Ионизация полость

В последние годы много внимания уделяется изучению процесса развития канала электрического пробоя с использованием методов скоростной регистрации быстро протекающих явлений. Анализируя совокупность полученных данных, ряд авторов приходит к выводу о существенной роли инжекции носителей заряда из электродов и образующегося при этом объемного заряда в процессе развития пробоя. Фостер [17] подчеркивает аналогию в развитии электрического пробоя газов, жидкостей и твердых тел и выдвигает предположение, согласно которому на границе облака объемного заряда действуют значительные механические усилия. Это может привести к образованию в жидкостях и твердых телах областей пониженной плотности (фактически, газовых включений), в которых и развивается далее процесс ударной ионизации. Таким образом, выдвигается гипотеза, представляющая собой разновидность теории электромеханического пробоя, учитывающая инжекцию носителей (электронов) и развитие ударной ионизации в газовых полостях, которые возникают вследствие электромеханических усилий. Однако теоретическая разработка этой гипотезы пока не проведена. [c.29]

Эффективность детектора фотонного излучения зависит от материала, из которого сделан счетчик, толщины стенок и энергии фотонов. Это связано со сложным характером взаимодействия у-излучения с веществом (фотоэффект, комптоновское рассеяние и образование пары, сечения которых зависят не только от энергии у-квантов, но и от атомного номера элемента 2). При изменении энергии у-излучения мощность экспозиционной дозы, измеренная в воздухе, пропорциональна ионизации в полости камеры и зависит от материала стенок камеры. [c.110]

Грей [7] измерял ионизацию в небольших воздушных полостях на различных расстояниях от радиевого источника Т-лучей, заключенного в большой цилиндр из алюминия. Величина ионизации в этих воздушных полостях может служить мерой потери энергии фотонов в алюминии, если внести соответствующие поправки на относительное поглощение в алюминии и воздухе. На рис. 2 изображено отношение вторичной ионизации, создаваемой рассеянными фото- [c.43]

При расчета-х величины дозы используют принцип Брэгга — Грея [43], согласно которому соотношение между энергией излучения, поглощенной единицей объема материала стенки камеры, и плотностью ионизации газа в полости камеры выражается следующим уравнением [c.344]

I —ионизация (число пар ионов) на единицу объема полости в 1 сек. [c.344]

При сравнении разряда в Не, Аг, Ог и СОа наиболее низкая температура катода (и температура газа, заполняющего полость) наблюдалась для Не, а наиболее высокая для Ог и СОз [599, 600]. При этом интенсивность линий материала катода и ряда примесей (А1, Аи, Са, Си, Ре, Мд, Мо, 5з, Zn) в Не на порядок ниже, чем в Аг, и на несколько порядков ниже, чем в Ог и СОг. По-видимому, столь значительное различие интенсивности, а, следовательно, и предела обнаружения примесей вызвано не только изменением температуры (различие которой в Не и в Ог и СОг составляет 600°С), но и неодинаковыми словиями возбуждения спектров в этих газ ах и, в частности, разными потенциалами ионизации и энергиями метастабильных состояний атомов и ионов газа. Так, при возбуждении спектра Си в Не (24,6 эв) наблюдаются интенсивные ионные линии с потенциалом возбуждения 13 слабые линии с потенциалом возбуждения 8 эв в Аг (15,8 эв) присутствуют только слабые линии Си — 8 эв, а в Нг (13,6 эв) ионный спектр Си вообще отсутствует [599]. [c.185]

Лучше всего исследована радиотермолюминесценция (РТЛ), стимулированная -у-лучами или быстрыми электронами при темп-ре жидкого азота (77 К). При воздействии у-лучей происходит ионизация макромолекул с образованием вторичных электронов. Стабилизация электронов обусловлена захватом их в ловушках , к-рыми м. б. межмолекулярные полости, представляющие собой ямы в потенциальном поле межмолекулярного взаимодействия, отдельные функциональные группы и макрорадикалы, обладающие положительным сродством к электрону. При нагреве, по мере повышения молекулярной подвижности происходит высвобождение электронов из ловушек и их рекомбинация с ионами. При этом образуются электронно-возбужденные молекулы, переход к-рых в основное состояние сопровождается интенсивным свечением, наблюдаемым в области темп-р 100—300 К. Свечение, связанное с др. процессами,— рекомбинацией радикалов, окислением молекулярных продуктов радиолиза и др., на несколько порядков слабее. Часто значительный вклад в РТЛ вносят не [c.309]

Измерения ионизации внутри облучаемой среды с помощью наперстковой ионизационной камеры, заполненной газом, или другой полой ионизационной камеры могут быть использованы для расчета поглощенной дозы по правилу Брэгга — Грея [9, 101 для малой полости [c.83]

Принцип Брэгга — Грея для ионизационной полости, применимый также в случае ионизации в нейтронном потоке, позволяет рассчитывать поглощенную дозу по ионизационным измерениям. [c.92]

В результате ионизации вещества под действием рентгеновских и 7-лучей возникают вторичные электроны, которые могут выйти за пределы исследуемого объема, кроме того, в исследуемый объем могут попасть вторичные электроны, образовавшиеся вне исследуемого объема под действием излучения. Следовательно, о поглощенной дозе 7-лучей по ионизации, измеренной в выбранном объеме, судить нельзя. Если взять воздушную полость внутри облучаемого тела на расстоянии от его поверхности, равном или большем пробега вторичных электронов, возникающих в пространстве, которое окружает данное тело, то ни один из электронов, возникающих [c.333]

В данной работе использовалась электролитическая подача атомов цезия к пористому вольфрамовому ионизатору через твердую мембрану из цезиевого стекла. Принцип электролитического введения щелочных металлов через соответствующие стекла в вакуумную полость хорошо известен и описан в ряде работ отечественных и зарубежных авторов [5—7]. Такой способ подачи весьма перспективен, так как позволяет проводить исследование поверхностной ионизации с высокой точностью., [c.87]

Большой интерес представляют исследования по воздействию ультразвука на химические реакции. Ускорение химических реакций с помощью ультразвука проявляется лишь при такой его интенсивности, когда возникает кавитация. Разрыв химических связей и ионизация молекул происходят в слое жидкости, примыкающем к кавитационному пузырьку [65], вследствие возникновения ударных волн при захлопывании последнего. Химические реакции в поле ультразвуковых волн интенсифицируются также благодаря резонансным пульсациям кавитационных пузырьков, при которых возникают значительные местные перепады давления. Френкель Я- [60] показал, что для стадии образования и развития кавитационной полости характерно возникновение больших электрических напряжений, вызывающих электронный пробой. В условиях последнего в кавитационной полости возникают богатые энергией свободные радикалы, ионизированные молекулы и ионы. [c.120]

Газоразрядная плазма в ячейке Пеннинга удерживается радиальным электрическим и продольным магнитным полями, существующими в полости электродной системы. В торцевых областях электрическое поле имеет также продольную компоненту. Такая конфигурация полей определяется геометрией разрядного промежутка и влиянием пространственного заряда, имеющего в центральной области ячейки, как показано ниже, отрицательный знак. Под действием продольной компоненты электрического поля электроны продолжительное время колеблются между катодными пластинами вдоль оси г время их жизни в разряде Tg обратно пропорционально молекулярной концентрации. Электроны участвуют также в движении по циклоидальным траекториям в плоскости гв вокруг магнитных силовых линий и в радиальном дрейфе к аноду вследствие соударений с молекулами газа. При достаточном потенциале анода L a эти соударения приводят к ионизации молекул. [c.176]

Реакция акустического окисления этилмеркаптида натрия по мнению авторов протекает 1Ю следующему радикал1<ному механизму за счет сонолиза ионизации в навигащюн>юп полости молекулы воды распадаются на радикалы ОН и Н [c.56]

При распространении ультразвуковых волн в жидкости, если их интенсивность достаточно велика, может наступить явление кавитации. Упругие колебания в жидкости вызывают процессы сжатия и разрежения, повышения и понижения давления. При понижении давления сплошность среды нарушается, в ней появляются полости (пузырьки) при повышении давления пузырьки захлопываются, что вызывает появление мгновенных пиков давления, достигающих десятков мегапаскалей. В то же время на поверхности кавитационных пузырьков образуются электрические заряды и поля с напряженностью в сотни В/см. Это может вызвать пробои в пузырьках и ионизацию пропикшнх в нпх паров жидкости. При захлопывании пузырьков ионы попадают в жидкость. Эти процессы могут привести как к чисто механическому воздействию на помещенные в жидкость изделия, так и к ускорению химических реакций, в том [c.371]

В обоих случаях ароматическое кольцо субстрата связывается в полости циклодекстрина, причем ориентация связывания контролируется трег-бутильной группой. Для пара-соединения (55) окружение оказывает незначительный эффект, но в случае метазаместителя 0-ацетильная группа оказывается сближенной с 2-и 3-гидроксигруппами циклодекстрина. При достаточно высоких значениях pH будет время от времени происходить ионизация этих групп и образующийся алкоксид-анион будет осуществлять нуклеофильную атаку сложноэфирной группы, с легким освобождением уходящей фенолятной группы (56). Ацильная группа, таким образом, переносится на циклодекстрин, образуя интермедиат (как и в случае любого нуклеофильного катализатора, от ацетата до химотрипсина), который должен гидролизоваться на второй, особой стадии. При использовании хромофорной ацильной группы этот интермедиат можно идентифицировать. [c.509]

Описанные явления (обратимое связывание вещества и неподвижной фазы) иллюстрирует рис. 168. Очевидно, что на степень неполярных взаимодействий в полярных растворителях сильно влияет баланс сил, обусловленных эффектом растворителя. Суммарные изменения свободной энергии, вызванные взаимодействием частиц в отсутствие растворителя, разницей в размерах полостей, уменьшением свободного пространства, уравновешиваются изменением свободной энергии за счет электростатических и ван-дер-ваальсовых взаимодействий групп с растворителем. При увеличении размера анализируемого вещества ван-дер-ваальсовы взаимодействия усиливаются. Таким образом, энергия процессов связывания равна разности этих двух суммарных энергий [149]. Молекулы веществ с полярными заместителями, которые взаимодействуют сильнее с полярными элюентами, удерживаются слабее, чем исходные соединения без полярных заместителей. Ионизация соответствующих групп при изменении pH растворителя приводит к усилению электростатических взаимоде11Ствий с водными элюентами и. соответственно, к уменьшению хроматографического удерживания, тогда как нейтрализация заряда путем регулирования pH или за счет образования комплекса способствует более С1шьному удерживанию. [c.76]

Размер центральной полости и жесткость конформации молекулы делает соединение 260 превосходным хозяином для малых катионов, таких, как и Ка" , но этот лиганд полностью отвергает другие катионы в качестве гостей . Эта селективность воистину беспрецедентна так, способность 260 связьшать Ка" на 10 порядков величины выше его сродства к К" . Это свойство побудило авторов работы использовать структурную основу соединения 260 для разработки хромогенного лиганда 261 как специфического индикатора на ионы лития и натрия (схема 4.81) [38е]. Этот сферанд содержит в пара-положении к гидроксильной фуппе дополнительный азо-заместитель в качестве хромофора. Его растворы окрашены бледно-желтый цвет, который при ионизации фенольного гидроксила немедленно измe iяeт я на зеленый и далее на глубокий синий. Свободный 261 имеет = 13, но эта величина падает до 5,9 при комплексовании с и до 6,9 при комплексовании с Ка+. Ины- [c.499]

Общее замечание. Касаи и Бшлоп [183] рассмотрели реакции ионизации и переноса электрона в цеолите типа Y (см. также гл. 6). Для всех этих реакций характерно увеличение числа катионов и анионов в полостях [c.85]

Метод прикатодного слоя [3] имеет преимущество при анализе следов элементов с не слишком высоким потенциалом ионизации (<9 эВ) и при условии, что другие легкоионизируемые элементы не присутствуют в больших количествах. Мешающее действие малых количеств посторонних легкоионизируемых элементов можно ослабить использованием незначительных навесок проб (< 10 мг). В этом случае анализируемый материал (смешанный с угольным порошком) помещают в полость катода, а излучение прикатодного слоя выделяют путем подбора соответствующей экспозиции. Поскольку температура катода относительно низка, благоприятный предел обнаружения можно получить, если только определяемые примеси достаточно летучи. Хотя интенсивность циановых полос в области вблизи катода относительно низка, все же целесообразно возбуждение спектров проводить в газе или смеси газов, свободных от азота. В методе прикатодного слоя большое внимание нужно уделять точному выбору места в прикатодном слое, от которого регистрируется излучение, толщине этой области и возможности воспроизводимо ее устанавливать на оптическую ось. Эти требования легче удовлетворить при большом расстоянии между электродами (например, 10 мм). Однако следует отметить, что интенсивность спектральных линий быстро изменяется с удалением места регистрации от поверхности электрода. Это изменение зависит от потенциала ионизации элемента, скорости движения его частиц, энергии возбуждения его спектральных линий и т. д. Поэтому нужно обращать большое внимание на то, чтобы физические и химические свойства стандартных образцов и энергии возбуждения линий х п г были бы как можно ближе друг к другу. Последнее требование и требование воспроизводимой установки места регистрации в прикатодном слое никогда не могут быть удовлетворены полностью. Благодаря этому точность такого метода анализа относительно низка. [c.268]

Если полость заполнена воздухом (Й7 = 34 эв1пара ионов), а ионизация выражена в единицах заряда (Q), созданного ионами одного знака в 0,001293 г воздуха, то [c.84]

В результате разрядов в полости возпи кает овеченяе - , и происходит возбуждение и ионизация компонентов среды с образованием активных частиц — ионов, свободных радикалов, атомов, обладающих различным времене.м жизни. Эти реакционноспособные частицы после схлопывапия пузырька переходят в среду и могут инициировать различные химические процессы, в частности [c.238]

Таким образом упрощенно можно представить, что кавитационный акт состоит из двух основных этаиов. Во-первых, это — возникновение и рост кавитационной полости, разрыв сплошности среды, образование микроконденсатора, разряд, ионизация, возникновение активных частиц. Во-вторых, это — спадение полости и схлонывание пузырька, возникновение удар.ной волны, импульса давления и температуры, возникновение потоков и крекинг цепных молекул. Далее протекают процессы взаимодействия образовавшихся активных частиц как между собой, так и с неактивированными компонентами среды. [c.239]

В настоящей работе мы исследовали также влияние некоторых элементов (Ыа и 51) на интенсивность линий определяемых микропримесей при наличии последних в угольных порошках. Натрий был взят потому, что обладает низкой температурой кипения и низким потенциалом ионизации. Присутствие больших количеств такого ряда элементов в полости полого катода должно приводить к изменению характера протекания разряда, к увеличению проводимости разрядного промежутка , а следовательно, к снижению энергии, выделяющейся в зоне разряда. При химико-спектральном анализе кремнийсодержащих препаратов (ЗЮг, 51НС1з) некоторое неконтролируемое количество кремния остается в концентрате примесей. Важно учитывать возможное влияние кремния, чтобы обеспечить правильность анализа. Кроме того, интересно проследить роль кремния как элемента со свойствами, резко отличающимися от натрия. [c.27]

Продувочный газ поступает через щтуцер 18 в крыщке 1 и полость 15 и обтекает радиоактивный источник 14, представляющий собой слой плутония 2зэри да поверхности катода 13. зэр является а-излучателем с периодом полураспада 2,4-10 лет. Активность источника около 0,5 мКи. Размеры зоны ионизации достаточны для обеспечения независимости скорости образования заряженных частиц от скорости продувки. Газ-носитель из колонки вводится через штуцер в крышке 7 по каналам в изоляторе 8 и аноде 4 в рабочую зону ионизации, ограниченную диффузором 12. Малая торцевая площадь анода создает оптимальную эффективность захвата (наибольшую плотность электронов) в рабочей зоне. Выход газа из камеры осуществляется через штуцер 10. Изолированный от корпуса анод соединен с высокоомным разъемом 5 на корпусе 3 камеры детектора. [c.125]

В результате ионизации вещества под действием рентгеновских и у-лучей возникают вторичные электроны, которые могут выйти за пределы исследуемого объема, кроме того, в исследуемый объем могут попасть вторичные электроны, образовавшиеся вне исследуемого объема под действием излучения. Следовательно, о поглощенной дозе у-лучей по ионизации, измеренной в выбранном объеме, судить нельзя. Если взять воздушную полость внутри облучаемого тела на расстоянии от его поверхности, равном или большем пробега вторичных электронов, возникающих в пространстве, которое окружает данное тело, то ни один-из электронов, возникающих вне облучаемого тела, не попадет во взятый объем. Тогда ионизация, вызванная вторичным электроном, возникшим за пределами рассматриваемого объема под действием улучей, будет компенсироваться ионизацией объекта вторичными электронами, возникшими в рассматриваемом объеме. В этом случае можно установить значение поглощенной дозы в воздушной полости внутри облучаемого объекта. [c.324]

Для рентгеновых и у-лучей это отношение эквивалентно отношению значений т Ьа,1, где т — фотоэлектрический коэффициент поглощения, а Оа — часть комптонов-ского коэффициента рассеяния, соответствующая доле энергии, передаваемой электронам отдачи. Величину (часть коэффициента рассеяния, соответствующая энергии рассеянного излучения) учитывать ие следует, так как излучение, рассеянное в малом объеме облучаемого воздуха или ткани, обычно не влияет на ионизацию в этом малом объеме. Когда облучают большой объем ткани, излучение, рассеянное от окрулоющих тканей, будет, конечно, создавать в данной клетке добавочную ионизацию, однако если ионизацию измерить п полости, окру кешюй тканью или близким к ней по составу веществом, рассеянное излучение учитывается при определении дозы в рентгенах и, следовательно, правильнее будет пользоваться коэффициентом г-гва, а не т+Оо+< 1- [c.256]

Нейтроны. Единица дозы нейтронов 1 и-единица (см. табл. 2) основывается на измерении ионизации в малой, содержащей воздух полости, облучаемой в воде. Ионизация в такой полости, определенная количеством образовавшихся пар ионов, может быть также охарактеризована энергией, поглощенной в воздухе, если принять, что для образования одной пары ионов необходимо 35 ав. Почти все ионизации в воздухе, а также и рассеяние энергии в воде осуш,ествляются протонами, выбитыми нейтронами из молекул воды. Величину потери энергии в воде можно определить путем умножения этой энергии, рассея-ной в воздухе, на отношение задерживающих способностей воды и воздуха для протонов соответствующей энергии. Таким образом, мы получаем приведенные в табл. 2 значения энергии, рассеянной в воде, соответствующие 1 а единице-нейтроноп. [c.259]

Естественно, что вхождение атома металла в полость фуллерена должно менять его электронные свойства, в частности энергию сродства к электрону. Важный вопрос состоит также в установлении расположения атома металла или нескольких атомов внутри полости фуллерена. Квантово-механические расчеты эндоэдральных металлофуллеренов с элементами Se, Y и лантанидами (см. [19] и соответствующие ссылки), показали, что атом металла смещен от центра внутренней полости фуллерена и, кроме того, происходит перенос электрона с атома металла на углеродный каркас, в результате чего атом металла становится двух- или трехзарядным. При этом энергия ионизации эндоэдрального фуллерена становится заметно меньше, а сродство к электрону, несмотря на отрицательный заряд на углеродном каркасе, больше, чем у полого аналога фуллерена. Действительно, эксперименты на эндоэдральных фуллеренах свидетельствуют о том, что они легче отдают и принимают электрон, чем простые [c.292]

Механизм химического действия ультразвука. Наибольшее распространение получила кавитационно-электрохимическая теория, согласно которой при образовании кавитационной полости на ее границах возникают ионы жидкости различных знаков. В полости возникает электрическое поле, напряженность которого из-за размеров полости может достигать нескольких сот в/см. Такие поля приводят к разрядам внутри полости, что, в свою очередь, вызывает ионизацию продифундировавших в полость газов или молекул растворенных примесей, ионы которых могут явиться причиной возникающих под действием ультразвука химических реакций. [c.130]

Метод ионизационной камеры. Локальную поглощенную энергию можно измерить с помощью ионизационной амеры на основании принципа Брегга—Грэя. Если среда пересекается пучком фотонов и в ней имеется небольшая полость, размеры которой достаточно малы по сравнению с пробегом возникающих электронов, то ионизация, происходящая в такой полости, связана с энергией, по- [c.17]

Для измерения дозы с помощью полостной камеры непосредственно используется формула Брэгга — Грея. Основной принцип работы камеры состоит в том, что измеряется ионизация в газовой полости, окруженной твердым веществом. Газовая полость достаточно мала, поэтому находится в том же потоке излучения, что и окружающий материал. Поглощенная доза В (в эв) в твердом веществе, внутри которого (гаходится полость, дастся выражением [c.82]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология