Коэффициенты экспериментальные значения

Таблица 4. Экспериментальные значения эффективного коэффициента теплопроводности

Наиболее полные экспериментальные исследования процесса массообмена в полых распылительных скрубберах было проведено Фиалковым с соавторами [363, 367-371]. Целью исследований был подбор типа форсунок и их расположение в колонне, величина плотности орошения и скорости воздуха при условии ограниченного гидравлического сопротивления аппарата, а также получение эмпирической формулы для расчета скруббера. Проводилась очистка воздуха от HF, СЬ, SOj водой, содовым и щелочными растворами и растворами кислот. При обработке экспериментальных данных определялся объемный коэффициент массопередачи -К а эквивалентного колонного аппарата, работающего в режиме идеального вытеснения при постоянстве по высоте колонны. При этом предполагалось, что равновесная концентрация с на границе раздела газ—жидкость равна нулю. Это допущение применимо лишь для очень хорошо растворимых газов. В соответствии с уравнением (5.4) экспериментальное значение объемного коэффициента массопередачи рассчитьшалось по формуле [c.250]

Коэффициенты безопасности к экспериментальным значениям параметров пожарной опасности (нижний предел воспламенения) рассчитывают по формуле [c.15]

Для реакторов с жидкостными потоками величина коэффициента продольного переноса, полученная из соотношения (IV.62), значительно отличается от экспериментального значения. [c.105]

Во-вторых, если имеется какое-либо свойство, измеряемое экспериментально, которое зависит от эффективного диаметра столкновения, можно воспользоваться экспериментальными значениями Оэфф. Одним из таких свойств (не единственным) является вязкость, или внутреннее трение газа (см. гл. П1, 3). Молекулярно-кинетическая теория идеального газа дает следующее соотношение между коэффициентом вязкости т), выраженным в г см сек, и квадратом эффективного диаметра столкновения, выраженного в см [c.122]

Составим математическую модель процесса смешивания в циркуляционных смесителях, позволяющую рассчитывать 4м при любой структурной схеме потоков смешиваемого материала внутри смесителя. С этой целью сделаем следующие допущения процесс смешивания заканчивается в периоде / (см. рис. 8.1), когда преобладает механизм смешивания частиц компонентов их конвективным переносом по рабочему объему смесителя физико-механические свойства смеси ие оказывают существенного влияния на процесс смешивания (ранее отмечено, для для периода / это предположение подтверждено экспериментально) значение предельного коэффициента неоднородности смеси Ven незначительно отличается от значения коэффициента неоднородности смеси 1/ , достигаемого смесью к концу периода / процесса смешивания это позволяет принять с некоторой погрешностью i,t i i M- [c.239]

Рассчитанная по формуле (2.48) зависимость коэффициента диффузии паров индивидуальных веществ и топлив от параметра ф приведена на рис. 2.19. Здесь же для сопоставления нанесены экспериментальные значения коэффициентов диффу- [c.66]

Рассмотрим процесс хемосорбции в случае, когда экстрагируемый компонент вступает в химическую реакцию в объеме дисперсной фазы. Поле скоростей для течения внутри капли определим формулами Адамара - Рыбчинского, полученными для Кё<1. В гл. 1 показано, что даже при Яе<100 картина течения внутри капли меняется незначительно. Исследования по массо- и теплообмену (см. раздел 4.2) показали, что для средних Яе экспериментальные значения коэффициентов массопередачи находятся в удовлетворительном соответствии с данными теоретических расчетов, выполненных для Яе<1. Подобных же результатов следует ожидать и в случае диффузии, осложненной химической реакцией, протекающей в объеме дисперсной фазы. [c.276]

Таким образом, для быстрого и достаточно надежного определения по рециркуляционной модели величины обратных потоков достаточно располагать заранее рассчитанными по уравнениям (1П.48а) и (III.486) зависимостями Ki = (pi(f, п) или Ai = ( 2 f, п). Заметим, что при отыскании этих зависимостей нужно определить лишь наименьший корень уравнения (1П.48в), так как 0i<02< < 03 < 071- Располагая экспериментальными значениями Л] и / i = tg 3, по зависимостям Л1 = фг(/, п) и Д l = ф (f, п) легко определить коэффициент рециркуляции f и со. [c.60]

Результаты ряда работ [2, 43, 44] свидетельствуют об отклонении (в сторону завышения) экспериментальных значений коэффициентов продольного перемешивания и рециркуляции для колонн малых диаметров (Dk IOO мм) от значений, соответствующих эмпирическим уравнениям, полученным для колонн больших диаметров. Можно предположить, что в колоннах больших диаметров (Z)k>100 мм) циркуляция жидкости между секциями в основном вызывается перемещением турбулентных вихрей из секции в секцию вследствие турбулентной диффузии. В колоннах же малых диаметров из-за маленькой ширины сек- [c.166]

Важную роль коэффициент играет при исследовании свойств реальных газов, являясь одной из величин, определяемых экспериментально. По экспериментальным значениям (Xj и Ср может быть, например, вычислена энтальпия—одно из основных термодинамических свойств реальных газов. В самом деле, из уравнений (IV, 73), (III, 23) и (I, 40) видно, что [c.155]

Для растворов электролитов полученные экспериментально значения р. Ар, А<к и Ai p всегда больше теоретически вычисленных, иными словами, коэффициент >1. При близком значении опытных и вычисленных величин можно говорить о том, что данное вещество является практически неэлектролитом. [c.102]

Экспериментальные значения соответствующие эффузионному переносу, приведены в [9] там же изложен метод расчета коэффициента сопротивления диффузии в пористых системах, образованных из частиц правильной формы. Следует обратить внимание на то, что коэффициент извилистости может меняться в широких пределах [9, И]. [c.56]

Законы переноса вещества и тепла идентичны. Из-за развитой внутренней поверхности имеет место интенсивный теплообмен между обеими фазами, приводящий к гомогенизации системы. Поэтому становится вполне приемлемым использование закона Фурье q = — Я-эф grad Т, определяющего плотность теплового потока q в зависимости от градиента температуры и величины коэффициента эффективной теплопроводности зерна катализатора Хэф. Экспериментальные значения Хдф, найденные различными авторами, например [73], свидетельствуют о том, что на теплопроводность пористых зерен относительно слабо влияют теплофизические свойства твердого материала. Большое влияние оказывает теплопроводность газовой фазы. Однако решающее значение на величину зф оказывают геометрические характеристики структуры, особенно величины площадей наиболее узких мест или окрестности областей спекания, сращивания, склеивания частиц друг с другом. Для приближенной оценки величины Хэф можно рекомендовать монографию [74], в которой представлен значительный объем экспериментальных данных по дисперсным материалам. [c.157]

Частные производные х, и х, характеризующие изменение свободного объема компонентов диффузионной среды под давлением, могут быть оценены по экспериментальным значениям коэффициентов сжимаемости полимера и диффундирующего вещества [6, 15]. Величина учитывающая изменение свободного объема в мембране с ростом доли растворенного вещества (р,, может быть найдена либо из данных по диффузии в изобарно-изотермических условиях по уравнению (3.64), либо на базе соотношений, связывающих растворимость и свободный объем в полимерной матрице [6]. [c.98]

Рассчитанное значение I = 0,401 близко к экспериментальным значениям теплового коэффициента, соответствующим различным режимам работы АХМ. Эти значения могут быть определены по уравнению [1] [c.191]

Для расчета коэффициентов теп-ло- и массопередачи в этом случае могут использоваться теоретические и полуэмпирические соотношения, которые даны в гл. 11 и 12. На рис. 13.1 проведено сопоставление экспериментальных значений коэффициентов массопередачи в каплях диаметром до [c.248]

Поскольку число определяемых коэффициентов Ь сильно растет с увеличением степени полинома, сначала для обработки экспериментальных данных выбирают простой полином. Определив его коэффициенты и проверив совпадение экспериментальных и рассчитанных значений г/, решают, адекватно ли выбранное уравнение и нужно ли его усложнять. Таким образом, первой задачей регрессионного анализа является определение коэффициентов Ь выбранного полинома по экспериментальным данным. Эту задачу решают таким образом, чтобы разброс опытных точек относительно расчетной зависимости (1.13) был минимален и подчинялся закону нормального распределения. Уже отмечалось, что мерой этого разброса является выборочная дисперсия. Если обозначить через Уир расчетное, а через Уиэ— экспериментальное значение у в опыте ы, то расчет выборочной дисперсии можн провести по очевидному соотношению [c.23]

Экспериментальные данные, полученные в лабораторных или промышленных условиях, являются основой для проведения дальнейших исследований. Эти данные обычно используются либо для определения констант известных теоретических соотношений, либо как исходный материал для установления аналитических зависимостей. Если в первом случае экспериментальные значения подставляются в соответствующие уравнения (например, коэффициенты диффузии, массопередачи, вязкости, плотности и др.), которые применяются в последующих расчетах, то во втором — совокупность экспериментальных значений используется для установления функциональной зависимости, которой они подчиняются (например, зависимости константы скорости реакции от температуры, зависимости плотности смеси от состава и т. д.). [c.296]

Более простые схемы не обеспечивают удовлетворительной точности описания, более сложная схема не улучшает заметно совпадения расчетных и экспериментальных значений. Поэтому мы пользовались преимущественно схемой (Х.2). Для ее применения необходимо определить теплоты реакций АЯ, вид кинетических завпспмостей для ю и кинетические коэффициенты и Е. [c.338]

Экспериментальное значение параметра отсутствует. В этом случае трудно получить его точное значение. Для нахождения приближенного значения используется либо аддитивность свойств составляющих веществ атомов, связей или групп атомов, либо способ аналогии свойств различных веществ. Этот метод хотя и обладает в некоторых случаях высокой точностью, нежелателен для машинной реализации в силу того, что связан с таблицами и набором поправочных коэффициентов для отдельных групп веществ и поэтому громоздкий. [c.181]

Поскольку не задано ни одно начальное условие в явной форме, для получения решения системы (7.49) необходимо вычислить одно частное и четыре однородных решений, т. е. система (7.29) будет содержать четыре линейных алгебраических уравнения с четырьмя неизвестными коэффициентами а . Следовательно, необходимо иметь четыре граничных условия, чтобы решить эту систему. Два граничных условия заданы уравнениями (7.50), а в качестве двух других можно использовать экспериментальные значения х и х или получить их в результате минимизации выражения т [c.280]

Это соотношение практически неприемлемо для расчетов, если отсутствуют способы определения фугитивностей через экспериментальные значения составов фаз, температуры и давления. При умеренных давлениях часто предполагается, что паровая фаза подчиняется законам идеальных газов. Тогда фугитивность отдельных компонентов согласно закону Дальтона равна парциальному давлению. Если же к жидкой фазе применимы законы идеальных растворов, тогда в соответствии с законом Рауля фугитивность жидкой фазы пропорциональна концентрации компонента, причем коэффициентом пропорциональности является давление пара чистого компонента при заданных температуре и давлении. [c.104]

Наиболее часто используемым классом эмпирических зависимостей является класс многочленов. На стр. 316 представлена программа определения коэффициентов многочлена по методу средних. Исходными данными программы являются Y, X — массивы экспериментальных значений функции и аргумента N — число экспериментальных точек М — степень аппроксимирующего полинома. [c.319]

Согласно методу наименьших квадратов наилучшими коэффициентами в смысле приближения к экспериментальным значениям будут коэффициенты, найденные исходя из условия (11—8), т. е. минимума суммы квадратов отклонений между экспериментальными и расчетными значениями [c.319]

Вследствие того, что поверхность имеет пустоты, скорость и будет меньше этого значенпя и поэтомз в уравнение вводится поправочный коэффициент, экспериментальное значение которого 0,75 [c.203]

Обобщенную диагт)амму коэффициента сжимаемости не следует рассматривать как полноценную замену опытных данных, ноэтолгу во всех случаях, когда имеются экспериментальные значения р — V — Т, следуст пользоваться только идш. [c.9]

Экспериментальное исследование процесса экстракции органических кислот из воды каплями бензола и этилацетата проводилось в работе [263]. Эквивалентный диаметр капель изменялся от 0,57 до 1,65 см. Для капель диаметром от 0,8 до 1,3 см (критерий Рейнольдса 1100-2100) коэффициенты массопередачи, рассчитанные по формуле Хандлоса, Барона, совпали с экспериментальными значениями с точностью до 10/7с. Для капель диаметром 0,6 см расчетное значение коэффициента массопередачи в два раза превышало экспериментальную величину. [c.192]

Для условий данного примера Вэнь и Фань1 1 указывают экспериментальное значение Л =1450 кдж-м.- -ч- -град- , что весьма посредственно согласуется с обоими вычисленными значениями Л,-. Отчасти это можно объяснить неточной оценкой пористости. Обращаясь к вычислению коэффициента теплоотдачи от поверхности частиц, находим [c.276]

Из сопоставления уравнения (У.14) с уравнением (14) табл. 6 (последнее описывает экспериментальные значения W для колонны Микско диаметром 190, 390 н 555 мм) следует, что =0,105. Для открытой турбинной мешалки можно принять коэффициент мощности [ 109]. Отсюда следует, [c.161]

В последнее время появились работы, в которых при экспериментальном определении зависимости коэффициента массоотдачи в жидкой фазе от коэффициента диффузии значения последнего изменялись примерно на порядок. Изменения же величин Оа на полпорядка стали обычными в практике подобных работ 5 последних лет. Кроме того, значительно расширились и сведения [c.107]

To—Ti от 0,02 до 0,05°. В соответствии с уравнением (6.8) коэффициент К=То1ра1 . Подставляя = 3,34-10 эрг/г, ра = = 0,91 г/смз и 7 о = 273 К получим /С=0,09-10 град/Па, что близко к приведенному выше экспериментальному значению. [c.110]

Полученные экспериментально значения -у можно сопоставить с теорией. Большие значения равновесной толщины пленок и полное смачивание показывают, что здесь действуют преимущественно силы электростатического отталкивания. Задаваясь потенциалами поверхности кварца (il i) и поверхности пленки (%), можно по таблицам Деверо и де Бройна рассчитать изотерму электростатических сил IIe(/i). Для Ю М раствора КС1 на основании работ [14, 572] можно принять l)i = —150 мВ и г )2 = —45 мВ, а для М раствора i 3i = —125 мВ и il32 = = —45 мВ. Рассчитанные изотермы Пе(Ю при условии -ф = onst спрямляются в логарифмических координатах с коэффициентом корреляции 0,996, что позволяет аппроксимировать изотерму степенной функцией П = A/h . Для 10 М КС1 пока.затель степени и = 2,87, для 10 М и = 6. Подставляя эти значения п в уравнение (13.11), получим теоретические значения параметра у, равные 1,5 для Ю и 1,2 для 10 М растворов. Эти значения удовлетворительно согласуются с приведенными выше (см. [c.226]

Обсудим эти результаты, используя представление А Т,Р) в виде уравнения (3,52). Установлено [15], что коэффициент растворимости исследованных газов в полиэтилене. является сильной функцией температуры, но практически не зайисит от давления (до 1,5 МПа), т, е. можно полагать, что о, (7 , Р) = = 01(7, Р-<-0). Экспериментальные значения коэффициента растворимости приведены в табл, 3.7. [c.100]

Полученные данные сопоставлены (см. табл. -5) со значениями X, вычисленными по уравнению ( ,58), причем для расчета использовано выражение (У,33). Как и следовало ожидать, теория приводит к заниженны.м коэффициентам переноса, но порядок рассчитанных величин соответствует экспериментальным значениям. [c.220]

Аналогичный подход был сделан Беккером , установившим, что для исследованных им материалов (см. раздел III) скорость начала фонтанирования при Н = примерно на 25% выше скорости начала псевдоожижения. Однако он предложил вместо уравнения Эргана использовать равноценное уравнение, включающее коэффициент лобового сопротивления и число Рейнольдса, которое он рассчитал по своим экспериментальным значениям / j, полученным при Н = Н т- Было показано что рассматриваемый подход не намного точнее метода Торли отличающегося большей простотой и меньшим эмпиризмом. Для учета несферич-ности частиц угля и шероховатости их поверхности была предложена модификация уравнения (XVII,7). [c.630]

В рамках диффузионной модели (см. раздел VI. ) процессы гидродинамического перемешивангия характеризуются эффективными коэффициентами продольной и поперечной диффузии Дц, или числами Пекле Рец = ц / >ц, PeJ = и1 0 (/ — диаметр зерна). Имеющиеся экспериментальные данные по продольному перемепш-ванию свидетельствуют о различии в характере зависимости числа Пекле от числа Рейнольдса для потоков жидкости и газов (рис. VI.7). В газах при числах Рейнольдса от 30 и выше значение Рец практически постоянно и равно 2 [9, 10]. Иная картина наблюдается в случае жидких потоков. Экснериментальн ге данные, полученные различными исследователями [9—12], показывают, что в жидкостях при Не = 30-1-200 наблюдаются значительно меньшие величины Рец, чем в газах. С ростом числа Рейнольдса число Пекле обнаруживает тенденцию к увеличению, и приКе > 10 достигается /] предельное значение Ре ц = 2. При малых скоростях потока, когда перенос вещества в слое осуществляется, в основном, путем молекулярной диффузии, число Пекле линейно возрастает с увеличением числа Рейнольдса. Интересно отметить, что разброс экспериментальных значений Ре ц для потоков жидкости особенно велик и, например, приКе = 30 достигает 100%. [c.219]

Результаты обработки обеих серий экспериментальных данных, представленные в табл. XI. 1, показывают, что в случае неизотермического эксперимента точность оценки кинетических констант в этом случае сравнима с точностью при обработке методом наименьших квадратов изотермического эксперимента. Некоторые различия между полученными и истинными значениями констант (порядка 10—15%) могут быть объяснены тем, что при определении коэффициентов системы (XI.71) численным интегрироваЕшеы функции вида ехр использованием экспериментальных значений Су (<) имеют место большие погрешности, чем в случае изотермического эксперимента. [c.445]

Коэффициент кумуляции зависит от геометрии полости. Существуюише теории разработаны для клиновидных и конических оболочек. Для оценок действия кавитации можно принять экспериментальное значение коэффициента, полученное С.П.Козыревым, равным трем. Разумеется, это только оценка порядка величин и в этом вопросе необходима дальнейшая теоретическая проработка. [c.61]

Координаты XI—Х2—Хз связаны с 21—22 соотношениям (VI. 159). Коэффициенты уравнения регрессии второго порядка у= (г1, 22) определяют методом наименьших квадратов. Проверку адекватности проводят по результатам опытов в контрольных точках по (-критерию. Уравнение адекватно, если экспериментальное значение кpи-терия для всех контрольных точек меньше табличного. Экспериментальные значения кpитepия определяются по формуле (VI.93). Величины берут при этом с соответствующих контурных карт. Прн использовании планов Дрепера — Лоуренса расчет зависимости от состава можно провести только на ЦВМ. Такая контурная карта для плана (1, 3, 4), приведенного в табл. 82, показана на рис. 66. Как видно из рис. 66, уравнение регрес- [c.294]

Исходными данными являются N — число экспериментальных значений Р ж Т Р — массив значений давления Т — массив значений температуры, °С ЕВ — погрешность в определении экспериментальных значений Р ж Т (для точных значений можно полагать равной нулю) ВЕЬ — минимальная величина приращения по параметру Сд (можно полагать равной нулю) РЕ1Х — коэффициент для пересчета давления в атм (если значения Р приведены в мм рт. ст., то РЕ1Х = 760 если в атм, то РЕ1Х = 1). [c.339]

Модель процесса сульфирования сополимеров с предварительным набуханием в тионилхлориде и соответствующий моделирующий а.т1горитм (см. рис. 5.11, 5.12) использовались при решении обратной задачи для поиска эффективной константы скорости реакции сульфирования К, и эффективного коэффициента массопроводимости О. Время прямого счета по уравнениям модели составило 4 мин время поиска коэффициентов К ш О по минимуму отклопений расчетных и экспериментальных значений конверсии (алгоритм поиска с применением чисел Фибоначчи) составило 30 мин. Найденные значения коэффициентов я О использовались затем для расчета конверсии сульфирования при различных условиях проведения процесса. Результаты расчета приведены на рис. 5.33. [c.365]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология