Определение расстояния от точки до кривой поверхности

На рис. 32 показана зависимость коэффициента увеличения тяги от отношения расстояния до поверхности удара струи к диаметру струи. Коэф- фициент увеличения тяги но определению равен отношению значений тяги на данном расстоянии от сопла до и после удаления отклоняющей пластины. Сплошное кольцевое сечение создает сплошную пелену жидкости, в то время как прерывистое кольцо образовано отдельными щелевыми струями, расположенными по кольцу. Кривая для такого прерывистого кольца имеет плавную форму и достигает значения коэффициента усиления тяги, равного единице, при отношении расстояния до омываемой поверхности к диаметру [c.324]

Для практического исполнения анодной защиты предварительно на лабораторной установке снимают анодные поляризационные потенциостатические кривые, характеризующие анодное поведение металла в данной среде. По ним определяют диапазон защитных потенциалов, критическую плотность тока / р и плотность тока полной пассивации / . Аппаратурное оформление и методика снятия поляризационных кривых описаны в [14]. При высокой электропроводности промышленной среды расположение катодов в аппарате мало влияет на пассивацию поверхности. При низкой электропроводности среды, вследствие возникновения большого градиента потенциала вдоль защищаемой- поверхности, на определенном расстоянии от катода стенки аппарата остаются в активном состоянии и подвергаются коррозии, в то время как вблизи катода потенциал удерживается в области устойчивой пассивности. Поэтому предварительные сведения о дальнодействии анодной защиты или ее рассеивающей способности имеют [c.263]

Определение расстояния от точки до кривой поверхности [c.77]

Сущность волнового движения можно выразить синусоидальной кривой, приведенной на рис. 3.12. Эта кривая может относиться, например, к контуру волн на поверхности океана в определенный момент. Расстояние между двумя соседними гребнями называется длиной волны и обычно обозначается Я (греческая буква лямбда ). Высота гребня (равная в то же время углублению между гребнями) по отношению к среднему уровню волны называется амплитудой волны. Если волны движутся со скоростью с м-с , то частота волн, обозначаемая символом V (греческая буква ню ), равна сД частота выражает число волн, проходящих во времени (1 с) через фиксированную точку. Размерность длины волны та же, что и размерность длины. Размерность частоты — [c.62]

Часто, однако, трудно подобрать такую молекулу сравнения группы А, которая давала бы близкую к исследуемой молекуле групп В ж Ъ теплоту адсорбции на неспецифическом адсорбенте. Для удобства интерполяции QA B) или QA D) в этих случаях в [6] предложено пользоваться графиком зависимости ряда сходных молекул группы А от их электронной поляризуемости а (рис. 2). Константы неспецифических дисперсионного и индукционного взаимодействий увеличиваются с ростом а (см. ]3, 4]). Для определения вклада AQ при адсорбции производных алканов, относящихся к группе В или I), в качестве молекул сравнения группы А удобно взять к-алканы [1], потому что расстояния от поверхности СНд, СНз и многих групп заместителей одинаковы или близки. Так как специфическое взаимодействие также увеличивается с ростом а, на том же графике наносят величины и < д. Разности между этими величинами и соответствующими точками (при тех же а) на кривой зависимости от а дают вклады А Q специфических взаимодействий молекул групп 5 или В в теплоту их адсорбции. Найденные из этого графика величины AQ отмечены на рис. 2. Различие величин AQ для (СаНа зО, найденных таким способом и приведенных в табл. 1, составляет не более 15%. Для молекул группы В величина AQ в общем увеличивается с ростом квадрупольного (т) и диполь- [c.135]

На рис. 36 показаны три различные по форме барьера [44в, 46, 47]. При той же самой величине поля Р и работе выхода ф плотности эмиссии различаются более чем на порядок и все же наклон прямых Фаулера — Нордхейма пропорционален ф в пределах точности обычных измерений ( 1%)- При условии, что приложенное поле не слишком сильное, т. е. что толщина барьера еще превышает несколько атомных диаметров, изменения площади под потенциальной кривой, вызванные приложенным полем, сконцентрированы в тех областях, где потенциал является линейной функцией расстояния. Таким образом, особенности барьера вблизи поверхности не будут влиять на определение работы выхода. [c.168]

На рис. 4.1,а представлены поляризационные кривые при постоянной силе тока на катоде, расположенном в центре цилиндра. При значениях силы тока 5—10 А потенциал быстро возрастает до (+0,4) —(+0,7) В. Таким же методом получены данные для катода, расположенного на расстоянии 1,27 см от стенки сосуда (рис. 4.1,6). Капиллярный каломельный электрод сравнения был расположен между катодом и стенкой сосуда. Из рис. 4.1, в видно, что время, необходимое для образования пассивной пленки (катод расположен на расстоянии 5,08 см от стенки сосуда), мало отличается от времени при катоде, расположенном ближе к стенке. На рис. 4.1,г показано время пассивации для точки, расположенной в противоположной стороне от катода. Сравнение данных рис. 4.1 показывает, что пассивация начинается вблизи катода и через определенное время распространяется по всей поверхности. [c.74]

Сущность волнового движения можно выразить синусоидальной кривой, показанной на рис. 3.15. Эта кривая может представлять, например, контур волн на поверхности океана в определенный момент. Расстояние между двумя соседними гребнями называется длиной волны и обычно обозначается Я (греческая буква лямбда ). Высота гребня (равная в то же время углублению между гребнями) по отношению к среднему уровню волны называется амплитудой волны. Если волны движутся со скоростью с м.с 1, то частота волн, обозначаемая символом v (греческая буква ню ), равна с/Я частота выражает число волн, проходящих в определенное время (в 1 с) через фиксированную точку. Размерность длины волны та же, что и размерность длины. Размерность частоты — число волн в секунду (время" ]. Нетрудно понять, что произведение длины волны на частоту Xv — [длина] [время 1] имеет размерность скорости. Длина волны Я, частота v и скорость с связаны уравнением [c.61]

Метод отнесения расчетов коэффициентов диффузии по степенным рядам к срединной точке кинетической кривой хотя и нивелирует до некоторой степени влияние на диффузионную константу слоя красителя, отложившегося на поверхности волокна и не проникшего внутрь полимера, но не всегда дает возможность исключить из расчетов эту долю красителя полностью. С учетом сказанного лучший способ определения действительных коэффициентов диффузии красителей в волокнистых материалах состоит в применении различных вариантов микро-фотометрического анализа распределения окрашенных зон в поперечном сечении волокна. Для расчета коэффициента диффузии в данном случае содержание красителя в волокне выражают как функцию расстояния X, на которое он проник в полимер, и пользуются зависи- [c.166]

На рис. 141 изображена диаграмма напряжений в образцах с надрезами. Ординаты кривых выражают напряжения в точках, расположенных на различном расстоянии от поверхности образца в сечении, проходящем через надрез. При заостренной форме вершины надреза максимальное значение напряжения в несколько раз превышает его среднее значение. Максимальное напряжение в вершине поверхностной трещины оказывается во много раз больше напряжения, определенного отношением деформирующей нагрузки к сечению ослабленного образца. Трещина растет в результате действия максимального, а не среднего напряжения. Рост трещины сопровождается возрастанием среднего значения напряжения. Так был объяснен разрыв, существующий между опытными и теоретическими значениями прочности монокристаллов. [c.232]

Метод спиновых меток может быть также использован для определения глубины залегания парамагнитных центров. При этом проводится сопоставление зависимостей эмпирических параметров кривых насыщения (связывающих амплитуду компоненты спектра с силой тока СВЧ-детекто-ра) от расстояния между спиновой меткой и ионом металла. Если последний находится не на поверхности, а на некоторой глубине в полимерной матрице, то соответствующие кривые насыщения будут сдвинуты к оси ординат, причем величина сдвига определяется глубиной залегания. [c.204]

Введение заряженных коллоидных частиц в гомогенный раствор электролита вызывает перераспределение ионов. Предположим, что частицы шарообразны и несут отрицательный заряд, тогда в окружающей их области сконцентрируются положительные ионы, которые обращают общий заряд в нуль. Гельмгольц предположил, что эти наружные компенсирующие положительные ионы располагаются в одном слое на определенном расстоянии от поверхности частицы, что создает между поверхностью -частицы и наружным слоем разность потенциалов. Согласно теории Гуи—Дебая, наружный слой состоит из диффу.эной ионной атмос( ры, в которой плотность заряда быстро падает уже вблизи от поверхности и, как это показано на рис. 149, асимптотически приближается к нулю на бесконечном от нее расстоянии. На рис. 149 пространство, ограниченное пунктирной линией, является областью, в которой ионы из растворителя так крепко связаны с поверхностью, что они двигаются вместе с ней, образуя поверхность сдвига. Кривая на рис. 149 показывает потенциал Ф в любой точке, находящейся вне этой поверхности. Толщина диффузного двойного слоя определяется как расстояние 1/х эквивалентного слоя Гельмгольца с зарядом Q, дающим то же падение потенциала, которое имеет место в диффузном слое. [c.352]

Хартье [331] для определения концевого эффекта при лимитирующем сопрогавлении дисперсной фазы использовал метод отбора капель на расстоянии от штуцера, равном 1 см. Экспериментальные точки откладывались в координатах степень насыщения (с ,) - корень квадратный из времени формирования капли (у/Т/). Считалось, что пересечение экспериментальных кривых с осью ординат дает суммарный эффект насыщения при движении капель от штуцера до места отбора и при коагуляции на поверхности раздела фаз. Коэффициент а, определяемый по тангенсу угла наклона кривых, оказался равным 0,83 — 1,25. Однако при лимитирующем сопротивлении дисперсной фазы относительная погрешность степени насыщения при малом времени образования капли значительно выше, чем при больших. То же имеет место и при коагуляции на границе раздела фаз. Поэтому обработка экспериментальных данных по методу [331] может приводить к неточным результатам в определении коэффициента а. [c.213]

Наличие такой зависимости обусловлено специфической адсорбцией одного или обоих ионов электролита Для описания такого поведения чаще всего предлагали мо хель, в основе которой лежит допущение о существовании достаточно сильного взаимодействия между некоторыми иопамн и поверхностью металлического электрода Вследствие такого взаимодействия ионы могут приблизиться к электроду на расстояние Х1, которое меньше расстояния х , на которое мо1ут приблизиться ионы, не склонные к такому взаимодействию. Прн наличии специфической адсорбции приближение иоиов на расстояние х вызывает исчезновение или, по крайней мере, деформацию сольватной оболочки. В этих условиях двойной слой имеет следующее сгроение (рнс 2.22) на определенных участках поверхности электрода мономолекулярный слой растворителя, находящеюся в контакте с металлом, замещается специфически адсорбированными ионами. Воображаемую плоскость, проходящую через электрический центр этих иоиов, называют внутренней плоскостью Гельмгольца или, иногда, просто плоскостью Гельмгольца. Она расположена на расстоянии Л( от электрода, и потенциал этой плоскости равен (р1 Ионы, которые специфически ие адсорбируются и обычно имеют сольватные оболочки, приближаются на расстояние Воображаемую плоскость, проходящую через центр этих ионов, называют внешней плоскостью Гельмгольца нли, иногда, плоскостью Гуи В этой плоскости потенциал равен (р2 В этом случае кривая зависимости потенциала от расстояния х имеет две точки перегиба. [c.67]

Как показало изучение теплот смачивания, адсорбционные измерения и рентгеноструктурные определения межплоскостных расстояний для К-, Ма-, Ы-, Са-, Ва-, Си-, Со-, 2п-, А1- и Ре-образцов монтмориллонита, обменный комплекс последнего сильно влияет на характер взаимодействия этого минерала с молекулами воды. Установлено полное соответствие между адсорбционными изотермами по воде и характером изменения параметра с решетки монтмориллонита. Его внешняя поверхность незначительна и составляет лишь /35— /30 общей величины. Если в обменном комплексе минерала находятся большие однозарядные катионы На" и К" ", то наблюдается быстрое падение кривых ДЯ == / (а) и Д5 = / а) при малых влажностях, связанное с насыщением внешней поверхности монтмориллонита. Последующие максимумы на кривых На-образца связаны с внедрением первого и вторичных молекулярных слоев воды в межпакетное пространство минерала. Предложена схема адсорбционного поверхностного комплекса монтмориллонита. Исследования ЯМР-спектров показали [41, что вода, адсорбированная на монтмориллоните и па-дыгорските, предоставляет собой подвижную адсорбционную фазу и модель статической льдоподобной структуры неприменима к ней. Поэтому о ее геометрической структуре можно говорить, если рассматривать последнюю в течение очень коротких промежутков времени, не превышающих время нахождения молекулы в положении равновесия. [c.224]

Используя номограмму, приведенную на рис. 5.25, по известной энергии сгорания горючей смеси 90 кДж и расстоянию до первого ряда труб пакета котла Х1=0,7 м определяем удельный импульс ударной волны на границе пакета. Для этого на оси абсцисс (рис. 5.25,а) в точке, соответствующей расстоянию Хь восстанавливаем перпендикуляр до пересечения с кривой убывания импульса. Из точки пересечения проводим горизонтальную линию до пересечения с осью ординат, соответствующей удельной энергии Е. Таким образом, удельный импульс ударной волны 1в составим 1250 Н-с/м . Для определения критического значения удельного импульса волны /к, ниже которого удаление отложений не происходит, необходимо учитывать то обстоятельство, что импульс, полученный препятствием, будет больше удельного импульса самой волны. В частности, для цилиндрической поверхности импульс, полученный стенкой, в 1,3 раза выше импульса волны. В этом случае исходя из критерия динамической прочности (см. 2.5) критический импульс волны для пылей с прочностью 200 Па [c.118]

Величины и 8, А6 и А должны различаться между собой по двум причинам. С одной стороны, колебание подвижного кислорода в объеме должно быть более ограниченным (с точки зрения величины амплитуды колебания) вследствие кулоновского и ковалентного взаимодействия окружающих его катионов по сравнению с таковыми на поверхности. Это приводит к увеличению энергии активации, а уменьшение степени свободы в объеме (на поверхности возможностей для миграции катионов больше) приводит также к понижению энтропии активации. С другой стороны, дырочный комплекс типа [О = ТЗ" " — О — ТЗ" " =0]о, обусловливающий поверхностную электропроводность, обычно менее активен, чем дырочный комплекс типа [Ь — О — = О]. Это объясняется тем, что почти всегда связь литийподобного иона (с малой энергией ионизации, малым радиусом и большей сжимаемостью) с подвижным кислородом [Ь" " — О. ..] менее прочна, чем связь типа — О. ..] потенциальная кривая (зависимость потенциальной энергии от расстояния) более полога. Кроме того, нужно учитывать эффект, описанный в разделе 3, который приводит к уменьшению энергии активации. Таким образом, два рассмотренных эффекта в зависимости от природы Т- и Ь-катионов могут в определенной степени компенсировать друг друга. [c.361]

Энергия связи азот—металл должна зависеть от межатомного расстояния в решетке металла, так как это расстояние влияет на деформацию связей в молекуле при адсорбции радикала. Действительно обнаружена определенная корреляция между каталитической активностью и межатомным расстоянием в кристаллической решетке металлов. Кривая зависимости скорости реакции от межатомного расстояния имеет вулканообразный характер с вершиной, приходящейся на кобальт. Интересно отметить, что межатомное расстояние в кристаллах кобальта (0,2507 нм) близко к расстоянию между атомами водорода у разных атомов азота молекулы гидразина в точке касания с плоскостью (0,2515 нм). Отсюда моя но предположить, что промежуточный радикал адсорбируется на двух атомах катализатора, при этом на кобальте молекула гидразина деформируется минимально и, соответственно, энергия связи радикала с поверхностью металла близка к оптимальной. Можно принять длину 0,2515 нм близкой к оптимальному межатомному расстоянию в кристаллической решетке электрода для электроокнсления гидразина. Отклонение от оптимального межатомного расстояния увеличивает деформацию связей при адсорбции радикала и соответственно изменяет энергию адсорбции. Как видно из рис. 26, энергия связи радикала с металлом снижается, а потенциал электроокнсления гидразина растет с увеличением разности между межатомным расстоянием в решетке металлического электрода и оптимальным расстоянием. [c.87]

Для числового определения влияния этих поверхностных полей поступают так же, как в случае влияния внешнего поля а работу выхода ( 4), причём результирующий потенциал в определённой точке поверхности, в зависимости от расстояния z от неё, изображают аналогично рис. II. Объединяя поверхносшое поле и силовое поле изображения в одно суммарное поле, называемое внутренним полем, получим в основном то же распределение, что и на рис. 11. Здесь лишь следует заменить кривую потенциала сил изображения кривою соответствующей сумме. потенциалов сил изображения и поверхностного поля, внешнее же ООле вновь изображается прямой, П8Да10щей с возрастанием г. [c.75]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология