Магнетизм, виды

Магнитная восприимчивость и виды магнетизма [c.472]

ВИДЫ МАГНЕТИЗМА Диамагнетизм [c.132]

Измерение ядерного магнитного резонанса (ЯМР) — метод анализа, основанный на резонансном поглощении электромагнитных волн веществом, помещенным в постоянное магнитное поле. Ядерный магнитный резонанс использует явление ядерного магнетизма. Атомные ядра многих химических элементов имеют определенный момент количества движения, т. е. вращаются вокруг собственной оси (спин ядра). Спин ядра аналогичен спину электрона. Магнитный момент возникает потому, что каждое ядро имеет электрический заряд. Для наблюдения ЯМР ампулу, содержащую анализируемое вещество, помещают в катушку радиочастотного генератора. Образец может быть жидким, твердым или газообразным. Катушку с ампулой помещают в зазоре магнита перпендикулярно направлению магнитного поля Ни- Генератор создает на катушке слабое переменное магнитное поле Нх- Резонанс наступает при условии ф=фо= У о, где ф — скорость вращающегося поля Нх, фо — скорость прецессии ядер в поле На, 7 — гиромагнитное отношение у = т1Р (т — магнитный момент ядра атома, Р — момент количества движения ядра). При выполнении условия приемник регистрирует небольшое изменение напряжения на рабочем контуре в виде сигнала в форме гауссовой кривой. Кривая характеризуется высотой сигнала и шириной кривой (полосы), [c.452]

Это позволяет (если пользоваться простой наглядной схемой) одному ( -электрону в ионе избегать тех областей, где электростатическое отталкивание, обусловленное лигандами, наиболее велико (т. е. вдоль осей х, г/ и г) и тем самым концентрироваться в областях между лигандами (т. е. вдоль линий, направленных к ребрам куба). Это наглядное рассмотрение нельзя принимать буквально, так как плотность 1 д электрона одинакова в центре грани октаэдра (т. е. вдоль линий, направленных к вершинам куба) и в середине ребра октаэдра. Такое разделение -уровня свободного атома (рис. 28, а) на два уровня (рис. 28, б) лежит в основе рассмотрения спектров и магнетизма большинства неорганических комплексов. На рис. 28 этот эффект изображен в виде диаграммы. Два уровня называются обычно [191] е и у (или у5 и Тз обозначениях Бете [18]), а полная таблица соответствия между символами Бете и Малликена [137] дана ниже (табл. 46). [c.224]

Различные виды магнетизма [c.131]

В табл. 8.1 приведены примеры веществ, характеризующихся проявлением рассмотренных видов магнетизма. [c.194]

Итак, изучение магнитной восприимчивости диамагнетиков и парамагнетиков представляет собой один из интересных и очень важных разделов магнетизма, поскольку магнитные данные позволяют получить ценную информацию о химических связях, состоянии атомов примеси, концентрации и эффективных массах носителей заряда, виде энергетического спектра, ширине запрещенной зоны и пр. [1—3. Основная трудность исследований X — корректное разделение слагаемых в выражении (5526) и особенно в (555). [c.307]

Электронный парамагнитный резонанс. Система зеемановских уровней энергии (см. рис. 155, б) у многих парамагнетиков, особенно у тех, магнетизм которых не является чисто спиновым, перестает быть эквидистантной. Благодаря этому вместо одной линии поглощения возникает несколько — обнаруживается, как говорят, тонкая структура спектра парамагнитного резонанса. При этом в монокристаллах g-фактор становится тензором и вид спектра может сильно зависеть от их ориентации по отношению -> [c.376]

П1.1.6. Магнитное поле Земли. Общий вид магнитного поля Земли и слагающие земного магнетизма представлены на рис. 26. Как видим, полное напряжение магнитного поля F, как правило, разлагают на две составляющие горизонтальную Н и вертикальную М. Угол между F и // называется углом наклонения, который, очевидно, можно определить [c.49]

После открытия электрона и протона эта модель была рассмотрена физиками, занимавшимися вопросами строения атомов, и стало очевидным, что прежнюю теорию движения частиц (законы Ньютона), а также теорию электричества и магнетизма нельзя применить к атому. Согласно электромагнитной теории, при вращении электрона вокруг ядра должен возникать свет, частота которого должна быть равной частоте вращения электрона в атоме. Такое испускание света движущимся электроном подобно испусканию радиоволн при прямом я обратном движении электронов в передающей радиоантенне. Однако по мере продолжения непрерывного испускания атомом энергии в виде света электрон должен был бы двигаться по спирали, все больше и больше приближаясь к ядру, и частота его движения вокруг ядра должна была бы все возрастать. В соответствии с этим по старым (классическим) теориям движения и электромагнетизма атомы водорода должны были бы давать спектр всех частот непрерывный спектр). Но это противоречит экспериментальным данным спектр водорода, получаемый в разрядной трубке, содержащей атомы водорода (образующиеся в результате диссоциации молекул водорода), состоит из дискретных линий, как показано на рис. 5.7. Кроме того, известно, что объем, который занимает атом водорода в твердом или жидком веществе, соответствует диаметру атома, равному примерно 200 пм, между тем прежние теории атома водорода не объясняли, каким образом электрон удерживается на определенном расстоянии, а не перемещается все ближе и ближе к ядру, и диаметр атома не становится значительно меньше 200 пм. [c.120]

Прежде всего следует разграничивать два вида магнетизма — диамагнетизм и парамагнетизм. Вещество, состоящее из диамагнитных атомов, слабо выталкивается магнитным полем сильного магнита. В противоположность этому парамагнитное вещество втягивается полем сильного магнита. У небольшого числа элементов, например железа, кобальта или никеля, соседние атомы способны взаимодействовать друг с другом таким образом, что при этом возникает особый вид магнетизма, называемый ферромагнетизмом. Такие элементы в чистом виде или в виде сплавов используются для изготовления всевозможных магнитов правда, здесь мы не будем подробно рассматривать явления ферромагнетизма. [c.86]

Когда Ньютоном были открыты законы всемирного тяготения, сам Ньютон и ряд исследователей приложили эти законы к теории растворов. Ньютон в своих работах в 1704 году писал следующее Не обладают ли маленькие частицы тел некоторой силой, благодаря которой они взаимодействуют на расстоянии, чтобы воспроизвести большую часть явлений природы .. Не происходит ли растворение солей винной кислоты благодаря сродству их частиц к частицам воды, которые носятся в воздухе в виде паров Не указывает ли это-на то, что частицы соли или серной кислоты отделяются друг от друга, насколько это позволяет количество воды И не указывает ли этот опыт на то, что они обладают отталкивающей силой, удаляющей одну частицу от другой, или, по крайней мере, на то, что сила притяжения воды больше силы их взаимного притяжения Это был в сущности правильный научный подход к пониманию растворов, гениальное понимание природы растворов. Ньютон не уточнял вопрос о природе сил взаимного притяжения в растворах. Он считал, что тела могут действовать друг на друга при помощи притяжения, тяготения, магнетизма и электричества. [c.10]

Отмечается монотонность изменения температурного коэффициента [22]. Но многими замечено нарушение этой монотонности в области температур 30—45 °С [17, 23]. Это соответствует так называемой точке Кюри при 35 °С, обусловленной скачкообразным изменением структуры воды [24]. В работе [25] указывается, что аномальность свойств воды в пределах 30—50°С связана с поляризационным магнетизмом, зависящим от характера распределения электронной плотности и очень чувствительным к изменению взаимодействия частиц в системе. Результаты опытов Р. Чини показывают, что присутствующие в воде растворенные газы влияют на точку Кюри, тем самым подтверждается влияние этих газов на структуру воды [17]. Особенно заметно влияние других примесей на структуру воды и ее магнитную восприимчивость. Магнитная восприимчивость воды очень сильно зависит от вида и концентрации примесей. Многие из них обладают парамагнетизмом, который накладывается на диамагнетизм воды и иногда перекрывает его. Поэтому величина и характер магнитной восприимчивости раство- [c.19]

Методы, которые будут рассмотрены ниже, основаны на различных видах магнитных взаимодействий, поэтому целесообразно начать эту главу обзором терминов, связанных с явлением магнетизма. [c.168]

Мы будем называть вектор Ь молекул.ярным полем (это название взято из теории магнетизма). Тогда из (3.21) следует, что в состоянии равновесия директор в каждой точке должен быть параллелен молекулярному полю. Формулируя условие в таком виде, мы избавляемся от произвольной функции К (г). [c.85]

Существует несколько качественно различ[1ых видов магнетизма их основные признаки приведены в табл. 25.1. В последующих [c.18]

В этих антиферромагнетиках при низких темп-рах силы взаимодействия между носителями момента столь ве.пики, что в отсутствии внешнего поля магнитные моменты оказываются ориентированными по отношению друг к другу. В одних антиферромагнетиках эта ориентация приводит к полной взаимной компенсации моментов (нанр., Мп 2, в других аптиферромагне-тиках получается неполная компенсация (ферриты, манганаты, гранаты). В ферромагнетиках наблюдается полный взаимный параллелизм всех магнитных моментов. Измерение максимальной намагниченности этих веществ в очень сильных полях (так иаз. намагниченность насыщения а ) позволяет определить маг-пйтный момент, к-рый характеризует валентпость носителя момента. Т. обр., изучение магнитных свойств позволяет делать важные заключения о химич. связях переходных атомов в этого рода соединениях. То обстоятельство, что многие из этих веществ играют роль катализаторов, дало возможность применить М. к исследованию ироцессов гетерогенного катализа. Всякий раз, когда на новерхности катализатора происходит хемосорбция посторонних атомов илн молекул, возникает изменение магнитных моментов катализатора за счет образования двухэлектронных связей. Т. обр., исследование магнитных свойств катализаторов как в процессах их изготовления, так и в самих каталитич. реакциях позволяет вскрыть весьма интересные стороны механизма подобных процессов. Разумеется, обнаружение этих изменений в магнитных свойствах возможно только в том случае, если катализатор изучается в мелкодисперсной форме, при к-рой роль поверхностных слоев доминирует над ролью объема вещества. Однако нек-рые вещества в очень мелкодисперсном виде обнаруживают крайне неожиданные свойства, резко отличные от свойств тех же сплошных веществ, что сильно затрудняет интерпретацию опытов. Среди исследователей нет еще установившегося мнения относительно всех этих опытных данных. Возможно, что некоторые из этих результатов обусловлены ферромагнитным загрязнением (об этих загрязнениях см. ниже), внесенным в образец в процессе их изготовления. Впрочем, теория магнетизма показывает, что процессы намагничивания ферро- и антиферромагнитных веществ в мелкодисперсном виде имеют свою специфику, которую также необходимо учитывать в такого рода исследованиях. [c.503]

Основные разновидности магнетизма. Известны 4 основных вида магнитных процессов, протекающих в веществе под действием внешнего магнитного поля, или 4 разновидности магнетизма 1) диамагнетизм 2) парамагнетизм 3) ферромагнетизм 4) антиферромагнетизм. Характерное отличие диамагнетизма состоит в том, что диамагнитная намагниченность всегда направлена противоположно (навстречу) внешнему полю и, следовательно, как и диамагнитная восприимчивость, имеет отрицательный знак. [c.508]

Что касается первого недостатка, то он проходит по всей книге. Предпосланные автором теоретические введения в различных главах книги нельзя признать удовлетворительными. Там, где в этих вопросах имелись ошибки, мы их отметили в примечаниях. Следует иметь в виду, что советский читатель совсем недавно получил хорошие обзоры и монографии по теории магнитных явлений в их связи со строением вещества 1) С. В. Вонсовский, Современное учение о магнетизме, Успехи физических наук, т. 35, вып. 4 (1948) т. 36, вып. 1 (1948) т. 37, вып. 1, 2 (1949). 2) С. В. Вонсовский и Я. С. Шур, Ферромагнетизм, М., 1948. В них читатель найдет исчерпывающее изложение основ физики магнитных явлений. Автор настоящей книги настолько недостаточно владеет физикой вопроса, что упускает из вида многие весьма интересные и важные стороны явлений. Это обстоятельство служит лишним доказательством того факта, что прогресс магнетохимии зависит от тесного содружества физиков и химиков. [c.6]

Как можно объяснить эти экспериментальные данные Впервые это по- пытался сделать Полинг. Он считал, что существуют два резко отличающихся вида комплексов с ионной связью (нормальный ионный магнетизм) и комплексы с ковалентной связью для последних причины уменьшения магнитной восприимчивости можно представить себе, рассмотрев диамагнитные свойства комплексного иона [Ре(СЫ)в] . Шесть свободных электронных пар -лигандйв переходят к иону Ре + и занимают его незанятые атомные орбитали — две Зг(-орбитали. одну 45-орбиталь и три 4р-орбитали. [c.128]

Ядро (имеющее заряд и угловой момент) и постоянный магнит-еще два источника магнитного поля, которые удобно описывать в терминах магнитных диполей (рис. 5.5). Вектор ц, использовавшийся в предыдущих главах для обозначения ядерного магнетизма, совпадает с направлением диполя стрелка указывает воображаемый Северный полюс (С). Для наших целей вполне достаточно представлять себе взаимодействие ядер как усиление или ослабление одним ядром поля В , в точке расположения другого (рис. 5.6). Результат этого усиления или ослабления называется локальным полем иа ядре, создаваемым другими ядрами. Ориентация ядерных диполей определяется внешним полем, но их относительные положения зависят от положения молекулы в целом, поэтому локальное поле на ядрах одного типа неодинаково в различных молекулах. В аморфных стеклообразных растворах или в поликристал-лнческих порошках положения отдельных молекул можно считать фиксированными, ио их ориентации не одинаковы, что приводит к образованию целого диапазона резонансных частот и уширению линий. В монокристаллах, напротив, может быть только несколько или вообще одна относительная ориентация диполей, и диполь-дипольное взаимодействие непосредственно проявляется в спектре в виде расщепления линнй, величина которого зависит от ориентации кристалла в магнитном поле. Заметьте, что это прямое магнитное взаимодействие намного превышает обычное скалярное спин-спнновое взаимодействие, но довольно часто превышает н разность химических сдвигов ядер. В результате изменение резонансной частоты может составлять много килогерц. [c.153]

Полная волновая функция получается из нормированных азимутальных функций/ -электронов, нриведонных в табл. 1, и радиальной волновой функции В г). Мы видели, что из трех полных волновых функций одна является действительной и две мнимыми. Так как все эти функции являются решениями уравнения Шредингера, их линейная комбинация также будет решением этого уравненпя. Поэтому вместо двух мнимых значений г]з возьмем их сумд у и разность, что, согласно теореме Муавра, дает действительную величину. Хотя такой метод исключает из рассмотрения слагаемые, играющие роль при рассмотрении вопросов теорип магнетизма, это не влияет на результаты теории валентности. Таким образом, три действительные, нормированные, полные волновые функции для р-электронов имеют вид [c.183]

Рассмотрим систему в виде подсистемы магнитных ядер и подсистемы ПМЦ, причем химический тип ядер и частиц в первом приближении не учитываем. Выделим в многокомпонентной системе две взаимодействующие подсистемы. Первая подсистема включает неспаренные электроны парамагнитных центров раз.личной структуры. Вторая подсистема включает множество магнитных ядер всех без исключения компонентов смеси. Вторая подсистема делится на ряд групп ядер, различающихся между собой величиной химического сдвига резонансных частот. В дальнейшем мы исследуем взаимодействия подсистемы неспаренных электронов с каждой из групп магнитных ядер ядерной подсистемы. Очевидно, что точное решение задачи заключается в решении системы уравнений Шредингера для соответствующих спиновых волновых функций, что представляет слолсную задачу в теории магнетизма [43]. Для многокомпонентных систем такого точного решения, как известно, не существует [44]. Поэтому мы ограничимся феноменологическим макроскопическим подходом, исклю- [c.9]

Влияние углерода. Почти все производимое в промышленности железо содержит углерод. В зависимости от условий получения углерод может быть растворенным в железе, химически связанным с железом в карбид железа—-цементит РезС и распределенным в железе в виде кристалликов графита. При максимальном содержании (6,67 %) весь углерод находится в железе в форме цементита. Свойства железа при повышении содержания угле-рода существенно изменяются, а именно понижается способность к деформации, повышается твердость и хрупкость, максимально увеличивается эластичность, достигает минимума температура плавления (1145°С при 4,28 % С), понижается ковкость, вальцуемость и свариваемость, основанные на способности металла деформироваться в состоянии размягчения до достижения температуры плавления, улучшаются литейные свойства, поскольку состояние жидкотекучести металла достигается при более низкой температуре, появляется и увеличивается степень остаточного магнетизма. [c.426]

Можно видеть, что один из двух протонов метиленового звена расположен ближе к двум метильным радикалам в р-положении, а другой находится ближе к карбонильным радикалам. Отсюда следует, что эти два протона обладают неодинаковым магнетизмом, т. е. между ними должен существовать химический сдвиг. Такие протоны называются гет ростери-ческими близнецами [25]. В подобных случаях между двумя такими протонами возникает так называемое контактное взаимодействие , в. результате которого их сигналы расщепляются на два компонента. Спектры в области II на рис. 11.16, б практически тождественны ожидаемым, что находится в хорошем согласии с тем, что исследуемый продукт анионной полимеризации еще до получения спектров ЯМР был отнесен к изотактическим полимерам. С другой стороны, два протона метиленового звена в синдиотактической диаде обладают эквивалентным магнетизмом, и поэтому между ними не возникает химического сдвига. Такие протоны называются гомостерическими близнецами [25]. Поскольку в последнем случае контактное взаимодействие также отсутствует, расщепления сигналов не возникает. Исходя из формы спектра в области II на рис. 11.16, а в сочетании с известным ранее явлением образования атактического полимера при ра- [c.96]

ТЕХНИЧЕСКИ ЧИСТОЕ ЖЕЛЕЗО — железо с незначительным количеством примесей. Используется о 20-х гг. 20 в. Содержит 0,02— 0,04% С 0,20% Мп, 0,20% 8 , 0,03% 8, 0,025% Р и 0,3% Сп. Характеризуется высокой пластичностью, коррозионной стойкостью, электропроводностью, магнитной проницае-.иостью и незначительным остаточным магнетизмом. Т. ч. ж. выплавляют в основных мартеновских печах небольшой емкости, где легко регулировать окислительные процессы и проводить десульфурацию, а также в кислородных конверторах. Качество железа повышают вакуумной обработкой жидкого металла и использованием рафинирующих переплавов (электрошлакового, вакуумно-дугового и плазменно-дугового). Т. ч. ж. используют при произ-ве сталей п сплавов со спец. физико-мех. св-вами, применяемых в электронной, приборостроительной и других отраслях пром-сти. Иногда им заменяют медь, напр, в шинах распределительных устройств, сердечниках и полюсах электромагнитов, в электровакуумных приборах. Кроме того, его применяют в качестве электротехнической стали, сочетающей низкую коэрцитивную силу и высокую магп. проницаемость с хорошей штампуе-мостью. Низкоуглеродистую электротехническую сталь поставляют в виде листа толщиной 0,5—6,0 м.ч или в виде сортового проката. Перспективно прямое полученне железа из руд с последующим расплавлением и до-водко11. Хим. состав Т. ч. ж. приведен в ГОСТе 11036-64. [c.557]

Все 4 разновидности магнетизма связаны с тем обстоятельством, что элементарные частнцы — электрон, протон, нейтрон, входящие в состав атомов и молекул вещества, обладают постоянными собственными магнитными моментами (спиновый м о м е н т), а кроме того, заряженные частицы (напр., электроны) создают добавочный магнитный момент, двигаясь в атоме или в молекуле по замкнутой орбите (о р б и-т а л ь н ы й момент). Поскольку собственные (спиновые) магнитные моменты протонов или нейтронов примерно в 1000 раз меньше спинового магнитного момента электронов, то магнитные моменты атомов, молекул и макроскопич. тел определяются в основном спиновыми и орбитальными моментами электронов. Все атомы и молекулы можно разбить на два вида по их магнитному моменту. Если в атоме (или в молекуле) все моменты, создаваемые отдельными электронами, взаимно компенсируются, то результирующий момент данного атома (или мо- [c.508]

Как ферромагнетизм, так и антиферромагнетизм могут существовать лишь при темн-рах ниже нек-рой критич. точки 0, характерной для данного вещества (точка Кюри для ферромагнетизма, точка И е э л я для антиферромагнетизма). Выше этой темп-ры тепловое движение оказывается достаточно интенсивным, чтобы разбить самопроизвольную взаимную ориентацию моментов частиц. Тогда оба эти вида магнетизма переходят в иарамагнетизм. Обменное взаимодействие между магнетиками можно для наглядности представить себе в виде нек-рого магнитного внутреннего поля. Т. обр., в отсутствии внешнего поля в ферромагнитном теле как бы действует очень сильное внутреннее поле (в железе или никеле оно эквивалентно магнитному полю в 10 —10 эрстед), пропорциональное числу ориентированных электронных спинов. Оно и вызывает самопроизвольную намагниченность, или, как ее обычно называют, сно н-танную намагниченность. Опыт показывает, что маленькие ферромагнитные кристаллики (до 105 атомов) действительно всегда самопроизвольно намагничены при темп-рах ниже точки Кюри. Однако этого не наблюдается в больших кристаллах. Внешне они кажутся ненамагниченными, между тем при детальном изучении выясняется, что фактически отдельные небольшие области кристалла, содержащие 103—10 атомов (домены), намагничены в различных направлениях. Поэтому результирующая суммарная намагниченность всего кристалла оказывается равной нулю. [c.510]

Вещество, в котором наблюдается параллельное и однонаправленное расположение магнитных моментов атомов (рис. 2.2, а), называют ферромагнетиком, а явление, связанное с таким порядком расположения атомов,— ферромагнетизмом. Этим видом магнетизма обладают железо, кобальт, никель. Магнитные явления, связанные с порядком расположения магнитных моментов атомов, изображенным на рис. 2.2, б, называют антиферромагнетизмом. Примерами может служить магнетизм окислов железа и никеля (РеО и N10). Двухвалентные ионы металлов в этих окислах обладают магнитным моментом. [c.54]

Что касается спинового магнетизма электрона, то для его наглядного изображения следует представить электрон в виде твердого тела, вращающегося вокруг собственной оси (рис. 20). По-английски to spin — крутить волчок (а также проваливаться на экзамене). Великолепно. Аналогия с планетой полная — электрон вращается и по орбите вокруг ядра и вокруг собственной оси. Остается лишь определить смену дня и ночи у электрона. [c.99]

Г либо изогнутая пластинка Е из мягкого железа втягивается внутрь (фиг. 3), либо две пластинки Е намагничиваются так, что они взаимно отталкиваются (фиг. 4) или притягиваются. Противодействующей силой обыкновенно является сила тяжести. Деления шкалы неравномерные. Проявления остаточного магнетизма и гистерезиса вследствие незначительных размеров железной пластинки ничтожно малы, так что шкал менном тске получается почти одинаковая. Дешевый измерительный прибор. Легко переносят значитель-. ные перегрузки, поэтому применяются преимущественно, как технические приборы и для установки на распределительных досках. Для этих целей показания их в достаточной степени независимы от частоты тока и от температурных колебаний. Изготовляются - в виде амперметров и вольтметров. Увеличение пределов измерения амперметров при помоши соответствующих шунтов невозможно в силу медной обмотки (в большинстве случаев) успокоение — воздушное при помощи крыльчатки или поршенька. Внутренние потери см. табл. 4, стр. 920. [c.905]

Однако, имея в виду использование аппарата корреляционных функций и функций 1 ива [23, задачу Изинга можно сфорцулировать на языке операторов вторичного квантования и проследить (в рамках модели Изинга) эквивалентность теории магнетизма, решеточного [c.5]

Парамагнитные ионы, участвующие в реакции окисления—восстановления, изменяют свои магнитные свойства. Они могут переходить в диамагнитное состояние (полная потеря парамагнетизма) либо превращаться в ионы со значительно меньщей эффективностью влияния на магнитную релаксацию ядер. Так, например, окисление ионов Со + до Со +, Мп + до МпОГ и т. п. связано с потерей парамагнетизма. В других случаях изменение валентности приводит как к увеличению, так и к уменьще-нию коэффициента релаксационной эффективности. Например, ионы Ре2+ и Ре +, Сг2+ и Сг +, Мо + и Мо + и др. обладают магнетизмом, но эффективность их влияния на релаксацию магнитных ядер различна. Таким образом, при переходе из одного валентного состояния в другое коэффициенты релаксационной эффективности парамагнитных частиц изменяются, что вызывает резкое изменение скорости релаксации ядер. Возможны случаи, когда при окислительно-восстановительных реакциях образуются ионы с большими коэффициентами релаксационной эффективности, чем вступившие в реакцию. Примером может служить окисление ионов железа (П) раствором перманганата или бихромата калия, в результате чего образуются ионы железа (П1), марганца (П) и хрома (П1), обладающие высокой эффективностью влияния на времена релаксации протонов. После точки эквивалентности скорость магнитной релаксации протонов в приведенном примере остается постоянной при титровании перманганатом или несколько возрастает вследствие небольшого парамагнетизма бихромат-иона. Вид кривых титрования для данных реакций представлен на рис. 4.10. [c.119]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология