Кривые кварца

Весьма характерен значительный наклон кривых -кварца к оси ординат, указывающий на то, что некоторое количество молекул кварца испытывает превращение, еще не достигнув критической температуры 575°. [c.240]

Весьма характерен значительный наклон кривых -кварца к оси ординат, указывающий на то, что некоторое количество молекул кварца испытывает превращение, еще не достигнув критической температуры 575°. Критическое изменение свойств у кристаллов кварца при температуре в 575° наблюдается также при изучении кривых температура — константа двойного лучепреломления ng — Пр) ). [c.225]

Ионизационные кривые кварце-подобных фаз. [c.38]

Стабилизирующее действие кварца, включённого параллельно колебательному контуру, невелико. Особенно это относится к тем случаям, когда излучающий кварц погружён в жидкость. Давление столба жидкости будет вызывать появление расплывчатого максимума на резонансной кривой кварца. Поэтому в тех случаях, когда желательно все измерения производить при строго определённой частоте, приходится [c.35]

Истинные кривые перегонки полимеров, полученных при полимеризации пропилена при 150 и 205° в присутствии фосфорной кислоты на кварце, а также фосфорной кислоты па кизельгуре как катализаторе, показали, что при более активном катализаторе или при более высокой температуре реакции образуются полимеры более низкого молекулярного веса. Однородность этих двух полимеров также различна. Полимер, приготовленный при 150 , содержал преимущественно истинный полимер, хотя имелись также и значительные количества гетерополимера полимер же, полученный при 205°, состоял главным образом из гетерополимера с незначительным содержанием истинного полимера. [c.197]

На рис. 1.5 показаны результаты экспериментов [34], выполненных в более широком, чем ранее, интервале температур от О до 90 °С. Это позволяет совместить кривые теплового расширения воды в тонких порах (1) и объемной воды 2) в области температур 80—90 °С. Теперь, зная плотность объемной воды, можно было построить шкалу плотностей р. В результате оказалось, что средняя плотность воды в тонких (г = 5 нм) порах вблизи гидрофильной поверхности кварца при 20 °С была выше примерно на 1,5%. При повышении температуры отличия плотности уменьшаются, составляя около 1% при 35°С. [c.13]

Результаты этих расчетов представлены на рис. 6.10 (кривая /). Максимальные значения к близки по порядку величины к толщинам адсорбционных а-пленок воды на поверхности кварца при комнатной температуре [42]. При понижении температуры толщина пленок уменьшается, составляя л 1,5нм при —6°С. Вид температурной зависимости к(1) хорошо согласуется с полученной ранее в работе [315] температурной зависимостью толщины незамерзающих прослоек воды между поверхностью льда и частицами аэросила (кривая 2). Количественное сопоставление кривых / и 2 не имеет смысла, поскольку они относятся к различным системам в первом случае — к незамерзающим адсорбционным пленкам, граничащим с газом, и во втором — к незамерзающим прослойкам между льдом и твердой поверхностью частиц. Еще более высокие значения/г были получены для пленок воды на поверхности льда [308]. Их толщина составляет около 5,0 нм при —6°С, возрастая до 10,0 нм при повышении температуры до —1 °С. Таким образом, толщина незамерзающих слоев воды существенным образом зависит от того, в контакте с какими фазами они находятся, т. е. от природы поверхностных сил, энергии связи и способа ориентации молекул воды вблизи различных поверхностей. [c.115]

На рис. 10.4 (кривая /) приведены данные, характеризующие агрегацию золя кварца в присутствии ЦТАБ при рН = 3, когда исходный золь кварца уже агрегировал (степень агрегации т = 2,2). Видно, что при рН = 3, как и при рН = 6 наблюдается скачкообразное изменение устойчивости золя, однако полной стабилизации системы не происходит. Расчет энергии взаимодействия частиц 5102 по теории ДЛФО показывает, что наблюдаемая агрегация связана с первичным минимумом на кривой энергии взаимодействия частиц. Наличие структурной составляющей энергии взаимодействия, возникающей при перекрытии ГС воды, а также, возможно, адсорбционных слоев ЦТАБ на кварце, препятствует непосредственному сближению частиц и достижению высоких степеней агрегации. [c.179]

Данные по агрегации частиц 5102 при pH = 6 под действием ЦТАБ в присутствии 0,1 М КВг показаны на рис. 10.4 (кривая 2). Наблюдаемый характер изменения степени агрегации частиц кварца от концентрации ЦТАБ в условиях сильно сжатого ДЭС также свидетельствует о значительной роли структурной составляющей расклинивающего давления в устойчивости данной системы. [c.179]

Рассмотрим теперь, от каких физических причин зависит смачивание или несмачивание поверхности. Для этого следует обратиться к анализу изотерм расклинивающего давления смачивающих пленок воды, показанных на рис. 13.3. Кривыми 1—3 здесь изображены зависимости толщины h водных пленок от расклинивающего давления, или, что то же, от капиллярного давления равновесного с пленкой мениска. Кривая 1 относится к пленкам воды на поверхности кварца. Точками показаны экспериментальные данные, сплошная кривая представляет собой рассчитанную теоретически изотерму, учитывающую действие в пленке трех составляющих расклинивающего давления молекулярной Пт, электростатической Пе и структурной Hs [47]. Ветви изотермы, где dU/dh<.0, отвечают устойчивым состояниям пленки. Пленки воды на кварце в области h между 60 и 10 нм (кривая 1) неустойчивы и не реализуются. При постепенном утончении водных пленок вначале возникает метастабильное состояние толстых (/г>100 нм) -пленок. Время их перехода в термодинамически устойчивое состояние тонких -пленок зависит от близости капиллярного давления к критическому Р и от площади -пленок. Чем площадь больше, тем выше вероятность образования в -пленке зародыша а-фазы. Существование толстых -пленок воды обусловлено силами электростатического отталкивания заряженных поверхностей пленки (Пе>0). Так как в этом случае По/го-ЬА>0, -пленки полностью смачиваются водой. Ниже для этого случая будут сопоставлены экспериментальные значения /г с теоретическими, рассчитанными по уравнению (13.9). [c.216]

Когда мениск объемной воды контактирует с а-пленками, значения интеграла в (13.3) могут быть отрицательны в связи с частичным заходом изотермы П(/г) в область П<0. Смена знака расклинивающего давления (кривая /) связана с различными значениями потенциалов г()1 и р2 поверхностей пленки. Для расчета изотермы Пе(/г) в этой области значений к использованы табулированные решения теории электростатических сил при условии постоянства потенциалов. При /г<60 нм электростатические силы (при гр1 г 52) становятся силами притяжения (ПеСО). При дальнейшем уменьшении толщины пленок снова появляются силы отталкивания, но они связаны уже с действием молекулярных (Пт>0) и структурных (П5>0) сил. Расчеты по уравнению (13.3) с использованием изотермы / (см. рис. 13.3) приводят к значению краевого угла воды на кварце 00 5°, близкому к экспериментальному, что служит подтверждением теории. [c.217]

Дженнингс [399] рассчитал кривые фракционной эффективности для двух наиболее важных компонентов, содержащихся в отходящем потоке агломерационной машины, — кварца (плотность 2600 кг/м ) и оксида железа (плотность 4500 кг/м ). Высота и ширина камеры этой машины равны 3 м, а длина — 6 м. Кривые [c.230]

Рис. VII. 11. Реологические кривые суспензий кварца [12,5% (об.)] в смеси тетрахлорэтана и тетрабромэтана с различным содержанием воды.

Содержание воды указано около кривых в массовых процентах от массы кварца. [c.375]

Цель работы-. Получение реологических кривых течения и эффективной вязкости суспензий пылевидного кварца, определение зависимостей предела текучести от концентрации твердой фазы в суспензиях и эффективной вязкости суспензий от вязкости дисперсионной среды. [c.191]

Так как вода обычно неполностью смачивает кварц, то изотермы на рис. 2 представляют собой Р-ветвь (см. кривую 2 на рис. 1). При [c.290]

У.9.43. Построить седиментационную кривую и рассчитать и построить кривые распределения частиц кварца в воде по следующим экспериментальным данным, пользуясь методом Авдеева [c.129]

При 573° наблюдается резкий излом на кривых термического расширения и константы двойного лучепреломления кварца. [c.26]

Будучи устойчивым между 573—870 °С, а-кварц может быть (как это видно из пунктирного продолжения сплошной кривой на рис. 7) перегрет и в точке пересечения с неустойчивой ветвью кривой расплава при a 1610° расплавлен в неустойчивом состоянии. [c.32]

Кроме того, для градуировки термопар в инертное вещество (эталон) подмешивают небольшое количество кварца, что позволяет на каждой кривой ДТА получать эффект с известной температурой (инверсионное превращение Р- в а-кварц при 573°С). [c.23]

Рассмотрим процессы, протекающие в области а-кристобалита. Кривые упругости пара а-кварца и а-кристобалита пересекаются [c.178]

Большое число работ убедительно демонстрирует отличие свойств жидкости, находящейся вблизи поверхности, от свойств в ее объеме [14, 36, 87, 114, 466—475]. Так, обнаружена аномалия диэлектрических свойств [469, 470], эффект ск ачкообразно-го изменения электропроводности [470], изменение вязкости в зависимости от расстояния до твердой- стенки [114, 471, 472], появление предельного напряжения сдвига жидкости при приближении к поверхности твердого тела [14, 473, 474]. Для набухающего в водных растворах 1 а-замещенного монтмориллонита обнаружена оптическая анизотропия тонких прослоек воды [36] найдено изменение теплоемкости смачивающих пленок нитробензола на силикатных поверхностях [475]. Установлено отличие ГС от объемной жидкости по растворяющей способности, температуре замерзания, теплопроводности, энтальпии. В. Дрост-Хансеном опубликованы обзоры большого числа работ, содержащие как прямые, так и косвенные свидетельства структурных изменений в граничных слоях [476—478]. В качестве косвенных доказательств автор приводит, в первую очередь, существование изломов на кривых температурной зависимости ряда свойств поверхностных слоев. Эти температуры отвечают, согласно Дрост-Хансену, разной перестройке структуры ГС. Широко известны также работы Г. Пешеля [479] по исследованию ГС жидкостей (и, прежде всего, воды) у поверхности кварца в присутствии ряда электролитов. [c.170]

На рис. 13.4 показаны результаты расчетов по уравнению (13.3) краевых углов 0о для водных растворов КС1 различной концентрации (кривая 1) и разных pH (кривая 2) при сохранении в последнем случае постоянной ионной силы раствора /=10 моль/л [559]. При проведении расчетов Пе(/г) использованы известные концентрационные зависимости потенциалов поверхности кварц — раствор (о]) ) и поверхности водный раствор—воздух (г з2). Для изотермы 11т=А/ 6яЬ ) приняты значения постоянной Л = 7,2-10 2° Дж. Для изотермы структурных сил принята экспоненциальная зависимость [47], параметры которой использовали в качестве подгоночных при согласовании теоретических расчетов Во с экспериментальными данными для растворов КС1 различной концентрации [561]. Рост значений Во с повышением концентрации электролита (кривая 1) объясняется, как можно показать на основании проведенных расчетов, двумя причинами уменьшением толщины граничных слоев воды с особой структурой, что ведет к ослаблению сил структурного отталкивания, и снижением потенциалов 1131 и г1з2, что уменьшает также и силы электростатического отталкивания. [c.219]

С разрушением особой структуры граничных слоев связан также и известный эффект ухудшения смачивания при повышении температуры [562]. На рис. 13.5 приводятся результаты расчетов изотерм расклинивающего давления смачивающих пленок водного 10 М раствора КС1 с добавками ионогенных ПАВ. Для молекулярных сил принята та же константа А для структурных сил — экспонента IIs= sexp(—/i/Я-), где С = = 10 Н/см и А,=0,25 нм. Исходной, без добавок ПАВ, является изотерма, показанная кривой 6. Потенциалы поверхностей кварца (ii)i) и пленки (ij]2) принимали в этом случае равными —100 мВ и —25 мВ, соответственно. Расчеты по уравнению (13.3) приводят к значению 0о = 8° (см. рис. 13.4). Влияние добавок ПАВ сводилось в проведенных расчетах к изменению потенциала вследствие адсорбции ПАВ на поверхности пленка— газ. Адсорбция анионоактивного ПАВ, повышающая отрицательный потенциал ifi2, приводила к улучшению смачивания. Так, при il]2= —35 мВ рассчитанный краевой угол уменьшается до 7°, а при 11)2 = —45 мВ—до 5°. Дальнейший рост i 52 (кривые 1—<3) обеспечивает уже полное смачивание поверхности кварца. Если же на поверхности пленки адсорбируется катионоактивный ПАВ, заряжающий поверхность пленка — газ положительно (г1)2=+Ю0 мВ), в то время как поверхность подложки остается заряженной отрицательно, краевой угол растет до 28° в связи с тем, что электростатические силы вызывают притяжение поверхностей пленки (Пе<0). Полученные результаты находятся в хорошем согласии с результатами прямых измерений краевых углов растворов КС1 с добавками анионоактивного натрийдодецилсульфата и катионоактивного цетилтриметиламмонийбромида [563]. [c.220]

Рис. УП-16. Типичные примеры кривых отклика на импульсное возмущение в псевдоожиженном слое (1) и в системе слой — сепарационная зона (2) для узкой (а) и пшрокой (6) фракций дробленного кварца в аппарате диа-,

Кварц псевдоожижали атмосферным воздухом в цилиндрических аппаратах диаметром 100, 150, 300, 600 и 1500-мм. Аппараты малых размеров были снабжены перфорированными газораспределительными решетками, а большие аппараты — ситча-тыми и колпачковыми тарелками. Распределение времени пребывания определяли импульсным методом с водородом в качестве газа-трасера. В сепарационную зону над слоем был помещен пропеллер так, что можно было оценить влияние объема этой зоны на общее распределение времени пребывания. Типичные кривые отклика на пмпульсное возмущение показаны на рис. УП-16. [c.274]

На рис. VH. 11 представлены реологические кривые суспензий кварца в смеси тетрахлорэтана и тетрабромэтана ( 2H2 I4 + + С2Н2ВГ4), имеющих одинаковую концентрацию дисперсной фазы 12,5% (об.) и разные количества воды, добавленной для обеспечения коагуляции в системе. Коагулирующее действие воды обусловлено образованием водных слоев вокруг частиц кварца (так как кварц гидрофилен) и коалесценцией этих слоев вместе с частицами. Как видно из рис. VII. 11, устойчивая система (сухое масло) имеет практически ньютоновское течение. С ростом содержания воды и соответственно неустойчивости системы она приобретает пластические свойства с увеличивающимся пределом текучести — прочность структуры возрастает. [c.375]

Рис. 164. Области воспламенепия, медленного окисления и холодных пламен у эквимолекулярной метплдиклопентано-кислородной смеси. Реак-ционпый сосуд из кварца. Цифры на кривых — длительность периодов индукции [9].

У.9.45. Построить седиментационную кривую и рассчитать константы седимечтации р и по Авдееву для суспензии виброизмельченного кварца в воде по следующим опытным данным [c.129]

Как видно из рис. 4.1, поглощение N1- и Со-фильтров почти одинаково для всех волн, кроме заключенных в интервале между 1,487 и 1,607 А, где Ni-фильтp поглощает слабее, чем Со-фильтр. Если источником рентгеновского излучения является трубка с медным анодом, то эта полоса включает /Са-излучение длиной волны X = 1,54 А и узкую полоску сплошного спектра относительно слабой интенсивности. Если кривые интенсивности получены в одинаковых условиях, то, вычитая из кривой с Ы1-фильтром кривую с Со-фильтром, получим кривую, отвечающую излучению, близкому к Ка Более совершенная монохроматизация рентгеновского излучения достигается отражением от монокристаллов (кварц, германий, кремний, графит, фтористый литий). Кристалл-монохроматор представляет собой пластинку, полученную скалыванием по плоскости спайности кристалла. [c.92]

Дж. Бернал и Р. Фаулер, приняв эффективный радиус молекулы Н2О равным 1,4 A, рассчитали кривые интенсивности рассеяния рентгеновского излучения для трех типов распределения молекул плотнейшей упаковки, структуры кварца и льда-тридимита. Сопоставляя рас-счетные кривые с экспериментальной кривой интенсивности, они пришли к выводу, что в воде существуют три различные координации молекул вода I с тетраэдрической структурой типа льда-тридимита (ниже 4°С) вода II, обладающая кварцеподобной структурой (выше 4°С), и вода III с плотно упакованным размещением молекул (преобладающая при высокой температуре). С изменением температуры эти формы непрерывно переходят друг в друга. [c.228]

Аморфный кварц S1O2 — одно из неорганических соединений, к которому впервые был применен метод Фурье-анализа кривых интенсивности с целью изучения его структуры. [c.315]

Для одновременной записи кривых нагревания исследуемого и стандартного образцов используется пирометр Курнакова со сложной комбинированной термопарой (рис. 11). В качестве эталона для записи дифференциальных кривых лучше всего применять кремний, предварительно расплавленный в сосуде для термографирования. Однако поскольку это связано с определенными экспериментальными трудностями (г. пл. 81 1414 С, температура размягчения кварца 1200°С), то практически удобнее применять порошок прокаленной окиси алюминия А1гОа. При количественном определении АЯдл необходимо брать точные навески исследуемого и стандартного веществ с тем, чтобы можно было полученные значения тепловых эффектов отнести к 1 молю вещества. Кроме того, рекомендуется брать одинаковые навески, чтобы стандартизировать условия записи. Для обеспечения равномерного нагрева всех трех сосудов с веществами отверстия в блоке для термографирования должны быть расположены симметрично. Сначала регистрируют тепловой эффект плавления более легкоплавкого вещества, а затем, переключив термопару, записывают эффект плавления второго вещества. При этом скорость нагрева печи должна быть достаточно малой, чтобы записи эффектов не наложились друг на друга. Общий вид термограммы, полученной при помощи сложной термопары, приведен на рис. 12. Необходимые построения для ограничения площадей пиков представлены пунктиром. После проявления термограммы необходимо избежать деформации листа фотобумаги в процессе сушки. Удобнее всего сушку проводить между двумя листами фильтровальной бумаги под небольшим прессом. Ограниченные площади пиков переводят на кальку несколько раз подряд (для усреднения результатов), вырезают и взвешивают а аналитических весах. Поскольку отношение площадей равно отношению масс вырезанных пиков, то в формулу (1.4) вместо 5 /52 подставляется отношение масс ш/шг. По формуле (1.4) определяют энтальпию плавления. Зная температуру плавления, из соотношения (1.5) находят энтропию плавления и сравнивают найденные величины со справочными данными. [c.22]

При этом i ) изменяет не только значение, но н знак, и tii > tio согласно принципу электронейтральности в растворе должен быть диффузный слой, образованный избытком коионов. Действительно, изучение электрокинетических явлений в этих системах показывает, что частицы, первоначально заряженные отрицательно, начинают двигаться к отрицательному полюсу, например, частицы кварца в растворах А1С1з- Роль внутренней обкладки 13 этом случае выполняет слой противоположно заряженных адсор-Сированных противоионов (слой Штерна). Измеренный потенциал границы скольжения >- О, и, следовательно tJ)i > 0. Кривые t, — с переходят через ИЭТ ( 0) с переменой знака (рис. ХИ. 18, кривая 3). [c.208]

На рис. 55 показано изменение краевого угла смачивания во времени при коалесцентном отрыве капли от поверхности кварца в растворе ОП-Ю. После отрыва капли (кривая /) на поверхностн остается капля меньшего размера с большим краевым углом смачивания. Капля начинает стягиваться и по достижении некоторой величины 0 отрывается от твердой поверхностн (кривая 2), оставляя на ней каплю еще меньшего размера. Эта капля уже не отрывается. Значение 0 доходит до равновесного (кривая 3). [c.124]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология