ОБРАЗОВАНИЕ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ

Поскольку можно судить на основании существующих довольно скудных данных, представляется вероятным, что в реакциях второго порядка, идущих с образованием связи между двумя частицами, будет составлять около Vз А7г, т. е. в общем величину порядка —20 см . Наоборот, для реакций распада можно ожидать, что в 1/3 т. е. около 10 см . В случае заряженных частиц действие электростатических сил на растворитель будет превышать влияние растворенного вещества и можно ожидать, что окажется отрицательной для реакции образования заряженных частиц. [c.442]

Диэлектрические материалы поляризуются также и в результате радиоактивного облучения. Для горных пород это имеет важное практическое значение, поскольку в геохимии известны сотни радиоактивных изотопов с периодами полураспада, изменяющимися в очень широких пределах. Например, при облучении диэлектрических сред пучком электронов энергия частиц может быть такой, что они будут проходить через материал (проникающая радиация), либо такой, что частицы будут поглощаться породой (непроникающая радиация). Проникающая радиация вызывает накопление носителей зарядов вследствие захвата заряженных частиц, пришедших извне (электронов, ионов) и образования заряженных частиц в период облучения (например частицами). В горных породах электрические объемные заряды могут накапливаться вблизи границы раздела радиоактивной и нерадиоактивной пород с высоким удельным электрическим сопротивлением, [c.133]

Пламенно-ионизационный детектор (ПИД). Работа ПИД основана на том, что органические вещества, попадая в пламя водородной горелки, подвергаются ионизации, вследствие чего в камере детектора, являющейся одновременно ионизационной камерой, возникает ток ионизации, сила которого пропорциональна количеству заряженных частиц. Предполагалось, что механизм образования заряженных частиц в пламени водорода основан на термической ионизации. Однако некоторые данные показывают, что роль термической ионизации в общем механизме ионизации, по-видимому, невелика. [c.186]

Гк) аналогичному механизму бимолекулярной реакции проис- одит образование заряженной частицы [c.53]

Электрические свойства аэрозолей. Аэрозольные частицы приобретают электрический заряд либо в процессе своего образования, либо находясь во взвешенном состоянии. Образование заряженных частиц наблюдается при разбрызгивании полярных жидкостей. Причина появления заряда у частиц, находящихся во взвешенном состоянии,— захват газовых ионов. [c.189]

Одну из первых моделей строения атома предложил английский-физик Дж. Дж. Томсон (1904 г.). Он предположил, что атом представляет собой положительно заряженную сферическую частицу, внутри которой распределены электроны, компенсирующие положительный заряд этой частицы. Электроны распределены равномерно и колеблются относительно своих равновесных положений, при химических реакциях электроны могут переходить от одних атомов-к другим с образованием заряженных частиц — ионов. Эта первая модель строения атома получила впоследствии название пудинга Томсона (электроны, вставленные в положительно заряженную сферу, выглядели наподобие изюминок в пудинге ). [c.32]

Ионный ток возникает в детекторе под действием какого-либо источника ионизации (радиоактивного изотопа, пламени, разряда, фотоионизации, электронной и ионной эмиссии) и электрического поля (разности потенциалов) между электродами детектора. В любой момент времени в детекторе достигается равновесие, характеризующееся тем, что скорость образования заряженных частиц (ионов, электронов) равна сумме скоростей рекомбинации и сбора заряженных частиц на электродах детектора. Скорость сбора определяет ток детектора. В ионизационных детекторах создаются такие условия, при которых либо плотность (концентрация) заряженных частиц, либо скорость переноса их в электрическом поле зависит от состава газа. [c.49]

За участком неполного сбора следует участок насыщения II, для которого характерно отсутствие рекомбинаций и полный сбор всех образовавшихся зарядов. В этом случае ионный ток определяется только скоростью образования зарядов. Сигналом детекторов, работающих на участке II, является увеличе ние тока, вызванное значительным возрастанием скорости образования заряженных частиц вследствие ионизации анализируемых компонентов, поступающих в детектор. При этом ионизация чистого газа-носителя, как правило, должна отсутствовать и уровень фонового тока может быть весьма малым. [c.50]

Как указывалось выше, в ионизационных детекторах в любой момент времени сумма скоростей образования, рекомбинации и сбора заряженных частиц равна нулю. Если силу тока через детектор искусственно поддерживать постоянной, то при постоянной скорости образования заряженных частиц скорость их рекомбинации также неизбежно должна быть постоянной. В общем слу- [c.126]

Ионные или гетеролит и ческие реакции протекают с образованием заряженных частиц — ионов (катионов и анионов). При этом общая электронная пара остается у одного из атомов исходных молекул [c.301]

По характеру и внешним признакам разряды в газах весьма разнообразны. Обычно их делят на несамостоятельные и самостоятельные. Для поддержания несамостоятельного разряда необходимо действие внешних факторов — ионизаторов у самостоятельных разрядов образование заряженных частиц в газовом промел<утке происходит за счет энергии источника тока. [c.18]

Сильные водородные связи придают аммиаку диполярный характер, вследствие чего в нем облегчается образование заряженных частиц типа катионов, а также радикал-анионов, анионов и дианионов. Известно, что катионы сольватированы как в протонных, так и в диполярных апротонных растворителях, но по способности соль-ватировать анион эти два типа растворителей заметно различаются. И хотя формально по классификации Паркера аммиак относится к протонным растворителям, значительно большая его способность, чем, например, гидроксилсодержащих растворителей, сольватиро-вать анионные реагенты позволяет считать его, по существу, апро-тонным растворителем. Важно также то, что протонироваться аммиаком могут лишь относительно основные анионные частицы. В случае необходимости кислотность среды может быть увеличена добавлением соединений - доноров протонов, таких как кислые углеводороды, спирты или вода. Все это создает основу для проведения в аммиаке реакций, в которых важную роль играют интермедиаты анионного типа. [c.168]

В зоне интенсивного превращения твердое топливо подвергается термическому разложению, сопровождающемуся выделением летучих, их крекингу и горению. При этом углеводороды слон ной химической структуры, входящие в летучие вещества, претерпевают разрывы химических связей, вследствие чего образуются активные соединения, вступающие во взаимодействие между собой, с кислородом и т. п. В этом случае могут происходить явления, аналогичные тем, которые протекают в углеводородных пламенах и приводят к образованию заряженных частиц. Сопоставление кривой изменения электропроводности (рис. 2, а, [c.73]

Влияние температуры на стабильность электретов обусловлено ее влиянием на скорость изменения гетеро- и гомозарядов. Как правило, с повышением температуры хранения скорость спада зарядов увеличивается и Тж уменьшается. Проникающая радиация вызывает накопление носителей зарядов в результате захвата заряженных частиц извне и образования заряженных частиц в период облучения. В результате этого в диэлектрике растет электропроводимость, снижается поверхностная плотность зарядов и Тж уменьшается. [c.391]

Выделяем в системе все процессы, приводящие к образованию заряженных частиц. [c.5]

В любой момент времени в детекторе достигается равновесие, характеризующиеся тем, что скорость образования заряженных частиц равна сумме скоростей рекомбинации и сбора заряженных частиц на электродах детектора. Скорость сбора определяет ток детектора. В ионизационных детекторах создаются такие условия, при которых либо плотность (концентрация) заряженных частиц, либо скорость переноса их в электрическом поле зависит от состава газа. [c.72]

Скорость образования заряженных частиц определяется величиной равной сумме скоростей процессов рекомбинации и сбора зарядов на электродах детектора. Последняя величина определяет ток, регистрируемый во внешней цепи детектора электрометром. При постоянном напряжении питания детектора ток, протекающий через него, в результате захвата электронов электроноакцепторными веществами снижается, так как скорость рекомбинации возрастает. [c.74]

Как указывалось выше, в ионизационных детекторах в любой момент времени сумма скоростей образования, рекомбинации и сбора заряженных частиц равна нулю. Если ток через детектор искусственно поддерживать постоянным, то при постоянной скорости образования заряженных частиц скорость их рекомбинации неизбежно будет постоянной. Захват электронов электроноакцепторным веществом с образованием малоподвижных отрицательных ионов приводит к уменьшению электропроводности детектора (увеличению сопротивления) и поддержание тока детектора постоянным возможно лишь при соответствующем росте напряжения электрического поля, препятствующем увеличению скорости рекомбинации. В соответствии с принципом работы этот детектор полу- [c.77]

Механизм реакций окисления, катализируемых оксидами металлов, подробно исследован Г К Боресковым Адсорбция кислорода на оксидах переходных металлов может повлечь образование заряженных частиц при переходе электронов от катиона металла к кислороду [c.164]

Реакции на медленных нейтронах с образованием заряженных частиц [4, 6] [c.888]

Ввиду малой проникающей способности заряженных частиц они не могут быть использованы для активационного анализа в тех случаях, когда необходима равномерная активация по всему объему мишени, а не только в поверхностном слое. В этом случае может оказаться целесообразным использовать облучение нейтронами в качестве вспомогательной ядерной реакции, приводящей к образованию заряженных частиц. Эти частицы и применяются для активации. Так, например, происходит при определении кислорода по реакции 0 Т, n)F . [c.140]

Для медленных нейтронов энергией до 100 эв характерным является процесс их захвата ядрами атомов. Это приводит к возникновению неустойчивого ядра, претерпевающего превращение с испусканием, как правило, у лучей. При поглощении тепловых нейтронов может происходить также образование заряженных частиц и атомов отдачи, которые и производят ионизацию и возбуждение молекул среды. Для быстрых нейтронов основным является процесс рассеяния на ядрах атомов. [c.276]

Механизм действия некоторых моющих присадок в условиях электрического поля основан на образовании заряженными частицами присадки в зоне каждого электрода электростатических барьеров, которые препятствуют выделению сажи с сорбированной на ней присадкой. [c.227]

Как известно, у-кванты непосредственно не ионизуют атомы вещества, однако при прохождении через какую-либо среду они взаимодействуют с электронами атомов, нуклонами, полем атомного ядра и т. д. с образованием заряженных частиц и передачей им всей или части своей энергии. Механизм поглощения и рассеяния у-квантов в веществе можно с достаточной точностью представить тремя [c.225]

Много авторов выдвинули теории для объяснения зависимости между кавитацией и химической реакцией. Все предложенные теории можно разбить на две большие группы. Одна базируется на том, что при кавитации наблюдаются различные явления сцинтилляции и люминесценции, и приписывает химические реакции электрическим явлениям, протекающим на поверхности раздела между газом и жидкостью в пузырьках. Эти явления способствуют образованию заряженных частиц и свободных радикалов или только свободных радикалов, причем как те, так и другие могут реагировать с образованием обнаруженных продуктов. Другой возможностью является образование фотонов, способных возбудить химические реакции. По другой группе теорий предполагается, что мгновенные местные высокие давления и температуры, возникающие при разрушении пузырьков, возбуждают реакции за счет прямого образования атомов и свободных радикалов, как например Н и ОН. [c.65]

Кроме проникающего электрического поля, внутри ионизационной камеры существует также поле пространственного заряда, образованное заряженными частицами. Этими частицами являются электроны (как из ионизирующего пучка, так и образовавшиеся при ионизации) и положительные ионы. В результате совместного действия всех частиц образуется результирующее поле пространственного заряда, накладывающееся на электростатическое поле, проникающее в ионизационную камеру. [c.86]

Содержание глав, относящихся к образованию заряженных частиц и их движению в газе, во многом изменено в соответствии с современными данными по этим вопросам. Здесь приводится значительное количество графиков и тмб-лиц, которые могут оказаться полезными для работников, занимающихся газовым разрядом. [c.5]

ОБРАЗОВАНИЕ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ [c.36]

У незаряженных нейтронов не может быть электрического взаимодействия они останавливаются при столкновении с ядром подобно биллиардным щарам. Бомбардируемые атомы отскакивают со скоростью, достаточной для потери орбитальных электронов, и прохо-. дят через поглотитель в виде тяжелых заряженных частиц. Нейтроны могут быть также остановлены в результате поглощения атомными ядрами с сбразсванием новых, обычно радиоактивных, изотопов, но при облучении этот процесс, как правило, не имеет большого значения. Таким образом, все типы ионизирующего излучения приводят к образованию заряженных частиц большой энергии, которые в конечном итоге теряют ее, образуя ионизированные и возбужденные атомы или молекулы. Конечный результат такой ионизации и возбуждения зависит от природы химических связей в облученном материале. [c.157]

Наряду с ПИД и ДЭЗ для определения летучих ароматических и га-логенсодержащих соединений в последнее время рекомендуют использовать фотоиопизациоппый детектор (ФИД). При прохождении через ФИД молекулы органических соединений возбуждаются УФ-лампой с образованием заряженных частиц, которые формируют электрический [c.261]

Ионизационные детекторы созданы на основе зависимости электропроводности ионизированной газовой среды от состава. Ионизация газа может быть осуществлена р-азличными путями. Отсюда и название ряда специальных детекторов пламенно-ионизационный (ионизация в пламени водорода), аргонно-ионизационный и т. п. В ионизационных детекторах существует равновесие между скоростью образования заряженных частиц и скоростью их рекомбинации на электродах детектора, которая и определяет так называемый ионный ток детектора. Введение анализируемого вещества нарущает существующее равновесие. [c.299]

Образование заряженных частиц в потоке выгорающего твердого топлива может быть обязано многим процессам [2]. Они могут образовываться в результате эмиссии с поверхности углеродистых частиц при нагревании. Кроме того, частицы угля содержат минеральные вещества, в состав которых могут входить легкоиониэирующиеся щелочные соединения, которые при нагревании могут испаряться, а также может происходить термоэмиссия с поверхности твердых минеральных соединений. Эти процессы, вероятно, встречаются на всех стадиях выгорания твердого топлива, но их, очевидно, нельзя считать ответственными за образование повышенной концентрации заряженных частиц. [c.73]

Следовательно, в процессе горепиятвердоготоплива интенсивность образования заряженных частиц выше, чем в процессе горения газообразного топлива. В этих условиях заряженные частицы могут возникать в результате термического разложения твердого топлива, окисления продуктов термического разложения топлива, испарения и ионизации некоторых минеральных компонентов и термоэмиссии с поверхности твердых частиц. [c.28]

Масс-спектры селенолана (48) и тетрагидротиофена сильно различаются. В спектре тетрагидротиофена максимальный пик соответствует выбросу фрагмента с массой 28, а у селенолана он соответствует потере SeH и образованию заряженной частицы 4Hji mie 55) [61]. В спектре присутствуют также пики т/е 107 и 94 (схемы 34—36). [c.349]

Все это относится к водным, органическим или смешанным системам, в которых возможна диссоциация с образованием заряженных частиц. Однако кавитационный эффект в неполярных средах также пр Иводит к химичеоним превращениям в присутствии высокомолекулярных компонентов. Цри этом протекание электрохими- [c.263]

Количественно денлетивная адсорбция ионогенных веществ на полупроводниках описывается теорией граничного слоя [11, 59]. Согласно этой теории, в результате адсорбции образуется заряженный слой глубиной I, в пределах которого все дефекты, образованные заряженными частицами, могут нейтрализоваться адсорбирующимися частицами. В результате при плотности дефектов, равной о (число избыточных атомов цинка на 1 ом 2пО), концентрация адсорбата на поверхности равна Па1 или [c.527]

Влияние заряжения на скорость процесса должно также выражаться в том, что вещества, адсорбирующиеся с образованием заряженных частиц, знак заряда которых совпадает со знаком заряда активированного комплекса, будут замедлять реакцию, а в обратном случае — ускорять ее [246, 270]. Влйяя на величину энергии активации, заряжение приводит и к изменениям температурной зависимости скорости реакции [29]. [c.269]

В растворе такие реакции протекают обычно по гетероли-тическому механизму, т. е. разрыв связи приводит не к образованию свободных радикалов, а к образованию заряженных частиц. Предполагается, что X — отрицательный ион или отрицательный конец диполя. Тогда атака X на молекулу Y — Z приведет к сдвигу электронной плотности от Y к Z, и в то же время электронная плотность сместится от X к Y. Итак, если X — нейтральная молекула, то активированный комплекс можно представить в виде [c.305]

Процессы, протекающие на поверхности этих электродов, почти совершенно не изучены ни с точки зрения механизма вторичных процессов образования заряженных частиц, ни с точки зрения роли поверхностной проводимости или поверхностных разрядов в развитии разряда в газе. Одно можно считать установленным — при достаточно высоких да1влениях разряд имеет дискретный характер, т. е. состоит из отдельных локальных разрядов, более или менее равномерно распространенных по поверхности электродов. Дискретность разряда подтверждается как непосредственным фотографированием его с использованием вместо одного из электродов фотографической пластинки [4, 5], так и различием между средней молекулярной температурой газа [6] и температурой, обнарул<енной при спектроскопическом исследовании [7]. Однако форма и характер локальных разрядов остаются почти совершенно неясными, хотя в некоторых работах [5, 8] бездоказательно принимается, что разряды имеют характер искры. Неизучен-ности существенных черт тихого разряда способствует то, что в физике таким формам разряда почти не уделяется внимания, если не считать работ по теории потерь в диэлектриках с газовыми включениями [9—И]. [c.77]

Как видно из табл. 2, при отсутствии прилипания сажи скорость электрофореза тем больше, чем выше концентрация присадки Монто-702 в масле, т. е. чем выше электронроводность раствора. Увеличение скорости электрофореза при увеличении заряженности дисперсной фазы в углеводородных средах было отмечено также в работах Гарнера [6] и Бернелина [7 ]. Таким образом, некоторые моющие присадки препятствуют образованию отложений заряженной дисперсной фазы на электродах в условиях электрического поля. Можно предположить, что действие присаДок в этих условиях связано с образованием заряженными частицами присадки в зоне каждого электрода электростатических барьеров, которые препятствуют выделению сажи на электрода . [c.224]

Для медленных нейтронов характерным является процесс их захвата ядрами атомов. Этот процесс приводит к возникновению неустойчивого ядра, претерпевающего превращение с испусканием в большинстве случаев у-лучей. Примерами таких превращений могут служит реакции Н (л, у) О С1 , (п, у) С1 Ср7(п, у)СР8 Ыа23(п, у)Ма2 рз>( . у)Р Са п, у)Са 5 др. При поглощении нейтронов легкими ядрами может происходить также образование заряженных частиц. [c.21]

Структуры карбениевых ионов такие же, как и у. насыщенных, углеводородов. При образовании карбенневого иона из олефина (5р -гибридизация) и протона получается структура парафиновой цепк (5р -гибридизация), и такое соединение называют. а-комплексом. Возможно, однако, образование заряженных частиц И при сохранении 5р -гибридизации углеродного атома В этом случае получают я-комплекс, в котором протон делокализован. Квантовохимические расчеты указывают, -ЧТО стабильность сг- и я-комплексов примерно одинакова. Это приводит к заключению о возможности изомерных превращений о- и я-комплексов [c.163]