квантами нейтронами

Нейтронография. Она изучает строение молекул, кристаллов и жидкостей по рассеянию нейтронов в веществе. Чаше всего нейтронография используется как метод уточнения или получения дополнительной информации о структурах, уже исследованных методом РСА. При этом используются некоторые преимущества нейтронографии по сравнению с РСА возможность определения положения легких атомов (особенно водорода) в присутствии тяжелых, а также возможность исследования структур, содержащих атомы элементов с близкими значениями порядкового номера 2, почти не различимых РСА. Рассеяние рентгеновского излучения — это результат колебания электронов атомов под воздействием рентгеновских квантов. Нейтроны же проникают через электронную структуру атомов и молекул и взаимодействуют с атомными ядрами. Поэтому нейтроны рассеиваются более равномерно всеми атомами образца. Рентгеновское же излучение рассеивается в большей степени тяжелыми атомами, которые богаче электронами. Поэтому рентгеновское излучение почти не реагирует на положение легких атомов, особенно водорода в структуре исследуемого вещества. [c.197]

Радиационно-химическими называются реакции, которые происходят вследствие поглощения веществом энергии ионизирующего излучения (потоки электронов, -частиц, у-квантов, нейтронов и т. д.). При радиационно-химическом воздействии (РХВ) в газовой фазе образуются первичные продукты — ионы и возбужденные короткоживущие молекулы (время их жизни примерно 10-8 Реагируя с молекулами среды и друг с другом, они образуют свободные радикалы, ионы, а также различные стабильные продукты, В результате радиационно-химического воздействия (иногда его называют радиолизом) из кислорода, например, образуется озон, а из газообразных предельных углеводородов — водород и сложная смесь различных углеводородов. Радиолиз смеси азота и кислорода приводит к образованию оксида азота (П) [c.92]

Существенным недостатком всех активных фотонейтронных источников являются малые периоды полураспада пригодных радионуклидов, сложность получения требуемых активностей и высокий фон у-излучения. Например, для создания ( ЗЬ + Ве)-источника с выходом нейтронов 10 с необходим источник у-излучения ЗЬ активностью около 37 ГБк. Количество у-квантов по отношению к нейтронам для (у, и)-источников составляет 10 . .. 10 квантов/нейтрон. [c.48]

Регистрируемое излучение Заряженные частицы, у-кванты, нейтроны Заряженные частицы [c.75]

В отличие от заряженных частиц и 7-квантов, нейтроны при прохождении через вещество взаимодействуют главным образом лишь с ядрами атомов электроны в этом процессе практически не участвуют. При взаимодействии нейтронов с веществом протекают три основных процесса упругое и неупругое рассеяние и радиационный захват. [c.39]

В радиационной химии изучают действие ионизирующих излучений потоками электронов, а-частиц, -квантами, нейтронами и т. д. При поглощении веществом ионизирующего излучения энергия излучения передается веществу. Электрон, движущийся с малой энергией (9— 2 эв), может присоединиться, например, к молекулам воды, а также к молекулам воды и кислорода [c.274]

Раздел физической химии, посвященный изучению химических реакций под действием излучений большой энергии, называют радиационной химией. К числу частиц, вызывающих химические реакции, относятся нейтроны, электроны, положительно и отрицательно заряженные ионы и кванты энергии более 50 эв (рентгеновские и улучи) . Химические реакции, протекающие под действием излучений большой энергии, получили название радиолиза. [c.257]

Кроме того, в качестве излучений высокой энергии можно использовать протоны, дейтоны, а-частицы, ускоренные в специальных ускорителях (циклотрон, генератор Ван-де-Граафа). Пучки быстрых электронов можно получать, используя линейные ускорители, бетатроны или радиоактивные изотопы некоторых элементов (например, " Зг, Сз и др.). Источником квантов больших энергий, кроме уже указанных искусственно получаемых радиоактивных элементов, могут служить мощные рентгеновские трубки для получения у-излучений можно также использовать торможение быстрых электронов, полученных в ускорителях (бетатроне, линейном ускорителе электронов, генераторе Ван-де-Граафа). Источниками нейтронов, кроме атомных реакторов, могут быть радио-бериллиевые и полоний-берил-лиевые источники или специальные ускорители нейтронов. [c.258]

Активация может быть вызвана также внешними причинами, к которым относятся поглощение квантов света при фотохимических реакциях, действие электрических разрядов, удары электронов, а-частиц, нейтронов и других излучений. [c.335]

Атомное ядро состоит из протонов р и нейтронов п. Эти частицы рассматриваются как два различных состояния элементарной ядерной частицы, называемой нуклоном. Особо высокая плотность ядерного вещества (около 10 г см ) свидетельствует о чрезвычайно больших силах, которые удерживают нуклоны в ядре. Ядерные силы действуют только на очень малых расстояниях — порядка, 10 см (Ы0 = = 1 ферма). Предполагается, что квантами поля ядерных сил являются я-мезоны (элементарные частицы с массой покоя, равной 270 массам электрона с зарядами я+, л , л ). В ядре происходит постоянное взаимопревращение протон нейтрон за счет обмена л-мезонами между нуклонами. Один нуклон испускает я-мезон, другой — поглощает [c.39]

Один грамм массы содержит 6,02 10 атомных единиц массы. Протон и электрон обладают электрическим зарядом. Положительный заряд протона равен 1,6 10" кулона. Отрицательный заряд электрона тот же по абсолютной величине. Нейтрон не заряжен. При распаде некоторых атомных ядер наблюдается испускание частицы, равной по массе и абсолютной величине заряда электрону, но положительно заряженной. Такая частица называется позитроном. Сам по себе позитрон устойчив, т. е. никаких превращений не претерпевает. Однако при встрече с электроном происходит аннигиляция — обе частицы исчезают и вместо них рождаются кванты электромагнитного излучения. [c.19]

В ряде случаев при -радиоактивных превращениях образуются неустойчивые формы атомных ядер. Например, ири облучении брома нейтронами образуется неустойчивый изотоп з5 °Вг, который затем претерпевает переход в более устойчивое состояние, излучая квант энергии. При таком превращении ни масса, ни заряд ядра не меняются, но в структуре ядра происходят изменения. Такое превращение называется изомерным переходом (ИП). [c.215]

С помощью указанного метода концепция фонона (кванта упругих колебаний кристаллической решетки), основанная на коллективном характере теплового движения атомов в кристалле, перестала быть только удобной формой теоретического рассмотрения экспериментатор, использующий технику рассеяния медленных нейтронов, может, в принципе, измерить энергию и импульс единичного фонона, определить время его жизни, направление распространения, поляризацию и т. д. Одним из наиболее существенных достижений метода рассеяния медленных нейтронов явилось измерение спектра возбуждения фононов и ротонов жидкого Не-И. Замечательным в этих исследованиях является то, что экспериментально полученные значения энергии возбуждения этих квазичастиц прекрасно подтверждают энергетический спектр, предсказанный Ландау. [c.186]

При активационном анализе нерадиоактивное вещество облучают нейтронами, радиоактивными частицами или гамма-квантами и затем измеряют радиоактивность образовавшихся изотопов. Например, измеряют активность Си , образовавшейся из нерадиоактивного [c.175]

Постоянная Планка Квант момента количества движения Масса протона Масса нейтрона Постоянная Больцмана Газовая постоянная Газовая постоянная Стандартный мольный объем газа Температура Цельсия Атмосферное давление Электронвольт [c.636]

Дифракционные методы. В дифракционных методах исследования рентгеновское излучение, поток электронов или нейтронов взаимодействуют с атомами в молекулах, жидкостях или кристаллах. При этом исследуемое вешество играет роль дифракционной решетки. А длина волны рентгеновских квантов, электронов и нейтронов должна быть соизмерима с межатомными расстояниями в молекулах или между частицами в жидкостях и твердых телах. Сама же дифракция (закономерное чередование максимумов и минимумов) представляет собой результат интерференции волн. Она зависит от химического и кристаллохимического строения, следовательно, соответствует структуре исследуемого вещества. Поэтому есть принципиальная возможность для решения обратной задачи дифракции, т. е. установление структуры вещества по его дифракционной картине. Обратная задача дифракции для рентгеновского излучения, дифрагирующего в конденсированных средах, называется рентгеноструктурным анализом. Методы применения электронных и нейтронных пучков вместо рентгеновского излучения называются электронографией и нейтронографией соответственно. Общим для этих методов является анализ углового распределения интенсивности рассеянного рентгеновского излучения, нейтронов и электронов в результате взаимодействия с веществом. Но природа рассеяния рентгеновских квантов, нейтронов и электронов не одинакова. Рентгеновское излучение рассеивается электронами атомов, входящими в состав вещества. Нейтроны же рассеиваются атомными ядрами а электроны — электрическим полем ядер и электронных оболочек атомов. Интенсивность рассеяния электронов пропорциональна электростатическому потенциалу атомов. [c.195]

Радиометрич. приборы состоят из детекторов, в к-рых происходит преобразование энергии излучения в электрическую или др. сигналы, и регистрирующих устройств. Детекторы м.б. ионизационными, сцинтилляционными, трековыми и др., в зависимости от того, на каком из эффектов основано их действие. По агрегатному состоянию рабочего тела различают газонаполненные, жидкостные, твердотельные детекторы по типу регистрируемого излучения-детекторы а-частиц, -частиц, у-квантов, нейтронов. [c.169]

Большинство авторов, опубликовавших экспериментальные данные о действии различных видов ионизирующих излучений (электронов, гамма-квантов, нейтронов, рентгеновского излучения и др.) на органические вещества, в том числе на минеральные и синтетические масла и жидкости для гидравлических систем, утверждает, что интенсивность изменения свойств облучаемых продуктов зависит от поглощенной дозы излучения, т. е. от количества энергии, поглощенного веществом, а неотвида действующего излучения [11. Однако известны и противоположные утверждения 161. [c.292]

При малых эллипсоидальных деформациях потенциальная энергия ядра возрастает, т. е. образуется энергетический барьер /(рис. 12.1.2). Высота барьера тем меньше, чем меньше разность 2Е - или чем больше параметр делимости /А. Для деления ядра с А< 49 необходимо внести энергию возбуждения, которая должна превосходить барьер деления возб > Ef. Возбудить ядро можно при облучении его у-квантами, нейтронами или другими частицами. Деление ядер с А < 49 может происходить и за счет туннельного эффекта. Хотя критерий 8 (формула (12.6)) справедлив только для малых деформаций, он, тем не менее, позволяет предположить, что и в случае больших деформаций время жизни ядра (А, 2) относительно спонтанного деления определяется только отношением 2 А. Действительно, общее изменение времени жизни обнаруживает заметную, приблизительно экспоненциальную зависимость от 2 А (см. рис. 12.1.2). [c.227]

Возбуждение люминесценции под действием частиц (радиолюлшнес-ценция) по своему механизму сильно отличается от возбуждения светом. Еще далеко пе все детали этого механизма выяснены. Несомненно, что переход кинетической энергии частицы в энергию люминесценции включает ряд промежуточных и побочных процессов. Во всех случаях существенную роль в возбуждении люминесценции играют вторичные электроны, которые выбиваются из молекул вещества под действием первичной частицы. Если первичная частица заряжена (электрон, протон, а-частица), то возбуждение может быть обусловлено как непосредственным се действием на молекулы люминофора, так и действием вторичных электронов. Если частица пе заряжена (у-кванты, нейтроны), то возникновение люминесценции обусловливается промежуточными процессами. В случае у-луч(ч"1 (а также рентгеновских лучей) люминесценция возбуждается электронами, которые вырываются из атомов вещества при поглощении у-кван-тов (фотоэффект) или их рассеянии (комитон-эффект). В случае нейтронов люминесценция вызывается или выбитыми из ядер атомов протонами, или а-частицами, получившимися в результате ядериых реакций. [c.145]

Природный натрий содержит один изотоп 23Na, который при поглощении нейтрона превращается радиоактивный 2 Ка с пеоиолом полураспада 14,24 ч, испускающий два р-кванта с энергиями 2,75 и 1,37 МэВ и Р-частицы с энергией 1,39 МэВ сечение активации натрия составляет 9,53 барн, а выход V-излучения на один захваченный нейтрон [c.106]

Постоянная Планка Квант момента количества движения Массн протона Масса нейтрона Постоянная- Больцмана Универсальная газовая постоянная ГазоЕая постоянная Стандартный молярный объем газа при 273 К и 1,013 105 Па Темп1 ратура Цельсия Атмосферное давление Электрический момент диполя Элеюронвольт [c.9]

СПОНТАННОЕ ДЕЛЕНИЕ (лат. зроп-1апеп5 — самопроизвольный) — тип радиоактивного превращения, при котором тяжелое ядро распадается на отдельные осколки — ядра элементов с меньшей атомной массой. Обычно образуются два осколка, иногда излучается еще а-частица. Одновременно С. д. сопровождается излучением нескольких нейтронов и у-квантов. [c.235]

Это явление было объяснено сильным влиянием химической связи атомов в решетке кристалла на величину сечения ядерного поглощения. Эффект влияния химической связи атомов в кристалле был описан с помощью теории Лэмба, построенной для изучения резонансного поглощения тепловых нейтронов ядрами кристаллической решетки [5]. Наблюденный эффект безотдаточного поглощения у-квантов атомами кристалла получил название эффекта Мёссбауэра. [c.175]

Элементарные (фундаментальные) частицы. Под этим термином объединяются мельчайшие объекты материи. Считается, что все многообразие окружающего нас мира построено из простейших элементарных частиц, которые делят на три класса. К первому классу относится фотон (квант электромагнитного излучения). Второй класс объединяет легчайшие частицы—лептоны, образующие два семейства электронное (электронное нейтрино, электрон) и мюонное (мюонное нейтрино, мюон). Третий самый многочисленный класс составляют легкие и тяжелые частицы — адроны, состоящие из двух семейств мезонное (пион, каон, мезон и др.) и барионное (протон, нейтрон, гипероны и т. п.). [c.5]

Для получения фотонов такой энергии иеоб.кодимы специальные установки, которые затрудняют измерение интенсивности потока нейтронов. Энергия у -квантов радиоактивного распада не превышает 3 Л1 ай, [c.357]

В настоящее время фотонейтронный метод применяется только для определения бериллия Ве (y, и) Ве. Если в анализируемом образце наряду с бериллием находятся атомы дейтерия, необ.ходимо исключить образование нейтронов по реакции (у, п) Н, т. е. следует использовать источник фотонов с энергией у-квантов в пределах 1J—2,2Л1эз. Таким источником является период полураспада которого равен [c.358]

Вторичные реакции — это процессы, при которых частицы или кванты, выделившиеся в процессе желаемой первичной реакции, вступают в реакции дальнейшего ядерного взаимодействия с анализируемым образцом или окружающей средой. Вторичные реакции играют незначительную роль, поскольку частицы или фотоны, образующиеся при облучении вещества нейтронами в реакторе, обладают небольшой частотой или энергией. При бомбардировке вещества протонами нейтроны, образующиеся в процесге [c.312]

Масса всех частиц дана в электронных единицах, т. е. гпе- = 1. Фотон — частица, не имеющая массы покоя — это квант электромагнитного поля. Далее идет класс легких частиц — лептонов, возникающих при распаде других частиц либо возникающих пар ами (частица + античастица) под действием фотонов их спины равны 1 . Между лептонами и протоном сгруппирован класс мезонов со спином, равным 0. Пионы или я-мезоны являются квантами ядерных полей. По-видимому, взаимодействие протона и нейтрона обусловлено мезонным полем (Юкава), т. е. взаимный переход этих частиц протекает за счет обмена мезонов между нуклонами. Основную роль в этом обмене играют я-мезоны. Схемы перехода можно представить так [c.76]

Особенность квантовых частиц состоит в том, что им присуще собственное внутреннее движение, представляемое как вращение частицы вокруг собственной оси. Связанный с этим вращением собственный момент количества движения называют спином частицы. Величина момента равна [s(s-(-1)] / Й, где S — спиновое число, определяемое природой частицы и имеющее целое или полуцелое значение. Так, для электрона, протона и нейтрона s = /2, для фотона s= 1. Ориентация спинового момента количества движения квантована и задается значением спинового магнитного числа tUs, которое может принимать значения —s, —s+1.. ... s (всего 2s + 1 возможных значений) для электрона, например, это два значения — /2 и /г- Величина nish определяет проекцию момента на произвольную ось в пространстве. [c.79]

Исследования показывают, что энергетический спектр нейтронов для жидких металлов подобен спектру рассеяния на поликристаллах. Следовательно, рассеяние нейтронов в жидкости аналогично действующему в твердом теле, т. е. в жидкости существуют высокочастотные коллективные возбуждения, подобные по своей природе фононам. Однако отождествлять фононы в жидкости с квантами гармонических колебаний кристаллической решетки нельзя, поскольку колебания атомов в жидкостях являются сильно затухающими. Колебания атомов в жидкостях можно представить как квазифононы (аналогично колебаниям решетки кристалла вблизи точки плавления). Опыт показывает, что вблизи точки плавления время жизни фонона составляет Ю с, т. е. всего несколько периодов колебаний, а длина свободного пробега L 20 A. Эти величины соответствуют времени, в течение которого конфигурация атомов остается в жидкости прежней. [c.186]

Как показал Мессбауэр (1958 г.), отдачу ядра можно относительно просто свести к нулю (см. гл. VII, 8). Оставшиеся два препятствия тоже преодолимы. Казалось бы, путь к созданию разеров и газеров открыт. Однако существует еще одна, можно сказать, непреодолимая трудность — создание нужной перенаселенности возбужденных уровней (см. гл. VIII). Тем не менее эту трудность, как показали Гольданский и Каган (1972 г.), можно в принципе преодолеть. Смысл их идеи заключается в создании необходимой перенаселенности путем облучения вещества мощным потоком нейтронов. Предложенная ими модель газера представляет собой тонкую (10 —10 мкм) бериллиевую иглу длиной 2—3 см. Игла газера облучается потоком нейтронов. Испущенные возбужденными короткоживущими (т 0,01 с) ядрами Y-кванты выходят из иглы, выстроившись в исчезающе тонкий луч. Такова идея и модель. Известны и другие идеи создания газера на долгоживущих возбужденных ядрах (т 1 сутки и более — Хохлов и Ильинский) и на среди ежи в у щих (т 0,1- --н10 с — Летохов), но все предложенные идеи и модели практически (иЗ-за колоссальных трудностей) пока не осуществлены. Не исключено, что в самом ближайшем будущем возможно открытие какого-нибудь нового физического явления, которое упростит проблему создания разеров и газеров. [c.525]

Вклад реакций (1.6) и (1.8) незначителен из-за малого сечения первой из них ( 10 мбари) и из-за того, что количество у-квантов, способных вызвать вторую реакцию, примерно того же порядка, что и плотность нейтронов. [c.8]

Достоинства А. а, высокая специфичность, во. змож-ность одноврем. определения ряда примесей в одной навеске образца, отсутствие поправки контрольного опыта, т. к. все операции, в т. ч. травление образца для удаления поверхностных загрязнений, проводят после облучения. Недостатки относительно малая доступность источников активирующих частиц и 7-квантов (ядерных реакторов, циклотронов, нейтронных генераторов, линейных ускорителей и т. п.), радиац. опасность. Осн. области применения А. а. анализ чистых в-в, в т. ч. материалов, применяемых в радиоэлектронике, атомной энергетике, авиационной пром-сти и др. анализ геол. объектов экологич. исследования медицина. [c.18]

И. э. II рода обусловлены различиями ядерных спинов, энергией 7-квантов, испускаемых после захвата ядром нейтрона, наличием у нек-рых ядер изомеров и т. п. Проявляются, напр., в неодинаковом распределении изотопов и ядерных изомеров между разл. формами в-ва, в к-рых содержатся ядра, образовавшиеся в результате захвата исходными ядрами нейтронов. с, С. Беодонжов. ИЗОТОПНЫЙ АНАЛИЗ, определение относит, содержания изотопов данного элемента в исследуемом в-ве. Примен. при изучении природы и механизма изотопных эффектов, при анализе проб с использ. изотопных индикаторов, для контроля за разделением изотопов, а также в геохимии и биохимии для исследования закономерностей естеств. вариации изотопного состава элементов. Наиб, точный и достаточно чувствит. метод И. а.— масс-спектрометрия. [c.214]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология