Эффект неустойчивого течения

Повышение градиента скорости течения раствора по капилляру приводит к соответствующему увеличению расширения струйки [4, 9, 10]. Увеличение молекулярного веса полимера, его концентрации в растворе и снижение температуры прядильного раствора вызывают рост степени расширения струйки раствора на выходе из капилляра. Однако если повышением градиента скорости течения раствора создаются условия, соответствуюш ие начальному участку течения до то степень расширения начинает падать. Правда, у растворов полиакрилонитрильных полимеров еш е раньше появляется эффект неустойчивого течения [4, 9]. Этот эффект, хорошо известный при переработке расплавов полимеров, мало изучен применительно к растворам [c.67]

Неравномерность подвода тепла к параллельным каналам. Предшествующее обсуждение касалось преимущественно течений в одиночных каналах. В случае применения этих соотношений к теплообменной матрице с множеством параллельных каналов необходимо учитывать возможную разницу в подводе тепла между параллельными каналами, соединенными общими коллекторами. О влиянии такой неравномерности подвода тепла можно составить ясное представление, анализируя график на рис. 5.24, который иллюстрирует существующие условия в современном прямоточном парогенераторе, рассчитанном на давление 112 атм. Использована исходная кривая для отношения удельных объемов, равного И, т. е. для (у" — о ) и = 10 (см. рис. 5.21), когда подогрев эквивалентен 10% тепла испарения. График построен таким образом на исходной кривой с рис. 5.21 взяли точку с относительным расходом 1,0 и начали скользить вдоль кривой для 100%-ного содержания жидкости при этом на каждом расстоянии расход изменялся в число раз, равное изменению интенсивности подвода тепла относительно исходной кривой. Анализируя эти кривые, можно прийти к заключению, что при наличии неравномерности подвода тепла к каналам, работающим параллельно с одинаковыми потерями давления, статическая неустойчивость течения не должна возникать. Но некоторые каналы будут давать избыточное количество перегретого пара, в то время как другие будут подавать смесь пара и воды. Несмотря на то, что течение будет устойчивым, будет происходить перегрев стенок некоторых каналов частично ввиду повышенной температуры пара и частично ввиду более низкого местного коэффициента теплоотдачи. Поскольку избыточно перегретый пар генерируется в каналах с большим тепловым потоком, разность температур стенки канала и пара будет более высокой в горячих каналах. Два этих эффекта в совокупности могут привести к перегреву отдельных каналов до 100—150° С. [c.114]

Качественные наблюдения течения над нагретым диском конечного размера (случай to > t o) показали, что рассмотренные выше физически реальные горизонтальные радиальные течения на бесконечно протяженной поверхности неприменимы для малых дисков. Наблюдались радиальные течения, направленные вовнутрь, и обнаружена неустойчивость течения. Наблюдаемые явления связаны с влиянием краевых эффектов и механизмами термической неустойчивости, характерными для неустойчивой стратификации. При to < t o можно предполагать, что и для малых дисков существуют устойчивые течения, направленные вовне. [c.237]

Обзор экспериментальных данных и анализ результатов расчетов позволяют сделать одинаковые выводы. Как и в случае естественной конвекции около вертикальной поверхности, при небольших углах отклонения от вертикали возникают возмущения в виде волн. При более высоких значениях 0 неустойчивость течения вызывается, как и для горизонтального течения, возмущениями в виде продольных вихрей. Однако пока результаты измерений и расчетов существенно различаются между собой. Это касается зависимости характеристик устойчивости от угла отклонения 0, отдельных деталей механизмов неустойчивости, проблемы возникновения и повышения роли различных эффектов ниже по потоку. Использованные методы расчета все же недостаточно строги. В частности, как указано в разд. 11.11.1, в усовершенствованной теории устойчивости необходимо учитывать изменение амплитудной функции и волнового числа с расстоянием по течению. Чтобы решить вопрос о причине многих сохраняющихся расхождений между результатами измерений и расчетов, необходимы дополнительные экспериментальные и теоретические исследования. [c.145]

Наконец, некоторыми исследователями были проведены оценки тепловой неустойчивости в вынужденных вязких течениях простой структуры для случая неустойчивой стратификации, обусловленной различными температурными режимами на границах. Классическими примерами подобного рода являются развитые плоскопараллельные течения — Куэтта, Пуазейля, а также течение с комбинацией обоих указанных эффектов, т. е. воздействия касательного напряжения и градиента давления. Главная проблема, возникающая при этом, состоит в том, чтобы выяснить, будет ли первый режим неустойчивости гидродинамическим или тепловым. Тепловая неустойчивость течения Куэтта, которое является гидродинамически устойчивым относительно малых возмущений, исследовалась в работах [21, 28, 36]. Течение Пуазейля оказывается подверженным воздействию тепловой неустойчивости при достаточно малых числах Рейнольдса [27]. В отношении тепловой неустойчивости был исследован также целый ряд других развитых течений, как, например, течение в пограничном слое для задачи Блазиуса. Анализ двумерных пограничных слоев вблизи критической точки был выполнен Ченом и др. [16]. [c.230]

Изменение поверхности вытекающей из насадка струи связывают с началом неустойчивого течения. Для описания этого эффекта в литературе используют различные термины применительно к слабо выраженным дефектам — матовость , акулья кожа , апельсиновая кожура применительно к периодическим дефектам — поверхность бамбука , винт для очень сильных искажений струи — разрушение или дробление поверхности расплава. [c.96]

Наблюдая за истечением полимера из насадки круглого и прямоугольного сечения, можно заметить, что при некотором значении скорости сдвига, которое в дальнейшем мы будем называть критическим, цилиндрическая форма струн экструдируемого полимера нарушается, и на ее поверхности появляются вмятины и утолщения [185—190]. Изменение поверхности вытекающей из насадки струи связывают с началом неустойчивого течения. Для описания этого эффекта в литературе применяют различные термины применительно к слабо выраженным дефектам — это матовость , акулья кожа , апельсиновая кожура применительно к периодическим дефектам — поверхность бамбука , винт для очень сильных искажений струи — разрушение или дробление поверхности расплава . В целом все явление называют эластической турбулентностью или неустойчивым течением . Последнего термина мы будем придерживаться в дальнейшем. [c.106]

Рассмотрение профиля напряжений сдвига, показанного на рис. 6, позволяет высказать следующее предположение о механизме исчезновения разрыва на кривых течения при введении в расплав газа. Когда среднее значение напряжения сдвига на стенке капилляра достигает критического значения т , отвечающего наступлению неустойчивого течения, напряжения на значительной длине капилляра в области выхода остаются меньшими этого критического значения. Поэтому эффект скольжения в области выхода из капилляра невозможен. [c.176]

В системах с кипящим теплоносителем обнаружено несколько типов неустойчивости течения. Один из них, связанный с перегревом жидкости при отсутствии центров парообразования, был описан в предыдущем разделе. Второй тип, называемый статической неустойчивостью, может быть проанализирован при рассмотрении сил, действующих на систему при установившихся условиях. В этом случае может быть непосредственно оценена эффективность различных корректирующих мер, так как задачи устранения неустойчивости являются вполне разрешимыми. Третий тип неустойчивости течения в системах с кипящим теплоносителем, называемый динамической неустойчивостью, развивается в результате динамических эффектов, которые не могут быть проанализированы без рассмотрения явлений ускорения жидкости и тепловой инерции. [c.105]

Указанный эффект характерен и для вязкостных свойств раствора и проявляется в виде перелома кривой течения в верхней ее части (рис. 4.7 и 4.8). Неустойчивое течение наступает в том слз ае, когда время нахождения раствора в капилляре соответствует продолжительности развития в нем максимума напряжения [5]. Можно предполагать, что при дальнейшем уменьшении времени пребывания раствора в капилляре нестабильность струйки будет уменьшаться, что действительно наблюдается при течении вискозы. [c.68]

Как уже отмечалось в предыдущих главах, в силу того что характерный масштаб волн неустойчивости (длина волны) обычно много меньше характерного масштаба, определяющего неоднородность основного течения, в главном приближении необходимо рассматривать локально-однородную задачу, в которой пограничный слой представляется как плоскопараллельный. Однако при анализе развития возмущения в области ламинарно-турбулентного перехода, имеющей протяженность порядка основного масштаба неоднородности, следует ожидать, что эффекты непараллельности течения могут оказаться существенными. Особенно важным учет непараллельности течения становится при анализе экспериментальных данных. Это объясняется тем, что но мере продвижения вниз по потоку происходит деформация профиля скорости возмущения. В результате этого в эксперименте регистрируются не только изменение амплитуды возмущения, но и эффекты, обусловленные искажением его профиля [123—125]. [c.114]

На практике учет указанной нелинейности часто проводится в рамках численного решения задачи в одномерной постановке, однако при этом теряются многие существенные детали. Неоднородность температуры по сечению теплообменника ведет к неоднородности потока. Если температурная зависимость коэффициентов сопротивления такова, что сопротивление оказывается большим в областях, где скорость течения меньше, то возможно возникновение неустойчивости. Подобные эффекты можно обнаружить только при проведении двумерных или трехмерных расчетов. [c.37]

ЭТОМ случае катализатор дезактивируется при критической скорости движения фронта, повышая в нем температуру. При этом все воздействия, которые могут перемещать реакщюнную зону к началу слоя, уменьшающие скорость реакции, могут привести к кратковременному повышению максимальной температуры в зоне реактора и на выходе из него. Изменения в обратном направлении приводят к противоположному явлению. Так, в [216] показано, что при синтезе винилацетата катализатор разлагается при температуре выше 500 °С. В этом случае возникает и формируется горячая зона с положительной обратной связью повышение температуры -> дезактивация-> движущаяся реакционная зона- повышение температуры (рис. 3.42). Этот механизм может объяснить появление высоких пиков температуры в таком реакторе. В работе [217] описан случай, в котором реакционная зона, возникшая на выходе из реактора, где максимальная температура, перемещалась ко входу реактора вследствие обратного переноса теплопроводности слоя. Однако здесь реакция не завершилась, и максимум температуры опять перемещался в направлении течения газового потока к выходу из реактора. Максимальная температура достигла 900 °С, винилацетат при этом уже не образовывался. После появления двух максимумов температуры неустойчивость исчезла, потому что катализатор был полностью дезактивирован. Установлено, что термические неустойчивости уже возникли при адсорбции ацетилена на катализаторе. Подобные эффекты математическому описанию пока не поддаются. [c.159]

В первых семи главах описаны наиболее простые фундаментальные механизмы процессов, возникающих в стационарных и нестационарных внешних течениях, вызванных переносом тепла и массы. Гл. 8 и 9 характеризуют более высокий уровень сложности, при котором учитывается влияние существенных или аномальных изменений физических свойств жидкости. В гл. 10 рассматривается смешанная конвекция во внешних и внутренних течениях. Гл. 11 и 12 посвящены неустойчивости, переходу и турбулентному переносу во внешних течениях. Гл. 13, в которой изучаются неустойчивые стратифицированные слои жидкости, является подготовительной для гл. 14, где рассматривается перенос в замкнутых и частично замкнутых емкостях. В гл. 15 обсуждаются внешние и внутренние течения в пористой среде. В гл. 16 представлены явления, связанные с поведением неньютоновских жидкостей. Наконец, в гл. 17 собрана информация о центробежных и других силовых полях, о влиянии хаотических воздействий и излучения, а также изучены сопутствующие эффекты и производство энтропии. [c.10]

Предположение о двумерном возмущении, форма которого задается уравнениями (11.2.26) и (11.2.27), накладывает жесткое ограничение на допустимые механизмы неустойчивости. В рассматриваемых течениях, очевидно, возможна в какой-то степени тепловая неустойчивость вследствие неблагоприятной стратификации жидкости. Из-за отсутствия какой-либо зависимости формы возмущения от поперечной координаты 2 исключаются некоторые моды неустойчивости, возникающие в результате этой неблагоприятной стратификации жидкости. Таким образом, нельзя считать абсолютно надежным метод, в котором допускаются только возмущения, зависящие от х, у, т. Действительно, некоторые экспериментальные данные показывают, что на ранних стадиях процесса неустойчивости естественной конвекции около наклонной поверхности важную роль играют поперечные эффекты и продольные вихри. [c.123]

ПО потоку при визуализации течения [121] трехмерные эффекты и вторичные течения являются, по-видимому, результатом усиления двумерных возмущений. На возникновение других мод неустойчивости, вызванных трехмерными эффектами, оказывает влияние происходящий в конце концов отрыв течения, механизм которого обсуждался в разд. 5.8. [c.125]

В работе [69] проведено теоретическое и экспериментальное исследование похожего, но все же значительно отличающегося течения, вызванного нагревом длинной узкой полоски, вставленной в горизонтальную поверхность из теплоизолирующего материала. Течения, образующиеся с двух сторон пластины, собираются в один факел. Любой процесс неустойчивости осложняется новыми и очень разными эффектами. [c.125]

Результаты расчетов в случае изотермической поверхности. Расчеты кривых нейтральной устойчивости и изолиний коэффициентов усиления возмущений при too = tm(s,p), т. е. при R =0, были выполнены в работе [129]. Они подтвердили, что эффекты, связанные с изменением плотности воды при низких температурах, стабилизируют течение. Примерно такое же влияние, как и в предыдущем случае, на устойчивость естественной конвекции оказывает повышение солености и давления воды. Однако значения 2, соответствующие наиболее неустойчивым возмущениям, не так сильно отличаются от среднего значения. [c.154]

К настоящему времени проведен ряд исследований различных физических эффектов, связанных как с тепловой неустойчивостью, так и с явлением конвекции. В процессе этих исследований выявились важные особенности течений, встречающихся во множестве самых разнообразных приложений. Подробное и весьма содержательное обсуждение полученных результатов представлено в обзоре Гершуни и Жуховицкого [31]. [c.230]

В данном разделе внимание обращается на два различных физических процесса. Сначала мы рассмотрим некоторые развитые свободноконвективные течения с МГД-эффектами. Это прежде всего течения вблизи плоской вертикальной поверхности и течения между параллельными вертикальными поверхностями. Затем будет рассмотрено влияние МГД-воздействий на термическую неустойчивость электропроводящего жидкого слоя, нагреваемого снизу. [c.465]

Фактически очень часто оказывается, что малые случайные эффекты служат начальными импульсами, которые инициируют неустойчивость и приводят к дополнительным механизмам конвекции, таким, как переходные режимы и турбулентность. В одном из методов анализа устойчивости задается форма возмущений, амплитуда которых меняется случайным образом, после чего определяется, как эти возмущения растут вниз по потоку в формирующемся течении в области пограничного слоя или как они развиваются во времени в неустойчиво стратифицированном слое жидкости. [c.472]

Из приведенного графика (рис. 1.17) видно, что максимальное температурное разделение (Ato = 6,5°С) в трубке Г-Ш получается тогда, когда 20% нагретого газа выводится из трубки через вентиль (3) в ее торце. Использование трубки для охлаждения в таком виде малоэффективно, что обусловлено, главным образом, трудностями в выделении охлажденного потока из общей массы газа, прошедшего через сопловой ввод. Для случая нагрева в тонкостенной плохо проводящей тепло трубке с //d = 34 температура газа в полости трубки может на сотни градусов превышать температуру торможения возбуждающего потока. В работе [21] отмечается, что при степени расширения л = 5 и температуре перед сопловым вводом 20°С в конце трубки воздух нагревался до 500°С, а при наличии пыли, взвешенной в воздухе, отмечали температуры до 1000°С. Основной эффект нагрева в данном устройстве осуществляется за счет ударно-волно-вых процессов. При обтекании газовым потоком цилиндра более резкое снижение температуры обусловлено, кроме сказанного, значительными перепадами давления, затрачиваемого на сужение и расширение потока, созданием неустойчивого течения за цилиндром. Возникающие при этом пульсация, циркуляционные вихри, находящиеся в состоянии тепло- и массообмена с основным потоком, обусловливают большее понижение температуры по сравнению с обтеканием пластины. Необходимо отметить, что излучение звуковых колебаний в окружающую среду имеет место и в вихревой трубе. Кроме того, экспериментально доказано, что в вихревой трубе течение неустойчиво и возникают регулярные колебания давления. Нами было показано, что низкочастотные колебания являются следствием процеСсионного движения вынужденного вихря вокруг геометрической оси камеры закручивания. [c.32]

Для многих представляющих практический интерес течений такая процедура оправданна. Например, как видно на рис. 11.2.1 и 11.2.2, первые признаки неустойчивости течения около вертикальной, равномерно нагреваемой поверхности наблюдаются при С 100. В этом случае влияние членов порядка 0((5 ) невелико и уменьщается при дальнейшем увеличении расстояния по потоку, т. е. с ростом С. Однако неустойчивость течения в плоском факеле возникает уже при небольших значениях О, как показывают представленные в разд. 11.8 результаты исследования [120] кривая нейтральной устойчивости проходит через область таких низких значений О, как 0=3. При этих условиях нельзя не учитывать вклад членов уравнений порядка 0(0- ). Усовершенствованная теория устойчивости таких течений при низких значениях О должна учитывать непарал-лельность течения и связанные с ней эффекты. Однако эти вопросы пока детально не изучены. Как показано ниже, удалось проанализировать лишь устойчивость течения в плоском факеле. [c.109]

На рис. 11.11.1 приведены результаты анализа устойчивости течения в виде линий зависимости Q от G при А = onst. Результаты работы [63] пересчитаны в эту систему координат, поскольку в ней горизонтальные линии соответствуют траекториям движения возмущения постоянной физической частоты на диаграмме устойчивости. На рис. 11.11.1 показаны также нейтральные кривые, рассчитанные в работе [120] для плоскопараллельного течения. Видно, что эффекты более высокого порядка малости оказывают сильное влияние на начальную неустойчивость течения. Если их учесть, то можно рассчитать нижнюю ветвь кривой нейтральной устойчивости и определить критическое число Грасгофа. На рис. 11.11.1 приведены также результаты расчета кривой нейтральной устойчивости, полученные в работе [58]. Сравнение с другими данными обнаруживает влияние неполноты уравнений второго приближения. [c.112]

На фиг. 4 показаны дополнительные данные, относящиеся к этому эффекту. Столбик А (нормальная темновая фиксация, индикатор добавлен через 2 мин. после выключения света) показывает полное исчезновение эффекта в течение 2 мин. столбики Л (индикатор добавлен сразу после выключения света), В и Г—повторение данных, приведенных на фиг. 3 столбик Д показывает, как влияет удлинение темнового периода (30 сек.), и свидетельствует о том, что фиксация кончается в течение 20 сек. (имеющиеся данные позволяют думать, что она кончается даже в течение 10 сек. или меньше) столбики Е ъ Ж показывают, что увеличение в 2 раза времени выдерживания на свету в атмосфере, содерншщей С , не влияет на темповую фиксацию это показывает, что последняя не является неустойчивым случайным процессом. Столбики 3, Л, К и Л относятся к опыту по использованию двух более низких интенсивностей освещения, составляющих соответственно 48,5 и 66% от ранее использованной интенсивности. Они показывают, что величина темновой фиксации прямо связана с интенсивностью света, а следовательно, п с процессом фотосинтеза. Таким образом, водоросли, фиксирующие мечены С при нормальном фотосинтезе. [c.606]

Практический интерес представляет обобщение результатов экспериментальных исследований и моделирования с тем, чтобы выбрать определяющие параметры процесса литьевого формования и установить их пределы. В результате желательно получить диаграммы, которые позволяли бы устанавливать допустимые значения параметров формования для конкретного материала и конкретной формы, т. е. исключали бы такие нежелательные эффекты, как недозаполнение формы, термодеструкция, неустойчивое течение и т. д., а в конечном итоге давали бы возможность оптимизировать процесс по производительности, качеству изделий и т. д. [c.185]

Расчет вязкости по приведенным выше формулам при наступлении режима неустойчивого течения носит условный характер, хотя такого рода данные могут использоваться для практических целей— определения перепада давления при течении расплава через формующие насадки промышленных экструдеров. На входе в капилляр могут развиваться явления, влияющие на величину перепада давления, — турбулентность потока, потери на изменение кинетической энергии расплава, превышение напряжений над стационарным значением, как это описано выше. Первые два явления обычно не играют никакой роли в капиллярной вискозиметрии расплавов полимеров, а существование максимума напряжении может значительно влиять на получаемые результаты. Бэгли предложил метод исключения входовых эффектов, состоящий в пересчете перепада давления на некоторую фиктивную длину капилляра, на которой полностью развился профиль скоростей и течение носит стационарный характер. Предложенная им расчетная формула имеет вид [c.76]

На рис. 4 показаны образцы струй полистирола, соответствующие переходу от устойчивого к неустойчивому течению (получены при использовании капилляра с 2 = 2 мм и = 20 мм). Из рис. 4 и данных по режимам экструзии образцов, приведенных в таблице, видно, что по мере возрастания скорости деформации диаметр струи стр. увеличивается. Явление раздутия струи (Барус-эффект) обусловлено эластичностью расплавленного полимера. Количественно Барус-эффект [c.29]

Рассмотрим пакет волн неустойчивости, возбуждаемый импульсным воздействием в двумерном пограничном слое. Если пе учитывать эффектов непараллельности течения, развитие пакета можно в главном приближении анализировать в рамках локально-однородного приблия-сеиия, когда в каждом сечении пограничный слой рассматривается как плоскопараллельный. В этом случае пакет волн неустойчивости можно представить как суперпозицию отдельных гармоник, имеющих различные х- и 2-компоненты волнового числа а, у. Развитие гребня пакета будет описываться эквивалентной волной неустойчивости, определяемой седловой точкой в плоскости вещественных а, у. Эта точка соответствует максимуму К14 = 1т(в(а, - ) (см. гл. 1). [c.132]

В теории [Mi halke et al., 1995] рассмотрена устойчивость двухпараметрических профилей скорости, моделирующих среднее течение вблизи точки отрыва и в отрывной зоне решения получены в плоскопараллельном приближении. В результате расчетов установлено, что осесимметричное течение, подобно плоскому, становится более неустойчивым с возрастанием поперечного размера зоны отрыва максимальные инкременты возмущений и частотный диапазон усиливаемых колебаний увеличиваются с ростом расстояния от точки перегиба до стенки. Общая тенденция влияния осевой симметрии на устойчивость течения заключается в том, что оно стабилизируется и число спиральных мод колебаний, дающих вклад в нарастающее возмущение, сокращается. Количественный эффект, между тем, зависит от параметров среднего течения, частоты и моды колебаний. В частности, с ростом параметра осевой симметрии неустойчивость течения по отношению к первой спиральной моде может возрастать. [c.240]

Ниже рассматривается качественно конденсация на вертикальной поверхности, которой в теплообменниках служит обычно вертикально расположенная труба. На рис. 1 показаны основные особенности конденсации на такой поверхиости при неподвижном паре, т. е. при незначительном сдвигающем усилии. Расход конденсата, текущего вниз, равен нулю в верхней части поверхности и с удалением от нее увеличивается по мере того, как накапливается конденсат. В верхней части поверхности существует область с очень малыми числами Re конденсата, где течение ламинарное и безволновое. В некоторой расположенной ниже по поверхности точке число Re достигает такого значения, при котором на границе раздела пар — жидкость образуются неустойчивости, приводящие к появлению волн на пленке. Еще ниже по поверхности число Re возрастает до значения, когда возникает турбулентность. В области ламинарного течения коэффициент теплоотдачи уменьшается с увеличением толщины конденсатной пленки, хотя в области волнового движения скорость уменьшения снижается вследствие перемешивающего эффекта волн. Тур- [c.340]

Известно, что при течении жидких систем турбулентность является следствием быстрых неоднородных потоков. В этих случаях исчезает корреляция между движением отдельных частей системы. Более того, система теряет информацию о начальных условиях, что практически исключает возможность предсказания дальнейшего развития процессов превращения нефтяной системы. Впрочем, явления турбулиза-ции могут проявляться в любых условиях существования нефтяной дисперсной системы, если имеется даже слабая возможность образования локальных неустойчивостей. Сравнительно ярко турбулентность может проявляться в структурных преобразованиях в нефтяных системах при интенсивном воздействии на них, например, в термических процессах превращения нефтяного сырья, при формировании структуры коксующейся массы тяжелого нефтяного остатка при высоких температурах и т.п. Возникающие при этом нелинейные эффекты могут существенно отражаться на параметрах технологических процессов. Изучение возможных закономерностей и условий проявления указанных нелинейных эффектов является одной из перспективных фундаментальных проблем нефтепереработки. [c.189]

На практике все эти факторы могут проявляться в любых комбинациях как следствие неустойчивости или переходного характера течения среды либо хода физикохимических процессов, а также в результате движения межфазной цоверхности, вызванного массотеплообменом они могут быть и следствием искусственных периодических воздействий на систему. Примерами могут служить нестационарность массотеплопереноса на начальной и конечной стадиях процесса (являющаяся одной из причин так называемого концевого эффекта), изменение объема дисперсной фазы, вызванное ростом или растворением капель и пузырей, наложение пульсаций на поток л идко-сти. Важно подчеркнуть также, что процесс массопереноса внутри капли даже при стационарных внешних условиях обычно оказывается существенно нестационарным. [c.274]

В приложениях часто встречается комбинированный режим конвекционных течений, уже рассматривавшийся нами в гл. 6, при котором местная подъемная сила возникает вследствие одновременного переноса тепловой энергии и химических компонентов. Одно из первых исследований неустойчивости для такой системы было осуществлено Стерном [72]. Важным примером подобного рода является комбинированный перенос тепла и солености в морской воде. В результате такого переноса на поверхности моря возникает слой льда, тающий или намерзающий на своей нижней поверхности, которая контактирует с морской водой. При этом в результате таяния образуется прослойка пресной воды, которая является более легкой и, следовательно, может стабилизировать слой, поскольку влияние солености на плотность часто оказывается более сильным, чем влияние температуры. Намерзающий снизу лед не содержит солевых компонентов. Образующийся в результате слой воды с высокой концентрацией соли формирует мощное дестабилизирующее воздействие, налагающееся на эффект, обусловленный понижением температуры по направлению вверх Оба процесса переноса должны рассматриваться совместно с целью определения как режима неустойчивости, так и возможности возникновения любой формы конвективного переноса, который может развиться в подобном случае. При этом анализ данной проблемы оказывается достаточно затруднительным из-за перемены знака коэффициента Соре для солевых компонентов ири низких температурах воды [9, 10, 56]. Напомним, что эффект Соре представляет собой явление диффузии химических компонентов под воздействием температурных градиентов. [c.229]