Проверка уравнения полива

Реальное электрическое поле, возникаюш,ее при разряде частиц А на ртутной капле, не является симметричным. Поэтому отрицательный максимум 1-го рода появляется лишь тогда, когда потенциал полуволны восстанавливающегося вещества лежит отрицательнее п. н. з. Для проверки уравнения (38.8) были проведены опыты на капельном ртутном электроде, помещенном между двумя платиновыми электродами, при помощи которых [c.195]

Для проверки уравнения (38.8) были проведены опыты на капельном ртутном электроде, помещенном между двумя платиновыми электродами, при помощи которых создавалось внешнее поле. В таких условиях в соответствии с уравнением (38.8) на полярограмме наблюдалось два максимума, отвечающих положительной и отрицательной ветвям электрокапиллярной кривой (рис. 106). Хотя уравнение (38.7) является приближенным, оно позволяет объяснить все основные особенности полярографических максимумов 1-го рода. [c.207]

Сведения о коэффициентах активности в насыщенных растворах чистых электролитов и их смесей, как правило, отсутствовали, поэтому проверка уравнений Ратнера носила полу-количественный характер. [c.53]

В табл. 3 и 4 приведены результаты равновесных опытов по проверке уравнения (15). Достаточное постоянство величины коэффициента распределения в широком диапазоне концентраций сорбируемых ионов в равновесном растворе свидетельствует о справедливости предположений, поло- [c.538]

Самое низкое из возможных значений е,,, по-видимому, соответствует квадрату индекса рефракций 1,78. Используя данные, приведенные в табл. 2 и 4, и значения по Стоксу [104], уравнения (11) и (12) можно решить в соотношении г . Для ионов Ка+ и Р, которые, по-видимому, обладают стабильными гидратными оболочками, значения гц равны соответственно 2,2 и 2,0 А. Эти величины, вероятно, несколько малы, однако можно показать, что с переходом к крупным многовалентным ионам значение становится слишком большим. Эта проверка уравнения (12) очень чувствительна к малейшим изменениям одного из параметров, таких, как и Ге- Таким образом, получение количественной информации о структуре гидратных комплексов из энергии (а также теплот) гидратации практически невозможно. То обстоятельство, что рассчитанные значения простых ионов имеют правильный порядок величин, указывает на разумность описанной картины гидратного комплекса. Ввиду многочисленности допущений и со мнений в справедливости уравнения Борна трудно предположить что модели непрерывного растворителя получат дальнейшее раз витие. К тому же, как было показано Франком [144], осложнения вызванные электростатическим полем как дополнительной пере менной, не позволяют просто получить другие термодинамические [c.45]

К аппаратам проточного типа относятся практически все аппараты, используемые при промышленном проведении процесса обратного осмоса, такие, как фильтрпресс , с трубчатыми мембранами, с мембранами в виде полых волокон и другие. Приводимые ниже расчеты в основном базируются на уравнениях, полученных при изучении процесса в модельном аппарате типа фильтрпресс и в общем случае не могут быть применены к другим аппаратам без экспериментальной проверки справедливости исходных уравнений. Однако в частных случаях, относящихся к условиям развитого турбулентного потока разделяемого раствора, полученные соотношения могут быть использованы для расчета любых проточных аппаратов. [c.230]

Затем столбики устанавливают примерно в средней части используемого (при данном исследовании) диапазона шкалы. Обычно за среднюю точку шкалы берут 20 мм. Вращением специального кольца с накаткой добиваются резкого сближения линии раздела полей зрения. Уравнение яркостей полей создается вращением винта патрона, установленного на осветителе, для чего один винт слегка отвертывают, а второй — завертывают. Проверка точности установки на равную яркость обоих полей производится таким образом слегка поднимают или опускают правый столбик, затем, наблюдая в окуляр за перемещением правого столбика, уравнивают поля по яркости, делают отсчет по шкале прибора и нониуса. Эту операцию повторяют не менее 5 раз. Установка считается законченной, если среднее из пяти отсчетов отличается от нужного отсчета (например, 20) не более чем на 1—1,5%. [c.168]

С помощью рис. 5 можно получить представление о характере изменения электропроводности при увеличении напряженности поля. Поскольку величины / (а ) и (а>) при увеличении силы поля уменьшаются и так как оба эффекта — понных полей и электрофоретический эффект [уравнение (216)]—вычитаются из значения предельной электропроводности, то Л возрастает с увеличением силы поля. Однако при очень сильных полях Ху не стремится к X", так как / (а ) равно единице при а = оо. Вид кривых зависимости электропроводности от силы поля и количественная проверка этой теории будут обсуждаться в гл. УП, 8. [c.109]

Напряженность поля, концентрация коагулятора и прочие факторы также влияют на равновесный размер цепей, но только в качестве параметров (коэффициентов) уравнения структурного состояния. На основе этих уравнений позднее были выведены все известные уравнения реологии, в том числе и с более сложной структурой дисперсной системы. На феррожидкостях и магнитных суспензиях они получили первую количественную экспериментальную проверку. [c.759]

Мейер и Поляньи [8н] указали, что в таких реакциях, как уравнение 2, поле, создаваемое моментом С—С1 связи, будет заставлять гидроксильный ион приближаться со стороны, противоположной местоположению атома хлора. Хьюз и Инголд [8п] представили, однако, квантово-механические доводы, которые, не зависимости от электростатического отталкивания, дают основания думать, что минимальная энергия активации отвечает тем случаям, когда атакующий ион приближается именно так, чтобы вызвать инверсию вместе с тем они высказали уверенность, что квантово-механические силы должны оказывать более мощное воздействие, чем электростатические силы. Для критической проверки своего утверждения они рассмотрели гидролиз ониевых катионов. В этом случае можно было бы ожидать, что если электростатические силы оказывают ре- [c.433]

В качестве последней проверки структуры по уравнению (13.7) было вычислено расщепление дублета а кривой поглощения при направлении внешнего поля, совпадающем с [с]. Пространственная группа требует, чтобы плоскости чередующихся молекул располагались под прямыми углами друг к другу, и, если верна плоская модель, все прямые, соединяющие соседние пары протонов, должны составлять с [с] одинаковый угол [c.285]

Таким образом, в режиме полного испарения должна существовать линейная зависимость между расходом раствора и величиной А -Сг. Так как соотношение (6) получено из уравнения теплового баланса без учета динамики испарения, были проведены опыты по проверке этого уравнения. С этой целью измерялось поле температур в 10 точках но диаметру струи на расстоянии 200 мм от края сопла с последующим усреднением по сечению. Использовали термопары ХК диаметром 0,8 мм, спай которых защищали от попадания капель неиспарившейся жидкости. Опыты показали, что поле температур по сечению очень неоднородно. Местами температура в двух точках, отстоящих на 20 мм, различается на 50°С. Максимальные различия темпе- [c.32]

Уравнение (7) найдено методом наименьших квадратов при изменении от 360 до 520° С. Поправка из уравнения (7) вводилась в результаты экспериментальной проверки соотношения (6). На рис. 11 представлены результаты экспериментов на МАГ-З, в которых одновременно с изменением расхода рабочего раствора измерялось температурное поле. Опыты проводились при небольшом изменении числа оборотов двигателя (4900— 5200 об/мин). [c.33]

Проверку уравнения (У.4) провел путем счета частиц в поле зрения ультрамикроскопа Р. Жигмонди. Именно Жиг-монди обратился к Смолуховскому с предложением разработать теорию коагуляции и впервые подтвердил ее применимость. Впоследствии уравнение ( .4) проверяли А. Вест-грен, П. Туорила, Г. Кройт и др. Совпадение теории с экспериментом оказалось вполне удовлетворительным. [c.108]

При проверке уравнения по данным растворимости твердой углекислоты в водороде и гелии было найдено, что расчетные данные были ниже экспериментальных. Автор объясняет это тем, что взаимодействие СО2 — На превышает обычные ван-дер-ваальсовы силы. Еще ранее Маккормик и Шнейдер [36] указывали на то, что в противоположность благородным газам СО2 имеет направленное силовое поле в результате образования молекулами СО2 в газовой фазе молекулярных квадруполей. Поэтому в добавление к обычным ван-дер-ваальсовым силам взаимодействие можно ожидать еще более специфическое взаимодействие с такими молекулами, как Нг, в результате взаимодействия квадруполь — квадруполь. При низких температурах вклад от этих сил может быть заметным и может привести к большей растворимости твердой углекислоты в водороде, чем это подсчитывается на основании чисто ван-дер-ваальсовых сил. [c.464]

Второй этап 1был посвящен проверке уравнения полива для эмульсий, имеющих предельное напряжение сдвига, т. е. пластично-вязких жидкостей (И группа эмульсий). При этом выбирались эмульсии, обладающие большим предельным напряжением сдвига и небольшой вязкостью полив проводился на небольших скоростях. При таких условиях полива (см. уравнение V. ) возрастает нанос, обусловленный пластичными свойствами системы, при одновременном уменьшении наноса, обусловленного вязкостью. [c.62]

Проверку уравнения (VI, 4) провел путем счета частиц в поле зрения ультрамикроскопа Р. Жигмонди. Именно Жигмонди обратился к Смолуховскому с предложением [c.117]

Для дополнительной проверки возможности применения уравнения (1 в 1) для изучения характера распространения силовых линий гравитационного поля, а также уравнения (4) для определе-1Н1Я гравитационного радиуса Солнца проведены следующие дополнительные расчеты. [c.52]

На конечные свойства горячештампованных днищ, применяемых при изготовлении нефтегазохимических аппаратов, оказывает влияние множество факторов, из которых к числу наиболее существенных относятся параметры термического цикла штамповки. Установление закономерностей изменения температурных полей системы заготовка-штамповая оснастка является важным условием при проектировании оптимального технологического процесса изготовления днищ или совершенствовании существующего. Имеются экспериментальные и расчетные методы исследования температурных полей в термических процессах. Экспериментальные методы применяются, чаще всего, для проверки результатов расчета температурных полей. Расчетные методы подразделяются на аналитические и численные. Первые, применимы, в основном, для простых тепловых расчетов, в которых учитывается небольшое количество факторов [1]. Для сложных тепловых процессов решения можно получить только с помощью численных методов с применением ЭВМ. К числу таких методов относится метод конечных разностей [2], который получил широкое распространение в связи с появлением мощных компьютеров. Он характеризуется относительной простотой получения базовых уравнений и реализации алгоритма решения на ЭВМ. [c.280]

Тг.К 1М простым путем пол чается соотношение между двумя параметрами, которые на первый взгляд, казалось бы, связать нельзя. Только что выведенное уравнение является примером соотношения Максвелла. Кроме того, что оно неожиданно, это уравнение пе кажется практически интересным. Тем не менее из него следует, что мог т существовать и другие подобные соотношения и что коэффициент (д81 дУ)т. введенный выше, но-видимому, можно связать с некоторыми известными величинами. Следовательно, можно ис-по.дьзопать тот факт, что Н, С и А — функции состояния, и вывести еще три соотношения Максвелла. Каждый вывод можно аргументировать следующим путем поскольку Н, С и А — функции состояния, необходимо найти критерий, который даст ответ да прн проверке (1Н ёС и с1А с помощью соотношения ЛГ 4 в подразд. [c.173]

Причина того, что уравнение Дюгема—Маргулеса не полу-ддпо широкого применения для проверки данных о равновесии в трехкомпонентных системах, заключается в трудоемкости проверки по этому уравнению и недостаточности экспериментальных данных в большинстве работ. [c.95]

Это, например, справедливо для методов проверки теории, основанных на определении константы а в уравнении Ван-дер-Ваальса, теплоты сублимации и испарения, энергии адсорбции и смачивания. Точное сопоставление с теорией вл всех этих случаях затруднено тем, что на столь близких расстояниях ни одна теория молекулярных сил, строго говоря, неприменима и, кроме того, результат зависит от наложения сил разного характера (например, квад-рупольных), к тому же зависящих от часто неизвестной ориентации молекул и асимметрии их силовых полей. [c.61]

Из уравнения (2-35) видно, что эффект цилинд-, ричности диффузионного поля увеличивается с уменьшением радиуса электрода и увеличением коэффициента диффузии электроактивных веществ. Уравнение (2-35) подвергалось неоднократной проверке [59, 60]. Результаты показали удовлетворительное согласие экспериментальных данных с расчетными [c.41]

Проверка этого уравнения на системах полистирол—толуол, полиметилакрилат—бензол, полиметилметакрилат—хлороформ, полиметакрилнитрил—диметилформамид и поли-а-метилстирол— толуол показала, что оно дает почти такие же результаты, как и уравнение Марона с константами, приведенными в табл. 6. [c.30]

Опишем поле концентраций в пористом теле простейшей геометрической формы с помощью дифференциального уравнения мо-лекуляр-ной диффузии (1.41) при краевых условиях (1.60), (1.54) и (7 = onst. В результате решения может быть установлено распределение концентраций по объему тела в каждый момент времени. Экспериментальная проверка этого распределения затруднена в виду малого размера пористых тел, контактирующих с жидкостью в условиях реальных производственных процессов. Гораздо легче проследить за изменением средней по объему пористого тела концентрацией С. Обобщенное теоретическое решение для неограниченной пластины, неограниченного цилиндра и шара имеет следующий вид [c.38]

Пионный атом — это пример водородоподобной системы с электроном, замененным на отрицательно заряженный пион [1]. Интерес к таким системам обусловлен высокой точностью и избирательностью, которые типичны для атомной спектроскопии. В то время как электрон описывается уравнением Дирака, пион — простейший пример частицы с электромагнитным взаимодействием, которая подчиняется уравнению Клейна—Гордона. Фактически вы-соколежащие орбиты пионных атомов позволяют провести количественную проверку того, что уравнение Клейна—Гордона правильно описывает электромагнитные взаимодействия бозонов. Поэтому мы сначала изучим свойства и порядок величин, типичных для пиона, связанного в кулоновском поле точечного заряда, подчеркивая характерные отличия от дираковской частицы. [c.203]

Найт [87] заметил, что магнитный резонанс ядер в металлической меди происходит при более высокой частоте, чем резонанс в СиС1 (диамагнитная соль). Тип сдвига, который обычно встречается в металлах, известен под названием найтовского сдвига и достигает величин от 0,1 до 3% резонансной частоты. Найтовский сдвиг обычно происходит в сторону более высоких частот (слабых полей), и он связан с наличием неспаренных электронов проводимости у поверхности Ферми в металлах. Ядра посредством сверхтонкого взаимодействия подвергаются действию результирующего локального поля за счет поляризации неспарепных электронов у поверхности Ферми. Так как эта спиновая поляризация находится, за исключением случаев очень низких температур, в линейной зависимости от величины приложенного поля, то сдвиг пропорционален данному полю. В количественное уравнение для найтовского сдвига [88] входит квадрат волновой функции электронных состояний у поверхности Ферми это уравнение служит для прямой проверки справедливости различных волновых функций, предложенных для металлов. [c.35]

Если основные экспериментальные работы по поликонденсации относились к проверке выполнимости условия гелеобразования, то в случае реакций сшивания главным объектом исследования являются золь-фракция и свойства образуюш егося сетчатого полимера. По-видимому, это связано с тем, что гелеобразование в соответствии с уравнением наступает на малых глубинах превраш ения из-за большой величины Pwu, так что имеются большие экспериментальные трудности для количественной оценки этой величины. Можно отметить несколько работ этого плана [21—23]. Так, при сшивании полиэтиленимипа, как разветвленного, так и линейного, дихлоридом триэтиленгликоля доля реакции образования узлов сетки, неэффективных с точки зрения формирования сетки, остается значительной при любых разбавлениях и на всех стадиях процесса как до точки геля, так и после нее. Вероятность циклизации в предгелевой области оценивали по сдвигу точки гелеобразования, в послегелевой — но уменьшению концентрации эластически активных цепей сетки в зависимости от степени разбавления системы. Ниже приведены значения вероятности циклизации р при сшивании поли-этиленимина различными агентами. [c.111]

В дальнейшем была сделана попытка учесть различие в подвижностях (коэффициентах диффузии) обменивающихся ионов для случая внешнедиф- фузионной кинетики [2]. Однако экспериментальная проверка показала, что имеется значительное расхождение между теорией и экспериментом. Следующая корректировка теории состояла в учете диффузионных потенциалов, возникающих при обмене разноподвижных ионов, причем эта задача была решена как для случая внешнедиффузионной, так и для внутридиффузионной кинетики [3—5,7]. Учет диффузионных потенциалов производили при помощи уравнения Нернста — Планка. Наличие электрического двойного слоя на границе раздела фаз не учитывалось. По мнению Гельффериха [51, такие слои не влияют на кинетику обмена, поскольку представляют собой чисто равновесные явления. Однако точный расчет, приводимый ниже, показывает, что в сильно разбавленных растворах электрическое поле у поверхности зерна ионита может оказывать влияние на кинетику обмена. [c.11]

Все соотношения этой главы могут быть выведены из принципа суперпозиции Больцмана, сформулированного в гл. 1, который эквивалентен представлению вязкоупругих свойств с поли )Щью линейных механических моделей, подобных приведенным иа фиг. 1 или 2. Они дают широкие воз-мол ности для экспериментальной проверки принципа суперпозиции, такой как, напри.мер, сравнение результатов для неравновесных и динамических функций с помощью уравнений, подобных (3.43) и (3.48). В lex немногих случаях, когда имелись необходи.м 11е даннь е для критического сопоставления, найденные расхождения были в общем небольшими и недостаточными для того, чтобы возбудить серьезные сомнения в правильности постулатов теории [26, 27]. В литературе сообщается об одном непонятном случае больших расхождений [28]. [c.79]

Экспериментальная проверка теории броуновского движения прп помощи уравнения (3.9), проделанная Перроном, Сведбергом и другими, блестяще подтвердила теорию. Перреп наблюдал в микроскопе броуновское движение одной частицы и через равные промежутки времени отмечал ее положение в поле зрения. Полученные им результаты изображены на рис. 28 и представляют схематическую проекцию броуновского движения частицы на плоскость. Если полученные отрезки спроектировать па произвольно выбранную прямую, то получим проекцию броуновского движения на одну линию. [c.71]

Было обнаружено, что 612 зависит от средней площади поверхности полимера в данном растворителе. Так, для раствора поли(метилметакрилат-пр-лаурилметакрилата) в неполярном растворителе характерно изменение 12 с температурой, вызванное развертыванием боковой углеводородной цепи. Это делает предложенное уравнение неприменимым к описанной системе. Хотя уравнения Кэтсифа и Хьюита, возможно, еще требуют проверки, они кажутся перспективными для определения конфигурации сополимеров. [c.149]

Это уравнение, получившее гг авяние за/сона Эйнштейна для фотоэффекта, полностью соответствует опытным данным. Весьма тщательная экспериментальная проверка его была осуществлена в 1916 г. Милликеном. Максимальная энергия испускаемых электронов измерялась путем приложения внешнего электрического поля, при котором прекращается фотоэлектрический ток — приложенное напряжение не позволяет электронам долетать до электрода в этом случае / [c.23]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология