Заполнение нулями

В отличие от электрических цепей при расчете потокораспределения в г д. наиболее распространенным и более эффективным в вычислительном плане является переход к контурным уравнениям. В то же время для учета разреженности матрицы более выгодной оказывается узловая форма записи системы уравнений, поскольку для сложных систем заполненность нулями у матрицы Максвелла меньше, чем у матрицы Кирхгофа. Кроме того, структура матрицы Максвелла совпадает со структурой схемы цепи и не зависит от выбора контуров, что упрощает логику алгоритмов упорядочения исключения переменных. [c.116]

В последующем изложении мы кратко обсудим аподизацию и улучшение разрешения, поскольку они недостаточно освещены в других частях книги. Завершат раздел несколько замечаний, касающихся повышения разрешения с помощью методов заполнения нулями и линейного прогнозирования. Более детальные сведения о фильтрации можно найти в работах [4.2 и 4.24 — 4.26]. [c.133]

Рис. 4.1.4. Формы линий, получаемых в результате фурье-преобразования усеченных спадов свободной индукции длительностью 1тм = Т. а — сигнал не спадает (Т = ) полная ширина на полувысоте центрального пика составляет Д/= 0,604//тах б—д — сигналы с возрастающими скоростями спада = Г, 772, Т/тг и Т/5. Заметим, что амплитуда пульсаций уменьшается. Непрерывные кривые получаются в результате дополнения сигнала бесконечным количеством нулей. Если длительность сигнала увеличивается ташь вдвое за счет добавления нулей, то фурье-преобразование дает дискретные значения, отмеченные точками. Фурье-преобразование усеченного сигнала без заполнения нулями дает значения, соответствующие каждой второй точке. (Из работы [4.27].)

Газ Нг быстро сорбируется на металлах переменной валентности и медленнее — на окислах металлов и таких элементах, как углерод (графит) и германий [24]. На окислах сорбция часто приводит к образованию гидроокисей. Поэтому нри нагревании мон ет десорбироваться НгО [25, 26]. Кроме того, в некоторых случаях может происходить обратимая сорбция. В этом случае предполагают, что с ионами поверхности металла образуется соединение типа гидрида. В случае металлов газ Нг быстро сорбируется даже при 78° К с теплотой сорбции, которая может достигать 40 ккал или более. Теплота сорбции медленно надает с заполнением поверхности катализатора вплоть до насыщения, после чего она приближается к нулю [27, 27а] . Значительное количество данных подтверждают точку зрения, что сорбция на металлах является прямой реакцией со стехиометрией 1 1 с ионом металла такая реакция приводит к образованию гидрида [28, 29] [c.546]

Экспериментальное определение теплоты адсорбции реагентов затруднено (тем более, что их величина вследствие неоднородности поверхности в значительной мере зависит от степени заполнения этой поверхности). Для многих случаев очень важным становится расчет действительной энергии активации. Опытным путем установлено, например, что для некоторых реакций гидрогенизации кажущаяся энергия активации близка к нулю, действительная же энергия активации составляет 20 ккал/моль. [c.282]

Установить микрометрический винт на ноль. В поле зрения окуляра должны наблюдаться полосы, подобные изображенным на рис. 49. Полосы должны быть видны отчетливо по всей высоте. 3. Установить кюветы, заполненные одним веществом. При некотором отсчете, близком к нулю, должно быть достигнуто совмещение верхних и нижних полос. 4. Записать отсчет по микрометрическому винту как нуль прибора. 5. Заменить в одной из кювет эталонное вещество иа исследуемое. 6. Добиться вращением микрометрического винта совмещения полос и сделать отсчет. [c.94]

Рис. 14-11. Отталкивание электронов на заполненных орбиталях, а-очень большое расстояние между двумя атомами или молекулами частицы ведут себя как нейтральные они не притягиваются и не отталкиваются сила взаимодействия между ними равна нулю о-небольшое расстояние между двумя атомами или молекулами частицы еше недостаточно сближаются, чтобы между ними возникло сильное отталкивание, однако они притягиваются друг к другу

Для адсорбционных платиновых катализаторов, нанесенных на оксид алюминия и прокаленных при различных температурах (от 300 до 800° С), вычислялась энтропия информации слоя Я,г (слой) и значения параметра /. Так как в случае адсорбционных катализаторов HJn стремится к нулю с ростом а, то im HJn)=Hn=0. Это значит, что при большом заполнении [c.106]

Все геометрические модели пористого пространства можно классифицировать в зависимости от типа связи между порами. В соответствии с этой классификацией модели могут иметь размерность от нуля до трех [23]. Эти модели могут использоваться для описания явлений переноса в пористых средах и определения коэффициента переноса (эффективных коэффициентов диффузии и теплопроводности, проницаемости и других эффективных характеристик), а также капиллярного потенциала — движущей силы в уравнениях переноса, которая проявляется в условиях гетеро-фазного заполнения объема пор. Капиллярный перенос жидкости частично определяется формой поверхности и областью распространения жидкости в пористой среде кроме того, при наличии в системе капиллярного переноса движущая сила и коэффициент переноса являются функциями реальной геометрии пористого пространства [24]. [c.129]

Для нахождения единственной неизвестной константы А] достаточно постановки одного опыта при произвольных давлении и концентрации. Вблизи прямой I (см. область III на рис. IV-18, б), когда воды уже не хватает для заполнения вторичной гидратной оболочки, селективность начинает снижаться (х2=а2х -, ф=1—й2х , где аг и Ь — постоянные для данной системы электролит — мембрана). В точках, где прямые пересекаются с диагональю (Х2=Х ), селективность обращается в нуль. Абсциссы этих точек практически совпадают с концентрацией, отвечающей ГПГ. [c.205]

Шестнадцатеричная константа записывается как шестнадцатеричное число, перед которым стоит буква X. При этом один байт памяти содержит две шестнадцатеричные цифры. Если количество цифр в константе нечетное, то слева добавляется нуль до заполнения байта. [c.342]

Из значительного числа видов приборов для измерения давления на нефтеперерабатывающих предприятиях применяются главным образом пружинные манометры, отличающиеся простотой устройства, надежностью, универсальностью, портативностью и большим диапазоном измеряемых величин. В тех случаях, когда среда, находящаяся в сосуде, может оказать корродирующее действие на внутренние детали манометра, между ним и сосудом помещают сифонную трубку, заполненную буферной нейтральной жидкостью или другое устройство, передающее давление среды на механизм манометра. Между манометром и сосудом помещается трехходовой кран. Ставя его пробку в различные положения, можно продуть сифонную трубку в случае ее засорения, отключить манометр для замены его, присоединить контрольный манометр для проверки рабочего манометра, проверить исправность рабочего манометра, отключив его от сосуда (при исправности манометра его стрелка должна стать на нуль, а после включения вернуться в прежнее положение). Схема действия трехходового крана показана на рис. 25.1. [c.302]

При построении квазиньютоновских методов желательно учесть как можно больше свойств самой матрицы Якоби. Общим для этих методов является то, что строится аппроксимация самой матрицы Якоби, а не обратной. Это связано с тем, что сама матрица может иметь большое число нулевых и постоянных элементов, в то время как обратная обычно является заполненной, имеющей мало нулевых и постоянных элементов. Идея построения квазиньютоновских методов, учитывающих разреженную структуру систем нелинейных уравнений, состоит в том, чтобы при построении матриц Вг (г = 1, 2,. ..) сохранена была структура самих матриц Якоби, т. е. если некоторый элемент матрицы Якоби равен нулю, то и соответствующий элемент матрицы должен быть равен нулю. То же требование относится к случаю, когда элемент матрицы Якоби является либо легко вычисляемым, либо постоянным. Все дальнейшее изложение будет вестись применительно к параллельному методу расчета ХТС. [c.62]

Первые т строк столбцов) гессиана функции Р (рис. 30) соответствуют дифференцированию по переменным 1 = 1, т), следующие п строк (столбцов) —дифференцированию по переменным (I = т + 1, т + п) и т. д. Здесь и далее заштрихованная часть гессиана соответствует ненулевым элементам гессиана, элементы же, стоящие вне заштрихованных частей, тождественно равны нулю, К сожалению, в большинстве случаев при оптимизации ХТС гессиан критерия не получается разреженным. Так, если в схему, показанную на рис. 29, ввести рецикл, то гессиан будет плотно заполненным [c.171]

Резюмируя приведенное рассмотрение, отметим, что в гессиане могут быть элементы двух видов. Элементы первого вида — постоянные числа (в частном случае равные нулю), второго вида —легко вычисляемые [например, с помощью формул (V, 7)] выражения. Относительно построения квазиньютоновских методов минимизации функций с разреженными гессианами можно сказать то же, что было сказано о построении методов решения систем нелинейных уравнений с разреженными матрицами Якоби. Ясно, что мы должны аппроксимировать сам гессиан, а не обратную ему матрицу, поскольку гессиан может иметь большое число нулей, а его обратная матрица — быть плотно заполненной. При построении матриц Б , аппроксимирующих гессиан О, желательно сохранить структуру самого гессиана, т. е. обеспечить равенство постоянных (в частности нулевых) и легко вычисляемых элементов матрицы О соответствующим элементам матрицы В. [c.174]

Радиальное напряжение 0 в данном случае равно нулю. Если ротор заполнен жидкостью, то кроме указанных выше напряжений возникнут также напряжения от действия гидростатического давления вращающейся жидкости. Определим эти напряжения для корпуса, как для толстостенного цилиндра, находящегося под действием внутреннего давления. [c.318]

Изменение производительности компрессора отжимом пластин самодействующих клапанов. Если каким-либо способом не дать закрыться пластинам всасывающих клапанов, то при изменении направления движения поршня газ из цилиндра ступени будет перетекать в полость всасывания. Следующее изменение направления движения поршня приведет к новому заполнению цилиндра газом из полости всасывания. В течение всего процесса нагнетательные клапаны ступени будут закрыты, производительность ступени т = О, а колебания давления в цилиндре будут происходить относительно среднего давления Если подобным же путем не дать закрыться пластинам нагнетательных клапанов ступени, то в процессе всасывания цилиндр будет заполняться газом из полости нагнетания. С изменением направления движения поршня вошедший в цилиндр газ вновь будет вытолкнут в полость нагнетания, а давление газа в цилиндре будет колебаться около среднего давления в полости нагнетания. Всасывающие клапаны за время полного оборота вала в этом случае закрыты и производительность ступени равна нулю. [c.306]

Постоянным магнитным (и механическим) моментом могут обладать только такие атомные и молекулярные системы, в которых есть не заполненные до конца электронные оболочки. Магнитный и механический момент заполненных оболочек всегда равен нулю. К парамагнитным частицам относятся некоторые атомы, свободные радикалы, ион-радикалы, ионы переходных элементов, молекулы в триплетном состоянии. [c.224]

Течение, которое возникает в цилиндре перед продвигающимся плунжером, однако, не является простым. Чтобы легче представить это течение, свяжем с плунжером систему координат, которая может двигаться вместе с ним (лагранжева система координат). В этой системе координат цилиндр будет двигаться с постоянной скоростью Уо- При осевом движении цилиндр будет увлекать за счет сил трения примыкающую к нему жидкость в направлении неподвижного плунжера. Когда жидкость приблизится к плунжеру, она должна приобрести радиальную скорость и двигаться к центру цилиндра до тех пор, пока, постепенно замедляя свое движение, не достигнет места, где осевая скорость будет равна нулю. Так как жидкость непрерывно движется внутрь, то она приобретает положительную осевую скорость. В результате кольцевая оболочка жидкости движется к плунжеру, а внутренняя сердцевина — от него. Такой тип течения был определен Роузом [25 ] как обратное фонтанирование ( фонтанирующее течение будет рассмотрено в разд. 14.1 при изучении заполнения литьевой формы). [c.348]

Для измерения применяют статический компенсационный метод давление диссоциации в закрытой системе, состоящей из диссоциирующего вещества и газов, уравновешивают внешним давлением воздуха, определяемым в измерительной части прибора. Состояние уравновешенности определяют с помощью нуль-инструмента, которым служит /-образная капиллярная трубка, заполненная ртутью. Нуль-инструмент служит одновременно гидравлическим затвором для реактора. Основные части измерительной установки (рис. V. 2) реактор с нуль-инструментом и отводом для заполнения нуль-инструмента ртутью закрытый ртутный манометр с зеркальной шкалой и не показанные на рис. V. 2 катетометр или зрительная труба (микроскоп МИР-10). [c.71]

Таким образом, мы берём наирокат дополнительную намять, заполненную нулями, и должны возвратить ее в прежнем состоянии. Какой смысл имеет такое определение Зачем нужно требовать, чтобы дополнительные q-биты вернулись в состояние 0 ") На самом деле это условие чисто техническое, однако важно, чтобы вектор состояния в конце вычисления был разложим, т. е. имел вид 6) 0 г ) (с [c.55]

Давайте начнем с заполненной нулями плоскости 1 для простоты считаем, что в начале все узлы асинхронной сети находятся в одной фазе. Вычисление в плоскости О будет проводиться с холмами и низинами времени - местами, в которых обновление проводится чаще, чем в соседних, или реже причем крутизна склонов ограничена и на них нет обрывов. Если паттерн в плоскости 1 не сохраняет информации об очередности (кто кого опережает), то эта деятельность не может быть распознана как вычисление, которое мы имели в виду (а именно, FORGET-ME-NOT). Другими словами, паттерн битов в плоскости 1 - это контурная карта холмов и низин времени. [c.147]

Сжигание производят следующим образом. Образец забирают в правую часть бюретки, затем обе части бюретки заполняют воздухом с таким расчетом, чтобы смесь газа и воздуха не превышала 100 см . Если сжигают образцы с высоким содержанием углеводородов, то смесь газа с воздухом должна находиться только в правой части бюретки, а левая заполняется воздухом. Прежде чем записать объем газа, взятого для сжигания, несколько капель жидкости из сжигательного сосуда перепускают в бюретку, соединив кран I гребенки со сжигательным сосудом. Благодаря этому устраняется появление газовых пузырьков при заполнении водой вредного пространства гребенки от крана I до сжигательного сосуда и отростка бюретки выше нуля. В дальнейшем при каждом замере газа после сжпгания эта операция повторяется. Воздух для сжигания забирают [c.246]

Подставив (1.16), (1.17) или (1.18) в (1.15) и проинтегрировав, найдем вид изотермы адсорбции, соответствующей этим функциям распределения. Чтобы избавиться от непринципиальных аналитических трудностей и добиться максимально простых и наглядных результатов, рассмотрим, следуя Рогинскому 12], более подробно физическую картину адсорбции на неоднородной поверхности. Когда степень заполнения даже на самых активных участках еще мала, адсорбция повсюду следует закону Генри. Наклон соответствующей прямой линии в координатах 0 — С тем круче, чем больше теплота адсорбции на данном участке. Ширина области Генри для неоднородной поверхности, определяемая ее шириной для участков с максимальными значениями теплоты адсорбции, очень мала. На активных участках быстро наступает насыщение, на участках же с меньшими значениями X рост 0 остается линейным. Благодаря этому на графике функции распределения (рис. 1.4) создается крутой фронт, отделяющий участки с 0, близким к единице, от участков с 0, близким к нулю. Этот фронт перемещается в сторону меньших зйачений X, почти не [c.19]

Для наблюдения за давлением на каждом сосуде устанавливается манометр. Когда среда, находящаяся В сосуде, может оказать коррозионное действие на внутреннее устройство манометра, между ним и сосудом помещается сифонная трубка или другое приспособление, заполненное жидкостью, не вызывающей коррозии и передающей давление среды на механизм манометра. Между сифонной трубкой и манометром помещается трехходовой кран. Посредством трехходового крана, ставя его в различные положения, можно продуть сифонную трубку в случае ее засорения, отключить манбметр для замены его, когда он неисправен, присоединить контрольный манометр для проверки рабочего манометра, проверить рабочий манометр на месте путем отключения его от сосуда при исправности манометра его стрелка должна стать на нуль, а после включения вер- [c.191]

Стабилизация эмульсий является динамическим процессом, который определяется закономерностями конкурирующей адсорбции на каплях эмульсии различных эмульгирующ,их веществ. Вначале этот процесс идет достаточно быстро, а затем, по мере заполнения свободной поверхности капель, на которой могут адсорбироваться эмульгирующие вещества, постепенно затухает и скорость его стремится к нулю. За это время структуры и составы бронирующих оболочек стабилизируются. Время и процесс выхода на это устойчивое состояние бронирующих оболочек эмульсии называют соответственно временем и процессом старения эмульсии [4—6]. Время старения эмульсий зависит от многих факторов и для большинства нефтей СССР изменяется от 2—3 до десятков часов [4, 7]. Очевидно, что во время старения повышается и устойчивость эмульсий к расслоению, достигая максимального значения для застарелых эмульсий. Время их расслоения при комнатной температуре существенно зависит от количества и качества присутствующих в них эмульгирующих веществ. Чаще всего оно исчисляется часами, реже — сутками, хотя встречаются и такие эмульсии, которые не расслаиваются годами. [c.8]

В нефти обычно содержится 0,5-2,0% растворенного газа ( 1-04), для его улавливания отключают верхнюю ловуШку 11 и подключают баллон 8, заполненный рассолом. Сброс воды из баллона регулируют так, чтобы показание манометра 7 было близким к нулю (атмосферное давление). После того как поступление газа прекратится (по показанию манометра 7), систему приема газа отключают и вновь подключают ловушку 11, Обогрев куба регулируют так, чтобы температура верха колонны установилась через 175-2,0 аса после вкптехГия аппарата, и по падению первой капли в приемник отмечакуг температуру верха, соответствующую началу кипения по ИТК, [c.80]

Если 0с — угол смачивания между твердым веществом и жидкостью, то составляющая поверхностного натяжения равна a os0o и уравнение (VI.25) изменится. Давление равновесной адсорбция Яа в области капиллярной конденсации превышает соответствующее давление десорбции Яд, так как десорбция в этом случае происходит из целиком заполненных капилляров, и угол смачивания равен нулю. В опыте необходимо провести адсорбци10 до относительного давления, равного единице, и десорбцию, а затем использовать для расчета десорбционную ветвь петли гистерезиса данной изотермы, т. к при этом не нужна поправка на угол смачивания. На рис. 131 изображены изотермы адсорбции и десорбции паров бензола на крупнопористом силикагеле. Каждая точка изотермы адсорбции дает значения адсорбированного количества бензола а и относительного давления пара Р/Рд. Умножая величину а на V, находят объем пор, а подставляя в уравнение Кельвина (VI. 25) соответствующее значение Я/Яо, получают гк. [c.301]

Она уменьшается с ростом степени набухания. Часто процесс набухания сопровождается, выделением теплоты. Определение интегральной и дифференциальной теплот набухания аналогично их определению в сорбционных процессах. Разница состоит в том, что вместо степени заполнения иоверхности ири набухании используют степень набухання. Р1нтегральная теилога набухания увеличивается с ростом степени набухання. Дифференциальную теплоту набухания иолучают дифференцированием интегральной теплоты по степени набухания. На рис. VI. 11 представлены зависимости интегральной и дифференциальной теплот набухания от степени набухания. Из них следует, что дифференциальная теплота, как и дифференциальная работа набухания, уменьшается с ростом степени набухания и становится равной нулю прн предельно ] набухании. Следует отметить, что если дифференциальная работа набухания снижается относительно плавно вплоть до предельного [c.315]

Определение ТР" и Грр для сетевого графика, приведенного на рнс. 4.5, дано в табл. 4.3, представляющей собой часть табл. 4.2. Г1ри заполнении табл. 4.3 ранний срок начала работы, выходящей из исходного события, принимается равным нулю и проставляется в графе Tf во всех строках, где предшествующим является исходное событие. [c.69]

Пусть через кювету, заполненную изотропной жидкостью, распространяется электромагаитная волна малой амплитуды. Среднее макроскопическое поле в жидком диэлектрже зависит от положения внутренних и внешних (по отношению ко всей жидкости) источников поля. При отсутствии внешних источников среднее макроскопическое поле изотропной жидкости равно нулю, и среда будет не поляризована. [c.116]

Испытания моделей матов показали, что существенное влияние на эффективность работы матов оказывает материал оболочки, заполненной сорбентом, и степень его уплотнения в оболочке [104, 107]. Лучщие результаты при одноразовом использовании моделей матов показали маты с оболочкой из нетканого материала Агрил , при этом величина влагопоглощения мата при его контакте с водой была близка к нулю. Близкие результаты были получены при использовании в качестве оболочки хлопчатобумажной ткани редкого плетения (канва), однако при этом захват воды матом несколько повысился, достигнув 0,2-0,3 г/г. Абсолютно непригодной оказалась прочная редкоячеечная ткань Туймазинской текстильной фабрики эта ткань в связи со своей гидрофильиостью интенсивно впитывала воду и препятствовала проникновению нефти внутрь мата. [c.92]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология