Основные энергетических спектров

Энергетический спектр нейтронов данного реактора определяется в основном замедлителем нейтронов. [c.19]

Характерные особенности взаимодействия р-излучения с веществом обусловлены сравнительно небольшой массой Р-частиц, а также непрерывным энергетическим спектром р-излучения. Р-Частицы теряют энергию, ионизируя и возбуждая атомы. Энергия теряется также вследствие тормозного излучения, возникающего при взаимодействии быстрых электронов с электрическим полем ядра атома. Основные потери энергии р-частиц происходят при их взаимодействии с электронами атомных оболочек. [c.305]

Основные характеристики спектра — частота и интенсивность составляющих его линий. Для их расчета используется теория квантовых переходов. Частота определяется как разность энергетических уровней, между которыми происходит переход, интенсивность — с помощью формул вероятности квантового перехода под влиянием световой волны. [c.131]

Связь структурного фактора с электронными свойствами металлов. Одним из физических свойств металлов, непосредственно связанных с ближним порядком и энергией взаимодействия частиц, является электропроводность. Развитие квантовой теории твердого тела привело к выводу, что электропроводность жидких металлов можно вычислить теоретически по экспериментальным данным для структурного фактора а(5), задавая Фурье-образ потенциальной энергии взаимодействия электронов с атомами расплава. Основная идея, на которой базируются расчеты электропроводности, состоит в том, что рассеяние электронов проводимости жидкого металла описывается структурным фактором, аналогичным для рентгеновского излучения или нейтронов. Заметим, что структурный фактор рассеяния электронов проводимости ограничен значениями 5, которые для одновалентных металлов находятся слева от первого максимума а 8), а для двух (и более) валентных металлов —справа от него. В то же время, по данным рассеяния медленных нейтронов и рентгеновских лучей длиной волны X = 0,5—0,7 А, структурный фактор определяется до 5 = 15—20 А"1. Выясним, чем же обусловлено такое различие а(5). По современным представлениям, электроны проводимости металла нельзя рассматривать как свободные. Их движение в кристалле модулировано периодическим силовым полем решетки. Непрерывный энергетический спектр свободных электронов в -пространстве распадается на зоны разрешенных энергий — зоны Бриллюэна, разделенные интервалами энергий, запрещенными для электронов. На шкале энергий Е к) зоны Бриллюэна изображают графически в виде полос разрешенных значений энергии и разрывов между ними (рис. 2,13). В трехмерном/г-пространстве они имеют вид многогранников, форма которых определяется симметрией кристаллических решеток, а размеры — параметрами решетки. Для гранецентрированной кубической решетки первая зона Бриллюэна представляет собой октаэдр, а для объемно-центрированной решетки — кубический додекаэдр. [c.52]

Отсюда следует, что изучение энергетического спектра кристаллических и некристаллических твердых тел (особенно основного состояния представляет собой проблему фундаментальной важности. Даже частичное ее решение обеспечит более сознательный поиск материалов с уникальными свойствами, подскажет, какую предварительную обработку материала нужно сделать, чтобы поднять уровень рассматриваемого свойства до максимально возможного. [c.14]

Ниже мы рассмотрим основные явления переноса электрических зарядов (кинетические явления), пользуясь выше развитыми теоретическими представлениями об энергетическом спектре кристаллов (см. гл. П). [c.220]

Итак, изучение магнитной восприимчивости диамагнетиков и парамагнетиков представляет собой один из интересных и очень важных разделов магнетизма, поскольку магнитные данные позволяют получить ценную информацию о химических связях, состоянии атомов примеси, концентрации и эффективных массах носителей заряда, виде энергетического спектра, ширине запрещенной зоны и пр. [1—3. Основная трудность исследований X — корректное разделение слагаемых в выражении (5526) и особенно в (555). [c.307]

Вещества могут люминесцировать, находясь в любом агрегатном состоянии— газообразном, жидком (растворы веществ), твердом (стекла, кристаллические вещества). Основным условием люминесценции является наличие у веществ дискретных энергетических спектров. Вещества с непрерывным энергетическим спектром (например, металлы в конденсированном состоянии) не люминесцируют, поскольку энергия возбуждения у них непрерывно переходит в теплоту. [c.498]

Контроль изделий из керамики возможен реверберационно-сквозным методом [425, с. 89/112]. Объект контроля -керамические плитки для пола с размерами 200 X 200 X 8 мм. Использовали прямые преобразователи диаметром 25 мм с центральной частотой 0,5 МГц. Преобразователи контактировали с сухой поверхностью ОК через прокладки из силиконовой резины толщиной 10 мм. Сферическая форма прокладок в зоне контакта с ОК исключала образование воздушной прослойки. Информативным параметром служил энергетический спектр принятого сигнала. В бездефектных зонах основная его энергия находилась в пределах 0,4. .. 0,5 МГц. Поверхностные и подповерхностные дефекты вызывали появление интенсивных спектральных составляющих в области 0,2. .. 0,25 МГц, [c.527]

Энергетический спектр звукового излучения полости имеет резонансный характер, основная частота излучения обратно пропорциональна размеру полости 2Я [c.178]

Как отмечалось в разд. II, диффузионное движение приводит к ряду переносов небольшого количества энергии, что обусловливает уширение энергетического спектра падающих нейтронов. Угловые и температурные изменения полуширины и площади этой квазиупругой составляющей зависят от особенностей диффузионного процесса и связанных с ним параметров (см. разд. II). Уширение спектра можно было бы наблюдать непосредственно, если бы падающий пучок был монохроматическим и отсутствовало аппаратурное уширение. Однако на практике распределение энергии падающих нейтронов и аппаратурное уширение спектра приходится определять экспериментально. Поскольку ванадий рассеивает нейтроны упруго и почти полностью некогерентно, он служит эффективным "зеркалом" для падающего пучка нейтронов. Таким образом, измеряя распределение по энергии нейтронов, рассеянных на ванадии, определяют распределение падающего пучка нейтронов по энергии, как показано на рис. 4,6. Основное брэгговское поглощение Ве соответствует 165-му каналу (т.е. [c.240]

Между шириной запрещенной зоны и химическим составом вещества имеется закономерная связь, в конечном счете определяющаяся расположением элементов в периодической системе Д. И. Менделеева. Иоффе [87] предположил, что основные свойства полупроводников обусловлены не периодической структурой кристалла, а ближним порядком , т. е. типом химической связи и расположением атомов в пространстве. Дискретность энергетического спектра конденсированного тела — это результат дискретных уровней отдельных атомов, а не периодичности решетки, как таковой. Взаимодействие уровней в плотном веществе приводит к их размытию и появлению зон. [c.28]

Как показал анализ спектров исследованных соединений, величина рассматриваемого колебания заметно изменяется при переходе от одного соединения к другому. Наряду с этим в некоторых случаях было отмечено также аномальное изменение его частоты при переходе от спектра паров к спектру кристалла или от спектра комбинационного рассеяния жидкостей к спектру поглощения кристалла. Например, как следует из спектра кристалла монохлорбензола [41], частота колебаний —765 см- и интенсивность соответствующей электронно-колебательной полосы значительно выще, чем в спектре паров. В спектрах кристаллов толуола [12] и этилбензола, наоборот, частоты колебания ниже, чем в спектре паров. Сравнение величин колебания в возбужденном (по спектрам поглощения кристаллов) и в основном (по спектрам комбинационного рассеяния жидкостей) энергетических состояниях [28] для некоторых соединений (гексилбензола, третичного бутилбензола) также показало, что величина колебания в возбужденном электронном состоянии больше, чем в в основном. Это, как известно, является [c.131]

Тогда при V < Ук из (10.3) следует во > О, и энергетический спектр дефектонов оказывается отделенным щелью от энергии основного состояния (без дефектонов). Для образования вакансии требуется затрата конечной активационной энергии, поэтому при 7" = О число дефектов равно нулю. [c.184]

В практике активационного анализа для облучения образцов используют разнообразные источники нейтронов, в которых нейтроны обычно получаются в результате ядерных реакций. Основные характеристики источников нейтронов— мош,ность источника, определяемая числом нейтронов, испускаемых в единицу времени нейтрон сек), и энергетический спектр нейтронов. Поскольку при замедлении нейтроны независимо от начальной энергии превращаются в тепловые, то классификация источников по мощности или создаваемой плотности потока нейтронов является определяющей. [c.32]

Поскольку основная масса работ по активационному анализу проводится с реакторами на тепловых нейтронах, то на распределении нейтронов по энергиям в активной зоне таких реакторов следует остановиться подробнее. Для этого рассмотрим, как меняется энергетический спектр нейтронов в зависимости от положения канала для облучения в том или ином месте активной зоны гетерогенного уран-графитового или тяжеловодного реактора. [c.56]

Активационный анализ на быстрых нейтронах. Быстрыми нейтронами считаются нейтроны с >1 Мэе, которые способны вызывать пороговые реакции типа п, р), [п, а) и (п, 2 ) на средних и тяжелых ядрах. Исходя из характера взаимодействия нейтронов с веществом, которое было рассмотрено ранее, следует, что наиболее благоприятными для применения в аналитических целях являются быстрые нейтроны с энергией в области 8—20 Мэе. Ранее было показано также, что у имеющихся основных источников нейтронов энергетические спектры различаются в значительной степени. [c.68]

Из рис. 43 видно, что ядро переходит из метаста-бильного состояния в основное, испуская или электроны внутренней конверсии. Затем ядро, находящееся в основном состоянии, испускает -частицы с тем же энергетическим спектром, что и у -частиц, образующихся в обычных процессах. Однако из-за того, что время жизни метастабильного состояния больше периода полураспада -излучения, наблюдается второй период -распада. [c.160]

Рассмотрим особенности метода МО ЛКАО на примере молекулярного иона Нз , самой простой из двухатомньЬс молекул. Молекула Нз — молекулярный ион водорода образуется в разрядных трубках, наполненных водородом, в низкотемпературной плазме. Это устойчивая с физической точки зрения частица. Исследование спектра позволило определить ее основные параметры межъядерное расстояние гДН/) = = 1,0610" ° м (1,06 А) и энергию диссоциации /)о(Н2 )=255,96 кДж (2,65 эВ). Молекула Н парамагнитна. Так как молекула Н содержит один-единственный электрон, волновая функция и дозволенные энергетические уровни (энергетический спектр) могут быть найдены при решении уравнения Шредингера. Точное решение достаточно сложное, чтобы его приводить здесь, дает значения г, и Д, совпадающие с опытом. Это показывает, что принципиально уравнение Шредингера применимо для описания поведения электрона не только в атомах, но и в молекулах. [c.92]

В настоящей главе обсуждаются особенности статистики фермионов и бозонов. Будем рассматривать идеальный газ, образованный элементарными частицами (электроны, ( зотоны) или свободными атомами, движущимися в объеме V. Энергия частиц представляет кинетическую энергию поступательного движения, так что энергетический спектр является квазинепрерывным и можно исходить из формулы (VIII.23). Для энергетической плотности состояний используем формулу (VI 1.25). Наличие внутренних степеней свободы учтем с помощью фактора 0- Для частицы до = 2 в + 1, где 5 — спин частицы для атома 0 = Ро . 1 Дб Ро вырождение основного электронного состояния, [c.174]

Наличие зон разрешенных энергий для электронов металлов вытекает из самых различных приближенных рассмотрений металлов. Мы подойдем к энергетическому спектру электронов металлов, исходя из спектров разъед1 -непных его атомов. В гл. ХХП1 было показано, что при образовании молекулы водорода энергия основного состояния атомов расщепляется на два уровня (Е+ и ). Аналогичное расщепление произойдет и с возбужденными термами атомов водорода. Расщепление на два уровня происходит потому, что суперпозиция двух состояний приводит к двум решениям для собственной функции молекулы и к двум уровням энергии. [c.641]

Низкая технологическая эффективность водных растворов индивидуальных НПАВ определяется их высокой адсорбцией и другими потерями в пористой среде, связанными с их химической деструкцией и биоразрушением. Адсорбция, деструкция и биоразрушение обусловливают обеднение раствора НПАВ по мере его продвижения в пористой среде, что приводит к формированию на фронте вытеснения вала неактивной воды. Этот последний возрастает, и результирующий механизм вытеснения сводится к доотмыву остаточной нефти раствором НПАВ, отстающим от вала неактивной воды. Кроме того, сами НПАВ не обладают высокой физико-химической активностью, снижая натяжение на поверхности раздела фаз в лучшем случае до 10 мН/м. Указанные главные негативные моменты учитывались автором при разработке принципиально современного научного подхода к решению проблемы применения НПАВ для повышения нефтеотдачи. Контуры научного решения обозначены многими исследователями создание композиционных систем, в которых должны присутствовать жертвенные для адсорбции ПАВ, а основной НПАВ должен обладать химической и биологической стабильностью плюс способностью создавать в обводненной пористой среде условия для диспергирования остаточной нефти и проталкивания ее в виде микроэмульсии (по механизму, приближающемуся к смешивающемуся вытеснению). Последнее требовало присутствия в компаунд-системе или композиции и анионактивных ПАВ (АПАВ) для достижения ультранизких межфазных натяжений — до 10 мН/м. Выяснилось, что ультранизкие межфаз-ные натяжения могут существовать лишь в узком диапазоне общего энергетического спектра. И само достижение ультранизких межфазных натяжений не является обязательным условием, поскольку механизм воздействия на пленочную и рассеянную остаточную нефть при использовании ПАВ можно реализовать в виде последовательной цепочки процессов, обеспечивающих оптимальные значения pH среды. [c.6]

Обнаружено , что основной максимум спектра энергетических потерь при дифракции электронов (в диапазоне 20-50 эВ) в напыленных углеродных пленках, полученных разными методами, лежит в области 23 эВ, что несколько ниже, чем для аморфного углерода и значительно ниже, чем для графита и алмаза (27 и 34 эВ соответственно). Автор считает, что положение этого максимума является характеристическим параметром структуры таких пленок. В некоторых образцах наблюдались слабые пики в диапазоне 7-33 эВ. Отмечено, что при отжиге и выдержке пленок происходит изменение их структуры (точнее спектра энергетических потерь). Для карбина, а точнее для сложной совокупности цепных, кольцевых, алмазных и других фрагментов, также обнаружен пик 23 эВ. Однако его рассматривали как ложный, обусловленный наличием примесного кислорода. Для всех изученных типов углерода (графит, плазменная сажа, карбин, алмаз) наблюдалась широкая полоса в районе 17 эВ. В спектре карбина присутствовали две подполосы (16 и 17 эВ), напоминающие аналогичные подполосы алмаза. [c.32]

При неупругих взаимодействиях часть кинетической энергии падающих электронов превращается в потенциальную энергию в результате возбуждения электронных или колебательных уровней атомов мишени. При низких энергиях (порядка электронвольт) доминируют неупругие процессы возбуждения колебательных уровней и плазмонов. При более высоких энергиях (килоэлектронвольты) энергетические потери электронов, проходящих через вещество, обусловлены в основном ионизацией и возбуждением плазмонов. Возбуждение колебаний и плазмонов и ионизация приводят к дискретным потерям энергии и, следовательно, к четким полосам поглощения в энергетическом спектре исходно моноэнергетического электронного пучка. Эти процессы лежат в основе спектроскопии характеристических потерь энергии прошедших электронов (СПЭПЭ). [c.328]

Удельная активность Pu2з составляет 136 200 расп мин.мкг . Энергетический спектр его а- частиц представлен двумя основными группами с энергией 5,147 и 5,134 Мэе, а также группой с энергией от 5,10 до 4,66 Мэе [3, гл 7 657]. Характеристика излучений других изотопов плутония приведена в табл. 1 (стр. 8). [c.123]

В основе эмиссионной пламенной спектрометрии лежйт использование спектров испускания возбужденных атомов или молекул определяемых элементов. При создании атомного облака в пламени некоторые атомы возбуждаются и переходят на более высокие энергетические уровни. Когда эти атомы возвращаются на нижние (основные) энергетические уровни, то энергия, полученная атомами, испускается (спектр испускания). [c.42]

Циклопропан, естественно, не имеет конформаций. Циклобутан и цик-лопентан имеют преимущественно плоскую структуру. Вращение в этих молекулах вокруг С-С-связей ограничено. Однако за счет изменения колебательных состояний атомов и атомных группировок создается возможность образования многих неустойчивых пространственных форм молекул. В отличие от теплового возбуждения колебательных сосстояний молекул (ИК-спектроскопия, спектроскопия комбинащюнного рассеяния, электронно-ко-лебательные спектры), которые возникают в возбужденных молекулах, конформации тщклов возникают в основном энергетическом состоянии молекул 34 [c.34]

Одним из основных эффектов, связанных с поверхностными состояниями корунда, является значительная межслоевая релаксация. Например, степень сжатия между внешним слоем атомов Л1 и слоем подповерхностных кислородных атомов для (0001)-грани, согласно расчетам [119—124], достигает 48—86 %, что подтверждается последними экспериментами [126,127]. Основным механизмом эффекта является резкое уменьшение маделунговского потенциала и возрастание ковалентной составляющей связи для атомов внешних слоев. Перераспределение электронных состояний обусловливает при этом возникновение набора поверхностных состояний, которые локализованы в области ЗЩ энергетического спектра [125], [c.138]

Спектроскопия полимеров — это раздел физики, изучающий энергетические уровни макромолекул и переходы между ними (энергетический спектр). В основе методов спектроскопии лежит взаимодействие полимера с полем электромагнитного излучения в диапазоне длин волн от многих километров до долей нанометров. Основная задача спектроскопии — установление количественной связи между энергетическим спектром исследуемого мак-ромолекулярного образца и его химическим составом и строением, физическими свойствами, а также характером протекающих во времени превращений. [c.26]

При расшифровке осцнилографических записей и спектрограмм определяют действительные значения параметров вибраций и основные частоты энергетического спектра вибраций, позволяющие установить характер колебательного процесса. [c.476]

Из сказанного следует ряд важных выводов. Прежде всего ясно, что описание одних только энергосодержащих, крупномасштабных колебаний скорости не может быть замкнутым. В самом деле, эволюция таких колебаний определяется вязкой диссипацией, зависящей от мелкомасштабных пульсаций. Более того, поскольку энергетический спектр пульсаций непрерывен, крупно-и мелкомасштабные колебания не могут рассматриваться изолированно, подобно тому, как в теории ламинарного движения сплошной среды рассматриваются макроскопические и молекулярные движения. Поэтому возможны только два пути создания теории турбулентности. На первом рассматриваются характеристики колебаний всех масштабов. При этом учет вязких эффектов обязателен и, следовательно, в такой теории должен фигурировать коэффициент кинематической вязкости. Рассматриваемый путь, однако, связан с анализом в известном смысле излишней информации, так как основные черты турбулентности не зависят от числа Рейнольдса. [c.11]

Переходы высоких мультипольных порядков сравнительно часто наблюдаются в атомных ядрах и очень редко в атомах. Такая разница обусловлена характером их энергетических спектров. У атомов соседние возбужденные состояния редко отличаются значениями полного момента / больше чем на 1. В атомных же ядрах момент первого возбужденного состояния может отличаться от основного состояния на несколько единиц. Так, например, все ядра с четным числом нейтронов и четным числом протонов имеют в основном состоянии / = 0. Первое возбужденное состояние таких ядер характеризуется обычно значением I = 2. Оба состояния имеют положительную четность, поэтому электромагнитные переходы меладу ними должны соответство-. вать Е2 (электрические квадрупольные). У ряда атомных ядер, например 39, 39, 2пзо, Оз , ЫЬЦ, Те и,других, момент / первого возбужденного состояния отличается от момента / основного состояния на 4 единицы и оба состояния имеют разную четность. В этих ядрах излучение наименьшей мультипольности соответствует М4. [c.457]

Поиски теоретических путей и вместе с тем экспериментальных методов для определения энергетических спектров поверхностей и для управления структурой этих спектров — это основная задача, стоящая сейчас перед электронной теорией катализа. В нее упирается проблема подбора катализаторов. Когда эта задача будет решена, электронный фактор сможет войтн в проблему подбора и занять в ней соответствующее место. [c.75]

Бесфононный пик (о == сон может размыться в полосу толька благодаря действию рассмотренного выше неоднородного или релаксационного механизма уширения или также благодаря нарушению идентичности энергетических спектров фононов в основном и возбужденном состояниях протона (так называемый эффект частоты). [c.191]

СВЕРХТЕКУЧЕСТЬ — свойство жидкого гелия протекать без заметной вязкости через узкие капилляры. Сверхтекучее состояние изотопа Не возникает в результате перехода второго рода (Я-перехода) при критической т-ре 2,172 К. Если т-ры низки, изотоп He представляет собой квантовую Бозе-жидкость, слабо возбужденное состояние которой можно представить как совокупность элементарных возбуждений (квазичастиц) — фононов и ротонов. Тепловое движение в нем описывается в основном фононами (квантами звука) с энергией е = ср, где с — скорость звука р — импульс фонона. Влияние ротонов проявляется при т-ре более 0,6 К. Их энергия е = Д + + (Р — Ро) /2(л, где Д — минимальная энергия ротона = 1,92 X X 10 смг - — импульс, при котором энергия ротона равна Д = 8,65 К л = 0,16 — эффективная масса ротона ( 4 — масса атома Не). Из такого энергетического спектра следует, что существует отличная от нуля критическая скорость течения, ниже которой жидкость движется без трения, и появление в ней новых возбуждений энергетически невыгодно. Сверхтекучий гелий условно разделяют на два не взаимодействующих между собой компонента — нормальный, связанный с фононами и ротонами, и сверхтекучий. Движение нормального компонента, как и обычного газа, носит вязкий характер. Свертекучий компонент движется без трения и без переноса тепла. С явле- [c.349]

Энергетические спектры нейтронов, испускаемых КаВе- и РоВе-источниками (рис. 1), мало отличаются друг от друга и простираются от небольших энергий до 11 Мэе. Основная масса нейтронов, испускаемых источниками, имеет энергию в области 1—8 Мэе. АсВе-источник имеет энергетический спектр нейтронов, сходный со спектром РоВе-источника. [c.35]

Химику ситуация может показаться более сложной, поскольку, начиная с 50-х г., ряд исследователей использует в хидши твердого тела не одноэлектронное приближение, а некоторые идеи метода валентных связей — ВС (см. по этому поводу разд. 1.5.3). Однако следует иметь в виду, что возможности метода ВС, по существу, ограничены лишь качественным описанием химической связи. Известно также, что необходимость учета большого числа валентных структур приводит к серьезным трудностям при применении метода ВС для описания энергетического спектра даже сравнительно малых молекул. Такие трудности возрастают при переходе к твердо гу телу, что делает метод ВС малопригодным для из чения электронной структуры кристаллов. В качестве исторического прецедента здесь можно сослаться па эволюцию молекулярной квантовой химии, быстрое и эффективное развитие которой в послевоенное время было обусловлено как раз переходом от метода ВС к одноэлектрои-пому приближению в виде метода молекулярных орбиталей — Л10, идея которого полностью совпадает с основной идеей зоиттоп теории. [c.7]

Фонер с сотрудниками [12] изучали парамагнитный резонана кислорода в клатратном соединении р-гидрохинона при низких температурах. Помимо подтверждения выводов, полученных из исследований магнитной восприимчивости (см, раздел III, А) относительно высоты энергетического барьера молекулярного враш ения,. их результаты содержали также некоторую информацию о взаимодействии молекул, расположенных в различных полостях. Следует напомнить, что основной энергетический уровень молекулы кислорода в клатратном соединении расщепляется при взаимодействии спина с осью молекулы. Величина этого расщепления (— 4° К) такова, что для получения парамагнитного спектра поглощения необходимо применять относительно мощные поля и высокие частоты. [c.581]