Электронные колебания, частота

Таким образом, можно сказать, что в спектрах комбинационного рассеяния мы наблюдаем модуляцию основной частоты электронных колебаний частотами колебаний атомов и на основании этого явления получаем возможность определять спектр колебательных частот молекул, лежащих в инфракрасной области спектра. [c.415]

Тепловое движение молекул растворителя приводит к тому, что поляризация периодически изменяется во времени (флуктуирует). В основном это связано с периодическим изменением ориентации диполей растворителя. Такой тип флуктуаций растворителя называется ориентационными (или либрационными) колебаниями. Частота этих колебаний составляет приблизительно 1011 с" , хотя либрационные колебания характеризуются не одной частотой, а целым набором частот. Кроме этого, в растворителе возможны флуктуации поляризации, связанные с колебаниями внутримолекулярных связей ((о 101 — 101 с 1) и с деформацией электронных оболочек (со 101 с"1). Из-за очень высоких частот (а следовательно, и энергий Асо) при обычных температурах эти флуктуации очень малы, и ими можно пренебречь по сравнению с ориентационными. [c.281]

Существует три типа сил Лондона — Ван-дер-Ваальса 1) взаимодействие дипольных моментов 2) поляризующее действие постоянного диполя одной молекулы на другую и 3) силы квантовомеханической природы. Эти силы связаны с тем, что в атомах вследствие движения электронов возникают дипольные моменты, совершающие в пространстве колебания частота этих колебаний составляет 10 — 10 Гц. Колеблющийся диполь одного атома поляризует другой атом, в результате возникает взаимное притяжение. [c.416]

Если частицы вещества способны избирательно поглощать (или испускать) электромагнитные колебания, частоты которых лежат за пределами далекой инфракрасной области, то возникает спектр электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) или ядерного магнитного резонанса (ЯМР). Спектр ЭПР отвечает переходам между магнитными уровнями неспаренного электрона, а спектр ЯМР — переходам между магнитными уровнями ядер. В обоих случаях разница (расщепление) — [c.54]

Молекула Н2О обладает максимальной энергией связи среди гомологичных молекул, наименьшим размером, наибольшим дипольным моментом, наиболее высокими нормальными частотами колебаний, частотами вращений и частотами электронных возбуждений. [c.24]

Если бы частоты электронных колебаний были одинаковы, то соотношение имело бы вид [c.304]

Импульсно-фазовый способ измерения скорости основан на компенсации акустического импульса, прошедшего ОК, и электрического импульса, прошедшего через емкостную связь во входную цепь приемника. Генератор высокой частоты 1 (рис. 12, а) вырабатывает непрерывные гармонические колебания, частота которых измеряется электронным частотомером 5. Из них блоком 2 формируются два сдвинутых относительно друг друга радиоимпульса (рис. 7.2, б). Длительность Ти, амплитуда V, время задержки Тз и период повторения импульсов задаются модулятором 6 (рис. 7.2, а). С помощью пьезоэлектрических излучателя ИП и приемника ПП импульсы проходят через ОК 3 как акустические колебания. Приемный тракт прибора 4 состоит из аттенюатора и усилителя. Сигналы наблюдают на осциллографе 7. [c.734]

Это явление типично для микромира. Рассмотрим, например, атомную модель Бора. Согласно этой модели, электроны вращаются вокруг ядра только по определенным орбитам. Они могут иметь лишь определенные дискретные значения энергии. Энергия, освобождающаяся при переходе электрона с внешней орбиты (с большей энергией) на внутреннюю (с меньшей энергией), излучается в виде электромагнитного колебания. Частота этого колебания зависит от разности энергий обоих уровней (орбит) [c.9]

В молекуле составляющие ее атомы колеблются вдоль. соединяющего их отрезка прямой, причем эти колебания характеристичны для данного вида молекул молекула также вращается как целое в пространстве. Вследствие этого вся система оказывается квантованной в соответствии с тремя основными видами энергии электронными уровнями, частотами колебаний атомов и вращательными энергетическими состояниями. [c.81]

Причина этого явления заключается в следующем при освещении вещества монохроматическим светом с квантами /гvo эти кванты поглощаются молекулами (расходуются на возбуждение их электронов), в результате чего сами молекулы становятся источником рассеянного света той же частоты (классическое рассеяние). Однако часть энергии падающего кванта /гvд может расходоваться и на возбуждение колебаний частоты ю (собственные колебания внутри молекулы), и тогда в рассеянном свете появляются кванты меньшей величины —/ да. Если квант /гV , поглощается молекулой, в которой колебательный уровень уже был возбужден, то энергия этого возбуждения может добавиться к энергии кванта падающего света, и вследствие этого молекула излучает также кванты В результате этого в спектре [c.22]

Поляризуемость растворителя определяет величину диполя, индуцированного ионом, а также лондоновские силы, действующие между ионами и растворителем. Энергия ион-дипольного взаимодействия пропорциональна квадрату заряда иона, поляризуемости растворителя (а) и четвертой степени обратного расстояния между взаимодействующими частицами. Энергия лондоновского взаимодействия пропорциональна поляризуемости каждой из частиц и шестой степени обратного расстояния между частицами, а также некоторой простой функции частоты электронных колебаний в каждой из частиц. Поляризуемость возрастает с увеличением объема молекулы, и ее проще всего [c.221]

Сравнение значений частот индивидуальных соединений показывает, что наблюдается общая тенденция повышения vP=0 по мере увеличения степени замещения при атоме азота. Это, по-видимому, является результатом увеличения заряда на атоме азота. Аналогично если атом азота входит в гетероцикл, в котором происходит частичная делокализация неподеленных пар электронов, то частота колебаний еще повышается. Это явление подобно увеличению v O ацетилимидазола и сходных соединений, хотя в этом случае оно приписывается ослаблению мезомерных эффектов, а не изменению заряда на центральном атоме. Интересно более детальное сравнение таких соединений, которое могло бы пролить свет на причины смещений частот в обеих группах соединений. [c.224]

Причина этого явления заключается в следующем. При освещении вещества монохроматическим светом с квантами /гvo эти кванты поглощаются молекулами (расходуются на возбуждение их электронов), в результате чего сами молекулы становятся источником рассеянного света той л<е частоты (классическое рассеяние). Однако часть энергии падающего кванта /IVо может расходоваться я на возбуждение колебаний частоты <о (собственные колебания) внутри молекулы, и тогда в рассеянном свете появляются кванты меньшей величины — Нт. Если квант /гvo поглощается молекулой, в которой колебательный уровень уже был возбужден, то энергия этого возбуждения может добавиться к энергии кванта падающего света, и вследствие этого молекула излучает также кванты В результате этого явления в спектре рассеяния наряду с основными линиями частоты vo появляются симметрично расположенные по обеим их сторонам линии комбинационного рассеяния с частотами уо + расстояния от которых до основной линии падающего света не зависят от vo и соответствуют собственным частотам (подробнее см, стр. 652 сл.). [c.95]

Пользуясь формулой, выражающей пропорциональность между v и У klm, Штарк поясняет, почему частота электронных колебаний должна быть больше атомных так как масса т) атомов примерно в 1000 раз больше массы электрона, то даже если к и будет в случае электронов значительно меньше, колебания электронов будут проявляться в коротковолновой, а атомов — в длинноволновой областях [53, с. 209]. [c.234]

Фон в электронных приборах обусловлен небольшими случайными флуктуациями, наблюдаемыми в источниках сигнала, детекторе, усилителе или считывающем устройстве. Эта флуктуации вызываются вибрацией, помехами электрооборудования, работающего от электросети, изменениями температуры и колебаниями частоты или напряжения источника питания. [c.120]

Для обычно встречающихся на опыте значений концентрации электронов п частота колебаний даваемая равенством (84,6), соответствует дециметровым волнам (7е а10 —10 ). Опытом установлено наличие в плазме газового разряда колебаний в этом диапазоне частот. [c.314]

Для обычно встречающихся на опыте значений концентрации электронов п частота колебаний даваемое равенством (629), соответствует дециметровым и сантиметровым волнам (V 10 — [c.503]

Рассмотрим теперь способы изображения спектров, используемые в прикладной молекулярной спектроскопии. Очевидно, что в зависимости от расстояния между комбинирующими уровнями, зависящего главным образом от их природы, спектральная линия или полоса, отвечающая данному переходу, может попасть в принципе в любую область шкалы электромагнитных волн (рис. 1.5). При этом спектры молекул, связанные с переходами валентных электронов, колебаниями ядер и вращением молекулы как целого, располагаются в оптической области частот, тогда как спектры магнитного резонанса, например, попадают в радиочастотную область. Оптическую область принято подразделять на три части — инфракрасную, видимую и ультрафиолетовую, а инфракрасную и ультрафиолетовую, кроме того, на ближнюю и дальнюю (рис. 1.5). В соответствии с этим принято и спектроскопию делить на радиочастотную, инфракрасную, видимую, [c.9]

Максимальное значение коэффициента экстинкции полосы поглощения заметно зависит от агрегатного состояния и от приводы растворителя, при этом уменьшение коэффициента, вызванное изменением характера среды часто компенсируется уширением полосы. В соответствии с этим площадь полосы, выраженная как интеграл коэффициента экстинкции по всей области частот поглощения, менее чувствительна к изменению характера растворителя и является лучшей характеристикой интенсивности поглощения. Площадь полосы связана с силой осциллятора f, которая, согласно классической теории электронных колебаний, является числом осцилляторов с массой т и зарядом е, которым соответствует полоса поглощения [c.1818]

Итак, если электрон, сбитый на какую-либо дальнюю квантовую орбиту, возвращается (падает) на третью квантовую орбиту, атом водорода должен излучать колебания, частоты которых лежат в пределах 0,1599 — 0,3656 1015 а длины волн к — в пределах 18760—8206А(серия Пашена). Эти лучи находятся в инфракрасной части спектра. Они невидимы и могут быть открыты лишь очень чувствительным электрическим термометром (болометром). [c.16]

Вибрац. приборы. Чувствит. элемент такого П. представляет собой отполированную изнутри металлич. трубку, к-рую помещают непосредственно в потоке анализируемого в-ва. Трубка осциллирует в потоке с помощью электронного устройства. Частота собств. колебаний чувствит. элемента определяется плотностью в-ва (см. также Вибрационная техника). [c.580]

Решепие. Поскольку эффективная частота столкновений электропоп с ионами Vзфф мала по сравнению с электронной ленгмюровской частотой, то и соответствующее затухание колебаний относительно невелико. Поэтому его можно получить как аддитивную независимую добавку к затуханию, обусловленному эффектом Черенкова. Тогда, пренебрегая зависимостью диэлектрической проницаемости от волнового вектора, согласно формулам (39.8) и (39.10) [c.144]

В целом ряде случаев записимость частоты плазмепиых колебаний значительно мепее существенна, чем соответствующая зависимость инкремента. Такое положение обусловлено тем, что частоты плазменных колебаний определяются сравнительно медленно изменяющимися параметрами, определяющими распределения частиц, Так, в случае электронных ленгмюровских и в случае ионнозвуковых колебаний частоты плазменных ко.леблпий являются плавными функциями плотности числа частиц и их температуры. Напротив, инкременты (так же как и декременты) колебаний часто определяются малыми группами резонансных частиц, перераспределение которых, возникающее в результате взаимодействия с [c.259]

Если частота этих колебаний совпадает с члстотой световых колебаний, то, по законам механики, между обоими колебаниями происходит резонанс. Если бы не было затухания, то такой резонанс привел бы к появлению бесконечно больших амплитуд колебания однако, при наличии затухания имеет место только селективная абсорбция. Пока мы находимся достаточно далеко от области резонанса, затухание, соответствующее поглощению света, мало, и им можно пренебречь. Мы имеем две раздельные области классического поглощения. Колебания могут соответствовать собственным колебаниям положительных атомных ядер с их большой массой и инерцией, и поэтому медленным темпам колебаний (малые частоты). Тогда поглощение происходит в инфракрасной части спектра. Могут происходить также колебания приблизительно в 2000 раз более легких электронов с гораздо более быстрым темпом (высокие частоты). Тогда поглощение происходит в видимой и ультрафиолетовой части. Уже колебания видимого света настолько быстры, что атомные ядра, обладающие большой массой, и, следовательно, малыми собственными- частотами, лежащими в инфракрасной части спектра, не успевают следовать за ними. Поэтому они не привносят к преломлению света в видимой области своей доли в сколько-нибудь заметной степени дисперсия видимого и ультрафиолетового света происходит почти исключительно от колебания электронов. Мы принимаем, что каждый электрон в молекуле имеет частоту колебания, независящую от колебания остальных электронов, — собственную частоту VJ ее можно найти из спектра поглощения. Пренебрегая затуханием, можно вывести для поляризуемости зависимость от частоты падающего света, который представляет собой силу, действующую на -электрон периодически с частотой V и с определенной амплитудой. Эта зависимость имеет вид [c.85]

Сажи являются объектами, которые систематически подвергаются электронно-микроскопическому исследованию. Согласно Печковской и др. [45], сферические частицы сажи способны образовывать структуры двух типов. Под первичной структурой авторы предлагают подразумевать образованные в процессе получения сажи прочные агрегаты, состоящие из частиц, связанных химическими валентными связями. Вторичная структура саж характеризуется наличием более крупных агрегатов, в которых составляющие их первичные агрегаты связаны силами физического взаимодействия. Для оценки качества саж как наполнителей в резине важны сведения о размерах част1щ и о размерах и форме первичных агрегатов, т. е. сведения о первично структуре, которая не разрушается нри введении сажи в резину. В соответствии с этим была подобрана методика диспергирования сажи диспергировались в спирте или в толуоле при помощи колебаний частото 15 кгц, генерируемых специальным генератором. В качестве вибратора применялось магнито-стрикционное устройство [19]. В этих условиях разрушались вторичные агрегаты, но сохранялись первичные, как видно на фото 9. Их присутствие не мешает определению размеров частиц. [c.79]

Применение инфракрасной спектроскопии дает возможность определять путем прямого сравнен1ш основности кислорода как донора электронов в водородных связях. Основность измеряется по сдвигу частоты колебания связи О—Н, который наблюдается при образовании водородной связи между соединением, содержаш им группу ОН (акцептор электрона), и кислородсодержащим соединением (донор электрона). Разность частот между неассоциированной О—Н-связью и связью О—Н О, является реальной мерой энергии образующейся связи, а также основности кислорода. [c.181]

Поглощение в ультрафиолетовой и видимой областях спектра обусловлено переходом на более высокие энергетические уровни связанных в атомах и молекулах внешних валентных электронов. Собственные частоты колебаний этих электронов очень высоки, они соответствуют частотам ультрафиолетовой и видимой областей спектра и могут быть возбуждены электромагнитным полем световой волны, относящейся только к этим областям спектра затрата энергии этих волн на возбуждение колебкний электронов и приводит к поглощению в ультрафиолетовой и видимой частях спектра проходящего через вещество света. Однако известны также линейчатые спектры поглощения в инфракрасной области, которые соответствуют электронным переходам с высоких возбужденных энергетических уровней на еще более высокие энергетические уровни (серии Пашена, Бреккета и др. в спектре ноглощения атомарного водорода), причем разница энергий этих уровней невелика, что и объясняет указанное поглощение в инфракрасной области. [c.183]

В отличие от поглощения в ультрафиолетовой и видимой областях света, связанного с электронными переходами, поглощение в инфракрасной области связано с возбуждением колебаний атомов внутри молекул, колебаниями ионов и молекул в кристаллических решетках, вращением молекул или отдельных их груин и т. д. Поскольку массы атомов, ионов, мо.чекул в десятки и сотни тысяч раз больше массы электронов, то частоты их собственных колебаний и вращений несравнимо бо.чее малы, они соответствуют длинноволновой инфракрасной области спектра, простирающейся от красного конца видимого спектра X = 7500 (0,75 р.) до ультракоротких радиоволн X = 3500000 А (350 х). Вращательные кванты энергий очень низки, им соответствуют длины волн наиболее далекой части инфракрасной области спектра эта область в основном ротационная (вращательная) но своей ири роде. Если бы в молекуле имели место только изменения в ее колебате.пьной энергии, то она обладала бы тогда чистым колебательным спектром, расположенным в более коротковолновой части инфракрасного спектра, чем чистый ротационный снектр (колебательные кванты энергии бо.чее значительны, чем вращательные). Однако на колебательные состояния накладываются обычно одновременно имеющиеся в молекуле различные вращательные состояния, так что в результате получается колебательно-вращательный инфракрасный полосатый спектр, расположенный в более коротковолновой части сяектра, чем чистый ротационный инфракрасный спектр поглощения. Вторые, (ретьи и последующие гармоники, естественно, лежат в еще более коротковолновой части — ближней инфракрасной. Точнее можно наметить следующие интервалы инфракрасных спектров основные собственные колебательные частоты лежат в области от 25 до 2,5 х вторые, третьи и более высокие [c.186]

Теоретическое рассмотрение вопроса, проведённое И. М. Франком и И. Е. Таммом, показало, что в эффекте Черенкова мы имеем дело не с тормозным излучением электрона в задерживающем поле, а с излучением электрона, двигающегося в данной среде, показатель иреломления которой для световых колебаний частоты и> равен (ш), с постоянной скоростью V, большей, чем скорость [c.442]

J В. И. Калинин. Изв. АН СССР, серия физическая. 10, 93 (1946), Основы общей теории генерирования электронных колебаний сверхвысоких частот. [c.817]

Это отнесение частот было сделано главным образом на основании данных о таких простых соединениях, как метиламин [8—9] и анилин [10—12], которые очень хорошо изучены. Первое из них поглощает при 3470 и 3360 сл , а второе — при 3481 и 3395 см К Кроме того, большое число соединений, содержащих группу ЫН, было исследовано Ричардсом [14] и Флеттом [15], которые доказали, что незначительное изменение частот колебаний ЫН, зависит главным образом от изменения силовых постоянных связей ЫН. Таким путем можно установить связь между основностью амина и частотой валентных колебаний входящей в него группы ЫН. В случае замещенных аминов, например, установлена связь между способностью заместителей притягивать или отдавать электроны и частотами валентных колебаний ЫН [151. Фасон и др. [13] показали, однако, что, хотя эта связь, по-видимому, и существует у ограниченного числа сходных соединений, другие изменения частот, обусловленные более важными структурными различиями, такие, например, как в случае дифениламина и пиррола, достаточно велики, чтобы замаскировать небольшие смещения частот, вызванные первой причиной. В настоящее время можно только сказать, что данные Ричардса [14] и Флетта [15] подтверждают пра- [c.300]