Магнитное поле и магнетизм веществ

Метод ядерного магнитного резонанса (ЯМР). В основе метода лежит резонансное поглощение электромагнитных волн исследуемым веществом в постоянном магнитном поле, обусловленное ядерным магнетизмом. Ядра атомов определенного рода действуют как микроскопические магниты, которые, попадая в магнитное поле, поворачиваются все в одном направлении. Если какое-либо соединение, в котором ядра атомов водорода обладают свойствами магнитов, поместить в центр катушки (через обмотку которой пропущен переменный ток), расположен- [c.18]

ЯДЕРНЫЙ МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС (ЯМР) — метод исследования структуры неорганических и органических веществ, в основе которого лежит резонансное поглощение электромагнитных волн веществом в постоянном магнитном поле, обусловленное ядерным магнетизмом. Я- м. р. является одним из новейших методов исследования открыли его в 1946 г. независимо друг от друга две группы американских физиков. [c.297]

Сущность ядерного магнитного резонанса заключается в резонансном поглощении электромагнитных волн веществом, находящимся в постоянном магнитном поле, при условии, что это поглощение обусловлено ядерным магнетизмом (этим ЯМР отличается от ЭПР). [c.213]

Измерение ядерного магнитного резонанса (ЯМР) — метод анализа, основанный на резонансном поглощении электромагнитных волн веществом, помещенным в постоянное магнитное поле. Ядерный магнитный резонанс использует явление ядерного магнетизма. Атомные ядра многих химических элементов имеют определенный момент количества движения, т. е. вращаются вокруг собственной оси (спин ядра). Спин ядра аналогичен спину электрона. Магнитный момент возникает потому, что каждое ядро имеет электрический заряд. Для наблюдения ЯМР ампулу, содержащую анализируемое вещество, помещают в катушку радиочастотного генератора. Образец может быть жидким, твердым или газообразным. Катушку с ампулой помещают в зазоре магнита перпендикулярно направлению магнитного поля Ни- Генератор создает на катушке слабое переменное магнитное поле Нх- Резонанс наступает при условии ф=фо= У о, где ф — скорость вращающегося поля Нх, фо — скорость прецессии ядер в поле На, 7 — гиромагнитное отношение у = т1Р (т — магнитный момент ядра атома, Р — момент количества движения ядра). При выполнении условия приемник регистрирует небольшое изменение напряжения на рабочем контуре в виде сигнала в форме гауссовой кривой. Кривая характеризуется высотой сигнала и шириной кривой (полосы), [c.452]

Явления, наблюдаемые при взаимодействии внешнего магнитного поля с веществом, можно разделить на четыре класса диа.магнетизм (у<1), парамагнетизм (7>1), ферромагнетизм (7>1) и антиферромагнетизм. [c.279]

Опытами установлено, что одноименные магнитные полюсы магнита отталкиваются друг от друга, а разноименные притягиваются. До создания теории магнитного поля взаимодействие полюсов магнита объясняли наличием особого вещества - магнетизма. В дальнейщем, с развитием науки, было доказано, что магнетизма как некоторого вещества не существует. Источником магнитных полей являются электрические токи. Поэтому при делении постоянного магнита на части в каждой из них элементарные токи вновь создают результирующее магнитное поле, характерное для обычного магнита. В природе нет магнитных масс как некоторого магнитного вещества, а поэтому они являются фиктивными массами, существующими условно. Магнитную массу (или магнитный заряд) рассматривают только как некоторую математическую величину, не имеющую физического содержания. [c.237]

В этой главе мы рассмотрим некоторые аспекты магнетизма, которые имеют решающее значение для понимания спектров ЯМР и ЭПР комплексов ионов переходных металлов. Магнитные эффекты обусловлены электронами молекул, поскольку магнитный момент электрона в 10 раз превышает магнитный момент протона. В главе, посвященной ЯМР, мы рассматривали циркуляции спаренных электронов, которые вызывают диамагнитные эффекты. Неспаренные электроны также приводят к магнитным эффектам, которые зависят от числа неспаренных электронов и их размещения на орбиталях. Магнетизм исследуют, измеряя (см. далее) магнитную поляризацию соединения в магнитном поле. Различные типы поведения вещества в магнитном поле показаны на рис. 11.1. Чтобы описать поведение веществ в магнитном поле, удобно определить параметр, называемый магнитной индукцией В [c.130]

Однако диамагнитные и парамагнитные полимеры — это слабо магнитные вещества. Для практического использования эластичные магнитные материалы должны обладать сильным магнетизмом, сопоставимым с ферромагнетизмом элементов переходной группы таблицы Менделеева. Возникает вопрос — можно ли придать чистым полимерам свойства сильно магнитного вещества. Для чистых полимеров этого сделать не удается, так как тепловое движение легко разрушает ориентирующиеся во внешнем поле магнитные моменты отдельных электронов, атомов и молекул. Дезориентирующее действие теплового движения объясняется тем, что энергия теплового движения даже в сильном магнитном поле напряженностью Я=10 А/м примерно в 15 раз больше ориентирующего воздействия магнитного поля при температуре 10 К. Именно поэтому полимеры имеют малую магнитную восприимчивость. Если бы по какой-либо причине ориентация магнитных моментов не нарушалась в результате теплового движения, то полимеры могли бы иметь намагниченность не меньшую, чем ферромагнитные материалы [4]. [c.10]

Диамагнетизм свойственен всем веществам. Упрощенно его возникновение можно представить следующим образом. При внесении в магнитное поле замкнутого электрического контура в нем возникает ток, что приводит к появлению вокруг контура магнитного поля, противоположного по направлению внешнему полю. Электронную орбиталь атома можно представить как контур при внесении вещества в магнитное поле, электронные орбитали всей системы электронов индуцируют магнитное поле, противоположное по направлению внешнему полю. Так возникает орбитальный магнетизм. [c.192]

Метод ядерного магнитного резонанса (ЯМР) основан на использовании резонансного поглощения электромагнитных волн исследуемым веществом в постоянном магнитном поле, обусловленного ядерным магнетизмом. Метод ЯМР применяется для исследования комплексных соединений, состояния ионов в растворе, для изучения химической кинетики и т. п. [c.31]

Прежде всего следует обратить внимание на взаимодействия, существенные в проявлении магнетизма. Кроме того, необходимо учитывать особенности поведения [рассматриваемых систем в магнитных полях, напряженность которых постоянна или меняется во времени. В таком случае магнитная восприимчивость веществ определяется выражением [c.707]

Во всех изложениях теории магнетизма (за исключением, может быть, наиболее строгих в теоретическом отношении) предполагается, что магнитные эффекты делятся на два типа, один из которых возникает вследствие движения электронов, рассматриваемых как заряженные частицы, а другой — из-за наличия у этих электронов спинового и орбитального угловых моментов. Первый из этих эффектов обусловливает явление диамагнетизма, а второй — парамагнетизма. Диамагнитным веществом называется такое веш ество, на которое действует сила в направлении, противоположном градиенту магнитного поля. В большинстве случаев диамагнитные эффекты малы по сравнению с парамагнитными, и мы рассматриваем диамагнетизм лишь постольку, поскольку он требует введения поправок при парамагнитных измерениях. Исследование диамагнетизма может быть полезным в химии для изучения строения молекул в тех случаях, когда имеется только диамагнетизм, причем этот метод применяется в основном к органическим молекулам [106]. [c.370]

Прежде всего следует разграничивать два вида магнетизма — диамагнетизм и парамагнетизм. Вещество, состоящее из диамагнитных атомов, слабо выталкивается магнитным полем сильного магнита. В противоположность этому парамагнитное вещество втягивается полем сильного магнита. У небольшого числа элементов, например железа, кобальта или никеля, соседние атомы способны взаимодействовать друг с другом таким образом, что при этом возникает особый вид магнетизма, называемый ферромагнетизмом. Такие элементы в чистом виде или в виде сплавов используются для изготовления всевозможных магнитов правда, здесь мы не будем подробно рассматривать явления ферромагнетизма. [c.86]

Магнитное поле и магнетизм веществ [c.653]

Под ядерным магнитным резонансом понимают резонансное поглощение электромагнитных волн веществом, находящимся в постоянном магнитном поле, обусловленное магнетизмом ядер. Допустим, что система ядер, наделенных магнитными моментами, попадает в сильное постоянное магнитное поле напряженностью Н . В этом случае ядерные магнетики начинают вращаться (прецессировать) с ларморовской частотой вокруг направления поля. В результате действия магнитного поля ядра распределяются по энергетическим уровням, причем их число в каждом состоянии (населенность) зависит от разности энергий соседних уровней и определяется уравнением Больцмана. Больше всего частиц собирается на самом нижнем энергетическом уровне. [c.209]

Однако большая часть соединений не содержит постоянных магнитных моментов, но вращающиеся по орбите и вокруг своей оси электроны взаимодействуют с магнитным полем с образованием наведенных моментов. Наведенный магнетизм называется диамагнетизмом. Все вещества обладают диамагнетизмом, даже если они, кроме того, парамагнитны или ферромагнитны. [c.403]

Процесс намагничивания веществ с упорядоченным магнетизмом в слабых, средних и сильных полях характеризуется основной кривой намагничивания, которая представляет собой зависимость магнитной индукции В и магнитной проницаемости ц от напряженности постоянного магнитного поля Н (рис. 2.1), На кривой отмечаются три участка ) область слабых полей с крутым подъемом кривой индукции и магнитной проницаемости 2) область средних полей с медленным подъемом кривой индукции и снижением значений магнитной проницаемости 3) область сильных полей, в которой значение магнитной проницаемости приближается к единице, а индукция достигает насыщения. [c.53]

ЯДЕРНЫЙ МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС (ЯМР)-метод, в основе к-рого лежит резонансное поглощение электромагнитных волн веществом в постоянном магнитном поле, обусловленное ядерным магнетизмом. [c.544]

Основные разновидности магнетизма. Известны 4 основных вида магнитных процессов, протекающих в веществе под действием внешнего магнитного поля, или 4 разновидности магнетизма 1) диамагнетизм 2) парамагнетизм 3) ферромагнетизм 4) антиферромагнетизм. Характерное отличие диамагнетизма состоит в том, что диамагнитная намагниченность всегда направлена противоположно (навстречу) внешнему полю и, следовательно, как и диамагнитная восприимчивость, имеет отрицательный знак. [c.508]

Магнитные свойства любого вещества обусловлены наличием элементарных носителей магнетизма — двигающихся внутри атома электронов, а также от совместного действия этих электронов в микрообъеме вещества. Электроны в атоме (или ионе) совершают орбитальное движение около ядра. Поскольку электроны несут заряд, это движение приводит к образованию электрического тока и возникновению орбитального магнитного момента электрона. Следовательно, одной из составляющих магнитного момента атома является вектор, равный сумме моментов, возникающих в результате орбитального движения отдельных электронов. Другая, более значительная составляющая магнитного момента атома обусловлена спином электронов. Спиновый магнитный момент — это момент, которым обладает электрон, рассматриваемый как маленькая заряженная сфера, вра щающаяся вокруг своей оси. Вторая составляющая магнитного момента атома равна векторной сумме спинов отдельных электронов. Необходимо отметить [1], что, согласно квантовой механике, направление спина отдельного электрона может быть либо параллельно, либо антипараллельно направлению магнитного поля. Промежуточного положения спина быть не может. [c.7]

ПОСТОЯННЫМ магнитным моментом проявляют нормальный пара магнетизм. Так, если парамагнитное вещество помещено во внеш нее магнитное поле, отдельные атомы и молекулярные постоянные магнитики будут ориентироваться в направлении поля и притягиваться к нему, что обусловливает положительное значение восприимчивости. Магнитная восприимчивость парамагнетика должна зависеть от температуры, так как тепловое движение способствует нарушению ориентации магнитных диполей. Следовательно, эффективность магнитного поля будет уменьшаться при повышении температуры. Математически эта зависимость выражается законом Кюри или точнее законом Кюри — Вейсса [c.273]

В электромагнитной системе СГС = 9,273 0,002-10 Э-см . Величины М . и определяются квантовыми числами /, и 5. Для многих атомов и ионов (особенно с конфигурацией инертного газа, которые обладают основным 5-состоянием см. разд. 5.5) /, = О и 5 = 0, поэтому они не имеют ни орбитального, ни спинового момента и, следовательно, не обладают парамагнетизмом. В этом случае мы сталкиваемся только с магнетизмом, индуцированным в атомах и ионах внешним полем, который не идентичен парамагнетизму. Этот наведенный магнетизм ориентирован против внешнего поля и он имеет отрицательный знак (ситуация, обратная по сравнению с индуцированным дипольным моментом). Его называют диамагнетизмом, так как испытуемый образец диамагнитного вещества в однородном магнитном поле ориентируется перпендикулярно ( диагонально ) к линиям поля. Таксе поведение основано на том, что индукция круговых токов в атоме происходит так, что возникающий наведенный магнитный момент [c.153]

Проведенные к настоящему времени исследования магнитных полей на ядрах в парамагнитных, ферромагнитных, антиферромагнитных и ферримагнитных веществах и сравнение результатов с макроскопическими магнитными. параметрами позволили сделать новые важные выводы относительно природы магнетизма. Особенно интересными в этой связи оказались исследования ферритов — ферромагнитных диэлектриков или полупроводников, намагничивание которых даже при сверхвысоких частотах не сопровождается сильными потерями энергии на вихревые токи. [c.75]

Метод ядерного магнитного резонанса (ЯМ ) использует явление резонансного поглощения энергии переменного электромагнитного поля радиочастотного диапазона веществом, находящимся в постоянном магнитном поле, обусловленное магнетизмом атомных ядер. ЯМ основан на существовании у атомного ядра магнитного момента. ЯМР по своей природе подобен ЭПР. [c.89]

Способность к химическим реакциям определяется электронами, находящимися на внешней оболочке атома, поэтому для химика наибольшее значение имеет строение внешних электронных оболочек. Под влиянием электростатических сил ядро и электроны находятся в непрерывном движении. Вращение положительно заряженного ядра приводит к появлению магнитного момента. Именно ядерный магнетизм обусловливает резонансное поглощение электромагнитных волн веществом в постоянном магнитном поле при действии небольшого переменного магнитного поля, направленного перпендикулярно постоянному полю. Явление ядер-ного магнитного резонанса открыто в 1946 г. (Ф. Блох, Е. Переел) и лежит в основе метода ЯМР, одного из важнейших современных методов исследования органических соединений. [c.8]

Ядра многих атомов характеризуются магнитным моментом следовательно, они, подобно магнитным стрелкам, обладают внутренним магнетизмом. Магнитные характеристики этих атомов подвержены влиянию со стороны окружающих атомов. Метод ядерного магнитного резонанса (ЯМР), являющийся безвредным для живых клеток, позволяет определить химическую природу вещества. Если ядра атомов, обладающие магнитным моментом, поместить в магнитное поле, они принимают одну из возможных ориентации. Каждая из ориентации характеризуется энергией, определяемой силой поля и химическим окружением. При облучении радиоволнами набора атомов в идентичном химическом окружении, энергия этих волн будет в значительной степени абсорбироваться, если волны обладают строго определенной частотой, соответствующей разности энергетических состояний двух возможных ориентации ядер в магнитном поле. Это так называемая резонансная частота. Образец ткани содержит атомы в различных молекулах и в различном окружении и будет поглощать энергию на различных резонансных частотах. Диаграмма поглощения на резонансных частотах для данного образна составит его спектр ЯМР. Такой [c.194]

В сильном поле может наступать насыщение намагниченности. В таком состоянии магнитные моменты всех частиц (молекул, ионов) ориентированы параллельно приложенному полю. Намагниченность насыщения вещества М , т. е. магнитный момент единицы объема вещества, равна сумме магнитных моментов т всех п элементарных носителей магнетизма, присутствующих в единице объема [c.656]

Аналогично электрическим диполям, магнитные диполи могут быть индуцированы воздействием внешнего магнитного поля, а могут быть постоянными, т. е. существующими и в отсутствие внешнего поля. Возникновение тех и других обусловлено молекулярным или атомарным круговым электрическим током (движением электронов по орбитам) или ориентацией электронных магнитных моментов (электронных спинов). Сильное проявление магнетизма веществ связоно с наличием магнитного момента (спина) у электронов. При нечетном числе электронов в электронной оболочке атома он становится постоянным магнитным диполем, а соответствующее вещество — парамагнитным. В дальнейшем будут в основном рассмотрены растворы (дисперсные системы), в которых носителями магнитных свойств являются дискретные элементы (атомы, ионы, молекулы, коллоидные частицы), обладающие постоянным магнитным моментом т. Вне поля они ориентированы хаотично, и вещество не намагничено. Во внешнем поле возникает преимущественная ориентация магнитных моментов вдоль приложенного поля, и вещество в целом намагничивается (рис. 3.64). [c.656]

Подобные разрывы межатомных связей не приводят к появлению зарядов у соответствующих атомов.Однако поскольку спин каждого из двух разъединенных электронов, ранее составлявших электронную пару, теперь уже не компенсирован антипараллельным спином второго электрона, образовавшиеся системы 7 и Z получают постоянный магнитный момент. Это свойство можно обнаружить, если поместить вещество во внешнее магнитное поле. Молекулы, не обладающие неспаренным электроном, приобретают наведенный магнетизм, причем на ближайшем к полюсу внеп него магнита конце молекулы образуется одноименный полюс, что приводит к отталкиванию (рис. 35). Подобные вещества называются диамагнитными. [c.372]

Любой ион, атом или молекула, которые содержат один или несколько неспаренных электронов, являются /гаражагн тньшм. Это значит, что любой материал в котором они находятся, будет втягиваться в магнитное поле. В тех случаях, когда парамагнитные атомы или ионы находятся очень близко, возникает кооперативное взаимодействие и наблюдаются более сложные и более сильные формы магнетизма, в частности ферромагнетизм и антиферромагнетизм. Здесь не будут рассмотрены Эти явления, поскольку они не имеют прямых химических последствий. Вещества, которые не содержат неспаренных электронов (за небольшими исключениями, которые нас пока не интересуют), являются диамагнитными. Это значит, что все они слабо выталкиваются магнитным полем. Таким образом, измерение парамагнетизма представляет собой эффективный метод обнаружения неспаренных электронов и определения их числа в химических элементах и их соединедицх. [c.62]

В этих антиферромагнетиках при низких темп-рах силы взаимодействия между носителями момента столь ве.пики, что в отсутствии внешнего поля магнитные моменты оказываются ориентированными по отношению друг к другу. В одних антиферромагнетиках эта ориентация приводит к полной взаимной компенсации моментов (нанр., Мп 2, в других аптиферромагне-тиках получается неполная компенсация (ферриты, манганаты, гранаты). В ферромагнетиках наблюдается полный взаимный параллелизм всех магнитных моментов. Измерение максимальной намагниченности этих веществ в очень сильных полях (так иаз. намагниченность насыщения а ) позволяет определить маг-пйтный момент, к-рый характеризует валентпость носителя момента. Т. обр., изучение магнитных свойств позволяет делать важные заключения о химич. связях переходных атомов в этого рода соединениях. То обстоятельство, что многие из этих веществ играют роль катализаторов, дало возможность применить М. к исследованию ироцессов гетерогенного катализа. Всякий раз, когда на новерхности катализатора происходит хемосорбция посторонних атомов илн молекул, возникает изменение магнитных моментов катализатора за счет образования двухэлектронных связей. Т. обр., исследование магнитных свойств катализаторов как в процессах их изготовления, так и в самих каталитич. реакциях позволяет вскрыть весьма интересные стороны механизма подобных процессов. Разумеется, обнаружение этих изменений в магнитных свойствах возможно только в том случае, если катализатор изучается в мелкодисперсной форме, при к-рой роль поверхностных слоев доминирует над ролью объема вещества. Однако нек-рые вещества в очень мелкодисперсном виде обнаруживают крайне неожиданные свойства, резко отличные от свойств тех же сплошных веществ, что сильно затрудняет интерпретацию опытов. Среди исследователей нет еще установившегося мнения относительно всех этих опытных данных. Возможно, что некоторые из этих результатов обусловлены ферромагнитным загрязнением (об этих загрязнениях см. ниже), внесенным в образец в процессе их изготовления. Впрочем, теория магнетизма показывает, что процессы намагничивания ферро- и антиферромагнитных веществ в мелкодисперсном виде имеют свою специфику, которую также необходимо учитывать в такого рода исследованиях. [c.503]

Ядерный магнитный резонанс (ЯМР) был открыт в 1946 г. независимо двумя группами американских физиков, возглавляемых Ф. Блохом и Е. Перселом, и Роллином в Англии. ЯМР является методом анатшза и исследования структуры вещества, в основе которого лежит резонансное поглощение электромагнитных волн веществом в постоянном магнитном поле, обусловленное ядерньш магнетизмом [90, 139]. [c.598]

Как указывалось выше, диамагнетизм является наведенным магнетизмом, возникающим в результате взаимодействия магнитного поля с беспорядочно вращающимися в диамагнитном веществе электронами. Для грамдьатома из N атомов с л1ассои т и радиусом г, каждый из которых содержит 2 вращающихся по орбитам электронов с зарядом е, [c.405]

Как ферромагнетизм, так и антиферромагнетизм могут существовать лишь при темн-рах ниже нек-рой критич. точки 0, характерной для данного вещества (точка Кюри для ферромагнетизма, точка И е э л я для антиферромагнетизма). Выше этой темп-ры тепловое движение оказывается достаточно интенсивным, чтобы разбить самопроизвольную взаимную ориентацию моментов частиц. Тогда оба эти вида магнетизма переходят в иарамагнетизм. Обменное взаимодействие между магнетиками можно для наглядности представить себе в виде нек-рого магнитного внутреннего поля. Т. обр., в отсутствии внешнего поля в ферромагнитном теле как бы действует очень сильное внутреннее поле (в железе или никеле оно эквивалентно магнитному полю в 10 —10 эрстед), пропорциональное числу ориентированных электронных спинов. Оно и вызывает самопроизвольную намагниченность, или, как ее обычно называют, сно н-танную намагниченность. Опыт показывает, что маленькие ферромагнитные кристаллики (до 105 атомов) действительно всегда самопроизвольно намагничены при темп-рах ниже точки Кюри. Однако этого не наблюдается в больших кристаллах. Внешне они кажутся ненамагниченными, между тем при детальном изучении выясняется, что фактически отдельные небольшие области кристалла, содержащие 103—10 атомов (домены), намагничены в различных направлениях. Поэтому результирующая суммарная намагниченность всего кристалла оказывается равной нулю. [c.510]

Метод ядерного магнитного резонанса (ЯМР). В основе ме-> тода лежит резонансное поглощение электромагнитных волн исследуемым веществом в постоянном магнитном поле, обусловленное ядерным магнетизмом. Ядра атомов определенного рода действуют как микроскопические магниты, которые, попадая в магнитное поле, поворачиваются все в одном направлении. Если какое-либо- соединение, в котором ядра атомов водоррда обладают свойствами магнитов, поместить в центр катушки (через обмотку которой пропущен переменный ток), расположенной между полюсами магнита, и постепенно повышать напряженность магнитного поля, то при некоторой определенной напряженности поля испытуемое вещество начнет поглощать энергию. При этом ток, протекающий по катушке, возрастает. В результате получают спектр, в котором можно установить происхождение каждой линии. Таким образом, с помощью метода ЯМР можно изучать строение молекул, распределение электронной плотйости и некоторые другие характеристики органического вещества. Применимость метода ЯМР ограничена жидкостями или растворами органических веществ. [c.19]

Все ферромагнитные вещества теряют свой ферромагнетизм и становятся парамагнитными при определенной характерной для них температуре, называемой точкой Кюри. Определение точки Кюри имеет некоторое аналитическое применение и будет здесь кратко описано. Обзоры этой области даны Биттелем, Герлахом [43] и Нейманом [44]. Во всех пособиях по экспериментальному электричеству и магнетизму описываются два основных метода, применяемых в ферромагнитных исследованиях индукционный и магнетометрический [45]. Первый измеряет намагничение образца при помещении его в магнитное поле, создаваемое соленоидом. При выключении или перемене направления первичного тока во вторичной катушке, которая может быть присоединена к баллистическому гальванометру, возникает индуцируемый ток. Существует много различных вариантов измерения индуцируемого тока. Второй метод основывается на применении малого постоянного магнита, подвешенного так, чтобы он мог под влиянием внешнего магнитного поля вращаться, как стрелка компаса. Этот метод имеет также много вариантов. Оба метода применяются и в магнетохимических исследованиях. [c.24]

Так, Пастер пытался получить оптически активные вещества, проводя реакции в быстро вращающихся трубках. Ставя подобные опыты, он, видимо, исходил из высказанного им предположения, что, быть может, оптическая активность объясняется спиральным закручиванием определенной части молекулы . Эти опыты, а также аналогичные опыты Бойда (1896 г.) были безуспешными. Проверяя другое свое предположение (о возможном влиянии магнетизма на возникновение оптической активности), Пастер проводил опыты по кристаллизации рацематов в сильном магнитном поле. И эти опыты, вместе с опытами Бойда по бро-мированию стильбена и гидрированию бензоилмуравьиной кислоты в аналогичных условиях, также не принесли успеха. Остромыс-ленский и Курсанов безуспешно пытались разделить антиподы путем кристаллизации в электромагнитном поле. [c.443]

На уровне чувствительности сквида практичесьси любое тело обладает вполне заметным магнетизмом, что позволяет исследовать протекающие в теле процессы или его строение по создаваемым телом магнитным полям или по возмущению им внешних полей. Сквид-магнитометрические приборы могут быть применены для измерений магнитных полей (и их вариаций) Земли и небесных тел, а также магнитных полей космических аппаратов, геологических и археологических образцов, биологических объектов (растений, животных, человека), для контроля магнитных свойств материалов, химических веществ и деталей различной аппаратуры и для других целей, требующих точных магнитных данных. [c.5]

Биомагнетизм это наиболее быстро развивающаяся область приложения сверхчувствительной магнитометрии на основе сквидов, но им не исчерпываются возможности исследования объектов и явлений природы по сопровождающим их очень слабым магнитным полям. Аппаратура и методы, пригодные для биомагнитных исследований, в большой степени применимы и для широкого круга других задач. Везде, где требуется измерение магнитных полей, меньших нанотесла, или обычных полей, вариации которых столь же малы, магнитометрическая техника на основе сквидов дает решающее преимущество. Для сквид-магнитометра любое вещество (диа-, пара-, антиферромагнетик) обладает вполне и с достаточной точностью измеримым магнетизмом. Это позволяет посредством бесконтактного измерения магнитных свойств следить за процессами в различных телах, определять степень их чистоты и изменения в структуре. [c.174]

Еще наиболее ранние, в основе своей восходящие к А1>4перу, теории магнетизма объясняли магнитные свойства предположением о существовании элементарных магнитиков, которые обусловлены электрическим молекулярным током , т. е. круговым движением электричества внутри атомов. Это предположение удается уточнить при помощи атомной теории таким образом, что молекулярные токи задаются движением электронов по орбитам и их вращением (спином). Поля электронов, принадлежащих одному атому, по своему действию могут либо усиливать друг друга, либо уничтожать, смотря по тому, направлены ли их собственные моменты в одну или в противоположные стороны. Если они уничтожают действие друг друга (взаимно компенсируют), то вещество оказывается диамагнитным, в другом случае — пара- (или в особых условиях) ферромагнитным. [c.339]