Испарение частиц коэффициент

В начале процесса в экстракторы 1, 2 поровну загружают исходное растительное сырье, и в течение 25... 30 мин вакуум-насосом создают разряжение. Затем в один из экстракторов подается этанольный раствор (экстрагент), в котором сырье выдерживается в зависимости от вида 2...4 ч. Затем центробежным насосом основная часть (80... 90 %) растворителя из экстрактора 1 циркулирует в экстрактор 2, а смоченное растворителем сырье в экстракторе 1 вакуумируют. В создавшихся технологических условиях из пленки и макропор на наружной поверхности частиц сырья интенсивно испаряются в первую очередь легко летучие фракции, т.е. эфирные ароматические вещества. Таким образом, с учетом высокой концентрации эфирных масел в пленке, высокого коэффициента испарения и коэффициента ректификации эфирных масел в паровой фазе, полученной из пленки, образуется фракция с высокой концентрацией ароматных эфирных масел, которая в конденсаторе-холодильнике охлаждается. Полученный конденсат направляется в сборник. [c.971]

Параметр переноса ф можно вычислить также по формуле (67), определив предварительно экспериментально скорость испарения Q, коэффициент использования паров у и среднюю концентрацию п частиц элемента в столбе разряда, которая устанавливается по абсолютной интенсивности спектральной линии. Таким спосо- бом было определено значение ф для большого числа элементов в угольной дуге постоянного тока (i = 10 а, / = 10 мм) в атмосфере воздуха [1034]. (Проба в смеси с разными буферными веществами испарялась из анода специальной формы с постоянной скоростью, что обеспечивало также постоянство Т п Пе во время всей экспозиции. Предполагалось, Что в данном источнике у = 1-) Этот способ является более трудоемким, менее универсальным и надежным, чем описанный выше способ [680] непосредственного экспериментального нахождения т. [c.114]

Пренебрежение эффектом проскальзывания приводит к существенной погрешности в оценке времени, необходимого для испарения частиц, возрастающей при снижении температуры струи и размеров частиц порошка. Естественно, что степень испарения частиц зависит от теплофизических свойств системы газ — материал. Так, при одинаковых начальной температуре потока аргона ( 8000 °К) и радиусе частицы, равном 2,5 10" см, степень испарения частиц углерода в три раза меньше, чем частиц вольфрама. При замене аргона водородом степень испарения частиц резко возрастает в связи с ростом коэффициента теплоотдачи и увеличением времени пребывания частиц в зоне высоких температур [95]. [c.235]

Коэффициент статического испарения характеризует скорость испарения частицы в неподвижной среде при соответствующих термодинамических параметрах среды в данном сечении и определяется выражением [c.48]

Естественно, что степень испарения частиц зависит от теплофизических свойств системы газ — материал. Так, при одинаковой начальной температуре потока аргона (8000° К) и радиусе частиц 2,5 10 см степень испарения частиц углерода в три раза меньше, чем частиц вольфрама. При замене аргона водородом, Б связи с ростом коэффициента теплоотдачи и увеличением времени пребывания частиц в зоне высоких температур, резко возрастает степень испарения частиц [26]. [c.230]

Применение для охлаждения сажегазовой смеси форсунок, обеспечивающих более тонкое распыление воды и большую турбулентность в зоне охлаждения, не уменьшает количества воды, необходимого для снижения температуры до заданной величины. Однако при этом увеличивается объемный коэффициент теплопередачи и, соответственно, уменьшается объем пространства, в котором происходит испарение воды. За счет этого уменьшается время пребывания частиц технического углерода в зоне высоких температур и время контакта с водяными парами при высоких температурах. [c.99]

Формула (49.16) выведена для взаимодействия двух частиц. Для приближенного расчета теплоты испарения жидкости надо ввести поправочный коэффициент, учитывающий координационное число и др., т. е. взаимодействие частицы со всем ее окружением. [c.260]

Основными физическими параметрами, влияющими на абсолютное значение концентрации атомов и на их распределение в межэлектродном промежутке, являются средняя скорость испарения вещества из канала электрода, радиус дуги, коэффициент диффузии атомов, скорость переноса частиц вдоль оси разряда, геометрия разряда. [c.42]

Успешное осуществление анализа предполагает не только линейный характер всех поэтапных зависимостей, но и сохранение постоянства каждого из коэффициентов пропорциональности в ходе всего анализа, включая анализ образцов и эталонов. Только при этом условии значение физического свойства, измеряемого в ходе конечного определения (оптическая плотность), будет пряма пропорционально исходному числу частиц или концентрации определяемого элемента. Фактически же при эмиссионном анализе уже начальные этапы — испарение и возбуждение атомов пробы —ие могут осуществляться в стационарном режиме, поскольку параметры плазмы (температура, электрическая проводимость, плотность тока) меняются во времени по ряду причин, и прежде всего [c.42]

Во многих случаях органический компонент в атмосферных аэрозолях входит в состав аэрозолей, состоящих преимущественно из неорганических компонентов [100, 102, 206, 207]. В смешанных частицах органическое вещество имеет тенденцию концентрироваться на поверхности, а не внутри частицы [256]. Это стабилизирует размеры последней при значительных колебаниях влажности окружающего воздуха, замедляя как конденсационный рост, так и испарение с поверхности частицы [191]. В случае туманов и облаков наличие органической пленки должно приводить к уменьшению поверхностного натяжения жидкой капли и,, следовательно, к возрастанию ее равновесного размера [100. Однако замедление конденсационного роста частиц оказывает определяющее влияние, что приводит к уменьшению коэффициентов ослабления и поглощения света, а также к уменьшению водности туманов и облаков. [c.55]

Для пограничного слоя (О—2 км) предложены 10 вариантов типичных вертикальных про( )илей коэффициента ослабления, характеризующих условия чистой и загрязненной (городской) атмосферы и атмосферы над морем при диапазоне значений горизонтальной дальности видимости 2—50 км (цифры в нижней части рис. 4.1 характеризуют эти значения). Чистый аэрозоль представляет собой комбинацию пылевых и растворимых в воде частиц (аммиак, сульфат кальция и органические соединения), микроструктура которых аппроксимируется суммой двух логарифмически-нормальных распределений таким образом, чтобы счетная концентрация определялась законом а объемная была бимодальной при широких максимумах в диапазоне радиусов 0,1 — 1 и 5—100 мкм. Городской аэрозоль состоит из сельского (65 7о) и углеродного антропогенного (35%) аэрозоля. Морской аэрозоль составляют частицы морских солей, возникшие в результате испарения брызг, и частицы континентального аэрозоля (мелкодисперсная компонента фонового аэрозоля). [c.151]

Для оценки условий теплового взрыва взвеси используем установленный в работе [209] факт критические условия самовоспламенения совокупности частиц имеют такой же вид, как и критические условия для единичной частицы, но с измененным коэффициентом теплоотдачи. Особенность заключается в том, что тепловой взрыв совокупности капель происходит в условиях взаимного влияния частиц. Кроме того, согласно [209], в первом приближении наличие стадий прогрева и испарения капель жидкого ВВ приводит к изменению численного значения критического значения параметра Франк-Каменецкого 6 , . Это позволяет записать критическое условие теплового взрыва в виде [c.263]

Здесь уместно напомнить о представительности пробы. При испарении столь ничтожного количества масла (0,5—1,0 мкл) на результаты анализа накладывается дополнительная погрешность из-за неоднородности пробы. Для авиационных масел эта погрешность невелика, так как основная масса частиц износа имеет размеры меньше 10 мкм. Но если анализировать, например, автотракторные трансмиссионные масла с удельным коэффициентом неоднородности 0,34 и 2,38% (см. табл. 14) и при этом испарять 0,5 мкл пробы, то погрешность анализа только из-за неоднородности пробы составит соответственно 0,34/У0 00№ =15,3% и 2,38/У0,0005 = 106 %. [c.208]

Такой процесс испарения за счет собственной энергии кристаллизации получил название спонтанного испарения. Без учета спонтанного испарения нельзя применять уравнения, полученные в условиях высокого вакуума, для определения скорости конденсации в среднем и низком вакууме. Проведенные экспериментальные исследования позволили высказать предположение о механизме изменения энергии молекул и роли заряженных частиц и ионов при (конденсации, что позволило разработать метод расчета сублимационных конденсаторов во всем диапазоне давлений ниже тройной точки. На этой основе оказалось возможным найти поверхность сублимации из равенства Рс=г Р, (1] — > оэффициент использования поверхности). Вследствие этого отпадает необходимость формального введения коэффициента теплоотдачи. [c.7]

Применим к процессу сублимации метод, использованный нами при-рассмотрении конденсации в твердое состояние, учитывая, что при наличии интенсивного испарения с поверхности, приводящего к повышению давления пара над поверхностью сублимируемого вещества, не все испарившиеся частицы пара успевают своевременно покинуть пространство испарения, а часть из них распадается на отдельные молекулы и возвращается на поверхность сублимации. С повышением давления возвращаются обратно на поверхность испарения не только отдельные молекулы, но возможно и комплексы. Тогда в уравнение (301), определяющее скорость сублимации в высоком вакууме, следует ввести коэффициент сублимации [c.184]

Низкий коэффициент использования пробы в методе просыпки-вдувания объясняется не только неполным ее испарением, но в еще большей мере известным фактом плохой проницаемости высокотемпературной плазмы для относительно холодных частиц, поступающих извне. Такое явление наблюдается и при вдувании в разряд аэрозоля [428, 1487]. Причины и механизм его пока мало изучены. Теоретически вычислены [428] значения коэффициента осаждения частиц на поверхности плазмы и показано, что этот коэффициент, а следовательно, и проникновение частиц в плазму растет с увеличением их размера. Но так как с увеличением размера частиц уменьшается полнота их испарения в разряде, то приходится выбирать некий средний, компромиссный размер частиц, являющийся оптимальным для данной пробы, скорости и сечения струи, вдувающей частицы в данный конкретный разряд (оптимальный размер частиц обычно несколько десятков микрометров). В этом смысле более благоприятным является разряд дуги переменного, а не постоянного тока, поскольку частицы легче проникают в межэлектродный промежуток во время пауз тока [428]. [c.152]

Здесь учтено, что при испарении и горении W = -йК1<к. Соотношение (5.223) показывает, что массообмен между фазами увеличивает аэродинамическое сопротивление при обтекании частиц. Этот факт отмечается в [5.82], здесь же проводятся эмпирические формулы для определения коэффициента сопротивления. [c.454]

Приведенные уравнения (5.12), (5.16) и (5.20) получены на основе предположения о квазистационарном процессе роста и растворения (испарения) частиц, что, вообще говоря, неверно, так как и рост, и растворение (испарение) частиц происходят в нестационарных условиях. Однако более строгий подход, заключающийся в решении уравнения диффузии с зависящими от времени граничными условиями, приводит к тем же окончательным уравнениям [344]. Б. В. Дерягин, С. П. Баканов и Ю. С. Кургин показали, что при временах, удовлетворяющих неравенству / (л + А)7Лз (где О, — коэффициент диффузии пара в воздухе), скорость нестационарного [c.90]

Имеется попытка использования уравнений тепло- и массопереноса для расчета процесса сушки монодисперсных сферических изотрбпных частиц. Модель внутреннего переноса теплоты и влаги считается [4] соответствующей углублению зоны испарения влаги внутрь частицы. Коэффициент фазового превращения полагается равным единице, а теплофизические коэффициенты переноса массы и теплоты внутри влажного материала (а, а , с, б, Гс) считаются неизменными и соответствующими средним значениям влагосодержания и температуры материала. [c.132]

Однако для реальных процессов массообмена коэффициент распределения, как правило, зависит от концентрации. В ряде процессов, как например, в процессах растворения и испарения, объемный расход дисперсной фазы меняется по высоте колонны. Коэффициент массотеплообмена и удельная поверхность раздела фаз могут изменяться вследствие изменения размеров частиц и коэффициента распределения. Если система близка к монодисперсной, то для расчета можно использовать средний диаметр частиц. При значительной полидисперсности расчет по среднему диаметру может привести к существенной погрешности. Поэтому обобщение приведенных методов необходимо как для уточнения расчета, так и для оценки его погрешности. [c.242]

Заметим, что поглощение примесей растворами (барботирование возду ха через жидкий поглотитель) относится к одному из наиболее часто применяемых способов и позволяет использовать высокие скорости пробоотбора (до 30-50 л/мин) [24,40,41]. Преимуществом данного способа является также то, что для последующего определения можно брать гишк-вотную часть раствора или (в случае парофазного варианта) паров над ним К недостаткам абсорбционного пробоотбора следует отнести невозможность получения представительной пробы при наличии в воздухе аэрозолей и твердых частиц, что характерно для большинства суперэкотоксикантов, а также невысокие коэффициенты концентрирования. Кроме того, при отборе больших объемов существенно возрастает пофешность, связанная с испарением поглотительного раствора или потерей целевых компонентов из-за высоких скоростей аспирирования По этим гфичинам абсорбцию редко используют для извлечения указанных веществ из воздуха. Так, концентрирование ХОП осуществляют в поглотительных приборах, заполненных ДМФА [421 Д.пя извлечения хлорированных углеводородов и фосфорорганических пестицидов применяют раствор этиленгликоля в глицерине. [c.179]

Можно предположить, что при термическом испарении в высоком вакууме все молекулы пара выходят из любого участка поверхности испарителя, не имея преимущественного направления, и проходят к поверхности подложки без соударения с молекулами остаточных газов. Вводя для частиц пара угол падения на образец и предполагая, что все падающие молекулы пара имеют одинаковый коэффициент конденсации, можно рассчитать распределение толщины покрытия. Формулу, приведенную ниже, можно использовать для расчета толщины покрытия на плоской невращающейся поверхности, расположенной под углом 6 относительно источника, по известному количеству испаряемого материала [c.212]

В большинстве случаев теоретическое определение коэффициентов массоотдачи проводят, рассматривая процесс массопереноса для каждой фазы в отдельности вне частицы (внешняя задача) или внутри частицы (внутренняя задача). Фактически это означает, что при решении задачи не учитывается влияние массопереноса в одной фазе на скорость массопереноса в др)той. Очень часто такая постановка вполне допустима. Во многих практических задачах перенос массы в одной из фаз либо вовсе отсутствует (растворение твердой частицы или пузырька однокомпонентного газа (пара) в жидкости, испарение капли однокомпонентной жидкости в газовом потоке и т. п.), либо скорость его значительно выше, чем во второй фазе. В последнем случае говорят, что процесс массопередачи лимитируется сопротивлением второй фазы. Так, при абсорбции хорошо растворимых газов и паров (NH3, НС1, HF, SO2, SO3, этанол, ацетон и др.) из газовой смеси водой в барботажных аппаратах скорость массопередачи лимитируется скоростью диффузии этих газов в пузырьках. Наоборот, процесс массопередачи при водной абсорбции плохо растворимых газов (О2, СО2, NO, N2O) лимитируется сопротивлением водной фазы. В обоих указанных случаях концентрацию переносимого компонента на межфазной поверхности со стороны г-й фазы можно считать известной и равной концентрации, находящейся в равновесии с постоянной концентрацией компонента во второй фазе. Таким образом, для решения уравнения (5.3.1.1) можно использовать граничное условие 1-го рода (см. подраздел 5.2.2). Это существенно упрощает решение задачи. В экспериментах определяют обычно не коэффициенты массоотдачи , (см. уравнение (5.2.4.1)), а коэффициенты массопередачи К(, определяемые уравнениями (S.2.6.2.). Однако проводить эксперимент стараются таким образом, чтобы массоперенос во второй фазе либо отсутствовал, либо протекал значительно быстрее, чем в первой фазе. Тогда коэффициент массоотдачи в первой фазе будет равен экспериментально определенному коэффициенту массопере- [c.274]

Брайан и Хэйле применили разработанный ими метод для выяснения влияния, оказываемого на коэффициент изменением размера частицы (при растворении гранулы) и скорости испарения с поверхности гранулы. Применительно к задачам катализа эти эффекты представляются несущественными, так как размер гранул не изменяется, а скорость диффузионного потока невелика. [c.117]

Отличить зеркальное отражение (1а) от остальных случаев легко, труднее экснеримеитальпо отличить диффузное отражение от случая конденсации — испарения при некоторых обстоятельствах они вообще неразличимы, так как возвращающиеся от стенки молекулы подчиняются тому же распределению (согласно закону косинуса), который действует нри отражении света от белой стенки. Обычно доля зеркально отраженных молекул, которая определяется из измерений коэффициента скольжения газа, относительно мала, составляя от О до 10%. В то же время О. Штерном [42] и его сотрудниками в блестящих экспериментах по доказательству интерференции молекулярных пучков на плоскостях решеток было установлено преобладание зеркального отражения (1а). В качестве падающих частиц использовались атомы гелия и молекулы водорода, которые направлялись на плоскости скола кристаллов фтористого натрия и лития. Причиной подобного почти полного отсутствия передачи энергии при ударе и, следовательно, отсутствия связи частиц со стенкой является малость масс ударяющихся частиц по сравнению с массами атомов стенки в сочетании со слабостью сил взаимодействия. В случае водорода, который все-таки относительно сильно адсорбируется, по-видимому, играет роль то обстоятельство, что частицы могут улавливаться стенкой только в дискретных колебательных состояниях. [c.37]

Низкий коэффициент использования пробы в методе пройыпки-л вдувания объясняется не только неполным ее испарением, но в еще большей мере известным фактом плохой проницаемости высо-г- котемпературной плазмы для относительно холодных частиц, по-ступающих извне. Такое явление наблюдается и при вдувании в - разряд аэрозоля [428, 1487]. Причины и механизм его пока мало изучены. Теоретически вычислены [428] значения коэффициента осаждения частиц на поверхности плазмы и показано, что этот [c.152]

Определим эффективность использования разделяемого вещества г]т как отношение веса полученных изотопно-обогащённых препаратов Р к весу исходного вещества, помещённого в источник ионов Рисх (по элементу) — тогда г]т = Р/Рисх- Предполагается, что приёмник собирает все изотопы разделяемого элемента. Чтобы увидеть роль основных источников потерь исходного вещества, представим г]т в виде произведения коэффициентов Г]т = исп Г]кам г]тн прох пр г]х, каждый ИЗ которых учитывает эффективность определённой части процесса разделения туисп — полноту испарения вещества в тигле источника (нередко близок к 1) г/кам — учитывает потери пара через неплотности ГРК и пароподающего тракта источника ионов при хорошей конструкции достигает 0,85, но для многих источников менее 0,5 г/ион — коэффициент преобразования нейтральных частиц в однозарядные ионы. Так как с ростом эффективности ионизации увеличивается доля многозарядных ионов, то Щон редко превышает 0,8. г/прох —учитывает потери ионов при прохождении в сепарационной камере из-за рассеяния, перезарядки, несовершенства фокусировки, обычно близок к 0,8 ч- 0,9 г/пр — эффективность приёма учитывает неполное захождение в карманы и неполное улавливание, т.е. обратный вылет частиц. Хорошим значением является величина около 0,8, однако нередко она составляет не более 0,5. тух — учитывает потери на стадии химических работ, редко бывает больше 0,9. Если перемножить максимальные значения всех составляющих эффективности, то получится т]т 0,44, если минимальные — то 0,1. На практике хорошей величиной является г]т = 0,3 0,35. [c.299]

В зоне взаимодействия кислорода с жидкой сталью развивается температура, достигающая 2200-2400 °С. При такой температуре происходит интенсивное испарение железа с последующим окислением в атмосфере кислорода и образованием бурого дыма, состоящего в основном из мелкодисперсных частиц Ре О,. При газокислородной продувке происходит снижение дымообразования по двум следующим основным причинам. Во-первых, с подачей газа происходит уменьшение тепловыделения в зоне продувки из-за расходования части тепла на диссоциацию и нагрев газов, расходования части кислорода на неполное сгорание метана. Во-вторых, подача природного газа в реакционную зону снижает окислительный потенциал газовой фазы. По данным [11.36], при добавлении природного газа к кислороду и уменьшении коэффишента расхода кислорода с 7 до 1 температура реакционной зоны при газокислородной продувке понижается в конце периода доводки более чем на 400 °С. При этом содержание пыли в отходящих газах может быть снижено до 2-4 раз. При обработке данных заводских плавок установлена зависимость запыленности дымовых газов 2, г/м от содержания углерода в металле С, %, интенсивности продувки I, м /ч, и коэффициента расхода кислорода а [c.505]

Допущение о полном перемешивании частиц материала и вытеснении сушильного агента в ПС позволяет рассчитывать непрерывный процесс сушки при диффузионном характере цроцесса извлечения влаги из частиц правильной сферической формы [5, 9]. При этом принимается, что внутри изотропных частиц влага перемещается только за счет диффузии под действием только градиента локального влагосодержания с постоянным значением коэффициента эквивалентной диффузии 1 э, а от наружной поверхности частиц испаренная влага отводится согласно уравнению (12.2.2.5) с известным коэффициентом массоотдачи 3. Соотношение для расчета феднего влагосодержания материала на выходе из односекционного агшарата ПС имеет вид [c.232]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология