней определенный рабочий режим разделения, значительно меньше того числа неизвестных параметров процесса, которое необходимо определить расчетным путем. Чтобы приступить к определению оставшихся неизвестными переменных, некоторыми из них следует предварительно задаться и получить отправные данные, позволяющие провести весь расчет колонны и сравнить вычисленные значения с теми, которые были приняты вначале. Методом последовательных приближений, после ряда итераций, удается добиться достаточно близкой сходимости принятых и полученных расчетом значений. Таким образом, помимо неизменных степеней свободы проектирования колонны, необходимо закрепить еще и так называемые итеративные переменные, значения которых должны уточняться с каждой последующей итерацией. [c.398]

Прежде чем приступить к вычислению В измеряют значения , Рдоп , 2,-, Zj в формуле (2), подготавливают исходную информацию методом последовательных приближений. В первом приближении по заданному расходу углекислого газа О, дальности транспортирования L и максимальному рабочему давлению из табл. 42 выбирают ориентировочное значение В. Такие параметры, как плотность р, теплоемкость при постоянном давлении с, вязкость V, определяют по соответствующим графикам при давлении р=рср и температуре <=<тах. В результате второго приближения уточняют значения X, р и рдоп , которые и используют при вычислении значения ,, по формуле (2). [c.177]

Из изложенного видно, что близость минимальной частичной реализации объекту в значительной мере определяется точностью экспериментального нахождения моментов весовой функции и связанных с ними марковских параметров. Эффективными методами обработки экспериментальных данных для этих целей могут служить вычисление моментов по результатам частотного анализа динамической системы [46], определение марковских параметров путем аппроксимации экспериментальной весовой функции с применением ортогональных полиномов Чебышева [47 ] и ряд других методов, которые будут рассмотрены ниже (см. гл. 6). [c.116]

Оценку параметра п проводим для заполнения 0 = 0,8 и характеристической энергии = 27,3 кДж/моль. Температура, при которой достигается такая степень заполнения (при постоянном давлении), определяется интерполяцией по изобаре и равна Т = 378 К соответствующее значение давления насыщения р = 1,76-102 кПа, Вычисленное по формуле (2.1.6) значение п = 2,89, поэтому ранг распределения для исследуемой системы бензол—САУ, принимается равным 3. Рис. 2.2 иллюстрирует выбор значения параметра п. Видно, что п = 3 наилучшим образом приближает экспериментальные данные. Оценку погрешности можно провести, используя метод наименьших квадратов. Заметим, что все три кривые пересекаются в характеристической точке с абсциссой Г, = 463 К. [c.24]

Из (VIII.4) видно, что рентгеновский метод позволяет определять КТР кристаллов непосредственно по температурной зависимости дифракционного угла без предварительного вычисления межплоскостных расстояний или параметров кристаллической решетки для каждой из температур Т. [c.154]

На рис. 10.6 показан пример зависимости вычисленных значений К для ад- орбции на ГТС дифенила при 500 К от угла поворота а одного бензольного кольца, входящего в его молекулу, относительно другого бензольного кольца. В этом расчете для каждого угла а молекула рассматривается в целом квазижесткой. Из рисунка видно, что при а = 0, когда вся молекула принимается плоской и расстояния всех ее атомов от поверхности адсорбента наименьшие, константа Генри наибольшая. По мере роста а расстояния части атомов этой молекулы от плоской поверхности ГТС увеличиваются и К[ сначала медленно, а затем очень быстро уменьшается, особенно в интервале значений а от 5 до 50°. Весьма высокая чувствительность константы Генри для адсорбции на ГТС к значению угла внутреннего вращения позволяет распространить хроматоскопический метод на определение параметров потенциальной функции внутреннего вращения — барьеров внутреннего вращения и равновесных значений углов, соответствующих минимальным значениям W между этими барьерами для свободной молекулы молекулы в вакууме). Определив параметры W, можно далее описать поведение молекулы как в вакууме, так и в других средах, в частности, и при адсорбции. [c.190]

Здесь б,у = 1 при г = / и = О при г Ф / две звездочки означают, что при вычислении производных учтены ограничения, накладываемые полной системой уравнений стационарности. Производные кинетического уравнения и д,г1/с1к1 должны быть определены с учетом системы = О (см. выше). В методе анализа концентраций ключевых веществ выполнены требования регрессионного анализа. Поэтому получаемые таким методом оценки кинетических параметров правильнее, чем в случае использования кинетических уравнений для обработки неравноточных экспериментальных данных. Однако расчеты по указанному методу более сложны и трудоемки, поскольку полная система уравнений стационарности всегда нелинейна. Кроме того, неявное задание расчетных аналогов наблюдаемых величин затрудняет применение преобразований параметров типа центрирования. [c.207]

Чтобы продемонстрировать хроматоскопический метод определения структурных параметров молекул, определим угол Р, сравнивая вычисленную зависимость К от этого угла с экспериментальным значением К [17, 19, 26]. На рис. 6.7 показана зависимость К от р, вычисленная для квазижестких моделей молекулы. По мере роста угла р связи между атомами углерода метильных групп и атомами С бензольного кольца отклоняются (через одну) в разные стороны от плоскости этого кольца. В результате этого расстояния между поверхностью ГТС и атомами углерода кольца, а также тремя метильными группами, отклоненными от кольца в противоположную от поверхности ГТС сторону, увеличиваются, поэтому значение Ф, а следовательно, и Кь уменьшаются. Из рис. 6.7 видно, что экспериментальному значению К соответствует угол р=10°. Это значение согласуется с определенным электронографическим методом [46]. [c.199]

Перед сбором данных по интенсивностям следует определить пространственную группу кристалла и параметры элементарной ячейки из рентгенограмм, снятых в прецессионной камере или камере Вайсенберга. Затем кристалл устанавливают в центре дифрактометра с помощью оптической системы и юстируют заново более точно, используя либо четырехкружный дифрактометр в режиме ручного управления, либо по соответствующей программе рассчитывают матрицу ориентации, зная угловые положения двух отражений с известными индексами. Автоматическая программа также позволяет определить угловые положения максимумов отражений с точностью 0,01 . Для вычисления точных параметров решетки применяют метод наименьших квадратов, используя достаточно большое число отражений. [c.133]

Таким образом, температура по Международной щкале определяется значениями температур первичных постоянных точек и формулами, связывающими температуру с термометрическими параметрами. Из сказанного следует, что в основе Международной практической температурной щкалы лежит термодинамическая щкала. Однако это совсем не означает, что Международная температурная шкала полностью совпадает с термодинамической. Расхождение между этими шкалами обусловлено как неточностью установления численного значения термодинамических температур постоянных точек, так и неточностью применяемых методов вычисления температуры в интервалах между этими точками. Расхождение шкал невелико, потому что Международная температурная шкала устанавливается так, чтобы она совпадала с термодинамической настолько точно, насколько это возможно при существующем уровне знаний. Метрологические лаборатории разных стран проводят и в настоящее время большую работу по уточнению значений постоянных точек Международной шкалы и по улучшению методов градуировки термометров в постоянных точках. [c.43]

В. А. Киреев разработал методы вычисления свойств веществ из параметров фазовых (давление пара, температуры кипения) и химических (теплоты, энтропии, функции Гиббса) равновесий, которые широко применяются у нас и за рубежом. В недавно вышедшей монографии [8794] эти исследования получили дальнейшее развитие и обобщение. М. X. Карапетьянц разработал систему методов сравнительного расчета фи-зико-химических свойств и параметров процессов [9251], показав связь между этими методами и вытекающими из их системы новыми видами сопоставлений, использовав как ранее описанные, так и рекомендованные им закономерности (см., нанример, работу [92521, посвященную периодической системе элементов и методам сравнительного расчета). Эти способы вычисления нашли широкое распространение, в частности, для прогноза и проверки значений термодинамических характеристик веществ, при составлении справочников и т. д. В качестве примера укажем на работы [4065, 4172, 4247, 4322, 4774, 4780, 4850, 5380, 5427, 55461 в рамках настоящего обзора этот перечень легко по меньшей мере удвадцатерить. В. М. Татевский на основании установленных им закономерностей в геометрических конфигурациях молекул составил расчетные схемы, охватывающие целые гомологические ряды и позволяющие определить самые разнообразные свойства веществ (мольный объем, плотность, теплоту парообразования, температуру кипения, давление пара, теплоты образования и другие) [8659, 86601. [c.72]

Метод Шераги — Манделькерна страдает тем недостатком, что зависимость параметра р от аксиального отношения очень мала. Это влечет за собой необходимость очень точного определения всех величин, используемых для вычисления этого параметра. Другая трудность метода заключается в несоответствии степени асимметрии статистических клубков с измеряемой для них величиной Р последняя отвечает аксиальному отношению стержней с р = 15. Прочие недостатки этого метода рассмотрены в работе [16]. Величину Уэ не следует путать с парциальным удельным объемом v. Если их отношение близко к единице, то это свидетельствует о компактности конформации молекулы [17]. Уэльс и Ван Холд [18] проанализировали связь между конформацией и величиной ks, где ks выражает зависимость 1/s от концентрации 1/s = l/s°(l + ks ). Величина этого отношения была определена для большого числа различных белков и некоторых органических полимеров (Крис и Найт [c.143]

Общая задача расчета кинетики процессов с участием макромолекул, которой посвящена настоящая монография, заключается в установлении количественной зависимости скорости протекания процесса и статистических характеристик его продуктов от значений констант элементарных реакций, концентраций реагентов и способа введения их в зону реакции. При расчете статистических характеристик молекул возникают задачи вычисления молекулярной массы, ММР, тактичности, состава, композиционного распределения и строения. При решении этих задач используются два различных подхода кинетический и статистический. Первый подход заключается в составлении и решении кинетических уравнений для концентраций всех типов молекул, радикалов или других активных частиц, участвующих в процессе. При втором подходе каждая макромолекула рассматривается как отдельная реализация конкретного случайного процесса условного движения вдоль полимерной цепи (линейной или разветвленной), а вероятность этой реализации равняется доле соответствующи ей молекул среди всех молекул, находящихся в реакционной смеси. Результаты, которые могут быть получены с помощью статистического метода, выражаются через параметры указанного слзп1айного процесса. Явная зависимость этих параметров от констант скоростей элементарных реакций, концентраций реагентов и времени может быть определена только при рассмотрении кинетики процесса. [c.39]

Концентрация растворенного кислорода фиксировалась электрохимическим анализатором марки ЭГ-152-003, позволяющим с помощью выносного датчика снимать показания в любой точке аэрационного резервуара. Объединение анализатора в блоке с самописцем КСПУ-004 позволило осуществить синхронную автоматическую запись кинетики насыщения жидкости кислородом в виде графика на движущейся диаграммной ленте. Параллельно с анализатором для большей точности данных и контроля показаний прибора концентрация растворенного кислорода определялась химическим анализом (методом Винклера). Для определения усредненных концентраций кислорода отбор проб производился через определенные интервалы времени одновременно в нескольких точках резервуара. Места отбора проб были выбраны в наиболее неблагоприятных для аэрации местах в углах резервуара (0,5 м от стенки) на глубине 0,3 м от поверхности, а также 0,3 и 1,1 м от дна. Датчик анализатора кислорода для сравнения показаний устанавливали рядом с местами отбора проб. Методы измерения расхода рабочей жидкости, расхода эжектируемого воздуха, потребляемой мощности и температуры, а также вычисления производных параметров подробно описаны в работе Карелина, Репина, Афанасьевой и Пономарева (1981). [c.102]

Тетрагональный бор имеет плотность 2,31 [223, 224, 248], которая была определена флоатационным методом. Количество примесей в образцах было различным и колебалось от О до 1%. Плотность, вычисленная по параметрам кристаллической решетки, равна 2,33. [c.29]

Вышеприведенное краткое и схематичное теоретическое объяснение эмпирического отношения (39) с экспонентами а между 0,5 и 1 не дает еще визкозиметрическому методу определения молекулярных весов такой же надежной теоретической основы, какую имеют методы осмотического давления или рассеяния света, а также определение молекулярного веса по измерениям диффузии и седиментации. В первых двух названных методах молекулярный вес может быть вычислен из ряда измерений при различных концентрациях в третьем методе необходимо определить два экспериментальные параметра молекулы в одинаковом растворителе при бесконечном разбавлении. Чтобы определить из вязкости молекулярный вес нового вещества по одному из уравнений табл. 5, необходимо знать, как коэффициент пропорциональности, так и экспонент а обе эти величины еще не могут быть надежно вычислены из других экспериментально определяемых величин исходя из общих теоретических предпосылок. [c.380]

Модель дает неплохое совпадение с экспериментом. Тем не менее, как отмечено в работе [87], принятые авторами [77] условия отрыва не вьшолняются при низких и высоких скоростях образования капли. Авторы [87] предложили модель, в которой рассматривается также двухстадийный процесс образования каш1и. Однако объем капли в конце первой стадии определяется из баланса не только сил тяжести и поверхностного натяжения, но также силы сопротивления и силы динамического давления жидкости. Для определения времени отрыва используется найденная из эксперимента и представленная в виде корреляционного соотношения скорость центра капли в момент отрьша. Модель проверена в широком диапазоне изменения параметров и дает удовлетворительное совпадение с экспериментом. Существенным недостатком является то, что формулы, по которым проводятся вычисления, слишком громоздки. Подводя итог сказанному, отметим, что в настоящее время трудно рекомендовать надежный и удобный метод расчета отрывного объема капель в динамическом режиме, основываясь только на полуэмпирических моделях. Для проведения инженерных расчетов можно использовать эмпирические корреляции. Одна из таких корреляций рекомендована в работе [84]. [c.57]

Связь между параметрами течения при захлебъгаании можно получить из уравнения (2.96), используя методы теории бифуркаций. Отметим, что в этом случае переменная, определяющая состояте дисперсного потока зависит от четырех параметров Удо, (Л о и либо И, так как является функцией к. Из соотношений (2.80) и (2.81) ясно, что вне зависимости от числа параметров, значения их в точках бифуркации определяются совместным решением двух уравнений N=0 и Л = 0. Используя для функции N выражение (2.96) и проводя необходимые вычисления, получаем [c.102]

Для лучшего понимания сказанного рассмотрим несложную задачу. Допустим, электрон движется в одномерной прямоугольной потенциальной яме шири ны а и с бесконечно высокими стенками. Выше ыы уже рассматривали точное решение этой задачи, теперь определим энергию электрона, используя опи-саннь й приближенный метод, а в качестве базисных функций хп выберем полиномы лс"(а —(п = 1, 2). Тогда Ф = J (a — л )+ Сгд 2(а — хУ, где а, напоминаем, —ширина ямы, а с и Сг —вариационные параметры. Для упрощения вычислений положим а = 1. . [c.73]

Вычисление температурного коэффициента для гомогенного реактора без отражателя — задача сравнительно простая, которая во многих случаях разрешима аналитическими методами. Но для более сложных систем, таких, как гетеронные реакторы и реакторы с отражателями, дело обстоит не так. Для этих систем оказываются более эффективными численные методы, а изменения коэффициента размножения определяются при помощи ряда вычислений к для достаточно малых изменений, зависящих от температуры параметров системы. [c.218]