Волны поступательные

К волнам поступательным относятся ветровые волны, волны прибоя и всплеска, корабельные волны и др. [c.373]

Количественно опишите изменение температуры и плотности при прохождении ударной волны через такой газ, как СН4, в котором переход вращательной и колебательной энергий в анергию поступательного движения незначителен. Какое влияние на прохождение ударной волны окажет диссоциация на Н и СН3 [c.587]

Если не учитывать поступательной скорости газа, то время обратного хода волны равно времени прямого хода и к концу периода [c.259]

В вихревых генераторах (рис.2.1.— рис.2.3.) поток рабочего агента 5 (жидкость, газ, пар, газожидкостная смесь) по тангенциальным каналам 2 поступает в вихревую камеру 1, где поток приобретает вращательно-поступательное движение. В выходном сопле за счет уменьшения диаметра, интенсивность вихря возрастает. При этом в вихревой камере образуется зона разряжения. В результате периодического проскока рабочего агента в зону разряжения камеры, на выходе сопла генерируются аэрогидродинамические импульсы в виде сжатия и разряжения потока, которые распространяются в виде акустической волны. [c.28]

Нетрудно видеть, что с ослаблением волны сжатия скорость движения газа падает. В случае слабой звуковой волны газ за ее фронтом неподвижен, так как согласно равенству (7) при Р Ра и р1 Рн получается и п 0. В действительности, как известно, звуковая волна состоит из правильно чередующихся областей сжатия и разрежения, причем газ за ее фронтом находится в очень слабом колебательном движении средняя поступательная скорость газовых частиц равна нулю. [c.118]

Если увеличивать энергию воздействующего на молекулу излучения, то можно вызвать распад молекулы - 1е диссоциацию. Дальнейшее увеличение сообщаемой энергии приведет лишь к возрастанию скорости поступательного движения образующихся при диссоциации атомов, которое не квантуется. Поэтому при определенной длине волны спектр станет непрерывным. Подобно тому, как по коротковолновой границе атомного спектра можно вычислить энергию ионизации (см. разд. 1.4), по коротковолновой границе соответствующей спектральной серии молекулы можно найти энергию ее диссоциации, а следовательно, и энергию связи. Спектральные определения очень точны. [c.70]

С увеличением кинетической энергии частицы растет частота колебаний. При поступательном движении свободной частицы ее скорость, а следовательно, и длина связанной с ней волны могут принимать любые значения. Иначе обстоит дело при вращении или колебании одной или нескольких частиц относительно друг друга. Если при возвращении частицы в какую-либо точку пространства фаза имеющихся там колебаний не совпадает с фазой новой волны, фронт которой движется вместе с частицей, то происходит частичное или полное гащение колебаний. Характер распространения волны и движения частицы изменяется. Она не может находиться в таком состоянии. Для получения устойчивого периодического движения частицы необходимо, чтобы фазы колебаний в одной точке при каждом обороте совпадали и получалась стоячая волна. [c.31]

Для движущихся частиц, обладающих определенной энергией, характерен поступательный импульс р = ти. Исходя из теории относительности, де Бройль показал, что между импульсом и длиной соответствующей волны имеет место соотношение р = [c.33]

Поступательное перемещение молекул жидкости вносит определенный вклад в теплопроводность. Однако основным фактором, определяющим теплопроводность жидкости, является процесс распространения упругих волн, порожденных тепловыми колебаниями молекул. Эти волны имитируются фононами (по аналогии с фотонами — квантами электромагнитных волн). Исходя из кинетической теории теплопроводность для жидкостей можно выразить формулой [c.9]

Электронно-возбужденные частицы, возникающие при поглощении света, обладают достаточной, а иногда и с избытком, энергией, чтобы диссоциировать на фрагменты. Спектр поглощения, приводящий к диссоциации, является сплошным, поскольку образующиеся фрагменты имеют существенно непрерывную поступательную энергию. В области более длинных волн, когда поглощение не приводит к диссоциации, спектр может быть линейчатым (хотя в ряде случаев это не так). Так, спектр паров иода 1г состоит из типичных полос поглощения. Линии постепенно сближаются до достижения континуума [c.47]

Поступательное движение будет квантованным только в случае движения частицы в замкнутом объеме. При этом образуются стоячие волны, так что на стенки приходятся узлы волн. [c.224]

Это определяет условия квантования поступательного движения половина длины волны Я/2 должна целое число раз укладываться на доступной для движения длине / [c.224]

На самом деле электроны двигаются в периодическом поле, так как около каждого положительного иона существует потенциальная яма. Поэтому собственная функция электронов должна отражать как движение между положительными ионами, так и вокруг ионов. Если расстояния между ионами стремятся к бесконечности, то электроны сядут на свои орбиты около положительных ионов. Существует грубая аналогия между движением электрона в металле и колесом. Электрон и движется поступательно и вращается вокруг ионов. Поступательное движение мы описали методом постоянного потенциала (картины плоских волн). [c.638]

Широков Л. 7-22] рассматривает теплопроводность как процесс переноса энергии волнами. Он интегрирует поступательные и колебательные движения молекул, [c.297]

Полная энергия молекул равна сумме кинетической (поступательной), вращательной, колебательной и электронной энергии. Энергетические уровни, соответствующие вращательной, колебательной и электронной энергии, всегда дискретны. Световые кванты с длиной волны [c.8]

Вращающихся граничных поверхностей. В данном разделе рассматривается однородная жидкость в сосуде, на который в свою очередь действуют случайные возмущения его линейной и угловой скоростей, т. е. скоростей поступательного движения и вращения. Распространение флуктуаций поступательной скорости происходит в основном с помощью нормальных напряжений (сил сжатия), действующих на границах раздела твердое тело — жидкость. Уравновешивание внутреннего движения жидкости под воздействием волн сжатия происходит достаточно быстро, за исключением случая очень больших сосудов. Вместе с тем изменения вращательного движения сосуда передаются только посредством касательных напряжений и поначалу действуют только на поверхности раздела. Затем это влияние распространяется внутрь объема жидкости, правда, весьма медленно. [c.474]

Рассчитать приближенное квантовое число, соответствующее энергии поступательного движения пули весом I г, летящей со скоростью 300 м/с в мишень, удаленную на 100 м. Какова длина волны де Бройля [c.403]

Рассчитать длину волны де Бройля для атома водорода с поступательной энергией, соответствующей комнатной температуре. [c.405]

Другой путь образования частиц с заданным вектором скорости - это процессы фотодиссоциации. Так, известно, что горячие атомы водорода можно получать при лазерном фотолизе молекул HI и НВг с помощью эксимерных лазеров. При этом энергия поступательного движения атома Н зависит от длины волны облучающего излучения лазера. [c.136]

Взаимодействие вещества с электромагнитным излучением разной длины волны сопровождается различными физическими процессами. При избирательном поглощении энергии света изменяется энергетическое состояние макромолекулы в результате таких внутримолекулярных процессов, как переходы электронов, колебания атомных ядер, вращение ядер, электронов, атомных групп, поступательное и вращательное движение молекулы как целого. [c.153]

Важнейшая физическая характеристика любой молекулы — спектр ее энергетического состояния, который определяется процессами движением электронов (особенно валентных), колебаниями атомных ядер и вращениями атомных групп около положений равновесия, поступательными и вращательными движениями молекулы как целого. Движения электронов в молекуле определяют ес электронный спектр, который проявляется в ультрафиолетовой и видимой областях шкалы электромагнитных волн (Я=150—1000 нм) колебания атомных ядер и вращения атомных групп определяют колебательный и вращательный спектры атомов. В результате наложения внутримолекулярных процессов молекулярные спектры, наблюдаемые в широком диапазоне энергий, оказываются значительно сложнее атомных спектров. Вследствие большого различия в энергиях электронного, колебательного и вращательного состояний эти процессы можно изучать раздельно, пренебрегая их взаимным влиянием. [c.26]

Учение о звуке — акустика — описывает процессы механических колебаний и их распространение в твердых, жидких или газообразных веществах. В пустом пространстве не может быть звука, потому что нет материальных частиц — проводников колебаний— в противоположность, например, световым или высокочастотным колебаниям, при которых колеблется электрическое и магнитное состояние пространства самого по себе. Звуковая волна в воздухе выводит небольшой объем воздуха из состояния покоя и перемещает его возвратно-поступательно, тогда как световая волна не влияет на характер движения пространства. [c.14]

Диссоциация была изучена фотометрически по увеличению коицеитрации N63 при прохождении адиабатической ударной волны через смесь N204 в газе-носителе N3. Данный метод, как признают, является неточным, и в этой системе энергию активации (а следовательно, и частотный фактор) трудно измерить, но, по-видимому, можно ие сомневаться в том, что частотный фактор превышает величину сек 1. Эта реакция Показывает типичную зависимость от давления. Энтропия активации составляет около 10 кал моль-град, И это легко объяснить, если сопоставить указанную величину с полным изменением энтропии в реакции, составляющим около 45 кал моль -град (стандартные условия 25° С, давление 1 атм). Стандартное изменение энтропии, обусловленное поступательным движением, равно 32,4 кал моль-град, и на долю изменения, обусловлеи-ного вращением и колебанием, остается 12,6 кал моль-град. Последняя величина сопоставима с величиной энтропии активации 10 кал моль-град. Это указывает на то, что переходный комплекс подобен скорее свободно связанным молекулам N02, нежели молекуле N204. [c.232]

Вывод классических уравнений движений из квантовых показывает, что классическая механика применима при условии малости длины волны де-Бройля X по сравнению с характерным размером I об.тасти действия потенциала, в котором движется частица. Из правил квантования следует, что условие к (ШР) <5 эквивалентно условию Пк для связанных состояний системы (колебательное и вращательное движение). Для тепловых энергий Т 1000 К) и молекул среднего атомного веса [М 20) X, составляет величину ппр>[дка К)" см, что заметно меньше размера молекул (3-10 сж). Для этих же условий наиболее вероятные значения вращательных квантовых чисел ] обычно превышают 10, тогда как для колебаний условие 1 к 1. как правило, не выполняется. Таким образом, описание поступательного и вращательного движения молекул в рамках классической механики полностью оправдано. Что касается колебательного движения, то опо может быть описано классически только в случае, когда колебательная энергия заметно превышает величину колебательного кванта, например в случае сильно г1Кзотермнческих реакций. [c.57]

Если время адиабатического сжатия газа нри прохождении звуковой волны заметно превышает время колебательной релаксации Ткол то молекулярную колебательную теплоемкость можно считать близкой к равновесной колебательной теплоемкости С ол- В тех же случаях, когда полупериод колебаний меньше вс личины Ткол (большие частоты), колебательная теплоемкость будет практически равна нулю, т. е. вся заключенная в данном элементе газа энергия будет иметь форму поступательной и вращательной энергии. [c.77]

Под действием электрического поля волны молекулы в частице дисперсной фазы приобретают преимущественную ориентацию в пространстве. В то же время тепловое движение молекул дисперсионной среды стремится их разориентировать. Поступательная комтонента броуновского движения не оказывает никакого влияния на поляризационные характеристики свечения. Вращательное броуновское движение вызывает деполяризацию свечения. Молекулы в частице поглощают падающее излучение практически мгновенно, переходя в возбужденное состояние. В возбужденном состоянии они находятся в течение некоторого времени, называемом средней продолжительностью жизни возбужденного состояния. Затем происходит высвечивание. Именно за период пока молекулы возбуждены происходит поворот час-Т1ЩЫ на некоторый угол. Вращательная деполяризация флуоресценции определяется параметра.ми, характеризующими саму частицу, т. е. объемом и средней длительностью возбужденного состояния и величинами, характеризующими дисперсионную среду, т. е. вязкостью и температурой. [c.97]

Таким образом, сверхзвуковой поток, прежде чем попасть в межлопаточный канал, проходит через бесконечную систему ударных волн с постепенно увеличивающейся интенсивностью в области между соседними ударными волнами поток разгоняется до все больших скоростей (по мере приближения его к фронту решетки). Перед участком ударной волны, расположенным у входа в межлопаточный канал, газ движется поступательно с числом Маха, равным Мтах- На этом участке происходит наиболее интенсивное торможение потока, в результате которого на выходе из межлопаточного канала устанавливается дозвуковое течение. При этом величина потерь полного давления в различных элементарных струйках, прошедших через систему ударных волн, будет различна, так как интенсивность волн падает слева направо. Следовательно, при рассматриваемом обтекании решетки идеальным певязким потоком газа в достаточно удаленном от входа сечении межлопаточного канала, где статическое давление, а значит, и направление скорости уже постоянны по его ширине, величина скорости останется переменной. С целью упрощения задачи будем предполагать, что в результате турбулентного обмена между струйками поток внутри меж-лопаточных каналов полностью выравнивается и в соответствии с этим за решеткой устанавливается равномерный по шагу поток с постоянными статическим и полным давлениями, причем направление этого потока совпадает с направлением пластин (угол отставания б равен нулю). Важно отметить, что сделанное здесь предположение о выравнивании потока в межлопаточ-ных каналах существенно отличается от сделанного в предыдущем параграфе предположения о выравнивании потока в сечении далеко за решеткой. В этом последнем случае мы только несколько завышаем потери по сравнению с теми потерями, которые имеются в невязком потоке газа, оставляя при зтом неизменным течение в самой решетке, а следовательно, неизменным и силовое воздействие потока на нее. Иное дело при выравнивании потока в лопаточных каналах, при котором вследствие изменения течепия в самой решетке происходит не только увеличение потерь, но и изменение величины равнодействующей по сравнению с ее значением в идеальном — невязком потоке газа ). Конечно, можно предположить, что выравнивание пото- [c.90]

Величину Х называют иногда длиной тепловой волны, поскольку эта величина того же порядка, что длина волны де Бройля для частищл с массой пг и энергией кТ/2 (средняя энергия на одну степень свободы поступательного движения частицы). [c.210]

Подготовленность топливо-воздушной смеси и ее температура определяют скорость распространения пламени в факеле. В противоположность скорости распространения взрывных волн в горючих смесях, достигающих величины порядка 2000 -ь-3000 м1сек, нормальная средняя скорость распространения пламени мазутного факела имеет величину порядка 2—3 м сек, достигая для отдельных элементов жидких топлив величины 10 м/сек, Так как отдельные составные части горючей смеси имеют различные скорости воспламенения, то речь может итти о ее средней скорости. Горение смеси начинается при температуре, достаточной для зажигания легковоспламеняющихся частей топлива. Скорость распространения пламени увеличивается по мере вступления в реакцию основной массы топлива и соответствующего возрастания температуры. Навстречу распространяющемуся фронту пламени движется поток смеси топлива и воздуха. При достижении равных величин скорости поступательного движения горючей смеси и скорости распространения пламени фронт воспламенения, стабилизируется на некотором расстоянии от устья форсунки [13]. В точке пересечения скоростей пламени и горючей смеси начинается воспламенение (рис. 13). [c.48]

Впервые химический лазер, основанный на реакции между водородом и хлором, был разработан американскими исследователями, Однако им не удалось достичь успеха, поскольку затраты энергии на инициирование реакции, т. е. создание атомного хлора, во много раз превышали энергию лазерного возбуждения. Таким образом, данная реакция цепная, и в ней есть акт, дающий неравновесно возбужденные продукты, но она протекает с недостаточной скоростью. Поэтому для создания высокоэффективного химического лазера следует выполнить одновременно несколько условий, а именно реакция, лежащая в основе такого лазера, должна быть быстрой, идти по цепному механизму и должна приводить к образованию неравновесных возбужденных молекул, колебательная энергия которых значительно превышает энергию поступательного и вращательного движений. Идея использования быстрых цепных реакций была выдвинута впервые советскими учеными. В настоящее время широкое применение нашли цепные реакции водорода или дейтерия с фтором, в результате которых образуются возбужденные молекулы НР или ОР с неравновесным распределением энергии по колебательным степеням свободы. Излучение генерируется благодаря колебательным переходам в этих молекулах. Длина волны X излучения для НР составляет 2,7—3,2 мкм, а для ОР — 3,7—4,4 мкм. При добавлении оксида углерода (IV) к смеси дейтерия и фтора молекулы СОз забирают энергию у молекул ОР и переизлучают ее а области 10 мкм. Сравнительно недавно в США был создан хими ческий лазер, излучение в котором составляет 1,3 мкм. В его основу положена реакция молекулярного хлора с пероксидом водорода. Дело в том, что в растворе пероксид водорода диссоциирует на ионы Н+ и НО2 , которые активно реагируют с молекулами хлора. При этом взаимодействии возникает возбужденная молекула кислорода. Это так называемый синглетный кислород, в молекуле которого возбуждены не колебания, а долго живущие электронные состояния. Газообразный хлор пробулькппает через жидкую смесь пероксида водорода и гидроксида натрия, который [c.101]

Наилучшие результаты радиоволновая дефектоскопия дает в сочетании с анализом динамики изменения сигнала модуляционный анализ). Такая возможность представляется особенно существенной при учете характера относительного перемещения контролируемого объекта и излучательно-приемного устройства, создаваемого сканирующим устройством или перемещающими механизмами (вращение, поступательное или колебательное движение и т. д.). При периодическом прохождении дефекта в зоне чувствительности излучательно-приемного устройства возможно использование спектральных методов анализа, существенно повышающих достоверность обнаружения дефектов. В случае одноразового прохождения дефекта сквозь зону контроля (когда контролируемый объект движется поступательно) целесообразно расположить комплекты излучающих и приемных устройств в направлении движения, что позволит получить сигнал о дефекте дважды — при прохождении первого комплекта и второго. С учетом скорости движения это позволит повысить достоверность контроля за счет корреляционного анализа огибающих СВЧ-сигналов. Радиоволновые дефектоскопы могут быть построены на базе одной антенны в качестве излучающей и приемной (однозондовая схема) или двух антенн (двухзондовая схема). В качестве антенны используют [1] рупоры, диэлектрические согласующие пластины, петлевые диэлектрические волноводы (поверхностные волны) и др. Для дефектоскопии эффективно применение двух антенн, повернутых относительно плоскости поляризации на 90° и реализующих поляризационный метод. [c.145]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология