Приложения к экспериментальным результатам

Опыты осуществляли на круглых образцах диаметром 8 мм из Ст.20 (СТт = 260 МПа) при одноосном растяжении (Шд = 0) постоянно действующим усилием в 30% растворе соляной кислоты. Перед испытаниями образцы подвергали статическому растяжению до деформации = 2%. Параллельно, в той же коррозионной среде, испытывали предварительно деформированные и недеформированные образцы без приложения нагрузок. Коррозионные испытания пластически деформированных образцов без приложения нагрузок показали, что в исследованном интервале деформаций = О...10 %) скорость коррозии практически линейно возрастает с увеличением параметра р. На рис. 3.18 приведены зависимости относительной долговечности сосудов То от относительного начального напряжения Рн при различных степенях предварительной пластической деформации и пределах текучести исходного проката ст,. Сплошные линии построены на основе расчета по формуле (3.21) при = 0,5 (рис. 3.18,а) и при = О (рис. 3.18,6), а точки (рис. 3.18,6) отвечают эксперименту. Как и следовало ожидать, кривые То(Г"н) для предварительно деформированного металла лежат ниже исходной кривой долговечности (при = 0). Чем больше степень пластической деформации, тем меньше долговечность сосуда. При этом теоретические и экспериментальные результаты находятся в удовлетворительном согласии. [c.178]

Пояснения к таблице. Данные для заполнения графы 2 и 3 следует взять из Приложения 5. при необходимости проведя графическую интерполяцию данных на заданную температуру (см Приложение 12). Данные в графах 4 и 6 находят расчетным путем (обязательно приведите расчетную формулу ), а в графе 5 приводят экспериментальные результаты работы — массу очищенного вещества после сушки. [c.71]

Рассмотренные экспериментальные результаты показывают, какими большими возможностями в исследовании структуры и релаксационных свойств полимеров располагает метод ЭПР спиновых зондов и меток. Здесь мы совершенно не затронули импульсные (релаксационные) варианты этого метода, теория и приложения которых детально рассмотрены в книге [201]. [c.296]

Исследованы относительные изменения скорости упругих волн в зависимости от приложенных одноосных напряжений. Подтвержден линейный характер зависимости скорость-напряжение (деформация) при сжатии и растяжении в упругой области для материалов с различными значениями предела текучести. Типичные экспериментальные результаты приведены на рис. 3.10 - 3.13. Они подтверждают справедливость полученных выше расчетных соотношений и находятся в хорошем соответствии с результатами других исследователей. [c.112]

II. Уравнение равновесия и его приложение к экспериментальным результатам [3296]. [c.487]

Сопоставление результатов измерения сил прилипания со значением равновесного расстояния между контактирующими поверхностями (например, методом плоскопараллельных дисков) позволяет оценить энергию коагуляционной связи и выяснить условия, при которых она достигает критического предела, отвечающего порогу быстрой коагуляции. Другое приложение полученных результатов сводится к вычислению из данных о элементарных силах контактного взаимодействия прочности дисперсной структуры. По многим причинам (форма частиц, разброс силы прилипания, неоднородность структуры суспензии) такие подсчеты затруднительны., однако для модельных суспензий, состоящих из монодисперсных шариков с известной степенью заполнения объема системы (известное число контактов в единице объема), удалось получить удовлетворительное совпадение вычисленных и экспериментальных значений предельного напряжения сдвига [8]. [c.128]

В нашей работе не ставится задача подробного рассмотрения процессов пластического вязкого течения, поскольку эксплуатация конструкционных полимерных материалов осуществляется, как правило, вне пределов температурной области вязкого течения, хотя в отдельных случаях при эксплуатации может иметь место наложение упругой, высокоэластической деформаций и вязкого течения, характеризуемого значительными остаточными деформациями. В зависимости от температуры и скорости приложения нагрузки механизм разрушения у одного и того же полимера может быть различным. Это в значительной степени усложняет количественную интерпретацию экспериментальных результатов по долговременной прочности, а также затрудняет прогнозирование прочностных свойств полимерных материалов. [c.120]

На долговечность жестких полимерных материалов влияет характер приложения нагрузки. Анализируя имеющиеся в литературе экспериментальные результаты по усталостным испытаниям и разрушению жестких полимерных материалов при циклических нагрузках на воздухе, можно отметить следующее. Долговечность при циклическом нагружении (усталостная прочность) обычно меньше, чем при статическом. При знакопеременных нагрузках долговечность меньше, чем при одностороннем циклическом нагружении. С увеличением частоты циклов долговечность уменьшается. Эти экспериментальные результаты объясняют в основном релаксационными процессами [1—3, 4], местным разогревом [2, 3, 5], остаточными микронапряжениями, создающимися в микрообъеме разрушения при каждом цикле нагружения [6]. [c.176]

Параметры р введены только недавно [3, 4] и, очевидно, они менее важны, чем . К настоящему времени они определены только для нескольких систем. Однако их количество быстро возрастает. В Приложении 3 собраны также некоторые значения и этих параметров. Надежные значения параметров взаимодействия более высоких порядков на сегодняшний день не могут быть получены из-за недостаточной точности имеющихся экспериментальных результатов. [c.231]

Полученные экспериментальные результаты по температурной зависимости коэффициента теплопроводности даны в приложении 3. Каждое значение в таблицах приложения является усреднением двух или трех измерений. [c.173]

Дальнейшее развитие волновой механики позволило устранить эти недостатки боровской теории. Квантовомеханическая модель основана на следующих двух принципах 1) концепции де Бройля, согласно которой каждая движущаяся частица обладает некоторыми волновыми свойствами 2) принципе неопределенности Гейзенберга. Оба они — и принцип неопределенности, и представление о волновой природе электрона — при теоретических приложениях требуют статистической обработки полного набора экспериментальных результатов. Этот подход приводит к уравнению Шредингера, которое можно записать в символической форме [c.30]

Принятый здесь способ расчетов описан в приложении типичные результаты вычислений приведены в таблице 1 приложения. На рисунках 8 и 9 представлены полученные экспериментальные данные, которые благодаря методике опытов удовлетворительно согласуются с вычисленными кривыми. [c.76]

В нашей монографии по истории электронных теорий органической химии было рассмотрено возникновение и развитие квантовой химии органических соединений, и поэтому мы будем давать ссылки на [Б II] каждый раз, когда таким путем можно будет избежать повторений (без чего, впрочем, не всегда удастся обойтись). В настоящей монографии нас интересуют, однако, не квантово-химические способы изучения энергетики и электронного строения молекул, а приложение квантовой химии для объяснения стереохимического строения органических соединений, включая положения, на которых основана классическая стереохимия, и рассмотренные в предыдущей главе обобщения эмпирического материала по геометрическим параметрам органических молекул. Здесь мы снова хотели бы подчеркнуть уже отмеченный в работе [Б II] факт, что квантовая химия органических соединений в своих конкретных приложениях является полуэмпирической теорией, которая не может обойтись без включения в расчетные методы экспериментально получаемых данных по геометрии молекул, и что нередко, казалось бы, убедительные теоретические заключения идут насмарку, когда выясняется, что принятые при их выводе экспериментальные результаты оказываются ошибочными или поставленными под сомнение более поздними исследованиями. [c.209]

Учитывая неидеальность водной фазы с помощью уравнений теории водных растворов электролитов [65, 71], а неидеальность органической фазы на основе приближений теории регулярных растворов [72, 73], возможно качественно выявить фазу, ответственную за неидеальность, и избежать ошибочной интерпретации экспериментальных результатов [5]. Однако не следует забывать, что возможности теории растворов весьма. ограничены, особенно в приложении к реальным экстракционным системам, представляющим собой многокомпонентные системы сложного состава. [c.20]

VI. ПРИЛОЖЕНИЯ К ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫМ РЕЗУЛЬТАТАМ [c.468]

В дальнейшем по мере развития спектроскопических методов атомная и электронная компоненты поляризации более точно стали определять из измерений ПП в большом диапазоне частот одновременно с измерением интенсивности полос поглощения. Поэтому нахождение эффективных зарядов атомов стало одним из наиболее важных приложений спектроскопии. Результаты, полученные таким методом, будут приведены в дальнейшем изложении, при описании экспериментальных методов изучения химической связи. [c.168]

Основой физико-химического анализа является приложение геометрического метода к изучению сложных химических систем. Применение наглядных геометрических изображений экспериментальных результатов имело очень большое преимущество. Геометрические образы объединяют в наглядную картину большое количество данных, заменяя тем самым длинные описания. [c.185]

В приложении дана программа обработки экспериментальных результатов лабораторной работы Получение этилена и пропилена пиролизом нефтяных фракций . Первая часть этой программы — расчет состава и выхода компонентов газа пиролиза— может быть использована самостоятельно для расчета состава любого углеводородного газа по данным ГЖХ. [c.14]

Значения правых частей соотношений (8.25) и (8.26) легко рассчитать с помощью стандартных таблиц. Для удобства в приложении 2 приведены две такие таблицы, в которых для значений а, изменяющихся через одну тысячную, даны значения функций 1 — (1 — а) / или 1 — (1 — а) с точностью, вполне достаточной для большинства экспериментальных результатов. [c.234]

Точки относятся к результатам четырех опытов, представленных на рис. 2.8. Критерием подбора основных параметров служило наилучшее соответствие экспериментальным результатам по искусственному зародышеобразованию при 201 С. Найденные значения приведены в табл. 11.6. Функции а=а(Вд -1у т) имеются в таблицах приложения 3. Жирная кривая описывается уравнением [c.391]

С. Замечания. В области чисел Пекле Pe=Re Pr< <500-г-1000 экспериментально определенные в плотно-упакованных слоях коэффициенты теплоотдачи от частиц к жидкости оказываются значительно ниже величин, рассчитанных с помощью (2). Большое число таких экспериментальных результатов проанализировано и обобщено в [6]. Отличие между теорией и экспериментом объяснено в [7] с помощью простой модели, учитывающей неравномерность порозности слоя. Модель рассматривает плотно-упакованные слои из неравномерных частиц со средней порозностью г]5, в которых малая часть общего поперечного сечения имеет большую порозпость. Поскольку градиент давления, приложенный к плотноупакованному слою, одинаков, скорость будет заметно больше в сечении с большей порозностью, особенно в области низких чисел Рейнольдса. Большинство экспериментальных данных в [6] свидетельствует о том, что, даже если местные коэффициенты теплоотдачи в обеих частях слоя вычисляют, используя уравнения (2), средние коэффициенты теплоотдачи для неоднородной системы будут намного меньше, хотя и будут обладать теми же характерными зависимостями от числа Пекле н отношения диаметра частиц к высоте слоя. [c.259]

Результаты экспериментов могут быть обработаны и представлены по-разному, в зависимости от сферы их приложения. В ряде случаев предпочтительнее представлять результаты в наиболее общем виде, например в виде зависимости фактора Колберна от числа Рейнольдса (см. рис. 11.5). Иногда более удобно просто представить полное количество отводимого тепла в функции скорости течения теплоносителя. Один из наиболее удобных способов представления экспериментальных результатов состоит в построении графика (см. рис. 11.10) это позволяет сразу выбрать соответствующий размер теплообменника, не выполняя сложных вычислений и не вводя нри этом дополнительных ошибок. [c.320]

Все открытия, сделанные в лаборатории, должны быть отражены в публикациях, чтобы информация о них стала обще доступной. Польза для химической науки от неопубликованного нового экспериментального результата такая же, как от результата неполученного. Основной массив химических знаний (называемый литературой) находится на полках химических библиотек мира. Любой человек, желающий узнать, известен ли ответ на тот или иной химический вопрос и, если этот ответ известен, то каков он, должен обратиться к литературе. Выражения известно , сделано на самом деле означают опубликовано . Для непосвященных объем информации, содержащейся в литературе, может показаться непомерно большим, но, к счастью, процесс извлечения информации из литературы по органической химии обычно несложен. В этом приложении мы рассмотрим литературу по органической химии, обращая основное внимание на сообщения о результатах лабораторных исследований, а не на работы по промышленной органической химии [1]. Всю литературу можно разделить на две широкие категории первичные и вторичные источники. В первичных источниках публикуются оригинальные результаты лабораторных исследований. Книги, указатели и другие публикации, которые освещают материалы, ранее уже опубликованные в первичных источниках, относятся ко вторичным источникам. Именно заслугой вторичных источников по органической химии (особенно hemi al Abstra ts и справочника Бейль-щтейна) является относительно несложная методика поиска литературы. Два главных типа первичных источников — это журналы и патенты. Известно несколько типов вторичных источников. [c.366]

Многие авторы [23, 62, 71, 75] проявляют также значительный интерес к исследованиям устойчивости и процессов переноса в жидких слоях, находящихся под воздействием распределенного источника тепла д ". В качестве приложений полученных результатов можно назвать проблемы расплава активной зоны ядерных реакторов, а также исследования квазижидкой мантии Земли. При этом рассматривались различные тепловые режимы на границах, например случай = и, а также случай адиабатической нижней граничной поверхности. Проводились экспериментальные исследования этого вопроса [45]. [c.228]

Книга Харнеда и Оуэна состоит из пятнадцати глав и двух приложений н может быть, по существу, разделена н1а три части. Первая часть (гл. I—V) посвящена всестороннему изложению теории междуионного взаимодействия, причем в гл. V даны краткое обобщение всего этого раздела и теоретические уравнения, выраженные в форме, наиболее удобной для их экспериментальной проверки. Вторая часть (гл. VI—X) содержит изложение принципи- альных основ экспериментальных методов исследования свойств растворов электролитов (электропроводности, вязкости, диффузии, парциальных молярных величин, температур замерзания и кипения, упругости пара). Дан под-, робный обзор экспериментальных результатов и методов их обработки, а также сопоставление их с теоретическими. Наконец, третья часть (гл. XI—XV) посвящена описанию термодинамических свойств растворов конкретных веществ (соляной кислоты, 1,1-валентных и поливалентных электролитов, а также смесей сильных электролитов). Здесь же рассматриваются константы диссоциации отдельных слабых электролитов и пх смесей. В приложении А даны таблицы, иллюстрирующие экспериментальный материал, приведенный в тексте книги. В приложении Б, введенном авторами во второе издание, даны. исправленные значения некоторых величин, а также сделаны краткие добавления к первому изданию. [c.3]

При температурах, превышающих температуру релаксационного перехода и соответствующих появлению подвижности в слоях между ламелями, могут наблюдаться межламелярный сдвиг и соответствующее падение модуля. Если растягивающее усилие действует вдоль направления Ъ, возникновение сдвиговой деформации затруднено, так как плоскости ламелей располагаются приблизительно параллельно оси Ъ. Следовательно, выше область релаксационного перехода Еь> Е Е , что и наблюдается экспериментально. Результаты для листов с осевой симметрией объясняют аналогичным образом, принимая во внимание тот факт, что плоскости ламелей образуют углы 35—40° с направлением вытяжки и распределены по конической поверхности вокруг этой оси. При приложении растягивающего усилия параллельно направлению вытяжки максимум напряжения сдвига соответствует направлению, приблизительно параллельному всем ламе-лярным плоскостям. Приложение растягивающего усилия под углом 90° дает максимум сдвигового напряжения в направлении, параллельном только некоторым плоскостям ламелей. Это соответствует экспериментальным данным, согласно которым выше области релаксационного перехода Ед<.Е д. [c.244]

Экспериментальные результаты. Морфологические наблюдения. На рис. 3 приведена фазоконтрастная микрофотография [33] развития трещин вокруг частиц каучука в упрочненном полистироле. Характерно, что направление развития трещин не зависит от направления приложенного напряжения. Этот факт можно объяснить только с йозиций теории динамического ветвления, но не с точки зрения анализа перенапряжений. Шмитт и Кекскула называют линии, видимые на микрофотографиях, волосяными трещинами или просто трещинами. [c.152]

По указанию преподавателя студенты могут получить количественную оценку степени согласованности расчетных и экспериментальных результатов седиментационного анализа. Для этого по уравнению (1.51) при найденных значениях Р = = 0,80 и jx = 1,27 для всех т находят Храсч и по табл. 1 (см. приложение) определяют ( расч (т)- Затем но разности AQ = ( эксп ("f) — < расч (т) вычисляют среднюю абсолютную погрешность взаимного отклонения расчетных и экспериментальных результатов седиментометрических определений. Эти результаты записывают в таблицу (пример записи представлен в табл. 1.11), первые две графы которой заполняются по данным табл. 1.8 (графы 2 и 5). [c.59]

Вольшинство теорий ширины резонансной линии и ее формы, в том числе и те, которые рассмотрены в этой главе, справедливо только тогда, когда ширина линии в гауссах мала по сравнению с величиной приложенного магнитного поля. Модификация первоначальной теории Блоха [156] для случая, при котором это условие не выполняется, сделана в [157], а экспериментальные результаты для ДФПГ в слабых магнитных полях и при низкой частоте (/о < 15 Мгц), подтверждающие справедливость модифицированной теории, получены в [158, 159]. В твердом ДФПГ сужение линии в слабом поле было объяснено эффектом /з [160] (см. выше) остаточная ширина в 2,1 гс в нулевом поле была приписана действию анизотропного диамагнетизма бензольных колец [161] (см. также [162]). В [163] сообщается о наблюдении эффекта /з в двух солях меди. [c.472]

Лавуазье не занимался специально атомистикой последняя, однако, утверждалась в XVIII в. главным образом тремя путями, из которых один как раз отмечен исследованиями Лавуазье, относящимися к элементам и химическим реакциям и приведшими этого ученого к установлению закона сохранения вещества. Два других пути — корпускулярная, а также динамическая теория физических явлений (Бернулли и Бошкович) и приложение атомистики к химии в работах Хиггинса. Б отличие от предшествовавших химиков Лавуазье не пытался дать метафизическое определение элемента, подгоняя затем под это определение экспериментальные результаты. Он внес научный дух в саму постановку вопроса, как это видно из следующего отрывка Все, что можно сказать о числе и природе элементов, по моему мнению, сводится к чисто метафизическим спорам это неопределенные задачи, допускающие бесчисленное множество решений, из которых, по всей вероятности, ни одно, в частности, не согласуется с природой. Итак, я скажу лишь, что если названием элементов обозначать простые и неделимые молекулы, составляющие тела, то вероятно, что мы их не знаем если же, напротив, мы свяжем с названием элементов или начал тел представление о последнем пределе, достигаемом анализом, то все вещества, которые мы еще не смогли никаким способом разложить, являются для нас элементами но не потому, что мы могли бы утверждать, что эти тела, рассматриваемые нами как простые, не состоят из двух или большего числа начал, но так как эти начала никак друг от друга не отделяются, или, вернее, потому, что мы не имеем никаких средств их разделить, эти тела ведут себя, с нашей точки зрения, как простые, и мы не должны считать их сложными до тех пор, пока опыт или наблюдения не докажут нам этого . [c.142]

Фольмер и Флуд измерили величины р/роо (критическое) для водяных паров при температурах 261 и 275° К, а также для ряда органических вегцеств при температурах около или ниже 273° К. При 261° К р/рсо (критическое) для воды оказалось равным 5. Для этого значения критического пересыщения расчетная величина / приблизительно равна 1 капле в секунду, как показано в табл. 11.2 (10 равно 0,2). Далее они приняли / = 1 как критерий для критической скорости конденсации, и рассчитали величины р/роо (критическое) при / = 1 для других веществ. Величина / = 1, очевидно, меньше, чем можно было бы ожидать по физическим соображениям. Однако в теории использовано так много приближений, что монсно рассматривать / как регулирующий критерий, величина которого выбирается так, чтобы наилучшим образом удовлетворить экспериментальным результатам. Более того, надо принять во внимание, что расчетные результаты основывались на предположении о стационарном состоянии. Поэтому надо избегать слишком буквального приложения уравнения (11.59). Экспериментальные и расчетные величины критического пересыщения даны в табл. П.З. Она показывает замечательную степень совпадения экспериментальных величин и величин, рассчитанных по уравнению (11.59) при величине критического потока 7 — 1. [c.60]

Для описания второй стадии задают KG=1 и вводят полученные значения коэффициентов в массив AMO. Исключают из рассмотрения точки, отнесенные к первой стадии, задавая массив NL3(I) =NL1 (I), где 1=1,. .., NEX. Порядок подготовки данных приведен в приложении 13. Результат счета дан в приложении 14. Найденные значения g = 0,67 и а = 4,8 позволяют получить хорошее описание экспериментальных значений на второй стадии при р>0,66. Время счета вариантов на ЭВМ БЭСМ-6 составляет 1—2 с. [c.207]

Естественная реакция на известные сложности поведения материалов заключается в выборе явно эмпирического подхода к испытанию, который удобен на более ранних стадиях главным образом потому, что позволяет рационально спланировать эксперимент. По-видимому, такой подход удовлетворяет деформационные исследования, но он может оказаться слишком упрощенным по отношению к исследованиям разрушения из-за упомянутых выше статистических аспектов. Варьируемость экспериментальных результатов возникает исключительно из-за посторонних причин и таких обычно выявляемых факторов, как отсутствие контроля за одним из параметров эксперимента. Это характерно для исследований разрушения, и поэтому к ним скорее следует приспосабливаться, чем выражать свое недовольство. Естественно предположить, что в момент приложения внешней силы в испытуемом образце должно существовать распределение прочностных связей или, наоборот, трещин, а также распределение сил по узлам этих связей или трещинам. Вероятность разрушения связи, когда действующая сила превосходит предельную нагрузку, является произведением двух от- [c.133]

Критическая оценка экспериментальных результатов с точки зрения наиболее вероятных значений , как это делается, например, в термохимии металлов , применительно к скоростям окисления невозможна. На окорость окисления металлов влияет слишком много факторов, характеризующих условия экспериментов, например состояние поверхности, 1ОЧНЫЙ состав газовой среды я т. п., вследствие чего сопоставлять результаты экспериментов различных исследований трудно. Тем не менее итоги полученных к настоящему времени экспериментальных результатов могут быть полезны и как руководство по некоторым практическим приложениям, и как источник данных для вывода систематизированных взаимосвязей. Наряду с тем предпринимаются попытки объяснить экспериментальные наблюдения на основе теоретических положений, изложенных предшествующих главах. [c.283]

Имеется много опубликованных примеров приложения этого подхода к химически активированным системам. Экспериментальные результаты часто интерпретируются в терминах полученной на основе гипотезы сильных столкновений кажущейся константы скорости распада oD/S или k ) в обозначениях гл. 8. Если возбуждение моноэнергетическое и справедлива гипотеза сильных столкновений, то oD/S должна быть постоянна при изменении со и равна истинной k для уровня энергии, на котором получается молекула. В случае слабых столкновений (и часто на практике) wDjS изменяется с (о, и на графиках зависимости iSiDjS от со или S/D наблюдается возрастание при низких давлениях ( загиб вверх ). Это возрастание имеет совсем другую природу, чем часто меньшее возрастание ojD/S при высоких давлениях, которое обязано конечному разбросу энергий активных молекул (разд. 8.1.1). Оба эффекта обнаруживаются [c.323]