Оптическая глубина слоя

Здесь О — гидравлический диаметр Не — вычисленное по гидравлическому диаметру число Рейнольдса х — расстояние от начала развития температурного пограничного слоя — оптическая глубина в максимуме к-к полосы, рассчитанная по гидравлическому диаметру (аналогично среднегеометрической длине пути) [c.496]

В проекционных системах используется излучение ртутных ламп, имеющее широкие полосы в ближней УФ и коротковолновой видимой области спектра. Если слой резиста толщиной d 2 мкм с показателем преломления и = 1,6 экспонировать светом с длиной волны 436 нм с помощью объектива, имеющего апертуру А 0,28, то глубина резкости Az такой системы составит Az > /2/4 л ж 2,7 мкм, при этом, используя достижимые в реальных условиях оптимальные режимы обработок, удается получать линии шириной jA 1,5 мкм. Имея в виду, что эффективная оптическая толщина слоя равна d/n= 1,25 мкм, то область допустимых ошибок резкости (устойчивость системы к различному виду отклонений) составляет величину 1,5 мкм. Если же при общей толщине MP [c.269]

В общем случае, когда для центральной части линии условие 1 не выполняется, выражение для de имеет гораздо более сложную структуру. Это связано с тем, что в поглощении света частоты о> принимают участие лишь атомы наружного слоя с оптической глубиной Дальше излучение практически не проникает. Следовательно, число атомов, участвующих в поглощении, различно для разных значений со. [c.358]

При количественной оценке ТСХ-хроматограмм непосредственно на слое сорбента после прекращения процесса разделения используют специфические детектирующие системы оптические, ядерно-физические и электрохимические. Распределение веществ по глубине слоя сорбента усложняет задачу получения точной количественной информации в связи с помехами и ослаблением сигнала, вносимыми материалом сорбента и подложки. [c.16]

При увеличении оптической толщины слоя поглощение возрастает, а величина Лду, как это видно из формулы (1.16), стремится к единице. Это явление называется насыщением линии. Оно, очевидно, может быть отнесено как к линиям поглощения, так и к линиям испускания. Его физический смысл для линий испускания заключается в том, что при достаточно больщой оптической толщине плазмы излучение ее глубинных слоев практически нацело поглощается, не успевая выйти на поверхность (самопоглощение). Очевидно, что при увеличении толщины слоя центр линии ранее достигнет насыщения при этом интенсивность линии в центре, как видно из выражения (1.27), достигнет интенсивности излучения черного тела, нагретого до температуры, равной температуре плазмы. Естественно, что в этом случае слой плазмы не будет пропускать излучения от постороннего источника, частота которого попадает в область насыщения. Напомним, что подобная картина имеет место только в условиях, близких к равновесным. В случае нетеплового возбуждения свечения, например при хемилюминесценции, интенсивность линий может значительно превышать интенсивность излучения черного тела, температура которого равна температуре плазмы. [c.34]

Вместе с фотометрическими исследованиями прозрачности отдельных слоев морской воды на том же судне Михаил Ломоносов ведутся и измерения степени поляризации света, также посредством оригинального прибора, построенного в Черноморском отделении Морского гидрофизического института [20]. На рис. 476 представлена сводная диаграмма, показывающая, как меняется степень поляризации света на оптической глубине 11 у. е. в зависимости от азимутального угла А и зенитного расстояния С Угол А — это угол между вертикалом Солнца и вертикальной плоскостью, проходящей через оптическую ось поляриметра он отсчитывается от О до 360°. Зенитный угол, т. е. угол между оптической осью прибора и направлением в зенит, отсчитывается от О до 180°. При каждой из кривых на рис. 476 проставлены соответствующие значения С 30, 60, 90,120 и 160°. Значения А даны под осью абсцисс. Интересно отметить, что при самом малом из взятых значений максимальная поляризация (около 20%) наблюдается близко к направлению прочь от Солнца, а минимум — в направлении на Солнце. При наибольшем картина обратная максимальная поляризация (30%) при направлении на Солнце и минимальная — в противоположном направлении. [c.757]

Видно, что в центре слоя отклонение оптических осей наибольшее, а у стеклянных поверхностей — наименьшее. Это естественно, поскольку влияние твердой поверхности ослабевает в глубине слоя. С увеличением поля повороты оптических осей становятся все больше и достигают 90° почти во всем нематике, за исключением тонкого приповерхностного слоя, где молекулы прилипли к стеклу. Собственно говоря, такое поведение нематика и называется эффектом Фредерикса. [c.60]

Для экспериментального испытания теории проще всего было бы сравнить глубину проникновения с1, вычисленную из проводимости (706), с опытом. Но для этого в оптической области потребовались бы исключительно тонкие слои ё < 100 А), а безупречное изготовление и исследование таких слоев — весьма трудная задача [c.400]

Оптическая микроскопия, несмотря на малое разрешение (200 5СЮ нм), очень удобна для быстрого обзора морфологии гетерогенной окалины по периметру любого массивного образца и позволяет изучить взаимное расположение окисных фаз в окалине, характер изме нения фронта окисления, развитие зоны внутреннего окисления. Метод незаменим для измерения толщины окалины и отдельных ее слоев, для измерения глубины зоны внутреннего окисления. Достоинство метода состоит в том, что, благодаря большой площади обзора, безошибочно выявляются наиболее типичные особенности окисления. [c.25]

На основании полученных данных для определения рения рекомендуется следующая методика. К анализируемому раствору в концентрированной серной кислоте объемом до 2 жл, содержащему 20—100 мкг рения, добавляют концентрированную серную кислоту до объема 2 мл, 3 мл воды, 1 мл 12%-ного раствора тиомочевины и в смесь пропускают СО2. Этой смесью заполняют кварцевую кювету (см. рис. 14), погружают ее под слой воды на глубину 2—5 мм и облучают лампой ПРК-7 в течение 25 мин (расстояние от лампы до кюветы 8 см), пропуская в кювету над раствором слабый ток СОд. Через 10 мин после окончания облучения измеряют оптическую плотность при 400 нм в кювете с толщиной слоя 10 мм по отношению к такому же раствору, но не облученному. [c.69]

Если отвод тепла осуществлять неравномерно, то глубина полимеризации в различных частях формы будет различной. В результате в листе возникнут напряжения, приводящие после нагревания к его деформированию и, следовательно, ухудшению оптических свойств. Темп-ра процесса зависит от типа форполимера, концентрации инициатора и толщины формы. Обычно полимеризацию в формах проводят медленно, часто в течение 24—48 ч, а в толстых слоях (более 50 мм) — неделями при 20—50 °С до конверсии мономера свыше 90%. Процесс завершают при темп-рах, близких к темп-ре размягчения нолиметилметакрилата, т. к. при низких темп-рах диффузия непрореагировавшего мономера затруднена и поэтому даже за большой период времени невозможно полное превращение мономера. [c.251]

Наконец, отметим, что спектры излучения различных элементов связаны с электронными процессами внутри их. Поэтому оптический спектр дает указание о строении верхних электронных слоев, а рентгеновский спектр позволяет разобраться в строении глубинных электронных слоев атома. Также и ряд других наблюдений, опытов и теоретических расчетов лег в основу построения электронных схем строения атома. [c.92]

Анализируя уравнение в случае бесконечно тонкого плоского слоя размером df, видим, что 2 a(i) — полусферическая пропускательная способность для проходящего через слой оптической толщины i диффузного излучения, а величина 1—2 д(/)—полусферическая поглощательная способность или (для изотермического газа) степень черноты. Величина 2 (t—t ) является пропускательной способностью для недиффузного источника, где для интервала оптических глубин от t до t 1= 1 f,Kadzlzob 0. Величина 2dt является полусферической степенью черноты плоского слоя бесконечно малой оптической толщины Kadz. Напомним, что средняя длина пути луча оптически тонкого плоского слоя толщиной dz равна 2dz и, следовательно, объемное излучение равно AK dz S, половина которого распространяется в одном направлении, а половина — в противоположном. [c.503]

Рассмотрим задачу в следующей постановке. Слой изолирующего материала толщиной находится в равновесии с излучением. Полагается, что материал. цолжен быть серым, анизотропно рассеивающим, поглощающим и испускающим с коэффициентом поглощения к= кa+кs. При наличии радиационного равновесия серой среды (dqJfldг—Q) отсутствует необходимость различать изотропное рассеяние и поглощение с последующим испусканием. Ограничивающие стенки считаются черными. Как и для канала с теплоизолированными стенками, условие для степеней черноты нечерных поверхностей устанавливаются добавлением поверхностных сопротивлений (1—г ) 81 и (1—Е2)/е.2 к сопротивлению изоляции 1/ Г7-2, б, как это записано в уравнении (59) 2,9,3. Оптическая глубина (=К2 отсчитывается от одной из стенок и изменяется от О до t,=кL. [c.504]

Задача о вставке формулируется следующим образом. Положим, что двунаправленные характеристики плоского слоя оптической глубины t известны. Теперь надо ответить на вопрос, какие изменения произойдут при добавлении к нему бесконечно тонкого с.доя dt. Можно предположить, что этот слой добавлен сверху (со стороны падающего излучения) или снизу (с темной стороны). Эта процедура носит название вставки сверху или вставки снизу соответственно. На рис. 2 показано, как для расчета отражательной способности используют метод вставки сверху. [c.506]

В предельном случае, когда оптическая глубина и злучающего слоя воздуха становится равной пулю, оказывается возможным получить весьма простые соотношешш для вкладов в излучательную способность, обусло-в.ленных отдельными химическими компонентами, и для полной излучательной. способности, которая в рассматриваемом случае сводится просто сумме излучательных снособиостей отдельных компонент. [c.379]

Следует сразу сделать одно замечание, ограничивающее практическую применимость аналитических выражений, выведенных в данном разделе. Кинетические уравнения основываются на законе действующих масс и предполагают гомогенность реагирующей системы. Интенсивность света, /, однако, неравномерна по всей толще листа или клеточной суспензии она колеблется даже в пределах одной клетки или отдельного хлоропласта. Об этом осложнении многократно упоминалось выше, и мы еще вернемся к этому в настоящей главе. Пока же мы будем вести рассуждения так, как если бы поглощение света являлось равномерным по всей рассматриваемой области. Это значит, что наши уравнения будут строго верны только для оптически тонких слоев. Поэтому в этих уравнениях под / следует понимать световой поток, фактически достигающий хлорофиллового слоя, а не световой поток, падающий на внешнюю поверхность системы. Эти два потока пропорциональны друг другу, но коэффициент пропорциональности изменяется с изменением глубины, а также длины волны падающего света. Практически большинство, если не все, кинетические измерения были сделаны не с оптически тонкими пигментными слоями, а с листьями, слоевищами или суспензиями, поглощающими ббльшую часть (иногда до 100°/о) падающего света. Ниже мы рассмотрим, насколько сильно изменяются кинетические соотношения, выведенные для оптически тонких слоев, из-за интегрирования вдоль пути, проходимого светом в системе, а также из-за неравномерности поглощения различных составных частей немонохроматического света. Вопрос осложняется, кроме того, структурными эффектами, разобранными в гл. ХХП (рассеяние и эффект проскока ). Еще одно осложнение возникает при изучении клеточных суспензий, сильно перемешиваемых во время измерений. Это перемешивание приводит к тому, что индивидуальные клетки более или менее периодически попадают в световые поля различной интенсивности. Если бы перемешивание было настолько интенсивным, что каждая клетка проходила бы все варианты световых полей за время, достаточно короткое по сравнению с периодом Эмерсона—Арнольда (около 10 2 сек. при комнатной температуре см. гл. XXXIV), то было бы возможно принимать во внимание только среднее освещение и считать его одинаковым для всех клеток. Другими словами, поглощение света каждой клеткой могло бы считаться равным общему поглощению всей суспензии, деленному на число имеющихся в ней клеток. Никакое перемешивание, однако, не может подействовать на содержимое хлоропластов, поэтому молекулы хлорофилла, расположенные глубже, всегда будут получать меньше света, чем молекулы, находящиеся на освещенной поверхности. Еще более важным является то обстоятельство, что степень перемешивания обычно совершенно недостаточна, чтобы узаконить расчет [c.451]

Особое значение для дистанционного зондирования имеет тот факт, что время затухания можно определять для оптически толстых мишеней (таких, как пленки пролитой нефти) без иоследуюшего проведения сложной интерпретации результатов, как это всегда делают при измерениях амплитуды (см. разд. 6.4.6). Для проведения абсолютного измерения СЗФ необходимо делать поправку на конечную продолжительность импульса лазера и время срабатывания фотодетектора. Далее, толщина мишени должна быть небольшой, чтобы избежать воздействия глубинных слоев, которые влияют на [c.433]

Применяя колориметр, необходимо соблюдать следующие меры предосторожности. Следует проверить, действительно ли указатель каждой шкалы находится на нуле, когда погружаемый цилиндр соприкасается с дном стаканчика. Стаканчики не следует менять местами. Стаканчики и погружаемые цилиндры должны быть абсолютно чистыми. Оптическое совершенство прибора проверяют следующим образом. Наполняют оба стаканчика стандартным раствором окрашенного вещества, которое нужно определить, и устанавливают один из них на высоте, дающей достаточную интенсивность окраски и позволяющей измерить глубину слоя жидкости с небольшой ошибкой. Затем устанавливают второй стаканчик так, чтобы обе половины поля зрения были одинаковы, и повторяют отсчет около 10 раз. Среднее из отсчетов должно совпадать с положением неподвижного стаканчика с точностью 1—2%. В противном случае отсчет неизвестного раствора корректируют с помощью найденного отношения. В случае если оптическая точность прибора вызывает сомнение, поступают следующим образом. Один из стаканчиков, скажем, Л (левый), наполняют стандартным раствором и устанавливают на подходящей высоте. Правый стаканчик (Я) наполняют тем же стандартным раствором и берут среднее из 10 отсчетов, при которых получается равенство окраски. Стаканчик П опорожняют, споласкивают анализируемым раствором, а затем им наполняют. Перемещая стаканчик, находят точку равновесия и берут среднее из достаточного числа обсчетов. Концентрация неизвестного раствора с будет равна ПвШх-Св, где Я, и Я — [c.86]

Для определения тонкости отсева (размера наиболее крупных частиц в фильтрате) может быть применен оптический метод, основанный на принципе осаждения. Очевидно, что оптическая плотность суспензии на некоторой глубине должна оставаться неизменной пока не осядут наиболее крупные частицы твердой фазы. После, прохождения через слой крупных частиц оптическая плотность суспензии начнет уменьшаться. С окончанием осаждения наиболее мелких частиц оптическая плотность достигает неизменного минимального значения. Время от начала осаждения, в течение которого оптическая плотность остается неизменной, является искомым временем для определения размера наиболее крупных частиц в суспензии. По времени от начала осаждения до момента достижения минимальной оптической плотности можно определить размеры наиболее мелких частиц в суспензии. Для определения тонкости отсева материалов по изменению оптической плотности фильтратов может применяться фотокалориметр ФЭК-М, который предназначен для измерения концентрации растворов но интенсивности их окраски. Принципиальная схема фотокалориметра показана на фиг. 16. Здесь источник света / через систему конденсоров, зеркал, теплозащитных стекол и светофильтров 2 посылает световые потоки на два селеновых фотоэлемента 6 вентильного типа. Величина одного светового потока падающего на фотоэлемент регулируется фотометрическими клиньями 4, величина другого светового потока регулируется с помощью щелевой диафрагмы 5. Фотоэлементы включены дифференциально, поэтому при равенстве световых [c.47]

Закономериост изменения молекулярной массы асфальтенов и их коэффициентов светопоглощения по глубине граничного слоя . Изучение группового углеводородного состава эффективного граничного слоя нефти различной толщины показало, что основными структурообразующими элементами граничного слоя являются смолы и асфальтены. Для выяснения процесса формирования граничного слоя были исследованы смолы и асфальтены, выделенные из эффективных граничных слоев различной толщины, а также адсорбированные асфальтены. Было установлено, что оптические свойства асфальтенов, извлеченных из адсорбционных слоев, отличаются от свойств асфальтенов, вьщеленных из объемной нефти. Причем с уменьшением толщины слоя нефти для всех исследованных нефтей уменьшается коэффициент светопоглощения асфальтенов, вьщеленных из эффективных граничных слоев нефти (рис. 22). Эти данные показывают, что при формировании граничного слоя происходит своеобразное распределение асфальтенов по их свойствам. Данное предположение подтверждается результатами измерения молекулярной массы асфальтенов, вьщеленных из эффективных граничных слоев нефти различной толщины (рис. 23). [c.65]

Для исследования поверхностного окисления полибутадиена при 30 °С Кёниг [157] использовал вычитание оптической плотности. Его результаты показаны на рис. 5.28. Изменение соотношения цис-и /иранс-ненасыщенности зафиксировано только через 10 ч (3000 и 975 см . Частичное окисление (образование С—О) подтверждается полосой 1065 см" . В процессе более длительной обработки окисление приводит к появлению групп ОН (3300 см" ) и 0=0 (1700, 1720 и 1770 см ). Аналогично исследовалось радиационное разрушение полиэтилена [250]. Старение тройного сополимера из акрилонитрила бутадиена и стирола под действием подобных условий также исследовали методом ИК-спектроскопии [66]. Метод НПВО был применен для изучения разложения поликарбоната под действием УФ-излучения распределение продуктов реакции по глубине устанавливали последовательным удалением слоев полимера [99]. Тот же метод использовался и при исследовании деструкции эластомеров под действием озона [7]. [c.207]

Если наблюдатель найдет цветовое соответствие удовлетворительным, а зеркальный глянец слишком высоким, то он простым добавлением пигмента в краску может понизить глянец, но при этом исказится цвет. Следовательно, красочная формула также должна быть изменена. Чтобы исправить ее, наблюдатель должен обладать определенным опытом или удачливостью, либо тем и другим. Оставляя в стороне вопрос об ухудшении дисперсии пигмента в значительном его содержании, можно легко показать причину связи между цветом и глянцем. Если кусок полированного черного стекла имеет участок мелкозернистой поверхности, то этот участок будет казаться не черным, а серым. Свет, зеркально отраженный от полированной поверхности и не попавший в глаз наблюдателя при оценке цвета, рассеивается матовой поверхностью, так что попадает в глаз наблюдателя независимо от угла зрения. Этот поверхностно рассеянный свет имеет примерно такую же цветность, как источник света, и смешивается со светом, отраженным из глубины окрашенного слоя. При рассматривании матовых участков черного стекла изменение цвета особенно поразительно, так как сама масса стекла совсем не отражает света. В случае темных цветных образцов добавление поверхностно-отраженного света также может оказаться весьма суш ественным. Эффект выражается в увеличении коэффициента отражения, снижении чистоты цвета при почти неизменной его доминируюш ей длине волны. Поскольку речь идет о простом оптическом смешении излучений, можно написать формулу, выражающую изменение цвета, вследствие изменения глянца, возникающего при увеличении доли поверхностноотраженного света на АУ. Если три координаты первоначального цвета равны X, У, 2 для стандартного источника Вв., МКО (средний дневной свет), то координаты измененного цвета Х У и 2 будут [c.458]

Несмотря на то что в электронной литографии для достижения субмикронного разрешения используются апертуры меньшие, чем в оптической литографии, и достигается большая глубина резкости, в результате рассеяния электронов наблюдается расширение линий. Обычно используемая фокусировка пучка электронов до сечения радиусом 50 нм может привести к экспонированию участков с линейными размерами порядка нескольких микрометров (эффект близости). Кроме того, имеет место и отрицательное влияние накопления заряда диэлектриком (например, Ог). Поскольку рассеяние и отражение электронов возрастает с ростом заряда ядра атомов элементов, входящих в состав подложки, влияние на эти величины Si и Se более ярко выражено, чем влияние органических материалов, состоящих только из углерода, водорода и кислорода, что и достигается в планаризационном слое. [c.270]

Оценка числа носителей заряда в прианодном слое показывает, что оно превышает на 1—2 порядка концентрацию А1-де-фектов. Это означает, что имеет место удержание электронов в прианодном слое на уровнях захвата, характерных для поверхностных дефектов. Глубина такого слоя зависит от величины внешнего электрического поля, и понижение напряжения приводит к перераспределению как электронов в прианодной части, так и щелочных катионов в прикатодной. Следствием этого является обратный ток. Окончательное равновесное состояние распределения носителей заряда устанавливается по завершении окрашивания. В этом случае даже с увеличением температуры сила тока уменьшается и имеет тенденцию слабого падения во времени. В этой стадии перенос заряда протекает главным образом по электронным дефектам в валентной полосе, а его величина определяется относительным положением уровня Ферми. Необходимо также учитывать эффект инжекции электронов с электродов. Если спектры ЭПР А1-центров в облученном (при 7 300 К) и электролизованном в вакууме кристаллах идентичны, то спектры оптического поглощения этих образцов имеют характерные отличия (рис. 44). [c.143]

Устойчивость поверхности пинакоида в значительной степени зависит от состава исходного раствора и концентрации примеси алюминия. Так, в растворах бикарбоната натрия на базисных затравках ни разу не удалось получить однородные кристаллы. Материал пирамиды <с> таких образцов пронизан многочисленными тонкими трехгранными каналами, параллельными оптической оси. Вся поверхность базиса сразу же после начала наращивания покрывается треугольными неглубокими ямками, размеры и глубина (около 1 мм) которых почти не зависят от толщины наросшего слоя. Подобное строение рельефа грани с обнаруживается при кристаллизации кварца из низкоконцентрированных (2—3%) содовых растворов, а также в случае введения добавки СО2 (давление СО2 в системе при комнатной температуре равно 18 МПа) в 7 %-ный содовый раствор. Вырождение грани с происходит часто также в кристаллах, синтезированных из калиевых сред (К2СО3, КОН). В этих растворах твердые частицы осадка на поверхности затравки и в наросших слоях всегда дают начало тончайшим каналам, параллельным оси г. Экспериментально установлено, что при прочих равных условиях вырождение неустойчивых граней происходит более активно в растворах гидроокиси натрия по сравнению с растворами карбоната натрия. Поэтому выращивание из содовых растворов на одном и том же оборудовании (р = соп51) можно вести при более высоких температурах, что дает возможность снизить концентрацию примеси натрия в кварце. [c.170]

Анализ спектров оптических постоянных ПТФЭ показал [4, 16-19], что процесс ориентации макромолекул в пленках протекает в три стадии первая из них I = 1,0—1,5) заключается в последовательной (послойной) ориентации макромолекул, распространяющейся на значительную глубину, что приводит к резкому увеличению толщины ориентированного (внешнего) слоя пленки вторая стадия (1=1,5-2,0) характеризуется существенными ориентационньдми эффектами, ло- [c.486]

Сигнализатор уровня фотоэлектрический типа СУФ-42 предназначен для автоматического контроля границы осадка или активного ила в отстойниках. Работа его основана на резком увеличении оптической плотности просвечиваемого слоя среды при переходе от воды к осадку. Погрешность определения границы раздела жидкость — осадок 50 мм, глубина погружения до 5 м. Изготовляется в двух модификациях — с базой 30 мм для первичных отстойников и 50 мм для вторичных отстойников. Прибор — бесшкальный с выходом на электронный усилитель с передачей сигнала в релейную линию. В его комплект входят датчик, блоки трансформатора и усилителя габариты датчика 45x160x245 мм. Все приборы СКВ АП изготовляются серийно его опытным заводом. [c.196]

Для определения глубины проникновения чаще всего пользуются индикаторным методом . Суть его заключается в том, что из образца, определенное время экспонированного в испытуемой среде, делают тонкий срез в плоскости, совпадающей с направлением диффузии, и помещают этот срез в раствор подходящего индикатора. Через некоторое время в области, в которую проник электролит, индикатор изменяет цвет (проявление) и под микроскопом измеряют ширину этой области. Для некотор1.1х систем, например, поливинилхлорид — азотная кислота, за продвижением фронта диффузии удобно наблюдать в ультрафиолетовом свете, не прибегая к применению индикаторов. Для определения в непрозрачных материалах, например, резинах или наполненных пластмассах, используют специальные люминесцентные индикаторы или А1етоды, которые условно можно назвать методами отпечатка . Суть этих методов заключается в том, что срез прижимают к пластинке с индикаторным слоем, изменяющим оптическую характеристику под влиянием электролита. В случае использования меченых атомов — это метод авторадиографии. Следует подчеркнуть, что иногда обычным индикаторным методом пе удается обнаружить проникновение электролита в полимер, например соляной кислоты в полиэтилен НП. Это связано с тем, что нри проявлении электролит диффундирует из полимера быстрее, чем индикатор диффундирует в полимер. С помощью метода отпечатков диффузия хлористого водорода в полиэтилен НП легко наблюдается. [c.77]

Для нарезания решетки подбирается резец с профилем, близким к заданному профилю штриха. Затем проводится его юстировка, которая состоит в отыскании на лезвии бездефек1ногЬ участка, установке лезвия параллельно направлению резания, точной юстировке угла наклона применительно к заданному профилю штрихов и подборе рабочего давления. Заключение о положении резца в различных стадиях юстировки делается на основе микроскопических и микроинтерферометрических исследований следов резца и групп штрихов на алюминиевом слое, а также исследований пробных нарезок различными оптическими методами. В большинстве случаев у решеток обеспечивается высокая концентрация излучения при отражении от одной из граней штриха, которая поэтому должна выполняться очень точно. Для этого резец всегда устанавливается так, чтобы рабочая грань лежала со стороны нарезанной части решетки. В результате при нанесении последующих штрихов деформируется в основном лишь другая, нерабочая грань штриха. Многие авторы отмечают, что из-за упругого последействия слоя алюминия при деформации наклон рабочей грани штриха при средних значениях углов блеска на 2—3° меньше наклона формирующей поверхности резца. Толщина алюминиевого слоя в большинстве случаев на 15—20% превосходит заданную глубину штриха, и поэтому поверхность заготовки автоматически ограничивает проникновение резца в материал. [c.80]

Для исследования профиля распределения концентрации при легировании образцов можно также пе использовать эталоны. Зная общее количество внедренного элемента, можно легко определить произведение 5 Я/2яе по светосумме линий г при полном -распылении легирующего слоя После ионного внедрения водорода с энергией 25 кэВ и дозой 10 см- в нержавеющую сталь проводилось распыление этого образца на той же установке пучком ионов аргона при скользящих углах падения 70° для исключения внедрения аргона и достижения условия неселективного распыления. При этом одно временно с распылением образца регистрировалась интенсивность оптического излучения резонансных линий водорода (А, = 656,3 мм) по глубине распыляемого слоя. Толщина распыляемого слоя контролировалась кварцевым измерителем толщины (КИТ-1). Профиль концентрации водорода, определенный методом ИФЭ, показан на рис. 4. По методу ИФЭ был определен также профиль распределения кон- [c.84]

Фотографические эмульсионные пластины. Фотографические пластины обладают высокой разрешающей способностью и контрастностью, которые необходимы для изготовления промежуточных диапозитивов и фотошаблонов. Для этой цели пригодны пластины с эмульсией, содержащей галогениды серебра с очень тонкой зернистостью. Их часто называют липп-мановскими эмульсионными пластинами и характеризуют размером зерен по диаметру 0,01—0,1 мкм, внедренных в желатиновую основу [51]. Эмульсионные слои толщиной от 5 до 7 мкм поглощают около 50% потока падающего на них света. Этн эмульсии обладают наибольшей чувствительностью в области от 4500 до 5500 А. Поскольку глубина резкости изображения очень мала, эмульсто необходимо наносить на плоскую, оптически прозрачную основу. Наиболее предпочтительными подложками являются стеклянные пластины, поскольку они лучше всякого другого материала сохраняют геометрические размеры и имеют высокие жесткость и прочность. [c.583]

Большинство гидрографических мишений, представляющих интерес для воздушного дистанционного зондирования (например, нефтяные пленки илн пары сточных вод), имеют хорошо очерченную границу и являются оптически толстыми или могут быть приняты за таковые из-за небольшой глубины проникновения лазерного луча в фоновую среду (батиметрические наблюдения представляют очевидное исключение). При таких условиях С(л, Л ) зависит от М1ЮГИХ факторов, включая природу поверхности раздела воздух — жидкость (структура волны), оптические свойства фона (ослабление, флуоресценция, рассеяние и отражение) н физическую протяженность мишени (однородная или неоднородная дисперсия/слой). Ясно, что в этой сигуаиии амплитуда принимаемого сигнала передает только ограниченную информацию о наблюдаемой мишени. Конечно, для правильной интерпретации результатов требуются подробные данные об энергии лазера (из-за флуктуаций прп работе в частотном режиме), о потерях при прохол<деиии через атмосферу (переменная величина из-за наличия брызг над поверхностью воды), о высоте и угле наклона самолета, перекрывании зондирующего лазерного луча с полем зрения детектора, о калибровке аппаратуры, а также сведения о свойствах мишени и ее фона. [c.396]

Допустим, что число невозбужденных ионов уранила в единице объема флуоресцирующего материала равно [иО " ]. Даже при очень сильном освещении эта величина уменьшится незначительно, поскольку для любых гарактически возможных интенсивностей света интервалы между двумя последовательными возбуждениями данного иона уранила велики по сравнению с временем жизни возбужденного состояния . Поэтому каждый ион в невозбужденном состоянии находится значительно больше времени, чем в возбужденном. Скорость образования возбужденных молекул в слое, имеющем глубину /, настолько оптически тонком, что он имеет практически однородную освещенность по глубине, в параллельном пучке монохроматического света равна [c.178]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология