Показатель преломления и геометрическая

Метод физико-химического анализа заключается в следующем. Измеряют какое-нибудь физическое свойство раствора или расплава (плотность, вязкость, температуру плавления, давление пара, поверхностное натяжение, электропроводность, показатель преломления, диэлектрическую проницаемость и т. д.). Последовательно изменяя состав, получают таблицу числовых данных измеряемого свойства. С помощью этих данных строят диаграмму состав — свойство. Изучают геометрические особенности диаграмм состав — свойство для растворов различных компонентов и ищут зависимость между геометрическими особенностями такой диаграммы и природой раствора. [c.167]

В отличие от геометрических изомеров энантиомеры эквивалентны по своим физическим и химическим свойствам. У них одинаковые температуры плавления и кипения, давление пара, плотность, показатель преломления, для неполяризованного света — колебательный и электронный спектры, одинаковая реакционная способность к ахиральным реагентам. [c.168]

Рассмотрев результаты расчетов индикатрис рассеяния, иллюстрирующие зависимости от микроструктуры и комплексного показателя преломления на обеих поляризациях, авторы [242 отметили, в частности, что рост показателя преломления усиливает рассеяние назад и практически не влияет на рассеяние вперед, как это следует из геометрической оптики. Увеличение показателя поглощения ослабляет рассеяние назад и также не влияет на рассеяние вперед. [c.149]

Под рассеянием света обычно понимается его распространение в среде по направлениям, отличающимся от предписываемых геометрической оптикой [75, 76]. При облучении светом малой изотропной частицы в пей наводится осциллирующий электрический диполь, который затем является источником вторичного излучения во всех направлениях с той же частотой, что и падающий свет. В однородной по показателю преломления среде свет распространяется только по направлению преломленного луча, рассеяние света по другим направлениям невозможно в результате интерференции вторичных световых волн. Для возникновения рассеяния света необходимо наличие оптических неоднородностей, нарушающих интерференцию вторичных световых волн, Неоднородности могут иметь различный характер. Это и крупные частицы порядка длины световой волны с показателем преломления, отличающимся от окружающей среды. Это обусловленные тепловым движением флюктуации плотности, всегда существующие в чистой жидкости. Такие флюктуационные образования обычно имеют объемы малые по сравнению с кубом длины волны падающего света [76]. В растворах наблюдаются также и флюктуации концентрации частиц . [c.122]

Следовательно, если основываться на геометрической форме диаграммы состав—показатель преломления, то эти растворы должны входить в ту же группу, что и растворы метиловый спирт— четыреххлористый углерод. Если же исходить из диаграммы состав—молярная теплоемкость, то растворы ацетон—хлороформ и уксусная кислота—вода должны быть объединены в одну группу с растворами бензол—четыреххлористый углерод. [c.201]

Образец для измерения разности показателей преломления пары стекол с одинаковыми дисперсиями показан на рис. 1)3. Равенство геометрических путей световых лучей, проходящих по обе стороны от плоскости склейки, достигается в нем путем совместной полировки больших граней. Более подробное описание требований к обработке образцов этого рода см. в работе Захарьевского [30]. [c.243]

При седиментации в ультрацентрифуге или при электрофорезе граница между раствором и растворителем возникает под действием центробежного или электрического поля. Здесь полезно подчеркнуть, что, согласно принятой терминологии, под границей понимается вся область перехода от чистого растворителя к раствору, а под геометрической формой границы понимается форма кривой градиента показателя преломления в этой области. Положение границы определяется по положению максимума этой кривой или — если она асимметрична — по положению ее центра тяжести. В рассматриваемых случаях граница мигрирует в направлении действующей силы и расплывается с течением времени за счет той же диффузии и (или) полидисперсности. [c.270]

Физико-химические методы исследования—рентгенография, электронография, молекулярная спектроскопия, измерение диэлектрических постоянных, показателей преломления, магнитной восприимчивости—позволили уточнить геометрические параметры молекул, подтвердить представления химиков о различии одинаково изображаемых связей. Было выявлено, что вследствие взаимного влияния атомов не только химические, но и физические свойства, характеризующие одноименные связи в различных соединениях, могут быть различными. Такими характерными физическими свойствами ковалентных связей являются энергия их образования, расстояние между центрами атомов, полярность и поляризуемость связей. [c.55]

Они выражают свойства, обусловленные волновой природой явления теплопроводность, электропроводность, оптические свойства и др. В общем виде это эллипсоид, а ki, ki, Аз —численные значения коэффициентов по определенным направлениям (показатели преломления, коэффициенты теплопроводности и т. д.). Соотношения между коэффициентами могут быть такими, что геометрически трехосный эллипсоид превращается в щар, если ki=kz = k3. Кристалл такого свойства оказывается изотропным. Так, оптически изотропны кристаллы кубической сингонии. [c.46]

Одна из экспериментальных трудностей, связанных с измерениями показателя преломления вблизи полос поглощения, заключается в том, что обычные законы геометрической оптики не приложимы к поглощающей [c.215]

Геометрический расчет такого рода деталей можно существенно облегчить, составив таблицу оптических величин, определяющих показатель преломления вещества (см. таблицу), или транспортир, позволяющий находить соответствующие величины (рис. 7). При [c.180]

Отношение потока энергии, рассеиваемого или поглощаемого сферической частицей, к потоку, падающему на единицу площади поверхности, называют соответственно сечением рассеяния или сечением поглощения (в сумме — сечением ослабления). Отношение такого сечения к геометрическому сечению (проекции частицы) называют коэффициентом эффективности соответственно поглощения, рассеяния или ослабления, Теория Ми дает выражения для коэффициентов эффективности рассеяния и ослабления в виде сложных функций от отношения ра змера частицы к длине волны излучения и от комплексного показателя преломления сферической частицы относительно окружающей среды. Если излучение распространяется в среде, содержащей в единице объемд определенное количество сферических частиц одинакового состава и одинакового размера, то спектральные,коэффициенты поглощения и рассеяния определяются как произведение, сечений рассеяния или поглощения отдельной частицы на указанное количество частиц. Для нолйдисиерс-нон системы частиц необходимо учесть функцию распределения ио размерам. [c.45]

Когда световая волна распространяется в строго однородной прозрачной среде, она индуцирует колебания этой среды. Возникающие в результате этого вторичные волны полностью компенсируют друг друга по всем направлениям, за исключением направления распространения возбуждающего света, и в этой гипотетической среде не будет никакого рассеяния света. В жидкости или газе, состоящих из отдельных молекул, всегда существуют малые области, в которых показатель преломления испытывает флуктуации. В этом случае вторичные волны уже не полностью компенсируют друг друга и малая часть возбуждающего света будет испускаться в направлениях, отличающихся от направления распространения возбуждающего света. Это явление было рассмотрено Релеем. Предположив, что рассеивающие центры представляют собой сферы радиуса г, что этот радиус значительно меньше длины волны света и что поляризуемость частиц одинакова во всех направлениях. Релей рассчитал, что интенсивность рассеянного света пропорциональна величине Чтобы выяснить пространственное распределение и поляризацию рассеянного света, рассмотрим рис. 20. Сферическая частица находится в точке О, а падающий на нее пучок света поляризован так, что его электрический вектор параллелен линии ZZ. Под действием поля волны в частице возникают вынужденные колебания, направленные вдоль ZZ. При этом частица испускает свет, электрический вектор которого колеблется в плоскости, содержащей и ось колебаний частицы. Геометрически картина явления точно совпадает с обсуждавшейся в разделе I, Г,3, где рассматривалось испускание флуоресценции группой молекул, ориентированных так, что оси переходов [c.65]

В трех последних графах табл. 44 приведены общие указания относительно чувствительности, специфичности и точности, которых можно ожидать от разных типов метода при различных условиях. Конечно, использовать эти данные надо осторожно, так как в конкретных случаях многое зависит как от характера определяемого вещества, так и от других факторов, связанных с методом определения. Например, однородность жидких растворов способствует высокой точности, тогда как замерзание последних при низкой температуре может приводить к ошибкам, обусловленным изменением показателя преломления и даже пропускания кюветы, если образец погружен в жидкий азот. Аналогично фронтальное освещение твердых растворов вносит ошибку, обусловленную геометрическим выравниванием. В свою очередь величина фона, по-видимому, лимитирует чувствительность одних методов в большей степени, чем других. Мы не останавливаемся здесь на трех последних графах табл. 44, но читателю. возможно, будет полезно вернуться к ним при более детальном обсуждении рассматриваемых методов. [c.382]

В дальнейшем было установлено, что светорассеяние не является особым свойством гетерогенно-дисперсных систем. Оно характерно также для газов, чистых жидкостей и истинных растворов. Рассеяние света в этих системах обусловлено флуктуациями плотности и концентрации — непрерывным возникновением и исчезновением ассоциатов. В совершенно однородной среде свет не должен рассеиваться. В соответствии с принципом Гюйгенса каждую точку среды, до которой дошел фронт волны, можно рассматривать как новый источник колебаний. Вторичные колебания усиливают друг друга в направлении распространения волны и гасятся в других направлениях. Расс.матривая таким образом распространение волнового фронта, можно заключить, что в однородной изотропной среде он всегда остается геометрически подобным себе, например, плоская волна будет оставаться плоской. Если же на пути распространения плоской волны появляется локальная неоднородность (с другим показателем преломления), то каждая точка неоднородности станет [c.295]

Существует два типа анизотропных кристаллов одноосные и двухосные. При прохождении света через одноосный кристалл свет расщепляется на два луча — обыкновенный и необыкновенный, тогда как в случае двухосного кристалла свет расщепляется на два необыкновенных луча. Поведение этих лучей при прохождении через кристалл можно описать с помощью геометрической диаграммы, называемой индикатрисой. Она представляет собой эллипсоид, оси которого пропорциональны показателям преломления света, распространяющегося в направлении этих осей. Индикатриса одноосного кристалла имеет две одинаковые оси. Индикатриса двухосного кристалла представляется трехосным эллипсоидом, его три взаимно перпендикулярные полуоси равны трем главным показателям преломления двухосного кристалла. [c.48]

Поэтому в электронной оптике корень квадратный из потен-г иала играет ту же роль, что показатель преломления сред).1 в геометрической оптике. [c.182]

Оптические свойства каждой данной оптической линзы, в частности показатель преломления её материала и связанное с ним и с геометрической формой фокусное расстояние, изменит в готовой линзе нельзя. Фокусное расстояние электрической линзы можно изменять в широких пределах, изменяя напряжение между электродами электроннооптической системы. Поэтому в электронной оптике можно создать показатели преломления , во много раз большие, чем показатели преломления оптических сред. [c.185]

В этой главе рассматриваются законы распространения света в среде с переменным показателем преломления главным образом с позиций геометрической оптики. Оптическая неоднородность называется шлирой . Этот термин заимствован из технологии производства стекла. Например, тепловой пограничный слой является шлирой, поскольку его показатель преломления зависит от температуры. Распределение температур и, следовательно, распределение показателей преломления в ламинарном тепловом пограничном слое описываются известными физическими законами пограничного слоя. В шлире, образованной, например, вихревым столбом газа, выходящего из трубы, это распределение фактически беспорядочное. Оптические методы позволяют провести количественные исследования в обоих случаях. Естественно, в первом случае можно получить подробную информацию, наиример распределение температур, а во втором — только интегральные значения, например теплосодержание вихря. Тепловые пограничные слои будут рассмотрены подробнее, чем другие поля течений, встречающиеся в газовой динамике и баллистике. [c.15]

Пусть все линзы обоих объективов спектрографа сделаны из одного материала, показатель преломления которого равен п для лучей, идущих вдоль оси объектива камеры, и п + Дп — для лучей, образующих с этой осью малый угол Д6 (согласно правилу знаков, принятому в геометрической оптике, на рис. 23 А0 <0)-Если входная щель находится в фокальной плоскости объектива коллиматора для лучей с показателем п, то резкое изображение [c.75]

Показатель преломления (ПП), вообще говоря, является функцией объема и поляризуемости молекулы или кристалла, и его непосредственное использование для решения структурных вопросов требует определенной осторожности. Вместе с тем, при специальном подборе веществ для сравнения, руководствуясь их генетическим или геометрическим родством, или наоборот, резким изменением атомной структуры при одинаковом составе вещества, можно сделать ряд полезных выводов. [c.163]

На рис. V. 41,а для примера приведена зависимость показателя преломления от состава тройной системы (7, р= onst). Проекция поверхности показателей преломления представлена на рис. V. 41,6 кривые этого рисунка являются геометрическим местом точек составов растворов, имеющих один и тот же показатель преломления. Они носят название изорефракт. [c.317]

Оптические свойства аэрозолей подчиняются тем же закономерностям, что и оптические свойства лиозолей, но в аэрозолях они щюявляются более ярко за счет большой разности в плотностях, а значит — в показателях преломления аэрозольной частицы и газовой среды. Характер взаимодействия света с аэрозольной частицей зависит от соотношения между размером частицы й и длиной волны света X. Если ё X, то взаимодействие можно рассматривать с позиции геометрической оптики, если с1 X или ё <Х, то необходимо основываться на теории электромагнитных колебаний, т. е. учитывать волновую природу света. Для аэрозолей характерны рассеяние и поглощение света. [c.292]

Под геометрической формой границы седиментации понимают форму кривой градиента показателя преломления <1п1йг. [c.161]

СДВОЕННЫХ ПОКАЗАТЕЛЕЙ ПРЕЛОМЛЕНИЯ ЛИНИЯ (или ПОВЕРХНОСТЬ) — геометрическое место точек, соответствующих смесям, расслаивающимся на две жидкие фазы с одинаковым показателем преломления. Может быть искривленной (в противоположность изооптике), когда в системе присутствует добавочный компонент (рис. 113). [c.237]

Показатель преломления призмы и объектива растет с уменьшением длины волны, следовательно, фокусное расстояние объектива уменьшается по мере продвил ения в коротковолновую область. Фокальная поверхность расположена примерно так, как показано на рис. 3.4. Ее форма и положение могут быть рассчитаны известными в геометрической оптике способами. Фокальная поверхность достаточно сложна, однако в отдельных случаях хорошо аппроксимируется плоскостью или частью кругового цилиндра. Из соображений подобия следует, что при пропорциональном уменьшении размеров прибора радиус кривизны фокальной поверхности уменьшается, т. е. кривизна фокальной поверхности у больших приборов меньше, чем у малых. [c.69]

Освещение клеток проводилось плоскополяризованным светом, плоскость колебания электрического вектора которого составляет угол 45° с плоскостью наблюденш[. В этом случае, как известно [1], отраженные от поглощающей среды л чи имеют ту же поляризацию, что и при освещении объектов естественным светом. Проведенные опыты подтвердили данные, полученные расчетным путем по формулам геометрической оптики, для однородных шаров с относительным показателем преломления, равным 1,07 [2]. Максимум степени поляризации был обнаружен под углом рассеяния около 86°. [c.150]

Для описания оптических свойств криста.члов Френель в 1818 г. предложил использовать вспомогательные поверхности, которые упрощенно можно построить следующим образом. Внутри кристалла помещаем светящуюся точку. В результате по каждому направлению от нее будут распространяться два луча и ЗМг с разными скоростями (рис. 27), в которых колебания взаимно перпендикулярны. По направлению их колебаний АА и ВВ от точки О отложим отрезки, пропорциональные показателям преломления этих волн, что дает нам четыре точки — А, А В, В. Сделав полное построение в пространстве, получим совокупность точек, которые в общем виде представляют собой поверхность второго порядка — геометрически трехосный эллипсоид, симметрия которого ЗЬгЗРС. Полуоси эллипсоида являются экстремальными значениями показателей преломления кристалла — наибольший Ыр — наименьший и Nm — средний. Эллипсоид показателей преломления, или оптическая индикатриса (указательница), описывается уравнением [c.52]

Согласно правилу Ауверса, в ряду изомерных гидроароматических соединений г ыс-изомер имеет более высокую плотность и показатель преломления и более низкую молекулярную рефракцию, чем транс-изомер [184]. В таком виде это правило выполняется не всегда его использование в прошлом привело к неправильным отнесениям конфигураций ряда молекул. В дальнейшем правило Ауверса было несколько изменено . В настоящее время уже не делают попыток рассчитать основные молекулярные свойства, исходя из основного или модифицированного правил Ауверса, а в основном сравнивают исследуемое соединение с его стереоизомером. Так было найдено, что г ыс-изомер 1,2-диметилцикло-гексана имеет более высокую температуру кипения, большую плотность и больший показатель преломления, чем тракс-изомер. Такие же соотношения имеют место для 1,4-диметилциклогекса-нов . Казалось бы логичным, что для 1,3-диметилциклогексанов по аналогии более высокие значения конЪтант должен иметь г ыс-изомер. На этом основании было произведено геометрическое [c.210]

Две молекулы, представляющие собой структурные, геометрические или функциональные изомеры, изомеры положения или различающиеся по нескольким типам изомерии, обладают различными физическими свойствами, такими, как температуры плавления и кипения, дипольный момент, диэлектрическая проницаемость, показатель преломления, электромагнитный спектр и т. д. Подобные различия проявляют также конформеры, не способные легко превращаться друг в друга при вращении вокруг одинарной связи. Эти различия могут быть ничтожными или больши.ми для разных молекул, но они всегда существуют. В определенной степени различаются изомеры и по химической реакционной способности. Однако существует еще один тип изомерии, когда различия между изомерами проявляются в единственном физическом свойстве, а также очень слабо в реакционной способности. Этот тип изомерии называют оптической изомерией, а физическое свойство, в котором она проявляется, — это взаимодействие имолекул с плоскополяризованным светом. [c.135]

Отношение интенсивностей флуоресценции, измеренных прибором F2IF1), равно отношению абсолютных скоростей испускания флуоресценции двух растворов (Q2/Q1) только в том случае, если геометрическое расположение образца и оптических деталей одинаково для обоих измерений. Изменение показателя преломления (а) раствора приводит к изменению углов, под которыми лучи покидают границу плоскость кюветы — воздух [184]. Так, если два сравниваемых, вещества растворены в разных растворителях, то наблюдаемые интенсивности флуоресценции нужно умножить на п . При использовании бисульфата хинина в водной 0,1 н. серной кислоте в качестве стандартного вещества отношение п2(растворнтель)/п (вода) соответствует поправке 27% для бензола и 5,5% для этанола, [c.247]

При решении практических задач геометрической оптики имеется возможность исправлять несовершенства одного фокуси рующего устройства (например, одной линзы) путём составления сложной системы (объектива), состояш ей из нескольких лип . Устранение недостатков фокусировки достигается при этом путём последовательного использования в объективе собирающих и рассеивающих линз с различными показателями преломления. В электронной оптике возможность исправлять так называемые аберрации одной линзы при помощи другой сильно ограничена. Это обстоятельство тесно связано с различием, отмеченным выше г пункте 1). [c.185]

Возможность применения к движущимся электронам законов оптики, возможность изменять направление электронных лучей как при помощи отдельных линз, так и при помощи составленных из таких линз объективов и окуляров привели к осуществлению электронных микроскопов (список литературы смотрите [2234]). В электронной оптике возможно создавать среды с любым показателем преломления, а также по произволу менять длину электронной волны, существенную для явлений диффракции. Поэтому оказалось, что электронная оптика приводигг к гораздо более широким возможностям, чем геометрическая оптика видимого света. В то время как наиболее сильные оптические микроскопы допускают увеличения, немногим превосходя-Щ15б несколько тысяч раз, в электронных микроскопах добиваются увеличений порядка ста тысяч раз. Размеры доступных изучению объектов оцениваются как десятикратные размеры обычных молекул. Электронный микроскоп становится неоценимым средством исследования в биологических науках. В этой области метод исследования при помощи электроиного микроскопа — просвечивание исследуемого объекта электронными лучами, прошедшими через конденсор. В физике при изучении электронных явлений объектом, рассматриваемым через объектив [c.699]

Шеферда и Перротта [22]. Если поднимаюш,иеся из плампеи вверх горячие газы пересекают расходящийся пучок световых лучей, освещающий экра ,, то на экране возникают тени. При теневой фотографии на место экрана помещается фотопленка или фотопластинка. Возникновение теней можно объяснить следующим образом. Представим себе полую сферу из тонкого стекла, помещенную на пути расходящегося светового пучка от точечного источника света. На экране мы увидим на общем равномерно освещенном фоне узкую темную полосу в виде окружности и прилегающую к ней с внутренней стороны полосу повышенной яркости, имеющую ту же форму. Темная полоса соответствует истинной геометрической тени от поверхности сферы. Лучи света, попадающие на внешние края сферы (по касательной), преломляются внутрь, так как показатель преломления стекла больше, чем воздуха. Эти добавочные лучи и приводят к усилению освещенности внутренней полосы то же место экрана, на которое они должны были бы попасть, если бы не встретили на своем пути препятствия, оказывается теперь слабо освещенным. Все остальные [c.161]