Закон отношения потоков

ЗАКОН ОТНОШЕНИЯ ПОТОКОВ [c.306]

Вторым упомянутым выше частным законом является закон отношения потоков. Он с количественной стороны характеризует эффект увлечения одних потоков другими. Выводится этот закон в предположении, что все термодинамические силы, кроме данной, равны нулю [18, с. 283]. В этих условиях для двух степеней свободы (л = 2), например, из уравнений (116) при Хг = 0 получаем [c.306]

Закон отношения потоков 307 [c.307]

Закон отношения потоков совместно с приближенным законом тождественности позволяет установить группу ансамблей, в пределах которых соблюдается постоянство (одинаковость) отношения соответствующих потоков. Из этих двух законов вытекают, например, известные эмпирические правило (закон) Трутона [17, с. 311 18, с. 337], первый и второй законы Фарадея [18, с. 345] и т. д. [c.307]

Закон отношения потоков [c.309]

Принимая в первом приближении закон идеального вытеснения для границ волны возмущения, получим, что верхняя граница движется со скоростью, равной отношению потока пара к количеству жидкости на тарелке верхней части колонны У Нп- Для нижней границы эта скорость будет соответственно равна отношению потока жидкости к ее количеству на тарелке в нижней части колонны Д/Яя [c.148]

Другая группа законов физики, широко используемая в настоящей дисциплине, - это так называемые кинетические законы переноса массы, энергии и количества движения. Эти законы определяют связь между количествами переносимой субстанции (потоком массы, энергии и количества движения), условиями, вызывающими эти потоки и свойствами среды проводить потоки. В школьном курсе физики рассматривается один из таких законов -закон Ома для потока электрических зарядов (электрического тока, ). величина которого пропорциональна разности электрических потенциалов и и обратно пропорциональна электрическому сопротивлению Е = 1р 1 = и/В = V/(1р) = (1/р)(С7//), где I - длина в направлении тока, р - удельное электрическое сопротивление и 1/р - электрическая проводимость среды, в которой имеет место поток электрических зарядов под воздействием градиента 11/1 электрического потенциала 17. Аналогично закону Ома потоки энергии, массы вещества и количества движения пропорциональны произведению изменения соответствующего потенциала переноса в направлении потока и проводимости среды по отношению к переносу данной субстанции. [c.10]

В соответствии с законом неразрывности потока отношение скоростей v v может быть заменено отношением сечений к =Р 1Г, которое для данного водомера является постоянной величиной. [c.55]

Измерение падающего потока и расчет, основанный на законе Ламберта, довольно трудны, поэтому на практике прибегают к измерению потока, отраженного от почти идеально белой и соверщенно диффузной поверхности, которая получена напылением окиси магния. Спектральный коэффициент отражения определяется как отношение потока в длине волны Я, отраженного от образца, к потоку, отраженному от такой поверхности. Обе поверхности помещают в идентичное положение в измеряющей системе. [c.116]

В дозвуковом осевом компрессоре окружная скорость ограничивается законами аэродинамики потока, вопросы прочности обычно не вызывают конструктивных трудностей, за исключением иногда решающего вопроса о вибрации лопаток. В центробежных компрессорах максимального напора достигаются значительно более высокие окружные скорости и, помимо трудностей, связанных с соблюдением законов аэродинамики, возникают затруднения в отношении механической прочности рабочих колес. [c.595]

Необходимо отметить, что в состав формулы (4-5) не входит число ф находящихся в равновесии выходящих фаз. Это можно объяснить следующим образом. Если установлено состояние и количество поступающих в элемент процесса фаз, то ни о числе, ни о состоянии, ни о количестве выходящих фаз больше никаких данных не требуется. Выходящие из элемента процесса потоки находятся в соответствии с действующими в нем естественными законами. Когда необходимо чем-либо задаться в отношении выходящих фаз, приходится соответственно изменять технологические параметры входящих фаз. [c.39]

