Коэффициент связь с вязкостью

Колебательное квантовое число Число соударений Парциальная величина Степень диссоциации Поляризуемость Коэффициент активности Конечное изменение свойства Энергия связи Вязкость [c.7]

Гипотеза масштабной инвариантности была распространена М. А Анисимовым ва зависящие от времени (кинетические) ФП. Предполагается, что вблизи критической точки кроме характерного размера гс существует также характерный временной масштаб гс - время релаксации критических флуктуаций, растущее по мере приближения к критической точке перехода. На масштабах гс имеем,- гс= гс /Д где Д - кинетическая характеристика, имеющая различный смысл для ФП разной природы. Для критической точки жидкость - газ Д -коэффициент температуропроводности, в растворах О - коэффициент молекулярной диффузии и т.д. Для неассоциированных жидкостей и растворов О определяется формулой Стокса -Эйнштейна Т/ 6 п г тс, где г) -коэффициент сдвиговой вязкости. Отсюда видно, что в критической точке имеет место динамический скейлинг. гс — , тс — л и 0- 0. С уменьшением коэффициента Д и ростом гс связаны аномальное сужение линии молекулярного рассеяния света и аномальное поглощение звука вблизи критических точек жидкостей и растворов. [c.24]

Однако и в этом случае зависимости (60) и (61) удается обосновать. Их можно получить теоретическим путем, если учесть нарушение локальных автомодельных связей между коэффициентами турбулентной вязкости, а также диффузии, и осредненными параметрами потока. Дело в том, что при наличии спутного потока (и Ф 0) согласно автомодельной теории коэффициенты вязкости и диффузии по длине струи должны уменьшаться, а в действительности, как показывают опыты, значения этих коэффициентов на очень протяженном участке струи (до х (200—400) бо) не изменяются. Данный факт объясняется тем, что возмуш ения сносятся по потоку, т. е. влиянием его предыстории. [c.393]

От всех масел резко отличаются две группы синтетических масел полиорганосилоксановые и фторуглеродные. Полиорганосилоксановые масла по вязкостно-темп( ратурным свойствам превосходят все известные масла и значительно лучше нефтяных масел. Их вязкость с изменением температуры от 100 °С до —34°С увеличивается лишь в 14 раз, в то время как вязкость нефтяного масла возрастает в тысячи раз. Низкий температурный коэффициент изменения вязкости полиорганосилоксанов связан с особенностью их строения. При низких температурах макромолекулы органосилоксанового масла имеют преимущественно спиралеобразную конформацию, что приводит к небольшому числу межмолекулярных взаимодействий между макромолекулами. При повышении температуры спирали разворачиваются, число межмолекулярных связей увеличивается, что приводит к определенной компенсации уменьшения вязкости, вызванного усилением теплового движения макромолекул и их сегментов. Фторуглеродные масла, наоборот, отличаются очень резким повышением вязкости с понижением температуры. Они имеют относительно высокие температуры застывания (не ниже -30°С). [c.662]

Статистическая механика вскрыла механизм процессов и позволила свести термические (теплота, теплоемкость и др.), термодинамические (энтропия, свободная энергия и др.) и кинетические (коэффициенты диффузии, вязкости и др.) характеристики к микроскопическим (радиусы молекул, частоты колебаний, энергии связей и др.). Однако эти микроскопические характеристики не являются первичными и могут быть сведены к характеристикам элементарных частиц, из которых состоят атомы и молекулы. При решении подобных задач обычно осуш,ествляются следующие стадии. [c.421]

Дырочная теория жидкости также рассматривает движение молекул в ячейках. Допускается, что число ячеек значительно больше числа молекул. В связи с этим часть ячеек не заполнена молекулами. Такие ячейки называются дырками. С этим понятием связано и название самой теории. Число ячеек определяется из анализа основного термодинамического условия равновесия — минимального значения энергии Гиббса. Для расчета основных термодинамических характеристик используются, как и в теории свободного объема, понятия и уравнения статистической термодинамики. Результаты, полученные с помощью теории свободного объема и дырочной теории, во многих случаях находятся в хорошем согласии с опытными данными. Методами статистической механики удалось также получить уравнения для расчетов ряда неравновесных процессов вязкое течение жидкости, теплопроводность и др. Уравнения связывают характерные константы процессов (коэффициенты теплопроводности, вязкости) со свойствами молекул и с межмолекулярным взаимодействием. [c.232]

По аналогичной последовательности рассуждений получена своеобразная связь температурных коэффициентов динамической вязкости с концентрацией [c.116]

В разд. 11.2 мы считали постоянными такие феноменологические коэффициенты, как вязкость и теплопроводность. Отсюда следует, что к состоянию покоя ниже критического значения числа Релея (рис. 11.1) применима линейная неравновесная термодинамика, в частности теорема о минимуме производства энтропии (разд. 3.4 и 7.9). Когда мы достигаем предельного состояния, производство энтропии резко изменяется с возникновением первой неустойчивой нормальной моды (разд. 11.10). Возникновение этой моды приводит к тому, что наклон кривой производства энтропии (Я[5]) в критической точке претерпевает разрыв (рис. 11.2), и это неудивительно, поскольку в критической точке возникает новый механизм вязкой диссипации, порождаемой конвекцией. Сама величина (Р[8]) не претерпевает разрыва, поскольку амплитуда критической нормальной моды в предельном состоянии остается бесконечно малой. Чтобы получить конечную амплитуду, следует рассмотреть значения й а, несколько превышающие ( а)с. При значениях й а, превышающих (Й2а)с, линейная термодинамика необратимых процессов более не применима к описанию системы. Появляется новая взаимосвязь, благодаря которой температурный градиент порождает конвективный поток. Эта связь, не содержащаяся в феноменологических законах, возникает из стационарных Уравнений для возмущений (разд. 3.3). [c.157]

Б. Д. Кацнельсон и В. В. Шваб [64] исследовали процессы распыления в форсунках высокого давления. Проведенные опы ты подтвердили однозначную зависимость между средним размером капель, скоростью, коэффициентом кинематической вязкости, плотностью воздуха и коэффициентом поверхностного натяжения жидкости, что дало авторам основание связать критерий Лапласа и критерий Рейнольдса следующим уравнением [c.83]

Величина А по аналогии с коэффициентом вязкости в законе трения для вязкой жидкости Ньютона рассматривается как коэффициент некоторой воображаемой турбулентной вязкости. Соответственно величина Л/р = бт, рассматриваемая как коэффициент кажущейся кинематической вязкости турбулентного течения, называется коэффициентом турбулентного обмена. Коэффициент турбулентной вязкости во много и даже сотни раз превышает коэффициент вязкости ламинарного течения. Только в непосредственной близости к стенке величина А сравнима с величиной х, причем на самой стенке /4=0. В связи с этим в потоке, кроме области, непосредственно примыкающей к стенке, и в свободных потоках можно пренебрегать вязкими напряжениями по сравнению с турбулентными. [c.94]

Расхождения между значениями коэффициента динамической вязкости, рассчитанными по уравнениям (II. 2) и (II. 6) на границе между ними (изотерма 300° С), не превосходят /б допуска, установленного в скелетной таблице, и в большинстве случаев составляют значительно меньшую величину. Соответствующее расхождение на границе между уравнениями (II. 5) и (II. 6)—изотерма 375° С — находится в пределах от /з до V/ допуска, составляющего +4%. В связи с тем, что указанные расхождения сравнительно невелики, никаких дополнительных сглаживаний табличных данных вблизи границ применимости уравнений не проводилось. [c.38]

Особенностям распыления перегретых жидкостей в связи с некоторыми технологическими проблемами, и в частности, с вопросами распылительной сушки, посвящен ряд исследований [67—69, 71, 76, 80, 81]. Показано, что перегрев приводит к значительному снижению коэффициента кинематической вязкости и поверхностного натяжения, а это способствует увеличению дисперсности и однородности образующейся капельной системы. [c.38]

В эластической деформации полимеров доля упругой деформации (по Х.7) невелика собственно эластическая деформация полимера, обусловленная изменением конфигурации цепей, также пропорциональна приложенному напряжению, но с другим модулем G,, величина которого имеет порядок 1 10 кг/мм (величины модулей сдвига втрое меньше модуля упругости, стр. 203). Однако в полимере деформируются не изолированные цепи, а совокупность цепей, поэтому изменения конфигурации цепи связаны с перемещениями отдельных звеньев в конденсированной фазе, что учитывается в теории введением особого коэффициента внутренней вязкости Т)2. [c.219]

О или п изменяется число Рейнольдса Ке=— .характеризующее движение потока внутри нагнетателя и влияющее на гидравлические потери на трение (здесь V — скорость О — характерный геометрический размер V — коэффициент кинематической вязкости перемещаемой жидкости). Увеличение числа Ее может обусловить некоторое уменьшение коэффициента трения в связи с чем уменьшатся гидравлические потери и возрастет полезное давление (р = рт — 2Др), а также уменьшится, правда, весьма незначительно, паразитная мощность. Это приведет к увеличению к. п. д. (рис. ПМО). 7 аким образом, при увеличении числа Не следует ожидать некоторого улучшения работы нагнетателя. [c.72]

Анализ приведенных зависимостей показывает, что большее влияние температуры на коэффициент кинематической вязкости по сравнению с ее влиянием на удельный вес газа обусловливает значительное уменьшение критерия Архимеда при повышении температуры газового потока. Например, при повышении температуры газа от О до 800 °С коэффициент кинематической вязкости возрастает в 10 раз, удельный вес падает в 4 раза, а критерий Архимеда снижается в связи с этим в 25 раз. Такое резкое падение критерия Архимеда при повышении температуры вызывает уменьшение скорости предела устойчивости слоя, однако, как видно из рис. 11-7, это справедливо лишь в определенной, правда довольно оби ирной, области фильтрации газа. [c.55]

Рассмотрим подробнее структуру течения жидкости вблизи твердой поверхности. Влияние стенки на движение среды проявляется через силы сопротивления движению потока, возникающие при взаимодействии движущейся жидкости с твердой поверхностью. Силы сопротивления складываются из собственно силы вязкостного трения и силы сопротивления, обусловленной взаимодействием потока с элементами шероховатости стенки при их обтекании. По мере приближения к твердой поверхности скорость движения жидкости снижается. При этом уменьшается и значение местного (локального) числа Рейнольдса, определяемого формулой Кем = /ш(г/)р/ц, где у — расстояние до стенки ииу — продольная составляющая средней скорости движения среды, р — плотность среды, кг/м ц — коэффициент динамической вязкости жидкости, Па-с. Значение числа Кем, как известно, связано с характером течения жидкости в рассматриваемой области. Непосредственно у стенки скорость движения среды очень мала, соответственно мало и значение числа Кем. Поэтому вблизи стенки течение носит ламинарный характер. Эту подобласть пристеночной области называют вязким подслоем. Чуть дальше от стенки расположена переходная зона с режимом перемежающейся турбулентности, при котором в каждой точке этой зоны происходит последовательное чередование периодов ламинарного и турбулентного течения. Соответ- [c.20]

Определить коэффициент динамической вязкости связующего [c.119]

Коэффициенты динамической вязкости т], теплопроводности и и диффузии О связаны соотношениями [c.31]

Скорости, соответствующие пределу устойчивости и витания частиц, снижаются при повышении температуры в связи с изменением кинематической вязкости, плотности и критерия Архимеда. Например, при повышении температуры от О до 800 °С коэффициент кинематической вязкости возрастает в 10 раз, плотность снижается в 4 раза, а критерий Архимеда с этим снижается в 25 раз [31]. [c.69]

Для процессов массопередачи существенным является нахождение связи между коэффициентами вихревой вязкости и вихревой диффузии. [c.267]

Важнейшими показателями, характеризующими испаряемость топлив, являются давление насыщенных паров и фракционный состав. В связи с тем что процессы испарения, как правило, сопровождаются тепломассообменом, испаряемость зависит и от таких теплофизических и физических характеристик, как энтальпия, теплоемкость, теплопроводность, теплота парообразования, коэффициент диффузии, вязкость, поверхностное натяжение, фуггитивность. [c.99]

Для отдельных гомологических рядов (С л В — постоянные) Партхасаратхи [761 на основании измерения скорости ультразвука в 48 органических жидкостях эмпирически установил связь между V и коэффициентом сдвиговой вязкости Г]-. [c.455]

Рассматривая жидкость вблизи температур кристаллизации, а точнее в некотором интервале температур между температурами кристаллизации и застывания, можно сделать вывод, что, вероятно, относительное перемещение частиц дисперсной фазы, обусловленное вязкостью жидкости при течении, может быть определено некоторым коэффициентом самодиффузии, стремящейся выравнить запас потенциальной и кинетической энергии (количества движения) перемещающихся частиц. Количество движения каждой движущейся частицы не остается постоянным. Очевидно, в этих условиях некоторые частицы не дисперсной фазы имеют различные дополнительные количества движения за счет межмолекулярных взаимодействий, которые и создают энергетический градиент между ними. Скорость ликвидации этого градиента практически пропорциональна коэффициенту самодиффузии, в свою очередь являющемуся функцией коэффициента вязкости и плотности системы. Однако в связи с непостоянством количества движения частиц дисперсной фазы, более корректно исходить непосредственно из подвижности отдельных частиц, т.е. средней скорости, которая приобретается любой из них по отношению к окружающим при внешних воздействиях на систему. Подвижность дисперсных частиц оценивается текучестью жидкости, измеряемой величиной, обратной коэффициенту ее вязкости. Последняя пропорциональна коэффициенту диффузии, откуда следует, что вязкость жидкости в рассматриваемом интервале пониженных температур обратно пропорциональна коэффициенту диффузии. [c.88]

Дело в том, что решенная выше задача о слое смешения на основе гипотез турбулентного трения Прандтля (6а) и (6в) предполагают суш ествование локальной связи между турбулентными и осредненными характеристиками потока. Опыт показывает, что такая связь реализуется в том случае, когда коэффициент турбулентной вязкости (или диффузии) в направлении течения растет или остается постоянным. В тех случаях, когда теоретическая локальная связь указывает на уменьшение коэффициентов переноса, в действительности этого не наблюдается, фактические значения коэффициентов переноса на очень протяженных участках течения сохраняются почти неизменными. Но при этом становятся неприменимыми зависимости (6в) и (70ж), опираюш иеся на локальные связи турбулентных характеристик с осредненными. В таком случае непригодны и зависимости (70з). [c.393]

Описанный выше метод расчета струи, основанный на применении формулы (18) для dbldx = f m), опирается на локальную связь степени турбулентности с избыточной скоростью на оси струи (<[ > Um — w ). Коэффициент турбулентной вязкости (или диффузии) в свою очередь пропорционален произведению избыточной скорости на ширину струи v l (Um — и ) Ь. Поэтому в тех задачах, где принято допуш ение о постоянстве величины зависимость (18) не должна применяться. [c.393]

Это различие нашло свое отражение и в обозначениях однотипных параметров индекс л при величине т, подчеркивает ее статический характер, индекс с при Тс напоминает о ее связи с прочностью сцепления частиц Ра Выявленный выше механизм появления структурного сопротивления цепочечных структур означает, что прочность системы не связанных между собой цепей является кажущейся. Фактически ее предельное напряжение сдвига является динамическим, т. е. проявляет себя только при течении и отсутствует при статической (бесконечно медленной) деформации. Первая строка системы уравнений (3.14.35) как раз и описывает поведение системы при малых скоростях течения, т. е. напряжение растет пропорционально скорости с очень большой величиной коэффициента пропорциональности — вязкости Г1,па, нсразрушснной структуры [c.716]

Эти текучие среды обладают сложной внутренней структурой, и их характерной особенностью является зависимость коэффициентов переноса (вязкости, теплопроводности, диффузии и др.) от кинематических и динамических характеристик и элементов движения. Поэтому законы переноса в таких средах довольно сложны и не поддаются обобщенному огшсанию единой формулой, как, например, законом внутреннего трения Ньютона, в связи с чем они получили название неньютоновских жидкостей [123]. [c.130]

В связи с изучаемой нами химией бериллия следует отметить, что Вер2 дает при плавлении очень вязкую жидкость с громадной энергией активации при течении. Измеренная по температурному коэффициенту изменения вязкости энергия активации в этом случае при температуре плавления превышает 100 ккал.1моль и даже при 700° С, т. е. при температуре, более чем на 150° превышающей точку плавления, эта энергия все еще равна 70 ккал1моль. Интересно, что эти значения энергии активации превышают даже энергию полной сублимации [ВеРг], равную 50 ккал/моль. [c.161]

Что касается потенциальной энергии взаимодействия между многоатомными молекулами, то пока приходится полагаться на эмпирические соотношения. В этих уравнениях значения числовых констант можно определить только на основе экспериментально измеренных характеристик, например второго вириального коэффициента и вязкости для газов, и плотности, энерпии связи и теплоемкости для твердых тел. [c.27]

Существование молекул ДНК в циклической форме было впервые обнаружено при электронно-микроскопических исследованиях. Ковалентный характер связи в упомянутых выше соединениях доказывается неспособностью их подвергаться гидролизу под действием экзонуклеаз (см. стр. 67) даже в присутствии фосфомоноэстеразы. Появление единичных разрывов в полинуклеотидной цепи циклических ДНК под действием эндодезоксирибонуклеаз приводит к характерным изменениям конформации молекул (см. гл. 4), которые могут быть обнаружены по изменению коэффициента седиментации, вязкости и при наблюдении под электронным микроскопом, причем измеренная длина молекул, а следовательно, и молекулярный вес при этом не изменяются. [c.48]

Высокоэргические связи — см. Макроэргические связи Вязкости коэффициент 61 Вязкость, индекс 240 [c.527]

При условии Кп < 1 теплощраводно сть согласно теории не зависит от величины давления газа и связана с коэффициентом динамической вязкости (х и изохорной теплоемкостью газа соотношением [c.9]

Коэффициент щнамической вязкости связующего вычислить по формуле [c.120]