Уровней расщепление в магнитном поле

Теорема Крамерса [1] суммирует свойства многоэлектронных систем. Согласно этой теореме, у иона с нечетным числом электронов в отсутствие магнитного поля каждый уровень должен оставаться по меньшей мере дважды вырожденным. При нечетном числе электронов квантовое число должно иметь значение от 1/2 до +У. Таким образом, низшим уровнем любого иона с нечетным числом электронов должен быть по крайней мере дублет, называемый дублетом Крамерса. Это вырождение можно устранить магнитным полем, поэтому должен возникать регистрируемый спектр ЭПР. В то же время для системы с четным числом электронов Шу = 0, 1,. .., 7. Вырождение можно полностью снять кристаллическим полем низкой симметрии в этом случае остаются только синглетные уровни, которые могут отличаться по энергии настолько сильно, что в микроволновом диапазоне спектр ЭПР не наблюдается. Это иллюстрируется расщеплением энергетических уровней, показанным на рис. 13.1. Для систем с четным числом электронов основное состояние невырожденно и энергия перехода между состояниями с У = 1 и 7 = 0 достаточно часто лежит вне диапазона энергий микроволн. [c.203]

В последнее время магнитные методы снова получают широкое распространение в связи с развитием динамического метода измерения парамагнетизма — метода электронного парамагнитного резонанса (ЭПР). В магнитном поле энергетический уровень неспаренного электрона расщепляется на два подуровня — эффект Зеемана. Эти подуровни отвечают разной ориентации спина электрона. Разность энергии этих двух состояний равна где — напряженность постоянного магнитного поля g — фактор спектроскопического расщепления, который для свободного электрона равен 2,0023 р — магнетон Бора. [c.23]

В магнитном поле энергетический уровень неспаренного электрона расщепляется на два подуровня (эффект Зеемана). Эти подуровни соответствуют разной ориентации спина электрона. Разность энергии этих двух состояний равна рЯ,з, где Н — напряженность постоянного магнитного поля g — фактор спектроскопического расщепления, который для свободного электрона равен 2,0023 р — магнетон Бора. [c.22]

Частицы с неспаренным электроном (атомы, радикалы, ион-радикалы) обладают магнитным моментом. В отсутствие магнитного поля магнитные моменты частиц ориентированы хаотически. В достаточно сильном магнитном поле происходит их ориентация магнитный момент одних частиц направлен вдоль поля (параллельно), других — антипараллельно из-за взаимодействия с магнитным полем эти два состояния энергетически неравноценны. Частицы, спин которых ориентирован вдоль поля, занимают верхний зеемановский уровень, а частицы с антипараллельной ориентацией спина — нижний уровень. Разница в энергиях между нижним и верхним зеемановскими уровнями зависит от напряженности магнитного поля Н и равна где —фактор спектроскопического расщепления, или й -фактор, который для радикалов практически равен 2 р —магнетон Бора который равен /1/4лт с (т —масса электрона с—скорость света). [c.297]

В дополнение к расщеплению уровней энергии, о котором уже было сказано, может произойти дальнейшее расщепление уровней, если на атом будет действовать внешнее магнитное поле. При этом условии энергетический уровень, характеризующийся квантовым числом полного углового момента /, распадается на 21 + 1 подуровней, соответствующих числу значений, которые может иметь магнитное число М, а именно — /....0.... + /. [c.182]

У частицы, характеризуемой спиновым квантовым числом 5, возможно 25--1-1 независимых ориентаций спина и, следовательно, столько же независимых ориентаций магнитного момента. Энергия взаимодействия магнитного момента с магнитным полем равна произведению проекции магнитного момента на направление поля на величину магнитной индукции поля. Поэтому частица, имеющая в отсутствие магнитного поля энергию Е, в магнитном поле в зависимости от ориентации спина приобретает энергию от Е- - ]хЗВ до Е—g SB, где ц — соответствующий магнетон. Иными словами, в магнитном поле энергетический уровень парамагнитной частицы, характеризуемой спиновым числом 5, расщепляется на 25+1 уровень. Это расщепление называется эффектом Зеемана. [c.100]

Видно, что основной уровень 45 не расщеплен, тогда как ближайший к нему возбужденный уровень 4р состоит из двух близких уровней. Расщепление происходит из-за того, что направление магнитных полей орбиты электрона и его спина могут совпадать или быть противоположными. Расщепление ближайшего р-уровня быстро увеличивается при переходе от лития к цезию. Хотя последние линии всех щелочных металлов являются дуплетами, у лития обе линии дуплета очень близки друг к другу. Хорошо знакомый каждому спектроскописту желтый (почти оранжевый) дуплет натрия уже хорошо разрешен, а у цезия линии, составляющие дуплет, различаются по длине волны более чем на 400 А. [c.43]

Из (3.104) видно, что магнитное поле снимает вырождение по М/, причем величина расщепления пропорциональна приложенному полю. Каждый уровень с квантовым числом / расщепляется магнитным полем на 27+1 подуровень. [c.81]

Если статическое поле Н относительно слабее внутренних - магнитных полей атома, то оно не нарушает спин-орбитальной связи, и поэтому вокруг направления Н будет процессировать результирующий вектор момента /. Под действием поля в этом случае энергетический уровень атома расщепляется на 2/ + 1 эквидистантных магнитных подуровней (зее-мановское расщепление). Под действием переменного магнитного поля с частотой V возможны магнитные дипольные переходы (с правилами отбора для магнитного квантового числа т, определяемого соотношением / /п —] т = ) между соседними подуровнями, если выполняется резонансное соотношение (правило частот Бора) [c.715]

Рис. 8.1.2. Расщепление уровней энергии атома при наличии внешнего магнитного поля (крайняя правая диаграмма отвечает случаю поля, параллельного оси Ог если поле параллельно оси Ох, то сохраняет свое положение уровень с = О и т. д.).

Возникновение MOB и МКД иллюстрируется рис. 5.21. В отсутствие магнитного поля (рис. 5.21, а) имеются два электронных перехода с невырожденного основного уровня на дважды вырожденный возбужденный уровень Е,. Частоты переходов, отвечающие правой и левой волнам, и соответствующие показатели преломления и поглощения совпадают и i.(u)) = о(ы) и еь((й) = = ei,((u). (Кривые п(ы) и еп((й) для удобства показаны с обратным знаком.) Рис. 5.21, б объясняет возникновение эффекта типа Ае, являющегося результатом расщепления возбужденного уровня Ее. Кривые Яь(м) и Ип(м) (и, соответственно, еь((о) и d((ii)) симметрично смещаются, возникает симметричная кривая Are(fti) в MOB и асимметричная кривая Ае(ы) в МКД. Наконец, эффект типа С (рис. 5.21, в) появляется в результате вырождения основного состояния Ео, снятия вырождения магнитным полем и появления разности населенности подуровней в соответствии с законом Больцмана. Эффекты типа С асимметричны в MOB и симметричны в МКД. [c.160]

Но отдельные энергетические уровни наблюдаются только в случае, если вещество находится в сильном однородном магнитном поле. В магнитном поле происходит ориентация магнитного момента спина (в направлении, совпадающем с направлением магнитного поля и противоположном ему). Эта ориентация вызывает расщепление энергетического уровня магнитного момента спина на два. Заселены оба эти уровня, но они различаются числом частиц на них. Обычно более заселен нижний энергетический уровень и воз- [c.55]

Таким образом, уровень yJ в магнитном поле расщепляется на 27+1 компоненту М=0, 1, 2,. .., 3, Это расщепление линейно по Н и симметрично. Абсолютная величина расщепления определяется величиной И и -фактором. По порядку величины =1, поэтому [c.331]

Таким образом, для слабых полей с той точностью, с которой (5.45) представляют собственные ф для компонент спинового дублета, каждый уровень расщепляется симметрично на 2/ -)-1 состояний, расположенных на равных расстояниях друг от друга. Это расщепление пропорционально магнитному полю и не зависит от значения полного квантового члена /г и от рода атома. Интервал между расщепленными состояниями полностью определяется величиной , кото- [c.150]

Это пример иона который дает расщепление в нулевом поле, вызванное тригональным полем и спин-орбитальным взаимодействием. Наложение квартетов СТС от Си и Си связано с близостью их ядерных моментов. Центральная линия отсутствует, так как не существует стабильного изотопа меди с нулевым ядерным спином. Более высокая интенсивность переходов —1 > -> О > указывает на то, что параметр D отрицателен, т. е. для этого иона в нулевом магнитном поле уровень 0> лежит выше уровней 1) (рис. 11-14). Лишняя линия при 6,43 кГс обусловлена примесью железа. [c.320]

Существование таких орбиталей подтверждается опытными данными, полученными из атомных спектров. Электронные переходы с одной орбитали на другую (т. е. на уровень с другой энергией) сопровождаются поглощением (если электрон возбуждается на орбиталь с более высокой энергией) или испусканием (если электрон переходит на орбиталь с более низкой энергией) излучения, частота которого V связана с разностью энергий орбиталей выражением Е = Н Главные линии в атомных спектрах соответствуют большим разностям энергий и обусловлены электронными переходами между уровнями энергий с различными значениями п. Переходы между уровнями с одинаковыми л, но различными I (т. е. 5, р, с1, ) приводят к появлению тонкой структуры основных линий, так как разным значениям / соответствуют небольшие различия в энергиях. Эта тонкая структура свидетельствует о действии квантового числа I. Экспериментальным доказательством существования квантового числа т является эффект Зеемана, а именно расщепление спектральных линий в магнитном поле. Все р-орбиталн с данным п вырождены, но в присутствии магнитного поля появляются небольшие отличия в энергиях, соответствующие различным квантованным ориентациям вектора углового момента орбитали относительно поля. При /=1 вектор орбитали с самой низкой энергией ориентирован по полю, вектор следующей по энергии орбитали — перпендикулярно полю и самой высокой орбитали — в направлении, противоположном полю. Наблюдаемое расщепление спектральных линий в магнитном поле обусловлено переходами между этими орбиталями с несколько различающейся энергией. [c.26]

Всякий раз, когда неспаренный электрон подвергается действию внешнего магнитного поля, энергетический уровень электрона претерпевает зеемановское расщепление [выражение (440) и рис. 105], которое, по-видимому, обусловлено взаимодействием между магнитным моментом электрона и магнитным полем. Рассмотрим взаимодействие между неспаренным электроном и протоном как между магнитными диполями. Спин протона 1 равен Ч2 и его магнитный момент не равен нулю (табл. 34). Если считать, что ось Z совпадает с направлением магнитного поля, то fiz (z-я компонента магнитного момента электрона) и (г-я компонента магнитного момента ядра) квантуются независимо друг от друга, принимая значения, определяемые выражениями (437) и (448). Поскольку энергия взаимодействия зависит от относительной ориентации двух магнитных моментов, каждый из двух энергетических уровней электрона Ms=+V2 расщепляется на два новых уровня, положение которых зависит от значения Mj. Один из них лежит ниже, а другой — выше первоначального (рис. 106). [c.241]

Для электрона (спин 8 = 2) возможны, согласно правилам квантования, только две ориентации магнитного момента относительно направления магнитного поля (по направлению и против поля). Каждой такой ориентации соответствует свое значение энергии взаимодействия магнитного момента с магнитным полем. По этой причине первоначальный уровень энергии о расщепится на два подуровня (см. Зеемана явление). Расстояние между этими подуровнями оказывается равным AE=g H. Здесь Н — напряжен-ност]. магнитного поля д— коэфф., зависящий от строения парамагнитной частицы и определяемый на опыте (его принято наз. фактором спектроскопич. расщепления, или просто -фактором) р— единица атомного магнетизма — магнетон Вора, равный [c.481]

Р и Следовательно, имеется десять энергетических уровней. При наложении магнитного поля, однако, все эти уровни, за исключением лишь тех, для которых J = 0, за счет взаимодействия магнитных моментов с магнитным полем расщепляются на несколько уровней. Так, состояния с / = 1 расщепляются на три компоненты, соответствующие значениям полного магнитного квантового числа М/, равным —1, О и +1, а состояния с / = 2 расщепляются на пять компонент, соответствующих М/ =—2, —1, О, 4-1 и 4-2 (рис. VI. ). В общем случае состояние с данным значением / расщепляется на 2/ -Ь 1 компонент. Достигнуть какого-либо дальнейшего расщепления не удается . Говорят, что энергетический уровень в отсутствие магнитного поля вырожден, а кратность вырождения соответствующего состояния равна 2/4-1. Так, состояние при связи Рассела — Саундерса по существу представляет собой три состояния, которые в отсутствие магнитного поля совпадают по величине энергии. При наложении магнитного поля вырождение снимается. [c.786]

Внешнее магнитное поле расщепляет уровень на 2/ + 1 компоненту, каждая из которых характеризуется определенным значением Mj, если магнитное поле направлено вдоль оси Z. Если это расщепление мало по сравнению со спин-орбитальным, то имеет место эффект Зеемана, при котором каждый уровень расщепляется на 2/ + 1 равноотстоящие компоненты. Расстояние между компонентами равно где — напряженность магнитного поля и [c.170]

В постоянном магнитном поле Н уровень с данным значением J расщепляется на 2/ + 1 компонент (Зеемановское расщепление) [c.41]

В обычных условиях все орбитали данной подгруппы равноценны в энергетическом отношении, но при помещении атома во внешнее электрическое или магнитное поле они становятся неравноценными в этом отношении в зависимости от их ориентации. При этом нормальный энергетический уровень их расцепляется и соответственно происходит расщепление связанных с ним спектральных линий. [c.42]

Вращательное квантовое число / молекулы в известной степени соответствует орбитальному квантовому числу I электрона в атоме. При наложении внешнего магнитного поля энергетический уровень молекулы расщепляется на 2/ -f 1 подуровней. Магнитное квантовое число молекулы имеет значения /, /—1,. ... .., 1, О, —1,. .., —У. В отсутствие магнитного поля расщепления нет, но уровни являются вырожденными соответственно 3, 5, 7,. .. раз. Магнитное квантовое число определяет таким образом статистический вес данного вращательного уровня. Для двухатомных молекул, образованных из одинаковых атомов, это усложняется. [c.99]

Большинство нелинейных свободных радикалов имеет дважды вырожденное основное состояние, в котором электроны обладают пренебрежимо малым орбитальным угловым моментом. В отсутствие магнитного поля уровень с вращательным квантовым числом N из-за спин-вращательного взаимодействия расщеплен на две компоненты с J = JV 1/2 и / = N - 1/2 [c.30]

В общем случае уровни энергии осциллятора расщепляются магнитным полем (эффект Зеемана). Предположим (рис. 3), что уровень Е осциллятора расщепляется в магнитном поле на пять подуровней с одинаковыми разностями энергий между двумя соседними подуровнями. Величина расщепления Е[ — [c.390]

Предположим, что в осцилляторе, помещенном в магнитное поле, отсутствует расщепление уровня основного состояния, а уровень возбужденного состояния Е расщепляется на три подуровня — Е[, Е и Е [ (рис. 4, а). [c.391]

Энергия расщепления кристаллическим полем, Д , оценивается путем измерения энергии, поглощаемой при возбуждении одного электрона с уровня на уровень (рис. 20-12). Величина этой энергии очень важна при объяснении магнитных свойств комплексов. Если энергия А невелика, как в комплексе СоР , щесть -электронов иона Со расселяются по всем пяти -орбиталям (рис. 20-13), потому что при минимальном спаривании электронов достигается выигрыщ в энергии. И наоборот, если энергия расщепления, Д , достаточно велика по сравнению с энергией спаривания двух электронов на одной орбитали, больщая устойчивость достигается, если на каждой из трех орбиталей нижнего энергетического уровня 3, располагается по два спаренных электрона, а две орбитали верхнего уровня остаются вакантными. Такая ситуация реализуется в комплексе Со(ЫНз)й . Из-за различного числа неспаренных электронов в двух рассмотренных структурах ион Со (N113) + называется низкоспиновым комплексом, а ион СоР -высокоспиновым комплексом. [c.231]

В качестве простого примера сверхтонкого расщепления рассмотрим свободный радикал с двумя протонами, в различной степени влияющими на электронные уровни энергии в магнитном поле. На рис. 16.9 показано влияние двух протонов на возможные уровни энергии электрона. В присутствии магнитного поля неспаренный электрон имеет два уровня энергии с/Пй== + 72 и /Из=— /г- Два протона расщепляют эти уровни так, что в результате неспаренный электрон имеет восемь уровней энергии. В электронном парамагнитном резонансе происходит переворачивание электронного спина, однако направление ядреных спинов не изменяется. Таким образом, в ЭПР электрон, поглощая энергию, переходит с энергетического состояния в нижней группе гпе= 42) на соответствующий уровень в верхней группе (тз= + 7г)- При увеличении напряженности магнитного поля последовательно выполняются условия резонанса для четырех переходов. Соответственно наблюдаются четыре линии в ЭПР-спектре. Поскольку четыре ядерно-спиновых состояния (а а2, Рг, 1З1С12 и Р1Р2) равновероятны, эти четыре линии имеют одинаковую интенсивность. Сверхтонкие расщепления а и Сг могут быть определены из спектра, как это показано на рисунке. [c.512]

Магнитный момент ядра, обладающего спином I, в соответствии с правилами квантования имеет 2/+1 возможных ориентаций по отношению к внешнему магнитному полю. Каждой из них соответствует свое значение добавочного магнитного поля, которое создается ядром в месте расположения электрона, поэтому каждый электронный уровень расщепляется на 2/+1 подуровней. По правилам отбора возможен один переход с каждого подуровня сверхтонкой структуры, так чтобы А5 = 1, где А5 — проекция спина электрона на направление поля. В результате в в спектре появляется 27+1 равноотстоящих линий. Если несна-ренный электрон взаимодействует с несколькими магш тными ядрами, то в спектре появляется П (2/ +1) линий равной интенсивности (/ — спин ядра г, П — произведение ио всем г). Когда расщепления от различных ядер кратны друг другу, некоторые линии перекрываются. Интенсивности компонентов такого спектра оказываются между собой в простых кратных отношениях. На практике часто встречается случай одинакового взаимодействия неснаренного электрона с несколькими протонами 1= 1 . При этом число линий в спектре равно ге+1, где п — число протонов, а относительная интенсивность А -той линии от края спектра выражается числом сочетаний из п элементов по к—1 (или А -тым коэффициентом бинома Ньютона) [c.194]

До сих пор мы рассматривали эффекты, вызванные наложением магнитного поля на основные уровни, только в первом приближении, т. е. считали изменения энергии пропорциональными Я. Этого достаточно для большинства случаев, когда анализируются магнитные свойства, но иногда, особенно если эффекты первого порядка малы или отсутствуют, необходимо рассматривать эффекты более высоких порядков, а именно влияние магнитного поля, проявляющееся в изменении энергии, пропорциональном Ю, т. е. эффект Зеемана второго порядка. Можно считать, что магнитное поле искажает распределение электронов в ионе, на который оно действует, и тем самым в очень небольшой степени изменяет описание основного состояния. Новое описание основного состояния можно найти, допустив примешивание в небольшой степени некоторых высших состояний к основному состоянию, пропорциональному напряженности поля Н. Под влиянием поля это примешивание вызывает понижение энергии всех компонентов основного состояния на величину, пропорциональную Н . Это изображено на рис. 77, где показано, что оба компонента дубл ета иона понижаются на величину сН . Поскольку понижение энергии влияет на положение центра тяжести основного состояния, дЕц/дН линейно относительно Н и восприимчивость остается не зависящей от поля. Если примешивающийся уровень лежит выше основного уровня на величину, намного превосходящую кТ, теплового распределения между уровнями не происходит, и поэтому вклад в восприимчивость не зависит от температуры по этой причине такой эффект часто называется температурно независимым парамагнетизмом. В рассматриваемом случае иона температурно независимый парамагнетизм вносит в молярную восприимчивость, равную —1500-10 эл.-стат. ед. при комнатной температуре, около 60-10 эл.-стат. ед. У спин-спаренных комплексов Со(1П) наблюдается молярная восприимчивость около 100-10 эл.-стат. ед., также обусловленная температурно независимым парамагнетизмом. В этом случае нет расщепления первого порядка, так как все спины спарены, но энергия основного синглетного состояния понижена из-за эффекта второго порядка, обусловленного полем. Следует отметить, что если единственный вклад в восприимчивость создается температурно независимым парамагнетизмом, момент уже не является не зависящим от температуры, а Хэфф а В приведенном примере примешивающийся уровень лежит выше основного уровня примерно на 20 ООО см . [c.389]

Собственное вращение электронов ( спин электрона ) обус-ловлиьает наличие у них магнитного момента. Поэтому соединения с неспаренными электронами обладают результирующим спиновым моментом. Энергия радикала пе зависит от направления спина неспаренного электрона, т. е. имеет одно и то же значение Ео для спиновых квантовых чисел tns= l2 и т., = — /г ( двухкратное вырождение ). Но если радикал поместить во внешнее магнитное поле Яо, например между полюсами электромагнита, то магнитный момент неспаренного электрона ориентируется параллельно или антипараллельно направлению этого поля. При этом ориентациям спиновых состояний с m.s = V2 ч nis = —V2 будут соответствовать различные энергии, т. е. первоначальный энергетический уровень Ео расщепится па два других уровня (снятие вырождения, рис. 4.5). Эта энергия расщепления АЕ пропорциональна напряженности Яо внешнего магнитного поля. ЭПР появляется тогда, [c.100]

Однако спектр, приведенный на рис. 2, гораздо более усложнен, поскольку он имеет сверхтонкую структуру в диапазоне изменения магнитного поля на 20 эрстед. Это показывает, что энергетический уровень неспаренного электрона фенокси-ра-дикала возмущается локальными магнитными полями, обязанными своим возникновением ядрам водорода органического радикала. Если на неспаренный электрон влияет магнитное поле только одного отдельного ядра водорода, то вследствие кванто-ванности энергии расщепления спектр ЭПР должен расщепляться на дублет, а если электрон симметрично ориентирован по отношению к паре водородных ядер, то спектр должен дать триплет расположенных с одинаковыми интервалами линий с относительными интенсивностями 1 2 1. [c.162]

Н, то основной уровень расщепляется на 25 + 1 подуровней (эффект Зеемана), которые характеризуются магнитными квантовыми числами = 8, 8 — 1,. .. О,. ., — 5 + 1, — 5 и отличаются друг от друга по энергии на одинаковую величину А = ёроЯ. где g — фактор спектроскопического расщепления и Но — магнетон Бора. Если твердое тело, находящееся в магнитном поле, подвергают воздействию электромагнитного излучения, то при частоте излучения V, определяемой соотношением, АЕ = /гv, где к — постоянная Планка, происходит поглощение, энергии излучения. Такое поглощение вызывает переходы между магнитными подуровнями, причем соблюдается правило отбора Ат, = 1. [c.128]

Магнитные поля, очевидно, полностью снимают (2L 4-1)-кратное вращательное вырождение орбитального движения электронов в атомах. Поэтому в отсутствие осложняющих эффектов, обусловленных спином электронов (о которых мы будем говорить ниже), квантовое число полного орбитального углового момента L атомного энергетического уровня может быть найдено просто по числу состояний (соответственно 21 1), на которые кк-1цепляется этот уровень при наложении магнитного поля. (Нужно только указать, что в большинстве случаев появляются осложнения, вызванные спином электронов. Однако, как мы увидим в дальнейшем, можно без труда расширить наше рассмотрение с тем, чтобы включить эти эффекты.) Это расщепление может быть исследовано экспериментально тремя методами путем изучения [c.200]

Единственное квантовое число п, принятое для атома водорода в теории Бора, было недостаточно, так как не могла быть объяснена наблюдаемая тонкая структура и интенсивность линий в спектре водорода, а также их расщепление в магнитном поле и др. Не могли быть объяснены также закономерности спектров в атомах, содержащих более одного электрона. В настоящее время, на основании опытных данных атомной спектро--скопии, а также квантовой механики состояние электрона в атоме принято характеризовать следующими четырьмя квантовыми числами. Главное квантовое число п, характеризующее общий энергетический уровень (оболочку) целой группы состояний электрона, определяет порядковый номер уровня, считая от ядра. Для ближайшего к ядру уровня, гак называемой ЛГ-оболочки, п=1, для второго уровня -оболочки, п=2, для УИ-оболочки /г=3 и т. д. Каждая оболочка, представляющая собой группу состояний электрона и отвечающая определенному /г, делится на яодоболочки (подгруппы), которые обозначаются буквами 5, р, й, /. )нергия каждой подоболочки характеризуется побочным квантовым числом I. Согласно квантовой механике, оно может иметь значения любых целых чисел от О до ( —1). Так, например, в М-оболочке (п=3) имеются три подгруппы з, р, й, которые характеризуются соответственно побочными квантовыми числами /=0, /=1, /=2. Следовательно, общее число подоболочек в каждой оболочке равно главному квантовому числу. Третье квантовое число т, называемое магнитны м, имеет значение ряда целых чисел от —/, то - -1, включая /=0. Общее число воз-лгожных значений т равно Например, при побочном квантовом [c.13]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология