Плотность некоторых жидкостей при различной температуре

Таблица 8 Плотность некоторых жидкостей при различных температурах

Как объясняет атомно-молекулярная теория следующие факты а) распространение запахов б) диффузию в) испарение и возгонку г) изменение объема тел при изменении температуры д) уменьшение суммарного объема при смешении некоторых жидкостей е) упругие свойства мяча ж) различную плотность вещества з) различные химические свойства [c.7]

Плотность некоторых жидкостей при различной температуре [c.249]

Плотность мл) некоторых жидкостей при различных температурах (°С) [c.163]

В таблице 1.17 приведены значения удельного веса, плотности и относительной плотности некоторых однородных жидкостей при различных температурах и давлении [c.19]

Совершенно чистый 100% этиловый спирт — гигроскопичная бесцветная жидкость почти без запаха с температурой кипения 78 С и плотностью при 20° С 0,7892 г см . Присутствие влаги придает ему характерный запах алкоголя. В зависимости от способа получения и очистки в товарном этиловом спирте могут присутствовать различные примеси высшие спирты, альдегиды, кетоны, карбоновые кислоты, углеводороды и другие веш ества, содержание которых обычно не превышает десятых долей процента. Наличие тех или иных примесей до некоторой степени указывает на происхождение спирта. Например, в этиловом спирте, полученном методом гидратации этилена, допускается содержание изопропилового спирта до 0,2%. В техническом гидролизном спирте содержание метилового п высших спиртов (сивушных масел) доходит также до 0,2%, а содержание альдегидов до 500 мг л. В ректификованном спирте, полученном из зерна, содержание этих примесей снижается до тысячных долей процента. [c.289]

В любом потоке жидкости или газа существует перепад или градиент давления, величина которого определяется- скоростью потока, сопротивлением потоку в системе, вязкостью жидкости и температурой. В случае сжимающейся жидкости плотность, давление и скорость во всех точках колонки будут различными, иначе говоря, по всей длине колонки может существовать некоторый переменный градиент давления. Для вычисления абсолютного объема газа, проходящего через колонку, по данным измерений скорости потока, производимых снаружи, необходимо рассчитать среднее давление в колонке, применяя поправку на сжимаемость /, выведенную впервые Джеймсом и Мартином [5 ]. [c.95]

Теория объемного заполнения микропор позволяет по одной экспериментальной изотерме адсорбции, измеренной при некоторой температуре или по одной изобаре адсорбции рассчитать изотермы этого же вещества для других температур. Проведенные различными авторами исследования по адсорбции веществ на микропористых углеродных адсорбентах в рамках ТОЗМ давали хорошее совпадение расчетных и экспериментальных данных, когда предельный объем адсорбционного пространства, оцененный по бензолу, распространялся на вещества, молекулы которых близки по размерам молекулам стандартного вещества. Как правило, предельный объем адсорбционного пространства Wo считается постоянным, а плотность адсорбированной фазы лри пересчете на температуры ниже температуры кипения полагается равной плотности нормальной жидкости, при температуре выше температуры кипения рассчитывается по методу Николаева— Дубинина [6]. [c.26]

Некоторые исследователи [46, 103, 104] установили важную зависимость вязкости жидкостей и газов от плотности. Эта зависимость интересна потому, что дает возможность обоба е-ния данных по вязкости газов и жидкостей при различных температурах и давлениях. Особенность этой закономерности состоит в том, что если на одну из осей координат откладывать плотность р, а на другую—значение избыточной вязкости (ч1р.т — т), то экспериментальные данные для всех температур расположатся на одной кривой. [c.105]

Наличие тонкой и неоднородной пористости поверхности твердого тела приводит к особенностям, которые отражает потенциальная теория Поляни и теория капиллярной конденсации. Теория Поляни основывается на двух свойствах сил молекулярного взаимодействия аддитивности этих сил (присутствие третьей молекулы не изменяет взаимодействия между двумя другими) и независимости их от температуры. Действие молекулярных сил распространяется в некотором объеме над поверхностью твердого тела — в адсорбционном поле. Притяжение молекул пара к адсорбенту не влияет на их взаимодействие между собой адсорбент только увеличивает концентрацию пара вблизи своей поверхности. Это увеличение определяется адсорбционным потенциалом А, т. е. работой, затрачиваемой на удаление молекулы из данной точки адсорбционного объема в бесконечность. Величина А зависит от числа окружающих эту точку молекул адсорбента. Например, в узких щелях она будет больше, чем в широких. Согласно закону Больцмана концентрация в точке с потенциалом А определяется уравнением Сл=< о ехр (Л/ 7 ), где Со — концентрация вне поля адсорбента. Следовательно, в разных точках адсорбционного поля концентрация молекул адсорбента различна. Если она достигает концентрации насыщенного пара Сн, то происходит конденсация. Необходимое для этого наименьшее (критическое) значение потенциала Ащ, выражается формулой С =Со ехр (Лкр/ Г) (Лкр= =ЯТ Сп/Сй). При температурах значительно более низких, чем критическая, плотность пара р намного меньше плотности жидкости, количество которой и определяет адсорбцию. Поэтому при подсчете последней [c.224]

Выбор характерной плотности зависит от рассматриваемого внутреннего течения. В качестве простого примера рассмотрим горизонтальный слой жидкости между верхней и нижней ограничивающими поверхностями, имеющими температуры соответственно и 2- Если > /ь слой жидкости неустойчиво стратифицирован, когда плотность рассматриваемой жидкости уменьшается с ростом температуры. При некоторых условиях возникает движение, вызванное выталкивающей силой. В таком течении местная характерная плотность р на различных высотах вычисляется по линейному распределению температуры, существующему в вертикальном направлении в отсутствие движения жидкости, т. е. в условиях чистой теплопроводности. В других, более сложных внутренних течениях и (или) при других полях объемной силы методика выбора закона изменения ха- [c.28]

Наиболее низкокипящим продуктом, получаемым при пиролизе, является бензол, представляющий собой бесцветную жидкость с температурой кипения +80,1°, температурой замерзания +5,5°, плотностью = 0,879. Он получается также при коксовании каменного угля. Содержится в некоторых нефтях. Бензол применяется в качестве растворителя, служит сырьем для производства анилина, из которого вырабатывают более 1000 анилиновых красителей различных цветов и оттенков, широко применяемых в народном хозяйстве. В небольшом количестве бензол иногда прибавляют как компонент к авиационным бензинам для повышения их октанового числа. [c.193]

Конвекция — это перенос тепла движущейся жидкостью, сопровождаемый перемешиванием ее объемов с различной температурой. Жидкость, соприкасающаяся с горячей поверхностью, нагрета сильнее, чем остальная масса. Если движение жидкости происходит только вследствие возникающей при этом разницы плотностей и подъемных сил в поле тяжести, такой процесс называют свободной или естественной конвекцией. Если перемешивание осуществляется каким-либо другим способом, то такой процесс называют вынужденной конвекцией, хотя в некоторых случаях свободная и вынужденная конвекция вносят одинако- [c.26]

В таблице 1.17 приведены значения удельного веса, плотности и относительной плотности некоторых однородных жидкостей при различных температурах и давлении 0,1 МПа. Относительная плотность 6 - безразмерная величина, равная отношению плотности данной жидкости к плотности дистиллированной воды. [c.19]

Предположим, что жидкость помещена в сосуд, стенки которого имеют различную температуру. Тогда и температура самой жидкости будет переменной от точки к точке. В частности, будет меняться от точки к точке температура на поверхности жидкости. Ввиду того, что, как мы установили выше, поверхностное натяжение жидкости зависит от температуры, оно в различных точках поверхности жидкости в этом случае также будет различно. Под действием тангенциальных сил, дейст вующих на поверхность жидкости, в ней начнется движение, которое можно назвать капиллярной конвекцией. Разумеется, различие в температуре стенок сосуда вызовет в жидкости наряду с капиллярной конвекцией также и обычное конвективное движение. Однако в некоторых случаях можно ожидать, что последнее будет играть сравнительно малую роль. Именно, если поверхность жидкости достаточно велика по отношению к ее объему, например если жидкость налита в весьма мелкую широкую кювету, то можно ожидать, что обычная тепловая конвекция будет приводить к скоростям движения, являющимся малыми по сравнению с теми, которые будут вызываться капиллярной конвекцией. Действительно, в этом случае поверхностные эффекты должны быть велики по сравнению с объемными, поскольку величина поверхности относительно очень велика, а силы поверхностного натяжения весьма значительны по сравнению с гравитационными, пропорциональными крайне малым изменениям плотности жидкости. [c.383]

На рис. I. 1.1—I. 1.29 приведены кривые, характеризующие плотности при различных температурах сжиженных газов под давлением собственных паров и жидкостей. В некоторых случаях приведены эмпирические уравнения, выражающие с достаточной для практических целей точностью зависимость плотности от температуры. [c.9]

Неравномерное распределение частиц по их размерам и плотности в различных по высоте зонах ПС существенно при анализе явления выноса (уноса) части дисперсной фазы из ПС, поскольку унос мелочи происходит в значительной степени из верхних участков слоя. В некотором отношении эффект сепарации частиц по высоте ПС аналогичен известному явлению распределения концентрации летучего компонента по высоте ректификационной колонны при разделении смеси капельных жидкостей различной летучести при этом мелкие частицы или частицы с меньшей плотностью при сепарации выступают аналогами более летучей жидкости, скорость псевдоожижающего агента - аналогом температуры кипения жидкой смеси, а возврат части мелкодисперсного материала в ПС имеет аналогию с потоком флегмы в процессах ректификации [6, 16]. [c.544]

Механизмы неустойчивости, при- ией. рода которых определяется в первую очередь влиянием температуры на плотность жидкости, имеют различные названия неустойчивость Бенара, неустойчивость Рэлея, термическая неустойчивость. Соответствующие процессы переноса тепла часто называются тепловой конвекцией. Так, Бенар [1] наблюдал гексагональные структуры в неустойчиво стратифицированном горизонтальном слое жидкости. Рэлей [57] исследовал некоторую идеализированную модель подобной неустойчивости и нашел границы состояния безразличного равновесия, выраженные через параметры — t2 и О, а также характеристики переноса жидкого слоя. [c.203]

Как известно, плотность твердого тела, получаемого при затвердевании жидкости, зависит от внешних условий (например, давления) и связана с особенностями образования кристаллической структуры. Например, установлено по меньшей мере семь разновидностей льда плотностью от 0,92 до 1,5 см и характерными температурами плавления [303]. Аналогично при разных темпах уменьшения скорости газа, а также в зависимости от плотности и вязкости ожижающего агента, из псевдоожиженных систем получаются неподвижные слои с различным характером укладки частиц (разной кристаллической структурой). Такие слои различаются объемным (насыпным) весом и в некоторой степени скоростью перехода в псевдоожиженное состояние. Они могут также заметно отличаться величиной пика давления Дл (более рыхлые структуры дают меньшие значения Дя) укажем, что аллотропные видоизменения льда характеризуются различной теплотой плавления. [c.377]

Рассматривая жидкость вблизи температур кристаллизации, а точнее в некотором интервале температур между температурами кристаллизации и застывания, можно сделать вывод, что, вероятно, относительное перемещение частиц дисперсной фазы, обусловленное вязкостью жидкости при течении, может быть определено некоторым коэффициентом самодиффузии, стремящейся выравнить запас потенциальной и кинетической энергии (количества движения) перемещающихся частиц. Количество движения каждой движущейся частицы не остается постоянным. Очевидно, в этих условиях некоторые частицы не дисперсной фазы имеют различные дополнительные количества движения за счет межмолекулярных взаимодействий, которые и создают энергетический градиент между ними. Скорость ликвидации этого градиента практически пропорциональна коэффициенту самодиффузии, в свою очередь являющемуся функцией коэффициента вязкости и плотности системы. Однако в связи с непостоянством количества движения частиц дисперсной фазы, более корректно исходить непосредственно из подвижности отдельных частиц, т.е. средней скорости, которая приобретается любой из них по отношению к окружающим при внешних воздействиях на систему. Подвижность дисперсных частиц оценивается текучестью жидкости, измеряемой величиной, обратной коэффициенту ее вязкости. Последняя пропорциональна коэффициенту диффузии, откуда следует, что вязкость жидкости в рассматриваемом интервале пониженных температур обратно пропорциональна коэффициенту диффузии. [c.88]

По мере того как температура повышается, поверхностное натяжение жидкости, находящейся в равновесии с собственным паром уменьшается и принимает нулевое значение в критической точке [47]. При приведенной температуре, равной 0,45—0,65, значения а для большинства органических жидкостей находятся в пределах от 20 до 40 дин/см, но для некоторых жидкостей высокой плотности, имеющих низкую молекулярную массу (таких как, например, формамид), а > > 50 дин/см. Для воды а = 72,8 дин/см при 20 ""С для жидких металлов значения с составляют 300—600 дин/см (например, ртуть при 20 °С имеет поверхностное натяжение около 476 дин/см). Новейшие экспериментальные значения поверхностного натяжения различных жидкостей после тщательной их оценки собрал Яспер [29]. [c.513]

Этанол (метилкарбинол, этиловый спирт) — бесцветная подвижная жидкость с жгучим вкусом и характерным запахом. Температура кипения этанола 78,4°С, температура плавления -114,15°С, плотность 0,794 т/м . Этанол смешивается во всех отношениях в водой, спиртами, глицерином, диэтиловым эфиром и другими органическими растворителями. С некоторыми из них (водой, бензолом, этилацетатом, хлороформом) он образует азеотропные смеси различного состава. Азеотропная смесь с водой, содержащая 95,6% об. этанола, кипит при постоянной температуре 78,1°С. Поэтому, для получения безводного ( абсолютного ) этанола в промышленности используют специальные методы его обезвоживания, например, абсолютирование бензолом. Этанол образует алкоголяты с солями кальция и магния, например СаС12 4С2Н50Н и МяСЬ бСгНбОН. [c.270]

Оцука [51] рассмотрел влияние"][большого избытка аммиака на равновесное давление при различных температурах и плотностях заполнения автоклава d (табл. 18). Он обнаружил, что, начиная с некоторого значения d, равновесное давление резко возрастает. Это объясняется тем, что при определенной плотности заполнения автоклава жидкость занимает весь реакционный объем н плотность заполнения оказывается равной плотности жидкости. [c.72]

Развитие современной термодинамики началось с формулировки ряда постулатов, которые не могут быть строго обоснованы в рамках макроскопических представлений и не являются столь же широкими обобщениями, как первые три начала термодинамики. Можно тем не менее утверждать, что выдвинутые положения, которые рассматриваются ниже, справедливы по крайней мере в случае малых отклонений от равновесия. Вместе с известными началами классической термодинамики новые положения, прюдставляющие собой обобщения соответствующих экспериментальных данных, составили теоретическую основу линейной термодинамики неравновесных процессов. В отличие от равновесных статистических ансамблей характеристики неравновесных макроскопических систем изменяются со временем, а термодинамические параметры имеют разные значения в различных точках системы, т.е. зависят от координат. Существование в системе разности величин какого-либо интенсивного параметра (температуры, давления, концентрации) ведет к возникновению потока некоторого экстенсивного параметра (в конечном счете, вещества и энергии). Скорость переноса экстенсивной величины вследствие выравнивания интенсивного фактора в реальных условиях не будет бесконечно малой, как в случае равновесного, обратимого процесса. К типичным примерам неравновесной системы такого рода можно отнести поток газа при наличии градиента плотности поток жидкости, вызванный разностью гидростатических давлений поток тепла (теплообмен) под действием градиента температуры, поток заряженных частиц в электрическом и магнитном полях и т.д. [c.443]

В исследовании о расширении жидкостей Д. И. обращает внимание на зависимость, которая требует, чтобы изменение плотности с переменою температуры было величинохг постоянной, ее он называет модулем или определителем расширения. Значение модуля характерно для жидкостей вообще и для химических соединений. Б исследовании водных растворов по удельному весу Менделеев обращает внимание на то, что этот метод разрешает вопросы о существовании гидратов в растворах и находит особые точки в величинах плотности растворов при различной нх концентрации определяет приращение плотности с увеличением процента содержания данного вещества в растворе, что выражает графически прямой, которая обнаруживает некоторые изгибы и местами прерывается, а это соответствует особым точкам , указывающим на определенные молекулярные соединения растворимого тела с растворителем. Так были изолированы многие гидраты и доказано существование их в растворах. [c.557]

Используя данные о коэффициентах теплоотдачи при пленочном кипении, можно оценить величину критической плотности теплового потока 1ф2 в неравенстве (7.53). Для этой оценки можно использовать понятие предельного перегрева жидкости по отношению к температуре насыш,ения Т-в, при котором жидкость становится нестабильной. Понятие о предельном перегреве жидкости введено в работах [128, 129]. Экспериментально установлено существование предельных перегревов различных жидкостей. При атмосферном давлении значения предельных перегревов для некоторых из них приведены в табл. 7.5. Величина Гдр является функцией давления насыщения. В первом приближении можно принять, что эта зависимость линейная, и для определения температуры предельного перегрева достаточно знать ее значения в двух точках при Рн = 0,1 МПа и в критической точке, в которой для любого вещества АГпр = О и, следовательно, 7 пр=7 кр. Тогда все промежуточные значения предельной температуры удобно отыскать и.з графика, аналогичного приведенному па рис. 7.8. [c.236]

Кинематические методы. Этими методами проводится прямое измерение скорости ш как пути, пройденного элементом жидкости за некоторое время ш) = Д5/Лт. Наблюдения ведутся за перемещением меток , в отношении которых нредполагает-ся, что их скорость совпадает со скоростью окружающей жидкости (газа). Кинематические методы применяются как для исследования. осредненных во времени скоростей, так и, главным образом, для измерения мгновенных скоростей в потоке. В качестве меток обычно используют взвешенные частицы (например, дым для газовых потоков, порошок из алюминиевой пудры для водных потоков и т.п.). Метками могут быть различного рода неоднородности в движущейся среде, отличающиеся от средь температурой, плотностью, светимостью, коэффициентом преломления, коэффициентом поглощения, радиоактивностью, зарядом, степенью ионизации и т. п. Метки могут вноситься искусственно или же содержаться в потоке как его естественные примеси (подробнее см. в [c.414]

Другой вид краевого условия для скорости приводит к гораздо более простым решениям задачи безразличного равновесия. Он использовался Рэлеем [57] в выполненных им исследованиях этого типа переноса, когда рассматривались так называемые нежесткие границы. В частности, предполагалось, что на слой жидкости со стороны ограничивающих областей сверху и снизу не действует никакое горизонтальное касательное напряжение, как если бы эти области были заполнены жидкостями с гораздо более низкой вязкостью, но с существенно более высокой удельной теплопроводностью. На практике такого рода граничные условия могут быть приближенно реализованы с помощью двух различных жидких металлов. При этом жидкость, находящаяся в слое, должна иметь некоторую промежуточную плотность, существенно более высокую вязкость и не смешиваться с другими жидкостями. Она должна обладать также гораздо более низкой теплопроводностью, чтобы обеспечить сохранение общих условий для температур, определяемых формулами (13.2,31). [c.209]

Гомогенизация растворимых сред обеспечивается движением перемешиваемых масс, которое может быть свободным или вынужденным. Взаимносмешивающие-ся жидкости, находящиеся в замкнутом пространстве, через некоторое время самопроизвольно смешаются. Это перемешивание вызывается движением частиц жидкости, которое происходит под влиянием молекулярной диффузии или вследствие массопередачи в условиях свободной конвекции, возникающей из-за неодинаковой плотности жидкостей или разной температуры в различных слоях жидкости, или же осуществляется под влиянием обоих процессов одновременно. При нормальной температуре и давлении преобладает влияние молекулярной диффузии. Для перемешивания более быстрого, чем самопроизвольное, используют передачу массы или тепла посредством вынужденной конвекции, которая достигается направленным движением жидкости. [c.53]

Следует отметить и функциональные методы теории жидкостей. Особенно важную роль они играют при описании микроскопически неоднородных жидкостей, т. е. жидкостей, свойства которых заметно меняются уже на расстояниях порядка молекулярных размеров. Именно с такими жидкостями и приходится иметь дело в адсорбции. Для описания состояния таких жидкостей помимо, скажед , температуры и химического потенциала недостаточно задать еще один параметр (объем системы), а нужно задать целую функцию — например, внешнее потенциальное поле или локальную плотность. Вот почему в задачах по адсорбции жидкостей функциональный подход является даже в некоторой степени неизбежным. Значение этого метода состоит в том, что с его помощью можно представлять различные общие соотношения теории жидкостей в виде простых формул, которые, в частности, могут быть использованы и для формулировки приближенных уравнений. [c.350]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология