Задержка измерение

В полярографе ПУ-1 блок синхронизации обеспечивает режим стробирования при естественном отрыве капли РКЭ отрыв капли в заданный момент ее роста с помощью механического молоточка и регистрацию при этом стробированной вольтамперограммы автоматический запуск развертки с устанавливаемой задержкой при естественном отрыве капли РКЭ, а также при работе со стационарными электродами формирование временных интервалов счета времени для цифровой индикации значений периода капания, времени задержки измерения в режиме стробирования и времени задержки подачи развертки напряжения, а также автоматический режим накопления. В этом режиме после окончания установленного времени накопления автоматически останавливается мешалка, опускается перо самописца и запускается развертка напряжения. В синхронизаторе создаются также импульсы для управления временной селекцией и фазовым детектором. Важным узлом для работы синхронизатора является высокочастотный гене- [c.80]

Искажения вольтамперограмм часто проявляются в риде нерегулярностей (выбросов). Одной из причин таких нерегулярностей может быть неправильный выбор времени задержки измерения при стробировании, если это время превышает период капания даже в каком-то участке интервала напряжений поляризации. Другая причина нерегулярностей — высокая инструментальная чувствительность прибора, в результате которой на вольтамперограмме могут проявляться шумы электронных узлов, внешние наводки и упомянутые капиллярные эффекты невоспроизводимого смачивания внутренней поверхности капилляра. Нерегулярности затрудняют расшифровку вольтамперограмм (см. разд. 6.1). Нерегулярности подавляют демпфированием. Капиллярные эффекты часто исчезают при замене капилляра. [c.104]

Импульс прямоугольной формы. При этом емкостный ток и ток электрохимической реакции изменяются, как показано на рис. 48, кривые 1-3. Как уже отмечалось, при применении ступенчатой PH, в данном случае целесообразно использовать принцип задержки в измерении сигнала. Если начинать измерять с момента, когда с почти равен нулю, можно зарегистрировать очень малого уровня. Поэтому принцип задержки измерения тока относительно начала импульса (или временная селекция сигнала) себя оправдывает особенно при выявлении сигналов малого уровня. [c.70]

Из регенератора (диаметром 1,22 м) установки каталитического крекинга отбирали пробы газа в различных точках псевдоожиженного слоя катализатора . Входное отверстие пробоотборника было снабжено фильтром для задержки катализатора, а отводная трубка — рубашкой для охлаждения отбираемого газа. Скорость газа в регенераторе во время отбора проб составляла примерно 45 см/с, причем 72,5% частиц катализатора равномерно распределялись по размеру в диапазоне от 40 до 100 мкм. Состав газа во всех точках слоя был примерно одинаковым, что указывает на быстрое перемешивание. Содержание кислорода, измеренное в слое, составляло —0,2 мол.% (в отходящих дымовых газах — 1,1%). Это было объяснено проскоком газа, богатого кислородом, с пузырями, часто минующими пробоотборник. [c.258]

Для слоев, псевдоожиженных только жидкостью, задержка последней может быть определена по измеренной высоте слоя Н с помощью выражения [c.663]

В опытах по псевдоожижению водой частиц кварца (размеры 0,65 и 0,93 мм) и стеклянных бус (диаметр 4 мм) в аппарате диаметром 50,8 мм задержку измеряли методом отсечки, т. е. одновременным прекращением поступающих и уходящих потоков. Было установлено, что присутствие частиц кварца приводит к уменьшению задержки газа (т. е. последняя получалась меньше измеренной для соответствующей газожидкостной системы в отсутствие твердого материала), а наличие стеклянных бус — к ее увеличению. [c.664]

При измерении давления с помощью любых приборов важно устанавливать перед манометром охлаждаемую ловушку для задержки конденсирующихся паров. Необходимо также наблюдать за тем, чтобы между участком конденсации паров и точкой измерения давления не возникал градиент давления. С этой целью до начала разгонки следует проводить сравнительные измерения давления, поочередно присоединяя манометр к шлифу для термометра и к штуцеру, расположенному за охлаждаемой ловушкой. [c.443]

Показатель воспламеняемости дизельного топлива, определяемый с помощью стандартного одноцилиндрового испытательного двигателя путем измерения задержки воспламенения в сравнении с первичными эталонными топливами. Чем выше цетановое число, тем легче пуск высокооборотного двигателя с неразделенной камерой сгорания, и тем меньше дымление и жесткость сгорания в послепусковой период. [c.15]

Определение времени спин-решеточной релаксации. Для измерения Г, применяют так называемую импульсную последовательность 180°, т, 90° (т —задержка между 180 п 9Ь°-ными импульс ь ми) 180°-ный импульс поворачивает вектор намагниченности М вдоль оси 2, далее следует релаксация намагниченности от значения —Мо до М. Последующий 90°-ный импульс поворачивает вектор [c.257]

Л" = 3. + — контрольное измерение — задержка радиального расширения на расстоянии в 2,6 мм. [c.89]

Из других причин, вызывающих погрешности измерения, назовем изменение температуры. Оно приводит к изменению скорости звука в ОК, что компенсируют подстройкой на скорость звука. Изменяется также скорость звука в материале преобразователя. Для исключения этой погрешности прибор должен обеспечивать измерение времени пробега импульса между поверхностями ОК и не включать в указанный интервал время пробега в призмах и других акустических задержках. [c.238]

Косвенные определения критерия смачивания используются главным образом при изучении порошкообразных материалов. К их числу относятся измерение скорости пропитки порошка испытуемой жидкостью, изучение нестационарной фильтрации и др. При оценке критерия смачивания следует учитывать, что равновесное состояние капли или пузырька газа устанавливается не сразу. Задержка в наступлении равновесия связана с вытеснением молекул воздуха с поверхности и преодолением сил трения и других энергетических препятствий (кинетический гистерезис смачивания). [c.51]

Измерение времени спин-спиновой релаксации. Время спин-спиновой релаксации Т измеряют методом спинового эха и его модификации. Метод состоит в том, что на спиновую систему воздействуют импульсной последовательностью 90°, т, 180° и в момент времени 2т наблюдают эхо-сигнал . Амплитуда сигнала—эхо зависит от T a, которое определяют из зависимости амплитуды эхо от т. Так же, как и при измерении Гь в последовательности 180°, т, 90° необходимо повторять импульсную последовательность с различными временами задержки т. Методика спин-эхо обладает ограниченными возможностями вследствие влияния процессов молекулярной диффузии. Перемещение ядер вследствие диффузии из одной части поля в другую приводит к уменьшению амплитуды эхо-сигнала. Амплитуда эхо-сигнала будет спадать не по простому экспоненциальному закону, что сказывается на измерении Т2. Существуют другие импульсные последовательности, которые позволяют понизить влияние диффузии на измерение Т2. Такой последовательностью является 90°, т, 180°, 2т, 180°, 2т.....Величины Ту [c.258]

Количество вещества, остающееся в колонке в виде жидкости после предварительного захлебывания или окончания процесса перегонки и охлаждения, называют статической задержкой. Для определения этого количества в куб загружают жидкость в 5-кратном количестве по сравнению с предполагаемой задержкой и подвергают ее в течение часа ректификации с полным орошением. После охлаждения колонки замеряют количество жидкости в кубе. Разницей между этим количеством и первоначальной загрузкой выражается статическая задержка, которая в насадочных колонках представляет собой часть жидкости, оставшуюся на насадке и между отдельными элементами насадки, а также на стенках колонки, приставки и конденсатора. В тарельчатых колонках основную часть статической задержки составляют слои жидкости, находящиеся на отдельных тарелках. Для упрощенного определения статической задержки можно в верхнюю часть конденсатора добавить отмеренное количество жидкости, которая будет подвергаться перегонке, и затем определить, какое количество задержится в колонне. Такие измерения надо повторить несколько раз, чтобы после полного смачивания аппаратуры полу- [c.174]

ВВОДИМЫХ реагентов и температуры регистрация колеба яий проводилась путем измерения потенциалов платимо вого и бромид-селективного электродов. Рассчитав про изводную по времени потенциала платинового электро да, или время запаздывания (задержки) Р1 (i—10) авторы построили трехмерное фазовое пространство (рис. 56). [c.111]

В некоторых случаях идентификация неизвестного вещества может быть обеспечена сбором фракции, соответствующей пику хроматографического разделения, и последующим анализом этой фракции физическими или химическими методами. При этом подвижная и неподвижная хроматографические фазы должны быть очищенными, чтобы фон от фазы был сведен к минимуму, они не должны вступать в химическую реакцию с растворенным веществом, должны быть совместимыми-с хроматографической системой, используемой для разделения и обнаружения пика. Неподвижная фаза не должна выноситься из колонки. Кроме того, обе фазы не должны мешать идентификации вспомогательными методами и быть летучими, чтобы их можно было легко удалить выпариванием, фракции обычно собирают вручную, хотя возможно применение коллектора фракций. Для обеспечения чистоты, соответствующей пику собираемой фракции, внутренний объем трубки между детектором и выходом канала для сбора фракций должен быть минимальным. Этот объем должен быть измерен и внесены поправки на задержку между регистрацией пика детектором и фактическим выходом пика из канала для сбора фракций. Фракции удобно собирать в чистые, сухие, защищенные от попадания света сосуды с навинчивающимися крышками и тефлоновыми прокладками во избежание загрязнений. Возможен барботаж этих фракций чистым азотом или гелием. Растворители удаляют из образца выпариванием, продувкой газом, нагреванием ИК-лампой. Воду и смеси органических растворителей с водой удаляют выпариванием или лиофильной сушкой. Летучие буферные соединения удаляют при повышенных температурах. [c.171]

Рост возмущений в области перехода. На рис. 11.4.4 представлены результаты измерений в воздушной среде и в воде интенсивности пульсаций скорости и температуры. После начала переходного режима относительные значения и и I резко возрастают. Ниже по течению развитие возмущений замедляется. Достигнув максимума до завершения процесса перехода, интенсивность пульсаций начинает уменьшаться. В воздушной среде амплитуды пульсаций скорости и температуры достигают своих максимальных значений почти одновременно. В воде интенсивность пульсаций скорости становится максимальной в конце области перехода, тогда как пульсации температуры продолжают расти и дальше вниз по течению. Такое различие объясняется задержками в развитии возмущений температуры на первых стадиях процесса перехода. Отметим, что как в газах, так и в жидкостях относительные амплитуды пульсаций скорости и температуры имеют большие значения. [c.43]

Поскольку функции <7(/) п Р % 1) за время Аг изменяются незначительно, то в уравнении стробирован-ных вольтамперограмм можно ввести значения этих функций < ст( зад) и 7 ст(А, к катх), соответствующие моменту окончания задержки измерения 4ад [c.27]

Вид регистрограммы в ВПТ первого порядка при заданных условиях поляризации зависит от йнструмен- Енльиой чувствительности прибора, условий стробирования, демпфирования и дифференцирования, скорости лентопротяжного механизма (при использовании регистраторов с лентопротяжкой) или масштабов по осям двухкоординатного самописца. Все эти параметры подбирают таким образом, чтобы можно было измерить высоту пика (см. разд. 6.1) с погрешностью, не превы-. ша]ющей допустимую, и чтобы не произошло искажения формы пика в ходе его регистрации. Основнь1е искажения сводятся к непроявлению истинных значений экстремумов на вольтамперограмме (максимума у потенциала пика и минимумов на его основаниях). Это происходит нри слишком большой степени демпфирования и при слишком большом времени задержки измерения при стробировании для данной скорости развертки (см, разд. 6.1) и данной полуширины пика (см. разд. 2 2), Искажения вольтамперограмм растворов с относительно высокими концентрациями более электроположительных сопутствующих ЭАВ характерными минимумами (см. разд. 2.11) иногда удается подавить увеличением времени задержки при стробировании. [c.104]

Основными параметрами вольтамперограммы являютс ток и потенциал. При прочих равных условиях точность анализа методами BПt зависит от стабильности температуры, периода капания, площади поверхности электрода, параметров переменной составляющей напряжения, времени задержки запуска развертки напряжения, времени задержки измерения тока при стробировании и при временной селекции, степени адсорбции ПАВ на электроде и ряда других параметров при полярографировании анализируемого раствора и раствора (или растворов) сравнения. Поэтому количественная оценка всех этих параметров очень важна. [c.124]

Источником зондирующего света мол<ет служить вспомогательная вспышка с малой энергией, которую включают спустя заданное время после фотолизую-щей вспышки. В этом случае спектр поглощения короткоживущих частиц фотографируют через спектрограф или измеряют по точкам при помощи осциллографа. Используя различные задержки измерения, можно получить кинетические кривые. Так как большинство реакций протекает по первому порядку, то при помощи логарифмирования можно определить непосредственно константу скорости реакции к [c.99]

Для некоторых элементов с помощью источников непрерывного спектра были сделаны обзоры линий поглощения с возбужденных лазерами верхних энергетических уровней. Импульсная лампа-вспышка [65, 66] или широкополосный лазер [68] обеспечивают и непрерывный спектр, и временную за-дерлчку получения спектра после возбуждающего импульса лазера. Часто используют фотографическую регистрацию, так как она позволяет получать информацию сразу о многих линиях. Карлстен [64] применял лампу-вспышку с длинным импульсом, фотоумножитель и осциллограф для наблюдения временного поведения относительно долгоживущего поглощения с метастабильного уровня бария. В качестве источника поглощения служило также широкополосное свечение флуоресцирующего раствора красителя. В этих случаях [63, 67] перестраиваемый лазер на красителе, возбуждающий верхний уровень, и флуоресцирующий краситель накачивали тем же самым лазером. Путем должной юстировки оптических путей можно обеспечить наносекундные времена задержки измерения относительно времени накачки или проводить измерения одновременно с накачкой. [c.182]

Важно понять, какие значения параметра Ф можно предположить в различных абсорберах. Для насадочных колонн Ф равно средней толщине слоя жидкости. Оно может быть рассчитано из иолуэмпи-рических корреляций для задержки жидкости, как это сделано, например, Девидсоном [2]. В этом случае Фс 0,1 см. Для полого аппарата газ — жидкость, снабженного >1е-шалкой, Ф находится в обратной зависимости от поверхности раздела фаз на единицу объема. Значение последней может быть оценено по Вестертерпу [3, 4]. Измеренные значения Ф сильно зависят от рабочих параметров, причем, получаются величины порядка 1 см. Следует учитывать, что в обычных аппаратах газ — жидкость, стремятся поддерживать как [c.36]

При изучении массообмена, осложненного химическими реакциями как в дисперсной, так и в сплошной фазах в колонных аппаратах,ограничимся рассмотрением сравнительно небольших задержек дисперсной фазы, не превышающих 15 %. В гл. 6 были приведены экспериментальные данные, согласно которым при задержке дисперсной фазы менее 15 % измеренные величины коэффициентов массопередачи в единичные капли и в стесненном потоке в пределах разброса опьггных данных совпадают. Поэтому при вьшоде уравнений массообмена в колонных аппаратах мы не будем учитьшать стесненность потока. Отметим, что в подавляющем большинстве абсорбционных, экстракционных и теплообменных колонных аппаратов с дисперсной фазой задержка дисперсной фазы не превьппает указанной величины. [c.299]

Для газожидкостных псевдоожиженных слоев по уравнению (XVIII,2) рассчитывается суммарная задержка газа и жидкости. Для раздельного определенияг задержек газа и жидкости требуются дополнительные измерения помимо расширения слоя. Некоторые способы такого раздельного определения опис 1ны в литературе. [c.663]

Задержку жидкости можно рассчитать по уравнению (XVIII,1), измерив задержки газа и твердой фазы, причем последняя определяется по уравнению (XVIII,2) и измеренной высоте слоя. В литературе приводятся эмпирические формулы для расчета задержки жидкости в зависимости от размера частиц, скорости газа и жидкости. [c.667]

Прн определении времени задержки в потере устойчивости поле включают на 2—3 с, т. е. иа время, необходимое для измерения установившегося фототока /д, затем поле выключают и снова записывают фототок без поля /дг. Циклы включения и выключения поля с регистрацией фототока /,, и /дг повторяют до тех иор, иока фототок при выключении иоля станет б.пилким к значению фототока в магнитном иоле. [c.127]

При применении хронопотенциометрии для измерения адсорбции длина фарадеевской задержки 1т на кривой заряжения пропорциональна количеству вещества, вступившего в реакцию 1х = 1х + 1х2, где 1х и /тг — количества электричества, израсходованные на снятие с электрода адсорбированной пленки реагирующего вещества и на восстановление (окисление) молекул, которые проднф-фундировали к электроду уже в ходе электролиза соответственно. Т2 понижается с ростом , поэтому 1х, пропорциональное величине адсорбции Г, можно определить путем экстраполяции величины задержки гт на бесконечную плотность тока. Для схемы адсорбат потом [50] предложено для экстраполяции [52] выражение [c.74]

Для понимания механизма ингибиторного действия по отношению к кислотной коррозии нашел применение электрохимический метод, основанный на данных поляризационных измерений. Введение ингибитора в раствор может привести к задержке скорости катодного процесса разряда ионов водорода на поверхности металла. В случае введения другого ингибитора торможению подвергается анодная стадия ионизации.металла. Очень часто действие ингибитора одновременно направляется на обе стадии коррозионного процесса. Все эти изменения находят отражение на поляризационных кривых, наклон которых становится тем более крутым, чем выше эффективность действия ингибитора (рис. 142). Пунктиром на этом рисунке показаны кривые катодной и гиюдной поляризации в полулогарифмических координатах ля чистого иеингибированного раствора кислоты. Экстраполирован-пап точка пересечения начальных линейных отрезков этих кривых соответствует скорости саморастворения металла в таком растворе (на рис. 141 эт а величина обозначается г ). Ей соответствует стационарный потенциал коррозии Е . Сплошными линиями на рисунке показаны поляризационные кривые, относящиеся к ингибированному раствору. Абсцисса точки пересечения обеих кривых помтрежнему определяет скорость саморастворения металла с, но на этот раз в присутствии ингибитора в растворе. [c.260]

Рис. 99. Устройство из стандартных деталей дестинорм для измерения количества, флегдмы стекающей в куб и динамической задержки.

Для получения сравнимых результатов статическую задержку, а также динамическую и общую задержку жидкости лучше давать в расчете иа одиу теоретическую 1ели реальную тарелку. В литературе имеется мало сведений о зависимости задержки от нагрузки. Коллинз и Ланц [164] приводят данные (рис. 98) для колонки Олдершоу с ситчатыми тарелками диаметром 28 мм при наличии 30 реальных тарелок. В зависимости от нагрузки задержка колеблется между 43 и 60 мл, поэтому моншо считать, что па реальную тарелку приходится в среднем 1,4—2,0 лы и на теоретическую тарелку 2,5—3,5 мл. По измерениям автора в насадочных колонках задержка на одну теоретическую тарелку имеет величину того я е порядка, как это видно из рис. 100, показывающего зависимость задержки к-гептана (в мл) при 97° от нагрузки нри давлении 730 мм рт. ст. [1551 прп этих опытах диаметр колонки составлял 19 мм, а высота ректифицирующей части — 812 мм. [c.175]

Разработать методику эксперимента для измерения времен релаксации не так уж трудно. Для этого подойдет любая импульсная последовательность, дающая спектр с зависящей от временн релаксации интенсивностью сигналов. Одни из популярных методов представлен на рис. 4.30 (это иаш первый многоимпульсный эксперимент ). Его идея состоит в использовании следующей последовательности л-импульс для инвертирования z-намагннчениостн пауза для возвращения намагниченности к оси + г и далее j /2-импульс и измерение сигнала. Заметьте, что если задержка т будет меньше r,/ln2, то измеряемый сигнал будет производиться вектором намагниченности, расположенным сначала на осн - у. Мы уже знаем, что ему будут соответствовать пики отрицательной амплитуды, если фаза настроена таким образом, что намагниченность вдоль оси + у дает положительные пики. Результат этого экспернмеита при различных т приведен на рис. 4.31 измерить величину можно [c.132]

В случае низкой чувствительиости. Если с одного прохождения становится трудно зарегистрировать сигнал образца, то при измерении длительности импульса приходится проявлять больше изобретательности и терпения. В зависимости от того, насколько плоха чувствительность, можно использовать различные пути. Если сигналы, видимые в некоторых спектрах, исчезают в шуме при прнближении к тс-импульсу, то может быть достаточно определить последний видимый положительный сигнал и первый видимый отрицательный и взять среднюю между ними величину. Кроме того, если оператору хватит терпения, можно использовать накопление. Прв калибровке длительности импульса большинства ядер делать задержку в несколько 7, достаточную для полного восстановления г-иамагниченностн между прохождениями, ие так просто. Можио повторять нмпульсы и ие дожидаясь полной релаксации, ио при этом выборка данных должна проводиться только после установления стационарного режима. В этом случае более эффективным будет поиск второго нуля , соответствующего 2гс-импульсу, поскольку длительность этого импульса и нуль тс-импульса связаны довольно просто [1]. [c.221]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология