Распределение коэффициентами ширины распределения

На практике используют также три других коэффициента ширины распределения [c.340]

Во многих случаях локальные изменения коэффициентов теплоотдачи зависят не только от координаты вдоль поверхности х (или радиальной г), но также и от перпендикулярной ей координаты у (рис. 3), а именно в случае, когда газ не может прямо подниматься вверх в промежутке между соплами, а течет симметрично в обе стороны (параллельно щелям в направлении у) по всей ширине материала. Ясно, что этот выходящий поток влияет на все поле потока. Чем меньше отношение выходной площади потока Ра (заштрихованная площадь па рис. 3) к площади выходного поперечного сечения сопла В1 (для щелевых сопл), тем больше выходная скорость потока и менее однородно распределение коэффициентов теплоотдачи по ширине поверхности. Это влияние условий на выходе потока в деталях рассматривается в [16]. [c.269]

Характеристическое поглощение или излучение атомов, соответствующее переходам атомов из одного состояния в другое, по ряду причин не является строго монохроматическим, а характеризуется некоторым распределением коэффициента поглощения или интенсивности излучения относительно центральной частоты этого перехода (рис. 3.33). Основными параметрами такого распределения служат или I в центре линии и ширина линии на половине ее высоты Ау. Основными факторами уши-рения спектральных линий являются конечное время жизни возбужденных состояний атомов (естественное уширение), тепловое движение атомов относительно оси наблюдения (э ф -фект Допплера), столкновения атомов между собой и с посторонними частицами (эффект Лорентца) и ряд других эффектов. [c.139]

Интересные данные были получены при исследовании распределения коэффициента избытка воздуха и потерь тепла от химического и механического недожога по ширине топочной камеры на расстоянии около б м (по высоте) от горелки. Мазут с вязкостью 4° ВУ распыливался в этих опытах одной механической форсункой производительностью около 5 т/ч при давлении 16 кГ/см и сжигался с тепловым напряжением активного объема [c.176]

Характеристическое поглощение атомов (как и излучение), соответствующее переходам атомов из одного состояния в другое, по ряду причин не является строго монохроматическим, а характеризуется некоторым распределением коэффициента поглощения (или интенсивности излучения 1 ) относительно центральной частоты Уо этого перехода (рис. 14.40). Основными параметрами этого распределения являются значения ко (или /о) в центре линии и ширины линии на половине ее высоты (Ау). [c.824]

Основным методом спектрометрии ядерных излучений является измерение ионизационного или сцинтилляционного эффекта, производимого первичной или вторичной заряженной частицей, причем хорошие результаты дают лишь относительные измерения энергии частиц. Абсолютные измерения требуют определения с малой погрешностью энергии, затрачиваемой на создание одной пары ионов в ионизационных камерах, электроннодырочной пары в полупроводниковых детекторах, фотона люминесценции в сцинтилляторах. Необходимо еще знать коэффициенты усиления, а для сцинтилляционных счетчиков — и конверсионную эффективность фотокатода, и вероятность попадания фотонов на фотокатод, и т. д. В то же время при относительных измерениях энергию заряженных частиц можно определить с точностью в несколько раз большей, чем ширина распределения амплитуд импульсов, т. е. даже в сцинтилляционных спектрометрах доступно сравнение энергии заряженных частиц с погрешностью около 1 %. [c.95]

Аналогично численной функции распределения весовая функция распределения д (М) определяется как коэффициент пропорциональности между относительной массой молекул с молекулярными массами от М до М + dM и шириной этого диапазона dW = д ( М)йМ. [c.39]

Средние значения коэффициентов неравномерности распределения тепловых потоков по ширине экранов [c.393]

Величины удерживания вещества, абсолютные или относительные, являются очень важными его хроматографическими характеристиками. При отсутствии других независимых аналитических данных идентификация вещества должна производиться на основе известных или рассчитанных удерживаемых объемов или времен удерживания.. Может быть установлена связь между удерживанием вещества и некоторым внутренним стандартом, что дает возможность в значительной степени исключить влияние аппаратурных факторов. Или иначе, величина удерживания может быть дана как абсолютная величина с соответствующими поправками, учитывающими известные аппаратурные факторы. Величина удерживания определяет среднее поведение молекулы вещества и вместе с шириной пика или дисперсией значений удерживания, рассматриваемой в гл. III, служит для характеристики процесса распределения и, следовательно, эффективности колонки. Абсолютная величина удерживания является, таким образом, важной для точного определения таких свойств вещества и раствора, как коэффициент распределения, коэффициент извлечения, коэффициент активности, константа стабильности, теплота растворения, энтропия и упругость паров. В этой главе мы познакомимся с расчетом абсолютных и относительных величин удерживания и разделением хроматографических пиков. [c.91]

Аналогично численной функции распределения, весовая функция распределения 9а, Ш) определяется как коэффициент пропорциональности между относительным весом молекул, молекулярные веса которых заключены в диапазоне от М и до УИ + Л1, и шириной этого диапазона [c.324]

Следует учитывать еще один вид диффузии, связанный с распределением скоростей газа-носителя по сечению трубки. При разделении компонентов в капиллярной колонке график распределения скоростей по сечению, как известно из гидродинамики, представляет собой параболу с максимумом в центре колонки. В этом случае также происходит размытие полос, связанное с так называемой динамической диффузией, которая в основном и определяет ширину полосы в капиллярной хроматографии. При разделении компонентов в насадоч-ной колонке сопротивление потоку вблизи стенки меньше, чем в центре, поэтому скорость газа у стенок выше. Совершенно очевидно, что это вызывает неравномерное распределение концентрации по сечению и, следовательно, поперечный диффузионный поток. Это явление носит название стеночного эффекта. Естественно, что выравнивание концентраций по сечению уменьшает влияние динамической диффузии и стеночного эффекта, а также эффекта, вызываемого неравномерностью движения газа по различным каналам (между зернами в насадочной колонке). Поэтому в данном случае следует стремиться к увеличению коэффициента диффузии в газовой фазе. [c.42]

Использование метода связано с большими техническими трудностями из-за того, что большинство резонансных линий при не очень высоких температурах и давлениях постороннего газа имеет малую ширину. Для того чтобы получить на фотопластинке истинное распределение коэффициента поглощения по частотам, необходимо работать с приборами большой разрешающей способности. Если ширина контура линии составляет, например, 0,1 СЛ1" , то для разрешения контура линии необходим прибор с разрешающей силой около 1 ООО ООО. Такое разрешение может быть достигнуто лишь с интерферометром Фабри — Перо. [c.30]

Значение коэффициента распределения нагрузки по длине контактных линий /С р следует назначать в соответствии с рекомендациями [82] в зависимости от коэффициента ширины зубчатого венца ярб<г = Ь ,/с ги1 и расположения зубчатых колес относительно опор валов (консольное расположение шестерни, симметричное расположение опор и др.). Учитывая высокую податливость и хорошую прирабатываемость пластмассовых зубчатых колес, для оценочных приближенных расчетов рекомендуется принимать коэффициент, учитывающий динамические нагрузки i =l,l—1,3 [82]. [c.219]

Рассмотрим подробнее коэффициенты в уравнении (9-25). А — постоянный член, включающий все эффекты уширения, одинаковые для всех линий спектра. Коэффициенты Бг определяются произведениями -тензора и тензора СТВ. В некоторых случаях коэффициенты Bi можно рассчитать [216]. Именно они определяют асимметричный вид спектра. Отметим особый случай, когда атом с магнитным ядром имеет р-орбиталь, входящую в я-электронную систему, к которой относится и неспаренный электрон. Например, для компонент сверхтонкой структуры от С в анион-радикале нафталина было показано, что можно установить абсолютный знак константы изотропного СТВ с С, исходя из асимметричного уширения (т. е. из значений коэффициентов Вг). Для таких ядер высокопольные компоненты будут шире (т. е. будут меньше по амплитуде), если изотропное СТВ положительно. При этом предполагается, что л-электронная спиновая плотность рг положительна. Если рг отрицательна, то распределение линий по ширине будет противоположным. Предполагается также, что ц [c.232]

Условия опыта в методе 2 более благоприятны. В этом случае поддерживается постоянной температура зоны, перегрев ее минимален, ширина строго постоянна. В методе 1 все это точно выполнить сложнее, кроме того, зона с внутренней стороны греется нагревателем, а с внешней охлаждается хладоагентом, вследствие чего возрастает вероятность непостоянства ее формы и ширины, возможность появления кристаллической корки по внешнему краю зоны. В этом заключается недостаток метода и от этого зависит величина эффективного коэффициента распределения примесей к, как показано ниже. [c.238]

Помимо кривых распределения и функций, представленных выше, для описания распределения по молекулярным весам в полимере используют также отдельные числа или коэффициенты. Выше было показано, что распределения значительного количества полимеров могут быть описаны функциями двух параметров, но лишь один из этих параметров связан непосредственно с шириной распределения. Следовательно, параметры 6, г и р можно применять в качестве коэффициентов ширины распределепия по молекулярным весам. [c.340]

В случае лоренцевой или гауссовой функции распределения спектральная ширина линии связана с характеристическим параметром убывания функции релаксации т соотношением тб = с, где с — численный коэффициент, зависящий от способа определения б. Можно предположить, что для композиции распределений справедливо аналогичное соотношение, т. е. при i = показатель экспоненты в правой части равенства равен некоторой постоянной величине с . Таким образом, [c.190]

Коэффициент, учитывающий распределение нагрузки по ширине венца. ........... [c.352]

Эта формула не учитывает влияния центробежных сил, вызванных искривленностью канала. Как показано выше, теоретическое распределение относительных скоростей по ширине канала в плоскости вращения описывается уравнением (3. 13). Так как величина Аси тем больше, чем больше градиент относительной скорости, то для случая обратно загнутых лопаток (Ра, <90°), где радиус кривизны канала положительный, кривизна лопатки уменьшает градиент скорости, а вместе с ней и величину A . В случае же лопаток, загнутых вперед (Рал > 90°), радиус кривизны лопатки отрицательный и кривизна лопатки увеличивает градиент скорости. Это значит, что при <90° уравнение (3. 27) дает при прочих равных условиях несколько заниженное значение ц. При Ра > > 90° эта формула несколько завышает коэффициент fi. Здесь также не учитывается влияние косого среза канала, который при отсутствии вращения дает отклонение выходящей струи в сторону укороченной стенки. Кроме того, здесь не учитываются толщина лопатки, а также явления, связанные с процессом выравнивания давления на периферии. [c.68]

Для увеличения коэффициента теплопередачи, помимо обычных приемов повышения а) и аг, уменьшают толщину стенки камеры н слоя угля. Обычно толщина стенки, выполненной из динасового кирпича, около 0,1 м, а ширина камеры принимается равной 407— 410 мм. Поверхность теплопередачи f зависит от размеров камеры. Длина камеры ограничивается статической прочностью простенков, трудностью удаления кокса выталкивателем, сложностью равномерного распределения газов в обогревательном простенке. Длина камеры примерно 14 м. Высота камеры определяется в основном условиями равномерного обогрева ее по высоте. С этой точки зрения удовлетворительные результаты получаются при высоте камеры около 4,3 м. [c.41]

В основу определения физико-химических характеристик с помощью газовой хроматографии положена известная функциональная связь этих характеристик с параметрами хроматографического опыта величинами удерживания и шириной хроматографического пика. Первые представляют собой функцию коэффициента распределения или величины адсорбции, что позволяет определять коэффициенты активности, термодинамические функции адсорбции или растворения, структуру изучаемых соединений и другие характеристики газообразных, жидких и твердых веществ. [c.160]

Таким образом, при линейном распределении температуры существует полоса бесконечной ширины. В действительности отклонение от линейного распределения температуры теперь проявляется в виде некоторой разности , т. е. в виде нескольких интерференционных полос. В качестве следующего шага представим, что ца исследуемое поле наложено дополнительное поле полос (вертикальные полосы). Тогда любое отклонение от линейного распределения показателя преломления (температуры) приводит теперь к деформации вертикальных полос, подобной показанной на фиг. 82. Это свидетельствует о вкладе излучения в теплообмен в жидкости. В жидкостях с высоким коэффициентом поглощения, таких, как вода, метанол, этанол, проианол, этот эффект не обнаружен полосы сохраняются вертикальными при условии, что dnIdT = onst. Прием с наложением поля полос был использован для получения качественного представления о характере распределения темиературы. Для количественных оценок использовались интерферограммы, полученные при настройке интерферометра на полосу бесконечной ширины без компенсации. [c.216]

Для расчета распределения латексных частиц по объемам в случае быстрого обрыва был использован статистический подход [41, 42]. Причем если в более ранней работе [41] допускалось, что во все частицы попадало одинаковое число ра1Дикалов, то позднее [42] это ограничение было снято. На основании расчетов, приведенных в этих двух работах, можно сделать вывод об увеличении дисперсии распределения частиц латекса по размерам в ходе процесса эмульсионной полимеризации, Онако если характеризовать ширину распределения F(V,i) коэффициентом вариации, равным отношению дисперсии этого распределения к его среднему значению, то эта величина будет со временем уменьшаться. Аналогичные выводы следуют из решеиий соответствующих кинетических уравнений для случая быстрого обрыва в теории Смита—Юэрта [39, 40]. Попытки проведения расчета распределения латексных частиц по размерам для случая медленного обрыва были предприняты в работе О Тула [40] . [c.83]

Преяаде чем рассматривать контуры линий для таких случаев, рассмотрим один случай, в котором формула (37) приложима для пламен, используемых в атомно-абсорбционной спектрометрии. В этом случае возбужденный атом из одного подмножества доплеровских скоростей не меняет существенно своей доплеровской скорости за счет столкновенпй, прежде чем он покинет возбужденный энергетический уровень. Изменение доплеровского сдвига должно быть намного меньше, чем ширина доплеровского контура, и меньше, чем ширина контура Лоренца. Этот случай мог бы также реализоваться, если бы столкновения, вызывающие существенное изменение доплеровской скорости, тушили возбужденный атом, переводя его на нпжний энергетический уровень [58]. Возможно, это верно для обычных аналитических пламен, где скорость тушения высока. В этом случае переходами возбужденных атомов между подмножествами доплеровских скоростей можно пренебречь и формулу (37) использовать для определения коэффициента поглощения для каждого подмножества доплеровских скоростей. Предполагая максвелловское распределение скоростей для всех атомов, можно показать, что относительное число атомов в каждом подмножестве скоростей, которое сдвинуто на частоту Яо, задается гауссовским распределением %оЛв), где Я,о есть центр распределения. Коэффициент поглощения для фотонов с длиной волны Я для каждой из доплеровских групп взвешивается гауссовской функцией (Яо, Яо), и при интегрировании (сложении) получается полный козффициент поглощения к к), характеризующий поглощение фотонов с длиной волны Я всеми доплеровскими подмножествами. Результирующий коэффициент поглощения имеет вид [c.169]

Конкретный вид коэффициента Ое основывается на той или иной модели распределения электронов в кристалле. В простейшем случае распределение валентных электронов считают однородным. В случае каналирования электронов 8 трубках либо в слоях Од. Заметим далее, что хаос пропорционален плотности ядер в единице объема Кристалла, поэтому естественно предположить, что 1У > приблизительно равен коэффициенту диффузии в аморфной реде, плотность ядер в которой равна плотности ядер в грубках либо в слоях, т. е. я хаос. где кцн = ( i /a )2 й р = йр1а-р-, а , йр — радиус трубки и ширина слоя соответственно — расстояние между осями, вдоль [c.219]

Смотреть страницы где упоминается термин Распределение коэффициентами ширины распределения: [c.824] [c.27] [c.77] [c.136] [c.88] [c.119] [c.191] [c.180] [c.38] [c.450] [c.158] [c.31] [c.27] [c.154] [c.228] [c.154] [c.373] [c.144] [c.392] [c.45] [c.59]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология