Псевдоожиженный слой степень неоднородности

Для 5-го слоя, учитывая относительно малую степень неоднородности слоя, обусловленную низким числом псевдоожижения на 5-й полке, можно принять режим контактирования в этих условиях близким к идеальному вытеснению. [c.304]

Эффективность процессов, протекающих в псевдоожиженном слое, зависит от степени однородности слоя, т е. от постоянства порозности (плотности) слоя в различных его частях при данном режиме. При взвешивании жидкостью слой практически всегда является однородным, в паровой же или газовой среде в слое наблюдается большая или меньшая неоднородность, которая проявляется в виде проскоков газовых пузырей через слой. [c.465]

Если зернистый слой состоит из проводящих частиц, то как указывалось выше (стр. 81), рассматриваемые измерения позволяют определить момент перехода слоя в псевдоожиженное состояние. Из-за образования пакетов между погруженными в слой электродами все время возникают и разрушаются проводящие мостики из соприкасающихся частиц и электрическое сопротивление промежутка не равно бесконечности. Колебания измеряемого при этом омического сопротивления промежутка [99], хотя и косвенно, но позволяет оценить степень неоднородности кипящего слоя. [c.84]

И все же, даже в этой упрощенной трактовке, измерение средних характеристик слоя — степени его расширения l/q и связанных с ней средней плотности и относительной величины пульсаций б = I Ао /сг — не полностью описывают режим псевдоожижения и степень его неоднородности. Так, при одинаковой средней относительной длительности существования пузырей 1—q [c.85]

Поскольку временные характеристики й (V) и (6) определяются макроскопическими параметрами — геометрией слоя в целом, то главной характеристикой степени неоднородности режима псевдоожижения является амплитудная величина относительных колебаний локальной плотности б. Введение иных показателей неоднородности, например, содержащего частоту г = б/vo [107] или колебаний суммарного перепада давлений на всем слое в целом и т. п. [104], по нашему мнению, не является оправданным. [c.88]

Действительно, изменение с ростом скорости потока степени неоднородности кипящего слоя, регистрировавшейся с помощью емкостных датчиков локальных значений пульсаций порозности е кипящего слоя катализатора [224], подтвердило антибатную зависимость между К и Выведенное нами [225] соотношение (IV.7) показывает, что неоднородность структуры псевдоожиженного слоя, так же как и обратное перемешивание газа, наиболее сильно снижает эффективную константу скорости каталитического процесса и увеличивает выходную концентрацию непрореагировавшего продукта [c.181]

Осуществляя каталитические процессы в псевдоожиженном слое, обычно стремятся к наибольшей равномерности распределения неоднородности в пространстве слоя. В то же время для разных процессов характерна своя оптимальная степень неоднородности структуры. Неравномерность распределения потоков газа по сечению псевдо-ожиженного слоя в значительной степени определяется размерами аппарата и конструкций газораспределительных устройств (1 1. Распределение степени неоднородности по высоте и равномерность распределения ее в любом поперечном сечении составляют понятие качества структуры слоя. [c.15]

Весьма показательны опыты с барботажем единичных пузырей через слой, находящийся в состоянии минимального псевдоожижения, т. е. в непосредственной близости к его началу. В опытах с мелкими частицами [576] установлено, что до 15% газа из пузыря переходит в слой (т. е. в непрерывную фазу). При использовании более крупных частиц наблюдался [502] еще более высокий процент утечки газа из пузырей. Выдвинута также гипотеза [577] о сосуществовании в слое однородного и неоднородного псевдоожижения в пропорции, определяющей степень неоднородности слоя. [c.28]

Рнс. 1У-6. Степень расширения слоя при неоднородном псевдоожижении [247]. [c.106]

Экспериментальные данные авторов пакетной теории теплообмена [649] показывают, что а возрастает с увеличением теплопроводности неподвижного слоя в степени 0,5—0,55, что хорошо согласуется с формулой (IX. 10). Между прочим, по более поздним данным [650, 651], мгновенные значения а изменяются от очень малых величин до 1500 ккал м ч град) и более при средней величине а — порядка нескольких сот ккал мР- ч град), причем частота пульсации составляет 0,5—6 сек т. е. близка к частоте пульсации плотности в неоднородном псевдоожиженном слое (см. главу IV). Пакетная теория теплообмена получила сравнительно широкое признание [365, 403, 544, 569, 681, 721 и др.]. [c.296]

Пакетный механизм переноса тепла с учетом контактного термического сопротивления, видимо, в наибольшей степени отражает сущность этого явления в неоднородном псевдоожиженном слое. В опубликованных за последнее время работах А. П. Баскакова и авторов книги даны общие теоретические уравнения, базирующиеся на этом механизме, и на их основе выведены расчетные соотношения, включающие некоторые эмпирические коэффициенты и пригодные для практического использования. [c.297]

Сходство между неоднородным псевдоожиженным слоем с барботажем пузырей и кипящей жидкостью подтверждено прямыми и косвенными данными ряда исследователей. Так, показано [344], что понятие об эффективности псевдоожижения применимо лишь в области относительно небольших чисел псевдоожижения (т. е. при достаточно однородном псевдоожижении) и не может применяться при значительных степенях расширения слоя. [c.400]

Остановимся более подробно на особенностях структуры активной зоны. Псевдоожиженный слой по высоте делится, как известно, на три зоны зону влияния газораспределительной решетки среднюю зону и зону выбросов [482]. Исследование структуры и степени неоднородности псевдоожиженного слоя проводили [404] в колоннах диаметром 190, 300 и 435 мм. В качестве твердой фазы использовали песок ( ср. = 200 мк) и катализатор ( ср. = 40 мк). Газораспределительными устройствами являлись фетр толшиной 6 ЛИ и перфорированные решетки (ф = 0,67—12%) с отверстиями диаметром от 1 до б мм. расположенными в шахматном порядке. Установлено, что соотношения между зонами и характеристики последних зависят от начальной высоты и диаметра слоя, скорости газового потока и от типа газораспределительного устройства. [c.614]

До настоящего времени не существует такой физической теории, которая на базе уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя описывала бы все стороны поведения подобной физической системы, В частности, теория до сих пор не способна предсказывать размер и форму образующихся в слое пузырей, их количество и т, п, В то же время описание неоднородного псевдоожиженного слоя, т. е, слоя, в котором часть ожижающего агента проходит в виде пузырей, очень важно с точки зрения моделирования химико-технологических процессов, протекающих в псевдоожиженном слое. Так, при проведении в псевдоожиженном слое каталитической химической реакции проскок части целевого компонента в виде пузырей, внутри которых каталитическая реакция не протекает, может существенно влиять на степень превращения реагента. [c.72]

К числу таких наиболее важных процессов, осуществляемых в псевдоожиженном слое, относятся гетерогенные каталитические химические реакции. Химические реакции в неоднородном псевдоожиженном слое, где часть газа проходит через слой в виде пузырей, протекают, в основном, в плотной фазе слоя. Поэтому наличие газовых пузырей оказывает существенное влияние на степень х имического превращения и должно учитываться в модели химического процесса. Так как однофазные модели не учитывают наличие газовых пузырей, были предложены двухфазные модели химических процессов в неоднородном псевдоожиженном слое. В настоящее время известно весьма большое число таких моделей [63, 145, 1461. Эти математические модели можно разбить на две большие группы. [c.208]

С. С. Забродский [46] несколько с иных позиций определяет степень расширения неоднородного псевдоожиженного слоя. Он определяет расширение слоя в зависимости от того, какая часть псевдоожижающего потока проходит через слой в виде пузырей. Тем не менее общие выводы этой работы не находятся в противоречии с выводами, приведенными выше. Автор [46] отмечает повышенное расширение при высоких скоростях и в слоях крупных частиц. [c.37]

С увеличением размера частиц, как известно, уменьшается обратное перемешивание газа и увеличивается степень неоднородности псевдоожиженного слоя. Последнее равносильно описанному выше эффекту увеличения скорости газа. Влияние указанных факторов, вероятно, и привело к полученному результату. [c.89]

Увеличение неоднородности, как правило, усиливает перемешивание твердой фазы, приближает реактор к аппарату идеального смешения по твердой фазе и улучшает выравнивание температур в реакторе. С другой стороны, для каталитических процессов, проводимых в проходящем газе, увеличение степени неоднородности создает возможность проскока непрореагировавших веществ и снижения выхода целевого продукта. Таким образом, неоднородность псевдоожиженного слоя является одной из важнейших его технологических характеристик. [c.321]

Для регистрации этой неоднородности и ее автоматического регулирования необходимо ввести количественное определение степени неоднородности ( качества ) псевдоожиженного слоя и разработать методику быстрого экспериментального измерения последней. [c.321]

По двухфазной теории моменту появления пузырей соответствует скорость ш = ы)о- Это положение является далеко не бесспорным. На рис. 2 воспроизведена приводимая И. Ф. Дэвидсоном и Д. Харрисоном [6] схема псевдоожижения стальных шариков керосином при разных степенях расширения слоя 1,5 (е = 0,6) и 2,4 (8 = 0,75). Из фотографий отчетливо видно, что при е = 0,6 псевдоожиженный слой практически однороден, хотя степень расширения Р не очень мала и, очевидно, хю > тюо- При больших значениях ау (а значит, и е) образующиеся водяные пузыри заметно нарушают свободную поверхность слоя — система становится неоднородной. [c.26]

Для поддержания в аппарате оптимальной технологической эффективности необходимо ввести количественное определение степени неоднородности псевдоожиженного слоя, разработать методику и создать аппаратуру для быстрого измерения последней. [c.133]

В качестве количественной меры степени неоднородности псевдоожиженного слоя предложено принять относительную флуктуацию плотности б, равную, в процентах, отношению среднего абсолютного отклонения плотности слоя 1 Ар к среднему арифметическому значению плотности р. Эти составляющие определяют [c.134]

Опытный образец автоматической установки для количественной оценки степени неоднородности псевдоожижения построен из стандартных УПТ с отрицательной обратной связью, дополнительного устройства управления, функции которого приведены выше, и устройства для измерения неоднородности слоя, выходные вели- [c.141]

Для одного и того же материала условия перехода неподвижного слоя в кипящий ( псевдоожижение слоя) или перехода его во взвешенное состояние [35—38] зависят в некоторой степени от относительной высоты слоя о/Ьап- При малых отношениях Lo/Dan легко возникают неоднородности в распределении потока по сечению и преимущественное прохождение потока на отдельных участках сечения, где сопротивление минимально. На рис. П1. 12 показано образование в этом случае каналов , через которые проходит основная часть потока. На отдельных участках поддержи- [c.138]

Приведенные оценки показывают, что к моменту перехода полидисперсного слоя со степенью неоднородности ri = 10 в псевдоожиженное состояние скорость потока в порах примерно в 10 раз выше скорости, необходимой для выноса из пор пыли с с = 725 50-Если подобная пыль в слое присутствует в сколько-нибудь заметном количестве, то она начнет выдуваться раньше, чем весь слой в целом закипит . Величина г к/е при этом достаточна, чтобы поднять и в 2—3 раза более крупные частицы. Однако они не смогут пройти через узкие места поровых каналов слоя и заклинятся там, образуя сводики . [c.162]

Измерения степени неоднородности псевдоожиженного слоя [c.248]

Сопоставление всех этих данных позволяет сделать обнадеживающие выводы о возможности масштабного моделирования степени неоднородности псевдоожижения. Наименее неоднородными являются системы с о/ ап 1/2. Относительно более высокие или более низкие слои являются более неоднородными. [c.272]

Заметим, что формулы (1.48) и (1.48а) применимы также для расчета процесса стесненного осаждения твердых частиц в жидких средах (разделение суспензий), чем мы и воспользуемся ниже. Эти формулы, однако, не применимы к неоднородным псевдрожи-женным слоям. Порозность последних определяется по эмпирической формуле е = Со Здесь величина равная отношению рабочей скорости ожижающего агента к скорости начала псевдоожижения, носит название числа псевдоожижения. Показатель степени т колеблется от 0,05 для мелких частиц до 0,15 — для крупных. Заметим, что на практике порозность неоднородного псевдоожиженного слоя не слишком крупных частиц редко превышает 0,70—0,75 даже при больших значениях [c.87]

Пакетный механизм переноса теплоты, по мнению Гельперина, Айнштейна и Баскакова [10, 52], в наибольшей степени отражает сущность этого явления в неоднородном псевдоожиженном слое. [c.90]

Корреляция (1.34) достаточно удовлетворительно применима для расчета расширения слоя потоком капельной жидкости или газа под большим давлением. При давлениях в газе, близких к атмосферному, при некотором превышении скорости и = (1,1 — 1,2) кр часто возникает так называемое неоднородное псевдоожижение (см. ниже), т. е. режим, внешне напоминающий сильно бурлящую жидкость. Большая макроскопическая неоднородность слоя в целом еще больше снижает его гидравлическое сопротивление и реальная степень расширения слоя становится меньше вычисленной по уравнению (1.34). [c.39]

При неоднородном псевдоожижении входящая в (1.30) величина квадратичной флуктуации (oe) возрастает и та же степень расширения слоя е/ер должна достигаться при большем отношении и/и р = Re/Re p, чем для однородного. Поскольку и/и р > 1, то это значит, что показатель степени в соотношении типа (1.34 ) должен быть меньше 0,21. Эмпирические соотношения, подбиравшиеся для неоднородного псевдоожижения Гельпериным и Айнштейном [41] и другими авторами, приводят, как правило, к значению показателя степени раза в 2 меньшему. Иными словами, расширение неоднородного слоя можно приближенно оценивать по соотношению [c.39]

Газораспределительные решетки в аппаратах кипящего слоя должны в значительной степени определять режим псевдоожижения, поскольку они в первую очередь являются источниками возмущений, на которые резонируют гравитационные колебания слоя. От частотного спектра и абсолютных значений амплитуд о этих возмущений зависят амплитуды резонансных колебаний слоя и его визуальная структура — однородное или неоднородное псевдоожижение. Эта структура слоя, в свою очередь, может воздействовать на работу газораспределителя, а через него и на весь воздушный тракт вплоть до самого тягодутьевого механизма. К сожалению, исследования газораспределителей под этим углом зрения практически не проводились и оптимальные конструкции подбирают главным образом на основе различных технологических соображений, специфичных для данного конкретного процесса. [c.227]

Отсутствие достоверной теории, позволяющей объяснить и количественно описать возникновение неоднородного слоя, а также определить степень однородности слоя (качество псевдоожижения), [c.32]

Из уравнения (IV. 20) следует, что с увеличением скорости подъема пузырей в сравнении с величиной тю — чю падает величина Я/Яо, т. е. степень расширения слоя. В предельном случае, когда гОп о) получим Я/Яо >1, что соответствует проходу всего газа по какому-либо каналу в слое без взаимодействия с твердым материалом. Так как возрастает с увеличением размеров пузырей, а последние растут с повышением рабочей скорости газа ни, то при увеличении ш в случае неоднородного псевдоожижения Я/Яо должно расти медленнее, чем в случае однородного. [c.105]

Отмечено, что при неизменных параметрах решетки и дутья изменение высоты или физических свойств материала слоя приводит к изменению характера коалесценции струй, что непосредственно связано с влиянием высоты слоя и физических свойств материала на характеристики развития струй. Параметр f] = n/v [где n-частота микропульсаций давления (зарождения пузырей) V-частота макропульсаций давления (выхода пузырей на поверхность)] характеризует степень неоднородности псевдоожиженной системы. При n = v гетерофазная система газ-твердые частицы может считаться однородной (л = 1). При л V псевдоожиженный слой становится неоднородным вследствие коалесценции пузырей и выхода на поверхность слоя крупных газовых неоднородностей и пакетов частиц [102]. [c.92]

Хорошо известно, что режим идеального вытеснения недостаточное условие для пол> чения достоверных данных. Весьма важно, чтобы реактор был изотермичен, так как отклонения от изотермичности могут привести к большему искажению данных по кинетике основных реакций, чем эффекты неоднородностей потока. Для обеспечения изотермичности слоя катализатора используют различные приемы. В частности, одним из эффективных приемов является помещение реактора с катализатором в псевдоожижений слой нагретого песка [30]. В бане с псевдоожиженным слоем теплоносителя устанавливается равномерный тепловой режим, соответственно и в реакторе или системе последовательно соединенных реакторов по всей высоте слоя обеспечивается изотермичность. Температура реактора зау меряется термопарой, прикрепленной к наружной стенке. Указанный способ подвода тепла имеет определенные трудности ввиду необходимости поддержания теплоносителя в псевдоожиженном состоянии длительное время. Однако он является наиболее рациональным, так как отпадает необходимость загрузки в реакторы инертной насадки для фиксации слоя катализатора в зоне равномерного температурного поля, как это делается обычно в реакторах с подводом тепла через стенку от электронагревательной спирали (см. рис. 3.15). В показанном на этом рисунке типе реактора изотермичность обеспечивается в ограниченной зоне ввиду больших теплопотерь через верхний и нижний фланцы. Реактор такого типа обычно используется при проведении экспериментов с большой глубиной превращения в длительных опытах. Недостатком такого типа реактора является ухудшение показателей по селективности катализатора из-за протекающих реакций термодеструк-цни в зоне инертной насадки над входной зоной катализатора. Этот реактор также может быть приспособлен для проведения опытов с малой степенью преврашения, т. е. при высоких значениях объемной скорости подачи сырья [35]. Суть такого приспособления заключается в том, что внутрь пустого реактора помещается [c.91]

Измерения пульсаций плотности [92], давления [103], скоростей частиц [60], высоты слоя [105] подтверждают гравитационный характер низкочастотных (1—10 Гц) колебаний в слоях, составленных из зерен самого различного размера и псевдоожижавшихся как газами, так и жидкостями, и зависимость этих частот, в первую очередь, от макроскопических параметров Н и Dan. Типичным ДЛЯ гравитзционных колебаний является и закономерное возрастание амплитуд пульсаций плотности — степени неоднородности псевдоожижения с высотой кипящего слоя. Возникающие в нижней прирешеточной зоне хаотические возмущения развиваются особенно сильно, лишь резонируя с этими собственными частотами слоя. Аналогичная картина наблюдается и при наложении вынужденных колебаний при импульсной периодиче- [c.93]

Современное состояние теории псевдоожижения отражено в книгах [1—3]. Для описания кипящего слоя в принципе могли бы быть использованы классические модели механики сплошных сред, однако строгая постановка гидродинамической задачи, включающей в себя уравнения Навье — Стокса совместно с уравнениями движения частиц с соответствующими начальными и граничными условиями, оказывается чрезвычайно сложной. Поэтому прибегают к построению менее детального, сокращенного описания динамики дисперсных систем, т. е. к построению макромоделей дисперсных систем. На этом пути созданы основы механической теории псевдоожиженпого состояния исходя из кинетического подхода [4], метода осреднения, метода взаимопроникающих континуумов [3]. Однако это только основы, применимые к упрощенным, идеализированным ситуациям. Для использования теоретических моделей в практических расчетах нужны еще большие и целенаправленные усилия теоретиков и экспериментаторов. Направление исследований определяется конкретной целью. В частности, при разработке каталитического реактора требуется не только умение удовлетворительно рассчитать поля концентраций и температур, по и обеспечить достаточное приближение к оптимальному режиму. Вследствие сильной структурной неоднородности кипящего слоя такое приближение часто оказывается невозмон ным. Перед этой трудностью отступает на второй план задача точного расчета полей температур и концентраций. Хороший расчет плохо работающего реактора имеет сомнительную ценность. Прежде всего, необходимо активное воздействие на структуру слоя с целью достижения приемлемой степени однородности и интенсивности контактирования газа с катализатором. Необходимая степень однородности кипящего слоя определяется кинетикой конкретного каталитического процесса и может сильно отличаться от случая к случаю. Это определяет выбор средств воздействия на структуру слоя горизонтальное или вертикальное секционирование, добавление мелкой фракции, размещение малообъемной насадки [5]. В частности, только последнее из [c.44]

Разработка проблем, связанных с устойчивостью однородных дисперсных потоков, описываемых двухскоростной континуальной моделью, еще далека от завершения. С точки зрения практических задач, решение проблемы устойчивости позволило бы получить научно обоснованные закономерности для определения границ существования однородных режимов течения. Давно замечено, что однородные режимы движения частиц при некоторых условиях нарушаются. Так, при ожижении твердых частиц газами при нормальных давлениях псевдоожиженный слой неоднороден. Он представляет собой слой взвешенных частиц с пористостью, близкой к пористости плотноунакованного слоя, в котором поднимаются заполненные газом свободные от частиц полости, получившие название пузырей. В аппаратах и трубах небольшого размера движение твердых частвд в газах сопровождается образованием газовых полостей, занимающих все сечение аппарата (так называемый поршневой режим движения твердой фазы). Установлено, что пузыри и поршни являются следствием нарастания малых возмущений пористости, т. е. проявляющейся неустойчивости потока твердых частиц. Однако неустойчивость наблюдается далеко не во всех дисперсных потоках. Ожижаемые жидкостью слои небольших твердых частиц из не слишком плотного материала однородны. Опыты по ожижению частиц газами при высоком давлении указывают на явный переход от однородного режима псевдоожижения к пузырьковому. При снижении давления не наблюдаются неоднородности при движении эмульсий в несмешивающихся жидкостях и небольших (до мм) пузырьков. В [26] показано, что причиной неустойчивости двух взаимодействующих фаз в дисперсных потоках является инерция частиц. Небольшое локальное увеличение концентрации частиц в потоке в соответствии с безынерционным законом движения (см. уравнение (3.3.2.69)) должно приводить к локальному уменьшению скорости их движения. Однако частицы в реальных потоках в большей или в меньшей степени обладают инерцией и не могут изменить скорость мгновенно. Поэтому, следуя за возникшим уплотнением, они догоняют частицы, движущиеся в уплотнении с меш.шей скоростью, и, таким образом, возникшее возмущение нарастает. [c.194]

Интенсивное перемешивание в псевдоожиженном слое приводит к тому, что все частицы (в том числе и только что введенные в систему) имеют практически одинаковую вероятность покинуть слой с выводимым из аппарата материалом. В результате из порции, вводимой в псевдоол<иженный слой, некоторые частицы будут находиться в этом слое весьма малое время, тогда как другие задержатся на время, значительно превышающее среднюю величину 0. На практике разное время пребывания твердых частиц в псевдоожиженном слое приводит к неоднородности в их обработке (различная влажность при сушке, разная степень химического превращения и т. д.). [c.192]

Хотя свойства частиц и газа сами будут определять характер псевдоожижения (спокойное или с пузыреобразованием), многие факторы влияют на скорость перемешивания частиц, размер пузырей и степень неоднородности слоя. К этим факторам относятся геомет- [c.20]

В качестве количественной меры степени неоднородности псевдоожиженного слоя наиболее удобно выбрать среднюю относительную флюк- [c.321]

Единственные ценные данные — выходные кривые — представлены на рис. 3.5, где измеряемый отклик на ступенчатое изменение концентрации газа во входном отверстии нанесен для одного и того же твердого материала, находящегося в нлот-ноунакованном, фонтанирующем и псевдоожиженном состояниях. Чтобы получить однородный псевдоожиженный слой, скорость газа, а, следовательно, и числа Рейнольдса должны вдвое превышать соответствующие величины для плотноунакованного и фонтанирующего слоев. Наименьшее отклонение от поршневого режима наблюдается для фильтрующего плотноунакованного слоя, который обычно отождествляется с моделью режима идеального вытеснения [120]. Наибольшее отклонение характерно для фонтанирующего слоя, кривая отклика которого тем не менее слишком удалена от кривой полного перемешивания. Неоднородный поток в кипящем слое, очевидно, увеличивает осевое перемешивание по сравнению с фильтрующим слоем, но явно не до такой степени, как в фонтанирующем слое, по крайней мере в данном случае. Сравнения данных по фонтанирующему слою с расчетными для названной модели пока еще не сделаны . [c.68]

При предварительном описании расширения псевдоожиженного слоя в разделе П1. 4 на рис. П1. 24 были приведены схематические кривые Зенца, показывающие границы существования однородного и неоднородного псевдоожижения в зависимости от диаметра зерен и отношения их плотности к плотности потока. Границы эти, однако, до некоторой степени условны, поскольку пузыри, поршни и другие неоднородности наблюдаются и в слоях, псевдоожнжаемых жидкостью, но лишь с меньшей интенсивностью. Очевидно, необходимо ввести какой-то количественный показатель степени неоднородности кипящего слоя, который в той или иной степени смог бы заменить не совсем определенную качественную характеристику — однородный или неоднородный. [c.234]

Трудности теоретического анализа привели к тому, что нг данном этапе различными исследователями были предприняты попытки экспериментального измерения результатов действия эти гидродинамических сил (степени неоднородности кипящего слоя) и установления зависимости этой степени неоднородности от дру гих определяющих параметров слоя. Помимо чисто теоретическогс интереса эти исследования стимулировались необходимостью раз работки методов количественного контроля за качеством псевдоожижения в промышленных аппаратах и создания систем автоматического регулирования последних. [c.244]

Эксперименты показали, что наибольшие затруднения вызывает ввод фталовоздушиой смеси в псевдоожиженный слой, что обусловлено близостью точки росы газов (125° С) к температуре плавления фталевого ангидрида (130° С). Опробованы два варианта ввода сбоку над решеткой с подачей под нее холодного воздуха для псевдоожижения и под решеткой. Благодаря боковому вводу горячая фталовоздушная смесь попадает в уже сформировавшийся псевдоожиженный слой. Однако боковой ввод способствует возникновению сильной неоднородности слоя и тем самым уменьшению степени выделения, особенно при больших расходах фталовоздушиой смеси. Так, если при расходе 1 м /час степень выделения составляла 80—98%, то при увеличении расхода до 1,4—2,2 м /час она снижалась до 64—79%- Для уменьшения неоднородности слоя путем его торможения применяли четыре вставки в виде сеток размером 9,5X9,5 мм, установленные с шагом 40—50 мм. Степень улавливания в слое заметно повысилась, достигнув 85—90%. [c.143]

Модель процесса непрерывной сушки, положенная в основу анализа, не учитывает по крайней мере два существенных момента неравномерность распределения псевдоожижающего сушильного агента по объему слоя и неидеальность распределения дисперсного материала по времени пребывания в псевдоожиженном слое. Однако эти два эффекта могут компенсировать свое влияние на величину среднего влагосодержания выгружаемого материала. Действительно, проскок части сушильного агента через слой в виде пузырей уменьшает степень его контакта с высушиваемым материалом, что должно привести к увеличению значения и. С другой стороны, распределение дисперсного материала по времени пребывания в псевдоожиженном слое в действительности не в полной мере соответствует принятому полному перемешиванию [уравнение (6.1)], причем основное различие состоит в отсутствии в реальных условиях порций материала, покидающих псевдоожиженный слой после очень короткого времени пребывания. На самом деле всегда имеется некоторое время, в течение кото.рого частицы только что вошедшегв в псевдоожиженный слой материала не могут выйти с выгружаемым потоком дисперсного продукта. Это приводит к уменьшению и. Экспериментальные кинетические данные по сушке и нагреву дисперсных материалов, получаемые в псевдоожиженном слое реальной высоты [6], интегрально учитывают влияние неоднородности слоя. [c.159]

Скорости движения частиц определялись также [50] при помощи относительно массивного (в сравнении с частицами) щарика ( турбулиметра ), погруженного в слой. Колебания шара, вызванные ударами частиц о его поверхность, передавались при помощи электромеханических устройств на неравновесный мост, который соединялся с осциллографом, фиксировавшим эти колебания. В результате было установлено [50, 181], что скорости движения частиц внутри слоя выше, чем около стенок аппарата. При изменении скорости газа обнаружен максимум пульсационных скоростей в области относительно высоких чисел псевдоожижения. Уменьшение пульсационных скоростей после максимума авторы объясняют понижением гидродинамических сил притяжения частиц (силы Бернулли обратно пропорциональны четвертой степени расстояния между частицами) с ростом порозности слоя при высоких скоростях газа. Заметим, что максимум пульсационных скоростей частиц был обнаружен и другими авторами [516] в условиях неоднородного псевдоожижения капельной жидкостью (при е 0,7). [c.175]