Взаимодействие с диэлектриком

Такое же слагаемое дает взаимодействие диэлектрика, поляризованного ионом А, с ионом В. В сумме, перенося заряд Ае медленно от иона А к иону В, а затем — быстро в обратном направлении, получим работу создания неравновесной поляризации [c.95]

Так, при взаимодействии с фтором нелокализованная л-связь графита разрывается и возникают двухэлектронные а-связи С—Р. В пределе образуется фторид графита состава СР (рис. 169). При этом углерод переходит из в 5р -гибридное состояние. Поскольку во фториде графита все связи локализованные, он диэлектрик. Фторид графита — бесцветное, прозрачное, хими- [c.394]

Природа сил межмолекулярного взаимодействия в растворах углеводородов. Согласно современным представлениям о межмо — лекулярном взаимодействии, в растворах диэлектриков (в частности, в растворах углеводородов) действуют силы Ван-дер-Ваальса (трех типов) и водородные связи. [c.214]

Структурные силы — это одно из проявлений эффектов воздействия границы раздела диэлектрик/электролит на структуру водного электролита. В этой связи возникает целый ряд проблем, затрагивающих взаимодействие поверхности с омывающим ее электролитом. [c.148]

Для определения величины <р,/Л1>, входящей в уравнение (15.4), необходимо проделать следующие операции 1) для фиксированного смещения зарядов (кроме электронов) молекулы воды, определяющих ее дипольный момент р/, найти среднее значение дипольного момента всей среды 2) учитывая различные возможные смещения зарядов сорбированной молекулы, рассчитать среднюю величину Ввиду сложности подобных расчетов в теории диэлектриков используется приближенный метод Кирквуда. Согласно этому методу, учитывается только короткодействующее взаимодействие между ближайшими соседними молекулами, и дипольный момент М определяется как векторная сумма дипольного момента молекулы и среднего значения суммы моментов ближайших соседей для фиксированного ц. Для жидкости с учетом эквивалентности всех молекул и направлений их дипольных моментов теория Кирквуда позволяет получить следующее выражение [c.251]

К нетепловым эффектам относят явления в полях с большой напряженностью (выше 100 В/см), называемые по терминологии Швана сильными взаимодействиями, и явления в слабых полях или слабые взаимодействия. В сильных полях (помимо нагрева) Наблюдаются эффекты насыщения диэлектрика, ориентация коллоидных частиц (проявляющаяся в биологических системах) и пондеромоторное действие. В слабых полях возможны резонансы макромолекул или биологических структур микроскопических размеров [21]. [c.85]

Запатентованы присадки, содержащие наряду с органическими соединениями фосфора также свободный фосфор (белый пли желтый) [пат. США 2984552, 305667]. При добавлении этих присадок в этилированный бензин в камере сгорания образуется фосфат свинца РЬз(Р04)г, который является диэлектриком даже при высоких температурах и поэтому предотвращает замыкание свечей и устраняет преждевременное загорание топлива. Известен метод получения фосфорсодержащих присадок взаимодействием желтого фосфора с олефинами в присутствии пероксидов [пат. ФРГ 1081272. [c.266]

До сих пор при рассмотрении взаимодействия пары капель в электрическом поле предполагалось, что окружающая их нефть является идеальным диэлектриком с бесконечным пробивным напряжением и нулевой проводимостью. В действительности же это не так. Электропроводность нефтей изменяется в широких пределах и перекрывает диапазон от до 10 (Ом-м) при комнатной температуре. При повыщении температуры электропроводность нефти возрастает. [c.23]

А. Теплопроводность диэлектриков. В диэлектриках (например, огнеупорных материалах, таких, как ЗЮг, А1.2О3 и т. д.) вплоть до температуры примерно 1000 К фононы являются единственными носителями теплоты. При низких температурах (ниже примерно 30 К) они практически не взаимодействуют друг с другом. Это означает, что их средняя длина свободного пробега ограничена только нерегулярностями кристаллической структуры. В монокристаллах высокой чистоты средняя длина свободного пробега при этой температуре может достигать нескольких миллиметров, но даже наличие в решетке разных изотопов может приводить к рассеянию фононов и ограничивать длину свободного пробега. [c.190]

С. Излучательная способность диэлектриков. Из-за малого количества свободных электронов материалы, не проводящие электрический ток, имеют низкие коэффициенты поглощения (см. п. А). Взаимодействие же между тепловыми колебаниями и излучением реализуется главным образом посредством электрических диполей, а при высоких частотах (при коротких длинах волн) начинают возбуждаться электроны в атомах. В соответствии с этим такие материалы характеризуются высокими значениями излучательных способностей в инфракрасном диапазоне при длинах волн, больших 2—3 мкм, а иногда только выше 10 мкм (MgO) (рис. 5). [c.194]

Диэлектрическая проницаемость е веществ в уравнении Максвелла представляет собой отношение силы взаимодействия электрических зарядов в вакууме к силе взаимодействия их в данном диэлектрике. Этот показатель зависит от строения молекул диэлектрика. Для большинства электроизоляционных материалов значение диэлектрической проницаемости колеблется от 2 до 6. [c.203]

Низкое значение собственных потерь объемных резонаторов (на один-два порядка ниже потерь в диэлектрике) и возможность варьировать степень взаимодействия исследуемого вещества с электромагнитным полем в резонаторе обусловливают высокую чувствительность резонансных методов, что позволяет исследовать вещества со значениями 10 . [c.96]

Второе усовершенствование, особенно важное для эмульсионных систем — учитывает влияние замедления сил Лондона между атомами, находящимися на относительно больших расстояниях, сравнимых с характеристическими длинами волн электронов Лондона (—10 см, т. е. 0,1 мкм для прозрачных диэлектриков). Согласно теории Казимира и Польдера (1946, 1948), величина энергии взаимодействия Лондона делится на коэффициент Р, равный [c.95]

При адсорбции иона на поверхности диэлектрика, также состоящего из ионов, между ионами адсорбента и адсорбированным ионом должны возникать кулоновские силы. Положительный ион, адсорбированный на отрицательном ионе адсорбента, притягивается этим ионом, но отталкивается другими ионами адсорбента, расположенными в непосредственной близости вокруг адсорбирующего отрицательного иона затем он снова притягивается ионами последующего слоя и т. д. В результате всех этих взаимодействий адсорбированный нон испытывает довольно слабое притяжение. Электростатическое поле, создаваемое вблизи кубической грани поверхности кристалла галоидной соли щелочного металла, выражается следующим уравнением, которое было выведено Хюккелем [30] [c.34]

В наиболее чистом виде соответствующие принципы реализуются в системах гибкоцепных некристаллизующихся полимеров с относительно слабыми межмолекулярными взаимодействиями (при очень сильных взаимодействиях характеристические времена т становятся трудно отличимыми от т обычных твердых тел). Поэтому, как указывалось в предисловии авторов, после отбраковки материала (в гл. I) будут рассматриваться термодинамика, физическая кинетика и статистика именно таких полимеров. Некоторые электродинамические проблемы, относимые обычно к области физики диэлектриков, будут рассмотрены в гл. VU. [c.16]

Уравнения (УП.2), (УП.З) получены Дебаем, при условии, что все диполи в диэлектрике одинаковы и не взаимодействуют, и поэтому имеется одно время релаксации Однако в реальных диэлектриках, в частности, полимерах, процессам релаксации присуще распределение времен релаксации, описываемое релаксационным спектром . Тот факт, что диэлектрические свойства полимеров не могут быть точно описаны уравнением с одним значением времени релаксации был впервые принят во внимание Фуоссом и Кирквудом, которые прямым образом учли существование спектра времен релаксации Для полимеров . Учет распределения времени [c.235]

Электрический пробой совершается в доли микросекунды и обусловливается процессами в диэлектрике, не связанными с за- метными предварительными изменениями. При этой форме пробоя разрушение диэлектрика наступает при достижении некоторой предельной напряженности электрического поля, которая практически не зависит от времени приложения напряжения. Согласно гипотезе об электронной природе электрической формы пробоя твердых диэлектриков [62, гл. IV], энергия электрического поля передается диэлектрику в результате взаимодействия с элементами его структуры ускоренных электронов и затрачивается на преодоление связи между ними. [c.263]

Химический состав водной фазы (дисперсионной среды) синтетических латексов сравнительно прост, а дисперсная фаза обычно состоит из достаточно инертного в химическом отношении и в большинстве случаев гидрофобного вещества. Поэтому едва ли можно ожидать, что при астабилизации этих систем на поверхности частиц могут происходить какие-нибудь реакции, за исключением тех хорошо изученных реакций, в которых участвует стабилизатор. У латексов с гидрофобным полимером сольватация дисперсной фазы, которая может влиять на устойчивость коллоидной системы, безусловно, отсутствует. Сферическая или близкая к сферической форма частиц устраняет влияние на их взаимодействие неровностей поверхности и позволяет считать, что при столкновении двух глобул они ведут себя как два идеальных шарика. Дисперсная фаза латексов, как правило, является диэлектриком, и при электрофорезе можно не учитывать поправку на проводимость частиц. Большая вязкость полимеров позволяет рассматривать латексные глобулы как твердые частицы. Это значительно упрощает трактовку экспериментальных результатов, так как такие частицы не могут деформироваться под влиянием движения окружающей жидкости. Наконец, весьма существенно, что синтетические латексы можно получать с применением почти любого эмульгатора. Это представляет огромное удобство для экспериментатора, изучающего влияние на свойства латекса природы стабилизующих веществ. [c.382]

ПОЛИАРИЛАТЫ — гетероцепные сложные полиэфиры, получаемые взаимодействием двухатомных фенолов (или их производных) с дикарбоновыми кислотами (или их производными). Из П. изготовляют диэлектрики, пенопласты, пленки и другие изделия, обладающие высокой теплостойкостью. [c.195]

Диэлектрическая проницаемость. Диэлектрическая проницаемость е, Ф/м, численно равна отношению силы взаимодействия точечных электрических зарядов в вакууме к силе взаимодействия их в однородном диэлектрике. Она обусловлена поляризацией диэлектрика. [c.174]

Из ионной природы двойного слоя на поверхности твердого диэлектрика следует необходимость существования в растворе ионных пар, или диполей, способных определенным образом ориентироваться по отношению к границе раздела. Если таких ионных пар, или диполей, на границе раздела фаз не имеется, то двойной электрический слой на поверхности образоваться не. может. При рассмотрении сложного процесса взаимодействия двух фаз на границах твердое тело—жидкость и жидкость—жидкость, связанного с переходом заряженных частиц —ионов через границу раздела и образованием двойного электрического слоя, можно различать отдельные случаи, когда преобладающую роль играют процессы диссоциации поверхностных молекул или адсорбции ионов одного знака заряда. Во всех этих случаях двойные слои имеют обычно диффузный характер и разноименные части двойного слоя располагаются по обе стороны границы раздела. [c.14]

Качественное объяснение десорбции органического вещества при больших <7 состоит в том, что в заряженный конденсатор — двойной электрический слой — втягивается диэлектрик, обладающий более высокой диэлектрической проницаемостью, т.е. вода. Как видно из рис. 22, десорбция бутилового спирта (т. е. слияние а, -кривых) наблюдается при потенциалах, не одинаково удаленных от п. н. з. в катодную и анодную стороны. Это объясняется взаимодействием диполя органического вещества с электрическим полем двойного слоя. Действительно, при смещении потенциала в положительную сторону диполь н-С НвОН отталкивается от поверхности, к которой он обращен своим положительным концом. Поэтому десорбция наблюдается уже при относительно небольшом удалении от п. н. з. При сдвиге потенциала в отрицательную сторону, наоборот, притяжение между положительным концом диполя и отрицательно заряженной поверхностью затрудняет выталкивание молекул бутилового спирта из двойного слоя. Можно показать, что эффект вытеснения диэлектрика с меньшей диэлектрической постоянной пропорционален ф , а электростатическое взаимодействие диполя с поверхностью от потенциала зависит линейно. Поэтому в конце концов превалирует первый эффект. [c.45]

Электропроводимость металлов выше Ю Ом -см , диэлектриков ниже 10 Ом -см- (при 298 К), проводимость полупроводников лежит между этими значениями. Однако главное отличие полупроводников от металлов состоит не в количественной оценке электропроводности, а в характере зависимости проводимости от температуры (рис. 4.19). Температурная зависимость проводимости металлов определяется временем свободного пробега электронов. С повышением температуры тепловые колебания атомов в узлах кристаллической решетки усиливаются, что приводит к увеличению взаимодействия их с электронами и к понижению проводимости. [c.187]

Подробный расчет растворимости соли может быть выполнен на основе электростатического взаимодействия. Исходным уравнением служит уравнение Борна , по которому определяется работа, необходимая для того, чтобы зарядить сферу радиуса а в однородном диэлектрике. Энергия однородного поля с напряженностью Е в вакууме равна Е /8л на единицу объема. Если же поле неоднородное, то его полная энергия может быть получена посредством умножения энергии, приходящейся на единицу объема, на Изменение объема (IV и путем интегрирования этого произведения в пределах от поверхности сферы до бесконечности. Напряженность поля равна Интегрирование может быть выполнено обычным способом для сферического слоя толщиной йг, находящегося на расстоянии от г до / -Ь йг, от центра сферы. Объем этого слоя равен Апг йг, и поэтому в результате получится [c.360]

Диэлектрики и полупроводники. Рассмотрим применение элементов зонной теории к кристаллам с ковалентными связями. При формировании подобных кристаллов наружные электронные орбитали их атомов, взаимодействуя, также образуют энергетические зоны. Однако направленный характер ковалентных связей приводит к тому, что симметрия кристалла полностью изменяет характер электронных функций взаимодействующих атомов. [c.85]

Большая часть ионных кристаллов относится к классу диэлектриков. Изучение проводимости этих кристаллов позволило установить основные черты их зонной структуры. Особенность ионных кристаллов состоит в том, что они образованы при взаимодействии атомов разных элементов, внешние электронные орбитали которых имеют неодинаковую энергию. Так как зона образуется взаимодействием близких по энергии орбиталей, в ионных кристаллах всегда имеется две раздельные внешние зоны с большей и меньшей средней энергией. [c.86]

Наконец, все твердые вещества типа молекулярных кристаллов принадлежат к классу диэлектриков. Перекрывание электронных орбиталей взаимодействующих частиц в их кристаллах ничтожно мало. В связи с этим состояние электронов у частиц, занимающих узлы пространственных решеток в таких кристаллах, мало отличается от состояний в соответствующих свободных атомах и молекулах. [c.87]

На магнитные характеристики веществ существенно влияет специфика взаимодействия их микрочастиц, и если в газах суммарный магнитный эффект может быть определен суммированием магнитных моментов молекул или атомов, то для твердых тел подобные расчеты заметно усложняются. Если энергетические зоны в твердом веществе целиком заполнены электронами или, напротив, совершенно свободны, оно будет обладать диамагнитными свойствами. С этой точки зрения к диамагнитным материалам следует отнести все диэлектрики, а также полупроводники при низких температурах. Из двух составляющих магнитного момента электрона, спиновой и орбитальной, последняя в среднем по кристаллической решетке близка к нулю, или замора- [c.301]

Следует отметить, что русские ученые разработали альтернативный путь для вычисления взаимодействия диэлектриков (Лившиц, 1955, 1956 Дзиазлошинский и др., 1960). Использование этого метода для вычисления энергий взаимодействия коллоидных частиц требует знаний диэлектрических свойств в пределах широкой области частот — данных, которые отсутствуют в настоящее время для многих веществ. Поэтому химики-коллоидники вынуждены прибегать к грубым приближениям, предлагаемым теорией Лондона. Однако эта теория разработана довольно хорошо в применении к дальнедействующим силам между отшлифованными поверхностями, поверхностной энергии неполярных жидкостей и энергии адсорбции простых неполярных молекул на твердых телах — например, бензол на графите (Киселев, 1965). Можно с уверенностью предположить, что эта теория дает правильный порядок величины энергии взаимодействия коллоидных частиц. [c.95]

Как ввести второй вещество Здесь явное противоречие не должно быть посторонних веществ, чтобы не ухудшались характеристики маховика, и должно быть второе вещество, чтобы маховик стал вепольной системой. Решение второе вещество — тоже стальная лента, т. е. маховик получен намоткой двойной ленты. Красиво, не прада ли Второе вещество введено без всякого усложнения системы... Однако само по себе введение втородз вещества еще ничего не дает. Было, скажем, 800 одинарных витков, стало 400 витков двойных. Веполь попрежнему неполный, нет взаимодействия между витками (точнее есть только клеевое взаимодействие, которое было и раньше). Нужно ввести поле. Какое поле сожмет две металлические ленты, притянет одну ленту к другой Ответ очевиден электрическое поле, силы взаимного притяжения разноименных зарядов. Клей, помимо своей основной функции, будет работать как диэлектрик между двумя проводниками. Это — изобретение по а. с. 1084522. [c.102]

Известен ряд методов, с помощью которых измеряются С, и " жидких диэлектриков в микроволновом диапазоне радиоволн /7-9/. В зависимости от того, какой из процессов взаимодействия электромаг-нитаого поля с веществом наблюдается в ходе эксперимента, все существующие методы можно разделить на четыре группы /10/. [c.95]

Адсорбция на поверхности металлов под влиянием неполярных сил Ван-дер-Ваальса требует специального рассмотрения. В литературе имеется много попыток трактовать металл как вещество, обладающее идеальной поляризуемостью. Однако, как указывают Маргенау и Поллард [28], использование представления о так называемом изображении встречает серьезные возражения. Индуцирующие поля диполей в неполярной молекуле изменяются непрерывно и настолько быстро, что электроны проводимости металла не могут поспевать в своем перемещении за этими изменениями. Поэтому металл ведет себя по отношению к силам Ван-дер-Ваальса как диэлектрик. Маргенау и Поллард записывают энергию вандерваальсового взаимодействия между адсорбированным атомом и адсорбирующим металлом в виде суммы двух членов [c.32]

В среде с относительной диэлектрической проницаемостью е кулоновская энергия взаимодействия между зарядами д и q2 равна Л = —<71 г/4леео (во — диэлектрическая проницаемость вакуума в вакууме е= 1). Значение е показывает, во сколько раз уменьшается энергия притяжения зарядов в диэлектрике по сравнению с вакуумом. Уменьшение этой энергии увеличивает степень поляризуемости диэлектрика. (Напомним, что диэлектрики не содержат, подобно металлам и полупроводникам, свободно движущихся зарядов, в них может происходить лишь смещение зарядов под действием поля). [c.316]

Так, при взаимодействии с фтором нелокализованная л-связь графита разрывается, и возникают двухэлектронные сг-связи С—Р. В пределе образуется фторид графита состава СР (рис. 205). При этом углерод переходит из ар - в зр -гибридное состояние. Поскольку во фториде графита все связи локализованные, он диэлектрик. Фторид графита — бесцветное, прозрачйое, химически инертное веш,ество. Не реагирует даже с концентрированными кислотами и щелочами. При окислении фтором превращается в Ср4. Алмаз окисляется фтором при нагревании непосредственно до [c.449]

Уравнения (7.2) и (7.3) получены Дебаем при условии, что все диполи в диэлектрике одинаковы и не взаимодействуют между собой, поэтому имеется одно время релаксации т. Однако в реальных диэлектриках, в частности полимерах, процессам релаксации присуще распределение времен Xi, описываемое релаксационным спектром. Тот факт, что диэлектрические свойства полимеров не могут быть точно описаны уравнением с одним т, был впервые принят во внимание Фуоссом и Кирквудом [7.2], которые прямым образом учли существование спектра времен релаксации для полимеров. Учет распределения времен релаксации в конденсированных системах, в которых отсутствуют дальнодействующие силы, сделан в теории диэлектрических свойств слабополярных систем. Если функция распределершя времен релаксации является симметричной, то для обобщенной диэлектрической проницаемости может быть использовано модифицированное уравнение Дебая вида [c.177]

Теория электрического пробоя диэлектриков, развитая Фрели-хом, исходит из того, что в основе процесса лежит ударная ионизация электронами. Справедливость этого подтверждается сравнительно малым отличием электрической прочности весьма разных по-свойствам диэлектриков (в том числе аморфных и кристаллических полимеров). При значительном возрастании напряженности электрического поля ускоряемые им электроны передают избыточную-энергию связанным электронам, которые, интенсивно переходя в зону проводимости, взаимодействуют с атомами вещества, изменяя структуру твердого диэлектрика и вызывая развитие его электрического пробоя. Согласно теории электрического пробоя диэлектриков, напряженность поля, при которой происходит пробой, должна экспоненциально уменьшаться с повышением температуры диэлектрика [c.206]

Метод маятника фиксирует зaви имo tь твердости от потенциала лишь при условии достаточно большой нагрузки на коромысло маятника и при шероховатой поверхности шариков на конце опоры. Рхли уменьшить нагрузку и взять тщательно полированные шарики, то затухание колебаний маятника будет определяться уже не разрушением исследуемого металла, а трением на границе шариков и металла, разделенных пленкой электролита. При использовании формулы (П.4) в этом случае можно получить зависимость обратной величины коэффициента трения от потенциала, так как логарифмический декремент затухания будет тем больше, чем больше коэффициент трения. Коэффициент трения на границе металла и диэлектрика, разделенных пленкой электролита, также зависит от потенциала и проходит через максимум в т. н. з. Этот эффект связан с взаимодействием двойных электрических слоев в пленке раствора, разделяющей исследуемый металл и изолятор. Таким образом, в условиях, когда методом маятника фиксируется трение на границе электрод — раствор, зависимость величины Н, рассчитанной по формуле (П.4), от потенциала проходит через минимум в т. н. з.. [c.54]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология