Нейтроны поглощения коэффициент

Рис. 4.28. Коэффициент f для иоиеречных сечеиий деления и поглощения (по оси абсцисс — эффективная температура нейтронов Тп К, получеииая из распределения Максвелла — Больцмана).

Коэффициент теплового использования 0 представляет собой отношение числа тепловых нейтронов, поглощенных ядерным горючим, к полному числу тепловых нейтронов. [c.614]

Р — скорость образования начального члена цепочки, г — коэффициент отравления, отношение числа нейтронов, поглощенных отравляющим веществом, к числу нейтронов, поглощенных при делении, t — время, [c.65]

Для коэффициента размножения в быстрых реакторах конечных размеров должно быть получено другое выражение, учитывающее потери нейтронов из-за утечки, а также поглощение и рождение нейтронов во всем энергетическом интервале. [c.43]

Коэффициент прохождения а — число всех нейтронов на поверхности образца, которые проходят через него без поглощения. [c.169]

См. первый член выражения (5.20).] Здесь [х — косинус угла между направлением движения нейтрона и нормалью к поверхности образца и я з — азимутальный угол направления движения нейтрона около нормали. Интеграл от (5.248) по всем направлениям и по полной поверхности площадки 81 равен /4 5 х,фц. Так как вероятность того, что нейтрон пройдет расстояние 5 без поглощения, равна ехр (—2, ), то для коэффициента прохождения [c.170]

Мы нашли, как отмечалось ранее, что коэффициент прохождения имеет функциональную форму — альбедо, как это определено уравнением (5.90), в случае, когда плотность на поверхности тела вычисляется по диффузионной модели в смежных областях. Таким образом, в физическом смысле коэффициент прохождения и альбедо служат для характеристики одного эффекта, а именно способности определенной области возвращать нейтроны в окружающую среду, будь это прохождение или отражение . Важно помнить, однако, что точные аналитические формы альбедо и коэффициента прохождения не должны быть, вообще говоря, одинаковы. Нанример, когда рассчитывается альбедо или отражение в реакторе, где начало координат расположено в центре реактора, определением альбедо будет ] . ] как показано в уравнепии (5.90). В нашем случае координатную систему удобно поместить внутри области прохождения (или поглощения), и коэффициент прохождения определить в форме Как показано в уравнении (5.293), это отличие полностью зависит от выбора системы координат и не имеет физического смысла. [c.176]

Это соотношение — хорошее приближение для таких систем, потому что, хотя число делений на быстрых нейтронах и пренебрежимо мало, утечка и поглощение при замедлении могут дать заметный вклад. Коэффициент размножения для бесконечной среды /Соо есть произведение т)8//)т, поскольку коэффициент размножения на быстрых нейтронах е для среды больших, но конечных размеров (6.77) очень близок к величине кг для бесконечной среды [ср. с равенством (4.244) для 5 < 1] [c.206]

Температурный коэффициент вероятности нейтрону избежать резонансного поглощения для гомогенной системы с низкой концентрацией топлива можно вычислить, исходя из общего выражения (4.98). В данном случае запишем это выражение в следующем виде [c.225]

Таким образом, если исходить из зависимости сечения горючего, то температурный коэффициент в гомогенных системах с низкой концентрацией горючего для вероятности нейтрону избежать резонансного поглощения положителен. [c.228]

Требование к исследуемому образцу. Для получения дифракционного эффекта требуется кристалл определенного размера. Последний зависит от коэффициента рассеяния и быстроты поглощения лучей в веществе поток электронов полностью поглощается при прохождении через слой в несколько микронов рентгеновские лучи дают достаточную интенсивность рассеяния при пересечении слоя в 1 мм для ощутимого рассеяния потока нейтронов нужны уже не миллиметры, а сантиметры. Поэтому для рентгеноструктурных исследований необходим монокристалл с размерами в пределах 0,1 —1,0 мм. В частности, можно использовать игольчатые (нитевидные) кристаллы очень небольшого поперечного сечения. Для нейтронографического исследования обычно требуется более массивный монокристалл — размером в 0,5—1 см (что, впрочем, существенно зависит от интенсивности первичного пучка нейтронов). Получение таких монокристаллов часто составляет самостоятельную техническую проблему. Наоборот, в электронографии можно пользоваться лишь кристаллическими пленками. Обычно они создаются путем кристаллизации вещества на аморфной, прозрач- [c.172]

На рис. 10.1 приведены значения коэффициента теплового иснользования и вероятности нейтрону избежать резонансного поглощения для гомогенных сред из естественного урана и графита. Максимальная величина произведения этих двух величин (пунктирная кривая) 0,59, что гораздо меньше минимального значения, оцененного выше. Таким образом, гомогенный реактор с оптимальным отношением замедлителя к горючему — система подкритическая. Однако гетерогенная структура из этих материалов может быть сделана критической. Это достигается главным образом увеличением вероятности нейтрону избежать резонансного поглощения, если однородное распределение заменить блочным. [c.464]

Таким образом, если рассматривать / как коэффициент использования тепловых нейтронов и L — как диффузионную длину для эквивалентной гомогенной системы, то выражение (10.261) представляет собой обычное условие критичности (без резонансного поглощения), полученное методом гомогенизации на основе модели элементарной ячейки. Но чтобы получить этот результат, были введены некоторые ограничения, а именно (10.269) и (10.274), представляющие собой условия применимости метода гомогенизации. Необходимо отметить, что функция (0) учитывает неоднородность в распределении тепловых нейтронов по ячейке. Галанин [116] показал, что для квадратной решетки [c.527]

Следовательно, функция 1130 (гд), соответствующим образом нормированная, выражает относительное изменение коэффициента размножения на один поглощенный нейтрон. [c.568]

В ядерных реакторах, служащих для производства энергии, используемой в мирных целях (атомные электростанции), коэффициент размножения немного более 1 и достигает примерного значения 1,08. Для регулировки работы ядерных реакторов, т. е. для поглощения избыточных нейтронов, в реактор вводят регулировочные стержни из кадмия и других веществ (сталь, содержащая бор), захватывающие нейтроны. [c.71]

Таким образом, для осуществления деления природного урана необходимо затормозить нейтроны, образовавшиеся в акте деления но чтобы они не поглощались тяжелым изотопом урана. Для этого в реактор помещают замедлители, т. е. вещества, которые не захватывают нейтроны, но замедляют их скорость. Самые эффективные замедлители — тяжелая вода и очень чистый графит. Кроме того, для осуществления цепной реакции реактор должен содержать такое количество расщепляющегося вещества, которое обеспечивало бы превышение числа произведенных нейтронов над поглощенными или вышедшими из реакционного объема. Отношение числа образующихся нейтронов (за вычетом числа потерянных) к числу нейтронов, используемых в актах деления, называется коэффициентом размножения [c.423]

По данным работ [5, 6], сечение рассеяния атомом бериллия 0S составляет 6,1 барн/атом, сечение поглощения сга — 0,009 барн/атом, макроскопическое сечение рассеяния (2s = Nas)—0,76 СМ , макроскопическое сечение поглощения (ila = N o) —0,0011 см 2 и коэффициент замедления (о /оо) — 145. В качестве сравнения в табл. 2 приведены данные основных ядерно-физических характеристик бериллия и некоторых других веществ, использующихся в настоящее время как материалы — замедлители нейтронов. [c.5]

Левая часть этого уравнения есть скорость, с которой нейтроны выбывают из единичного энергетического интервала около Е в результате рассеяния и поглощения. Интеграл, как и в уравнении (4.62), определяет скорость, с которой нейтроны входят в этот интервал в результате рассеяния с более высоких уровне энергий. Отметим, что функция рассеяния на водороде имеет простой вид НЕ, где Е — энергия нейтрона перед столкновением. Так как для водорода а—>0, то нейтрон может быть рассеян от энергии Е до любого значения энергии (0< Е<с Е ). Соответственно источники нейтронов могут давать вклад непосредственно в нейтронный поток при любой энергии Е от Е до нуля. Такпм образом, член д Ед появляется в балансном соотношении для всех значений У ,,. Однако такой вид записи вклада источника весьма приближенный. В действительности не все появляющиеся от источника нейтроны участвуют в процессе замедления некоторые нейтроны источника поглощаются при первом же столкновении, и поэтому коэффициент должен быть скорректирован с учетом этих потерь. В этом случае лучше использовать следующую запись [c.71]

Металлический натрий (чистый или в виде сплавов с другими металлами) находит разнообразное применение в качестве теплоносителя в клапанах авиационных двигателей, в машинах для литья под давлением (для охлаждения плунжера), а также в ряде химических процессов, где возникает необходимость равномерного обогрева в пределах 450—650° С. Особое место занимает применение натрия и его сплава с калием в качестве жидкометаллического теплоносителя в ядерных энергетических установках благодаря малым эффективным сечениям поглощения нейтронов, высокой температуре кипения, высокому коэффициенту теплопередачи, хорошей теплостойкости, а также отсутствию взаимодействия с обычными конструкционными Материалами цри высоких температурах, развиваемых в современных энергетических ядерных реакторах. [c.8]

Определим, какое количество мышьяка можно обнаружить в образце, используя источник нейтронов, дающий поток 10 нейтр см сек, и имея в распоряжении счетчик, позволяющий определять активности порядка 100 имп мин. Находим в табли-цах, что мышьяк состоит из единственного изотопа с массой 75 ( 7 = 100), для которого сечение захвата медленных нейтронов составляет 5,2 барна. По реакции °А5(п, у) Аз получается изотоп Аз с периодом полураспада 1,115 дня (X = 0,719-10 eк ), суммарный коэффициент поглощения р-излучения в алюминии равен 4,3 см г. Рассчитаем эффективность счета Ф, предположив,, что геометрический коэффициент г) = 0,1. При толщине счетной трубки, равной 50 мг см , поправка на поглощение к = е = 0,8 тогда ф = 0,08. Если время облучения около суток, фактор [c.219]

Из таблицы видно, что полный коэффициент ослабления для меди практически определяется поглощением серебром тепловых нейтронов, в то время как для золота существенную роль играет поглощение серебром резонансных нейтронов. Это различие обусловлено разной способностью к захвату резонансных нейтронов у меди и золота. [c.126]

Исследование проведено с применением рентгеновского (РУП-220-3 и РУМ-3 в режиме 200 кв, 20 ма) и -излучений (Со с активностью источника 40 г-экв радия и установка К-60000), а также отфильтрованного от медленных нейтронов смешанного потока п, 7-лучей. Мощность дозы, определенная ферросульфатным методом (выход трехвалентного железа 15,6 молекул/100 эв), варьировалась в пределах 1 —2,6 10 эв/мл сек. Облучение проводилось в специальных ячейках и ампулах со строгим соблюдением геометрии и с учетом массового коэффициента поглощения исследуемых объектов. Опыты проводились в органических, водных и щелочных растворах, в воздушной, кислородной и водородной атмосферах при различных концентрациях и температурах. [c.163]

Обозначим через V число нейтронов деления, образующихся в среднем при каждом акте деления ядра. Из этого числа некоторое число К нейтронов вызывает деление других ядер, а V — К теряется вследствие поглощений, не приводящих к делению, и утечек. Величину К называют коэффициентом размножения. [c.614]

Ряд элементов, обладающих значительным, хотя и не столь высоким поперечным сечением поглощения медленных нейтронов, как например А5, 1п, КЬ, 1г, Ли, можно определять в смеси, пользуясь тем, что эти элементы имеют при определенных энергиях резонансные уровни поглощения нейтронов. Нейтроны, обладающие энергией, близкой к резонансной для данного элемента, поглощаются им весьма сильно. Поэтому определение коэффициента поглощения нейтронов разной энергии позволяет определить в анализируемой смеси ряд элементов. Такое выделение из нейтрон- [c.71]

Если при разложении в ряд (1—ограничиться двумя членами и ввести коэффициент Кх, учитывающий поглощение нейтронов посторонними атомами, то мы получим следующее выражение для активности мишени при облучении быстрыми нейтронами [c.223]

В процессе замедления нейтроны могут быть захвачены ядрами замедлителя, теплоносителя или без деления. Сечение захвата особенно велико в области резонансного поглощения. Доля нейтронов, не поглотившаяся при замедлении, учитывается коэффициентом Ф — вероятностью избежать резонансного захвата. Все замедлившиеся нейтроны захватываются или ядрами среды. Доля нейтронов, поглощаемых ураном, определяется коэффициентом теплового использования д. При этом только часть нейтронов % при поглощении вызовет деление ядер в результате которого образуется V новых нейтронов. Таким образом, по завершении нейтронного цикла к нейтронов предшествующего поколения обращается в (ицфт у) нейтронов следующего поколения, и, следовательно, по определению [c.229]

В последнее время широкое распространение получил новый ядерно-физический метод определения бора по нейтронному поглощению [31—33]. Эффективность использования методов нейтронного поглощения для количественного определения содержания бора обусловлена тем, что сечение захвата медленных нейтронов атомами бора составляет 755 барн1атом, в то время как у других элементов оно меньше, а иногда не превышает долей или единиц барна [34]. Принцип метода заключается в том, что при просвечивании потоком медленных нейтронов образца, содержащего бор, наблюдается ослабление потока, по величине пропорциональное содержанию бора. Поскольку коэффициент ослабления потока нейтронов данным элементом обусловливается особенностями строения его ядра, а не электронных оболочек, результаты анализа не зависят от химической связи атома в молекуле поэтому возможен анализ как твердых, так и жидких проб любого соединения бора, в том числе и борной кислоты [35]. [c.8]

Если теперь сопоставить между собой влияние различных примесей на уменьшение нейтронного потока реактора, то окажется, например, что часть кадмия будет в такой же степени поглощать нейтроны, как 1000 частей железа (сг = 2,43 барн) или 10 000 частей алюминия (а == = 0,215 барн). Отсюда следует, что при содержании кадмия в уране 5-10 равный эффект нейтронного поглощения получится для железа нри его содержании порядка 5-10 % 1000 = 5-10 % дальнейшее понижение содержания железа ун е в существенной степени не будет сказываться на уменьшении нейтронного потока реактора. Максимальное уменьшение нейтронного поглощения в результате переочистки урана при минимальных значениях коэффициентов очистки получается, если эти последние находятся в обратном отношении к эффективным поперечным сечепиям захвата. [c.205]

Величина 2д , которая фигурирует в уравнении (8.141а), должна быть подобрана таким образом, чтобы 2д ф (г) хорошо совпадала с плотностью замедления быстрых нейтронов в тепловые в точке г. В качестве источников быстрых нейтронов должны быть взяты нейтроны, образующиеся в процессе деления на тепловых нейтронах г2 ф2(г). Параметры и 21 а представляют собой коэффициент диффузии тепловых нейтронов и сечение поглощения для тепловых нейтронов в активной зоне соответственно. Источник в уравнении для тепловых нейтронов (8.1416) взят равным числу нейтронов, замедляющихся из быстрой группы, за вычетом количества потерянных нейтронов из-за поглощения в процессе замедления. Положим, что рс — доля нейтронов быстрой группы, достигающих тепловых энергий (в активной зоне) в процессе замедления, и предположим, что рс определяется вероятностью нейтрону избежать резонансного захвата в активной зоне. Следует заметить, что такой выбор несколько произволен, поскольку сечение д пока еще не определено. Таким образом, примем это определение как удобное и оставим за собой возможность для подходящего определения величины Бд при конкретизации слагаемого /)с2д ф1> дающего источники тепловых нейтронов. [c.331]

Найти коэффициент скорости счета детектора с оболочкой и без нее при следующих предположениях 1) диффузионная теория справедлива для материала оболочки сферическая полость и пространство впе ее — вакуум 2) материал оболочки таков, что все деления происходят на тепловых нейтронах быстрые нейтроны, образующиеся при делении, превращаются в тепловые с тем же пространственным распределением, какое они имели, будучи быстрыми. Однако при замедлении до тепловых имеет место поглощение и утечка 3) сборка подкритическая —стационарное состояние без источника не сохраняется состав размножающей оболочки таков, чтодтА >1 (где <7х — вероятность быстрому нейтрону избежать утечки перед превращением его в тепловой). [c.182]

Сечепие поглощения иейтропов 2 и коэффициент диффузии вычисляются для определепного значения скорости о. Функция п(г, I) представляет собой плотпость нейтрона и определяется числом нейтронов в единице объема. Используя дополнительные уравнения (6.6) и (6.8), мо>кно записать оба уравнепия (6.5) п (6.7) в однотипном виде. Если опустить член, описывающий источник, то [c.190]

Основной дозиметрической величиной при оценке возможного ущерба здоровью человека от хронического воздействия радиации является эквивалентная доза (//), которая равна произведению поглощенной дозы на средний коэффициент качества (к) ионизирующего излучения (для рентгеновского и у-нзлучения = 1 для р-излучения - 1 для протонов с энергией менее 10 МэВ - 10, для нейтронов с энергией менее 20 КэВ - 3 для нейтронов с энергией от 0,1 до 10 МэВ - 10, хцгя а-излу-чения - 20 и т.д.) в данном объеме биологической ткани при значении Н за год не более 5 предельно допустимых доз (ПДД). Коэффициент качества позволяет учитывать влияние физических характеристик ионизи- [c.98]

Коэффициенты диффузии, вычисленные по величинам поглощения растворителя полимером при различных температурах, показали, что все кривые зависимости сорбции от температуры имеют 5-образную форму с точкой перегиба вблизи температуры стеклования Изучены диффузионные явления в концентрированных растворах поливинилового спирта и другие физикохимические свойстваИсследованы спектры ЯМР высокого разрешения стереорегулярного поливинилового спирта, поливинилового спирта, облученного тепловыми нейтронами з- 57. Получены ИК- Спектры различных образцов поливинилового спирта и его модельных соединений 158-1б4 Посредством изучения УФ-спектров поглощения исследована структура многих видов поливинилового спирта 65-167, Описаны также рентгенографические исследования поливинилового спирта >68-178 д числе исследования реакции между поливиниловым спиртом и борной кислотой и другими веществами 176-178 Исследованы электрокинетические свойства (е-потенциал) образцов частично ацетилированных волокон из поливинилового спирта 179-181 [c.573]

Многогрупповой расчет дает о реакторе очень подробную информацию. Помимо коэффициента размножения, определяется пространственно-энергетическое распределение потоков, отправляясь от которого можно вычислить, например, распределение поглощения или делений нейтронов по энергиям и пространству или поток нейтронов различных энергий, испускаемых из реактора. Конечно, вводимая информация также очень подробна. Поэтому, раз многогрупповые уравнения запрограммированы для быстродействующих вычислительных машин, основные условия при расчете каждой системы приходится затрачивать на сбор нейтропно-физических констант и на вычисление усредненных сечений для различных групп. Однако даже от этой черновой работы удалось избавиться на многих из больших быстродействующих машин, где теперь имеются библиотеки соответствующих стандартных подпрограмм. Эти стандартные программы не только обеспечивают расчеты современными данными о ядерных сечениях всех элементов в иптервале энергий от тепловой до несколько мегаэлектроновольт, но также содержат различные процедуры усредтхепия для быстрой подготовки групповых констант. [c.391]

Ясно, что, хотя экспоненциальный реактор и критические сборки требуются, в конечном счете всегда при создании реактора больших размеров вое же желательно провести некоторую предварительную экспериментальную проверку расчета реактора с помощью других, более простых методов. Такой эксперимент, но-видимому, весьма подходящий для этой цели, основан на использовании пульсирующего нейтронного пучка. Этот метод применялся для определения коэффициента диффузии тепловых нейтронов и макроскопических сечений поглощения реакторных материалов [С8—711. Позднее он был использован Кэмпбеллом и Стелсеном нри изучении корот-коживущих изотопов и измерении параметров размножающей среды в реакторе [72]. Эксперимент, в сущности, заключается в облучении образца реакторного материала очень коротким импульсом нейтронов и в измерении постоянной распада основного радиоактивного изотопа, возбужденного в образце. Интересующие параметры реактора могут быть затем получены из рассмотрения зависимости постоянной распада от формы и размеров образца (т. е. от геометрического параметра). Этот эксперимент особенно полезен при определении свойств материала ио отношению к тепловым пей- [c.409]

В случае толстых пластин горючего величину а можно подсчитать из диффузионной теории значение этого коэффициента дается уравнением (5.322) для тонких пластин может быть испольчована формула (5.288). Вероятность нейтрону избежать резонансного захвата определим из выражения для дм х, и). Если подсчитать общее число достигших тепловой области нейтронов по всей ячейке и разделить его на общее число нейтроов, вступивших в процесс замедления, то получим вероятность того, что нейтрон избежит поглощения в процессе замедления [c.489]

Коэффициент размножепня для реактора, состоящего из четырех стержней, получается из выражения (10.300). Таким образом, если г —среднее число нейтронов па одно поглощение в горючем (имеется в виду смесь и то [c.530]

Требование к исследуемому образцу. Для получения дифракционного эффекта требуется кристалл определенного размера. Последний зависит от коэффициента рассеяния и быстроты поглощения лучей в веществе поток электронов полностью поглощается при про.хождении через слой в несколько микронов ренггеновские лучи дают достаточную интенсивность рассеяния при пересечении слоя в 1 мм для ощутимого рассеяния потока нейтронов нужны уже не миллиметры, а сантиметры. Поэтому для рентгеноструктурных исследований необходим монокристалл с размерами в пределах 0,1 —1,0 мм. В частности, можно использовать игольчатые (нитевидные) кристаллы очень небольшого поперечного сечения. Для нейтронографического исследования обычно требуется более массивный монокристалл — размером в 0,5—1 см (что, впрочем, существенно зависит от интенсивности первичного пучка нейтронов). Получение таких монокристаллов часто составляет самостоятельную техническую проблему. Наоборот, в электронографии можно пользоваться лишь кристаллическими пленками. Обычно они создаются путем кристаллизации вещества на аморфной, прозрачной для электронов подложке. При этом, как правило, возникает не монокристальная, а поликристалличе-ская пленка. Для структурного анализа, однако, важно, чтобы кристаллики пленки имели в ней некоторую преимущественную ориентацию. Добиться кристаллизации такой текстурированной пленки удается не всегда. [c.128]

Бериллий благодаря хорошим ядерио-физическим свойствам привлекает все большее внимание исследователей и конструкторов при разработке и создании образцов атомной техники. Малая величина сечения поглощения нейтронов атомов бериллия и легкость отдачи одного из собственных нейтронов, низкий атомный вес и высокий коэффициент замедления в сочетании со значительной прочностью, коррозионной стойкостью и сравнительно высокой температурой плавления делают бериллий перспективным материалом для элементов замедлителя и отражателя атомных реакторов. При этом хотя бериллий и увеличивает капиталозатраты при строительстве реактора, но благодаря получающейся при его использовании в реакторе экономии в балансе нейтронов он позволяет снизить стоимость топливного цикла. [c.3]

Другой важной особенностью поведения нейтронов при дифракционных исследованиях кристаллов является исключительно небольшой коэффициент поглощения их веществом, который обычно для одного и того же вещества в сотни раз меньше, чем коэффициент поглощения рентгеновских лучей. Это обстоятельство делает возможным использование очень больших кристаллов при исследованиях методом дифракции нейтронов. Но с этим одновременно связаны некоторые затруднения. При рентгеноструктурных исследованиях не сталкиваются с проблемой вторичного гашения. Оно состоит в кажущемся увеличении поглощения и уменьшении интенсивности отраженных лучей вследствие того, что при сильном отражении некоторые падающие пучки отражаются назад и не достигают внутренних мозаичных блоков кристалла. При рентгеноструктурпых исследованиях, если работают с очень малыми кристаллическими частицами размерами около 0,1мм, это явление не играет важной, роли. Для крупных кристаллов, используемых для исследований. [c.55]

Вслед за ураном, торий часто рассматривается как важнейший сырьевой материал для получения атомной энергии. При облучении его в атомном реакторе образуется делящийся изотоп Так как этот изотоп урана имеет высокий коэффициент размножения тепловых нейтронов (отношение количества образующихся нейтронов к числу поглощенных), оказывается возможным построить реактор-размножитель на тепловых нейтронах, потребляющий в качестве горючего торий. Основное значение протактиния в атомной технологии заключается в том, что его изотоп Ра зз предшествует образованию иггз [c.90]

Концентрацию определяемого компонента находят через его взаимосвязь с одним из физических параметров анализируемой среды плотностью, теплопроводностью, электропроводностью, поглощением нейтронов и другими, которые не всегда точно отвечают его концентрации в данной среде. Вследствие этого коэффициенты Кх ж К2 отличаются от остальных коэффициентов нестабильностью и величинами. Возникает вывод о целесообразности регулирования технологических процессов на химических предприятиях за счет поддержания на заданном уровне не концентраций тех или инит хииическнх компонентов, а электропроводности, теплопроводности, [c.23]

Продукты деления, заметно поглощаюш,ие нейтроны в тепловом реакторе, перечислены в табл. 7. 5. В последнем столбце таблицы, дается коэффициент отравления (см. гл. II) для каждого из этих изотопов, т. е. число нейтронов, поглош,аемых продуктом деления, на нейтрон, вызывающий деление в топливе. Значения коэффициента отравления вычислены для постоянной скорости деления и постоянного количества делящегося материала. Такие условия приближенно характерны для реактора, работающего на природном или слабообогащенном уране. Из короткоживущих продуктов деления только Xe содействует значительному поглощению нейтронов благодаря его необыкновенно большому нейтронному сечению. [c.282]