Слой затухающий

П. При горении сырой нефти и бензина образуется нагретый гомотермический слой, толщина которого растет со временем и температура в котором равна температуре на поверхности горящей жидкости. В этом слое происходят интенсивные конвективные турбулентные движения. При тушении пламени в этом случае температура нагретого слоя снижается, а толщина его растет вследствие дополнительного переноса тепла капельками воды. Только перед окончанием тушения конвективные движения в гомотермическом слое затухают. Эти конвективные движения в сильной степени затрудняют прекращение горения жидкости. [c.205]

Известно что вязкость непрерывной фазы понижается с уменьшением размера твердых частиц. Можно предположить, что вихри в кильватерной зоне под газовой пробкой затухают при высокой вязкости непрерывной фазы в результате уменьшается расстояние между пробками, при котором происходит их слияние (это особенно характерно для псевдоожижения слоя крупных частиц). Найдено также i , что два одинаковых пузыря в слое большого размера не сливаются, если расстояние между ними по вертикали превышает 1—1,5 фронтальных диаметров пузыря. [c.193]

Распределение температуры в дискретной модели слоя, очевидно, имеет смысл сравнивать с распределением (VI. 112) только при достаточно больших значениях индексов т, п. Характер распределения нри больших п определяется поведением соответствующего Фурье-образа при малых а . Нетрудно видеть, что при ю = О (и соответственно 1 = 1) уравнение (VI.107) имеет корень д = 1. Поэтому при малых корень уравнения (VI.107) естественно искать в виде = 1 8 (где е 1). Кроме двух корней, близких к единице, уравнение (VI.107) имеет еще пару корней. Частные решения, соответствующие этим корням, однако, быстро затухают с ростом тп и, следовательно, нри т I их вкладом в искомое распределение можно пренебречь. [c.244]

При анализе устойчивости процесса в диффузионном режиме следует учесть, что в этом случае реакция локализуется в тонком слое близ внешней поверхности пористой частицы. Благодаря большой скорости химической реакции флуктуации концентрации должны чрезвычайно быстро затухать вне этого слоя, и только флуктуации температуры могут свободно распространяться по всему объему зерна путем теплопроводности. Переходные процессы в тонком реакционном слое должны протекать весьма быстро поэтому цри анализе устойчивости можно считать, что этот слой всегда работает в стационарном режиме и учитывать только наиболее медленный нестационарный процесс распространения тепловых флуктуаций в объеме пористого зерна. Исследуя процесс, протекающий в диффузионном режиме, следует уже учесть сопротивление тепло- и массо-нереносу на внешней поверхности зерна. Учитывая упомянутые выше допущения, записываем уравнения, описывающие нестационарный процесс, протекающий в диффузионном режиме, в виде [c.362]

Кроме определения номера тарелки, на которой затухают колебания, были определены зависимости для расчета уровня слоя жидкости на /-й тарелке для / = 7/2. [c.229]

Устойчивость стационарных режимов. Вследствие высокой теплопроводности слоя следует ожидать, что высшие гармоники возмущения стационарного решения быстро затухают и устойчивость режима вполне определяется одпой-двумя низшими модами возмущения. Это подтверждается прямым численным решением нестационарных уравнений (25) из состояния, близкого к стационарному. С целью исследования устойчивости в широкой области параметров модели была применена дискретизация линеаризованной вблизи стационара задачи с последующим анализом по Раусу — Гурвицу матрицы полученной системы линейных уравнений [27] [c.59]

Определение оптимального периодического режима проводилось при ограничениях на управление 27°С С/ 423°С. Входная концентрация аммиака равнялась 2%. Результаты расчетов приведены в табл. 5.2, где указаны величины условного времени контакта т и длительность цикла с. Для сравнения выполнен расчет оптимального однослойного реактора, работающего в стационарном режиме и обеспечивающего практически тот же выход аммиака, что п при периодическом управлении входной температурой. На входе в аппарат (1 = 0) концентрация аммиака равнялась 2%, а температура изменялась в течение периода от 27 до 427°С. Амплитуда вынужденных колебаний температуры в газовой фазе и на поверхности катализатора существенно затухала на участках слоя, соответствующих I 0,5. На выходе из реактора (1 = 1) изменение температуры в течение периода не превышало 30—40°. На начальных участках слоя катализатора разница между температурой катализатора и температурой газа составляет 40—50 . По мере уменьшения амплитуды колебаний температуры в течение периода отличие между температурами газа и катализатора уменьшилось, и нри 5 0,5 разность не превышала 1—2 . [c.141]

На основании данных наблюдений [229, 307] и имеющихся в литературе обобщений [2, 103, 321] механизм пылеулавливания при пенном режиме можно представить следующим образом. Основным препятствием, затрудняющим доступ высокодисперсных частиц к поверхности осаждения, является пограничный газовый слой, в котором затухают турбулентные пульсации потока. Преодоление пылинкой пограничного слоя происходит за счет инерции, приобретенной в момент выброса частицы из турбулентного вихря в пограничный слой [352, 353]. [c.162]

В ядре перенос вещества осуществляется преимущественно токами жидкости и в условиях достаточной турбулентности течения концентрация распределяемого вещества в данном сечении и в условиях стационарного режима сохраняется постоянной. По мере приближения к граничному диффузионному слою турбулентность и, следовательно, турбулентный перенос затухают, с приближением к границе начинает превалировать перенос за счет молекулярной диффузии. Соответственно этому появляется градиент концентрации распределяемого вещества, растущий по мере приближения к границе. Таким образом, область граничного диффузионного слоя — это область появления и роста градиента концентрации, область увеличения молекулярной диффузии от пренебрежимо малого значения до максимального. [c.267]

Для определения коэффициента теплоотдачи воспользуемся уравнением полуэмпирической теории турбулентного переноса (П.38). Для вычисления динамической скорости и , входящей в это уравнение, необходимо прежде всего выяснить источники турбулентных пульсаций в жидкости. Первый источник — осевое течение жидкостной пленки по внутренней поверхности аппарата. Второй, главный источник — перемешивание жидкостной пленки лопастями ротора. Наиболее интенсивное перемешивание жидкости в роторном аппарате имеет место в жидкостных валиках. Именно здесь возникают и поддерживаются наибольшие турбулентные пульсации, которые проникают в пристенный слой и постепенно затухают в нем по мере удаления лопасти. [c.199]

Случай Сг = О соответствует нейтральным колебаниям и кривая i(a, к) = 0 в плоскости а, Я отделяет область неустойчивости ламинарного пограничного слоя от области устойчивости. Эта кривая называется нейтральной. Наименьшее число Рейнольдса на нейтральной кривой является критическим числом Рейнольдса для данного течения. При числах Рейнольдса, меньших критического, возмущения любой длины волны затухают. При числах Рейнольдса, больших критического, имеются возмущения с определенной длины волны, которые нарастают. [c.311]

Подчинение этих процессов разным законам приводит к тому, что ток ДЭС затухает раньше фарадеевского (рис. 5.15,а). Это обстоятельство позволяет разделить ток двойного слоя и фарадеевский ток, проводя измерение в момент времени т, и исключить первый. Конечно, при этом приходится иметь дело с весьма малыми силами тока, но современные электронные схемы позволяют без особых искажений усилить малые токи до любых значений, необходимых для управления регистрирующим прибором, скажем, самописцем. [c.285]

Левич [201 рассматривает вязкий пограничный слой, в котором турбулентное движение не исчезает внезапно, а постепенно затухает по мере приближения к стенке или поверхности раздела фаз при этом коэффициент турбулентной диффузии уменьшается и у самой поверхности становится равным нулю. В большей части вязкого слоя, несмотря на малую величину турбулентных пульсаций, ими переносится большее количество вещества, чем путем молекулярной диффузии. Лишь в пограничном диффузионном слое коэффициент турбулентной диффузии становится меньше коэффициента молекулярной диффузии, причем молекулярный перенос начинает преобладать над турбулентным. [c.103]

Двухслойная модель. В действительности при любой степени турбулентности потока в тонком пристенном слое сохраняются черты ламинарного течения, скорость равна нулю лишь непосредственно на стенке (условие прилипания). В этой зоне, называемой вязким подслоем, преобладает механизм молекулярной вязкости, а турбулентные пульсации скорости резко затухают по мере приближения к стенке. Толщина вязкого подслоя б, в котором сохраняются закономерности чисто ламинарного течения. [c.162]

Вследствие образования пристенного слоя коагулированной суспензии разрушение структуры при течении происходит на некотором расстоянии от стенки, там, где вызванное ею упрочнение затухает. Это исключает проскальзывание и позволяет обойтись без рифления и нарезок на передающих напряжение поверхностях, поскольку такого рода рифления, как показали Е. М. Соловьев, Н. М. Касьянов и др., иска рают реологические измерения. [c.245]

Пористые зерна катализаторов имеют низкую теплопроводность, и скорость теплоотдачи от слоя к поверхности теплообмена очень мала. Поэтому невозможны интенсивный отвод теплоты из неподвижного катализатора и равномерное распределение температур по сечению неподвижного слоя. Наиболее интенсивный отвод теплоты мог бы быть достигнут при расположении водяных или воздушных холодильников в самом слое катализатора однако из-за малой теплопроводности неподвижного слоя этот прием недопустим, так как катализатор затухает вблизи холодильников, т. е. температура его резко снижается и реакция прекращается. [c.244]

По мере понижения температуры продуктов газификации процесс сухой перегонки затухает и в верхнем слое топлива происходит лишь подсушка свежего топлива. [c.99]

Рассмотрим движение жидкости вдоль гладкой стенки, на которой имеется в виде выступа источник возмущений (рис. 1.35). Рис. 1.35а соответствует малым числам Яе, а рис. 1.356 - большим. При малых Яе возмущение в виде вихря, вызванное уступом, будет сразу же затухать, так как основную роль в таком потоке играет вязкость, и жидкость дальше будет двигаться, не перемешиваясь, полосами (слоя- [c.52]

При больших числах Ке, превосходящих Яе р, преобладающим окажется влияние инерционных свойств возникшее возмущение, распространяясь вниз по потоку, уже не затухает. Вращающиеся частицы вовлекают в это движение другие, вследствие чего весь поток становится вихревым, то есть турбулентным (рис. 1.356). Турбулентным называется такой режим движения, при котором имеет место завихренность потока, и все процессы переноса (массы, количества движения и энергии) обусловлены не только межмолекуляр-ным взаимодействием, но и смешением молей различных слоев потока. В турбулентной области потока траектории частиц представляют собой результат сложного вихревого движения (рис. 1.36). [c.53]

На открытом месте (т. е. не занятом строениями) температура поверхностного слоя грунта изменяется в зависимости от времени года, почти в точности следуя за колебаниями температуры наружного воздуха. В более глубоких слоях грунта но мере удаления от поверхности сезонные колебания температуры затухают и по фазе все больше отстают от колебаний температуры наружного воздуха. Наконец, на некоторой глубине, неодинаковой для различных географических пунктов, имеется слой грунта, так называемый пояс постоянной температуры, где сезонные колебания температуры уже пе замечаются. Температура в этом поясе примерно равна среднегодовой температуре в данной местности. [c.35]

Ия вида закона диперсии (8) следует, что амплитуда возмущения, распространяющегося вверх по Слою, растет линейно по высоте, что согласуется с экспериментальными данными о линейном росте флюктуаций пористости по высоте 11]. Бторая ветвь дисперсии (9) показывает, что возмущение,достигнув верхней границы слоя, затухает в узкой зоне вблизи верхней границы. Эю связано с тем, что верхняя граница слоя не является снльнын разрывом в традиционном понинании необходимо учитывать отражение волн, падающих из глубины слоя на верхнюю границу и затухающих затем согласно закону дисперсии (9). За счет суперпозиции падающи / на верхнюю границу и отраженных волн на верхней границе происходит скачок амплитуды волн, Ч1, согласуется с экспериментальными данными [c.89]

На рис. 9.3 (в соответствии с теорией диффузионного пограничного слоя) показано, как переносится целевой компонент (распре деляемое вещество) в потоке. По мере приближения к по граничному диффузионному слою затухает т урбулентный пере нос и начинает преобладать молекулярная диффузия. Воспри нимающая целевой компонент фаза считается (в данном слу чае) твердой или близкой к ней, т. е. способной гасить турбу. лентные пульсации потока. [c.309]

И решалась в предположении о линейно.м распределении скорости в вязком подслое, Таким образом, была использована физическая гипотеза о затухании невзаимодействующих вихрей в ламинарном плоско-параллельном, стационарном, безградиеитном теченш (эта гипотеза является, по-видимому, хорошим приближением к действительности непосредственно вблизи стенки). Проведенное теоретическое рассмотрение показало, что структура турбулентности в вязком подслое определяется крупномасштабными вихрями, сильно вытянутыми в продольном направлении. Эти вихри двигаются со скоростью, значительно превышающей локальные скорости в вязком подслое и составляющей примерно полов1шу скорости на внешнем крае пограничного слоя (или на оси, если рассматривается течение в трубе). Этому способствуют и напряжения Рейнольдса, которые затухают пропорционально третьей степени расстояния от стенки. Вычисления показали также, что поперечный интегральный масштаб вихрей в подслое соизмерим с толщиной вязкого подслоя, в то время как продольный интегральный масштаб турбулентности в подслое почти на два порядка больше. Этот факт указывает на важную роль трехмерности пульсационного движения в пределах вязкого подслоя. [c.180]

Гидродинамические неоднородности могут быть как внешними, так и внутренними. К внешним можно отнести возникающие в объемах реакторов отрывные течения и вихреобразования потоков из-за несовершенства конструкций внутренних устройств. Такпе неоднородности в слое могут быстро затухать [3—5], однако в ряде случаев генерируемые ими неравномерности химического превращения приводят к проникновению в глубь слоя неоднородностей температурных и концентрационных полей, что существенно снижает эффективность процесса [6—8]. Колебания газовой нагрузки в системе, рост гидравлического сопротивления слоя из-за отложений в нем пыли, механические вибрации реактора, приводящие к частичной ломке и истиранпю частиц катализатора, п другие воздействия способствуют неравномерной объемной усадке слоя с образованием каверн, пустот, свищей и т. п. [9, 10]. В последнее время опубликованы данные о неблагоприятном влиянии на протекание каталитических процессов частых пусков реакторов после их внеплановых остановок. Слой катализатора при этом испытывает периодические тедшератур-ные расширения—сжатия, которые приводят к неконтролируемому уплотнению слоя. [c.24]

Экспериментальные результаты. На основе качественного и численного анализа математической модели нестационарных процессов в неподвижном слое катализатора выше были выделены два основных фактора, обусловливающих положительный эффект при протекании обратимой экзотермической реакции в условиях циклического управления температурой исходной смеси. Первый из них определяет возможность понижения средней температуры исходной смесп в циклическом режиме до такого значения, при котором в стационарном режпме реакция протекала бы с незначительной скоростью. Второй фактор определяет существование таких частот изменения температуры исходной смеси, при которой колебания температуры лишь постепепно затухают по длине слоя катализатора. [c.138]

Очень тонкий ламинарный слой, непосредственно примыкающий к стенке, обычно называют ламинарным подслоем, так как в этой области преобладаю вязкие силы. К этому подслою примыкает область с сильно развитым турбулентным течением, называемая переходным слоем, в котором средняя скороси. в осевом направлении быстро увеличивается с расстоянием от стенки. Третья область — основной поток — отличается от двух предыдущих тем, что в пей преобладают инерционные силы, а изменения скорости с расстоянием от стенки относительно малы. В переходном слое развивается интенсивная мелкомасштабная турбулентность, в то время как в основном потоке существует крупномасштабная турбулентность. На самом деле большинство вихрей образуется, конечно, на стенке и перемещается затем в основной ноток, где они затухают. Они зарождаются в виде мелких вихрей, имеющих высокие скорости, и затухают в виде крупных вихрей, имеющих низкие скорости. Пограничньп слой очень тонок на входе в канал или на передней кромке плоской пластины и утолщается с расстоянием вниз но потоку вдоль стенки, по мере того как силы сопротивления замедляют все большую массу жидкости. Эффект утолще ния пограничного слоя показан на рис. 3.6 и 3.7 [16, 17]. [c.46]

При применении испытательных машин источники шумов — системы нагружения и крепления. Возможной причиной помех может быть разрушение покрытия изделия (лаков, красок) или поверхностного окисного слоя. Чем выше частота, на которой ведут испытание, тем лучше отстойка от шумов, но тем быстрее затухают с расстоянием сигналы АЭ. Это вызывает необходимость близкого расположения ПЭП в системах наблюдения за АЭ некоторых объектов. Отсюда следует, что чрезмерное повышение частоты нежелательно. [c.180]

Кроме полярографического метода, в современных исследованиях применяют хронопотенциометрнческий метод. В простейшем виде этот метод выражается в определении изменения потенциала обратимого электрода от равновесного при однократном пропускании постоянного тока в течение короткого промежутка времени. При достаточно большой концентрации раствора обеднение его не достигает значительного размера. Применение высоких плотностей тока при отсутствии концентрационной поляризации в растворе позволяет выяснить, сопровождается ли процесс замедленным разрядом или имеются другие возможные затруднения электродного акта. Через определенный промежуток времени направление тока меняют на обратное, и тогда можно проследить изменение потенциала при анодном процессе. Метод ступенчатого изменения потенциала используют для получения информации при быстрых электродных процессах, где фарадеевский ток затухает достаточно быстро, так что по окончании заряжания двойного слоя кривая зависимости тока от времени еще не стремится к выравниванию. На практике фарадеевский ток ограничен конечной величиной даже при почти идеальной ступеньке потенциала, что происходит по кинетическим причинам. [c.38]

Полученные экспериментальные данные указывают на сложный характер адсорбционных процессов, сопровождаюпщх перемещение нефти в пористой среде. Фильтрация нефти в гидрофильной породе сопровождается новообразованием асфальтенов за счет смол. По мере покрытия поверхности зерен породы адсорбционным слоем асфальтенов этот процесс затухает. [c.29]

Можно предполагать, что при растворении карбидов из перенасыщенного твердого раствора, каким является науглероженная зона хромистого слоя, углерод частично диффундирует обратно через линию сплавления в ранее обезуглероженный ферритный слой. Это превращение (редиффузия) интенсивно развивается в области более высоких температур и затухает с понижением температур в зоне термического влияния. Кривая распределения твердости науглероженной зоны хромистой стали подтверждает структуру закалки в зоне термического влияния. [c.381]

Растворение латуней, как и любых сплавов, образованных компонентами с разными электрохимическими свойствами, начинается с преимущественной ионизации наиболее электроотрицательной составляющей цинка. В случае а-латуней избирательное растворение цинка из объема сплава быстро затухает и затем сплавы растворяются равномерно, -латуни имеют более высокую концентрацию цинка, поэтому избирательное растворение его создает высокую концентрацию дефектов в поверхностном слое. В опреп,еленных условиях за счет поверхностной диффузии на электроде происходит образование мелкодисперсной меди в собственной фа е. Такое избирательное растворение с фазовым превра1це-нием на -латунях в растворе H l протекает частично. Некоторая доля медной составляющей ионизируется и переходит в раствор электролита. [c.31]

Установлена также линейная зависимость между числом выделившихся молекул Н2О2 и количеством образующихся молекул окисла. Это дает возможность определить рост окисной пленки, что является очень важным при использовании этого метода в целях изучения кинетики роста пленок на алюминии при атмосферной коррозии. Существует предположение, что слой металла на границе с окислом является источником экзоэлектронов. Помимо очень важной информации о начальной стадии коррозии, метод эмиссии позволяет тщательно исследовать действие ингибиторов и стимуляторов коррозии на самых разных стадиях атмосферной коррозии. И. Л. Ройх с сотрудниками показали, что степень эмиссии у металлов различна и по мере роста окисной пленки она затухает. [c.48]

При контроле эхо-методом дефектоскопом УДМ-Ш длина участка, прозвучиваемого волнами М и УИа, не превышает 500 мм, а при контроле теневым методом прибором ДСК-1 максимальная длина прозвучиваемой полосы составляет примерно 1200 мм. Волны хорошо возбуждаются в плакирующих слоях толщиной не более 3—4 мм. Чем толще слой, тем быстрее затухают волны. [c.20]

Ломаные очертания топочной камеры, понятно, не являются единственным доступным средством усиления смесеобразования в ее объеме. Значительно более эффекти вны>ми, в случае надобности, могут оказаться аэродинамические средства в виде подачи части вторичного воздуха скоростными струями с боков камеры. В гл. 7 уже отмечалось, что смесеобразовательные процессы значительно ускоряются центрами местного возмущения потока. Таким первичным органом возмущения служит прежде всего сама горелка, Однако зона возмущения постепенно затухает по мере удаления потока от источника этого возмущения, а вместе с тем — замедляется и процесс выгорания топлива, причем зона горения начинает сильно вытягиваться вперед. Размещение добавочных центров возмущения в самом топочном пространстве в виде системы небольших плохо обтекаемых тел нецелесообразно из-за тяжелых температурных условий их существования. Энергичное вдувание вторичного воздуха в виде острых струй с большими начальными скоростями, обеспечивающими им достаточную дальнобойность при данных мощности и толщине основного потока газов, может организовать энергичное возмущение потока в той части камеры, в которой процесс смесеобразования проявляет склонность к затуханию. Смесеобразовательный процесс энершчно идет только в том случае, если по сечению потока возникают слои с резко различными поступательными скоростями. Постепенно скорости эти выравниваются, даже если средняя общая скорость потока велика, и процесс [c.140]

Обычно под неустойчивым понимается такое состояние, при котором возникающие так или иначе возмущения не затухают или даже усиливаются. Таким образом, фактическая неустойчивость и ее последствия зависят не только от неустойчивой стратификации жидкости, но и от таких факторов, как ц горизонтальный прирост количества движения жид- слой покоящейся жидкости с кости и влияние вязкости. температурной стратифика- [c.203]

Гидрофильные (монтмориллонитовые) глины в воде интенсивно набухают, увеличиваются в объеме, но не распадаются. Оводнение их носит диффузионный характер и во времени затухает не только потому, что такого рода закономерность присуща процессу набухания (рис. 5 и 6), но и из-за малой проницаемости высокогидратированных внешних слоев. Лишь после взбалтывания или перемешивания удается их разрушить и тем самым форсировать дальнейшую гидратацию. В результате, в отличие от малогидрофильных глин, дисперсность возникающих суспензий достаточно велика. [c.78]

Процесс Штратмана [10] производится также в адсорберах со стационарным слоем активного угля, но уголь непрерывно орошается водой. В адсорбере поддерживают температуру в пределах 65—80 °С. При более низких температурах реакция окисления сернистого ангидрида затухает, при более высоких наблюдается интенсивное испарение влаги, в связи с чем возрастают потери тепла. Температура в адсорбере зависит от температуры поступающего газа (при температуре орошающей воды 30 °С) [c.276]

На выходе из сопла скорость по периметру струи близка к нулю. Далее, в результате исчезновения тормозягцего действия стенок и наличия вязкости газа периферийный слой также приобретает поступательное движение и вовлекает в движение воздух (или другой газ) из окружающей среды. По мере увеличения движущейся массы и снижения скорости сечение струи непрерывно увеличивается и вся струя приобретает форму расширяющегося конуса. Непрерывное снижение скорости приводит к тому, что струя как бы затухает, теряясь в окружающей среде. [c.131]