Если волну распространения пламени рассматривать как неограниченную плоскость, движущуюся через реакционную систему, тогда несгоревшие газы будут двигаться по направлению к этой плоскости со скоростью г , в то время как сгоревшие газы будут распространяться далеко позади ее со скоростью иь- Различие в скоростях обусловлено различием в плотностях сгоревшего и несгоревшего газов дь Закон сохранения масс требует, чтобы скорость потока массы через любую поверхность была постоянной, так что если V — линейная газовая скорость в любой точке по отношению к стационарному фронту пламени, то скорость массы т = ди постоянна для каж- [c.399]

Законы сохранения массы и импульса дисперсной смеси записываются для физически малого объема отдельно для каждой фазы. В отличие от случая однофазного потока в уравнения должны быть включены члены, учитывающие обмен массой и импульсом не только с внешней (по отношению к вьщеленному объему) средой, но и соответствующий обмен между фазами внутри вьщеленного объема. [c.59]

Первое слагаемое в (1.173) и (1.174) (сумма в квадратной скобке) выражает закон Фика в полном потоке переноса массы, второе слагаемое — эффект термодиффузии, третье слагаемое характеризует закон Стефана. Обозначим через е отношение скорости вдува в частицу к скорости набегающего потока (Vt—Vi), т. е. [c.65]

Мерой применимости закона Дарси служит критерий Рейнольдса, характеризующий гидродинамический режим потока и выражающий отношение инерционных сил к силам трения в потоке [c.184]

В результате измерения константы скорости реакции тримолекулярной рекомбинации атомов Н в статических условиях и в потоке при температурах, близких к комнатной, в присутствии в качестве третьей частицы И, На, Аг и N0 получили значения лежащие в пределах 10 —10 л -моль -с , что указывает на различную эффективность третьих инертных частиц в процессе рекомбинации. В более поздних опытах при высоких температурах найдено отношение е к(М — Н)/ 1 (М — На) 10, что подтверждает известную в литературе точку зрения о большей эффективности третьей частицы М, когда последняя обладает способностью химически взаимодействовать с рекомбинирующими атомами (это имеет место при М — Н). Кроме того, в области высоких температур наблюдается падение к при повышении температуры по закону, близкому к Т , когда М — инертный газ. [c.119]

В рефрактометрических детекторах обычно используется два принципа измерения закон отражения Френеля или же закон отклонения Снелла. В детекторах первого типа часть светового потока, отраженная или прошедшая через границу раздела жидкость— стекло, пропорциональна углу падения и показателям преломления этих двух сред. Вследствие этого отношение интенсивностей пучков света определяется уравнением [c.89]

Справедливость линейных отношений типа (17.1) подтверждается, например, законом Ома, где значение потока электричества / пропорционально движущей силе — разности (градиенту) электрических потенциалов А / [c.322]

Приведенные результаты находятся в согласии с данными Пуазейля по установлению законов течения жидкостей, в тонких стеклянных капиллярах. Пуазейль указывал на то, что выведенное им соотношение соблюдалось только в том случае, если длина капилляра достигала известного минимального значения. Если длина капилляра была меньше этой величины, то ламинарный поток не устанавливался и наблюдались большие отклонения от установленного закона. Аналогично нашим данным, в опытах Пуазейля отношение длины к сечению, при котором устанавливался стационарный ламинарный поток жидкости, также возрастало с увеличением сечения. [c.66]

Закон эквивалентности Эйнштейна справедлив только по отношению к начальному акту поглощения светового потока, где один квант приводит к образованию одной возбужденной молекулы, значение же общего квантового выхода может быть разным. По величине квантового выхода реакции можно разделить на четыре группы 1) реакции с ф=1, если продукты первичной диссоциации [c.379]

Закон отношения потоков формулируется следующим образом при наличии нескольких степеней свободы и действии только одной термодинамической силы отношение любых двух потоков или экстенсоров равно отношению сопряженных с ними проводимостей или емкостей. [c.307]

Первый (304) и второй (305) эмпирические законы Фарадея составляют основу современной электрохимии. Согласно закону отношения потоков, они характеризуют эффект увлечения массы электрическим зарядом. Применить к ним закон тождественности не представляется возможным, так как ионы одинаковой валентности обычно сильно разнятся по массе. Согласно общей теории, равенства (304) и (305) справедливы только в том случае, когда напоры всех интенсиалов, кроме электриала бф, равны нулю. В противном случае масса может переноситься также под действием разностей и других интенсиалов. [c.309]

С помощью уравнений переноса и закона отношения потоков можно написать большое множество конкретнь1х соотношений [c.309]

Излучательная, поглощательная и отражательная способности. Тепловое излучение реального тела меньше теплового излучения абсолютно черного тела при той же температуре. Для определения излучательной способности реального тела по закону Стефана — Больцмана вводится так называемый коэффии иент черноты тела, или степень черноты е. Он определяется как отношение потока теплового излучения, испускаемого реальным телом, к потоку теплового излучения, испускаемого абсолютно черным телом при той же температуре. Абсолютно черное тело поглощает всю падающую на него энергию излучения, в то время как реальное тело отражает часть этой энергии, так что можно ввести коэффициент поглощения, аналогичный коэффициенту чер-иоты тела. Для теплового излучения при любой данной температуре коэффициенты черноты тела и поглощения одинаковы. [c.43]

При молекулярной эффузии через отверстие отношения потоков h/ к для всех пар компонентов выражаются формулой (3.29), которая позволяет определить соответствующие коэффициенты разделения на пористом фильтре ао /1= (ЛI ,/iMl ) / , и эти значения aoi7t удовлетворяют соотношениям (3.4), (3.10) с концентрациями Ni, Nk при условии SjVi=l. Таким образом, рассматривая одни только кнудсеновские потоки, мы делаем первый шаг в теории разделения многокомпонентных смесей. Этот простейший закон разделения обеспечивает возможность обобщить на многокомпонентные смеси такие понятия теории ступени и каскада, как функция ценности [3.175], идеальные каскады [3.176], прямоугольные каскады [3.177, 3.178], прямоугольно-ступенчатый каскад с несколькими отборами продукта [3.177]. [c.114]

Из уравнений видно, что при конечном, хотя и малом, числе молей третьего компонента (пз) производные от химических потенциалов первого и второго компонентов не будут равны нулю. Однако чем меньше содержится третьего компонента, тем больше значения этих производных приближаются к нулю и, следовательно, скорость диффузии этих компонентов в критической области будет очень малой. Скорость же диффузии третьего компонента будет описываться законом Фика. Тогда в диффундирующем потоке отношение концентраций второго и третьего компонентов должно быть иным, чем в исходном растворе, т. е. ди( ундирующий поток должен был бы обогащаться третьим компонентом. Однако термодинамика необратимых процессов накладывает здесь свои ограничения. Хотя производные от химических потенциалов первого и второго компонента при уменьшении 3 стремятся к нулю, скорость диффузии этих компонентов из-за взаимного наложения потоков может не стать нулевой. Тогда отношение потоков третьего компонента ко второму (или первому) не будет тем большим, чем меньше концентрация третьего компонента, как это можно было бы предположить, исходя только из уравнений (7—9). [c.50]

Из формулы (IV.44) видно, что термодиффузионное отношение меняет знак при значении V = 5. Если показатель V превышает это значение, то термодиффузионное отношение отрицательно, при меньших значениях V (но больших 1) оно положительно. Значение V = 5 отвечает частному случаю отсутствия термодиффузии. При этом сечение столкновения обратно пропорционально скорости величина ои не зависит от и и, следовательно, <(3t ) не зависит от температуры. Для частиц, отталкиваюш,ихся по такому закону, диффузионный поток определяется только градиентом парциального давления. Максвелл в своей классической работе по кинетической теории газов рассмотрел именно такой закон отталкивания, так как он заметил, что при этом формулы упрощаются. Модель газа, в которой частицы отталкиваются обратно пропорционально пятой степени расстояния, называют максвелловым газом. У него сечение столкновения обратно пропорционально скорости. Это единственная модель, в которой термодиффузия отсутствует. Коэффициент обычной диффузии у максвеллова газа должен быть при постоянном давлении пропорционален квадрату температуры. [c.184]

Для сравнения необходимо оценить величины и >2. Коэффициент диффузии СОг в воде хорошо известен и составляет при 20° С , 7- 0- см /сек. Возникают некоторые осложнения при нахождении >2, потому что диффузия ионов не просто определяется законом Фика, так как поток каждого иона зависит от градиента концентраций всех присутствующих ионов [13]. Учет этого эффекта в химической абсорбции рассматривался Шервудом и Вэйем [14], которые рассчитали градиенты концентраций всех составляющих ионов по графикам профилей концентраций, полученным на основе модели пленочной теории. Найсинг использовал ту же самую методику, но вводил полученные таким образом значения />2 в уравнения пенетрационной теории. При 20° С и конечном разбавлении величина Лг составляет 2,84 0 см /сек, для растворов ЫаОН и 2,76 0 см /сек для растворов КОН. Обе величины почти одинаковы, таким образом можно сказать, что как для раствора ЫаОН, так и для раствора КОН (01/02) = 0,77, а Ог/Д = 0,64. Хотя обе величины были рассчитаны и при бесконечном разбавлении, однако влияние ионной силы на отношение г//)] предполагается небольшим. При сравнении этих величин с рассчитанными по уравнениям (12.5) и (12.6) отмечается полное согласование экспериментальных и теоретических данных. [c.140]

В изложенной выше теории равновесной хроматографии были рассмотрг-ны только те искажения хроматографической полосы (обострение фронта и растягивание тыла или наоборот), которые вызывались отклонениями изотермы распределения (адсорбции или растворения, от закона Генри. Но даже и при соблюдении закона Генри хроматографическая полоса при движении вдоль колонки должна размываться. Это происходит вследствие продольной диффузии (вдоль и навстречу потока газа) молекул компонентов газовой смеси, переноса и диффузии их вокруг зерен насадки, а также диффузии в поры (так называемой внутренней диффузии). Кроме этого, молекулы компонента смеси, попап-шие в неподвижную фазу, должны отставать от его молекул, переносимых в потоке газа, вследствие конечной скорости адсорбции и десорбции на твердой или жидкой иоверхности, наличия поверхностной диффузии (вдоль поверхности), а в случае газо-жидкостной хроматографии еще и вследствие диффузии (поперечной и продольной) внутри неподвижной жидкой пленки, а также ввиду адсорбции и десорбции на носителе неподвижной жидкости. Все эти разнообразные диффузионные и кинетические явления приводят к тому, что в отношении элементарных процессов удерживания в неподвижной фазе и возвращения в движущийся газ-носитель разные молекулы данного компонента окажутся п разных условиях и, следовательно, будут перемещаться вдоль колонки с разными скоростями, что неизбежно приведет к размыванию хроматографической полосы—к снижению и расширению пика. Уже одно перечисление причин размывания хроматографической полосы показывает, насколько сложны диффузионные и кинетические процессы в колонке. Учитывая некоторую неопределенность геометрии колонок, по крайней мере колонок с набивкой (колебания в форме и размерах зерен, в их пористости и упаковке, в толщине пленки неподвижной жидкости, в доступности ее поверхности или поверхности адсорбента в порах, можно оценить влияние диффузионных и кинетических факторов на форму хроматографической полосы лишь весьма приближенно. Однако даже такая приближенная теория очень полезна, так как она позволяет выяснить хотя бы относительную роль различных диффузионных и кинетических факторов, влияющих на размывание, и указать тем самым пути ослабления этого влияния. [c.575]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйки (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О [х 0) до сечения I—I х/йотв. 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйки отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади ре/иетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной 0,7 при / = 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ ОТ решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным [c.53]

Пневмокомпенсаторы устанавливают в непосредственной близости к цилиндрам насоса на нагнетательном и всасывающем коллекторе. Воздух или инертный газ, заключенный в пневмокомпенсаторе, разделяет поток жидкости в трубопроводе на два участка. На внутреннем участке, прилегающем к насосу, суммарный расход жидкости изменяется по рассмотренному выше закону. На внешнем участке, расположенном по отношению к насосу за компенсатором, жидкость движется по совсем другому закону, который обусловлен действием перепада давлений между концом трубопровода и компенсатором. В результате неравенства в каждый момент времени объемов жидкости, поступающей в компенсатор и вытекающей из него, объем пневматической подушки в компенсаторе даже при установившемся режиме работы насоса непрерывно изменяется от до При этом происходит периодическое колебание давления газа от до р 1 . [c.113]

Движение слоя пены на барботажной тарелке (рис. 3.1, б) осуи1ествляется в канале переменного сечения, образованном цилиндрическими стенками колонного аппарата до середины тарелки слой пены движется в расширяющемся канале , вто-р 1я половина пути жидкости происходит в сужающемся канале . Если бы пенный слой подчинялся законам течения идеальной жидкости, то на первой половине пути жидкости его скорость уменьшилась бы до величины, определяемой отношением минимальной ширины потока к максимальной, причем профиль скорости по сечению тарелки остался бы равномерным. При дальнейшем течении жидкости все изменения должны произойти в обратном направлении. Но так как слой пены не подчиняется этим законам, то в действительности на барботажной тарелке происходит следующее ядро потока вдоль продольной оси движется равномерно и однонаправленно от входной перегородки к сливной независимо от изменения поперечного сечения канала . Слева и справа от ядра потока (практически на участке, офаниченном линией, соединяющей концы перегородок, шириной Ь) поток имеет противоположное [c.105]

Подобие потоков должно выполняться и в отношении действующих в них сил силы внутреннего трепия жидкости, силы поверхностного натяжения, силы инерции и т. п. Действующие в соответствующих точках потоков силы обозначим и р2- Согл 1сно первому закону Ньютона, сила равна массе, умноженной на сообщаемое ей ускорение, Р = та. Поскольку т — рУ = рЬ , а ускорение а Ы 1Т = ЫТ" , то [c.47]

Здесь а — коэффициент кинетической энергии потока, представляющий собой отношение действительной кинет1 ческой энергии, вычисленной по значениям местных скоростей а в сечении, к кинетической энергии, вычисленной по средней скорости гШср. Величина а зависит от закона распределения скоростей ш, по сечению. При ламинарном режиме а = 2 при турбулентном режиме (1== ,02- -1,1 (в зависимости от критерия Ке и шероховатости стенок). В расчетах для турбулентного режима в трубках обычно принимают а 1, в каналах а-=1,1. Выражение включает в себя все коэффициенты потерь, в том числе и [c.408]

Наибольшая эффективность распылительной экстракционной колонны достигается при возможно большей скорости потока сплошной фазы. Однако, когда скорость капель дисперсной фазы по отношению к потоку сплошном фазы достигает 75% от скорости свободного падения этих ка-пель в неподвижной сплошной фазе, определяемой по закону Стокса, наступает затопление колонны. Скорость сплошной фазы в распылительных колоннах составляет 0,004— 0,009 м1сек., диаметр капель 1—10 мм. [c.772]

Первая попытка оценить критические размеры частиц была предпринята Розином, Раммлером и Интельманом [706] в 1932 г. Основное допущение, сделанное ими состояло в том, что для улавливания частица должна достичь стенки циклона при движении поперек газового потока, сохраняющего свою форму после входа в циклон. К другим предположениям относятся следующие частицы не взаимодействуют друг с другом вероятность срыва и уноса частицы после того, как она достигла стенки, исчезающе мала движение частицы по отношению к газовому потоку может описываться законом Стокса можно пренебречь эффектами подъемной силы, циклоны в разрезе имеют форму цилиндра диаметром О и сечением входа ахЬ, а также тангенциальная скорость частиц постоянна и не зависит от их местонахождения. [c.262]

В разных точках живого сечения потока скорость частиц жидкости неодинакова. Как показано ниже, около оси трубы скорость максимальна, а по мере приближения к стенкам она уменьшается. Однако во многих случаях закон распределения скоростей в поперечном сечении потока неизвестен или его трудно учесть. Поэтому в расчетах обычно используют не и с т и н н ы е (локальные) скорости, а фиктивную среднюю скорость. Эта скорость ш (м1сек) выражается отношением объемного расхода жидкости Q м сек) к площади живого сечения 8 (м ) потока [c.37]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология